LİNEER OLMAYAN DALGA DİRENCİ ANALİZİNİN GEMİ HİDRODİNAMİK DİZAYNINDAKİ YERİ
|
|
- Yeter Öçal
- 6 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 Gemi Mühendisliği ve Sanaimiz Sempozumu, 4-5 Aralık 004 LİNEER OLMAYAN DALGA DİRENCİ ANALİZİNİN GEMİ HİDRODİNAMİK DİZAYNINDAKİ YERİ Dr. Yük. Müh. Devrim Bülent DANIŞMAN 1, Prof. Dr. Ömer GÖREN ÖZET Gemi dalga direncini doğru olarak hesaplaabilmek gemi-form dizanı açısından vazgeçilmez bir öneme sahiptir. Bu çalışmada gemi etrafındaki akışta lineer olmaan serbest su üzei sınır koşullarını kullanan bir öntem geliştirilmiştir. İteratif bir algoritma ile çalışan bu öntemde lineer olmaan serbest su üzei koşulları, deforme olmuş serbest su üzei üzerinde ugulanmaktadır. İterason adımlarında gemi ile serbest su üzeinin tam bir ara kesitinin alınması saesinde geminin ıslak alanı gerçekte olduğu gibi alınabilmiştir. Çalışmanın sonuçlarının irdelenmesi amacıla örnek bir gemi geometrisi (Seri 60, C B =0.60) alınmış ve sonuçlar denelerle karşılaştırmalı olarak gösterilmiştir. Yapılan karşılaştırmalar, geliştirilen öntemle elde edilen sonuçların denesel sonuçlarla uum içerisinde olduğunu göstermektedir. Anahtar kelimeler: Dalga Direnci, Lineer Olmaan Sınır Koşulları, Optimizason, Gemi Formu, İteratif Algoritma. 1. Giriş Gerek form dizanında, gerekse direnç taininde önem taşıan gemi dalga direncinin saısal a da analitik olarak hesaplanması için, problem tanımlanırken çözümü kolalaştırıcı kabullerin apılması ve özel tekniklerin geliştirilmesi gerekmiştir. Teorik dalga direnci hesaplarında ilk önemli atılımı [1] apmıştır 1 İstanbul Teknik Üniversitesi Gemi İnşaatı ve Deniz Bilimleri Fakültesi, bulent.danisman@itu.edu.tr, Tel: İstanbul Teknik Üniversitesi Gemi İnşaatı ve Deniz Bilimleri Fakültesi, ogoren@itu.edu.tr, Tel:
2 Dalga direnci günümüzde hesaplamalı olarak panel metodu, sınır elemanlar, a da sonlu hacimler gibi saısal öntemlerle hesaplanabilmektedir. Bu aklaşımların başında serbest su üzei sınır koşullarının nasıl ugulanacağı gelir. Çünkü dalga-direnci sınır değer probleminin en büük zorluğu, lineer olmaan serbest üze sınır koşuludur. Bu çalışmada gemi dalga direnci problemi çözüm öntemlerine katkıda bulunabilmek, hidrodinamik dizan için lineer olmaan etkileri katabilmek için serbest su üzei koşullarını tam olarak sağlamaı amaçlaan saısal bir öntem geliştirilmee çalışılmıştır.. Form Dizanında Saısal Yöntemlerin Yeri Dalga direnci, gemi form değişikliklerine karşı çok hassas olduğu için bir hidrodinamik dizan parametresidir. Form değişimlerinin dalga direncine etkisini, denesel çalışmalarla görmee çalışmak, model imalatında harcanan zaman ve model imalat malietleri açısından, efektif olmaacaktır. Gemi form değişikliklerinin, dalga direnci üzerindeki etkisini daha çabuk görebilmek ve dalga direncini azaltacak eni gemi formları bulmanın etkili olu, dalga direncini saısal olarak hesaplamaktan geçmektedir. [] ve [3] çalışmalarında, gemi dalga direncinin hesaplamalı olarak elde edilmesinin, gemi form dizanına nasıl ardımcı olacağını göstermişlerdir. Gemi dalga direnci probleminin bir sınır değer problemi olarak tanımlanabilmesi ve hesaplama araçlarının kapasitesinin artması saesinde, dalga direnci hesaplama öntemleri geliştirilebilmiştir, bunlardan başlıcaları Gadd [4] ve Dawson [5] in çalışmalarında sunulmuştur. Özellikle Dawson öntemi üzerine, 80 lerden beri pek çok araştırmacı bir çok ilerlemeler apmıştır. Bu öntem bir çok araştırma kurumu tarafından, olgunlaşmış bir öntem olarak anılmaktadır. Gadd [4] önteminde gemi ve serbest üzein bir kısmı dörtgen panellerle temsil edilmiştir. Paneller üzerine Rankine kanakları dağıtan Gadd, serbest su üzei koşullarını iteratif bir süreç içerisinde ugulamıştır. Dawson önteminde ise, ine gemi ve serbest üze dörtgen panellerle temsil edilmiş ve gemi üzerindeki akım çözümü Hess ve Smith [6] a göre apılmıştır. Serbest üze koşulları ise çift gövde aklaşımıla lineerleştirilmiş ve Dawson tarafından önerilen bir türev şemasıla, serbest üze üzerine ugulanmıştır. 3. Problemin Tanımı Gemi dalga direnci problemini daha ii anlamak için problemi tanımlaan bir takım kabuller apılmalıdır, bunlar şu şekilde sıralanabilir; gemi rijit bir cisimdir, koordinat sistemi Şekil 1 de görüldüğü gibi gemi üzerine sabitlenmiştir ve gemi + ekseni önünde U hızlı bir akım içindedir, geminin içinde üzdüğü akışkan sabit oğunlukta ve sıkıştırılamazdır, geminin içinde bulduğu akım çevrisizdir. 03
3 Yukardaki tanımlamalar doğrultusunda, gemi etrafındaki akışın, potansiel akış olacağını söleebiliriz. Bu durumda Φ (,, z) hız potansieli olmak üzere, hareketi tanımlaan denklem Laplace denklemidir: Φ = 0. Problemi sınır değer problemi olarak çözebilmek için, gemi ve serbest üze üzerindeki sınır koşullarının tanımlanması gerekir. Akım önü Şekil 1. Koordinat sistemi Gemi üzei üzerindeki sınır koşulu akışkan hızının normal doğrultusundaki bileşeninin geminin normal doğrultusundaki hız bileşenine eşit olmasını gerektirmektedir. Koordinat sistemi gemie birlikte sabitlenmiş olduğundan, akışkanın normal doğrultusundaki hızının 0 olması gerekir. Φ n Φ r = = n Φ = 0 n (gemi üzeinde) ( 1) Serbest su üzeinde ise, momentumun korunumundan Bernoulli denklemine ulaşılabilir: 1 p p = ρ( V U ) ρgz () ve serbest üze üzerinde basınç sabit olduğundan, dinamik serbest su üzei koşulu şu şekilde azılabilir; 1 ( V U ) + gz = 0 ; z = ζ için ( 3) Eğer z = ζ (, ) serbest su üzeini tanımlaacak olursa kinematik koşul olarak; Φ z Φ ζ Φ ζ = 0 ; z = ζ için. ( 4) verilebilir. Radason koşulları ise, Sabuncu [7] de aşağıdaki şekilde verilmiştir; 04
4 1 O ; r ve > 0 r φ (,, z) = ( 5) 1 o ; r ve < 0 r 4. Lineer Olmaan Problem İçin İteratif Bir Algoritma Geliştirilen çözüm algoritması serbest su üzei koşulunu aşağıdaki şekilde ele almaktadır: (n) φ : n inci iterason adımındaki hız potansieli δφ : Her bir iterasonda hesaplanan hız potansieli farkı. Benzer tanımlamalar dalga deformasonu (ζ ) için de geçerli olup şu kabuller apılabilir; ( n) ( n 1) ( n) ( n 1) φ = φ + δφ, ζ = ζ + δζ ( 6) Bu ifadeleri, kinematik serbest su üzei koşulunda erine koarsak; φ z + δφ φ z ( n) δφ ζ ζ ( n) φ δφ ζ δφ = 0 (7) elde ederiz. Anı şekilde dinamik su üzei koşulu kullanılarak; ( 1 ( φ ) n 1) U ζ = 1 (8) g U azılabilir (8) denklemini (7) de erine koup gerekli açılımlar apılırsa; φ ( n) ( φ φ ) φ ( φ ) 1 ( n) ( n) φ ( φ ) + gφ = 0 + z (9) elde edilir. Bu denklem aslında lineer olmaan serbest üze sınır koşuludur. Ancak dikkatli bakıldığında, bir önceki iterasona göre lineer olduğu görülür. Bu da bu sınır koşulunun iteratif bir algoritma ile kullanıldığında, iterasonlar arasında lineer çözüm apılabileceğini gösterir. Geliştirilen algoritmanın temel adımları aşağıdaki gibidir: 05
5 1. Serbest üze deformasonları için bir tahmin ap, ve bu tahmini serbest üze üzerinde başlangıç hız dağılımı ( ( n φ ) ; n = 0 ) bul. Bu adımda aslında tahmin erine klasik Dawson [5] çözümü apılır. Çözüme bu şekilde başlanması iterason sürecinin akınsama hızını olumlu etkilemektedir.. Gemi ve serbest üze üzerinde bir panel dağılımı tanımla. Gemi ile serbest üze dörtgen panellerle temsil edilir. Başlangıçta geminin sakin su üzei seviesinin üzerinde kalan geometrisi de panellenir. Daha sonra bu paneller değişen serbest üze şekline göre gemi ıslak alanının uum sağlaması amacıla kullanılır. 3. Serbest üze üzerinde lineer serbest üze sınır koşulunu ugula. Gemi üzerinde rijit cisim sınır koşulunu ugula ve lineer denklem takımı sistemini çöz. Bu adımda serbest su üzei koşulu Dawson [5] te verildiği şekilde ugulanmaktadır.. Orijinal Dawson öntemindeki çift gövde hız potansielinin erini bu çalışmada bir önceki iterasonda hesaplanan toplam hız potansieli almaktadır. 4. Hız ve basınç alanını hesapla. Dinamik koşul ardımıla dalga deformasonlarını eniden hesapla. Direnç, düşe kuvvet ve trim momentlerini gemi üzerindeki basınçları integre ederek hesapla. 5. Serbest su üzei panellerini deforme olmuş serbest su üzeine adapte et. 6. Yakınsamaı kontrol et ve gerekiorsa () adımından itibaren tekrar et. 5. Geometrik Adaptason Dawson önteminde kullanıldığı şeklile, sakin su düzlemine kadar apılan gemi üzei panellemesinin, lineer olmaan hesaplama süreci için değiştirilmesi ve geliştirilmesi gerekmektedir. Lineer olmaan çözüm önteminde serbest su üzei düzlemselliğini kabettiği için çift gövde aklaşımı kullanılamaz hale gelmektedir. Bunun için öntemde hesaplanan gemi üzerine dağıtılmış paneller üzerindeki birim şiddette kanağın diğer panellere etkittiği hız bileşenlerinin çift gövde olmadan hesaplanması gerekmektedir. Şekil. İterason adımları arasında üklü su hattının değişimi 06
6 Şekil 3. Serbest su üzei panelleri Her iterason adımında, deforme olmuş serbest su üzeindeki hız bileşenleri eniden hesaplanmalıdır, çünkü bu hız bileşenleri, bir sonraki iterason adımında bilinen ( 1) çözüm olarak kullanılacaktır ( φ n ). Bu amaçla serbest su üzeinde, bir önceki iterasondaki düğüm noktaları, alan noktaları olarak tanımlanır. Bu noktalar üzerinde hız bileşenleri eniden hesaplanır, Şekil 3. Lineer olmaan algoritmanın tam olarak gerçekleştirilebilmesi için, geminin değişen serbest üzele ara kesiti alınmalı ve hesaba dahil olan üklü su hattı üzerindeki geometrile, hesaba dahil edilmeecek olan üklü su hattı geometrisi belirlenmelidir gerekir. Bu eni geometrie göre, gemi eniden panellenecek ve bir sonraki iterason için hazır hale gelecektir, Şekil. Bu işlem için üç boutlu olarak gemii tanımlaan ve serbest su üzei ile geminin ara kesitini çıkarıp, ıslak ve kuru geometrii tanımlaarak eniden panelleen, bir geometrik aklaşım geliştirilmiştir. Bu aklaşıma daanarak azılmış program, öncelikle bütün panelleri taraarak üçgen vea dörtgen olup olmadıklarını ve hangi köşelerinin su üzerinde kaldığını saptar. Tüm köşeleri su altında (deforme olmuş serbest üze) kalan paneller üzerinde herhangi bir işlem apılmaz. Bir vea birden fazla köşesi deforme olmuş serbest üze dışında kalan paneller, eni dörtgen vea üçgen paneller oluşturacak şekilde bölünürler. Elde edilen eni köşe noktalarının koordinatları ve indisleri data dosasına işlenir. Aşağıdaki şekilde bir panelin serbest su üzeile kesişmesi görülmektedir. Şekil 4. Bir dörtgen panel ile deforme olmuş su hattının kesişimi 07
7 6. Saısal Çalışma ve Sonuçları Geliştirilmiş olan hesaplama algoritmasının denenmesi amacıla, bir hesaplama programı azılmış (ITU-NONLIW) ve referans bir gemi geometrisi alınarak, buna ait akış karakteristikleri belirlenmiştir. Lineer serbest su üzei koşullarının kullanıldığı hesaplama programı ITU-Dawson [8] ve denesel sonuçlarla [9] karşılaştırmalar apılarak, geliştirilmiş olan hesaplama programının lineer olmaan analize katkıları ve hesaplama kapasitesi belirlenmiştir. Bu çalışmada referans olarak, geliştirilen hesaplama programının sonuçlarının test edilmesi amacıla, standart Seri 60 formu ele alınmıştır. Seri 60 formları, blok katsaıları (C B ) 0.60 ile 0.85 arasında değişen gemilerdir. Bir çok tipte gemi, uzun ıllardan beri Seri 60 formlarına daanılarak dizan edilmiştir. Orjinalde umrubaşı olmaan bu formlar, son ıllarda apılan çalışmalarla, umrubaşlı hale de dönüştürülmüştür. Bütün form karakteristikleri çok ii bilinen bu gemilerle ilgili, bir çok araştırma kurumu detalı hesaplamalı ve denesel çalışmalar apmışlardır, [8]. Şekil 5 de, saısal hesaplamalarda en çok kullanılan form olan Seri 60 C B =0.60 formunun en kesitleri görülmektedir, Şekil 5. Seri 60 En kesitleri Şekil 7, Şekil 8 ve Şekil 8 da hesaplama algoritmasının sonuçlarının lineer ve denesel sonuçlarla karşılaştırmaları görülmektedir. Yapılacak hesaplamalar için gemi 744 adet panelle serbest su üzei ise 088 panelle arıklaştırılmıştır. 08
8 Şekil 6. Seri 60 formu ve etrafındaki serbest su üzeinin panellerle arıklaştırılması 450 Rw method, ward(1964) long-cut, Tsai-Landweber (1975) ITU-Dawson ITU-NONLIW Fn Şekil 7. Dalga direnci karşılaştırması Şekil 8. Denesel ve hesapla bulunan dalga konturları. (üst taraf denesel, [8], alt taraf hesap, sol taraf lineer, sağ taraf lineer olmaan çözüm, Fn=0.31,) 09
9 X Z X Z Y Y Şekil 9. Lineer koşullar ile bulunmuş üç boutlu dalga deformasonları, F n = Su Üstü Geometrisinin Lineer Olmaan Analizdeki Yeri Geliştirilmiş olan hesaplama önteminde, ükselen baş dalga nedenile, geminin sakin su düzlemi üzerindeki geometrisi de hesaba katılabilmektedir. Geminin baş tarafında, üklü su hattının üzerinde kalan geometri (fler), gemi direnci ve hareketleri açısından önemli bir rol onamaktadır. Fler geometrisinin dizanı, serpinti direncine, dövünmee, güverte ıslanmasına kadar pek çok hidrodinamik karakteristiği belirlemektedir. Burada dalga deformasonu üzerine fler etkilerini gözlemleebilmek için üzerinde hesapları apılmış olan Seri 60 formundaki gemi, iki değişik deformasona tabi tutulmuştur, Şekil 10. Şekil 11 de, Gadd ve Hogben [10] çalışması takip edilerek, fler geometrisinin dalga bileşenleri üzerindeki etkisi görülmektedir. İki fler geometrisinin, diverjans dalgası üzerinde farklı etkileri görülmüştür. Fler1 diverjans dalgasını önemli ölçüde azaltmaktadır. Bunu Fler1 in, su hattı geometrisinde, baş taraftaki şişkinlikten dolaı, omuzluğun daha umuşak bir form almasına bağlaabiliriz. Bu şekilde anı zamanda gemi cidarı üzerindeki dalga profilinin, fler geometrisine göre değişimi görülmektedir. Burada, Fler1 in Fler e göre dalga dikliğinin daha çok olduğu görülür. Bu da, üksek çalıklıktaki fler geometrilerinde görülen dalga kırılma olasılığının artacağını göstermektedir. Şekil 10. Seri 60 formunun deforme edilmiş baş taraf en kesitleri (Fler 1, Fler) 10
10 50 00 Seri 60 Fler Fler Rw [kn] Z [m] Seri 60 Fler1 Fler 0.5 X [m] Şekil 11. Su üstü geometrisinin dalga spektrumuna ve dalga profiline etkisi, V=11 m/sn 8. Sonuçlar Bu çalışmada, lineer olmaan serbest su üzei sınır koşullarını sağlamak için iteratif bir algoritma önerilmiş ve buna ilişkin özgün bir serbest su üzei modelleme aklaşımı geliştirilmiştir. Geliştirilen öntemin başarısı çeşitli analizlerle gösterilmiş ve denesel karşılaştırmalar apılmıştır. Denesel verilerle apılan karşılaştırmalarda geliştirilmiş olan öntemin, lineer öntemle hesaplanmış sonuçlara göre denesel verilerle daha fazla uum içerisinde olduğu görülmüştür. Arıca, geliştirilen öntem iterason adımları içerisinde gemi ile serbest su üzeinin tam bir ara kesitini aldığı için, geminin hesaba dahil olan ıslak alanı değişmektedir. Buradan hareketle, bu program kullanılarak lineer analizde hesaba katılamaan, geminin sakin su düzleminin üzerindeki geometrisinin de dalga direncine etkisinin gösterilebileceği düşünülmüştür. Bu amaçla sakin su hattı altındaki geometrileri anı sakin su düzlemi üzerinde fler bölümündeki geometrileri farklı, üç adet gemi için hesap apılıp dalga deformasonlarının ve dalga spektrumunun nasıl değiştiği gösterilmiştir. Çalışmanın devamı olarak, geliştirilmiş olan hesaplama programının etkin bir gemi form dizanı aracı olarak kullanılabilmesi için bir form optimizasonu algoritmasıla birleştirilmesi düşünülmektedir. Böle bir birleşim ile daha başarılı gemi formları dizan etmek mümkün olacaktır. 11
11 Kanaklar [1] Michell, J. H.. The Wave Resistance of a Ship, Phil. Mag. (London), 1898, 45, pp [] Danışman, D.B., Mesbahi, E., Atlar, M., Gören, Ö. A New Hull Form Optimisation Technique for Minimum Wave Resistance, IMAM, Rethmnon-Greece,00, Paper No. 4. [3] Çalışal, S.M., Gören, Ö., Danışman, D.B. Resistance Reduction b Increased Beam for Displacement-tpe Ships, Journal of Ship Research, 00, Vol. 46, No. 3, pp [4] Gadd, G.E. A Method for Computing the Flow and Surface Wave pattern Around Full Forms, Trans, RINA, pp. 07-0, UK,1976. [5] Dawson, C. W. A Practical Computer Method for Solving Ship-wave Problems, Proc. nd Int. Conf. Numerical Ship Hdrodnamics, Berkele,1977, pp [6] Hess, J.L., ve Smith, A.M.O. Calculation of non-lifting potential flow about arbitrar three-dimensional bodies, Journal of Ship Research,1964, Vol. 8, No., pp. -44 [7] Sabuncu, T. Gemilerin Dalga Direnci Teorisi, İstanbul Teknik Üniversitesi, Gemi Enstitüsü Bülteni, Eğitim Neşriatı No.1, No. 1, İstanbul,196. [8] Gören, Ö. Ana kıçlı gemilerin Saısal Dalga Direnci Üzerine, I. Ulusal Hesaplamalı Mekanik Konferansı, İstanbul,1993. [9] IIHR Series 60 Bare Hull, Iowa Universit IIHR-Hdroscience and Engineering Towing Tank Web Site, 000, /~towtank/series60bare.htm [10] Gadd, G.E., Hogben, N. The Determination of Wave Resistance from Measurements of the Wave Pattern, N.P.L. Ship Report 70,
Gemi dalga direncinde lineer olmayan etkilerin hesaplamalı olarak incelenmesi
itüdergisi/d mühendislik Cilt:4, Saı:6, 59-7 Aralık 5 Gemi dalga direncinde lineer olmaan etkilerin hesaplamalı olarak incelenmesi Devrim Bülent DANIŞMAN *, Ömer GÖREN İTÜ Gemi İnşaatı ve Deniz Bilimleri
DetaylıGEMİ İNŞAATI VE DENİZ TEKNOLOJİSİ TEKNİK KONGRESİ AYNA KIÇIN YÜKSEK SÜRATLİ TEKNE DİRENCİNE ETKİSİ
GEMİ İNŞAATI VE DENİZ TEKNOLOJİSİ TEKNİK KONGRESİ AYNA KIÇIN YÜKSEK SÜRATLİ TEKNE DİRENCİNE ETKİSİ Eyüp Mete ŞİRELİ 1, Kaya TÜMER 2, Ömer GÖREN 3, Mustafa İNSEL 4 ÖZET Bu çalışma beş formdan oluşan yuvarlak
DetaylıSaf Eğilme (Pure Bending)
Saf Eğilme (Pure Bending) Bu bölümde, doğrusal, prizmatik, homojen bir elemanın eğilme etkisi altındaki deformasonları incelenecek. Burada çıkarılacak formüller, en kesiti an az bir eksene göre simetrik
DetaylıMATERIALS. Basit Eğilme. Third Edition. Ferdinand P. Beer E. Russell Johnston, Jr. John T. DeWolf. Lecture Notes: J. Walt Oler Texas Tech University
CHAPTER BÖLÜM MECHANICS MUKAVEMET OF I MATERIALS Ferdinand P. Beer E. Russell Johnston, Jr. John T. DeWolf Basit Eğilme Lecture Notes: J. Walt Oler Teas Tech Universit Düzenleen: Era Arslan 2002 The McGraw-Hill
DetaylıSTATİK MÜHENDİSLİK MEKANİĞİ. Behcet DAĞHAN. Behcet DAĞHAN. Behcet DAĞHAN. Behcet DAĞHAN
Statik ers Notları Sınav Soru ve Çözümleri ĞHN MÜHENİSİK MEKNİĞİ STTİK MÜHENİSİK MEKNİĞİ STTİK İÇİNEKİER 1. GİRİŞ - Skalerler ve Vektörler - Newton Kanunları 2. KUVVET SİSTEMERİ - İki Boutlu Kuvvet Sistemleri
DetaylıELASTİSİTE TEORİSİ I. Yrd. Doç Dr. Eray Arslan
ELASTİSİTE TEORİSİ I Yrd. Doç Dr. Eray Arslan Mühendislik Tasarımı Genel Senaryo Analitik çözüm Fiziksel Problem Matematiksel model Diferansiyel Denklem Problem ile ilgili sorular:... Deformasyon ne kadar
DetaylıYARI-KÜRESEL ENGEL KONULAN BİR KANAL İÇERİSİNDE ISI GEÇİŞİ VE AKIŞIN SAYISAL İNCELENMESİ
Eskişehir Osmangazi Üniversitesi Mühendislik Mimarlık Fakültesi Dergisi Cilt:XXII, Saı:3, 2009 Journal of Engineering and Architecture Facult of Eskişehir Osmangazi Universit, Vol: XXII, No:3, 2009 Makalenin
DetaylıSU YÜZEYİNİ YIRTAN VE SİMETRİK OLMAYAN CİSİMLERİN (GEMİ, HİDROFOİL VS) DALGA DİRENCİNİN HESABI
SU ÜEİNİ IRTAN VE SİMETRİK OLMAAN CİSİMLERİN (GEMİ, HİDROFOİL VS) DALGA DİRENCİNİN HESABI Doç. Dr. Şakir Bal 1 ÖET Bu çalışmada, daha önce geliştirilen ve bazı uygulamaları yapılan iterative bir sınır
Detaylız z Genel yükleme durumunda, bir Q noktasını üç boyutlu olarak temsil eden kübik gerilme elemanı üzerinde 6 bileşeni
GERİLME VE ŞEKİL DEĞİŞTİRME DÖNÜŞÜM BAĞINTILARI Q z Genel ükleme durumunda, bir Q noktasını üç boutlu olarak temsil eden kübik gerilme elemanı üzerinde 6 bileşeni gösterilebilir: σ, σ, σ z, τ, τ z, τ z.
DetaylıKOÜ. Mühendislik Fakültesi Makine Mühendisliği ( 1. ve 2. Öğretim ) Bölümleri MÜH 110 Statik Dersi - 1. Çalışma Soruları 03 Mart 2017
KÜ. Mühendislik Fakültesi Makine Mühendisliği ( 1. ve 2. Öğretim ) ölümleri SRU-1) Mühendislik apılarında kullanılan elemanlar için KSN (Tarafsız eksen) kavramını tanımlaınız ve bir kroki şekil çizerek
DetaylıNlαlüminyum 5. αlüminyum
Soru 1. Bileşik bir çubuk iki rijit mesnet arasına erleştirilmiştir. Çubuğun sol kısmı bakır olup kesit alanı 60 cm, sağ kısmı da alüminum olup kesit alanı 40 cm dir. Sistem 7 C de gerilmesidir. Alüminum
DetaylıNÜMERİK ANALİZ. Sayısal Yöntemlerin Konusu. Sayısal Yöntemler Neden Kullanılır?!! Denklem Çözümleri
Saısal Yöntemler Neden Kullanılır?!! NÜMERİK ANALİZ Saısal Yöntemlere Giriş Yrd. Doç. Dr. Hatice ÇITAKOĞLU 2016 Günümüzde ortaa konan problemlerin bazılarının analitik çözümleri apılamamaktadır. Analitik
DetaylıKAYMA GERİLMESİ (ENİNE KESME)
KAYMA GERİLMESİ (ENİNE KESME) Demir yolu traversleri çok büyük kesme yüklerini taşıyan kiriş olarak davranır. Bu durumda, eğer traversler ahşap malzemedense kesme kuvvetinin en büyük olduğu uçlarından
DetaylıGEMİ DİRENCİ ve SEVKİ
GEMİ DİRENCİ ve SEVKİ 1. GEMİ DİRENCİNE GİRİŞ Geminin istenen bir hızda seyredebilmesi için, ana makine gücünün doğru bir şekilde seçilmesi gerekir. Bu da gemiye etkiyen su ve hava dirençlerini yenebilecek
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 10 Eylemsizlik Momentleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C.Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 10. Eylemsizlik Momentleri
DetaylıLİNEER DALGA TEORİSİ. Page 1
LİNEER DALGA TEORİSİ Giriş Dalgalar, gerçekte viskoz akışkan içinde, irregüler ve değişken geçirgenliğe sahip bir taban üzerinde ilerlerler. Ancak, çoğu zaman akışkan hareketi neredeyse irrotasyoneldir.
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 7 İç Kuvvetler Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C. Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 7. İç Kuvvetler Bu bölümde, bir
DetaylıBURKULMA DENEYİ DENEY FÖYÜ
T.C. ONDOKUZ MYIS ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FKÜLTESİ MKİN MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ BURKULM DENEYİ DENEY FÖYÜ HZIRLYNLR Prof.Dr. Erdem KOÇ Yrd.Doç.Dr. İbrahim KELEŞ EKİM 1 SMSUN BURKULM DENEYİ 1. DENEYİN MCI
DetaylıAKIŞKANLAR MEKANİĞİ 1. YILİÇİ SINAVI ( )
1 3 4 5 6 T AKIŞKANLAR MEKANİĞİ 1. YILİÇİ SINAVI (13.11.008) Ad-Soad: No: Grup: 1) a) İdeal ve gerçek akışkan nedir? Hız dağılımlarını çiziniz. Pratikte ideal akışkan var mıdır? Açıklaınız. İdeal Akışkan;
DetaylıMomentum iletimi. Kuvvetin bileşenleri (Momentum akısının bileşenleri) x y z x p + t xx t xy t xz y t yx p + t yy t yz z t zx t zy p + t zz
1. Moleküler momentum iletimi Hız gradanı ve basınç nedenile Kesme gerilmesi (t ij ) ve basınç (p) Momentum iletimi Kuvvetin etki ettiği alana dik ön (momentum iletim önü) Kuvvetin bileşenleri (Momentum
DetaylıResearch Article / Araştırma Makalesi INVESTIGATION OF FREE SURFACE EFFECTS OF A 2-D SOURCE MOVING WITH CONSTANT VELOCITY
Sima J En & Nat Sci 6 (1), 2015, 149-156 Paper Produced from PhD Thesis Presented at Graduate School of Natural and Applied Sciences, Yıldız Technical University Yıldız Teknik Üniversitesi, Fen Bilimleri
DetaylıÇEV207 AKIŞKANLAR MEKANİĞİ KİNEMATİK-1. Y. Doç. Dr. Güray Doğan
ÇEV207 AKIŞKANLAR MEKANİĞİ KİNEMATİK-1 Y. Doç. Dr. Güray Doğan 1 Kinematik Kinematik: akışkanların hareketlerini tanımlar Kinematik harekete sebep olan kuvvetler ile ilgilenmez. Akışkanlar mekaniğinde
DetaylıKonikler ÜNİTE. Amaçlar. İçindekiler. Yazar Doç.Dr. Hüseyin AZCAN
Konikler Yazar Doç.Dr. Hüsein AZCAN ÜNİTE 7 Amaçlar Bu ünitei çalıştıktan sonra; lise ıllarından da tanıdığınız çember, elips, parabol ve hiperbol gibi konik kesitleri olarak adlandırılan geometrik nesneleri
DetaylıQuartic Authalic Projeksiyonu ve Bir Bilgisayar Programı: Pseudo
Harita Teknolojileri Elektronik Dergisi Cilt: 1, No:, 009 (10-19) Electronic Journal of Map Technologies Vol: 1, No:, 009 (10-19) TEKNOLOJİK ARAŞTIRMALAR www.teknolojikarastirmalar.com e-issn:1309-3983
DetaylıBilginin Görselleştirilmesi
Bilginin Görselleştirilmesi Bundan önceki konularımızda serbest halde azılmış metinlerde gerek duduğumuz bilginin varlığının işlenmee, karşılaştırmaa ve değerlendirmee atkın olmadığını, bu nedenle bilginin
DetaylıKompozit Malzemeler ve Mekaniği. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Kompozit Malzemeler ve Mekaniği Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 4 Laminatların Makromekanik Analizi Kaynak: Kompozit Malzeme Mekaniği, Autar K. Kaw, Çevirenler: B. Okutan Baba, R. Karakuzu. 4 Laminatların
DetaylıBÖLÜM 1: MADDESEL NOKTANIN KİNEMATİĞİ
BÖLÜM 1: MADDESEL NOKTANIN KİNEMATİĞİ 1.1. Giriş Kinematik, daha öncede vurgulandığı üzere, harekete sebep olan veya hareketin bir sonucu olarak ortaya çıkan kuvvetleri dikkate almadan cisimlerin hareketini
DetaylıSTATİK-MUKAVEMET 1. YIL İÇİ SINAVI m m. 4.5 m
dı /Soadı : No : İmza: STTİK-MUKVEMET 1. YI İÇİ SINVI 06-11-2013 Örnek Öğrenci No 010030403 abcd DF deki çekme kuvveti 15(a+c)kN olduğuna göre E noktasındaki bağ kuvvetlerini 20 kn 20 kn 20 kn 20 kn h
DetaylıVektörler. Skaler büyüklükler. Vektörlerin 2 ve 3 boyutta gösterimi. Vektörel büyüklükler. 1. Şekil I de A vektörü gösterilmiştir.
1 Vektörler Skaler büüklükler 1. de A vektörü gösterilmiştir. Özellikler: Sadece büüklüğü (şiddeti) vardır. Negatif olabilir. Skaler fiziksel büüklüklerin birimi vardır. Örnekler: Zaman Kütle Hacim Özkütle
DetaylıPROF.DR. MURAT DEMİR AYDIN. ***Bu ders notları bir sonraki slaytta verilen kaynak kitaplardan alıntılar yapılarak hazırlanmıştır.
PO.D. MUAT DEMİ AYDIN ***Bu ders notları bir sonraki slatta verilen kanak kitaplardan alıntılar apılarak hazırlanmıştır. Mühendisler için Vektör Mekaniği: STATİK.P. Beer, E.. Johnston Çeviri Editörü: Ömer
DetaylıMEVCUT BİR TEKNENİN STABİLİTE PROBLEMLERİNİN ANALİZİ VE UYGUN ÇÖZÜM YÖNTEMLERİNİN BELİRLENMESİ
GEMİ İNŞAATI VE DENİZ TEKNOLOJİSİ TEKNİK KONGRESİ 08 BİLDİRİLER KİTABI MEVCUT BİR TEKNENİN STABİLİTE PROBLEMLERİNİN ANALİZİ VE UYGUN ÇÖZÜM YÖNTEMLERİNİN BELİRLENMESİ Sadık ÖZÜM 1, Bekir ŞENER 2, Hüseyin
DetaylıGerilme Dönüşümü. Bölüm Hedefleri
Gerilme Dönüşümü Bölüm Hedefleri Bu bölümde, belirli bir koordinat sisteminde tanımlı gerilme bileşenlerinin, farklı eğimlere sahip koordinat sistemlerine nasıl dönüştürüleceği üzerinde durulacaktır. Gerekli
DetaylıGEMİ EĞİLME MOMENTİ ve KESME KUVVETİ KESİT ZORLARININ BUREAU VERITAS KURALLARI ve NÜMERİK YÖNTEM ile ANALİZİ
GEMİ EĞİLME MOMENTİ ve KESME KUVVETİ KESİT ZORLARININ BUREAU VERITAS KURALLARI ve NÜMERİK YÖNTEM ile ANALİZİ Erhan ASLANTAŞ 1 ve Aydoğan ÖZDAMAR 2 ÖZET Gemilerin ön dizayn aşamasında, boyuna mukavemet
DetaylıKAYMALI YATAKLAR I: Eksenel Yataklar
KAYMALI YATAKLAR I: Eksenel Yataklar Prof. Dr. İrfan KAYMAZ Mühendislik Fakültesi Makine Mühendisliği Bölümü Giriş Bu bölüm sonunda öğreneceğiniz konular: Eksenel yataklama türleri Yatak malzemeleri Hidrodinamik
DetaylıBÖLÜM 4 YAPISAL ANALİZ (KAFESLER-ÇERÇEVELER-MAKİNALAR)
BÖLÜM 4 YAPISAL ANALİZ (KAESLER-ÇERÇEVELER-MAKİNALAR) 4.1 Kafesler: Basit Kafes: İnce çubukların uçlarından birleştirilerek luşturulan apıdır. Bileştirme genelde 1. Barak levhalarına pimler ve kanak vasıtası
Detaylı34. Dörtgen plak örnek çözümleri
34. Dörtgen plak örnek çözümleri Örnek 34.1: Teorik çözümü Timoshenko 1 tarafından verilen dört tarafından ankastre ve merkezinde P=100 kn tekil yükü olan kare plağın(şekil 34.1) çözümü 4 farklı model
DetaylıMustafa YAĞCI, yagcimustafa@yahoo.com Parabol Denkleminin Yazılması
www.mustafaagci.com.tr, 11 Cebir Notları Mustafa YAĞCI, agcimustafa@ahoo.com Parabol Denkleminin Yazılması B ir doğru kaç noktasıla bellidi? İki, değil mi Çünkü tek bir noktadan geçen istediğimiz kadar
DetaylıKafes Sistemler. Birbirlerine uç noktalarından bağlanmış çubuk elemanların oluşturduğu sistemlerdir.
Kafes Sistemler Birbirlerine uç noktalarından bağlanmış çubuk elemanların oluşturduğu sistemlerdir. Kafes Sistemler Birçok uygulama alanları vardır. Çatı sistemlerinde, Köprülerde, Kulelerde, Ve benzeri
Detaylıp 2 p Üçgen levha eleman, düzlem şekil değiştirme durumu
Üçgen levha eleman düzlem şekil değiştirme durumu Üçgen levha eleman düzlem şekil değiştirme durumu İstinat duvarı basınçlı uzun boru tünel ağırlık barajı gibi yapılar düzlem levha gibi davranırlar Uzun
DetaylıKompozit Malzemeler ve Mekaniği. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Kompozit Malzemeler ve Mekaniği Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 4 Laminatların Makromekanik Analizi Kaynak: Kompozit Malzeme Mekaniği, Autar K. Kaw, Çevirenler: B. Okutan Baba, R. Karakuzu. 4 Laminatların
Detaylı23. Sistem denge denklemlerinin direkt kurulması
. Sistem denge denklemlerinin direkt kurulması. Sistem denge denklemlerinin direkt kurulması Sonlu elemanlar metodu el hesapları için değil, bilgisayarda yazılımlar ile kullanılması için geliştirilmiştir.
DetaylıKENAR TETİKLEMELİ D FLİP-FLOP
Karadeniz Teknik Üniversitesi Bilgisaar Mühendisliği Bölümü Saısal Tasarım Laboratuarı KENAR TETİKLEMELİ FLİP-FLOP 1. SR Flip-Flop tan Kenar Tetiklemeli FF a Geçiş FF lar girişlere ugulanan lojik değerlere
Detaylı3. HAFTA DERS NOTLARI İKTİSADİ MATEMATİK MİKRO EKONOMİK YAKLAŞIM. Yazan SAYIN SAN
3 HAFTA DERS NOTLARI İKTİSADİ MATEMATİK MİKRO EKONOMİK YAKLAŞIM Yazan SAYIN SAN SAN / İKTİSADİ MATEMATİK / 2 BÖLÜM 2 EŞ-ANLI DENKLEM SİSTEMLERİ Bu bölümde analitik ve grafik olarak eş-anlı denklem sistemlerinin
DetaylıPolinom Tabanlı Diferansiyel Alan Hesabı Metodu (PDQM) nun İki Boyutlu Elektromanyetik Probleme Uygulanması
S Ü E M A N D E M İ R E Ü N İ V E R S İ T E S İ T E K N İ K B İ İ M E R M E S E K Ü K S E K O K U U S U E M A N D E M I R E U N I V E R S I T T E C H N I C A S C I E N C E S V O C A T I O N A S C H O O
DetaylıÇEV207 AKIŞKANLAR MEKANİĞİ KİNEMATİK-1. Y. Doç. Dr. Güray Doğan
ÇEV207 AKIŞKANLAR MEKANİĞİ KİNEMATİK-1 Y. Doç. Dr. Güray Doğan 1 Kinematik Kinematik: akışkanların hareketlerini tanımlar Kinematik harekete sebep olan kuvvetler ile ilgilenmez. Akışkanlar mekaniğinde
DetaylıDENİZ HARP OKULU GEMİ İNŞAATI VE GEMİ MAKİNELERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜM BAŞKANLIĞI DERS TANITIM BİLGİLERİ
DENİZ HARP OKULU GEMİ İNŞAATI VE GEMİ MAKİNELERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜM BAŞKANLIĞI DERS TANITIM BİLGİLERİ Dersin Adı Kodu Sınıf/Y.Y. Ders Saati (T+U+L) Kredi AKTS Gemi Direnci ve Sevki GİM-414 4/I 3+0 3 4
DetaylıSTATICS. Equivalent Systems of Forces VECTOR MECHANICS FOR ENGINEERS: Seventh Edition CHAPTER. Ferdinand P. Beer E. Russell Johnston, Jr.
Seventh E 3 Rigid CHAPTER VECTOR MECHANICS FOR ENGINEERS: STATICS Ferdinand P. Beer E. Russell Johnston, Jr. Lecture Notes: J. Walt Oler Teas Tech Universit Bodies: Equivalent Sstems of Forces Seventh
DetaylıGEMİ İNŞAATI VE DENİZ TEKNOLOJİSİ TEKNİK KONGRESİ YÜKSEK SÜRATLİ DEPLASMAN KATAMARANLARIN TOPLAM DİRENÇ AÇISINDAN FORM OPTİMİZASYONU
GEMİ İNŞAATI VE DENİZ TEKNOLOJİSİ TEKNİK KONGRESİ YÜKSEK SÜRATLİ DEPLASMAN KATAMARANLARIN TOPLAM DİRENÇ AÇISINDAN FORM OPTİMİZASYONU D.Bülent Danışman 1, Ömer Gören, Mustafa İnsel 3 ÖZET Yüksek süratli
DetaylıTEKNE FORMUNUN BELİRLENMESİ
TEKNE FORMUNUN ELİRLENMESİ Ön dizaynda gemi büyüklüğünün ve ana boyutların belirlenmesinden sonraki aşamada tekne formunun belirlenmesi gelir. Tekne formu geminin, deplasmanını, kapasitesini, trimini,
DetaylıBÖLÜM 2 AKIŞKANLARIN STATİĞİ (HİDROSTATİK)
BÖLÜM AKIŞKANLARIN STATİĞİ (HİDROSTATİK) Hidrostatik duran akışkanlar ile üniform olarak hareket eden ( akışkanın hızının her erde anı olduğu ) akışkanların durumunu inceler. 1 BİR NOKTADAKİ BASINÇ Hidrostatik
DetaylıSANTRİFÜJ POMPA İÇİNDEKİ AKIŞIN SAYISAL ANALİZİ. YÜKSEK LİSANS TEZİ Mak. Müh. Selçuk ATAŞ. Anabilim Dalı : MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ
İSTANBUL TEKNİK ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ SANTRİFÜJ POMPA İÇİNDEKİ AKIŞIN SAYISAL ANALİZİ YÜKSEK LİSANS TEZİ Mak. Müh. Selçuk ATAŞ Anabilim Dalı : MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ Programı : KONSTRÜKSİYON
Detaylı3.2. Euler Yüksek Mertebeden Değişken Katsayılı Diferansiyel Denklemi
3.2. Euler Yüksek Mertebeden Değişken Katsaılı Diferansiel Denklemi (n). (n) + (n-). (n-) + + 2. +. + = Q() Değişken dönüşümü apalım. Diferansiel denklemi sabit katsaılı ( erine t bağımsız değişkeni )
DetaylıMUKAVEMET I ÇÖZÜMLÜ ÖRNEKLER
MUKAEMET I ÇÖZÜMÜ ÖRNEKER ders notu Yard. Doç. Dr. Erdem DAMCI Şubat 15 Mukavemet I - Çözümlü Örnekler / 7 Örnek 1. Üzerinde yalnızca yayılı yük bulunan ve açıklığı olan bir basit kirişe ait eğilme momenti
DetaylıYÜKSEK FROUDE SAYILARINDA ÇALIŞAN HİDROFOİLLER ÜZERİNDE SERBEST SU YÜZEYİ ETKİSİ ÖZET
YÜKSEK FROUDE SAYILARINDA ÇALIŞAN HİDROFOİLLER ÜZERİNDE SERBEST SU YÜZEYİ ETKİSİ Ferdi ÇAKICI 1, Ömer Kemal KINACI 2 ÖZET Su altında seyreden yapıların veya hidrodinamik destek sağlayan takıntıların serbest
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 9 Ağırlık Merkezi ve Geometrik Merkez Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C. Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 9. Ağırlık
DetaylıGözlemlerin Referans Elipsoid Yüzüne İndirgenmesi
JEODEZİ 6 1 Gözlemlerin Referans Elipsoid Yüzüne İndirgenmesi Jeodezik gözlemler, hesaplamalarda kullanılmadan önce, referans elipsoidin yüzeyine indirgenir. Bu işlem, arazide yapılan gözlemler l jeoidin
DetaylıİNSANSIZ HAVA ARACI PERVANELERİNİN TASARIM, ANALİZ VE TEST YETENEKLERİNİN GELİŞTİRİLMESİ
IV. ULUSAL HAVACILIK VE UZAY KONFERANSI 12-14 Eylül 212, Hava Harp Okulu, İstanbul İNSANSIZ HAVA ARACI PERVANELERİNİN TASARIM, ANALİZ VE TEST YETENEKLERİNİN GELİŞTİRİLMESİ Oğuz Kaan ONAY *, Javid KHALILOV,
DetaylıGerilme. Bölüm Hedefleri. Normal ve Kayma gerilmesi kavramının anlaşılması Kesme ve eksenel yük etkisindeki elemanların analiz ve tasarımı
Gerilme Bölüm Hedefleri Normal ve Kayma gerilmesi kavramının anlaşılması Kesme ve eksenel yük etkisindeki elemanların analiz ve tasarımı Copyright 2011 Pearson Education South sia Pte Ltd GERİLME Kesim
DetaylıDoç. Dr. Muhammet Cerit Öğretim Üyesi Makine Mühendisliği Bölümü (Mekanik Ana Bilim Dalı) Elektronik posta ( ):
Tanışma ve İletişim... Doç. Dr. Muhammet Cerit Öğretim Üyesi Makine Mühendisliği Bölümü (Mekanik Ana Bilim Dalı) Elektronik posta (e-mail): mcerit@sakarya.edu.tr Öğrenci Başarısı Değerlendirme... Öğrencinin
DetaylıBİRİM ŞEKİLDEĞİŞTİRME DÖNÜŞÜMÜ
BİRİM ŞEKİLDEĞİŞTİRME DÖNÜŞÜMÜ DÜZLEM-BİRİM ŞEKİLDEĞİŞTİRME 3D durumda, bir noktadaki birim şekil değiştirme durumu 3 normal birim şekildeğiştirme bileşeni,, z, ve 3 kesme birim şekildeğiştirme bileşeninden,
DetaylıSINIR ŞARTLARININ KAPALI ORTAMLARDAKİ DOĞAL TAŞINIMLA ISI TRANSFERİ VE SICAKLIK DAĞILIMINA ETKİSİNİN SAYISAL ANALİZİ
_ 355 SINIR ŞARTARININ KAPAI ORTAMARDAKİ DOĞA TAŞINIMA ISI TRANSFERİ VE SICAKIK DAĞIIMINA ETKİSİNİN SAYISA ANAİZİ Birol ŞAİN ÖZET Kapalı kare ortamlardaki doğal taşınım, ortamın düşe duvarlarından birine
DetaylıKIRILMA MEKANİĞİNE GİRİŞ
KIRILMA MKANİĞİN GİRİŞ GİRİŞ Metalsel malemelerin kullanılamaac hale gelmeleri, çatl oluşumu, bu çatlağın vea çatlların aılması ve sonuçta kırılma nedeniledir. Çatl oluşumu, aılması ve kırılma birbirini
DetaylıSıvı Depolarının Statik ve Dinamik Hesapları
Sıvı Depolarının Statik ve Dinamik Hesapları Bu konuda yapmış olduğumuz yayınlardan derlenen ön bilgiler ve bunların listesi aşağıda sunulmaktadır. Bu başlık altında depoların pratik hesaplarına ilişkin
DetaylıTAŞIMA GÜCÜ. γn = 18 kn/m m YASD. G s = 3 c= 10 kn/m 2 φ= 32 o γd = 20 kn/m3. γn = 17 kn/m3. 1 m N k. 0.5 m. 0.5 m. W t YASD. φ= 28 o. G s = 2.
TAŞIMA GÜCÜ PROBLEM 1:Diğer bilgilerin şekilde verildiği durumda, a) Genişliği 1.9 m, uzunluğu 15 m şerit temel; b) Bir kenarı 1.9 m olan kare tekil temel; c) Çapı 1.9 m olan dairesel tekil temel; d) 1.9
DetaylıKONU 8: SİMPLEKS TABLODA KARŞILAŞILAN BAZI DURUMLAR - II 8.1. İki Evreli Yöntem Standart biçime dönüştürülmüş min /max Z cx (8.1)
KONU 8: SİMPLEKS ABLODA KARŞILAŞILAN BAZI DURUMLAR - II 8.. İki Evreli Yöntem Standart biçime dönüştürülmüş min /max Z cx AX b X (8.) biçiminde tanımlı d.p.p. nin en ii çözüm değerinin elde edilmesinde,
DetaylıPamukkale Üniversitesi Mühendislik Bilimleri Dergisi Pamukkale University Journal of Engineering Sciences
Pamukkale Üniveitesi Mühendislik Bilimleri Dergisi Pamukkale Univeit Journal of Engineering Sciences ULAŞIM AĞ TASARIMI PROBLEMLERİNİN ÇÖZÜMÜNDE DİFERANSİYEL GELİŞİM ALGORİTMASI TABANLI ÇÖZÜM YAKLAŞIMLARI
DetaylıPervane 10. PERVANE TEORİLERİ. P 2 v 2. P 1 v 1. Gemi İlerleme Yönü P 0 = P 2. Geliştirilmiş pervane teorileri aşağıdaki gibi sıralanabilir:
. PEVANE TEOİLEİ Geliştirilmiş perane teorileri aşağıdaki gibi sıralanabilir:. Momentum Teorisi. Kanat Elemanı Teorisi 3. Sirkülasyon (Girdap) Teorisi. Momentum Teorisi Momentum teorisinde aşağıdaki kabuller
DetaylıYALOVA ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ UYGULAMALI MÜHENDİSLİK MODELLEMESİ
YALOVA ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ UYGULAMALI MÜHENDİSLİK MODELLEMESİ RAPOR 21.05.2015 Eren SOYLU 100105045 ernsoylu@gmail.com İsa Yavuz Gündoğdu 100105008
DetaylıMECHANICS OF MATERIALS
00 The McGraw-Hill Companies, Inc. All rights reserved. T E CHAPTER 7 Gerilme MECHANICS OF MATERIALS Ferdinand P. Beer E. Russell Johnston, Jr. John T. DeWolf Dönüşümleri Fatih Alibeoğlu 00 The McGraw-Hill
Detaylı3. GEMİ DİRENCİ, GEMİ DİRENCİNİN BİLEŞENLERİ, SINIR TABAKA
3. GEMİ DİRENCİ, GEMİ DİRENCİNİN BİLEŞENLERİ, SINIR TABAKA 3.1 Gemi Direnci Bir gemi viskoz bir akışkanda (su + hava) v hızıyla hareket ediyorsa, gemiye viskoziteden kaynaklanan yüzeye teğet sürtünme kuvvetleri
DetaylıDEFORMASYON VE STRAİN ANALİZİ
DEFORMASYON VE STRAİN ANALİZİ Tek Eksenli Gerilme Koşullarında Deformason ve Strain Cisimler gerilmelerin etkisi altında kaldıkları aman şekillerinde bir değişiklik medana gelir. Bu değişiklik gerilmenin
DetaylıSigma 26 301-313, 2008
Journal of Engineering and Natural Sciences Mühendislik ve Fen ilimleri Dergisi raştırma Makalesi / Research rticle NEW METOD FOR SOLVING THE RESETION ROLEM Sigma 6 0-, 008 Veli KRSU * Zonguldak Karaelmas
DetaylıÜç ayrık ölçüme dayalı parabol algoritması ile termoelektrik modülün I max, V max ve E max parametrelerinin belirlenmesi
Journal of the Facult of Engineering and Architecture of Gazi Universit :4 (06) 06-07 Üç arık ölçüme daalı parabol algoritması ile termoelektrik modülün I ma, V ma ve E ma parametrelerinin belirlenmesi
DetaylıÖN DİZAYN AŞAMASINDA GEMİ GÜCÜNÜN BELİRLENMESİ ve DEĞİŞİK TİP GEMİLER İÇİN MODEL DENEYLERİ ile KARŞILAŞTIRILMASI
Yapım Matbaacılık Ltd., İstanbul, 1999 Editörler :A. İ. ALDOĞAN Y. ÜNSAN E BAYRAKTARKATAL GEMİ İNŞAATI VE DENİZ TEKNOLOJİSİ TEKNİK KONGRESİ 99 BİLDİRİ KİTABI ÖN DİZAYN AŞAMASINDA GEMİ GÜCÜNÜN BELİRLENMESİ
DetaylıDoç. Dr. Bilge DORAN
Doç. Dr. Bilge DORAN Bilgisayar teknolojisinin ilerlemesi doğal olarak Yapı Mühendisliğinin bir bölümü olarak tanımlanabilecek sistem analizi (hesabı) kısmına yansımıştır. Mühendislik biliminde bilindiği
DetaylıGEMİ İNŞAATI PROJE II SEVK ANALİZİ VE MAKİNA SEÇİMİ İLE İLGİLİ GENEL ESASLAR. Proje II dersi kapsamında yapılması öngörülen çalışmanın genel hatları;
GEMİ İNŞAATI PROJE II SEVK ANALİZİ VE MAKİNA SEÇİMİ İLE İLGİLİ GENEL ESASLAR Proje II dersi kapsamında yapılması öngörülen çalışmanın genel hatları; 1. Pervane seçimi (Standart seri ya da temel dizayn)
DetaylıBİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MÜHENDİSLİKTE DENEYSEL METOTLAR II ZAMANA BAĞLI ISI İLETİMİ 1.Deneyin Adı: Zamana bağlı ısı iletimi. 2. Deneyin
Detaylı1/1000 ÖLÇEKLİ KADASTRO PAFTALARININ KARTOGRAFİK YÖNTEMLERLE SAYISAL HALE DÖNÜŞTÜRÜLMESİ VE DOĞRULUK ANALİZİ
1/1000 ÖLÇEKLİ KADASTRO PAFTALARININ KARTOGRAFİK YÖNTEMLERLE SAYISAL HALE DÖNÜŞTÜRÜLMESİ VE DOĞRULUK ANALİZİ ÖZET A. Celan 1, Ö. Mutluoğlu 2, R. Günaslan 3 1 S. Ü. Müh. Mim. Fak., Jeodezi ve Fot. Müh.
DetaylıÇELİK ÇATI SİSTEMLERİ HAKKINDA GENEL BİLGİ
ÇELİK ÇATI SİSTEMLERİ HAKKINDA GENEL BİLGİ Çelik çatı sitemleri aşağıdaki bileşenlerden oluşmaktadır. Kafes kirişler (Makaslar) Alt başlık elemanları Üst başlık elemanları Dikme elemanları Diagonal elemanları
DetaylıYrd. Doç. Dr. Fatih TOSUNOĞLU Erzurum Teknik Üniversitesi Mühendislik Fakültesi İnşaat Mühendisliği Bölümü
Yrd. Doç. Dr. Fatih TOSUNOĞLU Erzurum Teknik Üniversitesi Mühendislik Fakültesi İnşaat Mühendisliği Bölümü 1 kışkan Statiğine Giriş kışkan statiği (hidrostatik, aerostatik), durgun haldeki akışkanlarla
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 17 Rijit Cismin Düzlemsel Kinetiği; Kuvvet ve İvme Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok.
DetaylıTÜRKÜLER ÖZGÜMÜŞ YÜKSEK LİSANS TEZİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ
AKUSTİK TİTREŞİMLER İLE OLUŞTURULAN İKİNCİ MERTEBE GİRDAPLARIN KAPALI BİR ORTAM İÇERİSİNDEKİ ISI AKTARIMINA ETKİLERİNİN SAYISAL OLARAK İNCELENMESİ TÜRKÜLER ÖZGÜMÜŞ YÜKSEK LİSANS TEZİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ
DetaylıSTATİK. Ders_9. Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü. Ders notları için: GÜZ
STATİK Ders_9 Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü Ders notları için: http://kisi.deu.edu.tr/serkan.misir/ 2017-2018 GÜZ ALANLAR İÇİN ATALET MOMENTİNİN TANIMI, ALAN ATALET YARIÇAPI
DetaylıINM 305 Zemin Mekaniği
Hafta_8 INM 305 Zemin Mekaniği Zeminlerde Gerilme ve Dağılışı Yrd.Doç.Dr. İnan KESKİN inankeskin@karabuk.edu.tr, inankeskin@gmail.com Haftalık Konular Hafta 1: Zeminlerin Oluşumu Hafta 2: Hafta 3: Hafta
DetaylıTAŞIMA GÜCÜ. n = 17 kn/m3 YASD
TAŞIMA GÜCÜ PROBLEM 1: Diğer bilgilerin şekilde verildiği durumda, a) Genişliği 1.9 m, uzunluğu 15 m şerit temel; b) Bir kenarı 1.9 m olan kare tekil temel; c) Çapı 1.9 m olan dairesel tekil temel; d)
DetaylıKOCAELİ ÜNİVERSİTESİ Mühendislik Fakültesi Makina Mühendisliği Bölümü Mukavemet I Final Sınavı
KOCEİ ÜNİVERSİTESİ Mühendislik akültesi Makina Mühendisliği ölümü Mukavemet I inal Sınavı dı Soadı : 9 Ocak 0 Sınıfı : h No : SORU : Şekildeki ucundan ankastre, ucundan serbest olan kirişinin uzunluğu
Detaylı7. STABİLİTE HESAPLARI
7. STABİLİTE HESAPLARI Çatı sistemlerinde; Kafes kirişlerin (makasların) montaj aşamasında ve kafes düzlemine dik rüzgar ve deprem etkileri altında, mesnetlerini birleştiren eksen etrafında dönerek devrilmelerini
Detaylıİ çindekiler. xvii GİRİŞ 1 TEMEL AKIŞKANLAR DİNAMİĞİ BERNOULLİ DENKLEMİ 68 AKIŞKANLAR STATİĞİ 32. xvii
Last A Head xvii İ çindekiler 1 GİRİŞ 1 1.1 Akışkanların Bazı Karakteristikleri 3 1.2 Boyutlar, Boyutsal Homojenlik ve Birimler 3 1.2.1 Birim Sistemleri 6 1.3 Akışkan Davranışı Analizi 9 1.4 Akışkan Kütle
DetaylıMUKAVEMET FATİH ALİBEYOĞLU
MUKAVEMET FATİH ALİBEYOĞLU Rijit Cisimler Mekaniği Statik Dinamik Şekil Değiştiren Cisimler Mekaniği (MUKAVEMET) Akışkanlar Mekaniği STATİK: Dış kuvvetlere maruz kalmasına rağmen durağan halde, yani dengede
DetaylıKBM0308 Kimya Mühendisliği Laboratuvarı I HAVA AKIŞ DENEYİ. Bursa Teknik Üniversitesi DBMMF Kimya Mühendisliği Bölümü 1
HAVA AKIŞ DENEYİ Bursa Teknik Üniversitesi DBMMF Kimya Mühendisliği Bölümü 1 1. Amaç Hava akış deneyinin amacı sıkıştırılabilen bir akışkan olan havanın, akış debisinin ölçülmesi ve orifismetre için K
Detaylı= ε s = 0,003*( ,3979)/185,3979 = 6,2234*10-3
1) Şekilde verilen kirişte sehim denetimi gerektirmeyen donatı sınırı kadar donatı altında moment taşıma kapasitesi M r = 274,18 knm ise b w kiriş genişliğini hesaplayınız. d=57 cm Malzeme: C25/S420 b
DetaylıYAPI STATİĞİ MESNETLER
YAPI STATİĞİ MESNETLER Öğr.Gör. Gültekin BÜYÜKŞENGÜR STATİK Kirişler Yük Ve Mesnet Çeşitleri Mesnetler Ve Mesnet Reaksiyonları 1. Kayıcı Mesnetler 2. Sabit Mesnetler 3. Ankastre (Konsol) Mesnetler 4. Üç
DetaylıUYGULAMALI DİFERANSİYEL DENKLEMLER
UYGULAMALI DİFERANSİYEL DENKLEMLER GİRİŞ Birçok mühendislik, fizik ve sosal kökenli problemler matematik terimleri ile ifade edildiği zaman bu problemler, bilinmeen fonksionun bir vea daha üksek mertebeden
DetaylıGÜÇ-TORK. KW-KVA İlişkisi POMPA MOTOR GÜCÜ
Bu sayfada mekanikte en fazla kullanılan formülleri bulacaksınız. Formüllerde mümkün olduğunca SI birimleri kullandım. Parantez içinde verilenler değerlerin birimleridir. GÜÇ-TORK T: Tork P: Güç N: Devir
DetaylıGÜZ DÖNEMİ ARASINAV SORULARI. 1. Sayısal çözümleme ve fonksiyonu tanımlayarak kullanıldığı alanları kısaca açıklayınız?
MAK 05 SAYISAL ÇÖZÜMLEME S Ü L E Y M A N D E M Ġ R E L Ü N Ġ V E R S Ġ T E S Ġ M Ü H E N D Ġ S L Ġ K F A K Ü L T E S Ġ M A K Ġ N A M Ü H E N D Ġ S L Ġ Ğ Ġ B Ö L Ü M Ü I. öğretim II. öğretim A şubesi B
DetaylıAKM 205 BÖLÜM 2 - UYGULAMA SORU VE ÇÖZÜMLERİ. Doç.Dr. Ali Can Takinacı Ar.Gör. Yük. Müh. Murat Özbulut
AKM 205 BÖLÜM 2 - UYGULAMA SORU VE ÇÖZÜMLERİ Doç.Dr. Ali Can Takinacı Ar.Gör. Yük. Müh. Murat Özbulut 1. Bir otomobile lastiğinin basıncı, lastik içerisindeki havanın sıcaklığına bağlıdır. Hava sıcaklığı
DetaylıANALİZ ÇÖZÜMLÜ SORU BANKASI
ÖABT ANALİZ ÇÖZÜMLÜ SORU BANKASI Yasin ŞAHİN ÖABT ANALİZ ÇÖZÜMLÜ SORU BANKASI Her hakkı saklıdır. Bu kitabın tamamı a da bir kısmı, azarın izni olmaksızın, elektronik, mekanik, fotokopi a da herhangi bir
DetaylıGERİLME Cismin kesilmiş alanı üzerinde O
GERİLME Cismin kesilmiş alanı üzerinde O ile tanımlı noktasına etki eden kuvvet ve momentin kesit alana etki eden gerçek yayılı yüklerin bileşke etkisini temsil ettiği ifade edilmişti. Cisimlerin mukavemeti
Detaylıİstanbul Teknik Üniversitesi Uçak ve Uzay Bilimleri Fakültesi
İstanbul Teknik Üniversitesi Uçak ve Uzay Bilimleri Fakültesi Maslak,34469 İstanbul UCK 328 YAPI TASARIMI Prof. Dr. Zahit Mecitoğlu ÖDEV-II: İTÜ hafif ticari helikopteri için iniş takımı analizi 110030011
Detaylı25. SEM2015 programı ve kullanımı
25. SEM2015 programı ve kullanımı Kuvvet metodu kullanılarak yazılmış, öğretim amaçlı, basit bir sonlu elemanlar statik analiz programdır. Program kısaca tanıtılacak, sonraki bölümlerde bu program ile
Detaylı