2. Ders Boşlukta Elektromanyetik (Işık) Dalga
|
|
- Çağatay Sarper
- 7 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 . Des Bşluta letmanyeti (Işı) Dalga (,t) y H(,t), t
2 Bu bölümü bitidiğinide, Mawell denlemleini sağlayan eleti ve manyeti alanlaın lasi dalga denlemini sağladığı; dalganın bşlutai yayılma hıının ışı hıına eşit lduğu, Işığın, eleti ve manyeti alanladan luşan eletmanyeti bi dalga lduğu, Işığın enine bi dalga lduğu, Fa ve gup hılaı, Pynting vetö, Işığın esili (uantum) dğası nulaında bilgi sahibi lacasını.
3 İinci Des: İçei Mawell Denlemlei Bşluta Mawell Denlemlei ve Çöümle Işığı Oluştuan leti ve Manyeti Alanla Aasındai İlişi Fa ve Gup Hılaı Işı ile İletilen neji Işığın Kesililiği 3
4 Mawell Denlemlei J. C. Mawell, eleti ve manyetimaya yöneli çalışmalaı bileştiee ışığın eletmanyeti tabiatlı lduğunu göstemişti. Del peatöü : iˆ + ˆj + ˆ y Mawell denlemlei en genel laa aşağıdai şeilde yaılabili ρ. = ε.h = 0 = µ H H = J = ε H + J Gauss Yasası- leti Gauss Yasası- Manyeti Faaday Yasası Ampe Yasası Mawell in atısı ile Ampe Yasası Buada; eleti alan, H manyeti alan, ρ uaysal yü yğunluğu, J ise aım yğunluğudu; ε bş uayın eleti, µ ise bş uayın manyeti geçigenliği (pemittivity) lup sayısal değelei: ε = F/m (Bş uayın eleti geçigenliği) µ =4π 10-9 H/m (Bş uayın manyeti geçigenliği) 4
5 Bşluta letmanyeti Dalga-1 Bu denlemle bşlu için yaılaa çöümlei bulunabili. Bşluta, aım yğunluğu J=0 ve yü yğunluğu ρ=0 lacağından Mawell denlemlei simeti bi şeil alı. Genel Bşlu ρ (1). =. = 0 ε ().H = 0.H = 0 (3) = µ H = µ H (4) = ε H + J = ε H ve H, hem numun hem de amanın fnsiynlaı lduğundan vetöel laa en genel şeilde aşağıdai gibi ifade edilebili (, y, ; t) = (, y, ; t) iˆ + (, y, ; t) ˆj + (, y, ; t) ˆ y H (, y, ; t) = H (, y, ; t) iˆ + H (, y, ; t) ˆj + H (, y, ; t) ˆ y Buada 6 bileşen ( 3 alan, 3 de H alan bileşeni) ve 4 değişen (3 num (,y,) ve aman (t) ) vadı 5
6 Bşluta letmanyeti Dalga- Bşluta Mawell denlemleini sağlayan eleti ve manyeti alanlaı nasıl eş amanlı laa çöei? Öncelile eleti alan () için çöüm bulalım; 3. denlemin dönüsünü (cul ) alıp, manyeti alan (culh) yeine denlem (4) yi yasa ( ) µ = µ = ε H (4) H (3) = ( H ) ( ) µ = ε ( ) = µ ε Vetöel eşitli = + ( ).(. ).(. ) µ ε + = Bş uayda ρ=0 lduğu için. = 0 = µ ε ullanıldığında Hehangi bi A vetöü = + şelinde yaılabili ( A) A.(. A) 6
7 Bşluta letmanyeti Dalga-3 = µ ε Mawell denlemleini sağlayan eleti alan, lasi dalga denlemi şelindedi. Açı şeilde yaılısa 1 (, y,;t) ( + + ) (, y,;t) = y c Dalganın hıı: c = Klasi Dalga Denlemi Φ = 1 µ ε 1 v Φ v= dalganın hıı (fa) Dalganın ileleme hıı: 1 1 c = µ ε = π = 7 13 (4 10 ).(8,8510 ) (Bş uayda eletmanyeti dalganın (ışığın) yayılma hıı) 8,99 10 m / s * Işı hıı diğe hıla gibi v ile değil de c ile gösteili. Bu gösteim, Latince hılı anlamına gelen cele elimesinden gelmetedi. alanının sağladığı dalga denlemindei hı, tam laa deneysel laa ölçülen ışığın bşlutai hıına eşitti. Mawell denlemleini sağlayan H manyeti alanın da aynı snucu vediği gösteilebili. Bu önemli snuç, ışığın eleti ve manyeti alanladan luşan eletmanyeti bi dalga lduğunu göstei. 7
8 Bşluta letmanyeti Dalga-4 leti ve manyeti alanın sağladığı difeansiyel denlemle: = µε Bu denlemlein he iisi de Φ = Dalganın hıı: H = µ ε dalga denlemi şelindedi. Basitli lması açısından üç byutta yaılan yuaıdai dalga denlemini bi byut (-dğultusunda ileleyen dalga) için yaıp, çömeye çalışalım. 1 Φ v 1 1 = = ε µ v c H Bu (dalga) denlemleinin çöümlei nedi? Φ Φ Φ 1 Φ + + = y v 3 byutta dalga denlemi (dalga, hehangi bi dğultusunda ileliy) Φ (,t) Φ (,y,;t) => Φ(;t) v, t Φ(, t) 1 Φ(, t) = v 1 byutta dalga denlemi (dalga, dğultusunda ileliy) Buada, dalganın ileleyiş dğultusunu, t amanı, v ise dalganın yayılma hıını (fa hıını) göstemetedi. 8
9 Bşluta letmanyeti Dalga-5 Φ 1 Φ = v Bu difeansiyel (dalga) denlemin en genel çöümü: Φ(,t)=f(-vt)+g(+vt) şelinde veili ve dalga denleminin çöümünü sağla. f(-vt) ve g(+vt) şelinde veilen çöümlede f ve g fnsiynlaının sadece agümanının (uay() ve aman(t) değişenlei) öel şeilde lması (±vt şelinde) yetelidi; dalganın şelini belileyen f ve g nin nasıl lduğu önemli değildi! (Agümanı ±vt lan hehangi bi f veya g fnsiynu dalga denlemini sağlayacatı). Çöümle, bu duumda ileleyen dalga şelinde lacatı. Φ (,t) -v g(+vt) f(-vt) +v, t Fiisel laa f(-vt) sağa (+), g(+vt) ise sla (-) dğu giden dalgayı göstemetedi. 9
10 Bşluta letmanyeti Dalga-6 Buna göe, öneğin aşağıdai -eseni byunca v hıı ile ileleyen dabe şelindei dalga, dabenin şeli ne lusa lsun, agümanı (-vt) şelinde lduğu süece dalga denlemini sağlayacatı ve + dğultusunda ileleyen bi dalgayı temsil edeceti. f (,t) f (, t) 3e ( vt ) = Dabenin değişenlei (-vt) v şelinde lduğu için dalga denlemini sağla, ileleyen bi dalgayı temsil ede., t Anca yandai f fnsiynu, f (, t) = 3ln( ) e vt Dabenin değişenlei (-vt) şelinde lmadığı için dalga denlemini sağlama, ileleyen dalgayı temsil etme! dalga denleminin çöümü değildi! çünü fnsiynun uay () ve amana (t) bağlılığı tam laa (-vt) şelinde değildi! 10
11 Bşluta letmanyeti Dalga-7 Klasi dalga denleminin çöümüne ilişin bildileimii ullanaa Mawell denlemleini sağlayan eleti (ve manyeti) alanı bulabilii. Önce eleti alan için çöümlei bulalım. y c Yayılma dğultusu +-yönünde seçilise dalga denleminin çöümü f ( vt) (, y,, t) = ( ct) şelini alı. Dalga denlemini sağlayan eleti alan vetöel bi niceli ( ct) = i ˆ ( ct) + ˆj ( ct) + ˆ ( ct) y lduğundan alanın he bileşenini bulma geei. Çöümü aanan eleti alanın, Mawell denlemleini sağlaması geetiğinden yuaıdai alan bileşenlei Mawell denlemleinden bulunabili. 11
12 Bşluta letmanyeti Dalga-8 (1) Mawell denlemine göe. y = 0. = + + = 0 y lması geetiğinden he bileşenin tüevinin ayı ayı sıfı lması geei. ( ct) = 0 ( ct) y y = 0 ( ct) = 0 = eyfi = y eyfi = 0 leti alanın ve y bileşenlei değişenini içemediğinden ye göe tüevlei sıfı lacatı. Dlayısı ile alanın ve y bileşenlei sıfıdan falı, eyfi bi değe labili. Sadece (,t) bileşeni nin fnsiynu lduğundan tüevin he aman sıfı lması şulunun sağlaması için bileşeninin sıfı lması geei. 1
13 Bşluta letmanyeti Dalga-9 Mawell denlemleinin bi snucu laa alan bileşenleine getiilen bu ısıtlama ışığın (en genel laa eletmanyeti dalgalaın) önemli bi öelliğidi. Önemli Snuç: Mawell denlemleini sağlayan eleti alanın yayılma dğultusunda hiç bi bileşeni lmayacatı; alanı tümüyle yayılma dğultusuna (buada dğultusu) di dülemde (buada y-dülemi) bulunacatı. ( ct) = 0 = 0 y y 6 c ( ct) = i ˆ + ˆj y leti alanın yayılma dğultusuna di dülem içinde hehangi bi dğultuda bileşeni ( 1-5 ) labili. Mawell denlemlei, eleti alanın dalganın ileleme dğultusuna di yönde enlemesine (tansvese) titeşim yapacağını öngömetedi. Yani ışı enlemesine bi dalgadı (Tansveselectic (T)) 13
14 Bşluta letmanyeti Dalga-10 Basitli açısından yine öel bi duuma baalım. leti alanın sadece -dğultusunda ( ) lduğunu düşünelim ( y =0) (uygun dinat sistemi seçee bu şul he aman sağlanabili) c (-ct) c y y ( ct) = i ˆ ˆ + jy ( ct) = i ˆ Şimdiye ada dalga denlemini sağlayan genel çöümün öellileini (dalga denleminin çöümleinden uay ve aman değişenlei aasındai ilişiyi) ve vetöel bi niceli lan eleti alanın bileşenleini (1. Mawell denleminden) bulmaya çalıştı. Henü dalganın şeli haında hehangi bi şey söylemedi. Dalganın sağlayacağı genel şatlaı belilediten sna şimdi dalganın (eleti alanın) şelini bulabilece numdayı. 14
15 Bşluta letmanyeti Dalga-11 Mawell denlemleini sağlayan eleti alanın (dalga denleminin) çöümünün (, t) = i ˆ sin( ct) şelinde peiydi çöümlei içeen bi dülem dalga lduğunu düşünebilii. Buada genli, ileleme dğultusu, t aman, c ise dalganın hııdı. Çöüm laa dülem dalgalaı seçmemi geçe çöümü etileme çünü matemati bilgileimiden hehangi bi dalga şelini he aman dülem dalgala cinsinden ifade edebilii (Fuie dönüşümü ile). Dülem dalga çöümlei, dalga denlemini ve aynı amanda Mawell denlemleini sağlayacatı. Yuaıdai çöümde t=0, =0 da (jinde) alanın değei (,t)= sin(-ct)=0 i bu öel duumu göstediğinden agümandai (-ct) teimine φ gibi teim eleyee t=0 ve =0 da dalganın sıfıdan falı bi değe almasını sağlayabilii. Ayıca agümanı, gibi bi sayı ile çapasa çöümü daha da genelleştimiş luu., atsayısının fiisel laa ne anlama geldiği ileide ayıntılı laa ele alınacatı. 15
16 Bşluta letmanyeti Dalga-1 Bu duumda yuaıdai çöüm daha genel bi şeilde aşağıdai gibi yaılabili (, t) = i ˆ sin ( ct) + φ [ ] Fa açısına göe eleti alanın uay ve amandai değişimi (,t), t Φ=0 Φ=90 Dlayısı ile fa faının değeine bağlı laa dalga denlemi sinüs veya sinüs fnsiynlaı (peiydi fnsiynla) ile ifade edilebili. (, ) ˆ t = i sin ( ) 90 ˆ ct + = i cs ( ct) [ ] 16
17 Bşluta letmanyeti Dalga-13 Atı dalga denlemine (ve Mawell denlemleine) aadığımı çöümü göümüde canlandıabilece duumdayı. (, t) = i ˆ sin ( ct) + φ (=0, t) (, t=0) [ ] leti alan () hem amanda hem de uayda peiydi salınım yapmatadı. Alanın uaydai (amandai) değişimini inceleme için aman (uay) değişeni sabit tutulaa dalganın numa (amana) göe değişimi incelenebili. t leti alanın uay ve amandai bu peiydi davanışı, uay ve amandai peiytlaını belileyen nicelile tanımlanaa dalga haeetini bu nicelile cinsinden daha deli tplu bi şeilde yama mümün lacatı. Ayıca dalga denlemini sağlayan eleti alanın uaydai ve amandai peiydiliği aasında nasıl bi ilişi lduğu, dalganın yayılma hıının dalgayı aateie eden bu peiydi nicelile cinsinden nasıl ifade edildiği bilinince dalga haeeti daha anlaşılı lacatı. 17 Bi snai adım dalganın uay ve aman peiydiliğini aateie eden nicelilei bulma lacatı.
18 Dalgabyu-Dalgasayısı Dalga denleminin çöümü lan eleti alanın uaysal değişimine baalım (t=0). (, t) = i ˆ sin ( ct) + φ 1 +φ= π/ ( 1,0)= Buadan uaysal peiyt ( - 1 ) tanımlanabili ve bu niceliğe dalgabyu deni. Dalgabyunun tesi ( 1/ λ ), uaysal feans veya dalga sayısı laa bilini; biimi m -1 di. [ ] Bu, dalganın anlı laa ftğafını çemeye bene. (,0) = sin[ + φ] Alanın, numa göe değişimi peiydi lduğundan adışıl ii masimum ntaya aşı gelen numla ( 1 ve ); () +φ=5π/ (,0)= Adışı ii nta aasındai fa, dalganın uayda endini tea ettiği uunluğa, uaysal peiyt a aşı geli. Dalgabyu (λ), dalganın uayda endisini tea ettiği mesafedi; biimi metedi. ( ) = 5π π = π 1 Dalgabyu Dalga sayısı λ = 1 λ 1 π 1 (,0) uunlu t=0 λ 1 18
19 leti alanın Peiyt-Feans (, t) = i ˆ sin ( ct) + φ [ ] Bu, bi ntada dalganın vide çeimini yapmaya bene. (0, t) = sin[ ct + φ] ct 1 +φ= π/ (0,t 1 )= ν 1 T amansal değişimine baalım (=0). Dalganın, amana göe değişimi peiydi lduğundan adışıl ii masimum ntaya aşı gelen amanla (t 1 ve t ); (t) ct +φ=5π/ (0,t )= Adışı ii aman aasındai fa, dalganın amanda endini tea ettiği süeye, amansal peiyt a aşı geli. Buadan amansal peiyt (t -t 1 ) tanımlanabili ve bu niceliğe ısaca peiyt deni. Peiyt (T), dalganın bi tam salınım yapması için geçen süedi; biimi saniyedi. Peiytun tesi feans (ν) dı ve biim amanda salınım sayısıdı; biimi 1/s veya yaygın şeli ile Het (H) di. c( t t ) = 5π π = π 1 Peiyt Feans T t t = 1 π c (0,t) t 1 t aman =0 Τ t t 1 t Opteletni tenljisinde ullanılan dalganın feansı H aasındadı 19 t
20 Açısal Nicelile-1 Dalganın uay ve aman içinde sılılaı (feanslaı) tanımlandı. Bu tanımla: Dalga sayısı ( ), dalganın biim uunlu içinde endini aç e tea ettiğinin, Feans (ν) ise dalganın biim amanda endini aç e tea ettiğinin ölçüsüdü. Bu feanslaı açısal feansla cinsinden ifade etme daha ullanışlı lu. Uaysal Açısal Feans = π =dalga vetöü (ad/m) =dalga sayısı (1/m) Zamansal Açısal Feans ω=πν ω=açısal feans (ad/s)ν=feans(1/s) Göüldüğü gibi, daha önce dalga çöümünü genelleştime için yaılan atsayısı fiisel laa dalgabyunun tesine eşit lup açısal dalga sayısını göstei. Dalga sayısı, üç byutta vetöel bi niceliti ve dalga vetöü laa adlandıılı. Dalga vetöü nın değeine bağlı laa salınımdai değişme () üçü değei büyü değei Dalga vetöü büyülüğü => π = ˆ λ = yönü ise dalganın ileleme π λ ˆ (dalga sayısı) (fa hıının) yönündedi. 0
21 Açısal Nicelile- Tanımlanan bu yeni nicelile cinsinden eleti alan yeniden yaılabili: [ ] (, t) = sin ( ct) + φ Uaysal Değişim uunlu λ t=0 1 Zamansal Değişim aman Τ =0 t t 1 t π λ 1 λ Dalgabyu Dalga sayısı λ = ct = c /ν π T c 1 T ν Peiyt Feans π Dalga vetöü = 1 ω c πν ω Açısal Feans c ω = = 1 ( ε µ ) 1/ (, t) = sin[ ω t + φ] c = λν = ω 1
22 Manyeti Alan-1 H manyeti alan için nele söylenebili? alanı ile ilişisi nasıldı? leti ve manyeti alan aasındai ilişiyi gösteen 3. Mawell denleminden eleti alan biliniysa manyeti alan bulunabili. = µ H 1 H = ( ) t µ Basitli açısından, + yönünde ileleyen ve alan bileşeni -dğultusunda lan dalgayı düşünelim = iˆ sin( ωt + φ) c (,t) y ω = = 1 ( ε µ ) 1/ iˆ ˆj ˆ ˆ(0 0) ˆ (0 ) ˆ = = i j + (0 ) y y 0 0 ˆ = j( ) = ˆ[ j cs( ω t + φ) ] 1 = cs( ω + φ) ˆ H = ( )sin( ω + φ) ˆ µ t j dt t j ω µ lduğu hatılanısa manyeti alan (H) ε 1/ H = ( ) sin( ω + φ) ˆ sin( ω + φ) ˆ t j = H t j µ H, t ( ε µ ) 1/ Manyeti alan +y-yönündedi. (,t) y H (,t), t
23 H Manyeti Alan- = sin( ωt + φ)ˆ i = H sin( ωt + φ) ˆj leti alan Manyeti alan Mawell denlemleinin çöümlei lan leti ve Manyeti alanlaı aşılaştıalım: Fa φ = φ H leti ve manyeti alanın falaı aynı (leti alanın masimum (minimum) lduğu yede manyeti alanda (masimum (minimum) lacatı ) Genli H ε = ( ) µ 1/ Alan genlileinin büyülülei Bş uayın empedans değei Yön (leti alan () + dğultusunda ise Manyeti alan (H) +y dğultusundadı) (leti alanın hehangi bi dğultuda lduğu duumda da manyeti alan he aman eleti alana di lu) η H µ ε = ( ) µ Alan genlileinin anı bş uayın empedansı laa tanımlanı 1/ π 1/ = ( ) Ω ε (,t) y H (,t) µ 1/ ( ) H = ε 3, t η
24 letmanyeti Dalga-n Genel Duum Şimdiye ada, çöümün anlaşılı labilmesi için öel duumlaa batı. Öneğin dalganın + yönünde ilelediğini, eleti alanın + dğultusunda lduğu gibi. Yayılma dğultusu öel bi dğultu () değil de hehangi bi dğultu () lusa bene çöümle yine geçelidi. Öneğin hehangi bi dğultuda () ileleyen dalgaya uygun dinat sistemi ( y ) çaıştıılaa bene snuçla bulunabili. y c Bulunan snuçla genelleştiilise: hehangi bi () dğultusunda ileleyen ışığın eleti ve manyeti alanlaı vetöel laa (,t) = sin(. ωt + φ) H(, t) = H sin(. ωt + φ) y yaılabili. leti alan () ve manyeti alan (H) he aman bibiine ve aynı amanda da dalga vetöüne () H ditile. 4 H // y y Yayılma dğultusu Yayılma dğultusu c
25 letmanyeti Dalganın Öellilei-Öet Işı, eleti () ve manyeti (H) alanladan luşan enine bi eletmanyeti dalgadı (TM-TansveselecticMagnetic). leti ve manyeti alan bileşenlei he aman bibileine diti. Alanla, aynı amanda dalganın ileleyiş yönünde lan dalga vetöüne diti. Alan bileşenlei hem aman içinde hem de numa bağlı laa peiydi bi değişim göstei; aman içesindei salınım ω, uaysal numdai salınım ise ile temsil edili. leti alan ile manyeti alan aasında fa faı ytu, alanlaın anı bş uayın empedansına eşitti. Işığı luştuan alan bileşenlei ( ve H) bibiinin aynağıdı; biinin değişimi diğeini luştuu ve tealanan değişim snucu dalga uayda v hıı ile haeet ede (eneji taşı). (=0, t) (, t=0) y H(=0, t) t y H(, t=0) T 5 λ ο
26 Gup ve Fa Hıı Dalgala sö nusu lunca ii falı hıdan bahsedili: Fa ve Gup Hıı Fa hıı, te feanslı bi dalganın (eş fa yüeyleinin) hıını, gup hıı ise dalga paetinin (feanslaı falı biden ç dalganın luştuduğu atma) hıını ifade ede. Bilgi iletimi, te feanslı taşıyıcı bi dalganın mdüle edilmesi ile göndeildiğinden bilgi, fa hıında değil gup hıında iletili ve genellile fa hıına eşit veya fa hıından üçütü. (t) Bilgi(t) v f Taşıyıcı dalga Bilgi sinyali t Dalga hıı (fa hıı)-taşıyıcı dalga v f ω = Fa hıı Mdüle edilmediği için bilgi iletme! t Bilgi sinyali (t).bilgi(t) v g Mdüle edilmiş dalga t Bilgi iletim hıı (gup hıı)-mdüle edilmiş dalga ω v g = Bilgi gup hıı ile iletili Gup hıı 6
27 Fa Hıı Fa hıı, te feanslı bi dalganın (eş fa yüeyleinin) hıını göstei. (,t) ş fa yüelei (=A) t,t ( 1,t 1 )=A v f (,t )=A 1 1 = sin( ωt) ( ωt ) = φ (, t ) = sbt = A ( ωt ) = φ (, t ) = sbt = A ( ) ω( t t ) = φ φ = 0 ω ω t = 0 v = t v f = ω Fa Hıı 7
28 Gup Hıı Feanslaı bibiine yaın ii dalga, mdüle edilmiş bi dalgayı ifade edilebili. 1 (t) v f Taşıyıcı dalga 1 (,t)= cs[ 1 -ω 1 t)] (t) v f + λ 1 v = f ω =υλ Fa Hıı 1 (t)+ (t) = λ (,t)= cs[ -ω t)] m =(1/)( 1 - ) f =(1/)( 1 + ) ω m =(1/)(ω 1 ω ) ω f =(1/)(ω 1 +ω ) (t).(t) v g Mdüle edilmiş dalga (,t)= cs( m -ω m t)sin[ f -ω f t)+φ] (,t)= (,t) sin[ f -ω f t)+φ] v f (,t)= (,t) sin[ f -ω f t)+φ] Göüldüğü gibi dalganın genliği dülem dalgada lduğu gibi sabit değil uay ve amanın fnsiynudu. Genli, gup hıı ile haeet etmetedi. ω 8 Gup Hıı v = g
29 Işı Dalgasının Falı Gösteimlei leti ve manyeti alanla için elde edilen dülemsel dalga çöümleini daha şı bi şeilde amaşı gösteim ullanaa vetöel şeilde yaabilii. Kamaşı gösteim dalgalala işlem yapmayı laylaştıı. ± i e = cs ± isin = e H = H e i(. ωt+ φ ) i(. ωt+ φ ) leti alan Manyeti alan Buada, dalga vetöü, i ise amaşı sayıdı. Alan genlilei ve H en genel laa amaşı vetödü ve ışığın utuplulu öelliğinin incelendiği Bölüm 5 de ayıntılı laa ele alınacatı. Ε y H Dülemsel dalga 9
30 Işı ile İletilen neji-pynting vetö letmanyeti dalganın en önemli öellileinden bii de eneji taşıyabilmesidi. leti ve Manyeti alanda dep edilen neji Yğunluğu (biim hacim başına eneji) 1 1 um = ε + µ H letmanyeti alan duumunda ve H ilişili lduğu için µ ε ε µ u =ε =µ H = H H = M letmanyeti eneji iletimini ifade edebilme için biim yüeyden biim amanda iletilen enejiyi simgeleyen S niceliği ullanılı neji aısı= S =eneji/(alan-aman) l=c t η SI biim sisteminde biimi W/m di. A u ( ) 1 M tc A ε S = = um c = ε = A t ε µ µ µ 1/ = ( ) 10π 377Ω S = ε η 30
31 letmanyeti Alanda Dep dilen neji- S = H S = ˆ H ε S = = = cε η µ S vetöüne Pynting vetö deni ve ışığın (M dalganın) biim amanda biim yüeyden ilettiği eneji aısının ölçüsüdü. neji ataım yönü (S), dalganın yayılma () yönündedi. Dülem dalgala için eneji aısı (Pynting vetö) S [eneji/(alan-aman) ] = sin(. ωt + φ) S = cε sin (. ωt + φ) Işı algılayıcıla (dedetöle), ışığın feansı ç yüse lduğu için (ω H) bu hıa aya uyduamala. Geçete dedetölein algıladığı, ışığın aman talamasıdı. = 1 ) ˆ <sin (-ωt+φ)>=1/ ( neji aısının aman talaması S = I H 1 esi ismi Şiddet (Intensity) S =. H = = I η µ c yeni ismi Palalı (Iadiance) 1 S = I = ε c = ε c leti alan, madde içindei yülee daha etin şeilde uvvet uygulayaa iş yapabildiği 31 için ışığı luştuan alanına pti alan deni.
32 Işığın Kesili (Kuantum) Dğası-1 Şimdiye ada eletmanyeti dalgayı, yani ışığı, lasi laa inceledi. Klasi baış açısından ışı: leti/manyeti alan Dalga vetöü Açısal feans neji Palalı, H ω S I = S H(,t) (,t) lasi baış, t Klasi yalaşımda ışı eneji alanın aesi ile antılıdı letmanyeti alan esilidi (uantalıdı) ve alan esililiğine (uantasına) ftn deni. Kuantum baış açısından ışı: ftn ħω Dugun ütlesi m=0 Mmentum p=ħ neji=(ftn sayısı)(ftn enejisi) Ε = Nħω esili baış Palalı (paçacı aısı) I=ftn sayısı/(m -s) Kesili (Kuantum) yalaşımda ışığın enejisi feans ile antılıdı. 3
33 Işığın Kesili Dğası- Veilen bi eneji falı feanslada ışı uantalaı ile iletilebili. nejiyi taşıyan ışı uantası feansa bağlıdı. Dlayısı ile aynı enejiyi iletme için daha fala düşü enejili (büyü dalgabylu) ftnlaa ihtiyaç duyulu. Bu duum, dedetölein veimini anlama nusunda önemlidi ve dedetölein inceleneceği bölümde yeniden ele alınacatı. I=Watt/m =J/(m -s)=a=sabit ħω ımıı ħ(c/λ ımıı ) 15 ftn I=Watt/m =J/(m -s)=a=sabit ħω mavi ħ(c/λ mavi ) 5 ftn I=ftn sayısı/(m -s)=paçacı aısı neji=(ftn sayısı)(ftn enejisi)=nħω 33
34 Öet Işı, eleti () ve manyeti (H) alanın öel laa salınımından luşan eletmanyeti bi dalgadı. Bu alanla he aman, hem bibileine, hem de yayılma dğultusuna diti. Işığın bşlutai hıını, bşluğun ε ο ve µ ο değelei belile. Bşlu için bu değe: c = = =,9910 m / s 7 13 µ ε (4π10 ).(8,85 10 ) 0 0 Işığı luştuan eleti () ve manyeti alanın (H) genlileinin büyülülei anı bşluğun empedansını vei. µ 1/ ( ) η 10π 377 ε H = Ω Fa hıı taşıyıcı dalganın, gup hıı ise mdüle edilmiş dalganın (bilgi) hııdı. Işı esilidi (uantalıdı) ve uanta biimine ftn deni. Işı, Pynting vetö ile veilen yön ve dğultuda eneji taşı. Opti dedetöle, Pynting vetöün aman talaması ( < S > ) lan eneji aısını (biim yüey alanı başına düşen güç) ölçe. 34
35 UADMK - Açı Lisans Bilgisi Bu des malemesi öğenme ve öğetme yapanla taafından açı lisans apsamında ücetsi laa ullanılabili. Açı lisans bilgisi bölümü yani bu bölümdei, bilgilede değiştime ve silme yapılmadan ullanım ve geliştime geçeleştiilmelidi. İçeite geliştime değiştime yapıldığı tadide atıla bölümüne sadece eleme yapılabili. Açı lisans apsamındai malemele dğudan ya da tüevlei ullanılaa geli getiici faaliyetlede bulunulama. Belitilen apsam dışındai ullanım açı lisans tanımına ayıı lduğundan ullanım yasadışı laa abul edili, ilgili açı lisans sahipleinin ve amunun taminat haı dğması sö nusudu. 35
Işığın Elektromanyetik Tanımlanması: Boşlukta Elektromanyetik Dalga
Işığın lektrmanetik Tanımlanması: Bşlukta lektrmanetik Dalga İçerik Mawell denklemleri Bşlukta Mawell denklemleri ve çöümleri Işığı luşturan elektrik ve manetik alanlar arasındaki ilişki Fa ve grup hıları
Detaylı5. Ders Işığın Kutuplanması
5. Des Işığın Kutuplanması H = H +z Bu bölümü bitidiğinizde, Işığın utuplanma özelliği, Doğusal, daiesel, elipti utuplu ışığın özellilei, Kutuplaıcıla, Jones vetö ve matis gösteimi onulaında bilgi sahibi
DetaylıBölüm 11: Doğrusal Olmayan Optik Alıştırmalar
Bölüm : Dğusal Olmayan Optik Alıştımala. (a Şiddeti I (W/m laak veilen ışığın, dğusal kıılma indisi n lan madde tamı içinde elektik alanının (E laak veilebileceğini gösteiniz. 7, 4 I E = (b I=,5 W/cm laze
DetaylıIX ) SINIRLANMIŞ BÖLGELERDE E-M DALGALAR
IX ) SINIRLANMIŞ BÖLGELERDE E-M DALGALAR A. DALGA ALANLARI. Giiş. Genel. Tecihli Yön B. ALANLARIN SINIR ŞARTLARI C. KOVUKLARDA TE DALGALAR. Didötgen piza. Silindi. Küe D. DALGA KILAVUZLARI A. DALGA ALANLARI.
DetaylıFZM450 Elektro-Optik. 2. Hafta. Işığın Elektromanyetik Tanımlanması-1: Boşlukta Elektromanyetik Dalgalar
FZM45 lektr-optik. Hafta Işığın lektrmanetik Tanımlanması-1: Bşlukta lektrmanetik Dalgalar 8 HSarı 1 . Hafta Ders İçeriği Mawell Denklemleri Bşlukta Mawell denklemleri ve çöümleri Işığı luşturan elektrik
DetaylıIX ) SINIRLANMIŞ BÖLGELERDE E-M DALGALAR
0 IX ) SINIRLANMIŞ BÖLGELERDE E-M DALGALAR A. DALGA ALANLARI. Giiş. Genel. Tecihli Yön B. ALANLARIN SINIR ŞARTLARI C. KOVUKLARDA TE DALGALAR. Didötgen piza. Silindi. Küe D. DALGA KILAVUZLARI 0 A. DALGA
DetaylıVIII ) E-M DALGA OLUŞUMU
94 VIII ) E-M DALGA OLUŞUMU A. HELMHOLTZ DENKLEMİNE GEÇİŞ B. F k : YAPI ÇARPANI 4-VEKTÖRÜ C. RADYASYON ALANLARI D. ELEKTRİK DİPOL RADYASYONU E. MAGNETİK DİPOL RADYASYONU 95 A) HELMHOLTZ DENKLEMİNE GEÇİŞ
Detaylı8. Ders Kristal Ortamda Işık
8. Des Kistal Otamda Işı (e) - φ 1 Bu bölümü bitidiğinide, Opti istalle, Kistal tamda Mawell denlemlei, Nmal ve anmal ıılma indisi, Çiftıılma, Opti esen, Dalga plaalaı nulaında bilgi sahibi lacasını. Seiinci
DetaylıKimyasal Reaksiyon Mühendisliği. Hız Kanunları
Kimyasal Reasiyon Mühendisliği Hız Kanunlaı 1 Tanımla Homojen Reasiyon Te fazlıdı. Heteojen Reasiyon Ço fazlıdı, easiyon genel olaa fazla aasındai aaesitlede meydana geli. Tesinmez (Te yönlü) Reasiyon
DetaylıMekanik olayları ölçmekte ya da değerlendirmekte kullanılan matematiksel büyüklükler:
VEKTÖRLER KT 1 Mekanik olaylaı ölçmekte ya da değelendimekte kullanılan matematiksel büyüklükle: Skale büyüklük: sadece bi sayısal değei tanımlamakta kullanılı, pozitif veya negatif olabili. Kütle, hacim
DetaylıYER HAREKETİNDEKİ DEĞİŞİMİN GERÇEK YER HAREKETİNE BAĞLI OLARAK BELİRLENDİĞİ KABLOLU KÖPRÜLERİN RASGELE TİTREŞİM ANALİZİ K. SOYLUK 1 A.A.
YER HAREKETİNDEKİ DEĞİŞİMİN GERÇEK YER HAREKETİNE BAĞLI OLARAK BELİRLENDİĞİ KABLOLU KÖPRÜLERİN RASGELE TİTREŞİM ANALİZİ K. SOYLUK A.A. DUMANOĞLU Yd. Doç. D. Pof. D. Gai Ünivesitesi, Mühendisli-Mimalı Faültesi,
DetaylıBölüm 30. Biot-Savart Yasası Giriş. Biot-Savart Yasası Gözlemler. Biot-Savart Yasası Kurulum. Serbest Uzayın Geçirgenliği. Biot-Savart Yasası Denklem
it-savat Yasası Giiş ölüm 30 Manyetik Alan Kaynaklaı it ve Savat, elektik akımının yakındaki bi mıknatısa uyguladığı kuvvet hakkında deneyle yaptı Uzaydaki bi nktada akımdan ilei gelen manyetik alanı veen
DetaylıMODEL SORU - 1 DEKİ SORULARIN ÇÖZÜMLERİ
ÖÜM TRİS UT TRİS N MD SRU - Dİ SRURIN ÇÖZÜMRİ uvveti bileşenleine ayılığına yatay ve üşey bileşenle bibiine eşit olu u uuma, 4 4 yü ü nün işa e ti ( ol ma lı ı yü ü nün yü ü ne uy gu la ığı ele ti sel
DetaylıBÖLÜM 2 GAUSS KANUNU
BÖLÜM GAUSS KANUNU.1. ELEKTRİK AKISI Elektik akısı, bi yüzeyden geçen elektik alan çizgileinin sayısının bi ölçüsüdü. Kapalı yüzey içinde net bi yük bulunduğunda, yüzeyden geçen alan çizgileinin net sayısı
DetaylıELASTİK DALGA YAYINIMI
ELASTİK DALGA YAYINIMI Pof.D. Eşef YALÇINKAYA ( 06-4. des Geçiğimiz des; Zouna ieşimle Rezonans Sismomee eoisi Bu dese; Dalga haekei Yayılan dalgala Tek boyulu dalga denklemi Geçen hafanın ödevi; ω 0 ω
DetaylıASTRONOTİK DERS NOTLARI 2014
YÖRÜNGE MEKANİĞİ Yöüngeden Hız Hesabı Küçük bi cismin yöüngesi üzeinde veilen hehangi bi noktadaki hızı ve bu hızın doğultusu nedi? Uydu ve çekim etkisinde bulunan cisim (Ye, gezegen, vs) ikili bi sistem
DetaylıELEKTRİKSEL KUVVET VE ELEKTRİK ALAN
ÖÜ TRİS UT TRİ N D SRU - Dİ SRURIN ÇÖZÜRİ uvveti bileşenleine ayılığına yatay ve üşey bileşenle bibiine eşit u uuma, 4 4 & 45 45 uva f sü mg 4 Yüle aynı işa- etli oluğunan yüle bibileini itece yöne uvvet
Detaylı11. Ders Doğrusal Olmayan Optik
11. Des Dğusal Olmayan Opik I() I() z n() düzlem dalga daklanmış dalga 1 Bu bölümü biidiğinizde, Dğusal lmayan pik, Opik dğulma, Dalga hamanlama, Kendiliğinden daklanma, Slin knulaında bilgi sahibi lacaksınız.
DetaylıVEKTÖRLER DOÇ.DR. KAMİLE TOSUN FELEKOĞLU
VEKTÖRLER DOÇ.DR. KMİLE TOSUN ELEKOĞLU 1 Mekanik olaylaı ölçmekte ya da değelendimekte kullanılan matematiksel büyüklükle: Skale büyüklük: sadece bi sayısal değei tanımlamakta kullanılı, pozitif veya negatif
DetaylıBASİT HARMONİK HAREKET... 35. Basit Harmonik Hareket... 35. Yaya Bağlı Bir Kütlenin Basit Harmonik Hareketi... 37. Basit Sarkaç...
KUVVET VE HREKET Sayfa No BSİT HRMONİK HREKET................................................ 35 Basit Haoni Haeet............................................ 35 Yaya Bağlı Bi Kütlenin Basit Haoni Haeeti.......................
DetaylıFİBER TAKVİYELİ PİEZOELEKTRİK KOMPOZİTLERİN ELEKRO-TERMOELASTİK ANALİZİ İÇİN MATEMATİKSEL BİR MODEL
Fibe Taviyeli Piezoeleti ompozitlein leo-temoelasti Analizi İçin Matematisel Bi Model 47 SDU Intenational Jounal of Technological Science pp. 47-7 Computational Technologies FİB TAVİYLİ PİZOLTİ OMPOZİTLİN
DetaylıNokta (Skaler) Çarpım
Nokta (Skale) Çapım Statikte bazen iki doğu aasındaki açının, veya bi kuvvetin bi doğuya paalel ve dik bileşenleinin bulunması geeki. İki boyutlu poblemlede tigonometi ile çözülebili, ancak 3 boyutluda
Detaylıh h P h h Şekil 2.1. Bir kapta bulunan sıvının yüksekliği ile tabana yaptığı basınç arasındaki ilişki
11. DENKLEMLER Değişenlerin arşılılı ilişilerini ifade eden matematisel denlemler ii gruba arılabilir: Cebirsel denlemler ve diferensiel denlemler. Cebirsel bir denlem türev olara ifade edilen bir değişen
DetaylıSİSTEM MODELLEME VE OTOMATİK KONTROL FİNAL/BÜTÜNLEME SORU ÖRNEKLERİ
SİSTEM MODELLEME VE OTOMATİK KONTROL FİNAL/BÜTÜNLEME SORU ÖRNEKLERİ.Gup: Vize sou önekleindeki son gup (Routh-Huwitz testi) soula dahildi. Bunla PID soulaıyla bilikte de soulabili..) Tansfe fonksiyonu
Detaylı3.Statik Elektrik Alanlar
F k k 4 Q Q R (N) Q, Q : (C) Elektmanyetik Alanla Culmb Yasası ve Elektik Alan Şiddeti Culmb Yasası : 785 de Chales Culmb taafından fmüle edilmiş deneysel bi yasadı. Bi nktasal yükün diğe bi nktasal yük
DetaylıOptoelektronik Ara Sınav-Çözümler
Optelektk Aa Sıav-Çöümle s (.57 ) Su : Dğusal laak kutuplamış ışık ç elektk ala 5 π + t + ( + ) 5 velmekted. uada ala gelğ ˆ ˆ se bu ışık dalgasıı, a) aetk alaı (vektöel) ç b fade tüet ( pua) b) Otamı
DetaylıÇUKUROVA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ
ÇUKUROVA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEZİ FOTONİK KRİSTALLERİN ÖZELLİKLERİ VE BAZI PARAMETRELERİNİN HESAPLANMASI FİZİK ANABİLİM DALI ADANA, 009 ÇUKUROVA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ
DetaylıYÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 1
. Yüse Geilim Teniği nin Gelişimi ve Yalıtan Malzemele YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ Refeansla. Yüse Geilim Teniği, Pof.D. Muzaffe ÖZKAYA, Cilt, Bisen Yayınevi, 996.. Yüse Geilim Teniğinin Temellei, Pof.D.Sefa
Detaylı10. Ders Akusto- ve Magneto-Optik Etkiler
10. Ders Akust- ve Magnet-Optik Etkiler l ışık Ses Dalgası 1 Bu bölümü bitirdiğinizde, Akust-ptik etki, Akust-ptik mdülatörler, Magnete-ptik etki, Faraday dönmesi, Optik yalıtıcılar knularında bilgi sahibi
DetaylıBTZ Kara Deliği ve Grafen
BTZ Kaa Deliği ve Gafen Ankaa YEF Günlei 015 1-14 Şubat 015, ODTÜ Ümit Etem ve B. S. Kandemi BTZ Kaa Deliği Gafen ve Eği Uzay-zamanla Beltami Tompeti ve Diac Hamiltonyeni Eneji Değelei ve Gafen Paametelei
DetaylıBir kuvvet tarafından yapılan iş ve enerji arasındaki ilişki
Elektk Ptansyel kuvvet taaından yapılan ş ve enej aasındak lşk csm üzene kuvvet uygulayıp csm vmelend dlayısıyla hızlandıısanız, csmn knetk enejsn attımış lusunuz KE dek bu değşmle enej tanse sebebyled:
DetaylıFİZ102 FİZİK-II. Ankara Üniversitesi Fen Fakültesi Kimya Bölümü B-Grubu Bahar Yarıyılı Bölüm-III Ankara. A.
FİZ12 FİZİK-II Ankaa Ünivesitesi Fen Fakültesi Kimya Bölümü B-Gubu 214-215 Baha Yaıyılı Bölüm-III Ankaa A. Ozansoy Bölüm-III: Gauss Kanunu 1. lektik Akısı 2. Gauss Kanunu 3. Gauss Kanununun Uygulamalaı
DetaylıBölüm 5 Manyetizma. Prof. Dr. Bahadır BOYACIOĞLU
ölüm 5 Manyetizma Pof. D. ahadı OYACOĞLU Manyetizma Manyetik Alanın Tanımı Akım Taşıyan İletkene Etkiyen Kuvvet Düzgün Manyetik Alandaki Akım İlmeğine etkiyen Tok Yüklü bi Paçacığın Manyetik Alan içeisindeki
DetaylıBÖLÜM 5 İDEAL AKIŞKANLARDA MOMENTUMUN KORUNUMU
BÖLÜM 5 İDEAL AKIŞKANLARDA MOMENTUMUN KORUNUMU Linee İmpuls-Momentum Denklemi Haeket halinde bulunan bi cismin hehangi bi andaki doğusal hızı, kütlesi m olsun. Eğe dt zaman aalığında cismin hızı değişiyosa,
DetaylıBÖLÜM 2 VİSKOZ OLMAYAN SIKIŞTIRILAMAZ AKIMIN ESASLARI
ÖLÜM İSKOZ OLMAYAN SIKIŞTIRILAMAZ AKIMIN ESASLARI. Açısal hı, otisite e Sikülasyon. otisitenin eğişme Hıı.3 Sikülasyonun eğişme Hıı Kelin Teoemi.4 İotasyonel Akım Hı Potansiyeli.5 ida Üeindeki e Sonsudaki
DetaylıGauss Kanunu. Gauss kanunu:tanım. Kapalı bir yüzey boyunca toplam elektrik akısı, net elektrik yükünün e 0 a bölümüne eşittir.
Gauss Kanunu Gauss kanunu:tanım Kapalı bi yüzey boyunca toplam elektik akısı, net elektik yükünün e a bölümüne eşitti. yüzeydeki Gauss kanunu Coulomb kanununa eşdeğedi. Gauss kanunu : Tanım Bi yük dağılımını
DetaylıMIXED REGRESYON TAHMİN EDİCİLERİNİN KARŞILAŞTIRILMASI. The Comparisions of Mixed Regression Estimators *
MIXED EGESYON TAHMİN EDİCİLEİNİN KAŞILAŞTIILMASI The Comparisions o Mixed egression Estimators * Sevgi AKGÜNEŞ KESTİ Ç.Ü.Fen Bilimleri Enstitüsü Matemati Anabilim Dalı Selahattin KAÇIANLA Ç.Ü.Fen Edebiyat
DetaylıLYS TÜREV KONU ÖZETLİ ÇÖZÜMLÜ SORU BANKASI
LYS TÜREV KONU ÖZETLİ LÜ SORU BANKASI ANKARA İÇİNDEKİLER Tüev... Sağdan Ve Soldan Tüev... Tüev Alma Kuallaı...7 f n () in Tüevi... Tigonometik Fonksionlaın Tüevi... 6 Bileşke Fonksionun Tüevi... Logaitma
DetaylıSAE 10, 20, 30 ve 40 d = 200 mm l = 100 mm W = 32 kn N = 900 d/dk c = mm T = 70 C = 2. SAE 10 için
ÖRNEK mm çapında, mm uzunluğundaki bi kaymalı yatakta, muylu 9 d/dk hızla dönmekte ve kn bi adyal yükle zolanmaktadı. Radyal boşluğu. mm alaak SAE,, ve yağlaı için güç kayıplaını hesaplayınız. Çalışma
DetaylıSİSTEM SİMULASYONU KUYRUK SİSTEMİ VE BİLEŞENLERİ KUYRUK SİSTEMİ VE BİLEŞENLERİ
SİSTEM SİMULASYONU KUYRUK SİSTEMLERİ KUYRUK SİSTEMİ VE BİLEŞENLERİ Bi kuyuk sistemi; hizmet veen bi veya biden fazla sevise sahipti. Sisteme gelen müşteile tüm sevislei dolu bulusa, sevisin önündeki kuyuğa
DetaylıELEKTRİKSEL KUVVET VE ELEKTRİKSEL ALAN
. BÖÜ TRİS UVVT V TRİS IŞTIRR ÇÖZÜR TRİS UVVT V TRİS. v no ta sın a i yü ün no ta sın a bu lu nan yü e uy gu la ı ğı uv vet,.. 0. & 0 olu. b. 5 0.. 0. 0.. ( 6 olu... 5 0.. 0. 0.. ( 6 olu. uv vet le eşit
DetaylıBÖLÜM 2 KORUNUM DENKLEMLERİ
BÖLÜM KORUNUM DENKLEMLERİ.-Uzayda sabit konumlu sonlu kontol hacmi.- Debi.3- Haeketi takiben alınmış tüev.4- üeklilik denklemi.5- Momentum denklemi.6- Eneji Denklemi.7- Denklemlein bilançosu Kounum Denklemlei
DetaylıFİZK Ders 6. Gauss Kanunu. Dr. Ali ÖVGÜN. DAÜ Fizik Bölümü.
FİZK 14- Des 6 Gauss Kanunu D. Ali ÖVGÜN DAÜ Fizik Bölümü Kaynakla: -Fizik. Cilt (SWAY) -Fiziğin Temellei.Kitap (HALLIDAY & SNIK) -Ünivesite Fiziği (Cilt ) (SAS ve ZMANSKY) http://fizk14.aovgun.com www.aovgun.com
DetaylıPROBLEM SET I KASIM = 50 p ML + M + L = [50 p ML + M + L] Q = Q
PROBLEM SET I - 4 11 KASIM 009 Sou 1 (Besanko ve Baeutigam, s. 56 (00)): Aşa¼g daki gibi bi üetim fonksiyonu veilsin: = 50 p ML + M + L a - Bu üetim fonksiyonunun ölçe¼ge göe getiisini bulunuz. He iki
DetaylıEğrisel harekette çok sık kullanılan tanımlardan biri de yörünge değişkenlerini içerir. Bunlar, hareketin her bir anı için ele alınan biri yörüngeye
Eğisel haekee çok sık kullanılan anımladan bii de yöünge değişkenleini içei. Bunla, haekein he bi anı için ele alınan bii yöüngeye eğe, diğei ona dik iki koodina eksenidi. Eğisel haekein doğal bi anımıdıla
DetaylıTORK. τ = 2.6 4.sin30.2 + 2.cos60.4 = 12 4 + 4 = 12 N.m Çubuk ( ) yönde dönme hareketi yapar. τ K. τ = F 1. τ 1. τ 2. τ 3. τ 4. 1. 2.
AIŞIRMAAR 8 BÖÜM R ÇÖZÜMER R cos N 4N 0 4sin0 N M 5d d N ve 4N luk kuv vet lein çu bu ğa dik bi le şen le i şekil de ki gi bi olu nok ta sı na gö e top lam tok; τ = 6 4sin0 + cos4 = 4 + 4 = Nm Çubuk yönde
DetaylıANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEZİ 3-BOYUTLU LORENTZ-MİNKOWSKİ UZAYINDA BOUR TEOREMİ VE KONFORMAL DÖNÜŞÜM ÜZERİNE
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN İLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEİ -OYUTLU LORENT-MİNKOWSKİ UAYINDA OUR TEOREMİ VE KONFORMAL DÖNÜŞÜM ÜERİNE eha OKURT MATEMATİK ANAİLİM DALI ANKARA He haı salıdı ÖET Yüse Lisans
Detaylı3. EŞPOTANSİYEL VE ELEKTRİK ALAN ÇİZGİLERİ AMAÇ. Bir çift elektrot tarafından oluşturulan elektrik alan ve eş potansiyel çizgilerini görmek.
3. EŞPOTNSİYEL VE ELEKTRİK LN ÇİZGİLERİ MÇ i çift elektot taafından oluştuulan elektik alan ve eş potansiyel çizgileini gömek. RÇLR Güç kaynağı Galvanomete Elektot (iki adet) Pob (iki adet) İletken sıvı
DetaylıAnkara Üniversitesi Diş Hekimliği Fakültesi Ankara Aysuhan OZANSOY
FİZ11 FİZİK Ankaa Üniesitesi Diş Hekimliği Fakültesi Ankaa Aysuhan OZANSOY Bölüm-III : Doğusal (Bi boyutta) Haeket 1. Ye değiştime e Haeketin Tanımı 1.1. 1 Mekanik Nedi? 1.. Refeans çeçeesi, Konum, Ye
DetaylıFZM450 Elektro-Optik. 9.Hafta
FZM450 Elektr-Optik 9.Hafta şığın Mdülasynu 008 HSarı 1 9. Hafta Ders İçeriği Temel Mdülatör Kavramları LED ışık mdülatörler Elektr-ptik mdülatörler Akust-Optik mdülatörler Raman-Nath Tipi Mdülatörler
Detaylı3 FAZLI SİSTEMLER. şartlarda daha fazla güç nakli mümkündür. 26.05.2013 3 fazlı sistemler 1 3-FAZLI DENGELİ SİSTEMLER V OR V OS O V OT
3 FA İEME n Çok azlı sistemle, geilimleinin aasında az akı bulunan iki veya daha azla tek azlı sistemin bileştiilmiş halidi ve bu işlem simetik bi şekilde yapılı. n ek azlı sistemlede güç dalgalı olduğu
DetaylıElektromanyetik Teori Bahar Dönemi MANYETİK ALAN (2)
Elektomanyetik Teoi Baha -6 Dönemi MANYETİK ALAN () Buaya kada manyetikte kuvvetten hiç bahsetmedik. Hehangi bi yük manyetik alan içeisine u hızıyla gidiğinde manyetik alandan dolayı bi sapmaya uğa. Bu
DetaylıELEKTRONİĞİN FİZİKSEL ESASLARI
ELEKTRONİĞİN FİZİKSEL ESASLARI Bi elektonik elemanın özelliğini, bu elemanın üetiminde kullanılan malzemenin paametelei ve ısı, geilim ışık gibi dış etkenleden dolayı elemanın içinde geçekleşen fiziksel
DetaylıTEST 1 ÇÖZÜMLER BASİT MAKİNELER
ES ÇÖÜER BASİ AİNEER. ( ) Sis tem den ge de ol du ğu na gö e, nok ta sı na gö e tok alı sak; ( ). 4 +.. +. 8 4 + 4 0 4 olu. CEVA A yi de ğiş ti me den eşit li ği sağ la mak için, a kü çül tül meli di.
DetaylıKUYRUK SİSTEMİ VE BİLEŞENLERİ SİSTEM SİMULASYONU KUYRUK SİSTEMİ VE BİLEŞENLERİ ÖRNEKLER BİR KUYRUK SİSTEMİNİN ÖRNEKLER
KUYRUK SİSTEMİ VE SİSTEM SİMULASYONU 5. KUYRUK SİSTEMLERİ Bi kuyuk sistemi; hizmet veen bi veya biden fazla sevise sahipti. Sisteme gelen müşteile tüm sevislei dolu bulusa, sevisin önündeki kuyuğa ya da
DetaylıBasit Makineler. Test 1 in Çözümleri
Basit Makinele BASİ MAİNELER est in Çözümlei. Şekil üzeindeki bilgilee göe dinamomete değeini göstei. Cevap D di.. Makaa ve palanga sistemleinde kuvvetten kazanç sayısı kada yoldan kayıp vadı. uvvet kazancı
Detaylı5. ( 8! ) 2 ( 6! ) 2 = ( 8! 6! ). ( 8! + 6! ) Cevap E. 6. Büyük boy kutu = 8 tane. Cevap A dakika = 3 saat 15 dakika olup Göksu, ilk 3 saatte
Deneme - / Mat MTEMTİK DENEMESİ Çözümle. 7 7 7, 0, 7, + + = + + 03, 00,, 3 0 0 7 0 0 7 =. +. +. 3 = + + = 0 bulunu.. Pa ve padaa eklenecek saı olsun. a- b+ b =- a+ b+ a & a - ab+ a =-ab-b -b & a + b =
DetaylıSÜLEYMAN DEMİREL ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ TRİBOLOJİ LABORATUARI DENEY FÖYÜ
SÜLEYMAN DEMİREL ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ TRİBOLOJİ LABORATUARI DENEY FÖYÜ DENEY ADI RADYAL KAYMALI YATAKLARDA SÜRTÜNME KUVVETİNİN ÖLÇÜLMESİ DERSİN ÖĞRETİM ÜYESİ YRD.DOÇ.DR.
DetaylıYANAL İZOTROPİK FİBER KOMPOZİT ÇUBUKLARDA BURULMA YÜKLEMELERİ İÇİN YENİ FORMDA KAYMA MODÜLÜ TANIMLAMALARI
Gai Üniv. Müh. Mim. Fa. De. J. Fac. Eng. Ach. Gai Univ. ilt 9 No - 4 Vol 9 No - 4 YANAL İZOTROPİK FİBER KOMPOZİT ÇUBUKLARDA BURULMA YÜKLEMELERİ İÇİN YENİ FORMDA KAYMA MODÜLÜ TANIMLAMALARI Egi GÜNAY ve
DetaylıVECTOR MECHANICS FOR ENGINEERS: STATICS
Seventh Edton VECTOR ECHNICS OR ENGINEERS: STTICS ednand. ee E. Russell Johnston, J. Des Notu: Ha CR İstanbul Ten Ünvestes Tel: 285 31 46 / 116 E-mal: acah@tu.edu.t Web: http://atlas.cc.tu.edu.t/~acah
DetaylıFizik II Elektrik ve Manyetizma Manyetik Alan Kaynakları-2
Des Hakkında Fizik-II Elektik ve Manyetizma Desinin Amacı u desin amacı, fen ve mühendislik öğencileine elektik ve manyetizmanın temel kanunlaını lisans düzeyinde öğetmekti. Desin İçeiği Hafta Konu 1.
DetaylıDoç.D. İman ASKERZADE danışmanlığında Deya KANBUR taafından hazılanan Magnezyum Diboide MgB nin Kiti Sıalığının İi Bantlı Eliashbeg Teoisi İle İnelenm
ANKARA ÜNİERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEZİ MAGNEZYUM DİBORİDE MgB NİN KRİTİK SICAKLIĞININ İKİ BANTLI ELİASHBERG TEORİSİ İLE İNCELENMESİ Deya KANBUR FİZİK ANABİLİM DALI ANKARA 7 He haı
DetaylıDönerek Öteleme Hareketi ve Açısal Momentum
6 Döneek Ötelee Haeketi e Açısal Moentu Test 'in Çözülei.. R L P N yatay M Çebe üzeindeki bi noktanın yee göe hızı, o noktanın ekeze göe çizgisel hızı ile çebein ötelee hızının ektöel toplaına eşitti.
Detaylı5 ÖABT / MTL ORTAÖĞRETİM MATEMATİK ÖĞRETMENLİĞİ TG. 678 ( sin + cos )( sin- cos )( sin+ cos ) lim sin- cos " = lim ( sin+ cos ) = bulunu. ". # # I = sin d = sin sin d sin = u sin d = dv du = sin : cos
DetaylıKAMU PERSONEL SEÇME SINAVI ÖĞRETMENLİK ALAN BİLGİSİ TESTİ ORTAÖĞRETİM MATEMATİK ÖĞRETMENLİĞİ TG ÖABT ORTAÖĞRETİM MATEMATİK Bu testlein he hakkı saklıdı. Hangi amaçla olusa olsun, testlein tamamının veya
DetaylıBağlaşımlı-Kanallar ve Stokastik Yöntemlerle Çekirdek Kaynaşma Reaksiyonları. Bülent Yılmaz. Ankara Üniversitesi
Bağlaşımlı-Kanalla ve Stokastik Yöntemlele Çekidek Kaynaşma Reaksiyonlaı Bülent Yılmaz Ankaa Ünivesitesi Summe School VI on Nuclea Collective Dynamics, Yıldız Tech. Uni., İstanbul, 4-30 June 01 diekt (doğudan)
DetaylıElektromanyetik Dalga Teorisi Ders-3
Elektromanyetik Dalga Teorisi Ders-3 Faz ve Grup Hızı Güç ve Enerji Düzlem Dalgaların Düzlem Sınırlara Dik Gelişi Düzlem Dalgaların Düzlem Sınırlara Eğik Gelişi Dik Kutuplama Paralel Kutuplama Faz ve Grup
Detaylı2. İLETİM İLE ISI TRANSFERİNE GİRİŞ
üm aı alaı of. D. Büle Yeşilaa a aii. İisi çoğalılama.. İEİM İE ISI RANSFERİNE GİRİŞ. Isı ileimi deei e delemi Şeil. de göseile a üei allmış silidii bi çubua, falı A, Δ e Δ değelei ullaılaa apıla deele
DetaylıTG 1 ÖABT İLKÖĞRETİM MATEMATİK
KAMU PERSONEL SEÇME SINAVI ÖĞRETMENLİK ALAN BİLGİSİ TESTİ İLKÖĞRETİM MATEMATİK ÖĞRETMENLİĞİ TG ÖABT İLKÖĞRETİM MATEMATİK Bu testlein he hakkı saklıdı. Hangi amaçla olusa olsun, testlein tamamının vea bi
Detaylık tane bağımsız değişgene bağımlı bir Y değişgeni ile bu bağımsız X X X X
3.1 Genel Doğrusal Bağlanım tane bağımsı değişgene bağımlı bir Y değişgeni ile bu bağımsı X X X X,,, değişgenleri arasındai ilişiyi bulma isteyelim. Bu ilişi modelinde yer alaca bağımsı değişgenler yalnıca
DetaylıVECTOR MECHANICS FOR ENGINEERS: STATICS
Seventh Edition VECTOR MECHANICS OR ENGINEERS: STATICS edinand P. Bee E. Russell Johnston, J. Des Notu: Hai ACAR İstanbul Teknik Üniveistesi Tel: 285 31 46 / 116 E-mail: acah@itu.edu.t Web: http://atlas.cc.itu.edu.t/~acah
DetaylıAnizotropik Ortamda Işık HSarı 1
Aitrpi Ortamda Işı 8 HSarı 1 Ders İçeriği Işığı ristal içide ilerleişi İtrpi lmaa (aitrpi) ristaller Kübi ristaller Te seli Kristaller Çift seli Kristaller Opti ese taımı Çift ırılma Atrpi ristalleri ugulamaları
DetaylıÜNİFORM OLMAYAN İÇ ISI ÜRETİMİ ETKİSİNDE UÇLARI SABİT BİR SİLİNDİRDE ELASTİK-PLASTİK GERİLME ANALİZİ
Gazi Üniv. Müh. Mim. Fak. De. J. Fac. Eng. Ach. Gazi Univ. Cilt 8, No 4, 33-44, 003 Vol 8, No 4, 33-44, 003 ÜNİFORM OLMAYAN İÇ ISI ÜRETİMİ ETKİSİNDE UÇLARI SABİT BİR SİLİNDİRDE ELASTİK-PLASTİK GERİLME
DetaylıF 1 = 4. Yanıt B dir. Nihat Bilgin Yayıncılık = 1 2 P 3, = P, P F 4 F 4 2F 5 3, = P, kuvveti en küçüktür. a = 3
Basit Makinele Test in Çözümlei. aldıaçlada sistem dengede ise; uvvet x uvvet kolu Yük x Yük kolu. z bağıntısı geçelidi. y 5 5 x y z İpteki geilme kuvvetlei Bijon anataında kuvvet kolu y di. Bu nedenle
DetaylıFİZ101 FİZİK-I. Ankara Üniversitesi Fen Fakültesi Kimya Bölümü B Grubu 3. Bölüm (Doğrusal Hareket) Özet
FİZ11 FİZİK-I Ankaa Üniesitesi Fen Fakültesi Kimya Bölümü B Gubu 3. Bölüm (Doğusal Haeket) Özet.1.14 Aysuhan Ozansoy Haeket Nedi? Mekanik; kuetlei e onlaın cisimle üzeine etkileini inceleyen fizik dalıdı
DetaylıİLLERİN GELİŞMİŞLİK DÜZEYİNİ ETKİLEYEN FAKTÖRLERİN PATH ANALİZİ VE KÜMELEME ANALİZİ İLE İNCELENMESİ
İLLERİN GELİŞMİŞLİK DÜZEYİNİ ETKİLEYEN FAKTÖRLERİN ATH ANALİZİ VE KÜMELEME ANALİZİ İLE İNCELENMESİ Zeliha Kagısız Osmangazi Ünivesitesi, İtisadi ve İdai Bilimle Faültesi, İşletme Bölümü, Saısal Yöntemle
DetaylıDENEY 4: Genlik Modülasyonu Uygulamaları
DENEY 4: Genlik Mdülasynu Uygulamalaı AMAÇ: Genlik Mdülasynlu işaetlein elde edilmesi ve demdülasyn aşamalaının inelenmesi ÖN ÇALIŞMA Bilgi işaetinin, iletim kanalından veimli iletimi için uygun biçime
DetaylıÜNİTE: KUVVET VE HAREKETİN BULUŞMASI - ENERJİ KONU: Evrende Her Şey Hareketlidir
ÜNTE: UET E HAREETN BUUŞMASI - ENERJ NU: Evende He Şey Haeketlidi ÖRNE SRUAR E ÇÖZÜMER. x M +x Bi adam önce noktasından noktasına daha sona ise noktasından M (m) 3 3 (m) noktasına geldiğine göe adamın
DetaylıKuru Sorbent Enjeksiyon Tekniği ile Gaz Akımlarından Uçucu Organik Bileşiklerin Giderilmesi
Kuu Sbent Enjeksiyn Tekniği ile Gaz Akımlaından Uçucu Oganik Bileşiklein Gideilmesi Mehmet KALENDER 1, Cevdet AKOSMAN 2 ıat Ünivesitesi Mühendislik akültesi Kimya Mühendisliği Bölümü 23119-Elazığ 1 mkalende@fiat.edu.t,
DetaylıTESİSLERDE MEYDANA GELEN PARALEL REZONANS OLAYININ BİLGİSAYAR DESTEKLİ ANALİZİ
TESİSLERDE MEYDANA GELEN PARALEL REZONANS OLAYNN BİLGİSAYAR DESTEKLİ ANALİZİ Cen GEZEGİN Muammer ÖZDEMİR Eletri Eletroni Mühendisliği Bölümü Mühendisli Faültesi Ondouz Mayıs Üniversitesi, 559, Samsun e-posta:
DetaylıSAYISAL ANALİZ. Doç.Dr. Cüneyt BAYILMIŞ. Sayısal Analiz. Doç.Dr. Cüneyt BAYILMIŞ
SAYSAL ANALİZ Doç.D. Cüneyt BAYLMŞ Doç.D. Cüneyt BAYLMŞ SAYSAL ANALİZ LİNEE DENKLEM SİSTEMİ ÇÖZÜMLEİ (Klasik Yöntemle) Doç.D. Cüneyt BAYLMŞ İÇEİK Doğusal Denklem Takımlaının Çözümü Came Yöntemi Matisin
Detaylı2013 2013 LYS LYS MATEMATİK Soruları
LYS LYS MATEMATİK Soulaı. LYS 5. LYS ( + a ) = 8 < < olmak üzee, olduğuna öe, a kaçtı? I. A) D) II. + III. (.) ifadeleinden hanileinin değei neatifti? A) Yalnız I Yalnız II Yalnız III D) I ve III II ve
DetaylıTEST 1 ÇÖZÜMLER KÜTLE ÇEKİMİ VE KEPLER KANUNLARI
ES ÇÖZÜE ÜE ÇEİİ E EE ANUNAI O u uydu ezeenin kütlesi yaıçapı ise yüzeyindeki çeki ivesi a ( ) 4 ezeenin dışındaki çeki ivesi a ( ) ezeenin içindeki ve üzeindeki çeki ivesi a d eşitliğinden bulunu ve d
DetaylıELEKTRİK MAKİNALARI 1 ARASINAV SORULARI Süre: 60 dakika
ELEKTRİK MAKİNALARI ARASINAV SORULARI 9..0 Süe: 60 dakika ) Manyetik geçigenliği ( μ ) sabit bi tamda L ve L gibi iki endüktans aasındaki tak endüktans ( M ) için, tam kuplajlı (kaçak akı lmayan) duumda
DetaylıŞekil 1: Direnç-bobin seri devresi. gerilim düşümü ile akımdan 90 o ileri fazlı olan bobin uçlarındaki U L gerilim düşümüdür.
1 TEME DEVEEİN KAMAŞIK SAYIAA ÇÖÜMÜ 1. Direnç Bbin Seri Devresi: (- Seri Devresi Direnç ve bbinin seri bağlı lduğu Şekil 1 deki devreyi alalım. Burada devre gerilimi birbirine dik lan iki bileşene ayrılabilir.
DetaylıÖrnek 1. Çözüm: Örnek 2. Çözüm: 60 30000 300 60 = = = 540
Önek 1 1.8 kn yük altında 175 dev/dak dönen bi mil yatağında çalışacak bilyeli ulman için, 5 saat ömü ve %9 güvenililik istemekteyiz. Öneğin SKF kataloğundan seçmemiz geeken inamik yük sayısı (C 1 ) nedi?
DetaylıYENİ NESİL ASANSÖRLERİN ENERJİ VERİMLİLİĞİNİN DEĞERLENDİRİLMESİ
YENİ NESİL ASANSÖRLERİN ENERJİ VERİMLİLİĞİNİN DEĞERLENDİRİLMESİ ÖZET Egün ALKAN Elk.Y.Müh. Buga Otis Asansö Sanayi ve Ticaet A.Ş. Tel:0212 323 44 11 Fax:0212 323 44 66 Balabandee Cad. No:3 34460 İstinye-İstanbul
DetaylıAST310 GÜNEŞ FİZİĞİ Bahar Dönemi (Z, UK:3, AKTS:5) 5. Kısım. Doç. Dr. Kutluay YÜCE
AST31 GÜNEŞ FİZİĞİ 16-17 Baha Dönemi (Z, UK:3, AKTS:5) 5. Kısım Doç. D. Kutluay YÜCE Ankaa Ünivesitesi, Fen Fakültesi Astonomi ve Uzay Bilimlei Bölümü Kutluay Yüce: Des amaçlı notla; çoğaltılamaz. Bi Yıldız
DetaylıBölüm 5 Olasılık ve Olasılık Dağılışları. Doç.Dr. Suat ŞAHİNLER
Bölüm 5 Olasılık ve Olasılık Dağılışlaı Doç.D. Suat ŞAHİNLE Olasılık ve Olasılık Dağılışlaı Olasılık: Eşit saşla meydaa gele tae olayda A taesi A olayı olsu. Bu duumda A olayıı meydaa gelme olasılığı;
DetaylıEvrensel kuvvet - hareket eşitlikleri ve güneş sistemi uygulaması
Evensel kuvvet - haeket eşitliklei ve güneş sistemi uygulaması 1. GİRİŞ Ahmet YALÇIN A-Ge Müdüü ESER Taahhüt ve Sanayi A.Ş. Tuan Güneş Bulvaı Cezayi Caddesi 718. Sokak No: 14 Çankaya, Ankaa E-posta: ayalcin@ese.com
DetaylıS IGELER D IZ IN I w N C c 0 l 1 c R C üzeinde tan l bütün dizile uzay Do¼gal say la cülesi Fa opeatöü Koples say la cülesi Koples teili s f dizilei uzay Koples teili s n l dizile uzay Koples teili ya
Detaylı= (Gauss Yasası) ; Not: Boşlukta değeri sıfırdır.
LKTROMANYTİK DALGALAR lektomanyetik teoinin temeli olan Maxwell in elde ettiği denklemle; zamanla değişen bi manyetik alanın bi elektik alan oluştuması gibi, zamanla değişen bi elekik alanın da bi manyetik
DetaylıMAK341 MAKİNA ELEMANLARI I 2. Yarıyıl içi imtihanı 24/04/2012 Müddet: 90 dakika Ögretim Üyesi: Prof.Dr. Hikmet Kocabas, Doç.Dr.
MAK3 MAKİNA EEMANARI I. Yarıyıl içi imtihanı /0/0 Müddet: 90 daia Ögretim Üyesi: Prof.Dr. Himet Kocabas, Doç.Dr. Cemal Bayara. (0 puan) Sıı geçmelerde sürtünme orozyonu nasıl ve neden meydana gelir? Geçmeye
DetaylıİKİ BOYUTLU DİREKT DİNAMİK PROBLEMİN ANALİTİK ÇÖZÜM YAKLAŞIMLARI
Uludağ Ünivesitesi Mühendislik-Mimalık akültesi Degisi, Cilt 17, Sayı, 1 ARAŞTIRMA İKİ BOYUTLU DİREKT DİNAMİK PROBLEMİN ANALİTİK ÇÖZÜM YAKLAŞIMLARI Gökhan SEVİLGEN Özet: Bu çalışmada, m kütleli paçacığın
DetaylıKuvvet kavramı TEMAS KUVVETLERİ KUVVET KAVRAMI. Fiziksel temas sonucu ortaya çıkarlar BÖLÜM 5 HAREKET KANUNLARI
BÖLÜM 5 HAREKET KANUNLARI 1. Kuvvet avramı. Newton un 1. yasası ve eylemsiz sistemler 3. Kütle 4. Newton un. yasası 5. Kütle-çeim uvveti ve ağırlı 6. Newton un 3. yasası 7. Newton yasalarının bazı uygulamaları
Detaylı- 1 - EYLÜL KAMPI SINAVI-2000 I. GRUP
A t - - EYLÜL KAMPI SINAVI- I. GRUP. A e cisilei aynı anda, aynı notadan haeete başlıyola. A cisinin hız zaan eğisi bi çebein dötte biidi. 'nin hız zaan eğisi bi doğudu. A cisi duduğu anda cisi ona yetişetedi.
Detaylı= + ise bu durumda sinüzoidal frekansı. genlikli ve. biçimindeki bir taşıyıcı sinyalin fazının modüle edildiği düşünülsün.
4.2. çı Modülasyonu Yüse reanslı bir işaret ile bilgi taşıa, işaretin genliğinin, reansının veya azının bir esaj işareti ile odüle edilesi ile gerçeleştirilebilir. Bu üç arlı odülasyon yöntei sırasıyla,
Detaylı3. BÖLÜM. HİDROLİK-PNÖMATİK Prof.Dr.İrfan AY
HİDROLİK-PNÖMATİK 3. BÖLÜM 3.1 PİSTON, SİLİNDİR MEKANİZMALARI Hiolik evelee piston-silini ikilisi ile oluşan oğusal haeket aha sona önel, yaı önel, oğusal önel haeket olaak çevilebili. Silinile: a) Tek
DetaylıALTERNATİF AKIM BÖLÜM 6. Alıştırmalar. Alternatif Akım ÇÖZÜMLER i m. Akım denkleminde t = s yazarsak akımın. anlık değeri, i = i m
ALTERNATİF AKIM BÖLÜM 6 Alıştıala ÇÖZÜMLER Altenatif Akı f 80. i 4 A R 0 i i.sinwt i.sinπ.f.t 4v.sinπ.50.t 4v.sin00πt. Akıın zaanla değişi denkleinden, i(t) i.sinft i.sin.50. 400 i.sin 4 i. i v A Geiliin
Detaylı7. VİSKOZ ( SÜRTÜNMELİ ) AKIŞLAR
Tüm aın haklaı Doç. D. Bülent Yeşilata a aitti. İinsi çoğaltılama. III/ 7. İSKOZ ( SÜTÜNMELİ ) AKIŞLA 7.. Giiş Bi akışta iskoite etkisi önemli ise bu akış isko (sütünmeli) akış adını alı. Akışkan iskoitesinden
Detaylı