DÜZ LEVHA ÜZERİNDE KARIŞIK TAŞINIMIN DENEYSEL VE SAYISAL OLARAK İNCELENMESİ
|
|
- Berkant Erol
- 7 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 T.C DOKUZ EYLÜL ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ DÜZ LEVHA ÜZERİNDE KARIŞIK TAŞINIMIN DENEYSEL VE SAYISAL OLARAK İNCELENMESİ BİTİRME PROJESİ Onur YAVAŞ Projeyi Yöneten Yrd. Doç. Dr. Dilek KUMLUTAŞ Haziran, 2007 İZMİR
2 TEZ SINAV SONUÇ FORMU Bu çalışma / /. günü toplanan jürimiz tarafından BİTİRME PROJESİ olarak kabul edilmiştir. Yarıyıl içi başarı notu 100 (yüz) tam not üzerinden (.. ) dir. Başkan Üye Üye Makine Mühendisliği Bölüm Başkanlığına,.. numaralı jürimiz tarafından / /. günü saat da yapılan sınavda 100 (yüz) tam not üzerinden. almıştır. Başkan Üye Üye ONAY i
3 TEŞEKKÜR Karışık taşınım konusunda hazırlamış olduğum bitirme tezinde bana rehberlik eden değerli hocam Yrd. Doç. Dr. Dilek KUMLUTAŞ a öncelikle teşekkür ederim. Ve çalışmam sırasında hocamın beni yönlendirmiş olduğu Araş. Gör. Z. Haktan KARADENİZ e tüm yardımlarından dolayı teşekkür ederim. Eğitim hayatımın bugüne kadar ki kısmında, maddi manevi desteklerini her an hissettiğim aileme ayrıca teşekkür ederim. Onur YAVAŞ ii
4 ÖZET Bu çalışmada dikey dikdörtgen kesitli, en/yükseklik oranı 1.71 olan dikey bir kanalda laminer karışık taşınım şartlarında ısı transferi ve hız dağılımları FLUENT analiz programı kullanılarak incelenmiştir. Kanalın bir yüzeyinin belli bir kısmı üniform ısı akısına maruz, diğer yan yüzeyler yalıtımlı ve akışkan girişi aşağıdan olup kanal içinde yukarı doğru akışa maruz bırakılmıştır. Yapılan doğal ve zorlanmış taşınım deneylerinin sonuçları modelimizi doğru oluşturabilmemiz için bilgisayar çözümleri ile karşılaştırılmıştır. Doğru model oluşturulunca karışık taşınımın olabileceği sınır şartlarında FLUENT te analizleri yapılmıştır. Kanal içindeki akışlarda, zorlanmış taşınımda kaldırma kuvvetlerinin etkisi, hız ve sıcaklık grafiklerinde irdelenmiştir. iii
5 İÇİNDEKİLER Sayfa İçindekiler...iv Tablo Listesi...vi Şekil Listesi...vii Bölüm Bir GİRİŞ 1.1. Doğal Taşınım Zorlanmış Taşınım Hidrodinamik İnceleme Birlikte Doğal ve Zorlanmış Taşınım(Karışık Taşınım)...4. Bölüm İki DENEY DÜZENEĞİ 2.1. Deney Düzeneğinin Tanımlanması Deneyin Yapılışında İzlenen Adımlar Deneyler Doğal Taşınım Deneyi Zorlanmış Taşınım Deneyi...10 Bölüm Üç TEORİK ÇALIŞMA 3.1. Dikdörtgen Kesitli Kanallarda Karışık Taşınım Koşullarının Belirlenmesi Başlangıç Uzunluğu Isıtılmayan Düz Bir Levha Üzerinde Dış Akış Deney Sonucu ile Analitik Çözümün Karşılaştırılması...19 iv
6 Bölüm Dört FLUENT İLE ANALİZ 4.1. Bilgisayarda Modelin Oluşturulması Deney Düzeneğinin Geometrisi Modelin Meshlenmesi ve Sınır Koşullarının Belirlenmesi Analiz Sınır Koşulları Analiz Analiz Analiz Analiz Analiz Analiz Analiz Analiz Sonuç...46 Bölüm Beş ANALİTİK SONUÇLARININ KARŞILAŞTIRILMASI 5.1. Zorlanmış Taşınım Deney Sonuçlarındaki Yüzey Sıcaklığının FLUENT Analizlerinde Elde Edildiği Isı Akısının Bulunması Ve Sonuçların İncelenmesi W lık Isı Üretimi için W lık Isı Üretimi için W lık Isı Üretimi için Doğal Taşınım Analizi Sınır Şartları W lık Isı Üretimi için W lık Isı Üretimi için W lık Isı Üretimi için Karışık Taşınım Analizi Sınır Şartları W lık Isı Üretimi için W lık Isı Üretimi için W lık Isı Üretimi için Doğal, Zorlanmış ve Karışık Taşınım İçin Hız Profillerinin Karşılaştırılması W lık Isı Üretimi için W lık Isı Üretimi için W lık Isı Üretimi için...64 v
7 TABLO LİSTESİ Sayfa Tablo 2.1. Doğal Taşınım Deney Sonuçları...8 Tablo 2.2. Zorlanmış Taşınım Deney Sonuçları...10 Tablo 3.1. Dikdörtgen kesitler için f Re Dh laminer sürtünme sabitlerinin değerleri...13 Tablo K için havanın özelikleri...19 Tablo K için havanın özelikleri...20 Tablo 4.1. FLUENT çözümünde kullanılan havanın özelikleri...24 Tablo Analiz sonuçları...24 Tablo Analiz sonuçları...27 Tablo Analiz sonuçları...30 Tablo Analiz sonuçları...32 Tablo Analiz sonuçları...34 Tablo Analiz Sonuçları...36 Tablo Analiz Sonuçları...38 Tablo Analiz Sonuçları...41 Tablo Analiz Sonuçları...44 Tablo 5.1. Zorlanmış Taşınımda 5W lık ısı üretimindeki analiz sonuçları...47 Tablo 5.2. Zorlanmış Taşınımda 10W lık ısı üretimindeki analiz sonuçları...49 Tablo 5.3. Zorlanmış Taşınımda 20W lık ısı üretimindeki analiz sonuçları...50 Tablo 5.4. Doğal Taşınımda 5W lık ısı üretimindeki analiz sonuçları...52 Tablo 5.5. Doğal Taşınımda 10W lık ısı üretimindeki analiz sonuçları...54 Tablo 5.6. Doğal Taşınımda 20W lık ısı üretimindeki analiz sonuçları...55 Tablo 5.7. Karışık Taşınımda 5W lık ısı üretimindeki analiz sonuçları...57 Tablo 5.8. Karışık Taşınımda 10W lık ısı üretimindeki analiz sonuçları...59 Tablo 5.9. Karışık Taşınımda 20W lık ısı üretimindeki analiz sonuçları...60 Tablo Doğal zorlanmış ve karışık taşınım taşınım analiz sonuçlarının karşılaştırılması...62 vi
8 ŞEKİL LİSTESİ Sayfa Şekil 1.1. Isıtılan bir dikey levha üzerinde akışkanın hareketi ve sınır tabakanın gelişimi...3 Şekil 1.2. Dairesel boruda hız profilleri...4 Şekil 2.1. Deney düzeneği genel görünüm...7 Şekil 2.2. Doğal Taşınımda 5 W lık Isı Üretimi...9 Şekil 2.3. Doğal Taşınımda 10 W lık Isı Üretimi...9 Şekil 2.4. Doğal Taşınımda 20 W lık Isı Üretimi...10 Şekil 2.5. Zorlanmış Taşınımda 5 W lık Isı Üretimi...11 Şekil 2.6. Zorlanmış Taşınımda 10 W lık Isı Üretimi...11 Şekil 2.7. Zorlanmış Taşınımda 20 W lık Isı Üretimi...12 Şekil 3.1. Başlangıç uzunluğu ısıtılmayan bir levhada ısıl ve hız sınır tabaka...18 Şekil 4.1. Deney düzeneği geometrisi...22 Şekil 4.2. Sınır koşulları...23 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...25 Şekil Analizde kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...25 Şekil Analiz modelinin görüntüsü...26 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...27 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...28 Şekil 4.8. Geometri üzerindeki parametrelerin gösterimi...29 Şekil 4.9. Geometrinin hassas meshli gösterimi...29 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...30 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...31 Şekil Analiz Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...32 Şekil Analiz Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...33 Şekil Analiz Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...34 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...35 Şekil Üçgen tipteki mesh...36 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...37 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...37 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...39 vii
9 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...39 Şekil Yarım modelin oluşturulması...40 Şekil Yarım Model için Sınır Koşulları...41 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...42 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...42 Şekil Modelin 2 boyutlu çizimi...43 Şekil Bi-exponent meshli yapı...44 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...45 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...45 Şekil 5.1. Zorlanmış Taşınımda 5W için Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...48 Şekil 5.2. Zorlanmış Taşınımda 5W içinkanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...48 Şekil 5.3. Zorlanmış Taşınımda 10W için Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...49 Şekil 5.4. Zorlanmış Taşınımda 10W için Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...50 Şekil 5.5. Zorlanmış Taşınımda 20W için Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...51 Şekil 5.6. Zorlanmış Taşınımda 20W için Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...51 Şekil 5.7. Doğal Taşınımda 5W için Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...53 Şekil 5.8. Doğal Taşınımda 5W için Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...53 Şekil 5.9. Doğal Taşınımda 10W için Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...54 Şekil Doğal Taşınımda 10W için Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...55 Şekil Doğal Taşınımda 20W için Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...56 Şekil Doğal Taşınımda 20W için Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...56 Şekil Karışık Taşınımda 5W için Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...58 Şekil Karışık Taşınımda 5W için Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...58 Şekil Karışık Taşınımda 10W için Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...59 Şekil Karışık Taşınımda 10W için Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...60 Şekil Karışık Taşınımda 20W için Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri...61 Şekil Karışık Taşınımda 20W için Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri...61 Şekil Doğal zorlanmış ve karışık taşınımda 5W lık ısı üretimi için 55cm deki hız profilleri...62 Şekil 5.20 Doğal zorlanmış ve karışık taşınımda 5W lık ısı üretimi için 60cm deki hız profilleri...63 Şekil Doğal zorlanmış ve karışık taşınımda 5W lık ısı üretimi için 65cm deki hız profilleri...63 Şekil Doğal zorlanmış ve karışık taşınımda 10W lık ısı üretimi için 55cm deki hız profilleri...64 viii
10 Şekil 5.23.Doğal zorlanmış ve karışık taşınımda 10W lık ısı üretimi için 60cm deki hız profilleri...64 Şekil Doğal zorlanmış ve karışık taşınımda 10W lık ısı üretimi için 65cm deki hız profilleri...65 Şekil Doğal zorlanmış ve karışık taşınımda 20W lık ısı üretimi için 55cm deki hız profilleri...65 Şekil Doğal zorlanmış ve karışık taşınımda 20W lık ısı üretimi için 60cm deki hız profilleri...66 Şekil Doğal zorlanmış ve karışık taşınımda 20W lık ısı üretimi için 65cm deki hız profilleri...66 ix
11 BÖLÜM BİR GİRİŞ Isı geçişi, sıcaklık farkından kaynaklanan enerji aktarımıdır. Bir ortam içinde veya ortamlar arasında, bir sıcaklık farkı mevcut olan her durumda, ısı geçişi mutlaka gerçekleşir. Isı geçişinin gerçekleşmesi için üç yol vardır; 1- İletim 2- Taşınım 3- Işınım Katı veya akışkan bir durgun ortam içinde gerçekleşen ısı geçişi iletim ile olur. Buna karşın bir yüzey ile hareket halindeki bir akışkan farklı sıcaklıklarda ise, aralarında taşınım ile ısı geçişi gerçekleşir. Sonlu sıcaklığa sahip tüm yüzeyler, elektromagnetik dalgalar halinde enerji yayarlar. Dolayısıyla, farklı sıcaklıklardaki iki yüzey arasında, birbirlerini görmeye engel olan bir ortam yoksa ışınımla ısı alışverişi gerçekleşir. Yapılan bu çalışmanın konusu olan taşınımla ısı transferi ise üç yolla gerçekleşir; 1- Doğal Taşınım 2- Zorlanmış Taşınım 3- Karışık Taşınım Kanal içindeki akışlar ısı transferinde önemli yer tutmaktadır. Fakat yapılan araştırmalar daha çok doğal taşınımın ihmal edildiği zorlanmış taşınımla ilgilidir. Oysa özellikle düşük Reynolds sayılarında doğal taşınımı ihmal etmek hataya neden olmaktadır. Bu çalışmada, kanalın bir yüzeyinin belli bir kısmı üniform ısı akısına maruz, diğer yan yüzeyler yalıtımlı dikey bir kanalda laminer karışık taşınım şartlarında akışın üç boyutlu olarak incelenmesi ele alınmıştır. Öncelikle bilgisayar analizleri için modelin doğru oluşturulması sağlanmış ve FLUENT çözümlerinde karışık taşınım koşulları sağlanarak analiz sonuçları incelenmiştir. Bu çalışmada kanal içinde zorlanmış taşınım ile beraber doğal taşınımında dikkate alındığı şartlar yani karışık taşınım şartlarını CFD yöntemi kullanılarak incelenmiştir. 1
12 1.1. Doğal Taşınım Doğal taşınımda akışkan hareketi, akışkan içindeki kaldırma kuvvetleri ile oluşur. Kaldırma kuvveti, akışkan içindeki yoğunluk gradyanı ile, yoğunlukla orantılı bir gövde kuvvetinin birlikte olmalarının sonucu doğar. Gövde kuvveti genellikle yerçekimi kuvvetidir. Bir akışkan içinde yoğunluk gradyanını ortaya çıkarabilecek farklı durumlar olmakla birlikte en genel olanı bir sıcaklık gradyanına bağlı yoğunluk farklılığıdır. Gazların ve sıvıların yoğunluklarının sıcaklığa bağlı olduğu bilinmektedir. Yoğunluk genellikle artan sıcaklıkla birlikte, akışkanın genleşmesinden dolayı azalır. Doğal taşınımda akış hızları genellikle zorlanmış taşınımdakilere göre çok daha küçük olduğundan, taşınımla ısı geçişi de daha yavaştır. Doğal taşınımın olabilirliğinin anlaşılması için şu orandan yararlanılır; Gr 1. Re L 2 L Bu oranda Gr L ; Grashof sayısıdır. Grashof sayısı, akışkan üzerine etkiyen kaldırma kuvvetlerinin sürtünme kuvvetlerine oranının bir göstergesidir. Re L ise bir akışkan parçacığı üzerine etkiyen atalet kuvvetlerinin sürtünme kuvvetlerine oranını belirtir. Eğer Gr L ile Re L arasında bu ilişki sağlanırsa, akışta zorlanmış taşınımın etkileri göz ardı edilebilir. Doğal taşınımın etkili olduğu birçok uygulama vardır. Doğal taşınım çeşitli elektronik cihazlardan olan ısı geçişini etkilediği kadar, borulardan ve dağıtım hatlarından olan ısı geçişini de etkiler. Elektrikli ısıtıcılardan veya radyatörlerden oda havasına aktarılan ısı veya bir soğutma ünitesinin yoğuşturucu serpantininden çevreye verilen ısı, hep doğal taşınımın etkisiyle olur Şekil 1.1. de levhanın yüzey sıcaklığı akışkanın sıcaklığından daha yüksektir, T s > T ; bunun sonucunda levhaya yakın olan akışkanın yoğunluğu uzakta olana göre daha azdır. Böylece kaldırma kuvvetleri bir doğal taşınım sınır tabakası oluşturur ve akışkan yukarı doğru yükselirken onun yerinede durgun bölgedeki akışkan sınır tabaka içine girer. 2
13 q s T, ρ T s > T g Şekil 1.1. Isıtılan bir dikey levha üzerinde akışkanın hareketi ve sınır tabakanın gelişimi 1.2. Zorlanmış Taşınım Zorlanmış taşınımda, akışkanın yüzey üzerindeki hareketi, akışkan içindeki sıcaklık gradyanlarından kaynaklanan ağırlık kuvvetlerinden (doğal taşınım) değil, fan veya pompa gibi dış etmenlerce sağlanır. Zorlanmış taşınımda yüzey üzerindeki taşınımı arttırdığımız için doğal taşınımdaki ısı geçiş katsayılarına göre çok daha büyüktür. Zorlanmış taşınımda, doğal taşınımın etkisinin göz ardı edilebileceğimiz Gr L ile Re L arasında ilişki ise; Gr 1, oranı ile sağlanır. Re L 2 L Zorlanmış ısı taşınımda 2 ayrı akış söz konusudur. Bir yüzey üzerinde (levha, boru demetleri vb.) sınırlandırılmayan serbest bir akışkan hareketi varsa bu durum için Dış Akış tanımlaması yapılır. Akışkan hareketi yüzeyler tarafından sınırlandırılıyorsa (boru veya kanal içi akış gibi), bu durumda bir İç Akış söz konusudur. Fanlı hava ısıtıcıları ve serinleticileri, zorlanmış hava (veya su) soğutmalı yoğuşturucu veya buharlaştırıcılar, sıvı hareketinin bir pompa ile sağlandığı ısı değiştirgeçleri, ısı geçişinin esas olarak zorlanmış taşınımı ile olduğu cihazlara ait örneklerdir. 3
14 Hidrodinamik İnceleme Dış akış incelenirken, akışın yalnızca laminer veya türbülanslı olup olmadığını bilmek yeterlidir fakat iç akışta ek olarak akışın hidrodinamik giriş bölgesinde veya tam gelişmiş bölgede olup olmadığını bilinmesi gerekir. Bir iç akışta, akışkan yüzeyle temas ettiğinde, sürtünme etkilerinin önem kazandığı ve boru içinde ilerledikçe sınır tabakanın geliştiği bilinmektedir. Bu gelişme sürtünmesiz akış bölgesinin giderek küçülmesi ve boru ekseninde sınır tabakalarının birleşmesiyle sona erer. Bu birleşme noktasından sonra, sürtünme tüm kesit boyunca etkili olur ve hız profili artık x ile değişmez. Bu noktadan sonra akış tam gelişmiştir. Girişten bu koşulun gerçekleştiği noktaya kadar olan uzaklık hidrodinamik giriş uzunluğu olarak tanımlanır. Şekilde 1.2.a da görüldüğü gibi tam gelişmiş hız profili dairesel boru içerisindeki laminer akış için paraboliktir. Türbülanslı akış için radyal doğrultuda türbülanslı karışma nedeniyle profil daha düzdür. Şekil 1.2. Dairesel boruda hız profilleri a) laminer akış b) türbülanslı akış 1.3. Birlikte Doğal ve Zorlanmış Taşınım (Karışık Taşınım) Zorlanmış taşınımdan söz ederken, genellikle doğal taşınımın etkileri göz ardı edilir. Bu kuşkusuz bir kabuldür. Ancak kararsız bir sıcaklık gradyanı varsa doğal taşınımın gerçekleşmesi olasıdır. Özellikle düşük Reynolds sayılarında doğal taşınımı ihmal etmek büyük hataya neden olmaktadır. Doğal taşınım, zorlanmış taşınım veya birlikte doğal ve zorlanmış koşullarının olduğunu anlayabilmek için aşağıdaki oranlardan yaralanılır;[2] 4
15 Gr 1 Re L 2 L Doğal Taşınım, Gr 1 Re L 2 L Zorlanmış Taşınım, Gr 0.01 L 10 Karışık Taşınım söz konusudur. Re 2 L Zorlanmış akışta kaldırma kuvvetinin ısı geçişi üzerindeki etkisi, bu kuvvetin yönü ile akış yönü arasındaki farktan büyük ölçüde etkilenir. Kaldırma kuvvetinin etkili olduğu, zorlanmış akışa ilişkin ve geniş bir şekilde incelenmiş olan üç özel durum söz konusudur. 1- Aynı yönlü (destekleyen akış), 2- Karşı yönlü (engelleyen akış), 3- Dik yönlü (çapraz akış) hareket durumlarıdır. Örneğin, ısıtılmış dikey bir levha boyunca yukarı doğru zorlanmış akımlar için destekleyen akış, aşağı doğru zorlanmış akımlar için ise engelleyen akış durumlarına karşılık gelirler. Çapraz akış örnekleri olarak da, ısıtılmış bir silindir, küre veya yatay bir levha üzerinde yatay akış verilebilir. Destekleyici ve çapraz akışlarda kaldırma kuvveti, sadece zorlanmış taşınım olması durumundaki ısı geçişini artırıcı etki yapar. Engelleyen akışlarda ise, ısı geçişini azaltıcı yönde etkilidir. Zorlanmış ve doğal taşınımın bir arada olduğu durumla ilgili çalışmalar 1970 in sonları ve 1980 ortalarından itibaren oldukça önem verilmiştir. Ve bu çalışmaların genel sonucu olarak, laminer zorlanmış taşınım akışlarında kaldırma etkilerinin ısı geçişini önemli ölçüde artırabileceği, ancak zorlanmış taşınımın türbülanslı olması durumunda bu artırımın göz ardı edilebileceği söylenebilmektedir. [1] 5
16 BÖLÜM İKİ DENEY DÜZENEĞİ 2.1. Deney Düzeneğinin Tanımlanması Deney düzeneği Şekil 2.1. de görüldüğü gibidir. Cihaz tezgâh üzerindeki düşey dikdörtgen kesitli bir kanaldan oluşur. Deney düzeneğine düz bir levha yüzeyi(3), pimli ısı değiştirgeci (4) veya kanatlı ısı değiştirgeci (5) yerleştirilerek tutturucularla iki taraftan bağlanır. Her değiştirgeç aşırı ısınmaya karşı termostat korumalı bir elektrikli ısıtıcı eleman içermektedir. Zorlanmış taşınım deneyleri için gerekli olan hava akımı, kanalın üst kısmına yerleştirilmiş bir fan ile sağlanmaktadır. Eğer yapılan deney doğal taşınım ise fanımızı çalıştırmadan deney yapılacaktır. Zorlanmış taşınım deneylerinde ise kanal içindeki havanın hızı, kanal duvarına takılı olan taşınabilir bir anemometre (2) ile okunur. (Anemometrenin algılayıcısı kanalda anemometre ölçüm deliğine(13) takılarak hız ölçümleri yapılır). Kanal içinde farklı noktalardaki hava sıcaklığı ise, kanal duvarındaki deliklere probun yerleştirilmesi ile ölçülür. Bir elektrik konsolu (8), deney sırasında ısı değiştirgeçlerine sağlanan gücü gösteren ve kontrol eden dijital göstergeli bir güç regülâtörü içerir. Isı değiştirgeçleri konsola güç kablosu(10) ile bağlanır. Konsolun arkasına bağlanmış bir elektrik kablosu ile cihazın ihtiyacı olan güç sağlanır Deneyin Yapılışında İzlenen Adımlar: Kullanılacak olan ısıtıcı levha kanala yerleştirilerek yanlarda bulunan iki kilitle kanala sabitlenir, Isıtıcı levha ile konsol arasındaki hem elektrik bağlantısı hem de yüzey sıcaklığını ölçen sıcalık ölçerin bağlantısı sağlanır, Isıtıcı güç kontrolü ve fan hız kontrolü düğmeleri saat ibrelerinin tersi yönünde döndürerek levha verilen güç ve kanaldaki hız sıfırlamış olunur, Anemometre, anemometre tutacağına yerleştirilir, Anemometre sıfırlanarak hava hızını ölçmek için probu ölçüm deliğine yerleştirilir, 6
17 Şekil 2.1. Deney düzeneği genel görünüm 1-Dikdörtgen kesitli kanal 2-Anemometre 3-Düz levhalı ısı değiştirgeci 4-Pimli ısı değiştirgeci 5-Kanatlı ısı değiştirgeci 6-Sıcaklık Ölçer 7-Yüzey sıcaklık ölçeri bağlantı kablosu 8-Konsol 9-Güç kablosu 10- Isı değiştirgecinin konsol ile bağlantısı 11-Pencere 12-Destek 13-Anemometre ölçüm deliği 14-Fan güç bağlantısı 15- Anemometre tutacağı 16- Yüzey sıcaklık ölçeri bağlantı noktası 17- Sıcaklık ölçüm deliği 7
18 Yüzeyden belli uzaklıklarda sıcaklık ölçümü yapabilmek için kanala açılmış sıcaklık ölçüm deliklerine problar yerleştirilir, Konsolun solundaki açma-kapama düğmesini on konumuna getirilerek deney düzeneği çalıştırılır. Ortam hava sıcaklığı kaydedilir, Yapılan deney zorlanmış taşınım ise gerekli olan hızı anemometreden okuyuncaya kadar, fan düğmesi saat yönünde çevrilir ve ayarlanan hız kaydedilir. Eğer deney düzeneğinde doğal taşınım deneyi yapılıyorsa fan çalıştırılmaz, Isıtıcı levhaya verilecek olan güç, konsol üstündeki güç ayarlama düğmesi saat yönünde, istenilen gücü dijital göstergede okuyuncaya kadar çevrilir. Burada okunan değer W cinsindendir, Her 5 dakikada yüzey, yüzeyden 8mm ve yüzeyden 35mm uzaklıkta sıcaklık değerleri ölçülerek kaydedilir, Yüzey sıcaklığı sabitlenene kadar deney devam ettirilir, Deney tamamlanınca konsoldaki açma-kapama düğmesi off konumuna getirilerek kapatılır Deneyler Doğal Taşınım Deneyi Laboratuarda yapılan Doğal Taşınım deneyinin her 5 dakikada kaydedilen sonuçlarına göre oluşturulan grafik ve tablolar aşağıda verilmiştir. Ortam sıcaklığımız K dir. Tablo 2.1. Doğal Taşınım Deney Sonuçları Yüzey Sıcaklığı (K) Yüzeyden 8mm uzaktaki sıcaklık (K) Yüzeyden 35mm uzaktaki sıcaklık (K) 5 W lık ısı üretimi W lık ısı üretimi W lık ısı üretimi
19 38 33 Sıcaklık(C) Zaman(dk) Yüzey Sıcaklığı 8mm mesafede 35mm mesafede Şekil 2.2. Doğal Taşınımda 5 W lık Isı Üretimi 46 Sıcaklık (C) Zaman(dk) Yüzey Sıcaklığı 8mm mesafede 35mm mesafede Şekil 2.3. Doğal Taşınımda 10 W lık Isı Üretimi 9
20 Sıcaklık (C) Zaman(dk) Yüzey Sıcaklığı 8mm mesafede 35mm mesafede Şekil 2.4. Doğal Taşınımda 20 W lık Isı Üretimi Zorlanmış Taşınım Deneyi Laboratuarda yapılan Zorlanmış Taşınım deneyinin her 5 dakikada kaydedilen sonuçlarına göre oluşturulan grafik ve tablolar aşağıda verilmiştir. Ortam sıcaklığımız 292 K dir. Ve kanaldaki giriş hızı:0.5m/s dir. Tablo 2.2. Zorlanmış Taşınım Deney Sonuçları Yüzey Sıcaklığı (K) Yüzeyden 8mm uzaktaki sıcaklık (K) Yüzeyden 35mm uzaktaki sıcaklık (K) 5 W lık ısı üretimi W lık ısı üretimi W lık ısı üretimi
21 38 33 Sıcaklık(C) Zaman(dk) Yüzey Sıcaklığı 8mm mesafede 35mm mesafede Şekil 2.5. Zorlanmış Taşınımda 5 W lık Isı Üretimi Sıcaklık (C) Zaman(dk) Yüzey Sıcaklığı 8mm mesafede 35mm mesafede Şekil 2.6. Zorlanmış Taşınımda 10 W lık Isı Üretimi 11
22 Sıcaklık (C) Zaman(dk) Yüzey Sıcaklığı 8mm mesafede 35mm mesafede Şekil 2.7. Zorlanmış Taşınımda 20 W lık Isı Üretimi 12
23 BÖLÜM ÜÇ TEORİK ÇALIŞMA 3.1. Dikdörtgen Kesitli Kanallarda Karışık Taşınım Koşullarının Belirlenmesi Birçok mühendislik uygulaması dairesel olmayan borularda taşınımla ısı geçişini içerir. Üzerine çalışma yapılan bu deney düzeneğinde kanalın kesiti dikdörtgen olup, deney düzeneğinde laminer karışık taşınımın olduğu durumu sağlayabilmemiz için akışı laminer yapan Reynolds sayısı bulunmalıdır. Bunun için, dairesel olmayan borularda uygulanabilen bir hidrolik çap (eşdeğer çap); D h hesabı, Denklem 3.1 e göre yapılır; 4 A Dh =...(3.1) P Bu Denklemde A; akış kesit alanı (m 2 ) ve P; kesitin çevresidir (m). Bu hidrolik çap, Denklem 3.2 de yerine konularak düzeltilmiş bir boru çapı bulunur. D eff 64 = D f Re h...(3.2) Denklem 3.2 deki f Re Dh ; laminer sürtünme sabitidir Bu değer, kanalın kesit oranına bağlı olup değeri Tablo 3.1. den okunur. Tablo 3.1. Dikdörtgen kesitler için Dikdörtgen a Kesit b/a b f Re Dh f Re Dh laminer sürtünme sabitlerinin değerleri[1]
24 b a = 7 = Bu orana Tablo 3.1. den bakılarak, f Re D değeri bulunur. h f ReD h = Hesaplanan düzeltilmiş boru çapı, Denklem 3.3 te yerine konularak Reynolds sayısı hesaplanır. Re eff V Deff =...(3.3) ν Hesaplanan Reynolds sayısına göre akışın durumu aşağıdaki aralıklara göre belirlenir;[3] Re < 2300 Laminer akış 2300 Re 4000 Geçiş bölgesinki akış Re>4000 Türbülanslı akış Akışın durumu belirlendikten sonra karışık taşınım koşullarının sağlandığı bilinen Gr 0.01 L 10 aralığında olmasının kontrolünün yapılabilmesi için Grashof sayısının Re 2 L hesaplanması gerekmektedir. Grashof sayısı, akışkan üzerine etkiyen kaldırma kuvvetlerinin sürtünme kuvvetlerine oranının bir göstergesidir. Boyutsuzdur. Denklem 3.4 ten hesaplanır; 3 g β ( Ts T ) L GrL =...(3.4) 2 ν Denklem 3.3 ve 3.4 teki ν; Viskozite (m 2 /sn) değeri, hesaplanan bir film sıcaklığı ile havanın termofiziksel özeliklerini içeren tablolardan belirlenir. Hesaplanacak olan film sıcaklığı ise Denklem 3.5 ten hesaplanır. β; Isıl genleşme katsayısıdır. Bu değer ideal gazlar için T -1 f (1/K) dir. L;ısıtılan levhanın uzunluğudur (m). g;yer çekimi ivmesi (m/sn 2 ) dir. T f Ts + T =...(3.5) 2 T s ; Yüzey sıcaklığı (K), T ; Akışkanın sıcaklığı (K) dır. T f Deney sonuçlarında 5 W lık ısı üretimi için T s =309 K ölçülmüştü. Buna göre de film sıcaklığı; Ts + T = = = K dir
25 Bu sıcaklığa göre havanın özelikleri; ν=15.9x10-6 m 2 /sn 1 3 β = = /K (Havayı ideal gaz kabul edildi) Eşdeğer çap; Dh 4 ( ) = = m 2 ( ) Düzeltilmiş boru çapı da Denklem 3.2 den hesaplanır; 64 D eff = = m Hız 05 m/s için Reynolds sayısı; Reeff = = 2940 >2300 Akış, geçiş bölgesinde Akış, geçiş bölgesine girse de laminer akış sınırına (Re=2300) daha yakın olduğu için, hesaplamaları kolaylaştırmak amacıyla, akış laminer kabul edildi ( ) ( ) 0.1 Gr L = = ( ) 6 Gr = = Re 2940 L 2 2 L Akışımız bu aralıkta olduğu için Karışık Taşınım koşulunu sağlıyor. 6 Deney sonuçlarında 10 W lık ısı üretimi için T s =325 K ölçülmüştü. Buna göre de film sıcaklığı; T f Ts + T = = = K 2 2 Bu sıcaklığa göre havanın özelikleri; ν=16.8x10-6 m 2 /sn 1 3 β = = /K (Havayı ideal gaz kabul edildi)
26 Eşdeğer çap; Dh 4 ( ) = = m 2 ( ) Düzeltilmiş boru çapı da Denklem 3.2 den hesaplanır; 64 D eff = = m Hız 05 m/s için Reynolds sayısı; Reeff = = 2782 >2300 Akış geçiş bölgesinde Akış, geçiş bölgesine girse de laminer akış sınırına (Re=2300) daha yakın olduğu için, hesaplamaları kolaylaştırmak amacıyla, akış laminer kabul edildi ( ) ( ) 0.1 Gr L = = ( ) 6 Gr = = 0.48 Re 2782 L 2 2 L Akışımız bu aralıkta olduğu için Karışık Taşınım koşulunu sağlıyor. 6 Deney sonuçlarında 20 W lık ısı üretimi için T s =354 K ölçülmüştü. Buna göre de film sıcaklığı; T f Ts + T = = = 323 K 2 2 Bu sıcaklığa göre havanın özelikleri; ν=18.4x10-6 m 2 /sn 1 3 β = = /K (Havayı ideal gaz kabul edildi) 323 Eşdeğer çap; Dh 4 ( ) = = m 2 ( ) Düzeltilmiş boru çapı da Denklem 3.2 den hesaplanır; 64 D eff = = m
27 Hız 05 m/s için Reynolds sayısı; Reeff = = 2531 >2300 Akış geçiş bölgesinde Akış, geçiş bölgesine girse de laminer akış sınırına (Re=2300) daha yakın olduğu için, hesaplamaları kolaylaştırmak amacıyla, akış laminer kabul edildi ( ) ( ) 0.1 Gr L = = ( ) 6 Gr = = Re 2531 L 2 2 L Akışımız bu aralıkta olduğu için Karışık Taşınım koşulunu sağlıyor. 6 Deneysel çalışmada W lık ısı üretimi için elde edilen yüzey sıcaklıklarına ve akışkana verilen hıza göre karışık taşınım koşullarının elde edildiğini birkaç ampirik bağıntı ile ispatlandı. Deney düzeneğinde giriş bölgesinde belli bir uzunluğa kadar ısıtılmayan ve yüzeyin devamında 11cmx10cm lik bir yüzeyi ısıtılan bölge olup tekrar devamında da yüzey ısıtılmamaktadır. Böyle bir duruma tam olarak uyan bir teori bulunmadığından hesaplayabilinmesi için, bu durumu düz bir levha üzerinde başlangıç uzunluğu ısıtılmayan dış akış olarak kabul edip, analitik olarak çözerek elde edilen sonuçları hem deney sonuçları hem de FLUENT çözümleri ile karşılaştırılabilir. Bu kabulü yaparken, akışımızın kanaldaki diğer üç duvarından etkilenmediğini varsayılır. Nux ve h x 17
28 3.2. Başlangıç Uzunluğu Isıtılmayan Düz Bir Levha Üzerinde Dış Akış Şekil 3.1.de gösterildiği gibi, ısıl sınır tabaka oluşumu x = ξ' da başlarken, hız sınır tabaka gelişimi x=0 da başlar. Bundan dolayı, 0 x ξ için ısı geçişi yoktur. Şekil 3.1. Başlangıç uzunluğu ısıtılmayan bir levhada ısıl ve hız sınır tabaka Bu özel durum için Laminer akışta Nu x hesabı Denklem 3.6 da verilmiştir. Eğer akışımız türbülanslı ise Nu x hesabı için Denklem 3.7 kullanılır. Nu Nu x x Nu x = [1 ( ξ ) x Nu x = [1 ( ξ ) x ξ = 0 ] 3 / 4 1/ 3 ξ = 0 ] 9 /10 1/ 9...(3.6)...(3.7) Nu ve Nux ξ = 0 in her ikisinde de karakteristik uzunluk x, ısıtılmamış başlangıç x bölümünün ön ucundan ölçülür. Burada, Nu x ξ = 0 da uygun sınır koşulu için belirlenmelidir, Eğer ısıtılan yüzeyde sabit yüzey sıcaklığı şartı var ise Nux ξ = 0 laminer akış için Denklem 3.8 den, türbülanslı için Denklem 3.9 dan hesaplanır. 18
29 1/2 1/3 Nux ξ = 0 = Rex Pr Pr (3.8) 4/5 1/3 Nux ξ = 0 = Rex Pr 0.6 Pr 60...(3.9) Sınır koşulu olarak, sabit sıcaklık yerine, sabit yüzey akısı verilebilir. Bu koşul için Nu ξ = değerini laminer akış için; x 0 1/2 1/3 Nux ξ = 0 = Rex Pr Pr (3.10) Türbülanslı akış için; 4/5 1/3 Nux ξ = 0 = Rex Pr 0.6 Pr 60...(3.11) hesaplanır. Hesaplanan yerel Nusselt sayısı Denklem 3.11 de yerine konulur ve h x çekilerek ısı taşınım katsayısı hesaplanır Nu x hx x =...(3.11) k Ve hesaplanan ısı taşınım katsayısı ile Denklem 3.12 den yerel yüzey sıcaklığı hesaplanır. T q s s ( x) = T +...(3.12) hx 3.3. Deney Sonucu ile Analitik Çözümün Karşılaştırılması 0.5m/s lik hızla yapılan 20 W lık deney sonucuna göre T s =354 K, T = 292 K değerlerini kullanarak, başlangıç uzunluğu ısıtılmayan bir levhaya göre çözümü yapılır. Buradan bir ısı taşınım katsayısı bulunarak buna göre tekrar bir yüzey sıcaklığı hesaplayıp aynı işlemler tekrar edilir. Bu iteratif çözüm ardışık hesaplanan iki yüzey sıcaklığı değeri arasındaki fark ihmal edilebilir düzeye gelinceye kadar yapılarak yüzey sıcaklığı aşağıdaki gibi bulunur; T f Ts + T = = = 323K 2 2 Hesaplanan film sıcaklığına göre havanın özelikleri Tablo 3.2. de verilmiştir. Tablo K için havanın özelikleri Değer Pr: k: W/m-K 5 ν: kg/m-s 19
30 0.5m/s için Reynolds hesabı; V x Rex = = = < 5x10 5 Akış Laminer 6 ν Sabit ısı akısı laminer akışta Denklem 3.10 dan; Nux ξ = 0 = Re Pr = /2 1/3 1/2 1/3 x Nux ξ = 0 = Nu x = = ,55 3/4 1/3 [1 ( ) ] 0,6 Hesaplanan yerel Nusselt sayısı Denklem 3.11 de yerine konulur ve h x çekilerek ısı taşınım katsayısı hesaplanır; Nu x hx x = k h x2 0, = h x =5.99 W/m 2.K q= h A ( Ts T ) A=0,1x0.11=0.011m 2 20 = ( 292) T s T s =595 K Bu bulunan yüzey sıcaklığına göre tekrar işlemleri yaparsak; T f Ts + T = = = K 2 2 Hesaplanan film sıcaklığına göre havanın özelikleri Tablo 3.3 te verilmiştir. Tablo K için havanın özelikleri Değer Pr: k: W/m-K 5 ν: kg/m-s 20
31 0.5m/s için Reynolds hesabı; V x Rex = = = 9554 < 5x10 5 Akış Laminer 6 ν Sabit ısı akısı laminer akışta Denklem 3.10 dan; Nux ξ = 0 = Re Pr = /2 1/3 1/2 1/3 x Nux ξ = 0 = Nu x = = ,55 3/4 1/3 [1 ( ) ] 0,6 Hesaplanan yerel Nusselt sayısı Denklem 3.11 de yerine konulur ve h x çekilerek ısı taşınım katsayısı hesaplanır; h x2 0, = h x =6.01 W/m 2.K q= h A ( Ts T ) A=0,1x0.11=0.011m 2 20 = ( T s 292) T s =594.5 K Sonuç: İşlemleri tekrarlamaya gerek yoktur. Analitik olarak hesapta T s 594 K olarak çıkmaktadır. Bulunan yüzey sıcaklığı, deney sonuçlarıyla çok tutarsızdır. Bu tutarsızlığın olmasındaki olabilecek sebepler; 1- Kanal içindeki akışı, başlangıç uzunluğu ısıtılmayan düz bir levha gibi düşünüldüğü için sonuçlar tutarsız olabilir. 2- Laboratuar da yapılan deneyin, hesaplamalara göre karışık taşınımın gerçekleştiği ve başlangıcı ısıtılmayan bir uzunluktaki düz bir levhada çözümün sadece zorlanmış taşınıma göre hesapların yapılarak doğal taşınımın ihmal edilmesinden dolayı kaynaklanabilir. 3- Deney düzeneğinde okunan gücün, [W] cinsinden değerinin gerçekte de ısıtıcı plaka üzerinde o kadarlık bir güç verilmediğinden olabilir. Bunun için sonuçlar birde FLUENT analiz sonuçlarıyla karşılaştırılacaktır. 21
32 BÖLÜM DÖRT FLUENT ile ANALİZ 4.1. BİLGİSAYARDA MODELİN OLUŞTURULMASI Deney Düzeneğinin Geometrisi: Şekil 4.1 de ölçüleri belirtilen deney düzeneğinin, bilgisayarda çizilmesinde GAMBIT programı kullanıldı. Şekil 4.1. Deney düzeneği geometrisi Model in Meshlenmesi ve Sınır Koşullarının Belirlenmesi: Ağ örme işleminde her 1cm i 2 ye bölerek meshleme işlemi gerçekleştirildi. Sınır koşullarında ise; havanın girerken bir hız verileceği için Velocity Inlet koşulu tanımlanır. Çıkışada Outflow koşulu verilir. Isı üretilen yüzey dahil geri kalan yüzeylere ise Wall koşulu girilir. Şekil 4.2 de, sınır şartları model üzerinde gösterilmiştir. 22
33 OUTFLOW Isı üretilen düz levhaya FLUENT kısmında ısı akısı şartını verebilmemiz için bu yüzey dahil diğer yüüzeylere WALL sınır şartı uygulandı. Ve hacmin iç kısmında da Hava Akışını göstermek için ise dikdörtgen kesitli kanala FLUID koşulu tanımlandı. Hava Akış VELOCITY INLET Şekil 4.2. Sınır koşulları GAMBIT te oluşturulan ağ yapı FLUENT den çağırılıp sınır koşulları belirlendikten sonra analiz yapılır Analiz: Sınır Koşulları: Zorlanmış taşınım şartlarını sağlanabilmesi için modelde akışkanın giriş yüzeyine T=292K sıcaklıkta, 0.5m/s lik hız tanımlanır. Bölüm İki de hesabı yapılan Reynolds 23
34 sayısına göre akış laminer olduğu için FLUENT e akışı, laminer olarak tanımlanır. Deney düzeneğinde, ısı üreten plakanın dışındaki kutunun yalıtımlı olması nedeniyle, üretilen ısının tamamının kanal içine verildiği düşünülerek, ısı üretilen plakanın kanal içine bakan yüzeyine FLUENT te ısı akısı verilir. Bu yüzeyin alanı; A; A=0.1x0.11=0.011 m olduğuna göre verilen ısı akısı değeri; Q 20 q = = = W / m A dir. Akışkan hava olarak tanımlanır. FLUENT çözümlerinde kullanılan havanın özelikleri Tablo 4.1. de verilmiştir. Tablo 4.1. FLUENT çözümünde kullanılan havanın özelikleri Değer Yoğunluk C p Isıl Iletkenlik Viskozite kg/m j/kg-k W/m-K kg/m-s FLUENT den elde edilen sonuçlar Tablo 4.2. de, sıcaklık ve hız dağılım grafikleri de Şekil 4.3. ve Şekil 4.4 te verilmiştir; Tablo Analiz sonuçları Sıcaklık (K) Giriş 292 Dış Kutu Isı üretilen yüzey Isı üretilen yüzey shadow Kanal Çıkış
35 Sıcaklık (K) ,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 4 4,5 5 5,5 6 6,5 7 Derinlik (cm) 50cm 55cm 60cm 65cm 75cm 85cm 95cm 102cm Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri 0,7 0,6 0,5 0,4 0,3 Hız (m/s) 0,2 0, ,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 4 4,5 5 5,5 6 6,5 7 Derinlik (cm) 10cm 20cm 30cm 40cm 50cm 55cm 60cm 65cm 75cm 85cm 95cm 102cm Şekil Analizde kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri 25
36 Yorum: Yapılan modelin dış kutu sıcaklığı bu kadar fazla çıkamayacağı için, modelin dış kutusunda ısının hapis olabileceği düşünüldü. Sonuç: Model dış kutusuz tekrar modellenecek ve ısı üretimi olan yüzeyi, tek bir yüzey olarak çizilerek oraya ısı akısı verilecek Analiz: Model bir önceki analizdeki ölçülerde oluşturuldu. Sadece dış kutu yerine ısı üretimi sınır şartını verebileceğimiz 10x11cm 2 lik bir yüzey çizildi. Şekil Analiz modelinin görüntüsü 26
37 Ağ yapısında ve sınır koşullarında bir değişiklik yapılmadı. Buna göre FLUENT den elde edilen sonuçlar Tablo 4.3. te, sıcaklık ve hız dağılım grafikleri de Şekil 4.6. ve Şekil 4.7. de verilmiştir; Tablo Analiz sonuçları Sıcaklık (K) Giriş 292 Isı üretilen yüzey Kanal Çıkış Sıcaklık (K) ,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 4 4,5 5 5,5 6 6,5 7 Derinlik (cm) 50cm 55cm 60cm 65cm 75cm 85cm 95cm 102cm Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri 27
38 0,7 0,6 0,5 Hız (m/s) 0,4 0,3 0,2 0, ,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 4 4,5 5 5,5 6 6,5 7 Derinlik (cm) 10cm 20cm 30cm 40cm 50cm 55cm 60cm 65cm 75cm 85cm 95cm 102cm Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri Yorum: Isı üretimi olan yüzey sıcaklığı 529K çıktı. Bu sıcaklık değeri istenilen sıcaklığa yakınsamamaktadır. Deney sonucu ile tutarsız olup analitik çözüme yakın bir değerdir. Sonuç: Aynı model üzerinde mesh sayıları ile oynama yapılacaktır. Özellikle ısı üretim yüzeyinin etrafı hassas mesh yapılarak denenecektir. Sorun meshten kaynaklanabilir Analiz: Model de hiçbir değişiklik yapılmadı. Sorunun modeldeki meshlerden kaynaklandığı düşünüldüğü için model üzerinde bazı kenarlara Şekil 4.8. de görüldüğü gibi parametreler atandı. Hassas meshlenmesini istediğimiz kenarları, istenilen sayıya bölünür ve hacmimizi meshlerken de bu bölünen sayıya göre de model meshlenir. Ve önümüzdeki analizlerde, bu parametrelerin değerleri değiştirilerek çözümler yapılacaktır. 28
39 Şekil 4.8. Geometri üzerindeki parametrelerin gösterimi Şekil 4.8. de P denilen bölgede hassas mesh oluşturulabilmesi için 11x10cm 2 lik alanın etrafına 11x12cm 2 lik bir yüzey daha oluşturuldu. Ve aynen bu iki yüzey, kanalın karşı yüzeyine yansıtılarak, ısı üretimi yapılan yüzeyde hassas ağ yapı elde edildi. Önce tüm kenarlar istenilen değerlere bölündü. Meshleme yapıldı. Böylece ısı üretimi olan yüzey daha hassas mehlenir. Şekil 4.9. Geometrinin hassas meshli gösterimi 29
40 Şekil 4.9. da görülen modelde meshlemede kullanılan kenarların Interval Size değerleri; x=0.5, y=0.5, z=0.25, p=0.25, d=0.5 değerleri kullanılarak, toplamda model meshden oluşturuldu. FLUENT çözümlerinde, sınır koşullarında bir değişiklik yapılmadı. Buna göre FLUENT den elde edilen sonuçlar Tablo 4.4 te, sıcaklık ve hız dağılım grafikleri de Şekil ve Şekil de verilmiştir; Tablo Analiz sonuçları Sıcaklık (K) Giriş 292 Isı üretilen yüzey Kanal Çıkış Sıcaklık (K) ,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 4 4,5 5 5,5 6 6,5 7 Derinlik (cm) 50cm 55cm 60cm 65cm 75cm 85cm 95cm 102cm Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri 30
41 0,7 0,6 0,5 0,4 0,3 Hız (m/s) 0,2 0, ,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 4 4,5 5 5,5 6 6,5 7 Derinlik (cm) 10cm 20cm 30cm 40cm 50cm 55cm 60cm 65cm 75cm 85cm 95cm 102cm Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri Yorum: Isı üretimi olan yüzey sıcaklığı 534K çıktı. Bu sıcaklıkta deney sonuçları ile uyuşmamaktadır. Sonuç: Mesh sayısında değişiklik yapılarak çözüme yapılmaya devam edilmeli Analiz: Aynı modelde sadece mesh sayısı değiştirildi. Şekil 6 da tanımlanan parametrelere göre; x=0.3, y=0.3, z=0.1, p=0.1, d=0.5 değerleri kullanılarak, toplamda model meshden oluşturuldu. FLUENT çözümlerinde, sınır koşullarında bir değişiklik yapılmadı. Buna göre FLUENT den elde edilen sonuçlar Tablo 4.5. te, sıcaklık ve hız dağılım grafikleri de Şekil ve Şekil de verilmiştir; 31
42 Tablo Analiz sonuçları Sıcaklık (K) Giriş 292 Isı üretilen yüzey Kanal Çıkış Sıcaklık (K) ,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 4 4,5 5 5,5 6 6,5 7 Derinlik (cm) 50cm 55cm 60cm 65cm 75cm 85cm 95cm 102cm Şekil Analiz Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri 32
43 0,7 0,6 0,5 0,4 0,3 Hız (m/s) 0,2 0, ,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 4 4,5 5 5,5 6 6,5 7 Derinlik (cm) 10cm 20cm 30cm 40cm 50cm 55cm 60cm 65cm 75cm 85cm 95cm 102cm Şekil Analiz Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri Yorum: Isı üretimi olan yüzey sıcaklığı 535K çıktı. Sıcaklık değeri bir önceki analizle hemen hemen aynı bir değerdir. Ve istenilen sonuç bulunamamıştır. Aynı model üzerinde mesh sayıları ile oynama yapılmasına rağmen sıcaklık değerlerinde pek bir değişme olmadığından, sorun mesh sayısından kaynaklanmadığı düşünüldü. Sonuç: FLUENT te analiz yapılırken, kullanılan havanın özeliklerini (k,ρ,cp) sabit bir değer alarak çözüm yapılır. Bu değerlerin sıcaklıkla değişen özelikler olarak atayarak daha hassas çözüm yaptırılacaktır Analiz: Model de hiçbir değişiklik yapılmadı. Mesh sayısı değiştirmeye gerek olmadığı anlaşıldığı için daha düşük mesh sayısı olan 3. analizdeki kullanılan meshli model kullanıldı ve sadece FLUENT te akışkanı hava olarak tanımlarken, havanın özelikleri(k,ρ,cp) sıcaklıkla lineer değişen olarak tanımlandı. Sınır koşullarında da hiçbir değişiklik yapılmadı. 33
44 Buna göre FLUENT den elde edilen sonuçlar Tablo 4.6. da, sıcaklık ve hız dağılım grafikleri de Şekil ve Şekil de verilmiştir; Tablo Analiz sonuçları Sıcaklık (K) Giriş 292 Isı üretilen yüzey Kanal Çıkış Sıcaklık (K) ,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 4 4,5 5 5,5 6 6,5 7 Derinlik (cm) 50cm 55cm 60cm 65cm 75cm 85cm 95cm 102cm Şekil Analiz Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri 34
45 0,7 0,6 0,5 0,4 0,3 Hız (m/s) 0,2 0, ,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 4 4,5 5 5,5 6 6,5 7 Derinlik (cm) 10cm 20cm 30cm 40cm 50cm 55cm 60cm 65cm 75cm 85cm 95cm 102cm Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri Yorum: Havanın özeliklerinin sıcaklıkla değişen tanımlamasının yapılması, ısı üretimi olan yüzey sıcaklığında 30 K lik bir düşüş sağladı. Fakat halan analiz sonuçları deney sonuçlarıyla tutarsızdır. Sonuç: Kullandığımız meshin şekli dörtgen meshdir. Bu mesh yerine üçgen yapılı (tet/hybrid-hex core) mesh kullanılarak analiz tekrar yapılacaktır. Ve bundan sonraki analizlerde, FLUENT te havanın özelikleri sıcaklıkla değiştiği tanımlaması yapılacaktır Analiz: Model de hiçbir değişiklik yapılmadı. Şekil da görüldüğü gibi üçgen tipi seçilir. Ve her 1cm e 2mesh düşecek şekilde meshleme işlemi tamamlandı. Sınır koşullarında da bir değişiklik olmadığı için aynen tanımlandı. 35
46 Şekil Üçgen tipteki mesh Buna göre FLUENT den elde edilen sonuçlar Tablo 4.7. dee, sıcaklık ve hız dağılım grafikleri de Şekil ve Şekil de verilmiştir; Tablo Analiz Sonuçları Sıcaklık (K) Giriş 292 Isı üretilen yüzey Kanal Çıkış
47 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri 37
48 Yorum: Modellin analiz sonuçları, deney sonuçlarına daha yakın bir sonuç verdiyse de kullanılan mesh yapısının üçgen olmasından dolayı diğer analizlere göre ağ yapısı daha düzgünsüz olmuştur. Ve hız dağılım grafiği istenildiği gibi olmamasından, bu elde edilen sonucun aslında bizim sonuçlara tesadüfî olarak yaklaştığına karar verildi. Sonuç: Analizlerde bir daha üçgen ağ yapının kullanılmamasına karar verildi. Dörtgen mesh ile analizlere devam edilerek mesh sayısında değişiklik yapılacak. Ve deney sonuçlarında bulunan Q=20 W için, T s =355 K lik yüzey sıcaklığı verilerek kanal içindeki havanın durumuna bakılacak Analiz: Model de hiçbir değişiklik yapılmadı. Üçgen meshteki ağ yapının düzgünsüzlüğü nedeniyle yine modeli dörtgen mesh ile ağ örme işlemi yapıldı. Ve meshle ilgili parametreler x=0.5, y=0.5, z=0.25, p=0.25, d=0.5 değerleri kullanılarak, toplamda model meshden oluşturuldu. Isı üretilen kutunun kanal içine bakan yüzeyine FLUENT te T s =355 K lik yüzey sıcaklığı değeri verildi. FLUENT den elde edilen sonuçlar Tablo 4.8. de sıcaklık ve hız dağılım grafikleri de Şekil ve Şekil de verilmiştir; Tablo Analiz Sonuçları Sıcaklık (K) Giriş 292 Sabit yüzey sıcaklığı Kanal Çıkış
49 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri 39
50 Sonuç: Analiz sonucu, sabit yüzey sıcaklığında istenildiği gibi çıkmaktadır. Fakat yüzeye 1818 W/m 2 lik bir ısı akısı verilmesi durumunda, analizlerin sonuçlarının tutarsız olmasının modelden kaynaklandığı düşünüldüğü için, deney düzeneğinin yarısını modelleyerek analiz yapılacaktır. Sonuçlarda değişiklik olup olmadığı karşılaştırılacak Analiz: Modeli Şekil de görüldüğü gibi tam ortadan bölerek yarısı modellendi. Böylece daha önceki analizlerde tüm kanala verilen mesh adedi, bu analizde kanalın yarısına verilince çok daha hassas çözüm elde edilecektir. Şekil Yarım modelin oluşturulması Modeli meshlerken kullanılan parametreler x=0.2, y=0.2, z=0.1, p=0.1, d=0.4 dür ve toplamda model meshden oluşturuldu. Şekil 4.22.'de görüldüğü gibi modelin sol yüzeyi simetri eksenimizdir. Bu yüzden bu yüzeye SYMMETRY koşulu, girişe VELOCITY INLET, çıkışa OUTFLOW, geri kalan yüzeylere WALL tanımlandı. 40
51 OUTFLOW SYMMETRY Şekil Yarım Model için Sınır Koşulları VELOCITY INLET FLUENT den elde edilen sonuçlar Tablo 4.9. da, sıcaklık ve hız dağılım grafikleri de Şekil ve Şekil de verilmiştir; Tablo Analiz Sonuçları Sıcaklık (K) Giriş 292 Isı üretilen yüzey Kanal Çıkış
52 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri 42
53 Yorum: Sonuçlarda bir değişiklik olmamıştır. Modelin yarısı kullanılarak modeli daha fazla mesh sayısına bölünmesine rağmen yüzey sıcaklıkları, deney sonuçları ile tutarsızdır. Sonuç: Modeli en basit şekilde düşünerek iki boyutlu olarak çizilip, analiz yapılacaktır Analiz: Şekil de görüldüğü gibi modeli 2 boyutlu olarak çizilerek line lara sınır koşulları verildi. Modeldeki meshleme işleminde kanal duvarlarında kanal içine doğru azalan mesh türü olan bi-exponent mesh ile meshleme işlemi yapıldı. Ağ yapının Şekil daki gibidir. OUTFLOW WALL 1818 W/m 2 lik ısı üretimi olan yüzey line olarak çizildi ve WALL sınır koşulu verildi. VELOCITY INLET Şekil Modelin 2 boyutlu çizimi 43
54 Şekil Bi-exponent meshli yapı FLUENT çözümlerinde, sınır koşullarında bir değişiklik yapılmadı. Buna göre FLUENT den elde edilen sonuçlar Tablo da, sıcaklık ve hız dağılım grafikleri de Şekil ve Şekil de verilmiştir; Tablo Analiz Sonuçları Sıcaklık (K) Giriş 292 Isı üretilen yüzey Kanal Çıkış
55 Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri Şekil Analizde Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri 45
56 4.11. Sonuç Deneysel çalışma sonuçları, hem iki boyutlu hem de üç boyutlu yapılan FLUENT analiz sonuçları ve analitik çözümle karşılaştırıldı. Fakat istenilen yüzey sıcaklıkları deney sonuçlarıyla tutmadığı görüldü. Ancak deney düzeneğimizi dış akış gibi düşünüp ve giriş uzunluğu ısıtılmamış düz levha üzerindeki akış kabulü yapılırsa, FLUENT çözümleri ile analitik çözüm sonuçlarındaki yüzey sıcaklıkları yakın bir değer veriyor. FLUENT te, modelle ilgili mesh oranları ve mesh tipi değiştirilerek denemeler yapılıp, analizler defalarca tekrarlandığı halde, FLUENT çözümlerindeki yüzey sıcaklığı pek değişmediğinden, sorunun modelimizle ilgili olmadığına karar verildi. Ve deney düzeneğinde konsol üzerinde okunan dijital göstergedeki [W] cinsinden değerin, gerçekte de ısıtıcı plaka üzerinde o kadarlık bir güç verilip verilmediğinden şüphe edildi. Fakat buradaki değerin doğruluğunu kontrol edilemeyeceği için bilgisayar analizlerinde girilen ısı akısı değeriyle oynamalar yaparak istenilen yüzey sıcaklığı elde edilmeye çalışılacak. 46
57 BÖLÜM BEŞ ANALİZ SONUÇLARININ KARŞILAŞTIRILMASI 5.1. Zorlanmış Taşınım Deney Sonuçlarındaki Yüzey Sıcaklığının FLUENT Analizlerinde Elde Edildiği Isı Akısının Bulunması Ve Sonuçların İncelenmesi Çizilen modelle ilgili bir sorun olmadığı için, Bölüm Dört teki 5. analizin modelindeki mesh sayısı ve tanımlanan sınır koşulları aynen kullanıldı. FLUENT kısmında ise giriş hızı 0.5m/s lik olarak tanımlanır. Akışkanımız hava, akışımız ise laminer akış olarak tanımlanır. Ve bu modeldeki sınır koşulları, W için yapılacak olan analizlerde aynen kullanılacaktır. Sadece, deney sonuçlarında çıkan yüzey sıcaklıklarını yakalayabilmek için ısı akısı değeri değiştirilecektir W lık Isı üretimi için; Bölüm İki de laboratuarda yapılan deney sonuçlarına göre, Q=5 W için T s =309.2 K değeri, FLUENT te q = 135 W / m 2 lik bir ısı akısı verilince sağlandı. FLUENT den elde edilen sonuçlar Tablo 5.1. de, sıcaklık ve hız dağılım grafikleri de Şekil 5.1. ve Şekil 5.2. de verilmiştir; Tablo 5.1. Zorlanmış Taşınımda 5W lık ısı üretimindeki analiz sonuçları Sıcaklık (K) Giriş 292 Isı üretilen yüzey Kanal Çıkış
58 Şekil 5.1. Zorlanmış Taşınımda 5W için Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri Şekil 5.2. Zorlanmış Taşınımda 5W içinkanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri 48
59 W lık Isı üretimi için; Bölüm İki de laboratuarda yapılan deney sonuçlarına göre, Q=10 W için T s =325.3 K değeri, FLUENT te q = 265 W / m 2 lik bir ısı akısı verilince sağlandı. FLUENT den elde edilen sonuçlar Tablo 5.2. de, sıcaklık ve hız dağılım grafikleri de Şekil 5.3. ve Şekil 5.4. de verilmiştir; Tablo 5.2. Zorlanmış Taşınımda 10W lık ısı üretimindeki analiz sonuçları Sıcaklık (K) Giriş 292 Isı üretilen yüzey Kanal Çıkış Şekil 5.3. Zorlanmış Taşınımda 10W için Kanalda Belli Noktalardaki Sıcaklık Profilleri 49
60 Şekil 5.4. Zorlanmış Taşınımda 10W için Kanalda Belli Noktalardaki Hız Profilleri W lık Isı üretimi için; Bölüm İki de laboratuarda yapılan deney sonuçlarına göre, Q=20 W için T s =354.2 K değeri, FLUENT te q = 500 W / m 2 lik bir ısı akısı verilince sağlandı. FLUENT den elde edilen sonuçlar Tablo 5.3. te, sıcaklık ve hız dağılım grafikleri de Şekil 5.5. ve Şekil 5.6. da verilmiştir; Tablo 5.3. Zorlanmış Taşınımda 20W lık ısı üretimindeki analiz sonuçları Sıcaklık (K) Giriş 292 Isı üretilen yüzey Kanal Çıkış
BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MÜHENDİSLİKTE DENEYSEL METODLAR -I TAŞINIM VE IŞINIMLA BİRLEŞİK ISI TRANSFERİ DENEY FÖYÜ 1. Deney Amacı Farklı
DetaylıT. C. GÜMÜŞHANE ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK VE DOĞA BİLİMLERİ FAKÜLTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ DENEYLER 2
T. C. GÜMÜŞHANE ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK VE DOĞA BİLİMLERİ FAKÜLTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ DENEYLER 2 DOĞAL VE ZORLANMIŞ TAŞINIMLA ISI TRANSFERİ DENEYİ ÖĞRENCİ NO: ADI SOYADI:
DetaylıBAŞKENT ÜNİVERSİTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAK - 402 MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ LABORATUVARI DENEY 4
BAŞKENT ÜNİVERSİTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAK - 0 MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ LABORATUVARI DENEY İÇİNDE SABİT SICAKLIKTA SİLİNDİRİK ISITICI BULUNAN DİKDÖRTGEN PRİZMATİK SAC KUTU YÜZEYLERİNDEN ZORLANMIŞ TAŞINIM
DetaylıERCİYES ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ISI TRANSFERİ LABORATUARI
ERCİYES ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ISI TRANSFERİ LABORATUARI DENEY FÖYÜ DENEY ADI ZORLANMIŞ TAŞINIM DERSİN ÖĞRETİM ÜYESİ DENEYİ YAPTIRAN ÖĞRETİM ELEMANI DENEY
DetaylıISI TRANSFERİ LABORATUARI-2
ISI TRANSFERİ LABORATUARI-2 Deney Sorumlusu ve Uyg. Öğr. El. Prof. Dr. Vedat TANYILDIZI Prof. Dr. Mustafa İNALLI Doç. Dr. Aynur UÇAR Doç Dr. Duygu EVİN Yrd. Doç. Dr. Meral ÖZEL Yrd. Doç. Dr. Mehmet DURANAY
DetaylıT.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ISI LABORATUVARI DOĞAL VE ZORLANMIŞ TAŞINIM DENEY FÖYÜ
T.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ISI LABORATUVARI DOĞAL VE ZORLANMIŞ TAŞINIM DENEY FÖYÜ 1. DENEYİN AMACI Doğal ve zorlanmış taşınım deneylerinden elde edilmek istenenler ise
DetaylıTAŞINIM VE IŞINIMLA BİRLEŞİK ISI TRANSFERİ DENEYİ
TAŞINIM VE IŞINIMLA BİRLEŞİK ISI TRANSFERİ DENEYİ İÇİNDEKİLER Sayfa. Genel Bilgiler. Deney Düzeneği. Teori... Analiz 8 . GENEL BİLGİLER Aralarında sonlu sıcaklık farkı olan katı bir yüzey ve bu yüzeyle
DetaylıTAŞINIMLA ISI AKTARIMI DENEYİ
TAŞINIMLA ISI AKTARIMI DENEYİ Bursa Teknik Üniversitesi DBMMF Kimya Mühendisliği Bölümü 1 1. Amaç Doğal ve zorlanmış taşınımla ısı aktarımının temel ilkelerinin deney düzeneği üzerinde uygulanması. Öğrenme
Detaylı7. BÖLÜMLE İLGİLİ ÖRNEK SORULAR
7. BÖLÜMLE İLGİLİ ÖRNEK SORULAR 1) Denver, Colorao da (rakım 1610 m) yerel atmosfer basıncı 8.4 kpa dır. Bu basınçta ve 0 o C sıcaklıktaki hava, 120 o C sıcaklıkta ve 2.5m 8m boyutlarında düz bir plaka
DetaylıTAŞINIMIN FİZİKSEL MEKANİZMASI
BÖLÜM 6 TAŞINIMIN FİZİKSEL MEKANİZMASI 2 or Taşınımla ısı transfer hızı sıcaklık farkıyla orantılı olduğu gözlenmiştir ve bu Newton un soğuma yasasıyla ifade edilir. Taşınımla ısı transferi dinamik viskosite
DetaylıISI TRANSFERİ. Doğal Taşınım
ISI TRANSFERİ Doğal Taşınım 1 HEDEFLER Bu bölümü çalışmayı bitirdiğiniz zaman aşağıdakileri yapabileceksiniz: Doğal taşınımın fiziksel mekanizmalarının anlaşılması, Doğal taşınımın korunum denkleminin
Detaylıİlk olarak karakteristik uzunluğu bulalım. Yatay bir plaka için karakteristik uzunluk, levha alanının çevresine oranıdır.
DOĞAL TAŞINIM ÖRNEK PROBLEMLER VE ÇÖZÜMLERİ.) cm uzunlukta 0 cm genişlikte yatay bir plakanın 0 o C deki hava ortamında asılı olarak durduğunu dikkate alınız. Plaka 0 W gücünde elektrikli ısıtıcı elemanlarla
DetaylıBİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MÜHENDİSLİKTE DENEYSEL METOTLAR-II GENİŞLETİLMİŞ YÜZEYLERDE ISI TRANSFERİ DENEYİ 1.Deneyin Adı: Genişletilmiş
DetaylıSelçuk Üniversitesi. Mühendislik-Mimarlık Fakültesi. Kimya Mühendisliği Bölümü. Kimya Mühendisliği Laboratuvarı. Venturimetre Deney Föyü
Selçuk Üniversitesi Mühendislik-Mimarlık Fakültesi Kimya Mühendisliği Bölümü Kimya Mühendisliği Laboratuvarı Venturimetre Deney Föyü Hazırlayan Arş.Gör. Orhan BAYTAR 1.GİRİŞ Genellikle herhangi bir akış
DetaylıEŞANJÖR (ISI DEĞİŞTİRİCİSİ) DENEYİ FÖYÜ
EŞANJÖR (ISI DEĞİŞTİRİCİSİ) DENEYİ FÖYÜ Giriş Isı değiştiricileri (eşanjör) değişik tiplerde olup farklı sıcaklıktaki iki akışkan arasında ısı alışverişini temin ederler. Isı değiştiricileri başlıca yüzeyli
Detaylı3. AKIŞKANLARDA FAZ DEĞİŞİKLİĞİ OLMADAN ISI TRANSFERİ
1 3. AKIŞKANLARDA FAZ DEĞİŞİKLİĞİ OLMADAN ISI TRANSFERİ (Ref. e_makaleleri) Isı değiştiricilerin büyük bir kısmında ısı transferi, akışkanlarda faz değişikliği olmadan gerçekleşir. Örneğin, sıcak bir petrol
DetaylıBorularda Akış. Hesaplamalarda ortalama hız kullanılır.
En yaygın karşılaşılan akış sistemi Su, petrol, doğal gaz, yağ, kan. Boru akışkan ile tam dolu (iç akış) Dairesel boru ve dikdörtgen kanallar Borularda Akış Dairesel borular içerisi ve dışarısı arasındaki
DetaylıVENTURİMETRE DENEYİ 1. GİRİŞ
VENTURİMETRE DENEYİ 1. GİRİŞ Genellikle herhangi bir akış esnasında akışkanın tabakaları farklı hızlarda hareket ederler ve akışkanın viskozitesi, uygulanan kuvvete karşı direnç gösteren tabakalar arasındaki
DetaylıIsı Kütle Transferi. Zorlanmış Dış Taşınım
Isı Kütle Transferi Zorlanmış Dış Taşınım 1 İç ve dış akışı ayır etmek, AMAÇLAR Sürtünme direncini, basınç direncini, ortalama direnc değerlendirmesini ve dış akışta taşınım katsayısını, hesaplayabilmek
DetaylıISI DEĞĠġTĠRGEÇLERĠ DENEYĠ
ISI DEĞĠġTĠRGEÇLERĠ DENEYĠ 1. Teorik Esaslar: Isı değiştirgeçleri, iki akışın karışmadan ısı alışverişinde bulundukları mekanik düzeneklerdir. Isı değiştirgeçleri endüstride yaygın olarak kullanılırlar
DetaylıT.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ TEKNOLOJİ FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR MEKANİĞİ LABORATUVARI
T.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ TEKNOLOJİ FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR MEKANİĞİ LABORATUVARI BORULARDA VE HİDROLİK ELEMANLARDA SÜRTÜNME KAYIPLARI DENEY FÖYÜ 1. DENEYİN AMACI Borularda
Detaylı4.Sıkıştırılamayan Akışkanlarda Sürtünme Kayıpları
4.Sıkıştırılamayan Akışkanlarda Sürtünme Kayıpları Bursa Teknik Üniversitesi DBMMF Kimya Mühendisliği Bölümü 1 1. Amaç Sıkıştırılamayan bir akışkan olan suyun silindirik düz bir boru içerisinde akarken
DetaylıYOĞUŞMA DENEYİ. Arş. Gör. Emre MANDEV
YOĞUŞMA DENEYİ Arş. Gör. Emre MANDEV 1. Giriş Yoğuşma katı-buhar ara yüzünde gerçekleşen faz değişimi işlemi olup işlem sırasında gizli ısı etkisi önemli rol oynamaktadır. Yoğuşma yoluyla buharın sıvıya
DetaylıBölüm 8: Borularda sürtünmeli Akış
Bölüm 8: Borularda sürtünmeli Akış Laminer ve Türbülanslı Akış Laminer Akış: Çalkantısız akışkan tabakaları ile karakterize edilen çok düzenli akışkan hareketi laminer akış olarak adlandırılır. Türbülanslı
DetaylıDENEYSAN EĞİTİM CİHAZLARI SANAYİ VE TİCARET LTD. ŞTİ.
DENEY FÖYLERİ DENEYSAN EĞİTİM CİHAZLARI SANAYİ VE TİCARET LTD. ŞTİ. Küçük Sanayi sitesi 12 Ekim Cad. 52.Sok. No:18/A BALIKESİR Tel:0266 2461075 Faks:0266 2460948 ttp://www.deneysan.com mail: deneysan@deneysan.com
DetaylıŞEKİL P4. Tavanarası boşluğu. Tavanarası boşluğu. 60 o C. Hava 80 o C 0.15 m 3 /s. Hava 85 o C 0.1 m 3 /s. 70 o C
8. BÖLÜMLE İLGİLİ ÖRNEK SORULAR 1) 15 o C de su (ρρ = 999.1 kg m 3 ve μμ = 1.138 10 3 kg m. s) 4 cm çaplı 25 m uzunluğında paslanmaz çelikten yapılmış yatay bir borudan 7 L/s debisiyle sürekli olarak akmaktadır.
DetaylıMAK-LAB009 DOĞAL VE ZORLANMIġ TAġINIM YOLUYLA ISI TRANSFERĠ DENEYĠ
MAK-LAB009 DOĞAL VE ZORLANMIġ TAġINIM YOLUYLA ISI TRANSFERĠ DENEYĠ 1. GĠRĠġ Endüstride kullanılan birçok ısı değiştiricisi ve benzeri cihazda ısı geçiş mekanizması olarak ısı iletimi ve taşınım beraberce
DetaylıNOT: Pazartesi da M201 de quiz yapılacaktır.
NOT: Pazartesi 12.30 da M201 de quiz yapılacaktır. DENEY-3: RADYAL ISI İLETİMİ DENEYİ 1. DENEYİN AMACI Pirinç plaka üzerinde ısı iletiminin farklı sıcaklık ve uzaklıklardaki değişimini incelemektir. 2.
DetaylıMAKİNE LABORATUVARI I ISI İLETİMİ DENEYİ
MAKİNE LABORATUVARI I ISI İLETİMİ DENEYİ Öğretim elemanı adı ve soyadı : Öğrenci adı ve soyadı : Öğrenci numarası : Grup no : Deneyin yapılış tarihi ve saati : Deney raporu teslim tarihi ve saati : ISI
DetaylıAKIŞKANLARIN ISI İLETİM KATSAYILARININ BELİRLENMESİ DENEYİ
T.C. ONDOKUZ MAYIS ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLARIN ISI İLETİM KATSAYILARININ BELİRLENMESİ DENEYİ Hazırlayan Yrd.Doç.Dr. Lütfü NAMLI SAMSUN AKIŞKANLARIN ISI İLETİM
DetaylıMAK-LAB007 AKIŞKAN YATAĞINDA AKIŞKANLAŞTIRMA DENEYİ
MAK-LAB007 AKIŞKAN YATAĞINDA AKIŞKANLAŞTIRMA DENEYİ 1.GİRİŞ Deney tesisatı; içerisine bir ısıtıcı,bir basınç prizi ve manometre borusu yerleştirilmiş cam bir silindirden oluşmuştur. Ayrıca bu hazneden
DetaylıDEÜ Makina Mühendisliği Bölümü MAK 4097
ÇİFT BORULU BİR ISI EĞİŞTİRİCİSİNE ISI YÜKLERİNİN VE TOPLAM ISI TRANSFER KATSAYISININ BELİRLENMESİ üzenleyen: Prof. r. Serhan KÜÇÜKA r. Mehmet Akif EZAN eney Sorumlu: Prof. r. Serhan KÜÇÜKA Arş. Gör Ayşe
DetaylıMAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR MEKANİĞİ II FİNAL SINAVI 22.05.2015 Numara: Adı Soyadı: SORULAR-CEVAPLAR
MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR MEKANİĞİ II FİNAL SINAVI 22.05.2015 Numara: Adı Soyadı: 1- (24 Puan) Şekildeki 5.08 cm çaplı 38.1 m uzunluğunda, 15.24 cm çaplı 22.86 m uzunluğunda ve 7.62 cm çaplı
DetaylıKAYNAMALI ISI TRANSFERİ DENEYİ. Arş. Gör. Emre MANDEV
KAYNAMALI ISI TRANSFERİ DENEYİ Arş. Gör. Emre MANDEV 1. Giriş Pek çok uygulama alanında sıcak bir ortamdan soğuk bir ortama ısı transferi gerçekleştiğinde kaynama ve yoğuşma olayları gözlemlenir. Örneğin,
DetaylıBİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MÜHENDİSLİKTE DENEYSEL METODLAR -I OSBORN REYNOLDS DENEY FÖYÜ 1. Deney Amacı Bu deneyin amacı laminer (katmanlı)
DetaylıKBM0308 Kimya Mühendisliği Laboratuvarı I ISI İLETİMİ DENEYİ. Bursa Teknik Üniversitesi DBMMF Kimya Mühendisliği Bölümü 1
ISI İLETİMİ DENEYİ Bursa Teknik Üniversitesi DBMMF Kimya Mühendisliği Bölümü 1 1. Amaç Isı iletiminin temel ilkelerinin deney düzeneği üzerinde uygulanması, lineer ve radyal ısı iletimi ve katıların ısı
DetaylıISI TRANSFERİ LABORATUARI-1
ISI TRANSFERİ LABORATUARI-1 Deney Sorumlusu ve Uyg. Öğr. El. Prof. Dr. Vedat TANYILDIZI Prof. Dr. Mustafa İNALLI Doç. Dr. Aynur UÇAR Doç Dr. Duygu EVİN Yrd. Doç. Dr. Meral ÖZEL Yrd. Doç. Dr. Mehmet DURANAY
DetaylıDr. Osman TURAN. Makine ve İmalat Mühendisliği Bilecik Şeyh Edebali Üniversitesi ISI TRANSFERİ
Dr. Osman TURAN Makine ve İmalat Mühendisliği Bilecik Şeyh Edebali Üniversitesi ISI TRANSFERİ Kaynaklar Ders Değerlendirme Ders Planı Giriş: Isı Transferi Isı İletimi Sürekli Isı İletimi Genişletilmiş
DetaylıBİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MÜHENDİSLİKTE DENEYSEL METOTLAR-II BORU ve DİRSEKLERDE ENERJİ KAYBI DENEYİ 1.Deneyin Adı: Boru ve dirseklerde
DetaylıBİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MÜHENDİSLİKTE DENEYSEL METOTLAR II ZAMANA BAĞLI ISI İLETİMİ 1.Deneyin Adı: Zamana bağlı ısı iletimi. 2. Deneyin
DetaylıHİDROLİK. Yrd. Doç. Dr. Fatih TOSUNOĞLU
HİDROLİK Yrd. Doç. Dr. Fatih TOSUNOĞLU Ders Hakkında Genel Bilgiler Görüşme Saatleri:---------- Tavsiye edilen kitaplar: 1-Hidrolik (Prof. Dr. B. Mutlu SÜMER, Prof. Dr. İstemi ÜNSAL. ) 2-Akışkanlar Mekaniği
DetaylıMakine Mühendisliği Bölümü Isı Transferi Ara Sınav Soruları. Notlar ve tablolar kapalıdır. Sorular eşit puanlıdır. Süre 90 dakikadır.
Makine Mühendisliği Bölümü Isı Transferi Ara Sınav Soruları Notlar ve tablolar kapalıdır. Sorular eşit puanlıdır. Süre 90 dakikadır. 28.11.2011 S.1) Bir evin duvarı 3 m yükseklikte, 10 m uzunluğunda 30
DetaylıKMM 302 KİMYA MÜHENDİSLİĞİ LABORATUVARI I
SÜLEYMAN DEMİREL ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ KİMYA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ KMM 302 KİMYA MÜHENDİSLİĞİ LABORATUVARI I DOĞAL ve ZORLANMIŞ ISI TAŞINIMI Danışman Yrd.Doç.Dr. Banu ESENCAN TÜRKASLAN ISPARTA,
DetaylıTaşınım Olayları II MEMM2009 Akışkanlar Mekaniği ve Isı Transferi bahar yy. borularda sürtünmeli akış. Prof. Dr.
Taşınım Olayları II MEMM009 Akışkanlar Mekaniği ve Isı Transferi 07-08 bahar yy. borularda sürtünmeli akış Prof. Dr. Gökhan Orhan istanbul üniversitesi / metalurji ve malzeme mühendisliği bölümü Laminer
DetaylıBÜLENT ECEVİT ÜNİVERSİTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAK490 Makine Laboratuarı Dersi Akışkanlar Mekaniği Deneyi
BÜLENT ECEVİT ÜNİVERSİTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAK490 Makine Laboratuarı Dersi Akışkanlar Mekaniği Deneyi 1. Genel Bilgi Bazı akışlar oldukça çalkantılıyken bazıları düzgün ve düzenlidir. Düzgün
DetaylıT.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ISI LABORATUVARI ISI İLETİM KATSAYISININ TESPİTİ DENEY FÖYÜ
T.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ISI LABORATUVARI ISI İLETİM KATSAYISININ TESPİTİ DENEY FÖYÜ 1. Deneyin Amacı Yapılacak olan Isı İletim Katsayısının Tespiti deneyinin temel
DetaylıPARALEL VE ZIT AKIŞLI ISI DEĞİŞTİRİCİLERİ DENEYİ
PARALEL VE ZIT AKIŞLI ISI DEĞİŞTİRİCİLERİ DENEYİ Arş. Gör. Emre MANDEV 1. Giriş Mühendislik uygulamalarında en çok karşılaşılan konulardan birisi, farklı sıcaklıklardaki iki veya daha fazla akışkan arasındaki
DetaylıÇEV207 AKIŞKANLAR MEKANİĞİ KİNEMATİK-1. Y. Doç. Dr. Güray Doğan
ÇEV207 AKIŞKANLAR MEKANİĞİ KİNEMATİK-1 Y. Doç. Dr. Güray Doğan 1 Kinematik Kinematik: akışkanların hareketlerini tanımlar Kinematik harekete sebep olan kuvvetler ile ilgilenmez. Akışkanlar mekaniğinde
Detaylıİ çindekiler. xvii GİRİŞ 1 TEMEL AKIŞKANLAR DİNAMİĞİ BERNOULLİ DENKLEMİ 68 AKIŞKANLAR STATİĞİ 32. xvii
Last A Head xvii İ çindekiler 1 GİRİŞ 1 1.1 Akışkanların Bazı Karakteristikleri 3 1.2 Boyutlar, Boyutsal Homojenlik ve Birimler 3 1.2.1 Birim Sistemleri 6 1.3 Akışkan Davranışı Analizi 9 1.4 Akışkan Kütle
DetaylıYTÜ Makine Mühendisliği Bölümü Termodinamik ve Isı Tekniği Anabilim Dalı Özel Laboratuvar Dersi Radyasyon (Işınım) Isı Transferi Deneyi Çalışma Notu
YTÜ Makine Mühendisliği Bölümü Termodinamik ve Isı Tekniği Anabilim Dalı Özel Laboratuvar Dersi Radyasyon (Işınım) Isı Transferi Deneyi Çalışma Notu Laboratuar Yeri: E1 Blok Termodinamik Laboratuvarı Laboratuar
DetaylıSürekli Rejimde İletim Çok Boyutlu 77. Giriş 1. Sürekli Rejimde İletim Bir Boyutlu 27. Geçici Rejim Isı İletimi 139
İçindekiler BÖLÜM 1 Giriş 1 Çalışılmış Örnekler İçin Rehber xi Ön Söz xv Türkçe Baskı Ön Sözü Yazar Hakkında xxi Sembol Listesi xxiii xix 1-1 İletimle Isı Transferi 1 1-2 Isıl İletkenlik 5 1-3 Taşınım
DetaylıMakina Mühendisliği Bölümü Makine Laboratuarı
Makina Mühendisliği Bölümü Makine Laboratuarı Reynolds Sayısı ve Akış Türleri Deneyi 1. Genel Bilgi Bazı akışlar oldukça çalkantılıyken bazıları düzgün ve düzenlidir. Düzgün akım çizgileriyle belirtilen
DetaylıSORULAR - ÇÖZÜMLER. NOT: Toplam 5 (beş) soru çözünüz. Sınav süresi 90 dakikadır. 1. Aşağıdaki çizelgede boş bırakılan yerleri doldurunuz. Çözüm.1.
SORULAR - ÇÖZÜMLER 1. Aşağıdaki çizelgede boş bırakılan yerleri doldurunuz. Çözüm.1. Gıda Mühendisliği Bölümü, 2014/2015 Öğretim Yılı, Bahar Yarıyılı 0216-Akışkanlar Mekaniği Dersi, Dönem Sonu Sınavı Soru
DetaylıDENEYSAN EĞİTİM CİHAZLARI SANAYİ VE TİCARET LTD. ŞTİ.
DENEY FÖYLERİ DENEYSAN EĞİTİM CİHAZLARI SANAYİ VE TİCARET LTD. ŞTİ. Küçük Sanayi sitesi 12 Ekim Cad. 36.Sok. No6A-B BALIKESİR Tel0266 2461075 Faks0266 2460948 ttp//www.deneysan.com mail deneysan@deneysan.com
DetaylıNÖ-A NÖ-B. Şube. Alınan Puan. Adı- Soyadı: Fakülte No: 1. Aşağıda verilen fiziksel büyüklüklerin eşit olduğunu gösteriniz. 1/6
Şube NÖ-A NÖ-B Adı- Soyadı: Fakülte No: Kimya Mühendisliği Bölümü, 2015/2016 Öğretim Yılı, 00323-Akışkanlar Mekaniği Dersi, Bütünleme Sınavı Soru ve Çözümleri 20.01.2016 Soru (puan) 1 (20) 2 (20) 3 (20)
DetaylıÇEV207 AKIŞKANLAR MEKANİĞİ KİNEMATİK-1. Y. Doç. Dr. Güray Doğan
ÇEV207 AKIŞKANLAR MEKANİĞİ KİNEMATİK-1 Y. Doç. Dr. Güray Doğan 1 Kinematik Kinematik: akışkanların hareketlerini tanımlar Kinematik harekete sebep olan kuvvetler ile ilgilenmez. Akışkanlar mekaniğinde
DetaylıISI TEKNİĞİ LABORATUARI-1
ISI TEKNİĞİ LABORATUARI-1 Deney Sorumlusu ve Uyg. Öğr. El. Prof. Dr. Cengiz YILDIZ Prof. Dr. Yaşar BİÇER Prof. Dr. Ebru AKPINAR Yrd. Doç. Dr. Gülşah ÇAKMAK Arş. Gör. Sinan KAPAN ISI DEĞĐŞTĐRGECĐ DENEY
DetaylıÖnemli Notlar : 1. Hafta deneye girecekler için 26 Şubat 2018 tarihinde 12:30 da M201 no lu sınıfta deney öncesi kısa sınav yapılacaktır.
DENEYİN ADI: RADYASYONLU ISI TRANSFERİ Önemli Notlar : 1. Hafta deneye girecekler için 26 Şubat 2018 tarihinde 12:30 da M201 no lu sınıfta deney öncesi kısa sınav yapılacaktır. 2. Hafta deneye girecekler
Detaylı2. Basınç ve Akışkanların Statiği
2. Basınç ve Akışkanların Statiği 1 Basınç, bir akışkan tarafından birim alana uygulanan normal kuvvet olarak tanımlanır. Basıncın birimi pascal (Pa) adı verilen metrekare başına newton (N/m 2 ) birimine
DetaylıKOMPOZİT MALZEMELERİN TERMAL ANALİZİ
T.C. DOKUZ EYLÜL ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ KOMPOZİT MALZEMELERİN TERMAL ANALİZİ Bitirme Projesi Orkun Övez Nalçacı Projeyi Yöneten Yrd. Doç. Dr. Dilek Kumlutaş Haziran
DetaylıÇEV-220 Hidrolik. Çukurova Üniversitesi Çevre Mühendisliği Bölümü Yrd. Doç. Dr. Demet KALAT
ÇEV-220 Hidrolik Çukurova Üniversitesi Çevre Mühendisliği Bölümü Yrd. Doç. Dr. Demet KALAT Borularda Türbülanslı Akış Mühendislik uygulamalarında akışların çoğu türbülanslıdır ve bu yüzden türbülansın
DetaylıKMB405 Kimya Mühendisliği Laboratuvarı I IŞINIMLA ISI İLETİMİ. Bursa Teknik Üniversitesi DBMMF Kimya Mühendisliği Bölümü 1
IŞINIMLA ISI İLETİMİ Bursa Teknik Üniversitesi DBMMF Kimya Mühendisliği Bölümü 1 1. Amaç Isıl ışınımla gerçekleşen ısı transferinin gözlenmesi, ters kare ve Stefan- Boltzmann kanunlarının ispatlanması.
DetaylıBİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MÜHENDİSLİKTE DENEYSEL METOTLAR II DOĞRUSAL ISI İLETİMİ DENEYİ 1.Deneyin Adı: Doğrusal ısı iletimi deneyi..
DetaylıÇEV-220 Hidrolik. Çukurova Üniversitesi Çevre Mühendisliği Bölümü Yrd. Doç. Dr. Demet KALAT
ÇEV-220 Hidrolik Çukurova Üniversitesi Çevre Mühendisliği Bölümü Yrd. Doç. Dr. Demet KALAT Borularda Akış Boru ve kanallardaki sıvı veya gaz akışından, yaygın olarak ısıtma soğutma uygulamaları ile akışkan
DetaylıAKIŞKANLAR MEKANİĞİ-II
AKIŞKANLAR MEKANİĞİ-II Şekil 1. Akışa bırakılan parçacıkların parçacık izlemeli hızölçer ile belirlenmiş cisim arkasındaki (iz bölgesi) yörüngeleri ve hızlarının zamana göre değişimi (renk skalası). Akış
DetaylıONDOKUZ MAYIS ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ KİMYA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ KMB-305 KİMYA MÜHENDİSLİĞİ LABORATUVARI I
ONDOKUZ MAYIS ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ KİMYA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ KMB-305 KİMYA MÜHENDİSLİĞİ LABORATUVARI I DENEY 2 : BORULARDA BASINÇ KAYBI VE SÜRTÜNME DENEYİ (AKIŞKANLAR MEKANİĞİ) DENEYİN AMACI:
DetaylıSU-SU ÇİFTİ TÜRBÜLANSLI AKIŞ ISI EŞANJÖRÜ DENEYİ ISI EŞANJÖRÜNDE ETKENLİK TAYİNİ DENEYİ
SU-SU ÇİFTİ TÜRBÜLANSLI AKIŞ ISI EŞANJÖRÜ DENEYİ ISI EŞANJÖRÜNDE ETKENLİK TAYİNİ DENEYİ Hazırlayanlar ProfDrMCAN - ÖğrGörEPULAT - ArşGörABETEMOĞLU SU-SU ÇİFTİ TÜRBÜLANSLI AKIŞ ISI EŞANJÖRÜ DENEYİ ISI EŢANJÖRÜNDE
DetaylıT.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ISI TRANSFER LABORATUVARI SUDAN SUYA TÜRBÜLANSLI AKIŞ ISI DEĞİŞTİRİCİSİ
T.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ISI TRANSFER LABORATUVARI SUDAN SUYA TÜRBÜLANSLI AKIŞ ISI DEĞİŞTİRİCİSİ 1. DENEYİN AMACI: Bir ısı değiştiricide paralel ve zıt türbülanslı akış
DetaylıŞekil-1 Yeryüzünde bir düzleme gelen güneş ışınım çeşitleri
VAKUM TÜPLÜ GÜNEŞ KOLLEKTÖR DENEYİ 1. DENEYİN AMACI: Yenilenebilir enerji kaynaklarından güneş enerjisinde kullanılan vakum tüplü kollektör tiplerinin tanıtılması, boyler tankına sahip olan vakum tüplü
DetaylıHT-332 DOĞAL VE ZORLANMIŞ ISI TAŞINIM EĞİTİM SETİ DENEY FÖYLERİ
1 HT-332 DOĞAL VE ZORLANMIŞ ISI TAŞINIM EĞİTİM SETİ DENEY FÖYLERİ DENEYSAN EĞİTİM CİHAZLARI SANAYİ VE TİCARET LTD. ŞTİ. Küçük Sanayi sitesi 12 Ekim Cad. 52.Sok. No:18A BALIKESİR Tel:0266 2461075 Faks:0266
DetaylıRADYATÖR ARKALARINA YERLEŞTİRİLEN YANSITICI YÜZEYLERİN RADYATÖR ETKİNLİĞİNE ETKİSİ
RADYAÖR ARKALARINA YERLEŞİRİLEN YANSIICI YÜZEYLERİN RADYAÖR EKİNLİĞİNE EKİSİ Mert ÜKEL Müslüm ARICI Mehmet Fatih BİNGÖLLÜ Hasan KARABAY ÖZE Bu çalışmada yapılardaki radyatörlerin arkalarına yerleştirilen
DetaylıBİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MÜHENDİSLİKTE DENEYSEL METODLAR -I BERNOULLİ DENEYİ FÖYÜ 2014 1. GENEL BİLGİLER Bernoulli denklemi basınç, hız
DetaylıSU ÜRÜNLERİNDE MEKANİZASYON
SU ÜRÜNLERİNDE MEKANİZASYON 8 Yrd.Doç.Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi Tarım Makinaları & Teknolojileri Mühendisliği Bölümü Su Ürünleri Teknolojileri Su temini Boru parçaları
DetaylıMAK104 TEKNİK FİZİK UYGULAMALAR
MAK04 TEKNİK FİZİK ISI TRANSFERİ ÖRNEK PROBLEMLER Tabakalı düzlem duvarlarda ısı transferi Birleşik düzlem duvarlardan x yönünde, sabit rejim halinde ve duvarlar içerisinde ısı üretimi olmaması ve termofiziksel
DetaylıERCİYES ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR MEKANİĞİ LABORATUARI
ERCİYES ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ AKIŞKANLAR MEKANİĞİ LABORATUARI DENEY FÖYÜ DENEY ADI SINIR TABAKA DENEYİ DERSİN ÖĞRETİM ÜYESİ DENEYİ YAPTIRAN ÖĞRETİM ELEMAN
DetaylıADIYAMAN ÜNİVERSİTESİ
ADIYAMAN ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ MAK 421 MAKİNE LABORATUVARI II TERMAL İLETKENLİK (SIVI ve GAZLAR için) EĞİTİM SETİ DENEY FÖYÜ 2018 İÇİNDEKİLER TEORİK BİLGİLER... 3 Radyal
DetaylıPamukkale Üniversitesi. Makine Mühendisliği Bölümü. MENG 219 Deney Föyü
Pamukkale Üniversitesi Makine Mühendisliği Bölümü MENG 219 Deney Föyü Deney No: Deney Adı: Deney Sorumluları: Deneyin Amacı: X Basınç Ölçümü Doç. Dr. Kadir Kavaklıoğlu ve Araş. Gör. Y Bu deneyin amacı
DetaylıKARARLI HAL ISI İLETİMİ. Dr. Hülya ÇAKMAK Gıda Mühendisliği Bölümü
KARARLI HAL ISI İLETİMİ Dr. Hülya ÇAKMAK Gıda Mühendisliği Bölümü Sürekli rejim/kararlı hal (steady-state) & Geçici rejim/kararsız hal (transient/ unsteady state) Isı transferi problemleri kararlı hal
DetaylıIsı transferi (taşınımı)
Isı transferi (taşınımı) Isı: Sıcaklık farkı nedeniyle bir maddeden diğerine transfer olan bir enerji formudur. Isı transferi, sıcaklık farkı nedeniyle maddeler arasında meydana gelen enerji taşınımını
DetaylıSÜRÜKLEME DENEYİ TEORİ
SÜRÜKLEME DENEYİ TEORİ Sürükleme kuvveti akışa maruz kalan cismin akışkan ile etkileşimi ve teması sonucu oluşan akış yönündeki kuvvettir.sürükleme kuvveti yüzey sürtünmesi,basınç ve taşıma kuvvetinden
DetaylıBölüm 5: Sonlu Kontrol Hacmi Analizi
Bölüm 5: Sonlu Kontrol Hacmi Analizi Reynolds Transport Teoremi (RTT) Temel korunma kanunları (kütle,enerji ve momentumun korunumu) doğrudan sistem yaklaşımı ile türetilmiştir. Ancak, birçok akışkanlar
DetaylıYALOVA ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ UYGULAMALI MÜHENDİSLİK MODELLEMESİ
YALOVA ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ UYGULAMALI MÜHENDİSLİK MODELLEMESİ RAPOR 21.05.2015 Eren SOYLU 100105045 ernsoylu@gmail.com İsa Yavuz Gündoğdu 100105008
DetaylıProblem 2.6 Problem 2.21 Problem 2.23
Problem.6 Problem. Problem.3 33 Problem. Problem.3 Problem 3.0 Bir katıdaki sıcaklık dağılımına, ısı iletim katsayısının sıcaklığa bağlı olmasının etkisini belirlemek için, ısı iletim katsayısı, olan bir
DetaylıAKM 205-BÖLÜM 2-UYGULAMA SORU VE ÇÖZÜMLERİ
AKM 205-BÖLÜM 2-UYGULAMA SORU VE ÇÖZÜMLERİ 1 Bir otomobil lastiğinin basıncı, lastik içerisindeki havanın sıcaklığına bağlıdır Hava sıcaklığı 25 C iken etkin basınç 210 kpa dır Eğer lastiğin hacmi 0025
DetaylıA) DENEY NO: HT B) DENEYİN ADI: Doğrusal Isı İletimi Deneyi
10 A) DENEY NO: HT-350-01 B) DENEYİN ADI: Doğrusal Isı İletimi Deneyi C) DENEYİN AMACI: Aynı boyutlarda ve aynı malzemeden yapılmış bir katı çubuk boyunca ısının doğrusal olarak nasıl iletildiğini göstermek,
DetaylıULUDAĞ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ OTOMOTİV MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
ULUDAĞ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ OTOMOTİV MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ OTO4003 OTOMOTİV MÜHENDİSLİĞİ LABORATUVARI DENEY FÖYÜ LAB. NO:.. DENEY ADI: ISI DEĞİŞTİRİCİ DENEYİ Boru tipi ısı değiştirici Plakalı
DetaylıAKIŞ ÖLÇÜMLERİ. Harran Üniversitesi Makina Mühendisliği Bölümü. Dr.M.Azmi AKTACİR-2010-ŞANLIURFA 1
AKIŞ ÖLÇÜMLERİ Dr.M.Azmi AKTACİR-2010-ŞANLIURFA 1 Akış ölçümleri neden gereklidir? Akış hız ve debisinin ölçülmesi bir çok biyolojik, meteorolojik olayların incelenmesi, endüstrinin çeşitli işlemlerinde
DetaylıAkışkanların Dinamiği
Akışkanların Dinamiği Akışkanların Dinamiğinde Kullanılan Temel Prensipler Gaz ve sıvı akımıyla ilgili bütün problemlerin çözümü kütlenin korunumu, enerjinin korunumu ve momentumun korunumu prensibe dayanır.
DetaylıHAVA ARAÇLARINDAKİ ELEKTRONİK EKİPMANLARIN SOĞUTULMASINDA KULLANILAN SOĞUTMA SIVILARININ PERFORMANSA BAĞLI SEÇİM KRİTERLERİ
VI. ULUSAL HAVACILIK VE UZAY KONFERANSI 28-30 Eylül 2016, Kocaeli Üniversitesi, Kocaeli HAVA ARAÇLARINDAKİ ELEKTRONİK EKİPMANLARIN SOĞUTULMASINDA KULLANILAN SOĞUTMA SIVILARININ PERFORMANSA BAĞLI SEÇİM
Detaylı5. BORU HATLARI VE BORU BOYUTLARI
h 1 h f h 2 1 5. BORU HATLARI VE BORU BOYUTLARI (Ref. e_makaleleri) Sıvılar Bernoulli teoremine göre, bir akışkanın bir borudan akabilmesi için, aşağıdaki şekilde şematik olarak gösterildiği gibi, 1 noktasındaki
DetaylıBAŞKENT ÜNİVERSİTESİ MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAK 402 MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ LABORATUVARI DENEY 9A GERİNİM ÖLÇER KULLANARAK GERİLİM ANALİZİ YAPILMASI
BAŞKENT ÜNİVERSİTESİ MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAK 40 MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ LABORATUVARI DENEY 9A GERİNİM ÖLÇER KULLANARAK GERİLİM ANALİZİ YAPILMASI TEORİ Bir noktada oluşan gerinim ve gerilme değerlerini
DetaylıGEMİ DİRENCİ ve SEVKİ
GEMİ DİRENCİ ve SEVKİ 1. GEMİ DİRENCİNE GİRİŞ Geminin istenen bir hızda seyredebilmesi için, ana makine gücünün doğru bir şekilde seçilmesi gerekir. Bu da gemiye etkiyen su ve hava dirençlerini yenebilecek
DetaylıANOVA MÜHENDİSLİK LTD. ŞTİ.
ÇOK KADEMELİ POMPA PERFORMANSININ CFD YÖNTEMİYLE BELİRLENMESİ Ahmet AÇIKGÖZ Mustafa GELİŞLİ Emre ÖZTÜRK ANOVA MÜHENDİSLİK LTD. ŞTİ. KISA ÖZET Bu çalışmada dört kademeli bir pompanın performansı Hesaplamalı
DetaylıBÖLÜM 3. Yrd. Doç.Dr. Erbil Kavcı. Kafkas Üniversitesi Kimya Mühendisliği Bölümü
BÖLÜM 3 Sürekli Isı iletimi Yrd. Doç.Dr. Erbil Kavcı Kafkas Üniversitesi Kimya Mühendisliği Bölümü Düzlem Duvarlarda Sürekli Isı İletimi İç ve dış yüzey sıcaklıkları farklı bir duvar düşünelim +x yönünde
DetaylıKRİTİK YALITIM YARIÇAPI ve KANATLI YÜZEYLERDEN ISI TRANSFERİ İLE İLGİLİ ÖRNEK PROBLEMLER
KRİTİK YALITIM YARIÇAPI ve KANATLI YÜZEYLERDEN ISI TRANSFERİ İLE İLGİLİ ÖRNEK PROBLEMLER 1) Çapı 2.2 mm ve uzunluğu 10 m olan bir elektrik teli ısıl iletkenliği k0.15 W/m. o C ve kalınlığı 1 mm olan plastic
DetaylıAlınan Puan NOT: Yalnızca 5 soru çözünüz, çözmediğiniz soruyu X ile işaretleyiniz. Sınav süresi 90 dakikadır. SORULAR ve ÇÖZÜMLER
Gıda Mühendisliği Bölümü, 2016/2017 Öğretim Yılı, Bahar yarıyılı 0216-Akışkanlar Mekaniği Dersi, Dönem Sonu Sınavı Soru Çözümleri 30.05.2017 Adı- Soyadı: Soru (puan) 1 (20) 2 (20) 3 (20) 4 (20) 5 (20)
DetaylıKAYMALI YATAKLAR II: Radyal Kaymalı Yataklar
KAYMALI YATAKLAR II: Radyal Prof. Dr. İrfan KAYMAZ Mühendislik Fakültesi Makine Mühendisliği Bölümü Giriş Bu bölüm sonunda öğreneceğiniz konular: Radyal yataklama türleri Sommerfield Sayısı Sonsuz Genişlikte
DetaylıAKM 205 BÖLÜM 8 - UYGULAMA SORU VE ÇÖZÜMLERİ
AKM 205 BÖLÜM 8 - UYGULAMA SORU VE ÇÖZÜMLERİ Doç.Dr. Ali Can Takinacı Ar.Gör. Yük. Müh. Murat Özbulut 1. Yoğunluğu 850 kg/m 3 ve kinematik viskozitesi 0.00062 m 2 /s olan yağ, çapı 5 mm ve uzunluğu 40
Detaylı