RADYOTERAPİDE KULLANILAN LİNEER HIZLANDIRICIDA ELEKTRON SANAL KAYNAK MESAFELERİNİN VE FOTON KAYNAK MESAFELERİNİN TESPİTİ. Fatih Çağlar KAHRAMAN
|
|
- Süleiman Ilhan
- 6 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 RADYOTERAPİDE KULLANILAN LİNEER HIZLANDIRICIDA ELEKTRON SANAL KAYNAK MESAFELERİNİN VE FOTON KAYNAK MESAFELERİNİN TESPİTİ Fatih Çağlar KAHRAMAN YÜKSEK LİSANS TEZİ FİZİK GAZİ ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ EYLÜL 2010 ANKARA
2 Fatih Çağlar KAHRAMAN tarafından hazırlanan RADYOTERAPİDE KULLANILAN LİNEER HIZLANDIRICIDA ELEKTRON SANAL KAYNAK MESAFELERİNİN VE FOTON KAYNAK MESAFELERİNİN TESPİTİ adlı bu tezin Yüksek Lisans tezi olarak uygun olduğunu onaylarım. Doç. Dr. Eyyup TEL Tez Danışmanı, Fizik Anabilim Dalı. Bu çalışma, jürimiz tarafından oy birliği ile Fizik Anabilim Dalında Yüksek Lisans tezi olarak kabul edilmiştir. Prof. Dr. A. Güneş TANIR Fizik Anabilim Dalı, Gazi Üniversitesi. Doç. Dr. Eyyup TEL Fizik Anabilim Dalı, Gazi Üniversitesi. Doç. Dr. Adem ACIR Makina Eğitimi Anabilim Dalı, Gazi Üniversitesi. Tarih: 30/09/2010 Bu tez ile G.Ü. Fen Bilimleri Enstitüsü Yönetim Kurulu Yüksek Lisans derecesini onamıştır. Prof. Dr. Bilal TOKLU Fen Bilimleri Enstitüsü Müdürü.
3 TEZ BİLDİRİMİ Tez içindeki bütün bilgilerin etik davranış ve akademik kurallar çerçevesinde elde edilerek sunulduğunu, ayrıca tez yazım kurallarına uygun olarak hazırlanan bu çalışmada bana ait olmayan her türlü ifade ve bilginin kaynağına eksiksiz atıf yapıldığını bildiririm. Fatih Çağlar KAHRAMAN
4 iv RADYOTERAPİDE KULLANILAN LİNEER HIZLANDIRICIDA ELEKTRON SANAL KAYNAK MESAFELERİNİN VE FOTON KAYNAK MESAFELERİNİN TESPİTİ (Yüksek Lisans Tezi ) Fatih Çağlar KAHRAMAN GAZİ ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ Eylül 2010 ÖZET Bu çalışmada, Siemens marka, Oncor Impression model lineer hızlandırıcı tedavi cihazının, 6 MV ve 18 MV enerjili fotonlar için etkin SSD leri ve aynı cihazın, 6 MeV, 9 MeV, 12 MeV, 15 MeV, 18 MeV ve 21 MeV enerjili elektronlar için sanal kaynak mesafeleri belirlenmiştir. Fotonlar için farklı SSD lerde, referans alanda çıkış dozları (output) ölçülmüştür. Ölçümlerden faydalanarak etkin SSD değerleri bulunmuştur. Fotonlarda gerçek SSD değeri olan etkin SSD değerleri cihazı kullanımına başlamadan önce tespit edilmelidir. Elektronlarda her bir enerji için farklı SSD lerde, farklı konlarda çıkış dozları (output) ölçülmüştür. Ölçümlerden faydalanarak sanal kaynak mesafeleri bulunmuştur. Kullanılan SSD lerin gerçek SSD değerleri olmamasından dolayı elektronlarda ters kare kanunu yanlış sonuçlar verdiğinden sanal kaynak mesafesinin belirlenmesi çok önemlidir. Daha önce yapılan çalışmalara göre sanal kaynak mesafesinin alana ve enerjiye bağlı olduğu rapor edilmiştir. Çalışma sonuçlarımızdan, sanal kaynak mesafesinin alana ve enerjiye bağlı olduğu gösterilmiş literatüre uyduğu doğrulanmıştır. Bilim Kodu : Anahtar Kelimeler : Sanal Kaynak Mesafesi, Etkin SSD, Elektron, Foton Sayfa Adedi : 66 Tez Yöneticisi : Doç. Dr. Eyyup TEL
5 v IN THE UNIT USED IN RADIOTHERAPY OF LINEAR ACCELERATOR, THE ELECTRON VIRTUAL SOURCE DISTANCE AND PHOTONS RANGE FOR SOURCES DETERMINATION (M. Sc. Thesis) Fatih Çağlar KAHRAMAN GAZI UNIVERSITY INSTITUTE OF SCIENCE AND TECHNOLOGY September 2010 ABSTRACT In this study, the Siemens brand, Oncor Impression model of linear accelerator treatment device, the 6 MV and 18 MV energy photons effective SSDs, and the same device, 6 MeV, 9 MeV, 12 MeV, 15 MeV, 18 MeV and 21 MeV electrons in the virtual source distance was determined. For photons, different SSDs, the reference area, exit doses (output) were measured. Make use of measurements, the effective SSD values were found. At photon actually SSD value, the efective SSD values should be determined before starting to use the device. Electrons in each of energy for different SSDs, different applicators, dose output were measured. Make use of measurements, the virtual source distance was found. Use of the SSD value, true SSD values due to the absence of electrons, the inverse square law is given the wrong results, virtual source distance determination is very important. According to previous studies, virtual source distance to the surface and the energy dependent, was reported. Results of our study, virtual source distance has been shown to be dependent on the surface and energy, has been confirmed to conform to the literature. Science Code : Keywords : Virtual Source Distance, Effective SSD, Electron, Photon Number of Pages : 66 Thesis Leader : Assoc. Prof. Dr. Eyyup TEL
6 vi TEŞEKKÜR ÇalıĢmalarım boyunca değerli yardım, katkı ve paylaģımlarıyla beni yönlendiren danıģman sayın hocam Doç. Dr. Eyyup TEL e Gazi Üniversitesi Fizik A.D. sonsuz teģekkür ederim. Bilgilerinden yararlandığım tecrübelerini benimle paylaģan sayın hocam Prof. Dr. A. GüneĢ TANIR a Gazi Üniversitesi Fizik A.D. teģekkür ederim. Bana bu çalıģmada her türlü çalıģma olanağı sağlayan ve değerli bilgileri ile beni hayatımın her döneminde destekleyen, tecrübesiyle yönlendiren abim sayın Medikal Fiz. Müh. Mustafa TUNÇ a Atatürk Göğüs Hastalıkları ve Göğüs Cerrahisi Eğitim ve AraĢtırma Hastanesi özel teģekkür ederim. Tez yazımında, yaģamımın her döneminde beni her konuda destekleyen ve her zaman tecrübesine ve bilgilerine baģvurduğum abim sayın Uzm. Medikal Fiz. Müh. Dinçer YEĞEN e Dr. A. Y. Ankara Onkoloji Eğitim ve AraĢtırma Hastanesi sevgilerimi sunar ve teģekkür ederim. Ayrıca Atatürk Göğüs Hastalıkları ve Göğüs Cerrahisi Eğitim ve AraĢtırma Hastanesi Radyoterapi Bölümü nde çalıģan hekim, tüm fizikçi ve fizik mühendislerine ve tez aģamasında anlayıģ gösteren çalıģma yerim Dr. A. Y. Ankara Onkoloji Eğitim ve AraĢtırma Hastanesi Radyasyon Onkolojisi Kliniği çalıģanlarına teģekkür ederim. En özel teģekkürü ise her zaman beni destekleyen, seven ve onlara layık olmaya çalıģtığım aileme ithaf ediyorum.
7 vii İÇİNDEKİLER Sayfa ÖZET... iv ABSTRACT... v TEġEKKÜR... vi ĠÇĠNDEKĠLER... vii ÇĠZELGELERĠN LĠSTESĠ... x ġekġllerġn LĠSTESĠ... xiii RESĠMLERĠN LĠSTESĠ... xv SĠMGELER VE KISALTMALAR... xvi 1. GĠRĠġ KURAMSAL TEMELLER Yüklü Parçacıkların EtkileĢmeleri Elektronlar X IĢınları X IĢınlarının Madde ile EtkileĢmesi Lineer Hızlandırıcı Tedavi Cihazı Lineer hızlandırıcı ıģınlama kafası yapısı Hedef DüzleĢtirici filtre Kolimatör sistemi Monitör iyon odası Elektron aplikatörleri MATERYAL VE YÖNTEM... 14
8 viii Sayfa 3.1. Materyal Lineer hızlandırıcı Elektrometre Ġyon odaları Katı su fantomu (RW3) Yöntem Elektron sanal kaynak mesafesi Foton kaynak mesafesi ARAġTIRMA BULGULARI Elektron Ġçin Sanal Kaynak Mesafesi Ölçümleri R= 5 cm kon, 6 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 5 cm kon, 9 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 5 cm kon, 12 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 5 cm kon, 15 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 5 cm kon, 18 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 5 cm kon, 21 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 10cm x 10cm kon, 6 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 10cm x 10cm kon, 9 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 10cm x 10cm kon, 12 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 10cm x 10cm kon, 15 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 10cm x 10cm kon, 18 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 10cm x 10cm kon, 21 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 15cm x 15cm kon, 6 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi... 39
9 ix Sayfa R= 15cm x 15cm kon, 9 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 15cm x 15cm kon, 12 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 15cm x 15cm kon, 15 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 15cm x 15cm kon, 18 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 15cm x 15cm kon, 21 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 20cm x 20cm kon, 6 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 20cm x 20cm kon, 9 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 20cm x 20cm kon, 12 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 20cm x 20cm kon, 15 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 20cm x 20cm kon, 18 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 20cm x 20cm kon, 21 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 25cm x 25cm kon, 6 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 25cm x 25cm kon, 9 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 25cm x 25cm kon, 12 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 25cm x 25cm kon, 15 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 25cm x 25cm kon, 18 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi R= 25cm x 25cm kon, 21 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi Foton Ġçin Etkin Kaynak Mesafesi Ölçümleri X6 MV için etkin SSD X18 MV için etkin SSD TARTIġMA VE SONUÇ KAYNAKLAR ÖZGEÇMĠġ... 66
10 x ÇİZELGELERİN LİSTESİ Çizelge Sayfa Çizelge 4.1. Uzaklık 0 cm de elektronlar için sanal kaynak mesafesi ölçümleri Çizelge 4.2. Uzaklık 5 cm de elektronlar için sanal kaynak mesafesi ölçümleri Çizelge 4.3. Uzaklık 10 cm de elektronlar için sanal kaynak mesafesi ölçümleri Çizelge 4.4. Uzaklık 15 cm de elektronlar için sanal kaynak mesafesi ölçümleri Çizelge 4.5. R= 5 cm kon ve 6 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge 4.6. R= 5 cm kon ve 9 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge 4.7. R= 5 cm kon ve 12 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge 4.8. R= 5 cm kon ve 15 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge 4.9. R= 5 cm kon ve 18 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 5 cm kon ve 21 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 10cm x 10cm kon ve 6 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 10cm x 10cm kon ve 9 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 10cm x 10cm kon ve 12 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 10cm x 10cm kon ve 15 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 10cm x 10cm kon ve 18 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 10cm x 10cm kon ve 21 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 15cm x 15cm kon ve 6 MeV için okuma ve hesaplama değerleri... 39
11 xi Çizelge Sayfa Çizelge R= 15cm x 15cm kon ve 9 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 15cm x 15cm kon ve 12 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 15cm x 15cm kon ve 15 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 15cm x 15cm kon ve 18 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 15cm x 15cm kon ve 21 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 20cm x 20cm kon ve 6 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 20cm x 20cm kon ve 9 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 20cm x 20cm kon ve 12 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 20cm x 20cm kon ve 15 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 20cm x 20cm kon ve 18 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 20cm x 20cm kon ve 21 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 25cm x 25cm kon ve 6 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 25cm x 25cm kon ve 9 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 25cm x 25cm kon ve 12 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 25cm x 25cm kon ve 15 MeV için okuma ve hesaplama değerleri... 54
12 xii Çizelge Sayfa Çizelge R= 25cm x 25cm kon ve 18 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge R= 25cm x 25cm kon ve 21 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge Elektronlar için hesaplanan sanal kaynak mesafeleri Çizelge Foton etkin kaynak mesafesi ölçümleri Çizelge X6 MV için okuma ve hesaplama değerleri Çizelge X18 MV için okuma ve hesaplamaları değerleri... 60
13 xiii ŞEKİLLERİN LİSTESİ Şekil Sayfa ġekil 2.1. X ıģını tüpü... 4 ġekil 2.2. Medikal lineer hızlandırıcı temel yapısı... 6 ġekil 2.3. Modern bir lineer hızlandırıcı Ģeması... 7 ġekil 2.4. Bir lineer hızlandırıcının genel görünümü... 7 ġekil 2.5. Medikal lineer hızlandırıcı ıģınlama kafası (a) Hedefin olduğu zamanki durum (b) Hedefin olmadığı zamanki durum... 9 ġekil 2.6. (a) Lineer hızlandırıcılarda düzleģtirici filtre kullanılmadığı zaman (b) DüzleĢtirici filtre kullanıldığı zaman ġekil 2.7. ÇYK ve standart kolimatör sistemi ġekil 3.1. Siemens Oncor Impression ıģınlama kafası yapısı ġekil 3.2. Elektron sanal kaynak noktası ġekil 3.3. Sanal kaynak mesafesi grafiği ġekil 4.1. R= 5 cm kon ve 6 MeV için eğim grafiği ġekil 4.2. R= 5 cm kon ve 9 MeV için eğim grafiği ġekil 4.3. R= 5 cm kon ve 12 MeV için eğim grafiği ġekil 4.4. R= 5 cm kon ve 15 MeV için eğim grafiği ġekil 4.5. R= 5 cm kon ve 18 MeV için eğim grafiği ġekil 4.6. R= 5 cm kon ve 21 MeV için eğim grafiği ġekil 4.7. R= 10cm x 10cm kon ve 6 MeV için eğim grafiği ġekil 4.8. R= 10cm x 10cm kon ve 9 MeV için eğim grafiği ġekil 4.9. R= 10cm x 10cm kon ve 12 MeV için eğim grafiği ġekil R= 10cm x 10cm kon ve 15 MeV için eğim grafiği ġekil R= 10cm x 10cm kon ve 18 MeV için eğim grafiği... 37
14 xiv Şekil Sayfa ġekil R= 10cm x 10cm kon ve 21 MeV için eğim grafiği ġekil R= 15cm x 15cm kon ve 6 MeV için eğim grafiği ġekil R= 15cm x 15cm kon ve 9 MeV için eğim grafiği ġekil R= 15cm x 15cm kon ve 12 MeV için eğim grafiği ġekil R= 15cm x 15cm kon ve 15 MeV için eğim grafiği ġekil R= 15cm x 15cm kon ve 18 MeV için eğim grafiği ġekil R= 15cm x 15cm kon ve 21 MeV için eğim grafiği ġekil R= 20cm x 20cm kon ve 6 MeV için eğim grafiği ġekil R= 20cm x 20cm kon ve 9 MeV için eğim grafiği ġekil R= 20cm x 20cm kon ve 12 MeV için eğim grafiği ġekil R= 20cm x 20cm kon ve 15 MeV için eğim grafiği ġekil R= 20cm x 20cm kon ve 18 MeV için eğim grafiği ġekil R= 20cm x 20cm kon ve 21 MeV için eğim grafiği ġekil R= 25cm x 25cm kon ve 6 MeV için eğim grafiği ġekil R= 25cm x 25cm kon ve 9 MeV için eğim grafiği ġekil R= 25cm x 25cm kon ve 12 MeV için eğim grafiği ġekil R= 25cm x 25cm kon ve 15 MeV için eğim grafiği ġekil R= 25cm x 25cm kon ve 18 MeV için eğim grafiği ġekil R= 25cm x 25cm kon ve 21 MeV için eğim grafiği ġekil X6 MV için 1/ I - SSD grafiği ġekil X18 MV için 1/ I - SSD grafiği... 60
15 xv RESİMLERİN LİSTESİ Resim Sayfa Resim 2.1. Elektron aplikatörleri (kon) Resim 3.1. Siemens Oncor Impression M5395 cihazı Resim 3.2. (a) Paralel düzlem iyon odası (b) Silindirik iyon odası Resim 3.3. Elektron için sanal kaynak mesafesi tespiti ölçüm düzeneği Resim 3.4. Foton için etkin SSD ölçüm düzeneği... 21
16 xvi SİMGELER VE KISALTMALAR Bu çalıģmada kullanılmıģ bazı simgeler ve kısaltmalar, açıklamaları ile birlikte aģağıda sunulmuģtur. Simgeler Açıklamalar ß E k f I I g I 0 m 0 R σ coh τ σ c π w v e V f V h Beta bozunumu Elektron ve pozitron çiftinin toplam kinetik enerjisi Efektif SSD ÇıkıĢ oranı (Output faktör) SSD noktası ve fantom arasındaki boģluktaki doz 0 ıncı uzaklıktaki doz miktarı Elektron ve pozitronun durgun kütlesi Elektron aplikatör ( kon) çapı Fotoelektrik olayındaki azalım katsayısı Koherent saçılma azalım katsayısı Compton etkisi için azalım katsayısı Çift oluģumun azalım katsayısı Elektronun eģik enerjisi EĢik frekansı Filament voltajı Hızlandırma voltajı Kısaltmalar Açıklamalar ÇYK dc d max ev kev kv Çok yapraklı kolimatör Doğru akım Maksimum doz derinliği Elektron volt Kilo elektron volt Kilo volt
17 xvii Kısaltmalar Açıklamalar MeV MU MV P RBE SAD SSD T UROK X Y Milyon elektron volt Monitor Unit Mega (Milyon) volt Basınç Radyo biyolojik etki Kaynak eksen mesafesi (Source Axis Distance) Kaynak cilt mesafesi (Source Skin Distance) Sıcaklık Ulusal Radyasyon Onkolojisi Kongresi Kolimatör alt çenesi Kolimatör üst çenesi
18 1 1. GİRİŞ X ışınlarının, radyumun, doğal ve yapay radyoaktivitenin bulunması tıp alanında önemli gelişmelere ve radyoloji biliminin doğmasında etkili olmuştur yılında Röntgen, katot ışını tüpleriyle yaptığı çalışmalar sırasında katot tüpünün camından çok girici ışınlar çıktığını bulmuş ve o zamana kadar bilinmeyen bu ışınlara bilimde her bilinmeyene verilen ad gibi X ışınları demiştir. Tıpta genelde bulucusunun adına izafeten Röntgen ışınları denirse de, bilimde adı X ışınları olarak kalmıştır. X ışınlarını üretmek için, önce serbest elektronlar üretmek, bu serbest elektronları hızlandırmak, sonra bu hızlandırılmış elektronları bir hedefe çarptırmak gerekir [Yülek, 1992]. Elektronları da tedavi amaçlı kullanmaktayız. Elektronlar çekirdek çevresinde elektrostatik kuvvet (Fe) etkisiyle, çembersel kararlı yörüngelerde ışıma yapmadan dolanırlar. Çekirdeğin etrafında dairesel bir yörünge üzerinde dolaşan elektronların dengede kalabilmesi için, üzerine etkiyen Coulomb çekim kuvvetinin merkezcil kuvvetle dengelenmesi gerekmektedir. Elektronlar, çekirdek çevresinde rastgele yerlerde değil, açısal momentumun h 2π in tam katlarına eşit olduğu yörüngelerde dolanırlar. İlk yıllarda Betatron ve Van de Graaff jenaratörleri ile, daha sonraki yıllarda lineer hızlandırıcı cihazlarda üretilmiştir [UROK, 2002]. Hızlandırıcılar düşük, orta, yüksek enerjili olarak sınıflandırılır. Düşük enerjili hızlandırıcılar 10 MeV-100 MeV arasında enerjileri olan demetleri üretmek için kullanılır. Orta enerjili hızlandırıcılar yaklaşık olarak 100 MeV-1000 MeV arasında çalışır. Yüksek enerjili hızlandırıcılar 1 GeV (1000 MeV) ve daha yüksek enerjili demetler üretir. Enerjilerini her ortamda çarpışmalarla ve frenleme (bremsstrahlung) olarak kaybeder [Krane, 2002]. Bu çalışma, Atatürk Göğüs Hastalıkları ve Göğüs Cerrahisi Eğitim ve Araştırma Hastanesi nde bulunan Siemens marka, Oncor Impression model, M5395 seri nolu lineer hızlandırıcı tedavi cihazının, 6 MV ve 18 MV enerjili X ışını demetlerinde etkin SSD lerinin (gerçek kaynak mesafeleri) ve aynı cihazın, 6 MeV, 9 MeV, 12 MeV, 15 MeV, 18 MeV ve 21 MeV enerjili elektronlarda sanal kaynak mesafelerinin
19 2 belirlenmesi amacıyla yapılmıştır. Fotonlarda gerçek SSD değeri olan etkin SSD değerleri cihazın kullanımına başlamadan önce tespit edilmelidir. Bulunan etkin SSD değerleri ile kullanılan SSD değerleri arasındaki fark küçük olmalıdır. Klinik açıdan baktığımızda bu değerin tespiti yapılan uygulamaların doğruluğunu artırır. Elektronlar için sanal kaynak mesafelerinin bilinmesi çok önemlidir. Bunun nedeni ise kullanılan SSD lerin gerçek SSD değerinden farklı olmasından dolayı elektronlarda ters kare kanunu yanlış sonuçlar vermesidir. Daha önce yapılan çalışmalara göre sanal kaynak mesafesinin alan büyüklüğüne (Kapur, A., Findley, O.D., Boyer, L.A., Ma. C-M., Ed Mok. C., Monte Carlo calculations of e - beam output factors for a medical linear accelarator çalışmasında ispat edilmiştir), enerjiye (Ebert, M.A., Hoban, P.W., A model for electron beam applicator scatter çalışmasında ispat edilmiştir) ve kolimatör yapısına (Zhang, G.G., Rogers, D.W.O., Cygler, J.E., Mackie, T.R., Monte Carlo investigation of electron beam output factors versus size of square cutout çalışmasında ispat edilmiştir) bağlı olduğu ortaya konulmuştur. Çalışmamızda sonuçlarımızın litaratürle kıyaslaması yapılmıştır. Çalışmanın 2. Bölüm ünde Kuramsal Temeller başlığı altında elektronlar ve X ışınları, tıpta kullanılan tedavi amaçlı lineer hızlandıcı cihazı ve genel yapısı, ölçümlerde kullanılan cihaz ve ekipmanlar hakkında genel bilgi verilmiştir. 3. Bölüm de Materyel ve Yöntem başlığı altında kullanılan lineer hızlandırıcı tedavi cihazı, elektrometre, iyon odası ve katı fontom gibi materyallerın teknik bilgilerinin yanı sıra elektronlar için sanal kaynak mesafelerinin ve fotonlar içinde etkin kaynak mesafesinin belirleme yöntemleri hakkında bilgi verilmiştir. 4. Bölüm de Araştırma Bulguları başlığı altında elektron sanal kaynak mesafeleri ölçümleri ve hesaplamaları, foton etkin kaynak mesafeleri ölçümleri ve hesaplamaları verilmiştir. 5. Bölüm de Tartışma ve Sonuç başlığı altında çıkan sonuçlar yorumlanmış tezin amacına uygunluğu ortaya konulmuştur.
20 3 2. KURAMSAL TEMELLER 2.1. Yüklü Parçacıkların Etkileşmeleri Farklı parçacıklar maddeyle farklı biçimlerde etkileşirler. Bu etkileşmeler uygulama alanı açısından önemlidir. Protonlar, döteronlar ve alfa parçacıkları gibi, yüklü ağır parçacıklar madde içinden geçerken enerji kaybetmelerinin önemli nedeni atomların elektronlarıyla yaptıkları elektriksel etkileşmelerdir. Elektronlar ya üst enerji seviyelerine geçerek uyarılırlar ya da atomdan tamamen koparılırlar. Kopan elektronların çoğu, kendi yolları üzerindeki atomları iyonlaştırmak için yeterli enerjiye sahip olabilirler. Gelen parçacığın kütlesi elektronunkinden çok büyük olduğundan, etkileşmelerden dolayı yolundan hemen hemen hiç sapmaz ve hızı gittikçe azalarak durur (veya yolu üzerindeki bir çekirdekle etkileşmeye girer) [Beiser, 1997] Elektronlar Elektronlar (pozitif ve negatif) ağır yüklü parçacıklar gibi, atomik elektronlarla Coulomb saçılmasıyla etkileşirler. Ancak bazı önemli farklılıklar bulunmaktadır. Bunlar: Özellikle ß bozunumlarından yayınlanan elektronlar göreceli hızlarla hareket ederler. Elektronlar, diğer elektronlarla çarpışmalarında büyük sapmalar ve düzensiz yörüngeler çizerler. Böylece menzil (madde içinde gidilebilen doğrusal uzaklık) elektronların takip ettikleri yol uzunluğundan farklıdır. Elektronun bir diğer elektronla kafa-kafaya çarpışmasından ilk enerjisinin büyük bir kısmı diğer elektrona aktarılabilir.
21 4 Elektron hızının doğrultu ve büyüklüğünde hızlı bir değişiklik olabileceğinden, büyük bir ivmeye maruz kalabilir ve ivmeli yüklü parçacık elektromanyetik enerji yayınlar. Bu radyasyona frenleme ışınımı (bremsstrahlung) denir [Krane, 2001]. Bir elektronun enerjisi ve rastladığı çekirdeğin atom sayısı ne kadar büyükse, bu kaynaktan enerji kaybı o kadar hızlı olur. Kurşunda, frenleme ışıması (bremsstrahlung) yoluyla enerji kaybı, 10 MeV luk bir elektron enerjisi için, iyonlaşmayla olan kayba eşit olur; halbuki havada, 100 MeV luk bir elektron enerjisine kadar frenleme ışıması (bremsstrahlung) küçük etken olarak kalır [Beiser, 1997] X Işınları Cam bir tüpün içine yerleştirilen anot ve katot levhaları arasına çok yüksek elektriksel gerilim ( volt) uygulanır. Cam tüpün basıncıda 10 3 mmhg ya kadar düşürülmüştür. Hızlı elektronlar kinetik enerji kazanarak katodu terk eder, anot üzerine yerleştirilen erime sıcaklığı yüksek bir metal hedefe çarparak X ışınları oluşur. X ışınlarının enerji ve dalga boyu hedefin atom numarasına ve katot ışını elektronlarının enerji ve hızlarına bağlıdır [UROK, 2002]. Şekil 2.1. X ışını tüpü
22 X Işınların Madde ile Etkileşmesi X ışınlarının madde ile etkileşmesi soğurulma şeklinde olur. Soğurulmada ise beş farklı fiziksel olay gerçekleşmektedir. Bu beş fiziksel olayın ayrı ayrı enerji azalım değerleri toplam enerji azalımını verir. Bu fiziksel olaylar; Foto bozunum Koherent saçılma Fotoelektrik olay Compton saçılması Çift oluşumu Her bir etkileşme kendi azalım katsayısı ile orantılı olarak enerji azalımı yapmakta ve bu azalım katsayıları X ışınları enerjisi ve soğurucu malzemenin atom numarasına bağımlıdır. Toplam azalım katsayısı her bir özgün katsayının toplamıdır. µ/ρ = σ coh /ρ + τ/ρ + σ c /ρ + π/ρ (2.1) σ coh, τ, σ c, π sırasıyla fotoelektrik olay, koherant saçılma, compton etkisi ve çift oluşumun azalım katsayılarıdır [Khan, 2003] Lineer Hızlandırıcı Tedavi Cihazı Lineer hızlandırıcı tedavi cihazları, uzun tüp boyunca yüksek frekanslı elektromanyetik dalgalar kullanarak elektronlar gibi yüklü parçacıkların enerjilerini artırmak için hızlandırılarak elektron ve X ışını üretmek amacı ile kullanılırlar [Khan, 2003].
23 6 Şekil 2.2. Medikal lineer hızlandırıcı temel yapısı Lineer hızlandırıcı tedavi cihazı temel yapısı Şekil 2.6. da görülmektedir. Güç kaynağı, modülatöre dc akım ve modülatör de şebekeye pulslu akım sağlamaktadır. Bu akım modülatörde bulunan hidrojen thyratron lambaları ile elde edilmektedir. Modülatörden çıkan bu akım elektron tabancasına ve magnetron veya klystron tüplerine iletilmektedir. Magnetron mikrodalga üreten bir cihazdır. Yüksek güç osilatörü gibi çalışmaktadır. Klystron mikrodalga üreticisi değil yükselticidir. Lineer hızlandırıcılarda 3000 MHz lik mikrodalgalar kullanılmaktadır. Klystronlar düşük güç osilatörlerine ihtiyaç duymaktadırlar. Magnetron veya kystronda oluşturulan mikrodalgalar, basınçlı gazla doldurulmuş taşıyıcı dalga kılavuzu ile hızlandırıcı tüpe taşınmaktadır. Mikrodalgalarla eş zamanlı olarak, elektron tabancasında tungsten flamanın ısıtılması ile termoiyonik yayınımla elde edilen elektronlar bir potansiyel fark altında hızlandırılarak 50 kev luk enerji ile hızlandırıcı tüpe gönderilirler [Khan, 2003].
24 7 Şekil 2.3. Modern bir lineer hızlandırıcı şeması Şekil 2.4. Bir lineer hızlandırıcının genel görünümü
25 8 Genelde bakırdan yapılan hızlandırıcı tüpe yüksek oranda vakum uygulanmaktadır. Tüp içerisinde mikrodalganın elektromanyetik alanı ile etkileşen elektronlar, sinüssel elektrik alandan enerji kazanmaktadırlar [Khan, 2003]. Hızlandırılan elektronları ince bir demet halinde toplamak ve hedef üzerine göndermek için, tüp boyunca manyetik odaklayıcı alanlar elde edilmektedir. Hızlandırıcı tüpün sonunda elektronlar maksimum enerjilerini kazanmış olmaktadırlar. Yüksek enerjili medikal lineer hızlandırıcılarda yatay olarak yerleştirilmiş uzun hızlandırıcı tüp bulunmaktadır. Daha yüksek enerjili ışınlar elde etmek ve daha küçük boyutlara sahip cihazlar üretmek amacı ile hızlandırılmış elektronlar 90 ve 270 saptırıcı magnetler ile saptırılarak hedef üzerine ya da hızlandırıcı tüpün dışına doğrudan gönderilmektedirler [Khan, 2003]. Hızlandırılmış yüksek enerjili elektronlar doğrudan yüzeysel tümörlerin tedavisinde kullanılabileceği gibi yüksek erime noktasına sahip, yüksek atom numaralı metal disk şeklindeki bir hedefe çarptırılarak yüksek enerjili X ışınları da elde edilebilmektedir. Elektron tedavilerinde elektron demeti bir saçıcı tabakaya çarptırılarak homojen elektron akımı sağlanacak şekilde genişletilmektedir. Hızlandırılmış elektronlar hedefte durdurulduğunda ise, frenleme (bremsstrahlung) X ışınları oluşmaktadır. Frenleme ışıması olayında, elektron enerjisi gelen elektronun enerjisine eşit maksimum enerjili X ışınının spektrumuna dönüşmektedir. Bir lineer hızlandırıcıda, lineer hızlandırıcı bileşenlerinin sıcaklığını ayarlamak için soğutma sistemi, hızlandırıcı dalga kılavuzunda vakum oluşturmak için iyon odası pompası, pnömatik (havalı, hava basınçlı) sürücüler için basınç sistemi ve iletici dalga kılavuzunun dielektrik dayanıklılığını arttırmak için gaz sistemi de önemli diğer sistemlerdir Lineer hızlandırıcı ışınlama kafası yapısı Lineer hızlandırıcı tedavi kafası kurşun, tungsten veya kurşun tungsten karışımından yapılmış kalın koruyucu bir tabaka içermektedir. Genel olarak bir lineer hızlandırıcı
26 9 tedavi cihazı ışınlama kafa yapısının içinde hedef, birincil kolimatörler, düzleştirici filtre, saçıcı filtre, monitör iyon odaları, ikincil kolimatörler ve kolimatörün altında kama filtre ve koruyucu blok tepsisi takılması için özel yerler bulunmaktadır. Tedavi kafasının, radyasyon sızıntısına karşı radyasyondan korunma kurallarına uygun şekilde yeterli kalınlıkta zırhlanması yapılmaktadır [Khan, 2003]. Şekil 2.5. Medikal lineer hızlandırıcı ışınlama kafası (a) Hedefin olduğu zamanki durum (b) Hedefin olmadığı zamanki durum Tedavi ışını hedeften sonra ilk olarak sabit birincil kolimatörler tarafından kolime edilmektedir. X ışını durumunda, kolime edilen X ışını, düzleştirici filtreye gelmektedir. Elektron durumunda ise bu filtre kalkmakta ve saçıcı filtre ile yer değiştirmektedir. Sonra X ışını veya elektron demeti monitör iyon odasını ve hareketli kolimatörleri geçerek hastaya ulaşmaktadırlar [Khan, 1994].
27 Hedef Hızlandırılmış elektron demeti hedefe çarptırılarak yüksek enerjili foton demetleri elde edilmektedir. Hedef, tungsten gibi yüksek atom numaralı maddelerden yapılmaktadır. Metal bir disk şeklindedir Düzleştirici filtre Hedefte üretilen X ışını demeti tedavi için uygun hale getirilmek amacı ile ayarlanmalıdır. Daha uygun hale; Hedef hacmi kaplayan doku tarafından, kolaylıkla daha çok soğurulan düşük enerjili fotonların uzaklaştırılmasıyla, Değişmeyen aynı doz profillerini üretmek amacı ile yoğunluk dağılımının değiştirilmesiyle getirilmektedir. Şekil 2.6. (a) Lineer hızlandırıcıda düzleştirici filtre kullanılmadığı zaman (b) Düzleştirici filtre kullanıldığı zaman
28 11 Bu değişiklikler filtre kullanımı ile gerçekleştirilmektedir. Alan kenarında, fantomdan saçılan radyasyonda azaltmayı dengelemek amacı ile böyle bir profil demet merkezi ekseninde maksatlı olarak düşürülmüştür. Bu nedenle, kalın bölümü merkezi eksene gelecek şekilde bir koni biçimindedir. Bu filtreler genellikle kurşundan yapılmaktadır. Tungsten, uranyum, çelik, alüminyum veya alaşımları da kullanılmaktadır [Khan, 1994] Kolimatör sistemi Kolimatörler tungsten ve kurşun gibi yüksek atom numaralı, yüksek yoğunluklu maddelerden yapılmış bloklardır. Lineer hızlandırıcı ışınlama kafa yapısında hareketsiz birincil kolimatörler ve hareketli ikincil kolimatörler bulunmaktadır (Şekil 2.7.). Birincil sabit kolimatör X ışınlarının lineer hızlandırıcının dışına çıkmasına izin vermektedir. Bu kolimatör aynı zamanda kafa sızıntısını engellemeye yardımcı olur. İkinci kolimatörler farklı dikdörtgenselalanlar oluşturabilmek için kullanılır [Madcalse, 2002]. Tedavi amaçlı lineer hızlandırıcılarda Çok Yapraklı Kolimatörlerde (ÇYK) kullanılabilmektedir. Bir ÇYK sistemi her biri tek başına hareket edebilen yaprak çiftlerinden oluşmaktadır. Bu sayede düzensiz ve asimetrik alan şekilleri oluşturulabilmektedir. ÇYK ün başlıca avantajları ; hazırlamasının daha kısa ve basit olması, tedavi odasına girmeye gerek kalmadan kullanılması ve alan şeklinin kolay değiştirilebilir veya düzeltilebilir olmasıdır. Tedavi masrafları daha azdır çünkü kişisel koruma blokları gerekmemektedir. ÇYK ile hastanın aynı pozisyonda kalmasını gerektiren tedavi süresi kısaltılmaktadır. Başka bir avantajı da ışınlama sırasında da alan şeklini değiştirebilmesidir. ÇYK sistemlerinin dezavantajları ise. yapraklar arası radyasyon kaçağı, daha geniş yarı gölge ve bazı kompleks alan şekilleri üretme problemleridir [Jeraj, Robar, 2004].
29 12 Şekil 2.7. ÇYK ve standart kolimatör sistemi Monitör iyon odası Foton akısı düzlem iyon odası ile kontrol edilebilmektedir. İyon odaları radyasyon dozuna ek olarak çeşitli ışın parametrelerini (örn. monitör doz hızı ve alan simetrisi) kontrol etmek amacıyla da kullanılmaktadırlar. Tüm demeti izlemesi için genellikle düz paralel düzlem (plaka) iyon odaları kullanılmaktadır fakat bazı lineer hızlandırıcılarda silindirik iyon odaları da kullanılabilmektedir. Medikal hızlandırıcılarda birbirinden bağımsız ve kontrol amaçlı iki ayrı iyon odası sistemini bulundurmaktadırlar [Khan, 1994]. İyon odasının ışınlama kafasındaki pozisyonu önemli bir faktördür. İyonizasyon akımı kolimatörler tarafından arttırılabilmekte, kolimatör değişimi ile değişebilmektedir. Bu durum, değişen alan boyutu ile monitör unit başına dozda değişikliğe neden olabilmektedir. İyon odasının farklı kısımlarına iletilen geri saçılmalardaki farklılıklar ışın parametreleri kontrolünü etkileyebilmektedir. Bu etkileri en aza indirmek için, kolimatör ile iyon odası arasına metal plaka konulmalı ve iyon odası kolimatör mesafesi maksimum yapılması önerilmektedir.
30 Elektron aplikatörleri Saçıcı foillerden geçen elektronlar açısal olarak saçılırlar. Saçıcı foil ve hızlandırıcı kafasındaki diğer aparatlardan saçılan elektronlar hastada kabul edilmez bir yarı gölge oluşturur. Bu durumu engellemek için aplikatör (kon) kullanılır. Resim 2.1. Elektron aplikatörleri (kon)
31 14 3. MATERYAL VE YÖNTEM 3.1. Materyal Lineer hızlandırıcı Bu çalışmada M5395 seri nolu Oncor Impression model Siemens marka lineer hızlandırıcı kullanılmıştır. Siemens Oncor Impression M5395 cihazı 6 MV ve 18 MV enerjili foton demetleri ve 6 MeV, 9 MeV, 12 MeV, 15 MeV, 18 MeV, 21 MeV enerjili elektron demetleri üretebilme özelliğine sahiptir. Resim 3.1. Siemens Oncor Impression M5395 cihazı
32 15 Siemens Oncor Impression lineer hızlandırıcılarının tedavi kafası içinde sırasıyla; tungsten hedef, hareketsiz birincil kolimatörler, tungsten, wolfram ve alüminyum alaşımı bir çanı andıran düzleştirici filtre, saçıcı foil, iki monitör iyon odası, Y üst çeneleri ve X alt çeneleri, 41 çift liften oluşan çok yapraklı kolimatör sistemi ve ışın alanı ile aynı alanı aydınlatmak için kullanılan ışık kaynağı ve ayna sistemi bulunmaktadır. Şekil 3.1. Siemens Oncor Impression ışınlama kafası yapısı Siemens Oncor Impression M5395 cihazı kaynak eş merkez mesafesi diğer lineer hızlandırıcılarda olduğu gibi 100 cm dir. Oluşturulabilecek maksimum alan 40cm 40cm ve minimum alan 2cm 2cm ile sınırlandırılmıştır Elektrometre Elektrometre iyon odasında toplanan yükün ölçülmesini sağlamaktadır. İyon odaları ile birlikte kalibre edilirler. Bu çalışmada seri numaralı, T10008 model ve PTW Unidos marka elektrometre kullanılmıştır.
33 İyon odaları Ölçümler esnasında PTW marka, TM30010 model, 2403 seri numaralı PMMA tipi 0,6 cm 3 hacimli silindirik iyon odası ve PTW marka, TM34045 model, 679 seri numaralı paralel iyon odası kullanılmıştır. Orta enerjili X ışınları, Cs-137 γ ışınları, Co-60 γ ışınları, Yüksek enerjili X ışınları ve E 0 10 MeV olan elektronlar silindirik iyon odaları ile ölçülmektedirler. Düşük enerjili X ışınları ve E 0 <5 MeV olan elektronların ölçümünde paralel düzlem iyon odaları ve 5 MeV E 0 < 10 MeV enerjili elektronların ölçümünde paralel düzlem veya silindirik iyon odaları kullanılmaktadır [IAEA, 1987]. Resim 3.2. (a) Paralel düzlem iyon odası (b) Silindirik iyon odası Katı su fantomu (RW3) Katı su fantomu yüksek enerji fotonları ve elektronların dozimetrisi için geliştirilmiş su eşdeğeri dozimetri fantomudur. Bu çalışmada kullanılan katı su fantomu malzemesi %2 (± %4) oranla TiO 2 içeren polistirendir (C 8 H 8 ). 60 Co-25 MV foton enerjileri ve 5-25 MeV elektron enerjilerinde kullanıma uygundur. Yoğunluğu 1,045 g/cm 3 dür. Suyun elektron yoğunluğundan 1,012 kat yüksek elektron yoğunluğuna sahiptir. Katı su fantomu kullanılan ölçümlerde 30cm 30cm boyutlarında 1 mm, 2 mm, 5 mm ve 10 mm kalınlıkta levhalar kullanılmıştır. Bir tane 2 cm lik levha içine 0,6 cm 3 lük iyon odası girebilmesi için özel dizayn edilmiştir [Pychlau, 2007].
34 Yöntem Elektron sanal kaynak mesafesi Fotonların aksine, elektron demeti, hızlandırıcılarının kafasında bir fiziksel kaynaktan doğmaz. Bir elektron demeti hızlandırcı pencereden geçtikten sonra, manyetik alanda saçıcı foillere doğru yönelir, foillerden saçıldıktan sonra sanki bir noktadan geliyormuş gibi diverjansla yayılır. Bu nokta sanal kaynak noktası olarak adlandırılır. Bu da aşağıdaki şekilde gösterilmektedir. Şekil 3.2. Elektron sanal kaynak noktası Sanal kaynak konumunun belirlenmesi için birçok yöntem ileri sürülmüştür. Pohlit's yöntemi, A multipinhole yöntemi ve Meyer kullandığı alan büyütme yöntemi bunların başlıcalarıdır [Khan, 2003]. Bu çalışmada bu yöntemlere anternatif olarak Faiz M. Khan ın Faiz M. Khan ın The Physics of Radiation Therapy kitabında önermiş olduğu yöntem kullanılmıştır.
35 18 Elektronlarda efektif SSD olarak da bilinen sanal kaynak mesafesi çıkış dozu açısından baktığımızda ters kare kanunuyla uyuşmamaktadır. Ölçümler göstermiştir ki sadece büyük alanlar için sanal kaynak mesafesi düzeltmesi ters kare kanunu ile uyum göstermiştir. Küçük alanlarda ise büyük uyumsuzluklar saptanmıştır. Bu uyumsuzluk ters kare kanununda çıkışdaki ek azalımdan meydana gelir. Ek azalımın sebepleri ise havadaki yan dağılım dengesindeki kayıplardan, fantomdaki önemli ölçüde küçük alan boyutlarından ve düşük elektron enerjisindendir. Böylece sanal kaynak mesafesinin alan büyüklüğüne (Kapur, A., Findley, O.D., Boyer, L.A., Ma. C-M., Ed Mok. C., Monte Carlo calculations of e - beam output factors for a medical linear accelarator çalışmasında ispat edilmiştir), enerjiye (Ebert, M.A., Hoban, P.W., A model for electron beam applicator scatter çalışmasında ispat edilmiştir ) ve kolimatör yapısına (Zhang, G.G., Rogers, D.W.O., Cygler, J.E., Mackie, T.R., Monte Carlo investigation of electron beam output factors versus size of square cutout çalışmasında ispat edilmiştir) bağlı olduğu ortaya çıkar. Faiz M. Khan ın The Physics of Radiation Therapy kitabında tanımladığı yönteminde sanal kaynak mesafesinin belirlenmesi için şu şekilde bir işlem önerilmiştir. Şekil 3.3. Sanal kaynak mesafesi grafiği
36 19 İyon odası katı fantomun içinde d max konumunda konumlandırılır. Çeşitli uzaklık değerlerinde çıkış dozu ölçülür. Ölçülen çıkış dozlarının ortalamalarının (I) alınır. Çıkış dozlarının ortalamaları (I) alındıktan sonra karekökü ( I) alındı. I 0 / I değerlerini bulunur. Bulunan I 0 / I değerinin uzaklıklığa göre değişim grafiği Şekil olduğu gibi çizilir [Khan, 2003]. f = Sanal Kaynak Mesafesi, g= Uzaklık, I 0 = 0 cm uzaklıktaki doz miktarı, I g = Standart SSD noktası ve fantom yüzeyi arasındaki uzaklıktaki doz. Ters kare kanunu; I f d g I f d 3.1 I I g f d eğim 1 f d 3.3 f 1 eğim d 3.4 Her bir elektron enerjisi için her bir kondaki sanal kaynak mesafelerini bulmak amacıyla farklı uzaklıklarda üçer kez çıkış dozlarını (output) ölçtük. (Resim 3.2.) Yapılan ölçümlerin ortalamaları (I) aldıktan sonra karekökü ( I) alındı. I 0 / I değerlerini bulduk. Bulduğumuz bu I 0 / I değerinin uzaklıkla değerleriyle değişim grafiğini çizdik (Şekil 3.3.), grafiğin eğimi yardımıyla Eş. 3.4 den sanal kaynak mesafelerini hesaplandı. Kullandığımız cihazda 10cm x 10cm lik alanı SSD :100 cm de açmaktadır. Bundan dolayı SSD : 100 cm de ölçtümüz çıkış dozları (I 0 ) ile gösterildi. SSD : 100 cm uzaklık 0 cm ye, SDD : 105 cm uzaklık 5 cm ye, SSD : 110 cm uzaklık 10 cm ye, SSD : 115 cm de uzaklık 15 cm ye karşılık gelir.
37 20 Atatürk Göğüs Hastalıkları ve Göğüs Cerrahisi Eğitim ve Araştırma Hastanesi nde bulunan Siemens marka, Oncor Impression model, M5395 seri nolu lineer hızlandırıcı tedavi cihazının, 6 MeV, 9 MeV, 12 MeV, 15 MeV, 18 MeV ve 21 MeV enerjili elektronlarda,,100 (Uzaklık 0) cm, 105 (Uzaklık 5) cm, 110 (Uzaklık 100) cm, 115 (Uzaklık 15) cm SSD lerde, R = 5 cm, 10cm x 10cm, 15cm x 15cm, 20cm x 20cm, 25cm x 25cm elektron aplikatörleri (kon) için d max derinliğinde, Gantry 0 o ve Colimatör 0 o de, 100 MU süre verilerek ölçümler gerçekleştirilmiştir. Resim 3.3. Elektron için sanal kaynak mesafesi tespiti ölçüm düzeneği Foton kaynak mesafesi Ölçüm için kullandığımız lineer hızlandırıcı cihazının 6 MV ve 18 MV foton enerjileri için etkin SSD tespiti yapılmıştır. İyon odası katı fantom üzerinde (Resim
38 ), 10cm x 10cm alanda 60 cm, 70 cm, 80 cm, 90 cm, 100 cm, 110 cm, 120 cm, 130 cm, 140 cm SSD lerdeki çıkış dozları (output) üçer kez ölçülmüştür. Yapılan ölçümlerin ortalamaları (I) aldıktan sonra karekökü ( I) alınıp tersi bulunmuştur. Bulunan bu 1/ I değerinin SSD ye göre değişim grafiği çizilmiştir. Çıkan doğru uzatılarak X eksenine kestiği nokta bulunmalıdır. Bu noktayı biz grafikten elde edilen doğru denklemini kullanarak y= 0 daki X değerini alarak bulduk. Bu nokta bize SSD den sapma miktarını vermektedir. X eksenini kestiği nokta orijinin sağında kalırsa kullanılan SSD değerinden çıkarılarak etkin SSD değeri bulunur, solunda kalır ise kullanılan SSD değerine eklenerek etkin SSD değeri bulunur [Demir 2005]. Ölçüm düzeneği aşağıdaki şekilde gösterildiği gibidir. Resim 3.4. Foton için etkin SSD ölçüm düzeneği
39 22 4. ARAŞTIRMA BULGULARI 4.1. Elektron İçin Sanal Kaynak Mesafesi Ölçümleri Kullandığımız lineer hızlandırıcı cihazındaki 6 MeV, 9 MeV, 12 MeV, 15 MeV, 18 MeV ve 21 MeV enerjili elektronların her biri için, 100 (Uzaklık 0) cm, 105 (Uzaklık 5) cm, 110 (Uzaklık 10) cm, 115 (Uzaklık 15) cm lik farklı SSD lerde, R = 5 cm, 10cm x 10cm, 15cm x 15cm, 20cm x 20cm, 25cm x 25cm büyüklüklere sahip elektron aplikatörleri (kon) için d max derinliğinde, Gantry 0 o ve Kolimatör 0 o de, 906 mbar basınç altında, 23 C sıcaklıkta, 100 MU süre verilerek ölçümler gerçekleştirilmiştir. Yapılan ölçümlerde T29672 seri nolu RW3 marka Katı Fantom, 679 seri no TM34045 model PTW markalı Paralel Düzlem İyon Odası, kullanılmıştır. Elektronların sanal kaynak mesafesi tespiti için yapılan ölçümler aşağıdaki çizelgelerde verilmiştir.
40 23 Çizelge 4.1. Uzaklık 0 cm de elektronlar için sanal kaynak mesafesi ölçümleri Elektron Aplikatörleri (Kon) R = 5 cm 10cm x 10cm 15cm x 15cm 20cm x 20cm 25cm x 25cm Enerji (MeV) Okuma (mgy) Okuma (mgy) Okuma (mgy) Okuma (mgy) Okuma (mgy) I (mgy) I (mgy) I (mgy) I (mgy) I (mgy) E6 0,791 0,790 0,791 0,791 1,000 1,000 1,000 1,000 1,006 1,006 1,006 1,006 1,012 1,012 1,012 1,012 0,996 0,997 0,997 0,997 E9 0,886 0,886 0,886 0,886 1,000 1,000 1,000 1,000 0,979 0,978 0,979 0,979 0,958 0,958 0,958 0,958 0,947 0,946 0,947 0,947 E12 0,924 0,924 0,924 0,924 1,000 1,000 1,000 1,000 0,991 0,990 0,991 0,991 0,960 0,960 0,960 0,960 0,954 0,954 0,954 0,954 E15 0,943 0,942 0,943 0,943 1,000 1,000 1,000 1,000 0,997 0,996 0,997 0,997 0,966 0,966 0,965 0,966 0,962 0,963 0,963 0,963 E18 0,974 0,975 0,975 0,975 1,000 1,000 1,000 1,000 0,994 0,994 0,994 0,994 0,965 0,964 0,965 0,965 0,960 0,961 0,961 0,961 E21 0,986 0,986 0,986 0,986 1,000 1,000 1,000 1,000 0,985 0,984 0,985 0,985 0,955 0,954 0,955 0,955 0,944 0,944 0,944 0,944 23
41 24 Çizelge 4.2. Uzaklık 5 cm de elektronlar için sanal kaynak mesafesi ölçümleri Elektron Aplikatörleri (Kon) R = 5 cm 10cm x 10cm 15cm x 15cm 20cm x 20cm 25cm x 25cm Enerji (MeV) Okuma (mgy) Okuma (mgy) Okuma (mgy) Okuma (mgy) Okuma (mgy) I (mgy) I (mgy) I (mgy) I (mgy) I (mgy) E6 0,696 0,697 0,697 0,697 0,895 0,894 0,895 0,895 0,923 0,922 0,923 0,923 0,936 0,936 0,936 0,936 0,900 0,900 0,900 0,900 E9 0,760 0,760 0,760 0,760 0,898 0,898 0,898 0,898 0,900 0,900 0,900 0,900 0,882 0,882 0,882 0,882 0,868 0,869 0,869 0,869 E12 0,831 0,830 0,831 0,831 0,911 0,910 0,911 0,911 0,909 0,910 0,909 0,909 0,883 0,882 0,883 0,883 0,874 0,874 0,874 0,874 E15 0,851 0,850 0,851 0,851 0,910 0,911 0,911 0,911 0,918 0,918 0,918 0,918 0,888 0,888 0,888 0,888 0,885 0,884 0,885 0,885 E18 0,870 0,870 0,870 0,870 0,904 0,904 0,904 0,904 0,910 0,910 0,910 0,910 0,886 0,886 0,886 0,886 0,884 0,885 0,885 0,885 E21 0,878 0,878 0,878 0,878 0,900 0,900 0,900 0,900 0,896 0,896 0,896 0,896 0,877 0,876 0,877 0,877 0,870 0,870 0,870 0,870 24
42 25 Çizelge 4.3. Uzaklık 10 cm de elektronlar için sanal kaynak mesafesi ölçümleri Elektron Aplikatörleri (Kon) R = 5 cm 10cm x 10cm 15cm x 15cm 20cm x 20cm 25cm x 25cm Enerji (MeV) Okuma (mgy) Okuma (mgy) Okuma (mgy) Okuma (mgy) Okuma (mgy) I (mgy) I (mgy) I (mgy) I (mgy) I (mgy) E6 0,592 0,592 0,592 0,592 0,788 0,788 0,788 0,788 0,828 0,828 0,828 0,828 0,840 0,840 0,840 0,840 0,826 0,826 0,826 0,826 E9 0,698 0,698 0,698 0,698 0,804 0,804 0,804 0,804 0,816 0,816 0,816 0,816 0,802 0,798 0,800 0,800 0,790 0,791 0,791 0,791 E12 0,746 0,747 0,747 0,747 0,826 0,826 0,826 0,826 0,833 0,832 0,833 0,833 0,810 0,810 0,810 0,810 0,802 0,802 0,802 0,802 E15 0,766 0,766 0,766 0,766 0,828 0,828 0,828 0,828 0,839 0,838 0,839 0,839 0,817 0,816 0,817 0,817 0,815 0,814 0,815 0,815 E18 0,783 0,782 0,783 0,783 0,815 0,814 0,815 0,815 0,823 0,822 0,823 0,823 0,807 0,806 0,807 0,807 0,810 0,810 0,810 0,810 E21 0,784 0,784 0,784 0,784 0,806 0,810 0,808 0,808 0,812 0,812 0,812 0,812 0,795 0,794 0,795 0,795 0,796 0,794 0,795 0,795 25
43 26 Çizelge 4.4. Uzaklık 15 cm de elektronlar için sanal kaynak mesafesi ölçümleri Elektron Aplikatörleri (Kon) R = 5 cm 10cm x 10cm 15cm x 15cm 20cm x 20cm 25cm x 25cm Enerji (MeV) Okuma (mgy) Okuma (mgy) Okuma (mgy) Okuma (mgy) Okuma (mgy) I I I Ort. (mgy) (mgy) (mgy) I (mgy) E6 0,518 0,518 0,518 0,518 0,726 0,726 0,726 0,726 0,761 0,761 0,760 0,761 0,780 0,780 0,780 0,780 0,770 0,770 0,770 0,770 E9 0,615 0,615 0,615 0,615 0,748 0,748 0,748 0,748 0,752 0,751 0,751 0,752 0,746 0,746 0,746 0,746 0,738 0,738 0,738 0,738 E12 0,663 0,663 0,663 0,663 0,756 0,756 0,756 0,756 0,756 0,756 0,756 0,756 0,744 0,744 0,744 0,744 0,738 0,738 0,738 0,738 E15 0,676 0,676 0,676 0,676 0,738 0,738 0,738 0,738 0,765 0,765 0,765 0,765 0,732 0,732 0,732 0,732 0,732 0,732 0,732 0,732 E18 0,690 0,690 0,690 0,690 0,739 0,739 0,739 0,739 0,755 0,755 0,755 0,755 0,731 0,731 0,731 0,731 0,730 0,730 0,730 0,730 E21 0,691 0,690 0,691 0,691 0,741 0,741 0,741 0,741 0,748 0,748 0,748 0,748 0,729 0,729 0,729 0,729 0,717 0,716 0,716 0,717 26
44 R= 5 cm kon, 6 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi Çizelge 4.5. R= 5 cm kon ve 6 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Uzaklık (cm) I (mgy) I (mgy 0,5 ) I 0 / I 0 0,791 (I 0 ) 0,889 ( I 0) 1, ,697 0,835 1, ,592 0,769 1, ,518 0,720 1,235 1,4 y = 0,0159x + 0,9941 R² = 0,9963 1,3 I 0 / I 1,2 1,1 1, Uzaklık (cm) Şekil 4.1. R= 5 cm kon ve 6 MeV için eğim grafiği Sanal Kaynak Mesafesi f 1 eğim d f 1 0,015 1,2 6 MeV için d 1,2 cm dir. f 66,667 1,2 f 65,467 cm
45 R= 5 cm kon, 9 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi Çizelge 4.6. R= 5 cm kon ve 9 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Uzaklık (cm) I (mgy) I (mgy 0,5 ) I 0 / I 0 0,886 (I 0 ) 0,941 ( I 0 ) 1, ,760 0,872 1, ,698 0,835 1, ,615 0,784 1,200 1,4 y = 0,013x + 1,0042 R² = 0,9912 1,3 I 0 / I 1,2 1,1 1, Uzaklık (cm) Şekil 4.2. R= 5 cm kon ve 9 MeV için eğim grafiği Sanal Kaynak Mesafesi f 1 eğim d f 1 0,013 2,0 9 MeV için d 2,0 cm dir. f 76,923 2,0 f 74,923 cm
46 R= 5 cm kon, 12 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi Çizelge 4.7. R= 5 cm kon ve 12 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Uzaklık (cm) I (mgy) I (mgy 0,5 ) I 0 / I 0 0,924 (I 0 ) 0,961 ( I 0 ) 1, ,831 0,912 1, ,747 0,864 1, ,663 0,814 1,180 1,4 y = 0,012x + 0,9966 R² = 0,9972 1,3 I 0 / I 1,2 1,1 1, Uzunluk (cm) Şekil 4.3. R= 5 cm kon ve 12 MeV için eğim grafiği Sanal Kaynak Mesafesi f 1 eğim d f 1 0,012 2,6 12 MeV için d 2,6 cm dir. f 83,333 2,6 f 80,733 cm
47 R= 5 cm kon, 15 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi Çizelge 4.8. R= 5 cm kon ve 15 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Uzaklık (cm) I (mgy) I (mgy 0,5 ) I 0 / I 0 0,943 (I 0 ) 0,971 ( I 0 ) 1, ,851 0,922 1, ,766 0,875 1, ,676 0,822 1,181 1,4 y = 0,012x + 0,9957 R² = 0,9948 1,3 I 0 / I 1,2 1,1 1, Uzaklık (cm) Şekil 4.4. R= 5 cm kon ve 15 MeV için eğim grafiği Sanal Kaynak Mesafesi f 1 eğim d f 1 0,012 3,0 15 MeV için d 3,0 cm dir. f 83,333 3,0 f 80,333 cm
48 R= 5 cm kon, 18 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi Çizelge 4.9. R= 5 cm kon ve 18 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Uzaklık (cm) I (mgy) I (mgy 0,5 ) I 0 / I 0 0,975 (I 0 ) 0,987 ( I 0 ) 1, ,870 0,933 1, ,783 0,885 1, ,690 0,834 1,184 1,4 y = 0,0122x + 0,9977 R² = 0,9983 1,3 I 0 / I 1,2 1,1 1, Uzaklık (cm) Şekil 4.5. R= 5 cm kon ve 18 MeV için eğim grafiği Sanal Kaynak Mesafesi f 1 eğim d f 1 0,012 2,0 18 MeV için d 2,0 cm dir. f 83,333 2,0 f 81,333 cm
49 R= 5 cm kon, 21 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi Çizelge R= 5 cm kon ve 21 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Uzaklık (cm) I (mgy) I (mgy 0,5 ) I 0 / I 0 0,986 (I 0 ) 0,993 ( I 0 ) 1, ,878 0,937 1, ,784 0,885 1, ,691 0,831 1,195 1,4 y = 0,0129x + 0,9972 R² = 0,9977 1,3 I 0 / I 1,2 1,1 1, Uzaklık (cm) Şekil 4.6. R= 5 cm kon ve 21 MeV için eğim grafiği Sanal Kaynak Mesafesi f 1 eğim d f 1 0,012 1,8 21 MeV için d 1,8 cm dir. f 83,333 1,8 f 81,533 cm
50 R= 10cm x 10cm kon, 6 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi Çizelge R= 10cm x 10cm kon ve 6 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Uzaklık (cm) I (mgy) I (mgy 0,5 ) I 0 / I 0 1,000 (I 0 ) 1,000 ( I 0 ) 1, ,895 0,946 1, ,788 0,888 1, ,726 0,852 1,174 1,4 y = 0,0118x + 1,0007 R² = 0,9951 1,3 I 0 / I 1,2 1,1 1, Uzaklık (cm) Şekil 4.7. R= 10cm x 10cm kon ve 6 MeV için eğim grafiği Sanal Kaynak Mesafesi f 1 eğim d f 1 0,011 1,2 6 MeV için d 1,2 cm dir. f 90,909 1,2 f 89,709 cm
51 R= 10cm x 10cm kon, 9 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi Çizelge R= 10cm x 10cm kon ve 9 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Uzaklık (cm) I (mgy) I (mgy 0,5 ) I 0 / I 0 1,000 (I 0 ) 1,000 ( I 0 ) 1, ,898 0,948 1, ,804 0,897 1, ,748 0,865 1,156 1,4 y = 0,0106x + 1,0024 R² = 0,9944 1,3 I 0 / I 1,2 1,1 1, Uzaklık (cm) Şekil 4.8. R= 10cm x 10cm kon ve 9 MeV için eğim grafiği Sanal Kaynak Mesafesi f 1 eğim d f 1 0,010 2,0 9 MeV için d 2,0 cm dir. f 100 2,0 f 98 cm
52 R= 10cm x 10cm kon, 12 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi Çizelge R= 10cm x 10cm kon ve 12 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Uzaklık (cm) I (mgy) I (mgy 0,5 ) I 0 / I 0 1,000 (I 0 ) 1,000 ( I 0 ) 1, ,898 0,948 1, ,804 0,897 1, ,748 0,865 1,156 1,4 y = 0,0101x + 0,9991 R² = 0,9997 1,3 I 0 / I 1,2 1,1 1, Uzaklık (cm) Şekil 4.9. R= 10cm x 10cm kon ve 12 MeV için eğim grafiği Sanal Kaynak Mesafesi f 1 eğim d f 1 0,010 2,6 12 MeV için d 2,6 cm dir. f 100 2,6 f 97,4 cm
53 R= 10cm x 10cm kon, 15 MeV enerjisi için sanal kaynak mesafesi Çizelge R= 10cm x 10cm kon ve 15 MeV için okuma ve hesaplama değerleri Uzaklık (cm) I (mgy) I (mgy 0,5 ) I 0 / I 0 1,000 (I 0 ) 1,000 ( I 0 ) 1, ,911 0,954 1, ,828 0,910 1, ,738 0,859 1,164 1,4 y = 0,0109x + 0,9962 R² = 0,9946 1,3 I 0 / I 1,2 1,1 1, Uzaklık (cm) Şekil R= 10cm x 10cm kon ve 15 MeV için eğim grafiği Sanal Kaynak Mesafesi f 1 eğim d f 1 0,010 3,0 15 MeV için d 3,0 cm dir. f 100 3,0 f 97 cm
YÜKSEK ENERJİLİ X- IŞINLARIYLA YAPILAN TEDAVİLERDE KARBON FİBER MASANIN CİLT VE İZOMERKEZ DOZUNA ETKİLERİNİN ARAŞTIRILMASI
YÜKSEK ENERJİLİ X- IŞINLARIYLA YAPILAN TEDAVİLERDE KARBON FİBER MASANIN CİLT VE İZOMERKEZ DOZUNA ETKİLERİNİN ARAŞTIRILMASI TÜLAY MEYDANCI, Prof. Dr. GÖNÜL KEMİKLER Medikal Fizik Kongresi 15-18 Kasım 2007
DetaylıDoç.Dr.Bahar DİRİCAN Gülhane Askeri Tıp Akademisi Radyasyon Onkolojisi AD 10 Nisan 2014 -ANKARA
Elektron Dozimetrisi IAEA TRS-398 Doç.Dr.Bahar DİRİCAN Gülhane Askeri Tıp Akademisi Radyasyon Onkolojisi AD 10 Nisan 2014 -ANKARA Elektron Derin Doz Eğrisi Farklı Enerjilerdeki Elektronların Derin Doz
DetaylıBölüm 1 Maddenin Yapısı ve Radyasyon. Prof. Dr. Bahadır BOYACIOĞLU
Bölüm 1 Maddenin Yapısı ve Radyasyon Prof. Dr. Bahadır BOYACIOĞLU İÇİNDEKİLER X-ışınlarının elde edilmesi X-ışınlarının Soğrulma Mekanizması X-ışınlarının özellikleri X-ışını cihazlarının parametreleri
DetaylıMETRİ HIZLANDIRICILAR. Mehmet YÜKSELY ÇÜ FBE Fizik ABD. www.yukselmehmet.com
TG-51 DOZİMETR METRİ PROTOKOLÜ VE LİNEER L HIZLANDIRICILAR Mehmet YÜKSELY ÇÜ FBE Fizik ABD İÇERİK 1. TG-51 DOZİMETR METRİ PROTOKOLÜ a) Araç-Gere Gereçler b) Ölçüm m Sistemi c) TG-51 51 de Veriler d) Ölçüm
DetaylıRÖNTGEN FİZİĞİ X-Işını oluşumu. Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak
RÖNTGEN FİZİĞİ X-Işını oluşumu Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak X-IŞINI TÜPÜ X-IŞINI TÜPÜ PARÇALARI 1. Metal korunak (hausing) 2. Havası alınmış cam veya metal tüp 3. Katot 4. Anot X-ışın
DetaylıParçacık Hızlandırıcılarının Medikal Uygulamaları 2. Doç.Dr. Bahar DİRİCAN GATA Radyasyon Onkolojisi AD.
Parçacık Hızlandırıcılarının Medikal Uygulamaları 2 Doç.Dr. Bahar DİRİCAN GATA Radyasyon Onkolojisi AD. 09.06.2005 Parçacık Hızlandırıcıları Van de Graff Jeneratörleri Lineer Hızlandırıcılar Betatron Mikrotron
DetaylıTheory Tajik (Tajikistan)
Q3-1 Büyük Hadron Çarpıştırıcısı Bu probleme başlamadan önce ayrı bir zarfta verilen genel talimatları lütfen okuyunuz. Bu görevde, CERN de bulunan parçacık hızlandırıcısının LHC ( Büyük Hadron Çarpıştırıcısı)
DetaylıX IŞINLARININ ELDE EDİLİŞİ
X IŞINLARININ ELDE EDİLİŞİ Radyografide ve radyoterapide kullanılan X- ışınları, havası boşaltılmış bir tüp içinde, yüksek gerilim altında, ısıtılan katottan çıkan elektron demetinin hızlandırılarak anota
DetaylıNötronlar kinetik enerjilerine göre aşağıdaki gibi sınıflandırılırlar
Nötronlar kinetik enerjilerine göre aşağıdaki gibi sınıflandırılırlar Termal nötronlar (0.025 ev) Orta enerjili nötronlar (0.5-10 kev) Hızlı nötronlar (10 kev-10 MeV) Çok hızlı nötronlar (10 MeV in üzerinde)
DetaylıRÖNTGEN FİZİĞİ 5 X-ışınlarının özellikleri, kalitesi ve kantitesi. Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak
RÖNTGEN FİZİĞİ 5 X-ışınlarının özellikleri, kalitesi ve kantitesi Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak X-ışınlarının özellikleri, kalitesi ve kantitesi X-ışınları cam veya metal kılıfın penceresinden
DetaylıUBT Foton Algılayıcıları Ara Sınav Cevap Anahtarı Tarih: 22 Nisan 2015 Süre: 90 dk. İsim:
UBT 306 - Foton Algılayıcıları Ara Sınav Cevap Anahtarı Tarih: 22 Nisan 2015 Süre: 90 dk. İsim: 1. (a) (5) Radyoaktivite nedir, tanımlayınız? Bir radyoizotopun aktivitesi (A), izotopun birim zamandaki
DetaylıRÖNTGEN FİZİĞİ X-Işını oluşumu. Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak
RÖNTGEN FİZİĞİ X-Işını oluşumu Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak X-IŞINI OLUŞUMU Hızlandırılmış elektronların anotla etkileşimi ATOMUN YAPISI VE PARÇACIKLARI Bir elementi temsil eden en küçük
DetaylıRadyoterapide Zırhlama Hesapları (NCRP 151) Medikal Fizik Uzmanı Güngör ARSLAN
Radyoterapide Zırhlama Hesapları (NCRP 151) Medikal Fizik Uzmanı Güngör ARSLAN Radyasyon Kaynakları Birincil Radyasyon ; Cihaz kolimatörleri ile yönlendirilen ve tedavi amacıyla kullanılan radyasyasyon
DetaylıIAEA-TRS 398 Foton Dozimetrisi
IAEA-TRS 398 Foton Dozimetrisi Doç.Dr.Bahar DİRİCAN Gülhane Askeri Tıp Akademisi Radyasyon Onkolojisi AD. 10 Nisan 2014- Ankara Soğurulan Doz Kütle birimi başına soğurulan enerji SI birimi Gray (Gy) 1
DetaylıRÖNTGEN FİZİĞİ 6. X-Işınlarının madde ile etkileşimi. Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak
RÖNTGEN FİZİĞİ 6 X-Işınlarının madde ile etkileşimi Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak X-IŞINI MADDE ETKİLEŞİMİ Elektromanyetik enerjiler kendi dalga boylarına yakın maddelerle etkileşime
DetaylıHIZLANDIRICI FİZİĞİ. Doğru Akım Hızlandırıcıları. Semra DEMİRÇALI Fen Bilimleri Öğretmeni DENİZLİ (TTP-7 Katılımcısı) 05/03/2018
HIZLANDIRICI FİZİĞİ Doğru Akım Hızlandırıcıları Semra DEMİRÇALI Fen Bilimleri Öğretmeni DENİZLİ (TTP-7 Katılımcısı) 05/03/2018 İÇİNDEKİLER 1. Elektrostatik Hızlandırıcılar 1.1. Cockroft- Walton Hızlandırıcısı
DetaylıAAPM NĠN TG-51 KLĠNĠK REFERANS DOZĠMETRĠ PROTOKOLÜ VE UYGULAMALARI
Çukurova Üniversitesi AAPM NĠN TG-51 KLĠNĠK REFERANS DOZĠMETRĠ PROTOKOLÜ VE UYGULAMALARI Mehmet YÜKSEL, Zehra YEĞĠNGĠL Lüminesans Dozimetri Kongresi IV Gaziantep Üniversitesi, 20-22 Eylül 2010 1 İÇERİK
Detaylı1. GİRİŞ 1895 yılında Wilhelm Conrad Röntgen tarafından keşfedilen x-ışınları günlük hayatta, özellikle de tıpta teşhis ve tedavi aracı olarak büyük öneme sahiptir. Gelişen teknoloji ile birlikte çeşitli
DetaylıIMRT PROGRAMININ OLUŞTURULMASI VE UYGULANMASI KALİTE KONTROL AÇISINDAN DEĞERLENDİRME
IMRT PROGRAMININ OLUŞTURULMASI VE UYGULANMASI KALİTE KONTROL AÇISINDAN DEĞERLENDİRME TIBBİ RADYOFİZİK UZMAN HALİL KÜÇÜCÜK Acıbadem Kozyatağı Hastanesi IMRT (Intensity Modulated Radiation Therapy) Gelişmiş
DetaylıAlfalar: M Q. . -e F x Q. 12. Hafta. Yüklü parçacıkların ve fotonların madde ile etkileşimi
1. Hafta Yüklü parçacıkların ve fotonların madde ile etkileşimi Alfalar: Bütün yüklü parçacıklar (elektronlar, protonlar, alfa parçacıkları ve çekirdekler) madde içersinde ilerlerken, kendi elektrik alanları
DetaylıMONTE CARLO. Prof. Dr. Niyazi MERİÇ. Ankara Üniversitesi Nükleer Bilimler Enstitüsü Enstitü Müdürü
MONTE CARLO Prof. Dr. Niyazi MERİÇ Ankara Üniversitesi Nükleer Bilimler Enstitüsü Enstitü Müdürü MONTE CARLO NEDİR? Monte Carlo Metodu, istatistiksel teknikler kullanarak bir deneyi veya olayı bilgisayar
Detaylı6- RADYASYON KAYNAKLARI VE DOZU
6- RADYASYON KAYNAKLARI VE DOZU Güneşten gelen ısı ve ışık enerjisi radyasyonun doğal formudur. Bunlar çevremizde doğal olarak bulundukları gibi yapay olarak da elde edilmektedir. O nedenle radyasyon kaynağına
DetaylıX IŞINLARININ NİTELİĞİ VE MİKTARI
X IŞINLARININ NİTELİĞİ VE MİKTARI X IŞINI MİKTARINI ETKİLEYENLER X-ışınlarının miktarı Röntgen (R) ya da miliröntgen (mr) birimleri ile ölçülmektedir. Bu birimlerle ifade edilen değerler ışın yoğunluğu
DetaylıDoğukan Akçay¹, Fadime Akman², Zafer Karagüler², Kadir Akgüngör³. XIV. Ulusal Medikal Fizik Kongresi Antalya, 2013
Alaşımlı protez malzemelerinin radyoterapide 6 MV X ışını dozlarına etkisinin Collapsed Cone ve GAMOS Monte Carlo algoritmaları ile hesaplanması, film dozimetri ile karşılaştırılması Doğukan Akçay¹, Fadime
DetaylıGAMMA VE X - IŞINLARI
1 GAMMA VE X - IŞINLARI Gamma ışınları, radyoaktif parçalanmadan sonra uyarılmış çekirdekten yayınlanan elektromanyetik radyasyondur. Gamma ışınları ile x-ışınları arasındaki fark, gamma ışınlarının çekirdekten,
DetaylıRADYOTERAPİ CİHAZLARINDAKİ GELİŞMELER. Hatice Bilge
RADYOTERAPİ CİHAZLARINDAKİ GELİŞMELER Hatice Bilge KISA TARİHÇE 1895: X-ışınlarının keşfi 1913: W.E.Coolidge, vakumlu X-ışını tüplerinin geliştirilmesi 1931: Sikletronun Lawrence tarafından geliştirilmesi
DetaylıTRS 398 VE YÜKSEK ENERJİLİ FOTONLARDA DOZ KALİBRASYONU
TRS 398 VE YÜKSEK ENERJİLİ FOTONLARDA DOZ KALİBRASYONU Kalibrasyonun Önemi Radyasyon demetinin kalibrasyonu komplike ölçümlere ve pek çok dönüşüm ve düzeltme faktörünün uygulanmasına dayanmaktadır. Bu
DetaylıİYON ODALARI VE DOZİMETRE KALİBRASYONLARI
İYON ODALARI VE DOZİMETRE KALİBRASYONLARI Dr. Doğan YAŞAR TAEK,ÇNAEM Radyasyon Metrolojisi Birimi dogan.yasar@taek.gov.tr İçerik 2 Tedavi amaçlı dozimetreler Korunma amaçlı dozimetreler - doz hızı ölçerler
DetaylıT.C. MİLLÎ EĞİTİM BAKANLIĞI EĞİTİM TEKNOLOJİLERİ GENEL MÜDÜRLÜĞÜ Ölçme Değerlendirme ve Açıköğretim Kurumları Daire Başkanlığı
T.C. MİLLÎ EĞİTİM BKNLIĞI EĞİTİM TEKNOLOJİLERİ GENEL MÜDÜRLÜĞÜ Ölçme Değerlendirme ve çıköğretim Kurumları Daire Başkanlığı KİTPÇIK TÜRÜ T.C. SĞLIK BKNLIĞI PERSONELİNİN UNVN DEĞİŞİKLİĞİ SINVI 12. GRUP:
DetaylıRADYOTERAPİ TEKNİKLERİ
Doç. Dr. Bahar DİRİCAN RADYOTERAPİ TEKNİKLERİ Radyasyon Onkolojisi iyonlaştırıcı radyasyonun tek başına veya diğer tedavi modaliteleri (cerrahi, kemoterapi) ile birlikte kanserli hastaların (diğer bazı
DetaylıRADYASYON ÖLÇÜM YÖNTEMLERİ DERS. Prof. Dr. Haluk YÜCEL RADYASYON DEDEKSİYON VERİMİ, ÖLÜ ZAMAN, PULS YIĞILMASI ÖZELLİKLERİ
RADYASYON ÖLÇÜM YÖNTEMLERİ Prof. Dr. Haluk YÜCEL 101516 DERS RADYASYON DEDEKSİYON VERİMİ, ÖLÜ ZAMAN, PULS YIĞILMASI ÖZELLİKLERİ DEDEKTÖRLERİN TEMEL PERFORMANS ÖZELLİKLERİ -Enerji Ayırım Gücü -Uzaysal Ayırma
DetaylıAlüminyum Hedefte Depolanan Enerjinin Elektron Enerjisi ile Değişimi. Variation of Deposition Energy with Electron Energy in Aluminum Target
Alüminyum Hedefte Depolanan Enerjinin Elektron Enerjisi ile Değişimi Zehra Nur Demirci 1,*, Nilgün Demir 2, İskender Akkurt 1 1 Süleyman Demirel Üniversitesi, Fen-Edebiyat Fakültesi, Fizik Bölümü, Çünür
DetaylıHareket halindeki elektrik yüklerinin oluşturduğu bir sistem düşünelim. Belirli bir bölgede net bir yük akışı olduğunda, akımın mevcut olduğu
Akım ve Direnç Elektriksel olaylarla ilgili buraya kadar yaptığımız tartışmalar durgun yüklerle veya elektrostatikle sınırlı kalmıştır. Şimdi, elektrik yüklerinin hareket halinde olduğu durumları inceleyeceğiz.
DetaylıFiz 1012 Ders 6 Manyetik Alanlar.
Fiz 1012 Ders 6 Manyetik Alanlar Manyetik Alan Manyetik Alan Çizgileri Manyetik Alan İçinde Hareket Eden Elektrik Yükü Akım Taşıyan Bir İletken Üzerine Etki Manyetik Kuvvet http://kisi.deu.edu.tr/mehmet.tarakci/
DetaylıModern Fiziğin Teknolojideki Uygulamaları
40 Modern Fiziğin Teknolojideki Uygulamaları 1 Test 1 in Çözümleri 1. USG ve MR cihazları ile ilgili verilen bilgiler doğrudur. BT cihazı c-ışınları ile değil X-ışınları ile çalışır. Bu nedenle I ve II.
DetaylıUlusal Proton Hızlandırıcı Çalıştayı
PROTON TERAPĐ TEKNĐKLERĐ Doç.Dr. BAHAR DĐRĐCAN GATA RADYASYON ONKOLOJĐSĐ AD Ulusal Proton Hızlandırıcı Çalıştayı 18-19 Nisan 2013 SANAEM-ANKARA 1946 Robert D. Wilson un Proton terapisi ile ilgili yayını
DetaylıMedikal Lineer Hızlandırıcılarda Foton Dozimetrisi
Medikal Lineer Hızlandırıcılarda Foton Dozimetrisi Doç.Dr.Bahar DİRİCAN Gülhane Askeri Tıp Akademisi Radyasyon Onkolojisi AD. Türk Fizik Derneği 2. Parçacık Hızlandırıcı ve Detektörleri Yaz Okulu 18-24
DetaylıİÇİNDEKİLER -BÖLÜM / 1- -BÖLÜM / 2- -BÖLÜM / 3- GİRİŞ... 1 ÖZEL GÖRELİLİK KUANTUM FİZİĞİ ÖNSÖZ... iii ŞEKİLLERİN LİSTESİ...
İÇİNDEKİLER ÖNSÖZ... iii ŞEKİLLERİN LİSTESİ... viii -BÖLÜM / 1- GİRİŞ... 1 -BÖLÜM / 2- ÖZEL GÖRELİLİK... 13 2.1. REFERANS SİSTEMLERİ VE GÖRELİLİK... 14 2.2. ÖZEL GÖRELİLİK TEORİSİ... 19 2.2.1. Zaman Ölçümü
DetaylıRadyasyon, Radyoaktivite, Doz, Birimler ve Tanımlar. Dr. Halil DEMİREL
Radyasyon, Radyoaktivite, Doz, Birimler ve Tanımlar Dr. Halil DEMİREL Radyasyon, Radyoaktivite, Doz ve Birimler Çekirdek Elektron Elektron Yörüngesi Nötron Proton Nükleon Atom 18.05.2011 TAEK - ADHK 2
Detaylı12. SINIF KONU ANLATIMLI
12. SINIF KONU ANLATIMLI 3. ÜNİTE: DALGA MEKANİĞİ 2. Konu ELEKTROMANYETİK DALGA ETKİNLİK VE TEST ÇÖZÜMLERİ 2 Elektromanyetik Dalga Testin 1 in Çözümleri 1. B manyetik alanı sabit v hızıyla hareket ederken,
DetaylıKHDAK IMRT sinde Tedavi Planlama Sistemlerinin Monte Carlo Yöntemi ile Karşılaştırılması
KHDAK IMRT sinde Tedavi Planlama Sistemlerinin Monte Carlo Yöntemi ile Karşılaştırılması Türkay TOKLU 1, Bahar DİRİCAN 2, Necdet ASLAN 1 1 Yeditepe Üniversitesi, Fizik Bölümü 2 Gülhane Askeri Tıp Akademisi,
DetaylıIşınım Kaynakları İçin Benzetim Programları I: SPECTRA
Işınım Kaynakları İçin Benzetim Programları I: SPECTRA Yrd. Doç. Dr. Zafer Nergiz Niğde, Fizik Bölümü 1 Yüklü Parçacıklarda Işıma İvmeli hareket yapan yüklü parçacıklar ışıma meydana getirirler. Antenlerde
DetaylıATOMİK YAPI. Elektron Yükü=-1,60x10-19 C Proton Yükü=+1,60x10-19 C Nötron Yükü=0
ATOMİK YAPI Atom, birkaç türü birleştiğinde çeşitli molekülleri, bir tek türü ise bir kimyasal öğeyi oluşturan parçacıktır. Atom, elementlerin özelliklerini taşıyan en küçük yapı birimi olup çekirdekteki
DetaylıHızlandırıcı Fiziği-1. Veli YILDIZ (Veliko Dimov) 29.07.2014
Hızlandırıcı Fiziği-1 Veli YILDIZ (Veliko Dimov) 29.07.2014 1 İçerik Hızlandırıcı Çeşitleri Rutherford ve çekirdeğin keşfi, İlk defa yapay yollar ile atom çekirdeğinin parçalanması, Elektrostatik hızlandırıcılar,
Detaylı12. SINIF KONU ANLATIMLI
12. SINIF KONU ANLATIMLI 3. ÜNİTE: DALGA MEKANİĞİ 2. Konu ELEKTROMANYETİK DALGA ETKİNLİK VE TEST ÇÖZÜMLERİ 2 Elektromanyetik Dalga Etkinlik A nın Yanıtları 1. Elektromanyetik spektrum şekildeki gibidir.
DetaylıHızlandırıcı Fiziği-1. Veli YILDIZ (Veliko Dimov) 03.02.2016
Hızlandırıcı Fiziği-1 Veli YILDIZ (Veliko Dimov) 03.02.2016 1 2 İçerik Rutherford ve çekirdeğin keşfi, İlk defa yapay yollar ile atom çekirdeğinin parçalanması, Elektrostatik hızlandırıcılar, Hızlandırıcılarda
DetaylıBüyük Patlama ve Evrenin Oluşumu. Test 1 in Çözümleri
7 Büyük Patlama ve Evrenin Oluşumu 225 Test 1 in Çözümleri 1. Elektrikçe yüksüz parçacıklar olan fotonların kütleleri yoktur. Işık hızıyla hareket ettikleri için atom içerisinde bulunamazlar. Fotonlar
DetaylıRADYASYON FİZİĞİ 4. Prof. Dr. Kıvanç Kamburoğlu
RADYASYON FİZİĞİ 4 Prof. Dr. Kıvanç Kamburoğlu Filtrasyon X ışın demeti içerisinde farklı enerjili fotonlar bulunur (farklı dalga boylu ışınlar heterojen ışın demetini ifade eder) Sadece, anatomik yapılardan
DetaylıATOMİK YAPI. Elektron Yükü=-1,60x10-19 C Proton Yükü=+1,60x10-19 C Nötron Yükü=0
ATOMİK YAPI Elektron Yükü=-1,60x10-19 C Proton Yükü=+1,60x10-19 C Nötron Yükü=0 Elektron Kütlesi 9,11x10-31 kg Proton Kütlesi Nötron Kütlesi 1,67x10-27 kg Bir kimyasal elementin atom numarası (Z) çekirdeğindeki
DetaylıX-IŞINI OLUŞUMU (HATIRLATMA)
X-IŞINI OLUŞUMU (HATIRLATMA) Şekilde modern bir tip X-ışını aygıtının şeması görülmektedir. Havası boşaltılmış cam bir tüpte iki elektrot bulunur. Soldaki katot ısıtıldığında elektronlar salınır. Katot
DetaylıPHILIPS FORTE GAMA KAMERA SİSTEMİNİN MONTE CARLO SİMÜLASYONU
PHILIPS FORTE GAMA KAMERA SİSTEMİNİN MONTE CARLO SİMÜLASYONU Gülçin İrim Çelik 1, Türkay Toklu 2, Şerife İpek Karaaslan 1, Nalan Alan Selçuk 2, Didar Talat 3 1 Yeditepe Üniversitesi Fizik Bölümü 2 Yeditepe
DetaylıHarici Fotoelektrik etki ve Planck sabiti deney seti
Deneyin Temeli Harici Fotoelektrik etki ve Planck sabiti deney seti Fotoelektrik etki modern fiziğin gelişimindeki anahtar deneylerden birisidir. Filaman lambadan çıkan beyaz ışık ızgaralı spektrometre
DetaylıT.C. SELÇUK ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ
T.C. SELÇUK ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ IAEA NIN TRS 277 VE TRS 398 PROTOKOLLERİNE GÖRE FARKLI ENERJİLER İÇİN SOĞRULAN DOZ DEĞERLERİNİN KARŞILAŞTIRILMASI Hale AKKOR YÜKSEK LİSANS TEZİ Fizik Anabilim
Detaylı3. DOĞRUSAL HIZLANDIRICILAR: TEMEL İLKELER
1 3. DOĞRUSAL HIZLANDIRICILAR: TEMEL İLKELER 3.1. Doğrusal Hızlandırıcıların Fiziği Parçacık hızlandırıcılarının tipleri, parçacıkların izlediği yörüngeye bağlı olarak doğrusal ve dairesel hızlandırıcılar
DetaylıAkım ve Direnç. Bölüm 27. Elektrik Akımı Direnç ve Ohm Kanunu Direnç ve Sıcaklık Elektrik Enerjisi ve Güç
Bölüm 27 Akım ve Direnç Elektrik Akımı Direnç ve Ohm Kanunu Direnç ve Sıcaklık Elektrik Enerjisi ve Güç Öğr. Gör. Dr. Mehmet Tarakçı http://kisi.deu.edu.tr/mehmet.tarakci/ Elektrik Akımı Elektrik yüklerinin
DetaylıTANISAL ve GİRİŞİMSEL RADYOLOJİDE RADYASYONDAN KORUNMA
www.trkd.org.tr e-posta:bilgi@trkd.org.tr Tel :0312 384 00 00 Fax:0312 217 41 11 TANISAL ve GİRİŞİMSEL RADYOLOJİDE RADYASYONDAN KORUNMA RADYOLOJİ LABORATUVARLARININ TASARIMI ve ZIRHLANMASI 1 Zırhlama Hesaplamaları
DetaylıGamma Bozunumu
Gamma Bozunumu Genelde beta ( ) ve alfa ( ) bozunumu sonunda çekirdek uyarılmış haldedir. Uyarılmış çekirdek gamma ( ) salarak temel seviyeye döner. Gamma görünür ışın ve x ışını gibi elektromanyetik radyasyon
DetaylıX-IŞINLARININ ÖZELLİKLERİ VE ELDE EDİLMELERİ. X-ışınları Alman fizikçi Wilhelm RÖNTGEN tarafından 1895 yılında keşfedilmiştir.
X-IŞINLARININ ÖZELLİKLERİ VE ELDE EDİLMELERİ X-ışınları Alman fizikçi Wilhelm RÖNTGEN tarafından 1895 yılında keşfedilmiştir. X-ışınlarının oluşum mekanizması fotoelektrik olaya neden olanın tam tersidir.
DetaylıBĠR BETA KAYNAĞININ LÜMĠNESANS ÖLÇÜMLERĠ ĠÇĠN KALĠBRASYONU
BĠR BETA KAYNAĞININ LÜMĠNESANS ÖLÇÜMLERĠ ĠÇĠN KALĠBRASYONU Ş. KAYA, K. DURUER, B. KOZANLILAR, H.Y. GÖKSU Ankara Üniversitesi Nükleer Bilimler Enstitüsü, Ankara, Türkiye sule.kaya@ankara.edu.tr LÜMİDOZ
DetaylıALETLİ ANALİZ YÖNTEMLERİ
ALETLİ ANALİZ YÖNTEMLERİ Spektroskopiye Giriş Yrd. Doç. Dr. Gökçe MEREY SPEKTROSKOPİ Işın-madde etkileşmesini inceleyen bilim dalına spektroskopi denir. Spektroskopi, Bir örnekteki atom, molekül veya iyonların
DetaylıRADYASYON DEDEKTÖR ÇEŞİTLERİ
GAZLI (İyon odası, Orantılı, G-M ded.) SİNTİLASYON YARIİLETKEN KALORİMETRİK BULUT /KABARCIK(Bubble) Kıvılcım(Spark) Odacıkları-YEF NÖTRON Dedektörleri ÇERENKOV Portal Monitörler Duman(smoke) dedektör Nükleer
DetaylıTÜRK HIZLANDIRICI MERKEZİ SERBEST ELEKTRON LAZERİ PROJESİ
TÜRK HIZLANDIRICI MERKEZİ SERBEST ELEKTRON LAZERİ PROJESİ Turkish Accelerator and Radiation Laboratory at Ankara (TARLA) Doç. Dr. Suat ÖZKORUCUKLU İÇERİK Serbest Elektron Lazeri Prensibi Türk Hızlandırıcı
DetaylıBugün için Okuma: Bölüm 1.5 (3. Baskıda 1.3), Bölüm 1.6 (3. Baskıda 1.4 )
5.111 Ders Özeti #4 Bugün için Okuma: Bölüm 1.5 (3. Baskıda 1.3), Bölüm 1.6 (3. Baskıda 1.4 ) Ders #5 için Okuma: Bölüm 1.3 (3. Baskıda 1.6 ) Atomik Spektrumlar, Bölüm 1.7 de eģitlik 9b ye kadar (3. Baskıda
DetaylıLineer hızlandırıcı radyoterapi cihazının yapısında bulunan monitör iyon odasının kalite kontrol testlerinin uygunluğunun belirlenmesi
FNG & Bilim Tıp Dergisi 215;1(3):115-123 doi: 1.566/fng.btd.215.22 Özgün Makale / Original Article Lineer hızlandırıcı radyoterapi cihazının yapısında bulunan monitör iyon odasının kalite kontrol testlerinin
DetaylıRADYASYON FİZİĞİ 2. Prof. Dr. Kıvanç Kamburoğlu
RADYASYON FİZİĞİ 2 Prof. Dr. Kıvanç Kamburoğlu 1800 lü yıllarda değişik ülkelerdeki fizikçiler elektrik ve manyetik kuvvetler üzerine detaylı çalışmalar yaptılar Bu çalışmalardan çıkan en önemli sonuç;
DetaylıDr.Nural ÖZTÜRK. TÜRK RADYASYON ONKOLOJİSİ DERNEĞİ Radyofizik Kursu 11-12 Haziran 2010
DOZ DAĞILIMLARI VE ETKİLEYEN PARAMETRELER Dr.Nural ÖZTÜRK T.Rad.Fiz.Uz. TÜRK RADYASYON ONKOLOJİSİ DERNEĞİ Radyofizik Kursu 11-12 Haziran 2010 **Belirlenen target volümde optimum dozu verirken, kiik kritik
DetaylıProstat Kanserinde Prostat Spesifik Membran Antijen 177. Lu-DKFZ-617 ( 177 Lu-PSMA) Tedavisinde Organ ve Tümör Dozimetrisi: ilk sonuçlar
Prostat Kanserinde Prostat Spesifik Membran Antijen 177 Lu-DKFZ-617 ( 177 Lu-PSMA) Tedavisinde Organ ve Tümör Dozimetrisi: ilk sonuçlar Nami Yeyin 1, Mohammed Abuqbeitah 1, Emre Demirci 2, Aslan Aygün
DetaylıRADYOLOJİDE KALİTE KONTROL VE KALİBRASYONUN ÖNEMİ ÖĞR. GÖR. GÜRDOĞAN AYDIN İLKE EĞİTİM VE SAĞLIK VAKFI KAPADOKYA MYO TIBBİ GÖRÜNTÜLEME PRG.
RADYOLOJİDE KALİTE KONTROL VE KALİBRASYONUN ÖNEMİ ÖĞR. GÖR. GÜRDOĞAN AYDIN İLKE EĞİTİM VE SAĞLIK VAKFI KAPADOKYA MYO TIBBİ GÖRÜNTÜLEME PRG. RÖNTGENCİ??? RÖNTGENCİ??? RÖNTGENCİ??? RÖNTGENCİ??? R Ö N T G
DetaylıBohr Atom Modeli. ( I eylemsizlik momen ) Her iki tarafı mv ye bölelim.
Bohr Atom Modeli Niels Hendrik Bohr, Rutherford un atom modelini temel alarak 1913 yılında bir atom modeli ileri sürdü. Bohr teorisini ortaya koyarak atomların çizgi spektrumlarının açıklanabilmesi için
DetaylıMLC LERİN IMRT GAMMA ANALİZİNE ETKİSİ: Tongue and Groove, Hız ve Pozisyon Hatalarının Kliniğe Etkisi
MLC LERİN IMRT GAMMA ANALİZİNE ETKİSİ: Tongue and Groove, Hız ve Pozisyon Hatalarının Kliniğe Etkisi İ.Ü. Onkoloji Enstitüsü Yrd. Doç. Dr. Murat OKUTAN XIV. Medikal Fizik Kongresi 21-24 Kasım 2013 ANTALYA
DetaylıBÖLÜM 1: Matematiğe Genel Bakış 1. BÖLÜM:2 Fizik ve Ölçme 13. BÖLÜM 3: Bir Boyutta Hareket 20. BÖLÜM 4: Düzlemde Hareket 35
BÖLÜM 1: Matematiğe Genel Bakış 1 1.1. Semboller, Bilimsel Gösterimler ve Anlamlı Rakamlar 1.2. Cebir 1.3. Geometri ve Trigometri 1.4. Vektörler 1.5. Seriler ve Yaklaşıklıklar 1.6. Matematik BÖLÜM:2 Fizik
DetaylıHızlandırıcı Fiziği-2. Veli YILDIZ (Veliko Dimov) 04.02.2016
Hızlandırıcı Fiziği-2 Veli YILDIZ (Veliko Dimov) 04.02.2016 1 İçerik Hızlı bir tekrar. Doğrusal hızlandırıcılar Doğrusal hızlandırıcılarda kullanılan bazı yapılar. Yürüyen dalga kovukları ve elektron hızlandırma
DetaylıToplam
Gerçek basittir ama basit görülmez. Blaise Pascal Ad Soyad: Okul: 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 Toplam /6 /7 /12 /10 /11 /8 /10 /12 /10 /14 /100 SINAV KURALLARI 1) Sınav toplam 5 sayfadan oluşmaktadır, lütfen sınava
DetaylıRADYASYON FİZİĞİ 3. Prof. Dr. Kıvanç Kamburoğlu
RADYASYON FİZİĞİ 3 Prof. Dr. Kıvanç Kamburoğlu X ışın cihazında bulunan güç kaynağının görevleri 1- Filamentin ısınması için düşük voltaj sağlamak 2- Anot ve katot arasında yüksek potansiyel farkı yaratmak
DetaylıX IŞINLARININ TARİHÇESİ
X IŞINLARININ TARİHÇESİ X ışınları 1895 yılında Alman fizik profesörü Wilhelm Conrad Röntgen tarafından keşfedilmiştir Röntgen, bir Crookes tüpünü indüksiyon bobinine bağlayarak, tüpten yüksek gerilimli
Detaylı20.03.2012. İlk elektronik mikroskobu Almanya da 1931 yılında Max Knoll ve Ernst Ruska tarafından icat edilmiştir.
SERKAN TURHAN 06102040 ABDURRAHMAN ÖZCAN 06102038 1878 Abbe Işık şiddetinin sınırını buldu. 1923 De Broglie elektronların dalga davranışına sahip olduğunu gösterdi. 1926 Busch elektronların magnetik alanda
Detaylı2,45 GHz Mikrodalga Deşarj İyon Kaynağı Tasarımı ve Prototip Üretimi. Hakan ÇETİNKAYA Emel ALĞIN Görkem TÜREMEN Ümit DOĞAN Latife ŞAHİN YALÇIN
2,45 GHz Mikrodalga Deşarj İyon Kaynağı Tasarımı ve Prototip Üretimi Hakan ÇETİNKAYA Emel ALĞIN Görkem TÜREMEN Ümit DOĞAN Latife ŞAHİN YALÇIN İyon Kaynakları İyon kaynakları elektromanyetik özelliklere
DetaylıYOĞUNLUK AYARLI RADYOTERAPİ(YART) TEKNİĞİNDE YAPRAK HAREKETLERİNİN TEKRARLANABİLİRLİGİNİN DAVID İN-VİVO DOZİMETRİK SİSTEMİ İLE İNCELENMESİ
YOĞUNLUK AYARLI RADYOTERAPİ(YART) TEKNİĞİNDE YAPRAK HAREKETLERİNİN TEKRARLANABİLİRLİGİNİN DAVID İN-VİVO DOZİMETRİK SİSTEMİ İLE İNCELENMESİ Gülay KARAGÖZ Danışman: Prof. Dr. Faruk ZORLU AMAÇ YART tekniği
DetaylıBİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MÜHENDİSLİKTE DENEYSEL METOTLAR II DOĞRUSAL ISI İLETİMİ DENEYİ 1.Deneyin Adı: Doğrusal ısı iletimi deneyi..
Detaylı1. Hafta. İzotop : Proton sayısı aynı nötron sayısı farklı olan çekirdeklere izotop denir. ÖRNEK = oksijenin izotoplarıdır.
1. Hafta 1) GİRİŞ veya A : Çekirdeğin Kütle Numarası (Nükleer kütle ile temel kütle birimi arasıdaki orana en yakın bir tamsayı) A > Z Z: Atom Numarası (Protonların sayısı ) N : Nötronların Sayısı A =
DetaylıRADYASYON ÖLÇÜM YÖNTEMLERİ
RADYASYON ÖLÇÜM YÖNTEMLERİ Prof. Dr. Doğan BOR ORANTILI SAYAÇLAR DERS 2 GAZ DOLDURULMUŞ DEDEKTÖRLERİN FARKLI ÇALIŞMA BÖLGELERİ N 2 = 10 000 N 1 = 100 İyonizasyon Bölgesi İyonizasyon akımı primer iyon çiftlerinin
DetaylıRADYASYON TEDAVİSİNDE KULLANILAN 6 MV FOTON ENERJİSİNİN TÜMÖRLÜ DOKUYA UYGULAMA SÜRESİNİ HESAPLAYAN BİLGİSAYAR PROGRAMININ YAZILMASI.
RADYASYON TEDAVİSİNDE KULLANILAN 6 MV FOTON ENERJİSİNİN TÜMÖRLÜ DOKUYA UYGULAMA SÜRESİNİ HESAPLAYAN BİLGİSAYAR PROGRAMININ YAZILMASI Yasin ERGİN YÜKSEK LİSANS TEZİ FİZİK GAZİ ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ
DetaylıTARAMA ELEKTRON MİKROSKOBU SCANNING ELECTRON MICROSCOPE (SEM)
GAZİ ÜNİVERSİTESİ TEKNOLOJİ FAKÜLTESİ METALURJİ VE MALZEME MÜHENDİSLİĞİ MEM-317 MALZEME KARAKTERİZASYONU TARAMA ELEKTRON MİKROSKOBU SCANNING ELECTRON MICROSCOPE (SEM) Yrd. Doç. Dr. Volkan KILIÇLI Arş.
DetaylıFİZİK-II DERSİ LABORATUVARI ( FL 2 5 )
FİZİK-II DERSİ LABORATUVARI ( FL 2 5 ) EŞ POTANSİYEL VE ELEKTRİK ALAN ÇİZGİLERİ AMAÇ: 1. Zıt yükle yüklenmiş iki iletkenin oluşturduğu eş potansiyel çizgileri araştırıp bulmak. 2. Bu eş potansiyel çizgileri
DetaylıFarkl protokollerdeki durdurma gücü oranlar n n %DD e risine etkisi
Türk Onkoloji Dergisi 9;24(1):15- Farkl protokollerdeki durdurma gücü oranlar n n %DD e risine etkisi The effect of stopping power ratios of different protocols on %DD curve Hilal ACAR 1 1 stanbul Üniversitesi
DetaylıElektrik Müh. Temelleri
Elektrik Müh. Temelleri ELK184 2 @ysevim61 https://www.facebook.com/groups/ktuemt/ 1 Akım, Gerilim, Direnç Anahtar Pil (Enerji kaynağı) V (Akımın yönü) R (Ampül) (e hareket yönü) Şekildeki devrede yük
DetaylıPARÇACIK HIZLANDIRICILARININ TIP UYGULAMARI
PARÇACIK HIZLANDIRICILARININ TIP UYGULAMARI BAYRAM DEMİR İSTANBUL ÜNİVERSİTESİ IX. UPHDYO, 10 15 Eylül 2013 Sağlık Fiziği ve Parçacık Hızlandırıcıları Radyasyonun teşhis, tedavi ve araştırma amaçlı olarak
Detaylıh 7.1 p dalgaboyuna sahip bir dalga karakteri de taşır. De Broglie nin varsayımı fotonlar için,
DENEY NO : 7 DENEYİN ADI : ELEKTRONLARIN KIRINIMI DENEYİN AMACI : Grafit içinden kırınıma uğrayan parçacıkların dalga benzeri davranışlarının gözlemlenmesi. TEORİK BİLGİ : 0. yüzyılın başlarında Max Planck
DetaylıFİZ314 Fizikte Güncel Konular
FİZ34 Fizikte Güncel Konular 205-206 Bahar Yarıyılı Bölüm-7 23.05.206 Ankara A. OZANSOY 23.05.206 A.Ozansoy, 206 Bölüm 7: Nükleer Reaksiyonlar ve Uygulamalar.Nötron İçeren Etkileşmeler 2.Nükleer Fisyon
DetaylıBÖLÜM 2. FOTOVOLTAİK GÜNEŞ ENERJİ SİSTEMLERİ (PV)
BÖLÜM 2. FOTOOLTAİK GÜNEŞ ENERJİ SİSTEMLERİ (P) Fotovoltaik Etki: Fotovoltaik etki birbirinden farklı iki malzemenin ortak temas bölgesinin (common junction) foton radyasyonu ile aydınlatılması durumunda
DetaylıBölüm 7 Radyasyon Güvenliği. Prof. Dr. Bahadır BOYACIOĞLU
Bölüm 7 Radyasyon Güvenliği Prof. Dr. Bahadır BOYACIOĞLU RADYASYON NEDİR? Radyasyon, elektromanyetik dalgalar veya parçacıklar biçiminde enerji yayılımı ya da aktarımıdır. RADYASYON ÇEŞİTLERİ İYONLAŞTIRICI
DetaylıA A A A A A A A A A A
S 2 FİZİ TESTİ. Bu testte 0 soru vardır. 2. Cevaplarınızı, cevap kâğıdının Fizik Testi için ayrılan kısmına işaretleyiniz.. Aşağıdakilerden hangisi momentum birimidir? joule joule A) B) newton saniye weber
DetaylıBAHAR YARIYILI FİZİK 2 DERSİ. Doç. Dr. Hakan YAKUT. Fizik Bölümü
2015-2016 BAHAR YARIYILI FİZİK 2 DERSİ Doç. Dr. Hakan YAKUT SAÜ Fen Edebiyat Fakültesi Fizik Bölümü Ofis: FEF A Blok, 3. Kat, Oda No: 812, İş tel.: 6092 (+90 264 295 6092) BÖLÜM 7 MANYETİK ALANLAR 2 İÇERİK
DetaylıHızlandırıcı FİzİĞİ-1. Veli YILDIZ (Veliko Dimov)
Hızlandırıcı FİzİĞİ-1 Veli YILDIZ (Veliko Dimov) 30.01.2017 1 2 İçerİk Rutherford ve çekirdeğin keşfi, İlk defa yapay yollar ile atom çekirdeğinin parçalanması, Elektrostatik hızlandırıcılar, Hızlandırıcılarda
DetaylıÇok yapraklı lineer hızlandırıcılarda kolimatör tasarımlarının klinik önemi
Türk Onkoloji Dergisi 2012;27(1):46-54 doi: 10.5505/tjoncol.2012.514 DERLEME REVİEW Çok yapraklı lineer hızlandırıcılarda kolimatör tasarımlarının klinik önemi Multi-leaf collimator designs: the clinical
DetaylıDEMOCRİTUS. Atom hakkında ilk görüş M.Ö. 400 lü yıllarda Yunanlı filozof Democritus tarafından ortaya konmuştur.
ATOM TEORİLERİ DEMOCRİTUS DEMOCRİTUS Atom hakkında ilk görüş M.Ö. 400 lü yıllarda Yunanlı filozof Democritus tarafından ortaya konmuştur. Democritus, maddenin taneciklerden oluştuğunu savunmuş ve bu taneciklere
DetaylıBoğaziçi Üniversitesi. 21 Temmuz 2015 - CERN Türk Öğretmen Çalıştayı 4
- Algıç Fiziği 2 --Saime Gürbüz Boğaziçi Üniversitesi 21 Temmuz 2015 - CERN Türk Öğretmen Çalıştayı 4 2 1 2 3 Cevaplar için tesekkürler Dalida! 4 3 4 Parıldak Sayacı Plastik Plastik veya veya Kristal Kristal
DetaylıT.C. TÜBİTAK-BİDEB. YİBO ÖĞRETMENLERİ (FEN VE TEKNOLOJİ-FİZİK, KİMYA, BİYOLOJİ- ve MATEMATİK) PROJE DANIŞMANLIĞI EĞİTİM ÇALIŞTAYLARI
T.C. TÜBİTAK-BİDEB YİBO ÖĞRETMENLERİ (FEN VE TEKNOLOJİ-FİZİK, KİMYA, BİYOLOJİ- ve MATEMATİK) PROJE DANIŞMANLIĞI EĞİTİM ÇALIŞTAYLARI İKİ ELEKTROMIKNATIS ARASINDA BULUNAN BİR DEMİR PARÇACIĞIN HAREKETİ HAZIRLAYANLAR
DetaylıFZM 220. Malzeme Bilimine Giriş
FZM 220 Yapı Karakterizasyon Özellikler İşleme Performans Prof. Dr. İlker DİNÇER Fakültesi, Fizik Mühendisliği Bölümü 1 Atomsal Yapı ve Atomlararası Bağ1 Ders Hakkında FZM 220 Dersinin Amacı Bu dersin
Detaylı