DERSİN KONULARI HAFTA KONU
|
|
- Deniz Avcı
- 4 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 TURBO MAKİNELER
2 HAFTA DERSİN KONULARI KONU. HAFTA Turbo Makinalar, Sınıflandırma, Kullanım yerleri. HAFTA Temel kavramlar 3. HAFTA Kütle ve Enerji Korunumu ( Bernouli Denklemi) 4. HAFTA Momentum Korunumu ve Analizi(Doğrusal Momentum) 5. HAFTA Momentum Korunumu ve Analizi (Açısal Momentum) 6. HAFTA Boyut analizi, Benzerlik 7. HAFTA I.SINAV 8. HAFTA Pompalar 9. HAFTA Pompalar 0. HAFTA Su türbinleri. HAFTA Kompresör, Fan. HAFTA Kompresör, Fan 3. HAFTA II.SINAV 4. HAFTA Buhar, Gaz Türbinleri 5. HAFTA Buhar, Gaz Türbinleri
3 BUHAR TÜRBİNLERİ
4 BUHAR TÜRBİNİ Buhar Türbininde iş akışkanı su buharıdır. Kazandan yüksek basınç ve sıcaklıkta gelen buhar sabit kanatlarda genişler. Genişleme sonucunda basıncı düşen buharın hızı artar ve seyyar kanatları harekete geçirir. Oluşan mekanik enerji şaft vasıtasıyla dışarıya alınır. Basıncı kullanılamayacak seviyeye düşen buhar kondansere sevk edilerek türbinin dışına çıkartılır. Bu enerji alış-verişi sonucunda akışkanın enerji değişimi basıncında düşme olarak görülür.
5 ÖZELLİK TABLOLARI Bir çok madde için termodinamik özelikler arasında basit denklemlerle ifade edilemeyecek kadar karmaşık ilişkiler vardır. Bu nedenle özelikler diyagramlar yada tablolar ile verilir. Buhar çevrimlerinin termodinamik çözümlemelerinde en çok T-s ve h-s diyagramları kullanılır. Bu diyagramlardan h-s diyagramı MOLİER diyagramı olarak bilinir. Diyagramların kullanılması kolay olmasına rağmen yaklaşık değer vermeleri önemli bir dezavantajdır. Kesin ve hassas hesaplamalarda diyagram yerine tablolar kullanılır. Su buharı için en çok kullanılan tablolar Doymuş sıvı tabloları ve kızgın buhar tablolarıdır.
6 T-s DİYAGRAMI
7 h [kj/kg] MOLİER DİYAGRAMI 4000 Steam kpa 730 kpa 30 kpa 3000 kpa 500 0, , , ,4 500,0 3,0 4,0 5,0 6,0 7,0 8,0 9,0 0,0,0,0 s [kj/kg-k]
8 SICAKLIĞA GÖRE DÜZENLENMİŞ DOYMUŞ SIVI TABLOSU
9 BASINCA GÖRE DÜZENLENMİŞ DOYMUŞ SIVI TABLOSU
10 KIZGIN BUHAR TABLOSU
11 BUHAR TÜRBİN ELEMANLARI Türbin elemanları sabit ve hareketli olmak üzere iki kısma ayrılır. Sabit elemanlar;. Karter: Türbinin en dışında olup diğer parçaların muhafazasıdır. İki parça olarak imal edilir. Buharın özgül hacmindeki artışa bağlı olarak genişleyen bir yapıdadır.. Sabit kanatlar: Buharın türbine girdiğinde ilk karşılaştığı elemandır. Kartere bağlı olduğu için hareket edemez. İki önemli görevi vardır. Buharın basıncını düşürüp hızının artmasına imkan sağlayacak bir yapıdadır. Diğer görevi ise buharı bir sonraki, eleman olan seyyar kanatlara yönlendirir.
12 BUHAR TÜRBİN ELEMANLARI 3. Ara kanat aynası: Sabit kanatlar ile mil arasındaki boşluğu doldurarak buharın sabit kanattan geçmesini sağlayacak formda imal edilir. 4. Salmastra; Sabit elemanlar ile hareketli elemanlar arasındaki boşluktan buharın iş yapmadan geçişini engellemek için kullanılan elemanlardır. Özellikle ara kanat aynası-mil ve karter-mil arasında kullanılır 5. Yataklar; Mili yataklamak için kullanılan elemanlar olup radyal ve eksenel kuvvetleri karşılamak için palamar ve srast yataklar kullanılır. 6. Kavramalar; Türbin milinden elde edilen mekanik enerjiyi bir başka mile aktarmak için kullanılan elemanlardır.
13 BUHAR TÜRBİN ELEMANLARI Hareketli elemanlar;. Seyyar kanatlar: Sabit kanttan çıkan buhar basıncı düşmüş ve hızı artmış olarak seyyar kanata gelir. Seyyar kanatta kinetik enerji mekanik enerjiye dönüştürülür. Diğer önemli görevi ise bir sonraki sabit kanata buharı yönlendirmektir.. Tekerlek: Seyyar kanatta oluşan mekanik enerji, seyyar kanatları üzerinde taşıyan tekerlek yardımıyla mile aktarılır. 3. Mil: Tekerlekleri üzerinde taşıyan mil yardımıyla mekanik enerji türbinin dışına taşınır.
14 BUHAR TÜRBİNİ Türbin çıkış basıncına göre karşı basınçlı yada kodenserli (kondensasyonlu) olabilir. Türbin çıkış basıncı atmosfer basıncından yüksek ise karşı basınç türbini olarak adlandırılır. Bu yüksek basınç; proses buharı olarak değerlendirilebilir yada başka bir türbine sevk edilerek enerjisinden faydalanılır. Bu türbinlerin verimleri %67-75 gibi yüksek bir aralıktadır.
15 BUHAR TÜRBİNİ Türbin çıkış basıncı atmosfer basıncının altında ise kondensasyonlu türbin olarak adlandırılır. Bu türbinlerin çıkışında kondenser yardımıyla buhar yoğuşturulur bu sayede çıkış basıncı atmosfer basıncının altına indirilir. W vdp
16 BUHAR TÜRBİNİ Türbinde sabit kanat ve seyyar kanattan oluşan gruba basamak denilmektedir. Türbinler giriş ve çıkış buhar şartlarına göre tek basamaklı yada çok basamaklı olarak yapılabilirler.
17 BUHAR TÜRBİNİ Buharın şartlarına ve yaptığı göreve göre santrallardaki türbinler yüksek basınç orta basınç ve alçak basınç türbini olarak sınıflandırılabilir. Buharın basıncı çok küçük ise çürük buhar türbini olarak adlandırılmaktadır.
18 BUHAR TÜRBİNİ Enerji dönüşüm prensibine göre aksiyon (ETKİ) ve reaksiyon (TEPKİ) olarak ikiye ayrılabilir. türbini
19 NOZÜLDE AKIŞ BUHAR NOZULÜ (MEME): Buharın türbine girdiğinde ilk karşılaştığı eleman nozül yada sabit kanattır. En genelde nozüller giriş bölümü, boğaz ve çıkış bölümünden oluşur. Nozüldeki çıkışındaki hız; nozülün giriş ve çıkış basınç farkının fonksiyonudur.
20 NOZÜLDE AKIŞ Nozülde sürekli ve adyabatik akışın gerçekleştiği, iş alış verişinin olmadığı, giriş hızının çıkış hızına göre çok küçük olduğu ve kinetik enerjisinin ihmal edildiği kabul edilirse çıkış hızı giriş ve çıkış entalpi farkına göre hesaplanır. C C Qnet, giren Wmil, net, giren mh h g z z C C C. h h 44,7 h h h C h
21 NOZÜLDE AKIŞ Buharın basıncındaki azalma hızda artışa sebep olmaktadır. Hızın ses hızına (ışık hızına değil) ulaştığı basınç oranına kritik basınç oranı sıcaklığa kritik sıcaklık, yoğunluğa ise kritik yoğunluk denilmektedir. Buhar ideal gaz kabul edildiği taktirde basınç ve sıcaklık arasındaki ilişki; PV n Sabit Doymuş buhar için n=,35 Kızgın buhar için n=,3 x=kuruluk derecesi ise ıslak buhar için n,035 x 0
22 NOZÜLDE AKIŞ Buharın nozüle giriş sıcaklığı ile kritik sıcaklığın oranı ve izentropik akışta kritik basınç oranı; T Tc n P P T c T c n n Kızgın buhar için kritik basınç oranı yaklaşık olarak 0,55 tir. Nozülden çıkıştaki buhar basıncı kritik basıncın üzerinde olduğu taktirde basit nozül kullanılabilir. Basit nozülde çıkış kesiti boğaz kesitine eşittir.
23 NOZÜLDE AKIŞ Yüksek basınçlarda basit nozül kullanmak pratik olarak mümkün değildir. Bu durumda buhar her yöne türbülanslı olarak dağılmak eğilimindedir. Bu şekilde akış gerçekleşirse seyyar kanatlarda sürtünmeye bağlı kayıplar artacaktır. Genişlemede türbülanslı akışa izin vermemek için difüzörlü nozül kullanılır. Difüzörlü nozülde boğaz kesiti çıkış kesitinden daha küçüktür. Bu kesitteki artış akışı uniform akışa yaklaştırır. Boğaz boyutları ve difüzör uzunluğu nozülün kullanıldığı basınç oranına göre dizayn edilir. C ,9 0,8 0,7 0,6 0,5 D 0,4 0, ,5 4 3,5 3 P,5,5 0,
24 NOZÜLDE AKIŞ P c P P c P
25 NOZÜL VERİMİ Akışkanla nozül duvarları arasında ve akışkanın kendi içinde sürtünmesi sebebiyle nozüldeki genişleme prosesi tersinmezdir. Bu durumda gerçek genişlemedeki entalpi farkının izentropik genişlemedeki entalpi farkına oranı nozül verimi olarak tanımlanmaktadır. h h h h '
26 KIZDIRMA FAKTÖRÜ Türbinler genellikle çok basamaklı olarak dizayn edilir. Basamaklardaki kayıplar (tersinmezlikler) sebebiyle genişleme izentropik genişlemeden uzaklaşmakta ve kızdırma etkisi oluşmaktadır. Basamak verimleri ile türbin verimi arasındaki ilişkiyi belirlemek için kızdırma faktörü kullanılır. Kızdırma faktörü; toplam basamaklardaki entalpi farkının türbin izentropik entalpi farkına oranıdır. h K. F. ' h ' h h ' h h ' h3 h ' 3 4 h h '' 4
27 BUHAR TÜRBİNİ Türbin izentropik verimi ; basamak verimine ( s ) bağlı olarak; η t Δh ' Δh ve η s Δh ' Δh b b h h basamak h 4 h h h h h h t s h ' h basamak. KF ' türbin s Kızdırma faktörü genellikle,03 ~,04 olduğu için türbin verimi basamak verimlerinden daha büyüktür.
28 BUHAR TÜRBİNİ Örnek 6.: Buhar nozule MPa basınçta doymuş buhar olarak girmekte ve 0,MPa basınçta çıkmaktadır. Genişlemenin izentropik olduğu ve giriş kinetik enerjisinin ihmal edilebileceği kabulü ile buharın çıkış hızını ve kuruluk derecesini bulunuz? Çözüm: MPa için h =h g =799,5 kj/kg s =s g =6,3409 kj/kgk ( DB TABLOSUNDAN) Genişleme izentropik olduğu için s =s olacaktır 0,MPa için s f =,530 kj/kgk ve s fg =5,5970 kj/kgk ( DB TABLOSUNDAN) 0,MPa için h f =504,7 kj/kg ve h fg =0,9 kj/kgk s =s f + x s fg olacağına göre x =0,8595 bulunur. h =h f + x h fg =397,33 kj/kg C (h -h ) 897m/ s
29 Örnek 6.: BUHAR TÜRBİNİ Doymuş kuru buhar nozule,3mpa basınçta doymuş buhar olarak girmekte ve 0,MPa basınçta çıkmaktadır. Nozülün içindeki sürtünme kaybının toplam entalpi farkının %0 nu olduğu kabulü ile 0mm çıkış çapındaki buharın kütlesel debisini bulunuz Çözüm:,3MPa için h =787,6 kj/kg s =6,495 kj/kgk Genişleme izentropik olduğu için s =s olacaktır s =s f + x s fg olacağına göre x =0,857 bulunur. h =h f + x h fg =47,46+0,857*58=397,33 kj/kg C (h -h ) x0.9x000x(787,6-397,3) 884,9 m/s 0, MPa için özgül hacim,694 m 3 /kg olduğuna göre süreklilik denkleminden. m AC x v D C 4. x g v g ,9 7,4 4.0,857.,694 kg/s
30 Örnek 6.4: BUHAR TÜRBİNİ Doymuş kuru buhar nozule 0,8 MPa basınçta girmekte ve izentropik genişleyerek 0,5MPa basınçta çıkmaktadır. Politropik üs n=,35 olduğuna göre maksimum kütlesel debi için en dar kesitin çıkış kesitine oranını bulunuz? Çözüm:
31 BUHAR TÜRBİNİ
32 BUHAR TÜRBİNİ
33 BUHAR TÜRBİNİ Aksiyon türbin basamağında basıncın tamamı sabit kanatta (nozül) düşmektedir. Reaksiyon basamağında ise basıncın bir kısmı sabit kanatta diğer kısmı seyyar kanatta düşmektedir. Her iki türbinde de sabit kanat profilleri çok benzer olmasına karşın seyyar kanat profilleri birbirinden farklıdır. Buhar türbinlerinin çoğu ve gaz türbinlerinin bir kısmı aksiyon türbinidir.
34 AKSİYON (ETKİ-IMPULSE) TÜRBİNİ
35 AKSİYON (ETKİ-IMPULSE) TÜRBİNİ
36 REAKSİYON (TEPKİ) TÜRBİNİ
37 AKSİYON TÜRBİNLERİ
38 HIZ ÜÇGENLERİ Tek basamaklı türbinde buhar genişlemekte ve nozülü C mutlak hızı ve α açısı ile terk etmektedir. Seyyar kanatlar U çevre hızı ile döndüğü için seyyar kanata girişte hız bağıl olarak V olmaktadır. V hızı U hızı ile β açısı yapmaktadır. α =Mutlak hız giriş açısı α =Mutlak hız çıkış açısı β = Seyyar kanat giriş açısı β = Seyyar kanat çıkış açısı
39 HIZ ÜÇGENLERİ Her iki hız üçgeninde de U bileşeni sabit olup üçgenlerin birleştirilmiş hali ; C V +U C w =Girişteki mutlak hızın çevre bileşeni C w =Çıkıştaki mutlak hızın çevre bileşeni C a =Girişteki mutlak hızın eksenel bileşeni C a =Çıkıştaki mutlak hızın eksenel bileşeni
40 P P o P o Giriş Hız Üçgeni U HIZ ÜÇGENLERİ C V U C V U C = 0 C C V V U α : meme açısı β : seyyar kanat giriş açısı α : konstrüksiyon açısı β : seyyar kanat çıkış açısı C : seyyar kanat giriş mutlak hızı C : seyyar kanat çıkış mutlak hızı U : çevre hızı (m/s) V : seyyar kanat giriş bağıl hızı V : seyyar kanat çıkış bağıl hızı Çıkış Hız Üçgeni
41 BUHAR KUVVETLERİ UNİFORM DAİMİ AKIŞ için doğrusal momentum denklemi: ort çıkan giren F m V m V ort Tek giriş ve çıkış var ise: F m( V V ) Kontrol hacmi hareketli ise : V V V b KY Buhar akışında kesit küçük ve hızlar yüksek olduğundan = kabul edilebilir.
42 BUHAR KUVVETLERİ Kanat içindeki akışta bağıl hız; hız üçgenlerinden yararlanılarak; C C V +U V C -U U Kanat içindeki akışta dış kuvvetler olmadığından tek kuvvet Fa ile gösterlen tepki kuvvetidir. Gerekli düzeltmeler yapılırsa doğrusal momentum denklemi: F F a a m m C -U C -U V V U C C c V V U
43 BUHAR KUVVETLERİ F a F u F m Türbinde kanada etki eden kuvvetin iki bileşeni vardır. F u : Çevre kuvveti F m : Eksenel kuvvet F a =F m +F u F u F u m,u,u F m Fm m,m,m V V [N] V V [N]
44 ÇEVRE KUVVETİ (Fu) Türbinde iş yapan kuvvet çevre kuvveti olan F u dur. Buna teğetsel kuvvet de denir. F u yu bulmak için bağıl hızların çevre yönündeki bileşenleri kullanılır. F a F u F m V =V cosβ V,u =V cosβ,u F =m V cosβ V cosβ (N) u V U V,u,u + + C V C V V,m U U V,m
45 6- Yrd.Doç.Dr. Ali Volkan 45 Akkaya EKSENEL KUVVET (F m ) V,m ve V,m ; V ve V nin eksen yönündeki bileşenleridir. Böylece; V V =Vsinβ,m =V sinβ,m F a F u F m Bunlar denklemde yerine yazılırsa: F =m Vsinβ V sinβ (N) m V U V,u,u C V U V,m + C V,m + U V
46 BUHAR GÜÇLERİ F a F u F m Kanat üzerinde oluşan kuvvetler buhar güçlerini oluşturacaktır. W u : Çevresel güç W m : Eksenel güç W=U.F [W] W u Dn U (m/s) 60 W m W mu W u m mu V V [W],u,u,m,m V V [W]
47 ÇEVRE GÜCÜ (W u ) W =F U m.u Vcosβ +V cosβ (W) u u Çevre işi (h u ); birim kütlenin sahip olduğu çevresel güçtür. Wu h u = = UVcosβ +V cosβ (J/kg) m Teorik iş (h t ); enerjisidir. c hızıyla meme veya sabit kanattan çıkan buharın kinetik h= C t Çevre verimi ( u ); çevre işinin teorik işe oranıdır. Bu oranın büyük olması istenir. h u η= u h t
48 İDEAL (KAYIPSIZ) TÜRBİNDE ÇEVRE VERİMİ Kabuller: β = β ; φ= C = φ C o C = C o ψ= V = ψ V V =V Kabullerden çevre işi; h =U h V cosβ +V cosβ u U V cosβ u P o P o P U C o =0 C C Sabit kanatlar Seyyar kanatlar Giriş hız üçgeninde; Vcosβ =Ccosα -U Buna göre çevre işi; h =U C cosα -U U.C cosα -U u C U c V V U
49 İDEAL (KAYIPSIZ) TÜRBİNDE ÇEVRE VERİMİ Teorik iş: Çevre verimi: h = C C C h = C hu η= u h t o o t t Buna göre; U.C cosα -U U U η u= 4 cosα- C C C U Hız oranı C η u= 4 χcosα-χ
50 İDEAL (KAYIPSIZ) TÜRBİNDE ÇEVRE VERİMİ Çevre veriminin maksimum değeri: h u,max η u,max = h t Öncelikle h u,max bulunsun. Bunun için h u nun u ya göre türevini alıp sıfıra eşitlenir: dhu du d = U.Ccosα -U du = C cos - U = 0 C cos -U = 0 U= C cosα
51 İDEAL (KAYIPSIZ) TÜRBİNDE ÇEVRE VERİMİ Bu değeri hu denkleminde yerine koyalım. Böylece; C cosα C cos α h = C cosα - 4 = Ccos α u,max Buna göre; η = u,max C cos α / C η u,max = cos α
52 İDEAL (KAYIPSIZ) TÜRBİNDE ÇEVRE VERİMİ α =0 için o η u,max =cos (0 ) Bu durumda; U C cosα χ = = C C cosα χ = cos0 χ = o χ = U C
53 GERÇEK AKSİYON TÜRBİNDE ÇEVRE VERİMİ Kabuller: β β ; φ < c = φ c o c < c o Ψ < V = ψ V V > V h =U Vcosβ +V cosβ u P P o u P o c=0 c c Sabit kanatlar seyyar kanatlar Vcosβ =Ccosα U V cosβ =ψvcosβ =ψvcosβ cosβ cosβ = Ccosα -U ψ cosβ cosβ C U c V V U
54 GERÇEK AKSİYON TÜRBİNDE ÇEVRE VERİMİ Çevre işi; h u =U Ccos -U +ψ cosβ Teorik iş ; = UCcos -U +ψ cosβ h C C h h =U Vcosβ +V cosβ u t o o C t C cosβ cosβ C U c W V U
55 Buna göre çevre verimi; UCcos -U +ψ hu cosβ u ht C η= cosβ U U cosβ = cos- +ψ C C cosβ U χ= Böylece; C cosβ η = χcos -χ +ψ cosβ u
56 MAKSİMUM ÇEVRE VERİMİ Öncelikle h u,max bulunsun. Bunun için h u nun u ya göre türevini alıp sıfıra eşitlenir: h u,max η u,max = h t dh d cosβ = UC cos -U +ψ du du cosβ u = Ccos -U +ψ cosβ cosβ Ccos -U=0 'dan U= Ccos U = cos C
57 h u = UCcos -U +ψ cosβ cosβ h u,max = C cos α C cos α +ψ 4 cosβ cosβ C cos α +ψ h u,max 4 cosβ u,max ht C η = cosβ = C cos α +ψ 4 cosβ cosβ = cos α +ψ cosβ cosβ U=(/)C cosα
58 İdeal durumda: β = β ; φ = ; Ψ = ; α =0 o η = cos α +ψ cosβ u,max cosβ cosβ = cos (0 ) + cosβ = o /
59 Uygulama Tek basamaklı bir aksiyon türbini basamağında; h t =80 kj/kg ; n=3000 d/d ; ϰ= 0.45 ; β = β = o α =4 o ; φ = 0.94 ; Ψ = 0.85 olduğuna göre; a) Memeden çıkış hızını, çevre hızını ve çark çapını b) Meme ve seyyar kanat çıkış bağıl hızlarını c) Çevre ısı düşüşünü bulunuz
60 Çözüm a) Buharın memeden çıkış hızı : C 44.7 h m/s o o t C C m/s Çevre hızı: u χ= c u 0.45= u=53.8 m/s 564 Çark çapı: Dn D 3000 U= 53.8= D=.6 m 60 60
61 b) Bağıl hızlar: V =C +U -UCcosα = cos(4) V =33.6 m/s V = V = m/s c) Çevre ısı düşüşü: h =U V +V u u u =U Vcosβ +V cosβ = cos()+67 cos() = J/kg kj/kg
62 BUHAR TÜRBİNİ Basınç basamaklı aksiyon türbini; toplam basınç düşümü tek bir basamak yerine basamaklara bölünmüştür. Her basamakta nozül ve seyyar kanatlar olup genişleme neticesinde oluşan kinetik enerji rotor sayesinde işe dönüştürülmektedir.
63 BUHAR TÜRBİNİ Hız Basamaklı Aksiyon (Curtis) türbininde bütün basınç düşümü tek sıra nozülde gerçekleşmekte, kinetik enerji tek tekerleğe bağlı birkaç sıra seyyar kanattan meydana gelmiştir. İki seyyar kanat arasında sadece akışı yönlendiren sabit kanatlar bulunmaktadır.
64 REAKSİYON TÜRBİNLERİ
65 REAKSİYON TÜRBİNİ Reaksiyon türbinde basınç düşümü basamaklarda hem sabit kanatta hem de seyyar kanatta gerçekleşmektedir. Seyyar kanatta hızın değeri artarken ve yönündeki değişime bağlı olarak reaksiyon kuvveti oluşmaktadır. Reaksiyon türbinleri genellikle alçak basınç türbini olarak kullanılmaktadır. Yüksek basınçlarda hem malzeme kalitesi hemde konstrüksiyonu açısından maliyeti artmaktadır.
66 REAKSİYON TÜRBİNİ Reaksiyon türbinlerinde seyyar kanattaki entalpi farkının toplam basamaktaki entalpi farkına oranı reaksiyon derecesi olarak tanımlanır. r h ( ) h h h h ( h h ) 0 r=0 olduğunda bütün basınç sabit kanatta düşer (AKSİYON) r=0.5 olduğunda sabit ve seyyar kanattaki entalpi farkları eşit olur. Bu durumda sabit ve seyyar kanatlar tam simetriktir.
67 REAKSİYON TÜRBİNİ Reaksiyon türbinlerinde seyyar kanatta da basınç düştüğünden kanat içinde bağıl hız artar. V >V Bu artış değeri kanattaki basınç düşüşüne bağlıdır. Sabit kanattaki teorik hız artışı (C 0 ): C h h 0 0 C Sabit kanattaki gerçek hız kayıp katsayısına bağlı olarak (C ): C h h C0 0 C
68 REAKSİYON TÜRBİNİ Reaksiyon türbinlerinde seyyar kanatta da basınç düştüğünden kanattan teorik çıkış bağıl hız (V 0 ) değeri: V h h 0 V Gerçek çıkış bağıl hızı kayıp katsayısına bağlı olarak; V h h V0 V
69 HIZ ÜÇGENLERİ r = 0.5 için : Giriş hız üçgeni, çıkış hız üçgenine eşittir. Bu durumda; C C U C u V ; V = C α = β ; α = β V C U V = C u V u C cos U C α : sabit kanat açısı β : seyyar kanat giriş açısı α : konstrüksiyon açısı β : seyyar kanat çıkış açısı C : seyyar kanat giriş mutlak hızı C : seyyar kanat çıkış mutlak hızı u u V =V cos u : çevre hızı (m/s) V : seyyar kanat giriş bağıl hızı V : seyyar kanat çıkış bağıl hızı C cos V = C u u
70 Hız üçgenlerinin denkliğinden; Çevre verimi: h t = h + h REAKSİYON TÜRBİNLERİNDE ÇEVRE VERİMİ Önce teorik iş (h t ) bulnursa; h h h C C o C h u η= u h t V ; V = C α = β ; α = β Sabit kanat entalpi farkı Seyyar kanat entalpi farkı P P z u P o c C o = sabit kanattan buharın teorik çıkış hızı C =bir önceki kanattan çıkış hızına eşittir) c c c C C o= ve V = C Böylece; C h = V
71 h = V V o REAKSİYON TÜRBİNLERİNDE ÇEVRE VERİMİ o V : Teorik çıkış bağıl hızı V C V o = = C h = V h t = h + h Seyyar kanat entapli farkı Böylece; P P z P o V o C 0 C V U V C C U C o C C h t = V V C h = t V
72 REAKSİYON TÜRBİNLERİNDE ÇEVRE VERİMİ Çevre işi (h u ) bulunursa; h =h +h u u u Gerçek hızlardan giderek: h = C C = C V u h u = V V = C V ve : h u =h u+h u h = C + V C V u P o P P h =C V o C 0 C V U V C V C U u C o
73 REAKSİYON TÜRBİNLERİNDE ÇEVRE VERİMİ Böylece; η= h C V u u h t C V Giriş hız üçgeninde cos. teoriminden ; V C U - C U cos h =C V C U cosα - U u C U C u V C U V = C u V u C cos U C C ht V C U +C U cos ht C U cos U C (ksi)
74 REAKSİYON TÜRBİNLERİNDE ÇEVRE VERİMİ Buna göre; h C U cosα -U η= h C U cosα - U +C u u t Pay ve paydayı C ile bölünsün. U U cosα - C C ηu U cosα- + C C Böylece; η cosα - cosα - + u U C U
75 Maksimum çevre verimi: dhu du MAKSİMUM ÇEVRE VERİMİ h u,max η u,max = h t d = UCcos -U du C cos -U = 0 'dan U U = C cos ve = = cos C h =C C cos cos - C cos u,max = C cos h C U cosα - U u
76 MAKSİMUM ÇEVRE VERİMİ Böylece; C cos η = C Ucosα - U +C u,max Pay ve paydayı C ile bölünsün. cos η u,max = U U cosα - + C C cos η = cosα - + u,max Bu değerin büyük olması için cosα in büyük dolayısıyla α değerinin küçük olması istenir. Eğer kayıplar olmaz ise verim η u = olur.
77 İdeal Türbinde; α 0 o MAKSİMUM ÇEVRE VERİMİ o cos 0 için = 0 Böylece; 0 cos 0 η u,max = 0 cos
HİDROLİK MAKİNALAR YENİLENEBİLİR ENERJİ KAYNAKLARI
HİDROLİK MAKİNALAR YENİLENEBİLİR ENERJİ KAYNAKLARI HİDROLİK TÜRBİN ANALİZ VE DİZAYN ESASLARI Hidrolik türbinler, su kaynaklarının yerçekimi potansiyelinden, akan suyun kinetik enerjisinden ya da her ikisinin
Detaylı3. TERMODİNAMİK KANUNLAR. (Ref. e_makaleleri) Termodinamiğin Birinci Kanunu ÖRNEK
1 3. TERMODİNAMİK KANUNLAR (Ref. e_makaleleri) Termodinamiğin Birinci Kanunu Termodinamiğin Birinci Kanununa göre, enerji yoktan var edilemez ve varolan enerji yok olmaz, ancak şekil değiştirebilir. Kanun
DetaylıTERMODİNAMİK II BUHARLI GÜÇ ÇEVRİMLERİ. Dr. Nezaket PARLAK. Sakarya Üniversitesi Makine Müh. Böl. D Esentepe Kampüsü Serdivan-SAKARYA
TERMODİNAMİK II BUHARLI GÜÇ ÇEVRİMLERİ Dr. Nezaket PARLAK Sakarya Üniversitesi Makine Müh. Böl. D-6 605 Esentepe Kampüsü 54180 Serdivan-SAKARYA BUHARLI GÜÇ ÇEVRİMLERİ Güç elde etmek amacıyla : iş akışkanı
DetaylıBUHARLI VE BİRLEŞİK GÜÇ ÇEVRİMLERİ
BUHARLI VE BİRLEŞİK GÜÇ ÇEVRİMLERİ 1 CARNOT BUHAR ÇEVRİMİ Belirli iki sıcaklık sınırı arasında çalışan en yüksek verimli çevrim Carnot çevrimidir buharlı güç santralleri için ideal bir çevrim değildir.
DetaylıSOĞUTMA ÇEVRİMLERİ 1
SOĞUTMA ÇEVRİMLERİ 1 SOĞUTMA MAKİNALARI VE ISI POMPALARI Soğutma makinesinin amacı soğutulan ortamdan ısı çekmektir (Q L ); Isı pompasının amacı ılık ortama ısı vermektir (Q H ) Düşük sıcaklıktaki ortamdan
DetaylıHR. Ü. Müh. Fak. Makina Mühendisliği Bölümü Termodinamik II Final Sınavı (22/05/2017) Adı ve Soyadı: No: İmza:
HR. Ü. Müh. Fak. Makina Mühendisliği Bölümü Termodinamik II Final Sınavı (/05/07) Adı ve Soyadı: No: İmza: Alınan Puanlar:.. 3. 4. 5. Sınav sonucu. Süre: 00 dak. Not: Verilmediği düşünülen değerler için
DetaylıSORULAR VE ÇÖZÜMLER. Adı- Soyadı : Fakülte No :
Adı- Soyadı : Fakülte No : Gıda Mühendisliği Bölümü, 2014/2015 Öğretim Yılı, Güz Yarıyılı 00391-Termodinamik Dersi, Dönem Sonu Sınavı Soru ve Çözümleri 06.01.2015 Soru (puan) 1 (15) 2 (15) 3 (15) 4 (20)
DetaylıGİRİŞ TURBO MAKİNALARIN TANIMI SINIFLANDIRMASI KULLANIM YERLERİ
GİRİŞ TURBO MAKİNALARIN TANIMI SINIFLANDIRMASI KULLANIM YERLERİ Turbo kelimesinin kelime anlamı Turbo yada türbin kelimesi latince kökenli olup anlamı bir eksen etrafında dönen parçadır. 1 TANIM Turbo
DetaylıNOT: Toplam 5 soru çözünüz, sınav süresi 90 dakikadır. SORULAR VE ÇÖZÜMLER
Adı- Soyadı: Fakülte No : Gıda Mühendisliği Bölümü, 2015/2016 Öğretim Yılı, Güz Yarıyılı 00391-Termodinamik Dersi, Dönem Sonu Sınavı Soru ve Çözümleri 07.01.2016 Soru (puan) 1 (20) 2 (20) 3 (20) 4 (20)
DetaylıAKM 205 BÖLÜM 6 - UYGULAMA SORU VE ÇÖZÜMLERİ Doç.Dr. Ali Can Takinacı Ar.Gör. Yük. Müh. Murat Özbulut
AKM 205 BÖLÜM 6 - UYGULAMA SORU VE ÇÖZÜMLERİ Doç.Dr. Ali Can Takinacı Ar.Gör. Yük. Müh. Murat Özbulut 1. Bir püskürtücü dirsek, 30 kg/s debisindeki suyu yatay bir borudan θ=45 açıyla yukarı doğru hızlandırarak
DetaylıNOT: Toplam 5 soru çözünüz, sınav süresi 90 dakikadır. SORULAR VE ÇÖZÜMLER
Adı- Soyadı : Fakülte No : Gıda Mühendisliği Bölümü, 2014/2015 Öğretim Yılı, Güz Yarıyılı 00391-Termodinamik Dersi, Bütünleme Sınavı Soru ve Çözümleri 23.01.2015 Soru (puan) 1 (20) 2 (20) 3 (20) 4 (20)
DetaylıBÖLÜM Turbomakinaların Temelleri:
1 BÖLÜM 2 2.1. Turbomakinaların Temelleri: Yenilenebilir ve alternatif enerji kaynaklarının iki önemli kategorisi rüzgar ve hidroelektrik enerjidir. Fosil yakıtların bilinenin dışındaki alternatif uygulamalarından
DetaylıAkışkanların Dinamiği
Akışkanların Dinamiği Akışkanların Dinamiğinde Kullanılan Temel Prensipler Gaz ve sıvı akımıyla ilgili bütün problemlerin çözümü kütlenin korunumu, enerjinin korunumu ve momentumun korunumu prensibe dayanır.
DetaylıT.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR LABORATUVARI BUHAR TÜRBİNİ DENEYİ FÖYÜ
T.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR LABORATUVARI BUHAR TÜRBİNİ DENEYİ FÖYÜ 1. GENEL BİLGİLER Buhar türbini, genel olarak yatay ekseni etrafında dönebilen bir rotor,
DetaylıT.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR LABORATUVARI BUHAR TÜRBİNİ DENEYİ FÖYÜ
T.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR LABORATUVARI BUHAR TÜRBİNİ DENEYİ FÖYÜ 1. GENEL BİLGİLER Buhar türbini, genel olarak yatay ekseni etrafında dönebilen bir rotor,
DetaylıENTROPİ. Clasius eşitsizliği. Entropinin Tanımı
Bölüm 7 ENTROPİ ENTROPİ Clasius eşitsizliği Entropinin Tanımı Sistem Clausius eşitsizliğinin geliştirilmesinde hesaba katılır. Clausius eşitsizliğindeki eşit olma durumu tümden veya içten tersinir çevrimler
DetaylıBölüm 4 KAPALI SİSTEMLERİN ENERJİ ANALİZİ
Bölüm 4 KAPALI SİSTEMLERİN ENERJİ ANALİZİ http://public.cumhuriyet.edu.tr/alipinarbasi/ 1 Prof. Dr. Ali PINARBAŞI Amaçlar Özellikle otomobil motoru ve kompresör gibi pistonlu makinelerde yaygın olarak
DetaylıTURBO MAKİNALAR TURBO MAKİNA TERMODİNAMİĞİNİN TEMELLERİ
TURBO MAKİNALAR TURBO MAKİNA TERMODİNAMİĞİNİN TEMELLERİ 1 HIZ ÜÇGENLERİ Bu bölümde, momentum dengesinin momentinden turbo makine analizi için temel denklem geliştirilecektir. Amacımız iş akışkanının açısal
DetaylıTERMODİNAMİK SINAV HAZIRLIK SORULARI BÖLÜM 4
Kapalı Sistem Enerji Analizi TERMODİNAMİK SINAV HAZIRLIK SORULARI BÖLÜM 4 4-27 0.5 m 3 hacmindeki bir tank başlangıçta 160 kpa basınç ve %40 kuruluk derecesinde soğutucu akışkan-134a içermektedir. Daha
DetaylıTermodinamik. Öğretim Görevlisi Prof. Dr. Lütfullah Kuddusi. Bölüm 4: Kapalı Sistemlerin Enerji Analizi
Termodinamik Öğretim Görevlisi Prof. Dr. Lütfullah Kuddusi 1 Bölüm 4 KAPALI SİSTEMLERİN ENERJİ ANALİZİ 2 Amaçlar Özellikle otomobil motoru ve kompresör gibi pistonlu makinelerde yaygın olarak karşılaşılan
DetaylıBölüm 5 KONTROL HACİMLERİ İÇİN KÜTLE VE ENERJİ ÇÖZÜMLEMESİ
Bölüm 5 KONTROL HACİMLERİ İÇİN KÜTLE VE ENERJİ ÇÖZÜMLEMESİ Kütlenin korunumu: Kütle de enerji gibi korunum yasalarına uyar; başka bir deyişle, var veya yok edilemez. Kapalı sistemlerde: Sistemin kütlesi
DetaylıNOT: Toplam 5 soru çözünüz, sınav süresi 90 dakikadır. SORULAR VE ÇÖZÜMLER
Adı- Soyadı: Fakülte No : Gıda Mühendisliği Bölümü, 2015/2016 Öğretim Yılı, Güz Yarıyılı 00391-Termodinamik Dersi, Bütünleme Sınavı Soru ve Çözümleri 20.01.2016 Soru (puan) 1 (20) 2 (20) 3 (20) 4 (20)
DetaylıAKM 205 BÖLÜM 8 - UYGULAMA SORU VE ÇÖZÜMLERİ
AKM 205 BÖLÜM 8 - UYGULAMA SORU VE ÇÖZÜMLERİ Doç.Dr. Ali Can Takinacı Ar.Gör. Yük. Müh. Murat Özbulut 1. Yoğunluğu 850 kg/m 3 ve kinematik viskozitesi 0.00062 m 2 /s olan yağ, çapı 5 mm ve uzunluğu 40
DetaylıBuhar çevrimlerinde akışkan olarak ucuzluğu, her yerde kolaylıkla bulunabilmesi ve buharlaşma entalpisinin yüksek olması nedeniyle su alınmaktadır.
Buhar Çevrimleri Buhar makinasının gerçekleştirilmesi termodinamik ve ilgili bilim dallarının hızla gelişmesine yol açmıştır. Buhar üretimi buhar kazanlarında yapılmaktadır. Yüksek basınç ve sıcaklıktaki
DetaylıAkışkanların Dinamiği
Akışkanların Dinamiği Akışkanların Dinamiğinde Kullanılan Temel Prensipler Gaz ve sıvı akımıyla ilgili bütün problemlerin çözümü kütlenin korunumu, enerjinin korunumu ve momentumun korunumu prensibe dayanır.
Detaylı1. Aşağıda verilen fiziksel büyüklüklerin dönüşümünde? işareti yerine gelecek sayıyı bulunuz.
Şube Adı- Soyadı: Fakülte No: NÖ-A NÖ-B Kimya Mühendisliği Bölümü, 2016/2017 Öğretim Yılı, 00323-Akışkanlar Mekaniği Dersi, 2. Ara Sınavı Soruları 10.12.2016 Soru (puan) 1 (20) 2 (20) 3 (20) 4 (20) 5 (20)
DetaylıÇEV207 AKIŞKANLAR MEKANİĞİ KİNEMATİK-1. Y. Doç. Dr. Güray Doğan
ÇEV207 AKIŞKANLAR MEKANİĞİ KİNEMATİK-1 Y. Doç. Dr. Güray Doğan 1 Kinematik Kinematik: akışkanların hareketlerini tanımlar Kinematik harekete sebep olan kuvvetler ile ilgilenmez. Akışkanlar mekaniğinde
DetaylıBölüm 7 ENTROPİ. Bölüm 7: Entropi
Bölüm 7 ENTROPİ 1 Amaçlar Termodinamiğin ikinci kanununu hal değişimlerine uygulamak. İkinci yasa verimini ölçmek için entropi olarak adlandırılan özelliği tanımlamak. Entropinin artış ilkesinin ne olduğunu
DetaylıBölüm 7 ENTROPİ. Bölüm 7: Entropi
Bölüm 7 ENTROPİ 1 Amaçlar Termodinamiğin ikinci kanununu hal değişimlerine uygulamak. İkinci yasa verimini ölçmek için entropi olarak adlandırılan özelliği tanımlamak. Entropinin artış ilkesinin ne olduğunu
DetaylıGaz Türbinli Uçak Motorları
UCK 421 - Tepki ile Tahrik 2. Hafta Gaz Türbinli Uçak Motorları İtki Denklemi Gaz Türbinli Motor Bileşenleri Alıklar Sesaltı Sesüstü Kompresörler Merkezcil Eksenel Yanma Odası Türbinler Impuls Reaksiyon
DetaylıBölüm 4 KAPALI SİSTEMLERİN ENERJİ ANALİZİ. Bölüm 4: Kapalı Sistemlerin Enerji Analizi
Bölüm 4 KAPALI SİSTEMLERİN ENERJİ ANALİZİ 1 Amaçlar Özellikle otomobil motoru ve kompresör gibi pistonlu makinelerde yaygın olarak karşılaşılan hareketli sınır işi veya PdV işi olmak üzere değişik iş biçimlerinin
DetaylıTEKNİK FİZİK ÖRNEK PROBLEMLER-EK2 1
TEKNİK FİZİK ÖRNEK PROBLEMLER-EK2 ÖRNEK PROBLEM (KİNETİK ENERJİ) RÜZER şirketi 40 kw güce sahip bir rüzgar çiftliği kurmayı planlamıştır. Tasarlanan rüzgar türbinine gelecek rüzgarın debisi 000 kg/s dir.
DetaylıMAKİNE MÜHENDİSLİĞİNE GİRİŞ Ders 4
Akışkanlar ile ilgili temel kavramlar MAKİNE MÜHENDİSLİĞİNE GİRİŞ Ders 4 Yrd. Doç. Dr. Yüksel HACIOĞLU Su,, gaz, buhar gibi kolayca şekillerini değiştirebilen ve dış etkilerin etkisi altında kolayca hareket
DetaylıBAŞKENT ÜNİVERSİTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAK 402 MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ LABORATUVARI DENEY - 5 PSİKROMETRİK İŞLEMLERDE ENERJİ VE KÜTLE DENGESİ
BAŞKENT ÜNİVERSİTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAK 402 MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ LABORATUVARI DENEY - 5 PSİKROMETRİK İŞLEMLERDE ENERJİ VE KÜTLE DENGESİ BAŞKENT ÜNİVERSİTESİ MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAK 402
DetaylıİÇİNDEKİLER ÖNSÖZ Bölüm 1 DAİRESEL HAREKET Bölüm 2 İŞ, GÜÇ, ENERJİ ve MOMENTUM
ÖNSÖZ İÇİNDEKİLER III Bölüm 1 DAİRESEL HAREKET 11 1.1. Dairesel Hareket 12 1.2. Açısal Yol 12 1.3. Açısal Hız 14 1.4. Açısal Hız ile Çizgisel Hız Arasındaki Bağıntı 15 1.5. Açısal İvme 16 1.6. Düzgün Dairesel
DetaylıE = U + KE + KP = (kj) U = iç enerji, KE = kinetik enerji, KP = potansiyel enerji, m = kütle, V = hız, g = yerçekimi ivmesi, z = yükseklik
Enerji (Energy) Enerji, iş yapabilme kabiliyetidir. Bir sistemin enerjisi, o sistemin yapabileceği azami iştir. İş, bir cisme, bir kuvvetin tesiri ile yol aldırma, yerini değiştirme şeklinde tarif edilir.
DetaylıÇEV207 AKIŞKANLAR MEKANİĞİ KİNEMATİK-1. Y. Doç. Dr. Güray Doğan
ÇEV207 AKIŞKANLAR MEKANİĞİ KİNEMATİK-1 Y. Doç. Dr. Güray Doğan 1 Kinematik Kinematik: akışkanların hareketlerini tanımlar Kinematik harekete sebep olan kuvvetler ile ilgilenmez. Akışkanlar mekaniğinde
Detaylı4. ÇEVRİMLER (Ref. e_makaleleri)
4. ÇEVRİMLER (Ref. e_makaleleri) Rankine Çevrimi Basit güç ünitelerinin ideal veya teorik çevrimi, Şekil-1 de görülen Rankine çevrimi ile tanımlanır. Çevrim, uygun bir şekilde bağlantılanmış dört cihazdan
DetaylıBölüm 5 KONTROL HACİMLERİ İÇİN KÜTLE VE ENERJİ ÇÖZÜMLEMESİ. Bölüm 5: Kontrol Hacimleri için Kütle ve Enerji Çözümlemesi
Bölüm 5 KONTROL HACİMLERİ İÇİN KÜTLE VE ENERJİ ÇÖZÜMLEMESİ 1 Amaçlar Kütlenin korunumu ilkesi geliştirilecektir. Kütlenin korunumu ilkesi sürekli ve sürekli olmayan akış sistemlerini içeren çeşitli sistemlere
DetaylıBölüm 7 ENTROPİ. Prof. Dr. Hakan F. ÖZTOP
Bölüm 7 ENTROPİ Prof. Dr. Hakan F. ÖZTOP Amaçlar Termodinamiğin ikinci kanununu hal değişimlerine uygulamak. İkinci yasa verimini ölçmek için entropi olarak adlandırılan özelliği tanımlamak. Entropinin
DetaylıERCİYES ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR MEKANİĞİ LABORATUARI
ERCİYES ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR MEKANİĞİ LABORATUARI DENEY FÖYÜ DENEY ADI SERİ-PARALEL BAĞLI POMPA DENEYİ DERSİN ÖĞRETİM ÜYESİ DENEYİ YAPTIRAN
DetaylıHR. Ü. Müh. Fak. Makina Mühendisliği Bölümü Termodinamik II Final Sınavı (15/06/2015) Adı ve Soyadı: No: İmza:
HR. Ü. Müh. Fak. Makina Mühendisliği Bölümü ermodinamik II Final Sınavı (5/06/05) Adı ve Soyadı: No: İmza: Alınan Puanlar:... 4. 5.6 Sınav sonucu. Süre: 90 dak. Not: erilmediği düşünülen değerler için
DetaylıVANTİLATÖR DENEYİ. Pitot tüpü ile hız ve debi ölçümü; Vantilatör karakteristiklerinin devir sayısına göre değişimlerinin belirlenmesi
VANTİLATÖR DENEYİ Deneyin amacı Pitot tüpü ile hız ve debi ölçümü; Vantilatör karakteristiklerinin devir sayısına göre değişimlerinin belirlenmesi Deneyde vantilatör çalışma prensibi, vantilatör karakteristiklerinin
Detaylı5. ENTROPİ Enerji geçişi, ısı İçten tersinirlik: S Süretim ( 0) Süretim
5. ENTROPİ Entropi, moleküler düzensizlik olarak görülebilir. Entropi terimi genellikle hem toplam entropi hemde özgül entropi şeklinde tanımlanabilir. Bir sistem daha düzensiz bir hal aldıkça, moleküllerin
DetaylıBölüm 3 SAF MADDENİN ÖZELLİKLERİ
Bölüm 3 SAF MADDENİN ÖZELLİKLERİ 1 Amaçlar Amaçlar Saf madde kavramının tanıtılması Faz değişimi işleminin fizik ilkelerinin incelenmesi Saf maddenin P-v-T yüzeylerinin ve P-v, T-v ve P-T özelik diyagramlarının
DetaylıBölüm 6 AKIŞ SİSTEMLERİNİN MOMENTUM ANALİZİ
Akışkanlar Mekaniği Bölüm 6 AKIŞ SİSTEMLERİNİN MOMENTUM ANALİZİ Doç. Dr. İ. Gökhan AKSOY Denizanasının (Aurelia aurita) düzenli yüzme hareketi. Denizanası gövdesini kasıp akışkanı ittikten sonra süzülerek
DetaylıÇÖZÜM 1) konumu mafsallı olup, buraya göre alınacak moment ile küçük pistona etkileyen kuvvet hesaplanır.
SORU 1) Şekildeki (silindir+piston) düzeni vasıtası ile kolunda luk bir kuvvet elde edilmektedir. İki piston arasındaki hacimde yoğunluğu olan bir akışkan varıdr. Verilenlere göre büyük pistonun hareketi
Detaylıİdeal Akışkanların 2 ve 3 Boyutlu Akımları
AKM 204 / Kısa Ders Notu H11-S1 İdeal Akışkanların 2 ve 3 Boyutlu Akımları Kütlenin Korunumu Prensibi : Süreklilik Denklemi Gözönüne alınan ortam ve akışkan özellikleri; Permanan olmayan akım ortamında
DetaylıBölüm 5: Sonlu Kontrol Hacmi Analizi
Bölüm 5: Sonlu Kontrol Hacmi Analizi Reynolds Transport Teoremi (RTT) Temel korunma kanunları (kütle,enerji ve momentumun korunumu) doğrudan sistem yaklaşımı ile türetilmiştir. Ancak, birçok akışkanlar
DetaylıGerçek ve ideal çevrimler, Carnot çevrimi, hava standardı kabulleri, pistonlu motolar
Gerçek ve ideal çevrimler, Carnot çevrimi, hava standardı kabulleri, pistonlu motolar 9-16. Kapalı bir sistemde gerçekleşen ideal hava çevirimi aşağıda belirtilen dört hal değişiminden oluşmaktadır. Oda
DetaylıİKLİMLENDİRME DENEYİ FÖYÜ
İKLİMLENDİRME DENEYİ FÖYÜ Deneyin Amacı İklimlendirme tesisatının çalıştınlması ve çeşitli kısımlarının görevlerinin öğrenilmesi, Deney sırasında ölçülen büyüklükler yardımıyla Psikrometrik Diyagramı kullanarak,
DetaylıBölüm 2: Akışkanların özellikleri. Doç. Dr. Tahsin Engin Sakarya Üniversitesi Makine Mühendisliği Bölümü
Bölüm 2: Akışkanların özellikleri Doç. Dr. Tahsin Engin Sakarya Üniversitesi Makine Mühendisliği Bölümü Giriş Bir sistemin herhangi bir karakteristiğine özellik denir. Bilinenler: basınç P, sıcaklıkt,
DetaylıOREN303 ENERJİ YÖNETİMİ KERESTE KURUTMADA ENERJİ ANALİZİ/SÜREÇ YÖNETİMİ
OREN303 ENERJİ YÖNETİMİ KERESTE KURUTMADA ENERJİ ANALİZİ/SÜREÇ YÖNETİMİ Enerji analizi termodinamiğin birinci kanununu, ekserji analizi ise termodinamiğin ikinci kanununu kullanarak enerjinin maksimum
DetaylıHACETTEPE ÜNİVERSİTESİ GIDA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ GMU 319 MÜHENDİSLİK TERMODİNAMİĞİ Çalışma Soruları #4 ün Çözümleri
HACETTEPE ÜNİVERSİTESİ GIDA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ GMU 319 MÜHENDİSLİK TERMODİNAMİĞİ Çalışma Soruları #4 ün Çözümleri Veriliş Tarihi: 18/11/2018 1) Durdurucular bulunan bir piston silindir düzeneğinde başlanğıçta
DetaylıSoru No Puan Program Çıktısı 3, ,8 3,10 1,10
Öğrenci Numarası Adı ve Soyadı İmzası: CEVAP ANAHTARI Açıklama: Sınavda ders notları ve dersle ilgili tablolar serbesttir. SORU. Tersinir ve tersinmez işlemi tanımlayınız. Gerçek işlemler nasıl işlemdir?
DetaylıSORU 1) ÇÖZÜM 1) UYGULAMALI AKIŞKANLAR MEKANİĞİ 1
SORU 1) Şekildeki sistemde içteki mil dönmektedir. İki silindir arasında yağ filmi vardır. Sistemde sızdırmazlık sağlanarak yağ kaçağı önlenmiştir. Verilen değerlere göre sürtünme yolu ile harcanan sürtünme
Detaylı3. TERMODİNAMİĞİN BİRİNCİ YASASI. 3.1. Kapalı Sistemler
3. TERMODİNAMİĞİN BİRİNCİ YASASI 3.1. Kapalı Sistemler Termodinamiğin birinci yasasına (Enerjinin korunumu) göre, sistem ile çevresinin etkileşimi sırasında, sistem tarafından kazanılan enerji çevresi
DetaylıBölüm 5 KONTROL HACİMLERİ İÇİN KÜTLE VE ENERJİ ÇÖZÜMLEMESİ. Bölüm 5: Kontrol Hacimleri için Kütle ve Enerji Çözümlemesi
Bölüm 5 KONTROL HACİMLERİ İÇİN KÜTLE VE ENERJİ ÇÖZÜMLEMESİ 1 Amaçlar Kütlenin korunumu ilkesi geliştirilecektir. Kütlenin korunumu ilkesi sürekli ve sürekli olmayan akış sistemlerini içeren çeşitli sistemlere
DetaylıKAYMALI YATAKLAR I: Eksenel Yataklar
KAYMALI YATAKLAR I: Eksenel Yataklar Prof. Dr. İrfan KAYMAZ Mühendislik Fakültesi Makine Mühendisliği Bölümü Giriş Bu bölüm sonunda öğreneceğiniz konular: Eksenel yataklama türleri Yatak malzemeleri Hidrodinamik
DetaylıKBM0308 Kimya Mühendisliği Laboratuvarı I BERNOLLİ DENEYİ. Bursa Teknik Üniversitesi DBMMF Kimya Mühendisliği Bölümü 1
BERNOLLİ DENEYİ Bursa Teknik Üniversitesi DBMMF Kimya Mühendisliği Bölümü 1 1. Amaç Yapılacak olan Bernoulli deneyinin temel amacı, akışkanlar mekaniğinin en önemli denklemlerinden olan, Bernoulli (enerjinin
DetaylıSoru No Program Çıktısı 3, ,10 8,10
Öğrenci Numarası Adı ve Soyadı İmzası: CEVAP ANAHTARI Açıklama: Sınavda ders notları ve dersle ilgili tablolar serbesttir. Sorular eşit puanlıdır. SORU 1. Bir teknik sisteme 120 MJ enerji verilerek 80000
DetaylıGözetmenlere soru sorulmayacaktır. Eksik veya hatalı verildiği düşünülen değerler için mantıklı tahminler yapabilirsiniz.
HR. Ü. Mühendislik Fakültesi Makina Mühendisliği Bölümü 0502304-0506304Termodinamik I Ara Sınavı (07/12/2011). Süre: 90 dak. Adı ve Soyadı: No: İmza: Alınan Puanlar: 1.2.3.4.5.6.. Sınav sonucu. Gözetmenlere
DetaylıHidrostatik Güç İletimi. Vedat Temiz
Hidrostatik Güç İletimi Vedat Temiz Tanım Hidrolik pompa ve motor kullanarak bir sıvı yardımıyla gücün aktarılmasıdır. Hidrolik Pompa: Pompa milinin her turunda (dönmesinde) sabit bir miktar sıvı hareketi
Detaylıİ çindekiler. xvii GİRİŞ 1 TEMEL AKIŞKANLAR DİNAMİĞİ BERNOULLİ DENKLEMİ 68 AKIŞKANLAR STATİĞİ 32. xvii
Last A Head xvii İ çindekiler 1 GİRİŞ 1 1.1 Akışkanların Bazı Karakteristikleri 3 1.2 Boyutlar, Boyutsal Homojenlik ve Birimler 3 1.2.1 Birim Sistemleri 6 1.3 Akışkan Davranışı Analizi 9 1.4 Akışkan Kütle
DetaylıVˆ (m 3 /kg) ρ (kg/m 3 ) m (kg) F (N)
PROBLEM SETİ Genel tanımlar. Aşağıdaki tablodaki boşlukları g = 9.8 m/s ve V = 0 m 3 için doldurunuz. Vˆ (m 3 /kg) ρ (kg/m 3 ) m (kg) F (N) a. 0 b. c. d. 00 e. 00. Patm = 0 kpa ise (ρ Hg = 3.6 g/cm 3 )
DetaylıBölüm 6 TERMODİNAMİĞİN İKİNCİ YASASI
Bölüm 6 TERMODİNAMİĞİN İKİNCİ YASASI İKİNCİ YASANIN ESAS KULLANIMI 1. İkinci yasa hal değişimlerinin yönünü açıklayabilir. 2. İkinci yasa aynı zamanda enerjinin niceliği kadar niteliğinin de olduğunu öne
DetaylıNOT: Toplam 5 soru çözünüz, sınav süresi 90 dakikadır. SORULAR VE ÇÖZÜMLER
Adı- Soyadı: Fakülte No : Gıda Mühendisliği Bölümü, 2016/2017 Öğretim Yılı, Güz Yarıyılı 00391-Termodinamik Dersi, Dönem Sonu Sınavı Soru ve Çözümleri 13.01.2017 Soru (puan) 1 (20) 2 (20) 3 (20) 4 (20)
DetaylıYILDIZ TEKNİK ÜNİVERSİTESİ
Rev: 17.09.2014 YILDIZ TEKNİK ÜNİVERSİTESİ Makine Fakültesi Makine Mühendisliği Bölümü Termodinamik ve Isı Tekniği Anabilim Dalı Termodinamik Genel Laboratuvar Föyü Güz Dönemi Öğrencinin Adı Soyadı : No
DetaylıT.C. ONDOKUZ MAYIS ÜNĠVERSĠTESĠ MÜHENDĠSLĠK FAKÜLTESĠ MAKĠNA MÜHENDĠSLĠĞĠ BÖLÜMÜ SANTRĠFÜJ POMPA DENEY FÖYÜ HAZIRLAYANLAR. Prof. Dr.
T.C. ONDOKUZ MAYIS ÜNĠVERSĠTESĠ MÜHENDĠSLĠK FAKÜLTESĠ MAKĠNA MÜHENDĠSLĠĞĠ BÖLÜMÜ SANTRĠFÜJ POMPA DENEY FÖYÜ HAZIRLAYANLAR Prof. Dr. Aydın DURMUŞ EYLÜL 2011 SAMSUN SANTRĠFÜJ POMPA DENEYĠ 1. GĠRĠġ Pompa,
DetaylıMAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR MEKANİĞİ II FİNAL SINAVI 22.05.2015 Numara: Adı Soyadı: SORULAR-CEVAPLAR
MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR MEKANİĞİ II FİNAL SINAVI 22.05.2015 Numara: Adı Soyadı: 1- (24 Puan) Şekildeki 5.08 cm çaplı 38.1 m uzunluğunda, 15.24 cm çaplı 22.86 m uzunluğunda ve 7.62 cm çaplı
DetaylıAKIŞ ÖLÇÜMLERİ. Kütlenin korunumu prensibine göre içerisinde üretim olmayan bir sistem için;
ÖLÇME TEKNİĞİ DERS NOTLARI 2 AKIŞ ÖLÇÜMLERİ Akışkanın hareketi sırasındaki hızı ve debisi, bilim ve sanayinin pek çok yerinde ihtiyaç duyulan bilgilerdir. Bu verilerin ölçülmesi için pek çok cihaz geliştirilmiştir.
DetaylıBernoulli Denklemi, Basınç ve Hız Yükleri Borularda Piezometre ve Enerji Yükleri Venturi Deney Sistemi
Bernoulli Denklemi, Basınç ve Hız Yükleri Borularda Piezometre ve Enerji Yükleri Venturi Deney Sistemi Akışkanlar dinamiğinde, sürtünmesiz akışkanlar için Bernoulli prensibi akımın hız arttıkça aynı anda
DetaylıBölüm 8 EKSERJİ: İŞ POTANSİYELİNİN BİR ÖLÇÜSÜ. Bölüm 8: Ekserji: İş Potansiyelinin bir Ölçüsü
Bölüm 8 EKSERJİ: İŞ POTANSİYELİNİN BİR ÖLÇÜSÜ 1 Amaçlar Termodinamiğin ikinci yasası ışığında, mühendislik düzeneklerinin verimlerini veya etkinliklerini incelemek. Belirli bir çevrede verilen bir halde
DetaylıPervane 10. PERVANE TEORİLERİ. P 2 v 2. P 1 v 1. Gemi İlerleme Yönü P 0 = P 2. Geliştirilmiş pervane teorileri aşağıdaki gibi sıralanabilir:
. PEVANE TEOİLEİ Geliştirilmiş perane teorileri aşağıdaki gibi sıralanabilir:. Momentum Teorisi. Kanat Elemanı Teorisi 3. Sirkülasyon (Girdap) Teorisi. Momentum Teorisi Momentum teorisinde aşağıdaki kabuller
DetaylıBİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MÜHENDİSLİKTE DENEYSEL METOTLAR-II BORU ve DİRSEKLERDE ENERJİ KAYBI DENEYİ 1.Deneyin Adı: Boru ve dirseklerde
DetaylıProses Tekniği 3.HAFTA YRD.DOÇ.DR. NEZAKET PARLAK
Proses Tekniği 3.HAFTA 3.HAFTA YRD.DOÇ.DR. NEZAKET PARLAK Sürekli Akışlı Açık Sistemlerde Enerji Korunumu de = d dt Sistem dt eρdv + eρ V b n A Bu denklemde e = u + m + gz Q net,g + W net,g = d dt eρdv
DetaylıBölüm 8 EKSERJİ: İŞ POTANSİYELİNİN BİR ÖLÇÜSÜ. Bölüm 8: Ekserji: İş Potansiyelinin bir Ölçüsü
Bölüm 8 EKSERJİ: İŞ POTANSİYELİNİN BİR ÖLÇÜSÜ 1 Amaçlar Termodinamiğin ikinci yasası ışığında, mühendislik düzeneklerinin verimlerini veya etkinliklerini incelemek. Belirli bir çevrede verilen bir halde
DetaylıFLUID MECHANICS PRESSURE AND MOMENTUM FORCES A-PRESSURE FORCES. Example
A-PRESSURE FORCES FLUID MECHANICS PRESSURE AND MOMENTUM FORCES Consider a duct as shown in figure. First identify the control volume on which to conduct a force balance. The inner passage is filled with
Detaylı7. BÖLÜMLE İLGİLİ ÖRNEK SORULAR
7. BÖLÜMLE İLGİLİ ÖRNEK SORULAR 1) Denver, Colorao da (rakım 1610 m) yerel atmosfer basıncı 8.4 kpa dır. Bu basınçta ve 0 o C sıcaklıktaki hava, 120 o C sıcaklıkta ve 2.5m 8m boyutlarında düz bir plaka
DetaylıENERJİ DENKLİKLERİ 1
ENERJİ DENKLİKLERİ 1 Enerji ilk kez Newton tarafından ortaya konmuştur. Newton, kinetik ve potansiyel enerjileri tanımlamıştır. 2 Enerji; Potansiyel, Kinetik, Kimyasal, Mekaniki, Elektrik enerjisi gibi
DetaylıNot: Termodinamik tablolar açıktır Tam sonuçlar değerlendirmede dikkate alınacaktır.
Makine Mühendisliği Bölümü Termodinamik II. Vize Sınav soruları 9.5.6 Öğrencinin, Adı Soyadı - a- Gerçek buhar çevrimlerinin, ideal buhar çevrimleriyle olan farkları nelerdir? b- Basit ideal bir Rankin
DetaylıBölüm 5: Sonlu Kontrol Hacmi Analizi
Bölüm 5: Sonlu Kontrol Hacmi Analizi Reynolds Transport Teoremi (RTT) Temel korunma kanunları (kütle,enerji ve momentumun korunumu) doğrudan sistem yaklaşımı ile türetilmiştir. Ancak, birçok akışkanlar
DetaylıSelçuk Üniversitesi. Mühendislik-Mimarlık Fakültesi. Kimya Mühendisliği Bölümü. Kimya Mühendisliği Laboratuvarı. Venturimetre Deney Föyü
Selçuk Üniversitesi Mühendislik-Mimarlık Fakültesi Kimya Mühendisliği Bölümü Kimya Mühendisliği Laboratuvarı Venturimetre Deney Föyü Hazırlayan Arş.Gör. Orhan BAYTAR 1.GİRİŞ Genellikle herhangi bir akış
DetaylıISI TEKNİĞİ LABORATUARI-2
ISI TEKNİĞİ LAORATUARI-2 Deney Sorumlusu ve Uyg Öğr El Prof Dr Cengiz YILDIZ Prof Dr Yaşar İÇER Prof Dr Ebru AKPINAR Yrd Doç Dr Gülşah ÇAKMAK Arş Gör Sinan KAPAN KLĐMA LAORATUVAR ÜNĐTESĐ Deneyin Amacı:
DetaylıAKIŞ ÖLÇÜMLERİ. Harran Üniversitesi Makina Mühendisliği Bölümü. Dr.M.Azmi AKTACİR-2010-ŞANLIURFA 1
AKIŞ ÖLÇÜMLERİ Dr.M.Azmi AKTACİR-2010-ŞANLIURFA 1 Akış ölçümleri neden gereklidir? Akış hız ve debisinin ölçülmesi bir çok biyolojik, meteorolojik olayların incelenmesi, endüstrinin çeşitli işlemlerinde
DetaylıAkışkan Kinematiği 1
Akışkan Kinematiği 1 Akışkan Kinematiği Kinematik, akışkan hareketini matematiksel olarak tanımlarken harekete sebep olan kuvvetleri ve momentleri gözönüne almadan; Yerdeğiştirmeler Hızlar ve İvmeler cinsinden
DetaylıNÖ-A NÖ-B. Şube. Alınan Puan. Adı- Soyadı: Fakülte No: 1. Aşağıda verilen fiziksel büyüklüklerin eşit olduğunu gösteriniz. 1/6
Şube NÖ-A NÖ-B Adı- Soyadı: Fakülte No: Kimya Mühendisliği Bölümü, 2015/2016 Öğretim Yılı, 00323-Akışkanlar Mekaniği Dersi, Bütünleme Sınavı Soru ve Çözümleri 20.01.2016 Soru (puan) 1 (20) 2 (20) 3 (20)
DetaylıSoğutma Teknolojisi Bahar Y.Y. Prof. Dr. Ayla Soyer
Soğutma Teknolojisi Bahar Y.Y. Prof. Dr. Ayla Soyer İçerik Mekaniki soğutma sistemi Refrijerantların basınç-entalpi grafikleri Soğutma devresinin analizi Soyer, A., Soğutma Teknolojisi, mekaniki soğutma
DetaylıTAM KLİMA TESİSATI DENEY FÖYÜ
T.C BURSA TEKNİK ÜNİVERSİTESİ DOĞA BİLİMLERİ, MİMARLIK ve MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ TAM KLİMA TESİSATI DENEY FÖYÜ 2015-2016 Bahar Yarıyılı Prof.Dr. Yusuf Ali KARA Arş.Gör.Semih AKIN
DetaylıBölüm 3 SAF MADDENİN ÖZELLİKLERİ
Bölüm 3 SAF MADDENİN ÖZELLİKLERİ 1 Amaçlar Saf madde kavramının tanıtılması Faz değişimi işleminin fizik ilkelerinin incelenmesi Saf maddenin P-v-T yüzeylerinin ve P-v, T-v ve P-T özelik diyagramlarının
DetaylıAKIŞKAN STATİĞİNİN TEMEL PRENSİPLERİ
8 AKIŞKAN STATİĞİNİN TEMEL PRENSİPLERİ 2 2.1 BİR NOKTADAKİ BASINÇ Sıvı içindeki bir noktaya bütün yönlerden benzer basınç uygulanır. Şekil 2.1 deki gibi bir sıvı parçacığını göz önüne alın. Anlaşıldığı
DetaylıBölüm 5 KÜTLE, BERNOULLi VE ENERJİ DENKLEMLERİ
Akışkanlar Mekaniği: Temelleri ve Uygulamaları 3 üncü Baskıdan Çeviri Yunus A. Cengel, John M. Cimbala McGraw-Hill, 2014 Bölüm 5 KÜTLE, BERNOULLi VE ENERJİ DENKLEMLERİ http://personel.klu.edu.tr/utkuyilmaz
DetaylıYILDIZ TEKNİK ÜNİVERSİTESİ
YILDIZ TEKNİK ÜNİVERSİTESİ Makine Fakültesi Makine Mühendisliği Bölümü Termodinamik ve Isı Tekniği Anabilim Dalı Akışkanlar Mekaniği Genel Laboratuvar Föyü Güz Dönemi Öğrencinin Adı Soyadı : No : Grup
DetaylıDEN 322. Pompa Sistemleri Hesapları
DEN 3 Pompa Sistemleri Hesapları Sistem karakteristiği B h S P P B Gözönüne alınan pompalama sisteminde, ve B noktalarına Genişletilmiş Bernoulli denklemi uygulanırsa: L f B B B h h z g v g P h z g v g
DetaylıAKM 205 BÖLÜM 2 - UYGULAMA SORU VE ÇÖZÜMLERİ. Doç.Dr. Ali Can Takinacı Ar.Gör. Yük. Müh. Murat Özbulut
AKM 205 BÖLÜM 2 - UYGULAMA SORU VE ÇÖZÜMLERİ Doç.Dr. Ali Can Takinacı Ar.Gör. Yük. Müh. Murat Özbulut 1. Bir otomobile lastiğinin basıncı, lastik içerisindeki havanın sıcaklığına bağlıdır. Hava sıcaklığı
DetaylıENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ FAN SİSTEMİ EĞİTİM ÜNİTESİ FAN
ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ FAN SİSTEMİ EĞİTİM ÜNİTESİ FAN Döner bir pervane kanatları tarafından hava veya gazları hareket ettiren basit makinalardır. Eksenel fan: Döner bir mil üzerine pervane
DetaylıME-207 TERMODİNAMİK ÇALIŞMA SORULARI. KTO Karatay Üniversitesi Makine Mühendisliği Bölümü Yrd. Doç. Dr. Remzi ŞAHİN Arş. Gör. Sadık ATA
ME-207 TERMODİNAMİK ÇALIŞMA SORULARI Bölümü EKİM 2015 İÇİNDEKİLER BİRİM ANALİZİ 2 SAF MADDENİN ÖZELLİKLERİ 3 TERMODİNAMİĞİN BİRİNCİ YASASI KAPALI SİSTEMLER 5 TERMODİNAMİĞİN BİRİNCİ YASASI AÇIK SİSTEMLER
DetaylıISI POMPASI DENEY FÖYÜ
T.C BURSA TEKNİK ÜNİVERSİTESİ DOĞA BİLİMLERİ, MİMARLIK ve MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ISI POMPASI DENEY FÖYÜ 2015-2016 Güz Yarıyılı Prof.Dr. Yusuf Ali KARA Arş.Gör.Semih AKIN Makine
DetaylıSıkıştırılabilen akışkanlarla ilgili matematik modellerin çıkarılmasında bazı
1 4. SIKIŞTIRILABİLEN AKIŞKANLAR (Ref. e_makaleleri) Akışkanlar dinamiğinin en önemli uygulamalarında yoğunluk değişiklikleri dikkate alınır. Sıkıştırılabilen akışkanlarda basınç, sıcaklık ve hız önemlidir.
Detaylı1. HAFTA Giriş ve Temel Kavramlar
1. HAFTA Giriş ve Temel Kavramlar TERMODİNAMİK VE ISI TRANSFERİ Isı: Sıcaklık farkının bir sonucu olarak bir sistemden diğerine transfer edilebilen bir enerji türüdür. Termodinamik: Bir sistem bir denge
Detaylı