Standard Modele Giriş
|
|
- Özgür Gültekin
- 7 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 Standard Modele Giriş Orhan ÇAKIR AU & IAU HPFBUIV, 1-8 Şubat 015, Anadolu Univ., Eskişehir
2 Konu Başlıkları Parçacık Fiziği Simetriler Standart Model Süreçler Çarpışma tesir kesitleri Parçacık bozunumları
3 Parçacık Fiziği Parçacık fiziği, erken evren hakkında bilgi sahibi olmamıza yardım eder, çünkü erken (~10-10 s) evrene (o zaman daha fazla enerjetik ~1015 ok, şimdi ise ~3 ok CMB) benzer koşullar parçacıkların çarpışması kullanarak küçük bir hacimde oluşturulabilir. Dünyada en büyük parçacık hızlandırıcısı ve çarpıştırıcısı CERN/İsviçre de büyük hadron çarpıştırıcısıdır. Temel fermiyonlar, leptonlar ve kuarklar, şimdiki bilgilerimize göre başka parçacıklardan yapılmamış olan en temel parçacıklardır. Fermiyonların spin kuantum değerleri kesirlidir (½ gibi). Bu parçacıklar, spin değerleri kesirsiz (1 gibi) olan bozonlar sayesinde birbirleri ile etkileşirler. Kuarklar, leptonlar ve kütleli bozonlar Higgs alanı ile etkileşerek kütle kazanır. Evrende gözlenen/bilinen maddenin kütlesinin sadece küçük bir kısmı (~%1) Higgs mekanizmasından gelmektedir, fakat maddenin oluşabilmesi için de bunun çok önemli olduğu bilinmektedir. 3
4 Parçacık Keşifleri 4
5 Parçacıklar 5
6 Etkileşmeler 6
7 Görünmeyen Etki 7
8 Simetriler/Korunum Yasaları Fizik yasaları zamanda ötelemeye göre simetriktir (dün olduğu gibi bu gün de aynı biçimdedir): Noether (1917) teoremi bu değişmezliği enerji korunumu ile ilşkilendirir. Genel anlamda simetrilere korunum yasaları eşlik eder. Simetri zamanda öteleme uzayda öteleme dönme ayar dönüşümü E. Noether Korunum yasası enerji momentum açısal momentum yük 8
9 Parçacık Fiziğinde Simetriler Simetri, fizikçilerin doğanın temel prensiplerini anlamak için yeni ve daha derin araştırmalarının merkezinde durmaktadır. Simetriler, Kuantum Alan Teorisinde önemli rol oynar: her bir kuvvet iç simetri prensibinden türetilebilir yerel ayar değişmezliği ayar bozonlarını tahmin eder. Y' e-iqy Y' e-iq(x)y 9
10 Kesikli Simetriler Yük eşleniği (C) Klasik elektrodinamik C altında değişmez kalır, potansiyeller ve alanlar işaret değiştirir ancak kuvvet yük çarpanı nedeniyle değişmez kalır. C p>= p>=± p>, bütün iç kuantum sayıları nın (yük, baryon sayısı, lepton sayısı, acayiplik, vs.) işareti değişir, ve kütle, enerji, momentum, spin, değişmeden kalır. Sınırlı özduruma sahiptir (photon, rho, eta vb.). Zayıf etkileşmelerin simetrisi değildir ( nl yoktur!) Genişletilmiş dönüşüm G-parite, G=CR burada R=eipI(). Örnek: pionlar G' nin özdurumlarıdır. 10
11 Kesikli Simetriler - Parite (P) Lee ve Yang (1956) zayıf etkileşmelerde parite için bir test önerdiler. 60Co-->60Ni+e+ne sürecinde beta bozunmasında elektronların çoğu çekirdek spinine zıt yönde yayınlanır. Parite, güçlü ve elektromagnetik etkileşmelerin bir simetrisidir, fakat zayıf etkileşmelerde bozulur. Skaler Sözde-skaler Vektör Sözde-vektör (eksensel vektor) P(s)=s P(p)=-p P(v)=-v P(a)=a nötrinolar sol-el, antinötrinolar ise sağ-el davranırlar. 11
12 Alan Teorileri Klasik mekanikte Lagrangian konum, hız ve zamanın fonksiyonudur L(q,q.,t), kinetik ve potansiyel enerji cinsinden L=T-V. Hareket denklemi böylece Lagrangian'da açıkça bulunmayan koordinata karşı gelen eşlenik momentum korunur. Newton yasaları Alan teori 'de bir alan fonksiyonu f(x,y,z,t) ile çalışırız. Göreli teoride (4D uzay-zaman) Euler-Lagrange denklemi spin-0: Klein-Gordon denklemi; spin-1/: Dirac denklemi; spin-1: Proca denklemi. 1
13 Global ve Yerel Faz Dönüşümleri Serbest Dirac lagrangian'ı Yerel faz dönüşümü Dalga fonksiyonunun türevi Global faz dönüşümü y(x)-->e-iqay(x) Dirac lagrangian'ı bu dönüşüm altında değişmez kalır. ek bir terime yol açar Bu durumda Lagrangian Toplam Lagrangian bu dönüşüm Dalga fonksiyonunun mutlak fazı altında değişmez kalmalı, böylece ölçülebilir değildir (keyfi kalır). serbest Dirac Lagrangian'ında ayar bozonunun hem kinetik hem de Girişimdeki bağıl fazlar bu faz etkileşme terimini bulundurmalıyız. dönüşümünden etkilenmezler. Bu işlem etkileşmenin ayar bozonunu otomatik olarak ortaya Simmetri-->yük korunumu çıkarır. 13
14 U(1) Ayar Simetrisi Elektromagnetik Lagrangian yerel U(1) ayar dönüşümü altında değişmez kalır. burada vektör alanı dönüşümü ve kovaryant türev aşağıdaki gibidir Etkileşmenin tipi yerel ayar dönüşümünden elde edilir, Kuantum elektrodinamiği U(1) faz simetrisine uyan bir ayar teorisidir. 14
15 QED Lagrangian 15
16 Yang-Mills Teori Yang ve Mills yerel simetriyi abelyen-olmayan duruma genişletmişlerdir. Dönüşüm matrisinin (S) determinantı +1 dir. Lagrangian SU() global faz dönüşümü altında değişmez kalır. Yerel dönüşüm için ek terimler gelecektir, bunları yok etmek için ek alan ve etkileşme terimi eklemeliyiz. Kovaryant türev aşağıdaki gibi yazılabilir skaler çarpım ise aşağıdaki gibi dönüşür Böylece, yerel SU() ayar dönüşümü altında değişmez kalan Lagrangian 16
17 Kuantum Renk Dinamiği Parçacık Fiziğinin Standart Modeli SU(3)xSU()xU(1) grubu üzerine kurulmuştur. Burada SU(3) bileşeni QCD tanımlar, renkli kuark ve gluonların güçlü etkileşmesini tanımlayan ayar alan kuramıdır, ve Lagrangian aşağıdaki gibi yazılabilir burada gm Dirac g-matrisleri, yq kuark alanları, renk indisleri a, b = 1,, 3. Gluon alanları AmC, C=1,,,8. Kuarklar SU(3) grubunun temel temsilinde bulunurlar. Alan tensorü ve fabcyapı sabitleri 17
18 Ayar Bozonları ve Lagrangian Ayar bozonları ile etkileşme lagrangian'ı 18
19 Etkileşme Lagrangian'i Köşe Faktörleri QED etkileşme terimi burada 3 alan gelen fermiyon giden fermiyon foton (y, y, A) bir noktada etkileşir, ve etkileşme köşesi tanımlanır. Alanlara göre türetildiğinde kalan kısım köşe faktörünü verir -igeqgm. QCD etkileşme terimi gelen kuark giden kuark - gluon (q, q,g) bir noktada etkileşir, köşe faktörü -igsl/gm. 19
20 Feynman Kuralları Serbest Lagrangian propagator Etkileşme terimleri köşe faktorleri 0
21 Etkileşmeler Ayar bozonlarının fermiyonlarla etkileşmeleri köşeler ile tanımlanır. Ayar bozonlarının tipi ve etkileşmenin doğası etkileşmenin özelliklerini belirler. 1
22 Fermiyonların Electrozayıf Etkileşmeleri SM Belli bir süreç için genlik ve diferensiyel tesir kesitinin diyagramlarla gösterimi
23 Standart Model (SM) Standart modelin ayar grubu SU(3)C x SU()W x U(1)Y, burada C renk, W zayıf izospin, ve Y hiperyüktür. Karşılık gelen ayar alanları Gma(a=1,8), Wmi(i=1,3) ve Bm ile gösterilir. * Madde: üç fermiyon ailesinde, 3 yüklü lepton ve karşılık gelen nötrinolar, 6 çeşit kuark gözlenmiştir. * Higgs: alanın önemli bir rolü vardır, * Bu simetri kırılmaktadır -->SU(3)CxU(1)em. bir Higgs ikilisi diğer alanlarla etkileşir * Kuvvet: 3 farklı etkileşmeye karşı gelen vektör bozonları, 1 foton (EM), 8 gluon (QCD), 3 W /Z bozonu bulunmaktadır. boşluk beklenen değeri kazanır (~46 GeV) kuarklar, leptonlar ve W/Z bozonları, ayrıca Higgs bozonun kendisi de bu mekanizma ile kütle kazanır. 3
24 Parçacıkların Kuantum Sayıları Temel parçacıkların kuantum sayıları SU(3) X SU() X U(1) grup yapısına göre belirlenir. Lagrangian: Ayar etkileşmeleri Madde fermiyonları Yukawa etkileşmeleri Higgs potansiyeli 4
25 Kendiliğinden Simetri Kırılması V(f) Skaler alan için Lagrangian burada f-->-f için, Lagrangian değişmez kalır. Potansiyel f=±m/l f için minimumlara sahiptir. Yeni bir değişken h=f±m/l bu minimumdan bir sapma cinsinden ifade edilebilir, bu durumda Lagrangian Yeni Lagrangian artık h-->-h için simetrik değildir, simetri kendiliğinden kırılmıştır (SSB). 5
26 Higgs Mekanizması Kompleks alan ve skaler alan Lagrangian'ı bu Lagrangian'ın yerel dönüşüm altında değişmez kalmasını istiyoruz, sistemin minimum enerji durumunda bulunacağı bir dönüşüm burada yapabiliriz buradaff'='=ff seçimi seçimiveveff'='=ff-m/l -m/l 1 SSB öncesi SSB sonrası ile ilekütlesiz kütlesizgoldstone Goldstonebozonu bozonualanı alanıff1'1' yok yokolur olurvevea'a'bozonuna bozonunakütle kütle kazandırır. f ' alanı ise (Higgs kazandırır. f ' alanı ise (Higgs bozonu) bozonu)bir birkütleye kütleyesahiptir. sahiptir. 6
27 Ayar Bozonu Kütleleri Ayar bozonu kütle ifadeleri Dmf teriminden elde edilir. Burada kovaryant türev skaler alan ve ayar alanı kütle özdurumları,, kütle terimleri, 7
28 Fermiyon kütleleri Fermiyon kütleleri sol-el fermiyon (fl) ve sağ-el fermiyonun (fr) skaler alan (f) ile etkileşmesinden elde edilir, fermiyon kütleleri Yukawa bağlaşımı ve vakum beklenen değerinden (v=46 GeV) elde edilir üst üstkuark kuarkiçin, için, yyt==ööm /v»1. m t /v»1. t t Nötrino kütleleri ve Nötrino kütleleri ve karışımlarının açıklanması karışımlarının açıklanması için SM ötesine gitme için SM ötesine gitme ihtiyacı var! ihtiyacı var! 8
29 Çeşni Problemi Hadronları oluşturan ağır kuarklar b ve c kuarklarıdır. Bu hadronlar (mezonlar / baryonlar) etkin bir şekilde algılanabilir. Kütle hiyerarşisi 1.aile.aile 3.aile Yüklü zayıf akım çeşni karışımına yol açar. 1/ Proton kütlesi 1000 Electro-zayıf simetri kırılması parçacıkların nasıl kütle kazanacağını açıklayabilir, fakat kütlelerin değerinin ne olduğunu açıklamaz. ni çeş ir iş değ Vcb 9
30 Fermiyon Kütleleri ve Çeşni Fiziği Ölçeği md 5 MeV ms 100 MeV mn MeV mn 10-5 MeV mn MeV mc 170 MeV Me 0.5 MeV mb 400 MeV mm 100 MeV mt MeV mt 1800 MeV Çok ağır kuark Hafif kuarklar (m LQCD) Hafif leptonlar Tau (EDM/MDM) lepton mu 3 MeV Nötrinolar (Nötrino-feno) 30
31 Higgs'e bağlanma sabiti Higgs'e bağlanma sabiti ile kütle ilişkisi? tana=1/v v»46 GeV Kütle (GeV) 31
32 SM'de CP Bozulması Lagrangian terimleri içinde kompleks bağlaşım sabitleri CP kaynaklarıdır, Yüklü akım bağlaşımları dışında, kütle bazında SM'nin bütün bağlaşımları gerçel yapılabilir. Önemli bir özellik SM'de karışım matrisindeki 1 faz, zayıf etkileşmelerdeki CP bozulmasından sorumludur. 3
33 Kuarklar için Karışım Parametreleri Sol-el ul ve dl kuarkları ile bağlaşımı olan yüklü akım W+/- etkileşmeleri için karışım matrisi Parametrelerin standart seçimi Elemanların büyüklükleri: Vud»0.9745, Vus»0.5, Vub» , Vcd»0.30, Vcs»1.03, Vcb»0.0406, Vtd»0.0084, Vts»0.0387, Vtb»
34 Nötrinolar 1970'lerde formule edilen SM'de nötrinolar kütlesiz varsayılmıştı, bu durumda nötrinolar için sadece bir helisite durumu vardır (sol-el). 1960'larda Pontecorvo, Maki, Nakagaya ve Sakata (PMNS) nötrinoların, süreçlerde çeşni özdurumlarında (ne,nm,nt) üretilip yok olabileceğini, ve kütle ö z d u r u m l a r ı (n1,n,n3) u z a y ı n d a h a r e k e t edebileceğini önermişlerdir. U 11 U 1 U 13 1 e = U 1 U U 3 U 31 U 3 U
35 Nötrino Karışımı Muon nötrinosu (nm) ve tau nötrinosunun (nt) karışımı n ve n3 (atmosferik nötrinolar) cinsinden yazılabilir, burada q karışım açısıdır. Dalga genlikleri = cos 3 sin = sin 3 cos Nötrino enerjisi Ei olmak üzere, kütle özdeğerleri zamana bağlıdır t = 0 exp i E t 3 t = 3 0 exp i E 3 t 35
36 Nötrino Karışımı - İlk durumda muon nötrinoları ile başlarsak 0 = 0 cos 3 0 = 0 sin zamana bağlılık t = t cos 3 t sin ve genlik A t = t / 0 =cos exp ie t sin exp ie 3 t Yoğunluk/şiddet fonksiyonu I t / I 0 =1 sin sin [ E 3 E t /] 36
37 Nötrino Kütleleri Nötrinolar Dirac parçacıkları ise: nötrino ve anti-nötrino ayrı parçacıklardır sol-el durum ve kütlesiz Nötrinolar Majorana parçacıkları ise: Parçacık ve anti-parçacık aynıdır n=nc. Genelde, lepton kütleleri hem Dirac hem de Majorana kütle terimlerinden kaynaklanır. ml md md mr * Burada ml ve mr, sırasıyla sol-el ve sağ-el durumlar için Majorana kütleleridir. md Dirac kütlesini gösterir. 37
38 Nötrino Kütleleri - Kütle matrisini köşegenleştirebiliriz, bu durumda özdeğerler m1, =[ mr m L ± m R ml 4 m ]/ D burada ml çok küçük olduğu varsayılır; ve mr=m ise Dirac ölçeğinden çok daha büyüktür (GUT ölçeği civarında). Fiziksel nötrino kütlesi aşağıdaki gibi yazılabilir D m m 1, m M M Bu Bu mekanizma mekanizma (see-saw) (see-saw) ile, ile, sağ-el sağ-el nötrino nötrino kütlesi kütlesi çok çok bbüüyyüükk,, ssool l--eel l M Maaj joorraannaa nötrino nötrino kütlesi kütlesi çok çok küçük küçük alınabilir. alınabilir. 38
39 CP ve BAU Evrendeki baryon asimetrisi (BAU) KM CP durumundan hesaplanabilir: (nb-nb)/ng nb/ng~jpupd/m1 Jarlskog parametresi (J~O(10-5) kuark sektöründe CP bozulmasının bir parametrizasyonudur. Electrozayıf ölçekte O(100 GeV) kütle parametresi, hesaplanan asimetri O(10-17), gözlenen değerin O(10-10) çok altındadır. Bu nedenle CP bozulması için daha fazla kaynağa ihtiyaç vardır! 39
40 Bazı Kaynaklar D. Griffiths, Introduction to Elementary Particles, WILEYVCH Verlag GmbH & Co. KgaA, 008. C. Burgess and G. Moore, The Standard Model: A Primer, Cambridge University Press, 007. J.F. Donoghue, E. Golowich, B.R. Holstein, Dynamics of the Standard Model, Cambridge University Press, P. Ramond, Journeys Beyond The Standard Model, Lightning Source Inc.,
41 + 41
42 Parçacık Fiziğinde Birimler S.I. Birimleri: kg, m, s günlük karşılaşılan cisimler için doğal bir seçimdir, fakat parçacık fiziği için oldukça büyük birimlerdir. Atom fizikçileri electron volt (ev) kullandılar (ev) 1 volt potansiyel farkında hızlandırılan elektronun kinetik enerjisi: 1 ev=1.6x10-19 joule. Parçacık Fizikçileri Doğal Birimleri kullanmaktadır: kuantum mekaniğinden eylemin birimi: ħ görelilikten ışığın hızı: c parçacık fiziğinden enerji birimi: GeV (proton durgun-kütle enerjisi~938 MeV/c=1.67x10-4 g) Bu derslerde doğal birimler kullanılacaktır. 4
43 Parçacık Fiziğinde Birimler - Birimler (boyutlu) Enerji: GeV Zaman: (GeV/ħ)-1 Momentum: GeV/c Uzunluk: (GeV/ħc)-1 Kütle: GeV/c Alan: (GeV/ħc)- Dönüştürme işlemleri, ħ=c=1 yazarak basitleştirilebilir! Böylece, bütün fiziksel nicelikler GeV' in kuvvetleri cinsinden ifade edilir. S.I. birimlerine geri dönüştürme için, ħ and c nin gerekli çarpanları kullanılır. Heaviside-Lorentz birimlerinde ise ħ=c=ε0=m0=1 alınır, bu durumda Coulomb yasası 1 q F= 4 π r 1/=(ħc)1/ Elektrik yükü (q) boyutu: (FLHPFBU )1/=(EL) IV 43
44 Parçacık Fiziğinde Birimler - 3 Bazı birimlerin dönüşümü Dönüştürme sabitleri, ħ=c=1 ve ħc=1 ve (ħc)=1 yazarak belirlenebilir: ħ= x10-34 J.s= x10- MeV.s ħc= MeV.fm (ħc)= GeV.mbarn k= x10-3 J.K-1 = x10-5 ev.k-1 Diğer pratik birimler 1 T=104 G ; 1 N=105 dyne ; 1 J=107 erg 1 Ao=0.1 nm ; 1 barn=10-8 m 1 C ~.9979x109 esu ; 1 ev/c ~1.78x10-36 kg 1 çalışma yılı ~107 s 44
45 + 45
46 Ödevler [1] Temel fermiyonların kütlelerini ve hatalarını PDG014'den alarak, Yukawa bağlaşımlarının - kütleye göre grafiğini çiziniz. Verilere bir eğri fit ettiğinizde fit parametrelerini belirleyiniz ve sonucu yorumlayınız. [] Drell-Yan süreci ile (s-kanalı) üst kuark çift üretiminde ileri-yön / geri-yön asimetrisinin hangi tür etkileşmeden kaynaklanacağını tartışınız ve not alınız. Bu süreç için son durumda dedektörde hangi sinyal algılanabileceğini yazınız, bunların oranlarını yaklaşık olarak hesaplayınız. (hatırlatma: hadronik ve leptonik kanalları inceleyebilirsiniz). 46
47 + 47
48 Çarpıştırıcılarda Çift Üretim Çarpıştırıcılarda, madde ve kuvvetler çalışılabilir. Hatta çarpışan parçacıkların enerjisi kütleye dönüştürülerek kuvvetler aracılığıyla yeni ve ağır madde üretilebilir. Şekilde hadron çarpıştırıcılarında üst kuarkın çift üretim (t ve tbar) süreci görülmektedir. Birinci diyagramla üretim Tevatron'da baskın iken, ikinci diyagramla üretim LHC'de baskındır. 48
49 Parçacık Bozunumları M kütleli bir parçacığın durgun p1 P çerçevesinde n cisime p... bozunması oranı pn 4 d = M fi d n P ; p 1, p,..., p n M ile verilir, burada çok-parçacık faz uzayı elemanı n n d n P ; p1, p,..., pn = P i =1 p i i=1 4 3 d pi 3 E i Mfi ilk durumdan son duruma geçişte sürece özgü olan Lorentz değişmezi genliktir. 49
50 Etkileşme Tesir Kesiti Diferensiyel tesir kesiti aşağıdaki gibi yazılabilir d = 4 M fi d n p 1 p ; p 3, p 4,..., p n 4 p1 p m m 1 Kütle merkezi çerçevesinde p p m 1 1 m = p 1cm s Mandelstam değişkenlerini kullanmak faydalıdır. s= p 1 p = p 3 p 4 1 =m m E 1 E p 1 p t = p1 p 3 = p p 4 =m1 m3 E 1 E 3 p 1 p 3 u= p 1 p 4 = p p 3 =m1 m4 E1 E 4 p 1 p 4 p1 p3 p p4 iki-cisim saçılma tesir kesiti dσ 1 M = d t 64 π s p 1 cm 50
51 Diyagramlar Feynman diyagramlarını veya farklı olası saçılma olaylarını tanımlayan kanallar bulunmaktadır. Burada etkileşme, bir aracı parçacığın değiş-tokuş edilmesi ile gerçekleşir, bunun momentumunun karesi (q) Mandelstam değişkenleri s, t veya u ya eşit olabilir. p1 p3 p1 p3 p1 p3 p p4 p p4 p p4 s-kanalı t-kanalı 1. parçacık ara bozon yayarak 3. parçacığa dönüşür. Rezonanslar ve yeni parçacıklar keşfedilebilir u-kanalı 1. parçacık ara bozon yayarak 4. parçacığa dönüşür. 51
52 Yüksek Mertebe Katkılar En düşük seviye: ağaç seviyesi tree-level Yüksek seviye katkıların örnekleri öz-enerji katkısı köşe düzeltmesi kutu-diyag. katkısı boşluk kutuplanma 5
Parçacık Fiziğine Giriş
Parçacık Fiziğine Giriş Orhan ÇAKIR Ankara Üniversitesi HPFBU 2014, 3-10 Şubat 2014, Gaziosmanpaşa Univ., Tokat Konu Başlıkları Tarihsel giriş Doğanın kuvvetleri Parçacık fiziğinde simetriler Temel parçacıklar
DetaylıParçacık Fiziğine Giriş
Parçacık Fiziğine Giriş Orhan ÇAKIR Ankara Universitesi UPHDYO7 Bazı Başlıklar Parçacık fiziğinde birimler Tarihsel giriş Doğanın kuvvetleri Parçacık fiziğinde simetriler Temel parçacıklar ve etkileşmeler
DetaylıFİZ314 Fizikte Güncel Konular
FİZ314 Fizikte Güncel Konular 2015-2016 Bahar Yarıyılı Bölüm-8 23.05.2016 Ankara A. OZANSOY 23.05.2016 A.Ozansoy, 2016 1 Bölüm 8: Parçacık Fiziği 1. Temel Olmayan Parçacıklardan Temel Parçacıklara 2. 4
DetaylıTemel Parçacık Dinamikleri. Sunum İçeriği
1 Sunum İçeriği 2 Genel Tekrar Leptonlar Örnek: elektron Fermionlar Kuarklar Örnek: u kuark Bozonlar Örnek: foton Kuarklar serbest halde görülmezler. Kuarklardan oluşan yapılar ise genel olarak şu şekilde
DetaylıSTANDART MODEL VE ÖTESİ. : Özge Biltekin
STANDART MODEL VE ÖTESİ : Özge Biltekin Standart model, bilim tarihi boyunca keşfedilmiş parçacıkların birleşimidir. Uzay zamanda bir nokta en, boy, yükseklik ve zaman ile tanımlanır. Alanlar da uzay zamanda
DetaylıBhabha Saçılması (Çift yokoluş ve Çift oluşumu. Moller Saçılması (Coulomb Saçılması) OMÜ_FEN
Geometrodynamics: Genel Görelilik Teorisi Gravitasyon parçacık fiziğinde önemli bir etki oluşturacak düzeyde değildir. Çok zayıftır. Elektrodinamiğin kuantum teorisi Tomonaga, Feynman ve Schwinger tarafında
DetaylıTURKFAB Tesisinin Araş0rma Potansiyeli, Kullanıcı Profili ve Üreteceği Katma Değer
THM- YUUP Projesi Genel Değerlendirme Çalıştayı 19-20 MART 2015 HTE, ANKARA ÜNİVERSİTESİ TURKFAB Tesisinin Araş0rma Potansiyeli, Kullanıcı Profili ve Üreteceği Katma Değer Orhan Çakır Ankara Univ. & I
DetaylıParçacık Fiziği. Dr. Bora Akgün / Rice Üniversitesi CERN Türkiye Öğretmenleri Programı Temmuz 2015
Parçacık Fiziği Dr. Bora Akgün / Rice Üniversitesi CERN Türkiye Öğretmenleri Programı Temmuz 2015 Parçacık Fiziğinin Standard Modeli fermion boson Dönü 2 Spin/Dönü Bir parçacık özelliğidir (kütle, yük
DetaylıALIfiTIRMALARIN ÇÖZÜMÜ
ATOMLARDAN KUARKLARA ALIfiTIRMALARIN ÇÖZÜMÜ 1. Parçac klar spinlerine göre Fermiyonlar ve Bozonlar olmak üzere iki gruba ayr l r. a) Fermiyonlar: Spin kuantum say lar 1/2, 3/2, 5/2... gibi olan parçac
DetaylıTemel Sabitler ve Birimler
Temel Sabitler ve Birimler Işığın boşluktaki hızı: c=299792458 m/s ~3x10 8 m/s Planck sabiti: h= 6.62606957(29)x10-34 Js İndirgenmiş Planck sabiti ħ = h/2π Elektron yükü : e=1.602176565(35)x10-19 C İnce
DetaylıParçacıkların Standart Modeli ve BHÇ
Parçacıkların Standart Modeli ve BHÇ Prof. Dr. Altuğ Özpineci ODTÜ Fizik Bölümü Parçacık Fiziği Maddeyi oluşturan temel yapı taşlarını ve onların temel etkileşimlerini arar Democritus (460 MÖ - 370 MÖ)
DetaylıParçacık Fiziği Söyleşisi
Parçacık Fiziği Söyleşisi Saleh Sultansoy - TOBB ETÜ Gökhan Ünel - UC Irvine HPFBU2012 12-19 Şubat, Kars, Kafkas Üniversitesi 1 Parçacık fiziği Maddenin ve etkileşimlerin alt yapısını anlamak 2 Büyük Patlama
DetaylıTemel Sabitler ve Birimler
Temel Sabitler ve Birimler Işığın boşluktaki hızı: c=299792458 m/s ~3x10 8 m/s Planck sabiti: h= 6.62606957(29)x10-34 Js İndirgenmiş Planck sabiti ħ = h/2π Temel elektrik yükü : e=1.60218x10-19 C İnce
DetaylıParçacık Fiziğinde Korunum Yasaları
Parçacık Fiziğinde Korunum Yasaları I. Elektrik Yükünün Korunumu II. Lepton Sayılarının Korunumu III. Baryon Sayısının Korunumu IV. Renk Yükünün Korunumu V. Göreli Mekanik i. Göreli Konum ii. Lorentz Denklemleri
DetaylıBölüm 1: Lagrange Kuramı... 1
İÇİNDEKİLER Bölüm 1: Lagrange Kuramı... 1 1.1. Giriş... 1 1.2. Genelleştirilmiş Koordinatlar... 2 1.3. Koordinat Dönüşüm Denklemleri... 3 1.4. Mekanik Dizgelerin Bağ Koşulları... 4 1.5. Mekanik Dizgelerin
Detaylı, (Compton Saçılması) e e, (Çift Yokoluşu) OMÜ_FEN
Göreli olmayan kuantum mekaniği 1923-1926 yıllarında tamamlandı. Göreli kuantum mekaniğinin ilk başarılı uygulaması 1927 de Dirac tarafından gerçekleştirildi. Dirac denklemi serbest elektronlar için uygulandığında
DetaylıGamma Bozunumu
Gamma Bozunumu Genelde beta ( ) ve alfa ( ) bozunumu sonunda çekirdek uyarılmış haldedir. Uyarılmış çekirdek gamma ( ) salarak temel seviyeye döner. Gamma görünür ışın ve x ışını gibi elektromanyetik radyasyon
DetaylıSTANDART MODEL ÖTESİ YENİ FİZİK
STANDART MODEL ÖTESİ YENİ FİZİK MUSA ÖZCAN TTP 8 (CERN TÜRK ÖĞRETMEN ÇALIŞTAYI 8) 21-27 OCAK 2018 1 Bugünü anlamak için, geçmişe bakmak. Büyüğü anlamak için, en küçüğe bakmak. *TTP 8 Güncel sorunlar Gökhan
DetaylıHazırlayan: Ayten İLHAN Branşı: Bilişim Teknolojileri Görev Yaptığı Okul: EMİNE ÖZCAN ANADOLU LİSESİ
Hazırlayan: Ayten İLHAN Branşı: Bilişim Teknolojileri Görev Yaptığı Okul: EMİNE ÖZCAN ANADOLU LİSESİ 1 LEPTONLAR AYAR BOZONLARI (KUVVET TAŞIYICI BOZONLAR) KUARKLAR STANDART MODELİ ANLAMAK MADDE PARÇACIKLARI
Detaylı125 GeV Kütleli Yeni bir Parçacığın Gözlenmesi
125 GeV Kütleli Yeni bir Parçacığın Gözlenmesi CMS Deneyi, CERN 4 Temmuz 2012 Özet Bugün, CERN deki Büyük Hadron Çarpıştırıcısı'ndaki (BHÇ) CMS deneyi araştırmacıları, CERN de ve Melbourne daki ICHEP 2012
Detaylı8.04 Kuantum Fiziği Ders X. Schrödinger denk. bir V(x) potansiyeli içinde bir boyutta bir parçacığın hareketini inceler.
Schrödinger denklemi Schrödinger denk. bir V(x) potansiyeli içinde bir boyutta bir parçacığın hareketini inceler. Köşeli parantez içindeki terim, dalga fonksiyonuna etki eden bir işlemci olup, Hamilton
DetaylıANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ. LEPTONİK FOTONLARIN ÖZELLİKLERİ ve DENEYSEL ARANMASI. Seyit Okan KARA FİZİK ANABİLİM DALI
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ LEPTONİK FOTONLARIN ÖZELLİKLERİ ve DENEYSEL ARANMASI Seyit Okan KARA FİZİK ANABİLİM DALI ANKARA 2012 Her hakkı saklıdır ÖZET Doktora Tezi LEPTONİK
DetaylıParçacık Fiziği: Söyleşi
HPFBU-2012, Kafkas Üniversitesi, 12-19 Şubat 2012 Parçacık Fiziği: Söyleşi Saleh Sultansoy, TOBB ETÜ, Ankara & AMEA Fizika İnstitutu, Bakı Gökhan Ünel, UC Irvine Rutherford, Mehmet Akif ve CERN Biraz daha
DetaylıMaddenin içine yaptığımız yolculukta...
HİGGS NEDİR? Maddenin içine yaptığımız yolculukta... madde atom elektron proton quark çekirdek nötron Standart Model Standart Model Atomun İçi Doğadaki Temel Kuvvetler Temel Kuvvetler Değişim Parçacıkları
DetaylıCERN VE HİGGS HİGGS PARÇACIĞI NEDİR? Tuba KÖYLÜ Bilişim Teknolojileri Öğretmeni Şanlıurfa İl Milli Eğitim Müdürlüğü 27 Haziran 2017
CERN VE HİGGS HİGGS PARÇACIĞI NEDİR? Tuba KÖYLÜ Bilişim Teknolojileri Öğretmeni Şanlıurfa İl Milli Eğitim Müdürlüğü 27 Haziran 2017 2 CERN CERN; Fransızca Avrupa Nükleer Araştırma Konseyi kelimelerinin
DetaylıÇekirdek Modelleri. Alfa Bozunumu. Nükleer Fizikte Kullanışlı Birimler Çekirdeğin Yapısı ve Etkileşmeler. Çekirdeğin Sıvı Damlası Modeli
NÜKLEER FİZİK Bu sunumun büyük bir bölümünü aşağıdaki siteden indirebilir veya fotokopiciden fotokopisini alabilirsiniz. http://s3.dosya.tc/server11/efgmzh/fotokopi.pdf.html Nükleer Fizikte Kullanışlı
DetaylıMezon Molekülleri ve X(3872)
Mezon Molekülleri ve X(3872) A. Özpineci Fizik Bölümü ORTA DOĞU TEKNİK ÜNİVERSİTESİ İZYEF 2013 Yeni fizik olduğundan emin miyiz? Yeni fizik olduğundan emin miyiz? = Yeni fizik olmasını istiyoruz, ama
DetaylıBÖLÜM 3: (6,67x10 Nm kg )(1,67x10 kg)»10 36 F (9x10 Nm C )(1,6x10 C) NÜKLEONLAR ARASI KUVVET- NÜKLEER KUVVET
BÖLÜM : NÜKLEONLAR ARASI KUVVET- NÜKLEER KUVVET Atomdaki elektronların hareketini kontrol eden kuvvetler elektromanyetik kuvvettir. Elektromanyetik kuvvet atomları ve molekülleri bir arada tutar. Çekirdekteki
DetaylıParçacık Fiziğine Giriş ve Simulasyonlar
Parçacık Fiziğine Giriş ve Simulasyonlar Orhan Çakır Ankara Üniversitesi 5. Uluslararası Katılımlı Parçacık Hızlandırıcı ve Dedektörleri Yaz Okulu, 9/08-03/09/009, Bodrum Özet 1 Madde nedir? Temel Parçacık
DetaylıUluslararası Lineer Çarpıştırıcı'da (ILC) Ayar Aracı Bozonları ile Süpersimetri Kırılması
Uluslararası Lineer Çarpıştırıcı'da (ILC) Ayar Aracı Bozonları ile Süpersimetri Kırılması Hale Sert 04 Eylül 2012 İÇERİK Giriş Büyük Hadron Çarpıştırıcısı (LHC) ve Uluslararası Lineer Çarpıştırıcı (ILC)
DetaylıATLAS Dünyası. Standart Model. ATLAS ağ sayfası Karşımadde
Fizikçiler dünyanın ne olduğunu ve onu neyin bir arada tuttuğunu açıklayan isimli bir kuram geliştirmişlerdir. yüzlerce parçacığı ve karmaşık etkileşmeleri yalnızca aşağıdakilerle açıklayabilen bir kuramdır:
DetaylıHİGGS HAKKINDA NAZLI FANUS FEN BİLİMLERİ ÖĞRETMENİ ULUPAMİR ORTAOKULU (CERN TÜRK ÖĞRETMEN ÇALIŞTAYI-7)
HİGGS HAKKINDA NAZLI FANUS FEN BİLİMLERİ ÖĞRETMENİ ULUPAMİR ORTAOKULU (CERN TÜRK ÖĞRETMEN ÇALIŞTAYI-7) HİGGS HAKKINDA KONU BAŞLIKLARI STANDART MODEL-TEMEL PARÇACIKLAR HİGGS BOZONU HİGGS ALANI HIZLANDIRICILAR(HİGGS
DetaylıTheory Tajik (Tajikistan)
Q3-1 Büyük Hadron Çarpıştırıcısı Bu probleme başlamadan önce ayrı bir zarfta verilen genel talimatları lütfen okuyunuz. Bu görevde, CERN de bulunan parçacık hızlandırıcısının LHC ( Büyük Hadron Çarpıştırıcısı)
DetaylıSTANDART MODEL VE ÖTESİ. Güncel sorunlar ve çözüm arayışı. A. Zorluer Türk Öğretmen Çalıştayı 8 Ocak 2018
STANDART MODEL VE ÖTESİ Güncel sorunlar ve çözüm arayışı. A. Zorluer Türk Öğretmen Çalıştayı 8 Ocak 2018 1 Evrenin kısa tarihi Görüldüğü gibi evrenimizin tarihi aynı zamanda atom altı parçacıkların oluşum
DetaylıDİNAMİK Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi. Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü
DİNAMİK - 11 Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü 11. HAFTA Kapsam: İmpuls Momentum yöntemi İmpuls ve momentum ilkesi
DetaylıGüncel sorunlar ve çözüm arayışı. Sezen Sekmen CERN Türk Öğretmenler Çalıştayı 4 Temmuz 2015
? Güncel sorunlar ve çözüm arayışı Sezen Sekmen CERN Türk Öğretmenler Çalıştayı 4 Temmuz 215 1 Maddenin en küçük öğesi bulunmadan insan evreni asla anlayamaz. Plato 2 Büyük Patlama dan hemen sonra evrenimiz
DetaylıGüncel sorunlar ve çözüm arayışı. Sezen Sekmen CERN CERN Türk Öğretmenler Programı Şubat 2014
Güncel sorunlar ve çözüm arayışı Sezen Sekmen CERN CERN Türk Öğretmenler Programı 23-27 Şubat 2014 1 Maddenin en küçük öğesi bulunmadan insan evreni asla anlayamaz. Plato 2 Büyük Patlama dan sonra evrenimiz
DetaylıBÖLÜM 4: MADDESEL NOKTANIN KİNETİĞİ: İMPULS ve MOMENTUM
BÖLÜM 4: MADDESEL NOKTANIN KİNETİĞİ: İMPULS ve MOMENTUM 4.1. Giriş Bir önceki bölümde, hareket denklemi F = ma nın, maddesel noktanın yer değiştirmesine göre integrasyonu ile elde edilen iş ve enerji denklemlerini
DetaylıTÖÇ-5. Parçacık Fiziğine giriş. Gökhan ÜNEL / UCI - Şubat 2016
TÖÇ-5 Parçacık Fiziğine giriş Gökhan ÜNEL / UCI - Şubat 2016 1 Çıkış noktası Yaşadığım bu yerde bir sebep-sonuç ilişkisi var. Bilinçliyken deneyimlediklerime gerçek diyorum. Yaşadığım bu yeri anlayabilirim.
DetaylıPROBLEMLERLE GÖRELİ MEKANİK VE ELEKTRODİNAMİK
PROBLEMLERLE GÖRELİ MEKANİK VE ELEKTRODİNAMİK ÇÖZÜMLÜ 11 PROBLEM Prof. Dr. Harun AKKUŞ 215 1 PROBLEMLERLE GÖRELİ MEKANİK VE ELEKTRODİNAMİK ÇÖZÜMLÜ 11 PROBLEM Prof. Dr. Harun AKKUŞ 215 2 İÇİNDEKİLER Önsöz....
Detaylı8.04 Kuantum Fiziği Ders XII
Enerji ölçümünden sonra Sonucu E i olan enerji ölçümünden sonra parçacık enerji özdurumu u i de olacak ve daha sonraki ardışık tüm enerji ölçümleri E i enerjisini verecektir. Ölçüm yapılmadan önce enerji
DetaylıDALITZ GRAFİĞİ ANALİZİ İLE HADRONİK BOZUNUMLARIN İNCELENMESİ
T.C. İNÖNÜ ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DALITZ GRAFİĞİ ANALİZİ İLE HADRONİK BOZUNUMLARIN İNCELENMESİ MURAT BULDU YÜKSEK LİSANS TEZİ FİZİK ANABİLİM DALI MALATYA HAZİRAN 2013 Tezin Başlığı : Dalitz
Detaylıİstatistiksel Mekanik I
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu 8.333 İstatistiksel Mekanik I: Parçacıkların İstatistiksel Mekaniği 2007 Güz Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Şartları hakkında bilgi almak için
Detaylıelde ederiz. Bu son ifade yeniden düzenlenirse,
Deney No : M2 Deneyin Adı : İKİ BOYUTTA ESNEK ÇARPIŞMA Deneyin Amacı : İki boyutta esnek çarpışmada, enerji ve momentum korunum bağıntılarını incelemek, momentumun vektörel, enerjini skaler bir büyüklük
DetaylıTÖÇ-6. Parçacık Fiziğine giriş. Gökhan ÜNEL / UCI - Haziran 2016
TÖÇ-6 Parçacık Fiziğine giriş Gökhan ÜNEL / UCI - Haziran 2016 1 Çıkış noktası Yaşadığım bu yerde bir sebep-sonuç ilişkisi var. Bilinçliyken deneyimlediklerime gerçek diyorum. Yaşadığım bu yeri anlayabilirim.
DetaylıÖZET Doktora Tezi GLUON KUTUPLANMASININ ÜST KUARK SON DURUMLARIYLA İNCELENMESİ Ahmet Alper BİLLUR Ankara Üniversitesi Fen Bilimleri Enstitüsü Fizik An
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ GLUON KUTUPLANMASININ ÜST KUARK SON DURUMLARIYLA İNCELENMESİ Ahmet Alper BİLLUR FİZİK ANABİLİMDALI ANKARA 011 Her hakkı saklıdır ÖZET Doktora Tezi
DetaylıMimar Sinan Güzel Sanatlar Üniversitesi Fizik Doktora Programı. Program kapsamında sunulacak olan seçmeli dersler ve içerikleri :
Mimar Sinan Güzel Sanatlar Üniversitesi Fizik Doktora Programı Program kapsamında sunulacak olan seçmeli dersler ve içerikleri : Kodu FİZ640 Nükleer Fizik FİZ645 Nötrino Fiziği FİZ660 İleri Hesaplamalı
DetaylıFizik 203. Ders 5 İş-Enerji- Momentum Ali Övgün. Ofis: AS242 Fen ve Edebiyat Fakültesi Tel:
Fizik 203 Ders 5 İş-Enerji- Momentum Ali Övgün Ofis: AS242 Fen ve Edebiyat Fakültesi Tel: 0392-630-1379 ali.ovgun@emu.edu.tr www.aovgun.com İşinTanımı Güç KinetikEnerji NetKuvvetiçinİş-EnerjiTeoremi EnerjininKorunumuYasası
DetaylıMSGSÜ FİZİK YÜKSEKLİSANS PROGRAMI
MSGSÜ FİZİK YÜKSEKLİSANS PROGRAMI SEÇMELİ DERSLER Teori + AKTS FİZ640 Nükleer Fizik FİZ645 Nötrino Fiziği FİZ660 İleri Hesaplamalı Fizik Çekirdeğin genel özellikleri Düşük enerjilerde iki cisim problemi
DetaylıFizik Terimler Sözlüğü - 2. Yönetici tarafından yazıldı Pazar, 08 Şubat 2009 09:34 - Son Güncelleme Pazar, 08 Şubat 2009 09:47 - K
- K - Kara delik: Kütlesel çekim kuvvetinin çok büyük olduğu hatta ışığı bile kendine çekebilen çok küçük kütleli sönmüş yıldızlardır. - Kalori:1 gram suyun sıcaklığını 1 Celcius artırmak için gerekli
DetaylıİÇİNDEKİLER xiii İÇİNDEKİLER LİSTESİ BÖLÜM 1 ÖLÇME VE BİRİM SİSTEMLERİ
İÇİNDEKİLER xiii İÇİNDEKİLER LİSTESİ BÖLÜM 1 ÖLÇME VE BİRİM SİSTEMLERİ 1.1. FİZİKTE ÖLÇME VE BİRİMLERİN ÖNEMİ... 2 1.2. BİRİMLER VE BİRİM SİSTEMLERİ... 2 1.3. TEMEL BİRİMLERİN TANIMLARI... 3 1.3.1. Uzunluğun
DetaylıBüyük Patlama ve Evrenin Oluşumu. Test 1 in Çözümleri
7 Büyük Patlama ve Evrenin Oluşumu 225 Test 1 in Çözümleri 1. Elektrikçe yüksüz parçacıklar olan fotonların kütleleri yoktur. Işık hızıyla hareket ettikleri için atom içerisinde bulunamazlar. Fotonlar
DetaylıFİZ4001 KATIHAL FİZİĞİ-I
FİZ4001 KATIHAL FİZİĞİ-I Bölüm 3. Örgü Titreşimleri: Termal, Akustik ve Optik Özellikler Dr. Aytaç Gürhan GÖKÇE Katıhal Fiziği - I Dr. Aytaç Gürhan GÖKÇE 1 Bir Boyutlu İki Atomlu Örgü Titreşimleri M 2
DetaylıB, L ve B - L Ayar Bozonlarının Durumu
43 C.Ü. Fen Fakültesi Fen Bilimleri Dergisi, Cilt 33, No. 1 (2012) B, L ve B - L Ayar Bozonlarının Durumu Seyit Okan KARA 1,* 1 Ankara Üniversitesi, Fen Fakültesi, Fizik Bölümü, Ankara, Türkiye Received:
DetaylıDoç. Dr. Orhan ÇAKIR Ankara Üniversitesi, Ankara
Doç. Dr. Orhan ÇAKIR Ankara Üniversitesi, Ankara PARÇACIK FİZİĞİNDE SİMULASYONLARA GENEL BAKIŞ SİMULASYON YÖNTEMLERİ ve ÇARPIŞMA KİNEMATİĞİ SİMULASYON PROGRAMLARI (CompHEP, PYTHIA) 2 3 1. PARÇACIK FİZİĞİNDE
DetaylıHerbir kuarkın ters işaretli yük ve acayipliğe sahip bir anti kuarkı vardır: TİP (ÇEŞNİ,flavor) YÜK ACAYİPLİK. u (up, yukarı) 2/3 0
Hardronlar neden böyle ilginç şekillere uyarlar? Cevap Gell-Mann ve Zweig tarafından (birbirinden bağımsız olarak) Verildi: Tüm hardronlar KUARK denilen daha temel bileşenlerden oluşmuştur! Kuarklar bir
DetaylıELEKTRİKSEL POTANSİYEL
ELEKTRİKSEL POTANSİYEL Elektriksel Potansiyel Enerji Elektriksel potansiyel enerji kavramına geçmeden önce Fizik-1 dersinizde görmüş olduğunuz iş, potansiyel enerji ve enerjinin korunumu kavramları ile
DetaylıPARÇACIK FİZİĞİ, HIZLANDIRICILAR ve DEDEKTÖRLER
PARÇACIK FİZİĞİ, HIZLANDIRICILAR ve DEDEKTÖRLER Dr. İlkay TÜRK ÇAKIR TAEK Sarayköy Nükleer Araştırma ve Eğitim Merkezi Ar-Ge Bölümü Füzyon Birimi - Hızlandırıcı Fiziği Birimi 24/09/07 III. UPHDYO 1 İÇERİK
DetaylıHiggs ve Higgs Buluşu. Sezen Sekmen CERN Türk Öğretmenler Çalıştayı 26-30 Ocak 2015
Higgs ve Higgs Buluşu Sezen Sekmen CERN Türk Öğretmenler Çalıştayı 26-30 Ocak 2015 1 STANDART MODEL temel parçacıklar ve etkileşimler hakkındaki bütün bilgimizi içeren bir kuramlar bütünüdür. Force carriers
DetaylıGeçen Derste. ρ için sınır şartları serinin bir yerde sona ermesini gerektirir. 8.04 Kuantum Fiziği Ders XXIII
Geçen Derste Verilen l kuantum sayılı açısal momentum Y lm (θ,φ) özdurumunun radyal denklemi 1B lu SD şeklinde etkin potansiyeli olacak şekilde yazılabilir, u(r) = rr(r) olarak tanımlayarak elde edilir.
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 17 Rijit Cismin Düzlemsel Kinetiği; Kuvvet ve İvme Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok.
DetaylıKuantum Mekaniğinin Varsayımları
Kuantum Mekaniğinin Varsayımları Kuantum mekaniği 6 temel varsayım üzerine kurulmuştur. Kuantum mekaniksel problemler bu varsayımlar kullanılarak (teorik/kuramsal olarak) çözülmekte ve elde edilen sonuçlar
DetaylıModern Fizik (Fiz 206)
Modern Fizik (Fiz 206) 3. Bölüm KUANTUM Mekaniği Bohr modelinin sınırları Düz bir dairenin çevresinde hareket eden elektronu tanımlar Saçılma deneyleri elektronların çekirdek etrafında, çekirdekten uzaklaştıkça
DetaylıSCHRÖDİNGER: Elektronun yeri (yörüngesi ve orbitali) birer dalga fonksiyonu olan n, l, m l olarak ifade edilen kuantum sayıları ile belirlenir.
. ATOMUN KUANTUM MODELİ SCHRÖDİNGER: Elektronun yeri (yörüngesi ve orbitali) birer dalga fonksiyonu olan n, l, m l olarak ifade edilen kuantum sayıları ile belirlenir. Orbital: Elektronların çekirdek etrafında
DetaylıParçacık Fabrikalarında Fizik: B-Kuarklı ve C-Kuarklı Mezonlar Çalıştayı, 16-18 Mart 2012, HTE, Ankara
Parçacık Fabrikalarında Fizik: B-Kuarklı ve C-Kuarklı Mezonlar Çalıştayı, 16-18 Mart 2012, HTE, Ankara ANA BAŞLIKLAR Parçacık Fabrikaları D Mezon Üretim Süreçleri Olay Üreticileri Olayların Analizi Tartışma
DetaylıHiggs ve Higgs Buluşu. Sezen Sekmen CERN Türk Öğretmenler Çalıştayı 26 Haziran 1 Temmuz 2016
Higgs ve Higgs Buluşu Sezen Sekmen CERN Türk Öğretmenler Çalıştayı 26 Haziran 1 Temmuz 2016 1 Standart Model de kütle sorunu Madde parçacıkları Etkileşim aracıları Parçacıklara kütlesini veren nedir? Neden
DetaylıSimetri ve Süpersimetri. Spot: Kerem Cankoçak. Simetri nedir?
Simetri ve Süpersimetri Spot: Kerem Cankoçak Simetri nedir? Aşağıdaki şekilde bir örneğini gördüğümüz simetrik şekillere doğada her zaman rastlarız. Doğa simetriktir. Ama daha yakından baktığımızda bu
DetaylıMIT Açık Ders Malzemeleri Fizikokimya II 2008 Bahar
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu 5.62 Fizikokimya II 2008 Bahar Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Şartları hakkında bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms ve http://tuba.acikders.org.tr
DetaylıFİZ111 FİZİK-I. Ankara Üniversitesi Fen Fakültesi Biyoloji Bölümü B Grubu Bölüm V: Newton un Hareket Yasaları , Ankara.
İZ111 İZİK-I Ankara Üniversitesi en akültesi Biyoloji Bölümü B Grubu Bölüm V: Newton un Hareket Yasaları 23.11.2015, Ankara Aysuhan OZANSOY Bölüm-V: Newton un Hareket Yasaları: 1. Kuvvet Kavramı 2. Newton
DetaylıKadri Yakut 08.03.2012
Kadri Yakut 08.03.2012 TEŞEKKÜR Lisans Kara Delikler Eser İş (2009-2010) Büyük Kütleli Kara Delikler Birses Debir (2010-2011) Astrofiziksel Kara Deliklerin Kütlelerinin Belirlenmesi Orhan Erece (2010-2011)
DetaylıRADYASYON FİZİĞİ 1. Prof. Dr. Kıvanç Kamburoğlu
RADYASYON FİZİĞİ 1 Prof. Dr. Kıvanç Kamburoğlu Herbirimiz kısa bir süre yaşarız ve bu kısa süre içerisinde tüm evrenin ancak çok küçük bir bölümünü keşfedebiliriz Evrenle ilgili olarak en anlaşılamayan
DetaylıBölüm 9: Doğrusal momentum ve çarpışmalar
Bölüm 9: Doğrusal momentum ve çarpışmalar v hızıyla hareket eden m kütleli bir parçacığın doğrusal momentumu kütle ve hızın çarpımına eşittir; p = mv Momentum vektörel bir niceliktir, yönü hız vektörü
DetaylıBÖLÜM 1: Matematiğe Genel Bakış 1. BÖLÜM:2 Fizik ve Ölçme 13. BÖLÜM 3: Bir Boyutta Hareket 20. BÖLÜM 4: Düzlemde Hareket 35
BÖLÜM 1: Matematiğe Genel Bakış 1 1.1. Semboller, Bilimsel Gösterimler ve Anlamlı Rakamlar 1.2. Cebir 1.3. Geometri ve Trigometri 1.4. Vektörler 1.5. Seriler ve Yaklaşıklıklar 1.6. Matematik BÖLÜM:2 Fizik
DetaylıKısa İçindekiler. Fizik: İlkeler ve Pratik Cilt 1: 1-21 Bölümleri, Cilt 2: Bölümleri kapsar
Kısa İçindekiler Fizik: İlkeler ve Pratik Cilt 1: 1-21 Bölümleri, Cilt 2: 22-34 Bölümleri kapsar Bölüm 1 Temeller 1 Bölüm 2 Bir Boyutta Hareket 28 Bölüm 3 İvme 53 Bölüm 4 Momentum 75 Bölüm 5 Enerji 101
DetaylıDERS ÖĞRETİM PLANI. (Bölümden Bağımsız hazırlanmıştır
DERS ÖĞRETİM PLANI (Bölümden Bağımsız hazırlanmıştır TÜRKÇE 1 Dersin Adı: ÇEKİRDEK FİZİĞİ 2 Dersin Kodu: FZK3004 3 Dersin Türü: Zorunlu, 4 Dersin Seviyesi: Lisans 5 Dersin Verildiği Yıl: 2011-2012 6 Dersin
DetaylıDOKTORA TEZİ KORKUT OKAN OZANSOY ANKARA
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ GÜNÜMÜZ VE GELECEKTEKİ YÜKSEK ENERJİLERDE BİLEPTONLAR KORKUT OKAN OZANSOY FİZİK ANABİLİM DALI ANKARA 005 Her hakkı saklıdır Prof. Dr. Satılmış ATAĞ
Detaylı8.333 İstatistiksel Mekanik I: Parçacıkların İstatistiksel Mekaniği
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu 8.333 İstatistiksel Mekanik I: Parçacıkların İstatistiksel Mekaniği 2007 Güz Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Şartları hakkında bilgi almak için
DetaylıNÜKLEER FİSYON Doç. Dr. Turan OLĞAR
Doç. Dr. Turan OLĞAR Ankara Üniversitesi, Mühendislik Fakültesi, Fizik Mühendisliği Bölümü Birçok çekirdek nötron yakalama ile β - yayınlayarak bozunuma uğrar. Bu bozunum sonucu nötron protona dönüşür
DetaylıÇUKUROVA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ
ÇUKUROVA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEZİ Semiray GİRGİS CMS (COMPACT MUON SOLENOID) DENEYİNDE SÜPERSİMETRİ KEŞİF POTANSİYELİ FİZİK ANABİLİMDALI ADANA, 7 ÖZ YÜKSEK LİSANS TEZİ CMS
DetaylıGiriş Bir çok mekanik problemi Newton yasaları ile çözülebilir, ancak bu teknik bazı problemlerin çözümünde yetersiz kalabilir yada çok zor bir yaklaş
Bölüm 7 Enerji Giriş Bir çok mekanik problemi Newton yasaları ile çözülebilir, ancak bu teknik bazı problemlerin çözümünde yetersiz kalabilir yada çok zor bir yaklaşım halide gelebilir. Bu tür problemlerin
DetaylıBüyük Hadron Çarpıştırıcısı nda HZZ Bağlaşımlarının Ölçümü
Büyük Hadron Çarpıştırıcısı nda HZZ Bağlaşımlarının Ölçümü Volkan ARI*, Orhan ÇAKIR*, Sinan KUDAY** Ankara YEF Günleri 12-14 Şubat 2015 * Ankara Üniversitesi Fizik Bölümü ** İstanbul Aydın Üniversitesi
DetaylıSU Lise Yaz Okulu. Evrenin Başlangıcı ve Enflasyon Teorisi
SU Lise Yaz Okulu Evrenin Başlangıcı ve Enflasyon Teorisi Evrenin ilk zamanları Büyük patlamadan önce: Bilimsel olarak tar.şılamaz. Büyük patlama uzay ve zamanda bir tekilliğe karşılık gelir ve o noktada
DetaylıParçacık kinematiği. Gökhan Ünel - Univ. Irvine UPHDYO V
Parçacık kinematiği Gökhan Ünel - Univ. CaIifornia @ Irvine UPHDYO V 9.08.009-03.09.009 Giriş İnsan etrafını merak eder, gözlemlerini açıklamak ister. kedi bile merak eder! Doğayı mantıkla anyabileceğimizi
Detaylıİş, Güç ve Enerji. Fiz Ders 7. Sabit Bir Kuvvetin Yaptığı İş. Değişen Bir Kuvvetin Yaptığı İş. Güç. İş-Kinetik Enerji Teoremi
Fiz 1011 - Ders 7 İş, Güç ve Enerji Sabit Bir Kuvvetin Yaptığı İş Değişen Bir Kuvvetin Yaptığı İş Güç İş-Kinetik Enerji Teoremi http://kisi.deu.edu.tr/mehmet.tarakci/ Günlük yaşamda iş kavramı bir çok
DetaylıFİZİK 4. Ders 10: Bir Boyutlu Schrödinger Denklemi
FİZİK 4 Ders 10: Bir Boyutlu Schrödinger Denklemi Bir Boyutlu Schrödinger Denklemi Beklenen Değer Kuyu İçindeki Parçacık Zamandan Bağımsız Schrödinger Denklemi Kare Kuyu Tünel Olayı Basit Harmonik Salınıcı
DetaylıELEKTRON-POZİTRON VE ELEKTRON-FOTON ÇARPIŞTIRICILARINDA SÜPERSİMETRİ PARAMETRE UZAYININ
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ ELEKTRON-POZİTRON VE ELEKTRON-FOTON ÇARPIŞTIRICILARINDA SÜPERSİMETRİ PARAMETRE UZAYININ İNCELENMESİ Semra GÜNDÜÇ FİZİK MÜHENDİSLİĞİ ANABİLİM DALI
DetaylıBÖLÜM 12-15 HARMONİK OSİLATÖR
BÖLÜM 12-15 HARMONİK OSİLATÖR Hemen hemen her sistem, dengeye yaklaşırken bir harmonik osilatör gibi davranabilir. Kuantum mekaniğinde sadece sayılı bir kaç problem kesin olarak çözülebilmektedir. Örnekler
DetaylıKİNETİK GAZ KURAMI. Doç. Dr. Faruk GÖKMEŞE Kimya Bölümü Hitit Üniversitesi Fen Edebiyat Fakültesi 1
Kinetik Gaz Kuramının Varsayımları Boyle, Gay-Lussac ve Avagadro deneyleri tüm ideal gazların aynı davrandığını göstermektedir ve bunları açıklamak üzere kinetik gaz kuramı ortaya atılmıştır. 1. Gazlar
DetaylıNewton un ikinci yasası: Bir cisim ivmesi cisim üzerine etki eden toplam kuvvet ile doğru orantılı cismin kütlesi ile ters orantılıdır.
Bölüm 5: Hareket Yasaları(Özet) Önceki bölümde hareketin temel kavramları olan yerdeğiştirme, hız ve ivme tanımlanmıştır. Bu bölümde ise hareketli cisimlerin farklı hareketlerine sebep olan etkilerin hareketi
DetaylıElektromanyetik Işıma Electromagnetic Radiation (EMR)
Elektromanyetik Işıma Electromagnetic Radiation (EMR) Elektromanyetik ışıma (ışık) bir enerji şeklidir. Işık, Elektrik (E) ve manyetik (H) alan bileşenlerine sahiptir. Light is a wave, made up of oscillating
DetaylıA B = A. = P q c A( X(t))
Ders 19 Metindeki ilgili bölümler 2.6 Elektromanyetik bir alanda yüklü parçacık Şimdi, kuantum mekaniğinin son derece önemli başka bir örneğine geçiyoruz. Verilen bir elektromanyetik alanda hareket eden
DetaylıSüpernova Nötrinoları ve Güncel Nötrino Araştırmaları
Süpernova Nötrinoları ve Güncel Nötrino Araştırmaları Taygun Bulmuş Mimar Sinan Güzel Sanatlar Üniversitesi Fizik Bölümü 13 Şubat 2015 Taygun Bulmuş (MSGSU) Ankara YEF Günleri 2015 13 Şubat 2015 1 / 19
Detaylı6.HAFTA BÖLÜM 3: ÇEKİRDEK KUVVETLERİ VE ÇEKİRDEK MODELLERİ
6.HAFTA BÖLÜM 3: ÇEKİRDEK KUVVETLERİ VE ÇEKİRDEK MODELLERİ 3.1 ÇEKİRDEK KUVVETLERİ 3.1.1. GENEL KARAKTERİSTİK Çekirdek hakkında çok fazla bir şey bilmezden önce yalnızca iki farklı etkileşim kuvveti bilinmekteydi.
DetaylıDoğayı anlamak için, Parçacıkları, Kuvvetleri ve Kuralları Bilmemiz gerekir. Gordon Kane,Süpersimetri
EVREN NASIL İŞLER? Doğayı anlamak için, Parçacıkları, Kuvvetleri ve Kuralları Bilmemiz gerekir. Gordon Kane,Süpersimetri Evrenin olağanüstü karmaşıklığını açıklamak için küçüklerin dünyasını anlamak gerekir
DetaylıFizik 101-Fizik I 2013-2014. Dönme Hareketinin Dinamiği
-Fizik I 2013-2014 Dönme Hareketinin Dinamiği Nurdan Demirci Sankır Ofis: 364, Tel: 2924332 İçerik Vektörel Çarpım ve Tork Katı Cismin Yuvarlanma Hareketi Bir Parçacığın Açısal Momentumu Dönen Katı Cismin
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 15 Parçacık Kinetiği: İmpuls ve Momentum Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 15 Parçacık
Detaylı4.1 denklemine yakından bakalım. Tanımdan α = dω/dt olduğu bilinmektedir (ω açısal hız). O hâlde eğer cisme etki eden tork sıfır ise;
Deney No : M3 Deneyin Adı : EYLEMSİZLİK MOMENTİ VE AÇISAL İVMELENME Deneyin Amacı : Dönme hareketinde eylemsizlik momentinin ne demek olduğunu ve nelere bağlı olduğunu deneysel olarak gözlemlemek. Teorik
DetaylıVektör Bozon Saçılması
Vektör Bozon Saçılması V. E. Özcan University College London ATLAS Deneyi CERNTR toplantısı, 14 Ağustos 2008 Özet Nedir? Neden ilginçtir? İşin kirli tarafları Vektör bosonları yapılandırma, jetler, hızlı/tam
DetaylıMIT Açık Ders Malzemesi İstatistiksel Mekanik II: Alanların İstatistiksel Fiziği 2008 Bahar
MIT Açık Ders Malzemesi http://ocw.mit.edu 8.334 İstatistiksel Mekanik II: Alanların İstatistiksel Fiziği 008 Bahar Bu malzemeye atıfta bulunmak ve Kullanım Şartlarımızla ilgili bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms
DetaylıLHC VE VLHC BAZINDA LEPTON-HADRON ÇARPIŞTIRICILARI: E-LİNAK İLE E-HALKA KARŞILAŞTIRILMASI. Hande KARADENİZ DOKTORA TEZİ
LHC VE VLHC BAZINDA LEPTON-HADRON ÇARPIŞTIRICILARI: E-LİNAK İLE E-HALKA KARŞILAŞTIRILMASI Hande KARADENİZ DOKTORA TEZİ FİZİK GAZİ ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ MART 2007 ANKARA Hande KARADENİZ tarafından
Detaylı