Evrenin Evrimi ve LHC deneyleri Kerem Cankocak, ITU Fizik Bölümü

Transkript

1 Evrenin Evrimi ve LHC deneyleri Kerem Cankocak, ITU Fizik Bölümü

2 İçerik CERN nedir? Evrenin evrimi ve Simetri Standart Model Neden LHC deneyleri? Parçacık Fiziğinin yöntemleri U(1)' modeli 2

3 CERN ( CERN'in açılımı Conseil Européen pour la Recherche Nucléaire dır. İngilizcesi: European Organization for Nuclear Research. 1952'de geçici bir statüde kurulup, 1954' de resmiyet kazanmıştır. O yıllardaki fizik bilgisi atomun ancak çekirdeğini kapsadığından CERN'in isminde nükleer geçmektedir. Aslında CERN dünyanın en büyük Parçacık Fiziği laboratuarıdır. Bugün artık maddenin temel yapıtaşları ve onlar üzerine etki eden kuvvetler hakkındaki bilgimiz atom çekirdeğinin çok daha derinine inmektedir Merak Keşif Teknoloji Mühendislik Üretim Bilgi 3

4 CERN'e üyelik ve gözlemcilik Üye ülkeler: Avusturya, Belçika, Bulgaristan, Çek Cumhuriyeti, Danimarka, Finlandiya, Fransa, Almanya, Yunanistan, Macaristan, Italya, Holanda, Norveç, Polonya, Portekiz, Slovak Cumhuriyeti, İspanya, İsveç, İsviçre ve İngiltere. Üye ülkeler CERN'e dogrudan katkıda bulunurken, Konsey'de temsil edilmekte ve alınan bütün kararlarda söz sahibi olmaktadırlar. Gözlemci ülkeler Konseye katılırlar ama oy hakları bulunmaz. Dünyanın her köşesinden 580 Enstitü ve Universite (85 ülke) CERN'deki olanaklardan yararlanmaktadır. CERN'in bütçesinin büyük bölümü LHC gibi yeni araştırma olanaklarının yapımına gitmektedir. Deneylere ise kısmi olarak katkıda bulunmaktadır. CERN' deki deneylere katılan Gözlemci ülkeler ise şunlardır: Cezayir, Arjantin, Ermenistan, Avustralya, Azerbeycan, Belarus, Brezilya, Kanada, Şile, Çin, Kolombiya, Hırvatistan, Küba, Kıbrıs, Estonya, Gürcistan, İzlanda, İran, İrlanda, Litvanya, Meksika, Montenegro, Fas, Yeni Zelanda, Pakistan, Peru, Romanya, Sırbistan, Slovenya, Güney Afrika, Güney Kore, Tayvan, Taylan, Ukrayna ve Viyetnam. 4

5 CERN tarihinde dönüm noktaları * 1954: CERN' in (Avrupa biliminin) kurulumu * 1957: ilk hızlandırıcı kuruluyor * 1959: PS çalışmaya başlıyor * 1968: Georges Charpak dedektör tekniklerinde devrim yaratıyor * 1971: dünyanın ilk proton-proton çarpıştırıcısı * 1973: yüksüz akımlar ispatlandı * 1976: SPS (Super Proton Synchrotron) çalışmaya başladı * 1983: W ve Z parçacıklarının keşfi (elektrozayıf kuram) * 1986: ağır-iyon çarpışmaları * 1989: LEP (Large Electron Positron) hızlandırıcısı faaliyete başladı * 1990: Tim Berners-Lee World Wide Web (www)' i keşfetti * 1993: madde-anti madde asimetrisinin hassas ölçümleri * 1995: ilk anti-hidrojen gözlemi * 2002: anti-hidrojen atomlarının yakalanması * 2004: CERN' in 50'inci yıldönümü * 2008: LHC (Large Hadron Collider) hızlandırıcısı başlıyor 5

6 Modern Kozmolojinin doğuşu Doppler Etkisi ve Yıldızların Tayf çizgileri 1929 Sonuç: evren genişliyor! Dolayısıyla bir başlangıcı vardı (Büyük Patlama -Big Bang)

7 Evrenin kısa tarihi Uzay ve zaman ~ 13.7 milyar yıl önce başladı dört temel kuvvet kütle çekim kuvveti, elektro-manyetik kuvvet, zayıf (yeğin) kuvvet güçlü kuvvet ilk nano saniyelerde hep bir aradaydılar. Evren hızla soğudukça bu kuvvetler ayrıştılar Slıde from Zamanın başlangıcında evren soğurken enerji maddeye dönüştü --> atom-altı parçacıklar --> Madde-anti madde simetri kırınımı --> enflasyonist genişleme --> baryonlar, mezonlar --> Çekirdek sentezi --> Şeffaf evren (CMB) Elektron, proton --> hidrojen atomu --->yıldızlar -> daha ağır atomlar Süpernova --> güneşimiz --> dünya --> canlı yaşam (bizler yıldızlardan geldik) 7

8 Birleşme kuramlarının cok kısa tarihi elektrik Newton (1680) magnetizma J.C.Maxwell (1864) Gök cisimleri elma Standart Model atomlar elektromagnetizma Kuantum mekaniği 1900'ler Planck, Heisenberg, Bohr, Pauli,.. γ bozunumu yerçekimimekanik Özel görelilik Genel görelilik Einstein(1916) Sicim teorileri β bozunumu Dirac (1930) Feynman (1960'lar) Zayıf kuvvet Kuantum ElektroDinamiği : Glashow, Salam, Weinberg Elektrozayıf kuram α bozunumu Güçlü kuvvet Kuantum Renk Dinamiği Büyük Birleşme?

9 Madde ve boyutlar ~1 [m] ~5x10 6 [m] ~2x10 9 [m] ~2x10 10 [m] ~5x10 15 [m] <1x10 18 ~1.5x10 15 [m] [m] hücre DNA atom çekirdek En temel parçacıklar kuarklar ve leptonlar'dır kuar klepton q 9 e

10 Dört Temel Kuvvet Yerçekimi zayıf Zayıf kuvvet: Z, W± bozonları (örn. X ışınları) Elektromanyetik kuvvet: foton (örn. Işık, TV, radyo,...) güçlü Güçlü (yeğin) kuvvet: g Gluon (örn. güneş) Bilinen bütün diğer kuvvetler bu yukarıdakilerden meydana gel 10

11 Standart Model (SM)'de Kuark & lepton aileleri aile atom: proton, nötron & elektron hadronlar: proton: uud nötron: udd Kuvvet taşıyıcıları: Kuark (kütle GeV) Q = +2/3 Q = 1/3 u d (0.003 GeV) C (1.3 GeV) (0.006 GeV) S (0.1 GeV) (175 GeV) (4.4 GeV) t n p+ e + νe Le ( 1) aile 3 e ( GeV) µ (0.1 GeV) τ (1.78 GeV) Q = 2/3 Q = +1/3 u d c s t b Kuarklar bağımsız olarak var olamazlar Neutrinolar neredeyse kütlesiz (Sol elliler) Lepton sayıları ayrı ayrı korunmakta Reaksiyona giren ve çıkan Le, Lm, Lt sayıları aynı olmalı Lepton (kütle GeV) Q = b Antikuark (kuarklarla aynı kütle) Antilepton (leptonlarla aynı kütle) Q = 0 Q = +1 Q = 0 νe ( 0GeV) e+ νe ν µ ( 0GeV) µ+ νµ ν τ ( 0GeV) τ+ ντ

12 Ayar bozonları

13 Hikayenin devamı Mezonlar: kuark antikuark çiftleri Acaip olmayan ( non strange) mezonlar π + ud ; π u d ; π 0 (dd uu ) / 2 Acaip mezonlar K su ; K 0 sd ; K + s u ; K 0 s d Baryonlar: bağlı 3 kuark Antibaryons: bağlı 3 antikuark Acaip olmayan ( non strange) baryonlar: d u proton uud ; neutron udd acaipliği 1 olan baryonlar: Σ + suu ; Σ 0 sud ; Σ sdd acaipliği 2 olan baryonlar: Ξ 0 ssu ; Ξ ssd d

14 Parçacık cangılı sıvı hidrogen kabarcık odasında (BNL) gözlemlenen Ω olayı K + p Ω + K+ + K (acayiplik korunuyor) Ω Ξ + π ( S = 1 zayıf bozunum) Ξ π + Λ ( S = 1 zayıf bozunum) Λ π + p ( S = 1 zayıf bozunum) π γ + γ (electromanyetik bozunum) Ω : 3 adet s kuarkının bağıl durumu açısal momentum = 3/ 2 Pauli dışarlama ilkesi gereği 3 kuark aynı özelliğe sahip olamaz (farklı renk yükleri) Ω kütlesi 1686 MeV/c2

15 Temel Kozmolojik problemler Kara Madde Kara Enerji Baryogenesis Temel Parçacık Fiziği problemleri Ayar sabitlerinin (gauge couplings) Büyük Birleşmesi Ayar hiyerarşisi sorunu (Higgs sector) CP simetri kırınımı Neutrino kütlesi

16 Standart Standart Modelin Modelin temel temel sorunları sorunları Çok fazla parametre var: Standart Model içinde dışarıdan ithal ettiğimiz birçok parametre var. Bu parametrelerin orijini hakkında birçok sorumuz var. Kuarklar teoriye elle koyulmuşlardır: SM temel olarak Elektrozayıf etkileşmeleri açıklayan Quantum Elektromagnetik Dinamiği kuramı üzerine kurulmuştur, fakat kuark alanları SM e elle koyulmuştur. Elektrozayıf Simetri Kırılması hala anlaşılabilmiş değil: Tüm madde ve kütleye sahip kuvvet taşıyıcı alanlar kendiliğinden gerçekleşen Elektrozayıf simetri kırılması ile kütle kazanmaktadırlar. Fakat bu mekanizma tam olarak anlaşılabilmiş değil. Güçlü Nükleer Kuvvette Yük-ayna simetrisinin (CP) Kırılması Anlaşılabilmiş değildir. Bu nedenle evrende neden anti-madde olmadığının cevabı tam olarak verilmiş değildir. Günümüzde Zayıf Nükleer Kuvvetin CP simetrisi altında tam olmadığı deneyler ile ispatlanmıştır. Fakat Güçlü Nükleer Kuvvetin de CP simetrisi altında tam olmadığına dair deneysel kanıtlar bulunmuştur. Çeşni karışımı ve ailelerin sayısı keyfi: SM de üç tane aile vardır ve bu aileler kendi aralarında bir karışıma sahiplerdir. Fakat neden üç aile olması gerektiği hala belirlenememiştir. Etrafımızdaki uzayın tamamına yakını en hafif aileden oluştuğuna göre diğer ağır iki aileye neden ihtiyaç bulunmaktadır? Kütle spektrumunun orijini belirsiz: SM içinde birçok alan vardır, bu alanların kuantumları olan parçacıklar Higgs alanı olan etkileşmelerinin mertebesine göre kütle kazanırlar. Fakat Bu kütle spektrumunun orijini hala belirsizdir. Kuark ve Lepton alanları birer temel alan ya da daha temel alanlardan oluşup oluşmadıkları SM içinde bir cevabı yoktur. 16 Genel Görelilik kuramı SM içinde yer almamaktadır

17 Cozum arayislari Bu soruların bir kısmını çözmek için ortaya atılan en basit teori, bütün parçacıkların kütlesiz oluşudur! oluşudur Evreni alanlar doldurmuştur, parçacıklar Higgs alanı denilen bu alanla etkileşime girerken kütle kazanmaktadır. Ama ne varki Higgs parçacığı henüz saptanamamıştır. İşte bütün bu sorulara yanıt aramak için yaklaşık 15 yıl kadar önce LHC projesi ortaya atılmış ve LHC deneylerinin yapımına başlanmıştır yılı içinde deneylerin kuruluş aşaması tamamlanmış ve LHC hızlandırıcısı bugün çalışmaya başlamıştır. Hızlandırıcıda ilk çarpışmalar da yakında gerçekleşecektir. CMS, ATLAS gibi LHC deneylerinden sonuç almak içinse daha bir kaç yıl daha beklemek gerekecektir. Eğer şanslıysak ve teorik modellemeler doğruysa, bir kaç yıl içinde çok önemli bilgilere ulaşacağız. LHC deneyleri herşeye rağmen daha yıl devam edecektir. 17

18 Bildiğimiz evrenin temel yapıtaşları Dört temel kuvvet Kütleçekim Zayıf Elektromanyetik Güçlü Bu durum kırılmış bir simetrinin sonucu Amount of Energy 0 Higgs parçacığı henüz saptanmamıştır Strength of the Field Evren pozitif veya negatif Higgs alanlı duruma yerleşmiş... 18

19 Evren ve Simetri Bütün alanlar (kütleçekim, elektromanyetik, vs) enerjiye sahiptir. Boş bir hacimin elektrik alanı ile dolduğunu düşünelim. Burada bir parçacık mevcut olmasa bile enerji vardır. Enerji, elektrik alanının gücüne (strength) bağlıdır. Bir alanın enerji diyagramı: Alan sıfır olduğunda enerji minimum değerde Amount of Energy 0 Evren mümkün olan en düşük enerji değerine yerleşir. Strength of the Field Bu simetrik bir evrendir ve bu evrende hiçbir şey gerçekleşmez.

20 Kendiliğinden Simetri Kırınımı Enerji Alan grafiği bir Meksika şapkasına benzerse ne olur? Vakum enerjisi 2 en düşük enerji düzeyi durumuna sahip Amount of Energy Bütün evreni dolduran görünmez enerji alanlarına Higgs alanı denir. Bunlar parçacıkların ve kuvvetlerin nasıl davranmaları gerektiğini belirtir. Evren pozitif 0 Strength of the Field veya negatif Higgs alanı durumuna Dört temel kuvvet yerine, bir kuvvet ve bir çok görünmez yerleşir. Higgs alanı var ki, bu alanlar bu kuvveti 4 ayrı kuvvet gibi gösteriyorlar. Bu çözüm aynı zamanda Büyük Patlamanın ilk anlarındaki enflasyon sorununa da cevap veriyor.

21 Elektro Zayıf Birleşme Örnek: nükleer beta bozunumu. Bozunma hızı az (weak effective coupling) n ve µ bozunumları efektıf 4 fermiyon etkileşimleri ile ifade edilir G ~ 10-5 GeV-2, Γµ ~ G2Mµ5. Zayıf SU(2) ayar bozonları, W+ Zo W-, Higgs bozon alanının vakum beklenti değerleri ile etkileşerek kütle kazanırken U(1) photon, γ, kütlesizdir. MW ~ gw<φ>/ 2. SU(2) ve U(1) coupling'leri birleşmiştir e = gwsin(θw). ( θw parametresi ν + p, saçılmasından hesaplanabilir. gw ~ G 4 fermiyon Feynman diyagram ~ 4 fermion efektif etkileşimi. Feynman propagatörü) G ~ gw2/mw2. G, e, sin(θw) ---> MW. (MW ~ 80 GeV CERN' de ölçüldü). Higgs vakum alanı <φ> ~ 174 GeV. V ( r ) ~ e Mr / r, V ( q) ~ 1/( q2 + M2 ) Γ ~ A 2 ~ V ( q) 2 ~ 1 / M 4 V (φ ) = µ 2 φ 2 +λ φ 4 < φ > 2 = µ 2 / 2λ V (< φ >) ~ λ < φ >4

22 Higgs Mechanism Higgs alanının vakum beklenti değeri <φ>, W ve Z ayar bozonlarına kütle kazandırır MW ~ gw<φ> ("eter kavramına benzer şekilde). Fermionlar da Higgs alanı ile Yukawa etkileşimi yaparak kütle kazanırlar mf = gf<φ>. Kuplaj değerleri bilinmese de, Higgs alanı bize evrendeki bütün kütlelerin üretimi için gereken mekanizmayı sağlar H g f, W, Z f, W, Z Γ(H >ff) ~ gf2mh ~ g2(mf/mw)2mh, g = gw Γ(H >WW) ~ g2mh3/mw2 ~ g2(mh/mw)2mh Γ ~ MH3 or Γ/MH ~ MH2 ==> Γ/MH ~ MH ~ 1 TeV

23 Evrenin enerji spektrumu Parçacık fiziğindeki hızlandırıcılar en son GeV düzeyine ulaşabilmişlerdir ( 1Gev = 10 ev; 9 18 M = 1 / 8 π G = GeV ev = elektron volt) P Newton Elektro zayıf simetri kırınımı skalası ~ 100 GeV (~MW) Kuantum çekim etkileri MP düzeyinde etkili oluyor (yeni fizik) Eğer UV ~ MP olursa Higgs kütlesine getirilecek düzeltmeler çok çok büyük oluyor (hierarchy problem) : MP/MW neden çok büyük? (Kerem Cankoçak, Aralık 2008)

24 SM'in Doğallık (Hierarchy problem) sorunu (SM), yapılagelmiş bütün deneylerle mükemmel bir uyum sergilemiş olmasına rağmen, bizzat kendisinin sahip olduğu kuantum kararsızlığı nedeniyle hayati bir problemle karşıkarşıya kalmaktadır (ayar hiyerarşisi problemi). Morötesi geçerlilik sınırı yükseldikçe Elektroweak kuramı bir bütün olarak geçersiz kılan bu kararsızlık önlenmelidir ki nükleer bozulmalar bilinen hızda, güneş bilinen parlaklıkta, W/Z bozonlar ölçülmüş kütle değerlerinde kalabilsinler. klasik (Kerem Cankoçak, Aralık 2008) Kuantum (ara durumlar uzerinden toplama)

25 Higgs parçacığını bulmak yetmiyor (quantum divergencies of Higgs) Elektronun kendisini itmesi gibi Higgs de kendini itmekte ve noktasal bir parçacık olması için çok büyük enerjilere ihtiyaç duymakta Elektroweak kuramın çöküşü..(naturalness problem) Standart Modelin otesinde yeni fizik arayislari: supersymmetry (SUSY) cancelling quantum divergences Quark Squark spin=0 Top Stop Electron Selectron Wino W spin=1/2 Higgsino H Q Boson = Fermion Q Fermion = Boson (i) Kuvvetlerin birlesmesi mumkun energy (GeV) (ii) Supersimetri evrendeki karanlık madde iyi bir aday SUSY

26 SUSY Squark/Gluino Mass Reach LHC 1 yıl boyunca 1/10 luminositede çalıştığında SUSY keşfedilebilir N = L. σ olay sayısı = Luminozite. tesir kesiti

27 Minimal supersimetri: MSSM Hiyerarşi probleminin temel nedeni SM nin Higgs sektörünün doğal olmayışıdır yani Higgs alanının kütlesinin sıfırlanmasının sistemin simetrilerini artırmamasıdır. Bu bağlamda problemin çözümü öncelikle Higgs sektörünün doğallaştırılmasını gerektirmektedir. Bu doğallaştırma için gereken temel öğe yeni bir simetri yasasının bulunması olup süpersimetri (her bir parçacığa aralarındaki spin farkı ½ olacak şekilde bir kardeş tayin edilmesi) uygun bir simetridir. Bu simetri yapısının en önemli sonuçlarından biri en hafif süpersimetrik parçacığın kararlı (hiç bozulmadan kalan ve dolaysıyla uzun ömürlü olan) bir parçacık oluşudur. Bu en hafif süpersimetrik parçacık (LSP) bir kara madde adayıdır. Mevcut proje çerçevesinde değişik süpersimetrik modellerdeki LSP adayları incelenecek ve LSP nin LHC deneylerinde gözlemlenebilmesi için gerekli koşullar tartışılacaktir. SM parçacık spektrumunu direk olarak süpersimetrize etmek en basit SUSY modelini verir: MSSM

28 Güncel Kozmolojik problemler Evrenin tüm enerjisi Yıldızlar ve galaksiler ~0.5% Standart model Nötrinolar ~0.3 10% Geri kalan bildik madde (elektron ve protonlar) ~4%(bilinen fizik) Kara Madde ~23% -> adaylar hızlandırıcı fiziği ile incelenmekte Kara Enerji ~73% Anti-Madde 0% Higgs yoğunlaşması ~1062 %?? Standart model ötesi (yeni fizik) 28

29 Evrenin sonu? Evrenin genişleme hızına (kara madde ile kara enerji oranı) göre 3 farklı senaryo: (1) (2) (3) pozitif düz negatif Ağır evren Hafif evren düz evren

30 Karanlık Madde galaksileri birlikte tutmak için karanlık madde gerekli gözlenen beklenen disk ends here 29 January 2005 Einstein: A Century of Feng 30 Relativity

31 Enflasyon ve Karanlık Enerji Evrenin başlangıcındaki kuark çorbası vakum enerjisinden geldi. Kuantum dalgalanmaları ise bu çorbadaki öbeklenmelere neden oldu COBE Evrenin yoğunluğu zaman içinde değişim göstermekte Evren hizlanarak genişlemekte 31

32 Sentez Kozmolojik ölçümler büyük bir tutarlılık göstermekte (%10 hassaslık) Karanlık Madde: 23% ± 4% Karanlık Enerji: 73% ± 4% [Baryonlar: 4% ± 0.4% Neutrinolar: ~0.5%] 32

33 Karanlık Madde ve karanlık Enerji Bugün için tam olarak bilemiyoruz, ama bu iki problem birbirlerinden bağımsız gözüküyor. Karanlık Madde - Bildiğimiz parçacıklar katkıda bulunmuyor Karanlık Enerji - Bütün bilinen parçacıklar etkili - Baryonik olmayan - kütle çekimle ilişkili MPlanck ~ 1019 GeV Mweak ~ 100 GeV Birçok ilginç çözüm önerisi var Hiç bir sağlam çözüm önerisi yok 33

34 Madde - antimadde gelen antiproton Antiproton neutron antineutron cifti propan kabarcik odasi (E.G. Segrè, Nobel Lecture) π p + anti p n + anti n yokolus isareti (antinotron un yokolusundan buyuk bir enerji aciga cikar) π Kabarcik odasinda parcacik antiparcacik izleri

35 Simetri ve simetrinin kırınımı Simetri korunduğu sürece parçacıklar oluşamaz Evrenin ilk başlangıcında meydana gelen faz değişikliği ile gerçekleşen simetri kırınımının radikal sonuçları olmuş ve uzay zaman ile kütle ayrışmıştır. Açığa çıkan enerji, parçacıkların meydana gelmesine neden olmuştur 35

36 Aynadan bakmak: Madde ve Antimadde? q q +1 Madde-antimadde simetrisinin yokluğu CERN deki deneylerde çözüm aranan sorulardan biri 100 m 36

37 Kesikli Simetriler PARITE: ayna simetrisi P ( ux u y ) uz = 1 (ux u y ) uz = 1 Parite korunumu: Bütün fizik kanunları P transformasyonunda korunurlar; Doğa Sol ve sağ yön konusunda tarafsızdır s : K+ π + π and K+ 3 π (π + π + π and π + π π ) zıt paritelere sahipler π + µ + + ν ν ν spin π+ A T.D. Lee and C.N. Yang: zayıf etkileşimlerde parite korunmaz!! µ+ µ spin ν ν spin π+ B µ+ µ spin

38 Yük eşleniği ( C ) Parçacık antiparçacık transformasyonu π µ + ν ν π ν spin ν π+ ν spin var yok deneylerde B durumu gözlenmemiştir µ µ spin A µ+ π ν spin P µ spin ν π+ ν spin CP µ P µ spin µ π ν spin µ spin C ν ν µ+ µ spin C ν B π ν spin yok var µ µ spin π meson bozunumu C ve P değişmezliğini ihlal etmekte, ancak CP transformasyonu altında değişmez kalmaktadır Ne varki, daha sonra CP simetrisinin de kırıldığı anlaşılacaktır!!

39 Küçük nesneleri görmek Dalga boyu ~ 1/enerji Kuarkları görmek için ~ 1 GeV enerji gerekir (yoğunlaşmış enerji) Protonun kütlesi ~ 1 GeV/c2 = kg 1 TeV = bir sivrisineğin kanat çırpışı Arşimed Romalılara karşı Siraküza savaşı ( MÖ). Bir sivrisineğin enerjisini atom çekirdeği boyutlarına indirdiğimizde çok yoğun bir enerji elde ederiz (parçacık hızlandırıcıları)

40 Neden hızlandırıcı kullanıyoruz? Temel Parçacıklar aynı zamanda dalga oldukları için atom altı parçacıkları görmemizi sağlar (ışığın dalga boyundan çok daha küçük nesneleri görmemiz için) yoğunlaşmış enerjiden başka parçacıklar üretmek için hızlandırıcıda parçacıklar çarpıştırılır E=Mc2! + protons anti-protons Enerjinin yogunlaşması: 25 Milyar kilowat-saat enerji = bir gram madde.

41 Enerji=madde Çevremizde gördüğümüz herşey şu 3 temel parçacığın kombinasyonlarından oluşur: elektron u kuark d kuark d Bunların dışında başka parçacıklar da vardır, ama onlar saniyenin trilyonlarca kez küçük bir anında yok olurlar. Ayrıca her parçacığın, bir de karşıt parçacığı vardır (zıt elektrik yüküne sahip). Toplam 6 kuark (ve 6 anti kuark) ile 6 lepton (ve 6 anti lepton) temel parçacık vardır. Peki bu parçacıkları nasıl görürüz?

42 Hadron Hızlandırıcısındaki (LHC) çarpışmasında maddenin temel yapıtaşlarını TERA enerji!!! görmekteyiz 7 TeV =7x1012 ev Demet enerjisi cm s Luminozite 2835 paket/demet Proton/paket Proton 7.5 m (25 ns) Proton 7 TeV Çarpışan demetler 4x107 Hz Proton çarpışmaları 109 Hz e Parton çarpışmaları Yeni parçacık üretimi (Higgs, SUSY,...) q + µ 105 Hz p H + µ Z Z µ ~ q µ ~ g p ~ q q νe χ1 p Benzer bir sistem TV tüplerinde vardır ~ χ20 q p µ+ µ χ~ 1 0

43 Dedektörler CERN'de 40 nolu ofis binası ve ATLAS dedektörünün temsili resmi Çarpışmadan çıkan parçacıkları yakalamak için her tarafı kapalı dedektörler kullanmak gerekir Çarpışma noktasının etrafında farklı dedektör katmanları bulunur

44 LHC Dedektörleri Genel amaç: Higgs SUSY Ağır iyonlar Quark-gluon plazma Genel amaç: Higgs SUSY B-fiziği CP simetrisi kırınımı

45 LHC hızlandırıcısında proton-proton çarpışması Proton - Proton 2804 deste/demet Proton/deste 1011 demet enerjisi 7 TeV (7x1012 ev) Lüminozite Sıklık = deste 1034 cm 2 s 1 40 MHz (1/25 ns) Çarpışma sıklığı Proton Hz Olay seçimi: 10,000,000,000,000' de 1 Parton (quark, gluon) E=mc² Enerjinin yogunlaşması l + e 25 Milyar kilowat saat enerji = bir gram madde. l Higgs o + Parçacık e jet o jet e Z Z e Protonun kütlesi ~ 1 GeV/c2 = kg 1 TeV = bir sivrisineğin kanat çırpışı SUSY... Yeni bir parçacık bulma sıklığı Hz 45

46 CMS Bilgi işlem: Veri akışı ve GRID Tek bir olaydaki veri hacmi: 1.5MB hızı: 150Hz Toplam: 2.5 Gbit/s 46

47 Higgs Discovery Limits The main final state is ZZ --> 4l. At high masses larger branching ratios are needed. At lower masses the ZZ* and γγ final states are used. LEP II put a limit ~ 110 GeV. CMS will cover the full range from LEPII to 1 TeV. 47

48 LHC ne durumda? 48

49 CMS örneği Eylül 2007' den beri test edilmekte Kozmik ışınlarla veri alınımı: Ekim 08 Ağustos 09 (CRAFT), Splash beams Kasım '09 Ilk çarpışmalar: Aralık '09 (900 GeV, 2.36 TeV) TeV Cosmic Muon Dec09 LHC2 CMS 49

50 CMS Collaboration CMS Collaboration 31 Countries 146 Institutes 1801 Physicists and Engineers USA Austria Belgium Finland France Germany Greece Hungary Italy Poland Portugal Slovakia Spain CERN Switzerland UK Russia Armenia Belarus Bulgaria China Croatia Cyprus Estonia Georgia India Korea Pakistan Turkey Ukraine Uzbekistan

51 CMS Detector Systems Muon Barrel Drift Tube Chambers (DT) Resistive Plate Chambers (RPC) Superconducting Coil, 4 Tesla Central Hadronic Calorimeter (Hcal)Plastic scintillator/brass sandwich Electromagnetic Calorimeter (Ecal) Muon Endcapsl Cathode Strip Chambers (CSC) Resistive Plate Chambers (RPC) Total weight t Overall diameter 15 m Overall length 21.6 m 76k scintillating PbWO4 crystals HF Tracker Pixels Silicon Microstrips 210 m2 of silicon sensors 9.6M channels 51 51

52 Aslında dedektörde ne ölçüyoruz? Göreceli olarak uzun yaşayan parçacıklar (bozunum ürünleri) dedektörde saptanmaktadır IDET ECAL e γ HCAL MuDET gördüklerimiz Electrons Muons Photons Long lived charged and neutral hadrons (jets) Missing transverse jet momentum ( neutrinos, neutralinos,..) Direk olarak göremediğimiz parçacıklar: Up, down, charm, strange and beauty quarks, and µ gluons (hadron jetleri olarak görünürler) Top kuarkı hemen ν bozunur (. t bw) W & Z bozonları da kuark ve leptonlara bozunur Higgs bosonu da aynı şekilde.. 52

53 A cliche example H ZZ Z µµ H 4 muon: the cleanest signal Reconstructed tracks with pt > 25 GeV Repeated every 25 ns 53 53

54 Muons in HCAL Phi Muon flux BOTTOM wedges TOP wedges Eta 54 54

55 'Beam splash' olayları Beam 2 Z on the left, +Z on the right ECAL energy deposits in red, Preshower in green, HCAL energy deposits in blue (light 55 blue for HF and HO), RPC muon hits are in yellow, and CSC muon hits are in magenta.

56 Start of the LHC: First Collisions rd Monday 23 November CMS Experiment at the LHC, CERN Date Recorded: :21 CET Run/Event: / Candidate Collision Event Events recorded: Physics Bit set 900GeV: ~400k 2.36 TeV: ~20k 56 Dec09 LHC2 CMS

57 Yürütmekte olduğumuz TAEK projesi: Yürütmekte olduğumuz TAEK projesi: LHC de Yeni Kuvvetler Araştırması LHC de Yeni Kuvvetler Araştırması CMS bir genel amaçlı proton-proton çarpışma deney olup birbirinden bağımsız olmayan iki ana hedefi vardır: a) Yeni madde türlerinin aranması. b) Yeni kuvvet yasalarının aranması. pr oto n Ekm =14 TeV n o t o pr 1) Bilinen parçacıklar (elektron, müon, hafif hadronlar, foton)? 2) Gözlemlenemeyen parçacıklar (nötrinolar, nötralinolar, ) 57

58 MSSM' nin doğallık problemi WMSSM =helhdec + huqhuuc + hdqhddc + µ Hd Hu Kütle terimi = 0 Kütle terimi = 1 SUSY kırılması ile hiçbir ilişkisi yok µ parametresinin orijini bilinmemektedir. Fiziksel olarak µ 'nun 1 TeV civarında değer alacak şekilde belirlenmesi gerekiyor. Bunu yapabilmek için MSSM'nin genişletilmiş bir formuna ihtiyaç vardır.

59 Çözüm: Ek ayar gruplu MSSM (U(1)' modeli) SM'in ayar yapısını ek bir Abelyan grupla (U(1)') genişletelim. µ µ Parametresini bir kiral süperalan ile değiştirelim S öyle ki onun skaler kısmının VEV (boşluk beklenti değeri) ' yü versin. WNEW =helhdec + huqhuuc + hdqhddc + hss Hd Hu Mass dimension = 0 Mass dimension = 0

60 Yeni Kuvvetler Yeni Kuvvetler kuvvet Graviton Graviton Foton Z bozon Higgs Bü W bozon m tün o d ye ell ni er fiz Z bozon i iç ik in! W bozon Higgs Parçacıklar Yeni parçacıklar 60

61 Yeni Kuvvetler Yeni Kuvvetler eşlenik kuvvet Gravitino Fotino En hafifi = Kara Madde Zino Higgsino Sü Wino m per od sim ell er etri Zino iç k in! Wino Higgsino Parçacıklar Yeni parçacıklar 61

62 U(1) U(1) Modeli: Modeli: Motivasyonlar Motivasyonlar Yüksek Enerjilerden Düşük Enerjilerden Yüksek Enerjilerden Düşük Enerjilerden SUSY GUTs, Sicim SUSY GUTs, Sicim GGSMS M x U(1)' x U(1)' Ek U(1) TeV de kırılır WU(1)' = hs SHu. Hd +... EE66 U(1) U(1) Ek U(1) TeV de kırılır SO(10) SO(10) U(1) U(1) 62 SU(5) SU(5) GGSMS M x U(1)' x U(1)' MSSM µ problemi MSSM µ problemi W MSSM μhu. Hd+...

63 Generic U(1) model MSSM NMSSM U(1) Model adds to the spectrum a new gauge boson Z and its gaugino needed for solving the problem; it adds to the spectrum a singlet Higgs S and its Higgsino 63

64 Yeni Kuvvetler: Yeni Modeller Yeni Kuvvetler: Yeni Modeller a) Yeni ayar kuvvetleri. Ana proje konusu (U(1) modeli) X SUSY (sol sağ simetrik model) b) Yeni cekim kuvvetleri. Einstein Hilbert terimi:!! r e tl e l a y a H ğrilikli çekim ) (yüksek e X GRAV (çok boyutlu uzaylarda) İleri aşamada 64

65 Projenin Temel İddiası Yeni bir ayar grubu olarak U(1)' simetrisi yalnızca barındırdığı Z' kuvveti ile değil bizzat Zino' eşlenik kuvveti ile de CMS de yoklanabilir. LHC enerjilerinde eşlenik kuvvet lepton, jet ve MET spektrumlarında önemli değişimlere yol açar. 65

66 MSSM den Farklılıklar U(1) modeli MSSM dekilere ek olarak şu parçaçıklara sahiptir: Kuvvetler Yeni bir Higgs alanı! Bozonlar: Yeni bir ayar alanı! Fermiyonlar: Yeni bir Higgsino! Eşlenik kuvvetler Yeni bir gaugino! Bu alanlar MSSM ye göre bir çok yenilik içerirler LHC de gözlemlenecek bir çok yeni olay!

67 Başlıca U(1)' sinyalleri Z' bozonu tarafından indüklenen sinyaller [Z' bozonun süper eşleniklere bozulması dahil edilirse bu sınırlar GeV kadar düşer.] Zino' fermiyonu tarafından indüklenen sinyaller Yeni bir ayar grubu olarak U(1)' simetrisi yalnızca barındırdığı Z' kuvveti ile değil bizzat Zino' eşlenik kuvveti ile de CMS de yoklanabilir. LHC enerjilerinde eşlenik kuvvet lepton, jet ve MET spektrumlarında önemli değişimlere yol açar.

68 U(1)' Sinyalleri: Zino etkileri Sfermiyonlar MSSM de olmayan leptonik bozunma kanalları geliştirirler : MSS M ) 1 ( U

69 En çok çalışılan U(1) Sinyali: Z Boson iki lepton değizmez kütlesinde yeni bir rezonans: Langacker,

70 Simü Sim Simü lasyon: Zino etkileri Sim lasyon: Zino etkileri Saf jet olaylarının sayısı azalır; Zino leptonlu olayların sayısını artırır. 70

71 U(1) Sinyalleri: Zino etkileri U(1) Sinyalleri: Zino etkileri MSSM: 1 jet + 0 lepton + MET U(1)' : 1 jet + 0 lepton + MET 1 jet + 2 lepton + MET 1 jet + 4 lepton + MET 71

72 Simü Sim Simü lasyon: Zino etkileri Sim lasyon: Zino etkileri Parametreler: U(1) Modeli: E I 6 grubundan gelen U(1) Modeli MSSM deki Parametreler: Ek Parametreler: arxiv: (PRD) 72

73 Simü Sim Simü lasyon: Zino etkileri Sim lasyon: Zino etkileri 73

74 Simü Sim Simü lasyon: Zino etkileri Sim lasyon: Zino etkileri 74

75 Simulation Studies for the LHC U(1) Model LAN HEP files COMP HEP PYTHIA CMSSW (dedektör) 75

76 Main physics interest: dijets in the squark production Squark Jet+ MissingEnergy Squark Jet+ 3 leptons + ME Sq Jet+ l + ME Sq 2 l + ME Jet+ 3 leptons + ME ~ur is absent Squark Jet+ 2 l + ME Squark Jet+ l + ME ~ur is absent Jet+ 3 leptons + ME 76

77 Efficiency sensitivity = for each topology A: 1 Jet + 0 Missing Energy events 1 Jet + Missing Energy events B: Jets + 0 lepton + 0 Missing Energy events Jets + 0 lepton + Missing Energy events C: Jets + 1 lepton + 0 Missing Energy events Jets + 1 lepton + Missing Energy events D: Jets + 2 lepton + 0 Missing Energy events Jets + 2 lepton + Missing Energy events E: Jets + 3 lepton + 0 Missing Energy events Jets + 3 lepton + Missing Energy events 77

78 Event Reconstruction in CMSSW Event Reconstruction in CMSSW LM6 U1prime 78

79 Event Reconstruction in CMSSW Event Reconstruction in CMSSW 79