DİNAMİK. Ders_2. Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü. Ders notları için: GÜZ
|
|
- Gizem Türel
- 6 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 DİNAMİK Ders_2 Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü Ders notları için: GÜZ EĞRİSEL HAREKET: GENEL TANIM VE DİK BİLEŞENLER Bugünün hedefleri: 1. Eğrisel bir yörünge boyunca hareket eden bir parçacığın hareketini tanımlama. 2. Kinematik büyüklükleri vektörlerin dik bileşenleri ile ifade etme. Ders etkinliği: Sözel yoklama Uygulamalar Genel Eğrisel Hareket Kinematik Vektörlerin Dik Bileşenleri Örnek Problem Çözümü Dikkat Yoklaması 2-2/72 1
2 SÖZEL YOKLAMA 1. Eğrisel harekette, anlık hızın doğrultusu her zaman A) hodograma teğettir. B) hodograma diktir. C) yörüngeye teğettir. D) yörüngeye diktir. 2. Eğrisel harekette, anlık ivmenin doğrultusu her zaman A) hodograma teğettir. B) hodograma diktir. C) yörüngeye teğettir. D) yörüngeye diktir. 2-3/72 UYGULAMALAR Bir uçağın hareketinin yörüngesi bir radar ile izlenebilir ve bunun x,y ve z koordinatları (yerdeki bir noktaya göre) zamanın bir fonksiyonu olarak kaydedilebilir. Uçağın herhangi bir andaki hızı ve ivmesi nasıl hesaplayabiliriz? 2-4/72 2
3 UYGULAMALAR (devam) Bir hız treni sabit bir hızla helisel bir yörünge üzerinde aşağı doğru hareket etmektedir. Herhangi bir andaki pozisyonunu veya ivmesini nasıl bulabiliriz? Eğer yolu tasarlıyor olsaydık, aracın ivmesini tahmin edebilmek neden önemli olurdu (hem aracın tasarımı hem de yapısal sistemin tasarımı açısından!)? 2-5/72 GENEL EĞRİSEL HAREKET (Hibbeler, Bölüm 12.3) Eğrisel hareket bir parçacığın eğrisel bir yörünge üzerindeki hareketi olarak tanımlanır. Bu yörünge genel olarak üç boyutlu olduğundan parçacığın hızı, konumu ve ivmesinin formülasyonu için vektörel analiz gerekecektir. Parçacık, yörünge fonksiyonu s ile tanımlanan bir eğri üzerinde ilerler. Bu parçacığın konumu/pozisyonu sabit bir O noktasından uzanan r = r(t) konum vektörü ile tanımlanabilir. r nin hem büyüklüğü hem de doğrultusu zamanla değişmektedir. Eğer parçacık t zaman aralığı içerisinde eğri üzerinde s kadar yol almışsa, yerdeğiştirme r = r' r vektör farkı ile hesaplanabilir. 2-6/72 3
4 HIZ Hız parçacığın konumunun zamana göre değişim oranıdır. Parçacığın t zaman artımı boyunca ortalama hızı v ort = r/ t. Anlık hız konumun zamana göre birinci türevidir v = dr/dt. Hız vektörü, v, her zaman hareketin yörüngesine teğettir. v nin büyüklüğü (şiddeti) sürat olarak isimlendirilir. t 0 yay uzunluğu s, r nin büyüklüğüne yaklaşacağından (bkz.önceki slayt), sürat, yörünge fonksiyonunun zamana göre türevi ile elde edilebilir (v = ds/dt) => Fakat bunun bir vektör olmadığına dikkat edin!! 2-7/72 İVME İvme, parçacığın hızının zamana göre değişimin oranıdır. Eğer parçacığın hızı t zaman artışı içerisinde v den v' değerine değişiyorsa, bu zaman artışı boyunca ortalama hız : Hodogram a ort = v/ t = (v' v)/ t Anlık ivme hızın zamana göre türevidir : a = dv/dt = d 2 r/dt 2 İvme 2-8/72 Yörünge 4
5 İVME Hız vektörlerinin başlangıç noktaları aynı O' merkezine alınırsa, oklarının taradığı eğriye (geometrik yer) hodogram (hodograf) ismi verilir, s yörüngesi konum vektörleri için neyse, hodogram da hız vektörleri için odur, Hodogram İvme vektörü hodograma teğettir fakat genellikle yörünge fonksiyonuna teğet değildir. Yörünge Hodogram İvme 2-9/72 Yörünge EĞRİSEL HAREKET: DİK BİLEŞENLER (Bölüm 12.4) Parçacık hareketi genellikle sabit bir referans çerçeveye göre x, y, z kartezyen takımı kullanılarak veya diğer ismiyle dik bileşenler cinsinden kolayca tanımlanabilir. Parçacığın herhangi bir andaki konumu konum vektörü r ile tanımlanabilir: r = x i + y j + z k x, y, z bileşenleri zamanın bir fonksiyonu olabilir, örneğin, x = x(t), y = y(t) ve z = z(t) Dolayısıyla r = r(t) dir. Konum vektörünün büyüklüğü: r = (x 2 + y 2 + z 2 ) 0.5 r nin yönü birim vektör ile tanımlanır: u r = (1/r) r 2-10/72 5
6 DİK BİLEŞENLER: HIZ Hız vektörü, konum vektörünün zamana göre birinci türevidir: v = dr/dt = d(xi)/dt + d(yj)/dt + d(zk)/dt Zamana göre türev alınırken, hem şiddet hem de yöndeki değişimi dikkate almak gerekir, fakat örneğin; d(xi)/dt=dx/dt i +xdi/dt = v x i i, j, k birim vektörlerinin yönü ve büyüklüğü sabit olduğundan, bu denklem v = v x i + v y j + v z k olarak sadeleşir. Burada v x = x = dx/dt, v y = y = dy/dt, v z = z = dz/dt zamana göre birinci türevdir Hız vektörünün büyüklüğü v = [(v x ) 2 + (v y ) 2 + (v z ) 2 ] 0.5 v nin doğrultusu hareketin yörüngesine teğettir, u v = (1/v) v 2-11/72 DİK BİLEŞENLER: İVME İvme vektörü, hız vektörünün zamana göre birinci türevidir (konum vektörünün ikinci türevidir): a = dv/dt = d 2 r/dt 2 = a x i + a y j + a z k Burada a x = v x = x = dv x /dt İvme vektörünün büyüklüğü a a = [(a x ) 2 + (a y ) 2 + (a z ) 2 ] 0.5 y = v y = y = dv y /dt a z = v z = z = dv z /dt a hızın değişim oranı olduğu, hem şiddet hem de yön değişimiyle ilgili bileşenler içerdiğinden dolayı, a nın yönü genellikle parçacığın yörüngesine teğet değildir. 2-12/72 6
7 DİK BİLEŞENLER: İVME Matematiksel hatırlatma: Zincir kuralı: Kompozit fonksiyonların türevini bulmak için kullanılır. y, x in, x de t nin fonsiyonu ise; Bazen çarpım kuralı da yukarıdaki kurala eklenerek zamana göre türev alınır: 2-13/72 ÖRNEK I Verilen: İki parçacığın (A ve B) hareketleri aşağıdaki konum vektörleri ile tanımlanmaktadır: r A = [3t i + 9t(2 t) j] m ve r B = [3(t 2 2t +2) i + 3(t 2) j] m. İstenen: İki parçacığın çarpıştığı nokta ve çarpışmadan hemen önceki süratleri. Plan: 1) Parçacıklar, konum vektörleri eşit olduğunda çarpışacaklardır, diğer bir ifadeyle r A = r B. 2) Konum vektörlerinin zamana göre türevleri alınarak süratleri bulunabilir. 2-14/72 7
8 ÖRNEK I (devam) Çözüm: 1) Çarpışma noktası r A = r B eşitliğini gerektirir, dolayısıyla x A = x B ve y A = y B. x-bileşenleri eşitlenir: 3t = 3(t 2 2t + 2) Düzenlenir: t 2 3t + 2 = 0 Çözülür: t = {3 [3 2 4(1)(2)] 0.5 }/2(1) => t = 2 veya 1 s y-bileşenleri eşitlenir : 9t(2 t) = 3(t 2) Düzenlenir: 3t 2 5t 2 = 0 Çözülür : t = {5 [5 2 4(3)( 2)] 0.5 }/2(3) => t = 2 veya 1/3 s Dolayısıyla, parçacıklar tek ortak zaman olan t = 2 s de çarpışırlar. Bu değer r A veya r B de yerine konulursa x A = x B = 6 m ve y A = y B = /72 ÖRNEK I (devam) 2) Hız vektörlerini elde etmek için r A ve r B yi türet. v A = dr A /dt = x. A i y A t = 2 s de: v A = [ 3i 18 j ] m/s j = [ 3 i + (18 18t) j ] m/s v B = dr B /dt = x B i + y B j = [ (6t 6) i + 3 j ] m/s t = 2 s de: v B = [ 6 i + 3 j ] m/s Sürat, hız vetörünün büyüklüğüdür (Şiddeti). v A = ( ) 0.5 = 18.2 m/s v B = ( ) 0.5 = 6.71 m/s 2-16/72 8
9 DİKKAT YOKLAMASI 1. Eğer bir parçacığın konumu aşağıdaki şekilde tanımlanıyorsa, r = [(1.5t 2 + 1) i + (4t 1) j ] (m), t = 1 s deki sürati: A) 2 m/s B) 3 m/s C) 5 m/s D) 7 m/s 2. Parçacığın yörüngesi y = 0.5x 2 ile tanımlanıyor. Eğer x = 2 m iken x-ekseni doğrultusundaki hızı v x = 1 m/s ise, aynı noktada y-ekseni doğrultusundaki hızı; A) 0.25 m/s B) 0.5 m/s C) 1 m/s D) 2 m/s 2-17/72 ÖRNEK II Verilen: Parçacığın hızı; v = [ 16 t 2 i + 4 t 3 j + (5 t + 2) k] m/s. t = 0 anında, x = y = z = 0. İstenen: t = 2 s anında parçacığın koordinat pozisyonu ve ivmesinin büyüklüğü. Plan: Hız vektörünün zamanın bir fonksiyonu olduğuna dikkat edilmelidir. 1) v yi integre ederek ve türevini alarak sırasıyla konum ve ivmeyi başlangıç koşullarını da dikkate alarak hesaplayınız. 2) t = 2 s için ivme vektörünün büyüklüğünü hesaplayınız. 2-18/72 9
10 ÖRNEK II (devam) Çözüm: 1) x-bileşenleri: Hız: v x = x = dx/dt = (16 t 2 ) m/s Konum : x dx= t (16 t 2 ) dt x = (16/3)t 3 = 42.7 m, t = 2 s 0 0 İvme: a x = x = v x = d/dt (16 t 2 ) = 32 t = 64 m/s 2 2) y-bileşenleri: Hız: v y = y = dy/dt = (4 t 3 ) m/s Konum : y dy= t (4 t 3 ) dt y = t 4 = 16 m, t = 2 s 0 0 İvme: a y = y = v y = d/dt (4 t 3 ) = 12 t 2 = 48 m/s /72 ÖRNEK II (devam) 3) z-bileşenleri: Hız: Konum : v z = z = dz/dt = (5 t + 2) m/s z dz 0 t 0 = (5 t + 2) dt z = (5/2) t 2 + 2t = 14 m, t=2s İvme: a z = z = v z = d/dt (5 t + 2) = 5 m/s 2 4) Yukarıda bulunan bileşenlerle ilgili bilgiler kullanılırak konum vektörü, ivme vektörü ve ivmenin büyüklüğü: Konum vektörü: r = [ 42.7 i + 16 j + 14 k] m. İvme vektörü: a = [ 64 i + 48 j + 5 k] m/s 2 Büyüklüğü: a = ( ) 0.5 = 80.2 m/s /72 10
11 DİKKAT YOKLAMASI 1. Eğer bir parçacık dairesel yörünge üzerindeki A dan B ye 4 s de ulaşıyorsa parçacığın ortalama hızı nedir?? A) 2.5 i m/s y B) 2.5 i +1.25j m/s C) 1.25 i m/s D) 1.25 j m/s R=5m A B x 2. Bir parçacığın konumu r = (4t 2 i 2t j) m olarak veriliyor. Parçacığın ivmesini hesaplayın. A) (4 i +8 j ) m/s 2 B) (8 i -16 j ) m/s 2 C) (8 i) m/s 2 D) (8 j ) m/s /72 ÖRNEK III Kısa bir süre için uçağın yörüngesi olarak tanımlanmıştır. Uçak 10 m/s sabit hızla yükseldiğine göre, y=100 m deki hız ve ivmesini bulunuz. 2-22/72 11
12 ÖRNEK III (devam) Noktasal Parçacık (bu yörünge problemi için cismin hareketi ağırlık merkezinin hareketi ile incelenebilir) x 2-23/ /72 12
13 ÖRNEK III (devam) 10 m/s m/s m/s 2-25/72 EĞİK ATIŞ HAREKETİ MERMİ HAREKETİ (Bölüm 12.5) Bugünün Hedefi: 1. Eğik atılmış top, mermi vb. parçacıkların serbest atış hareketinin analizi. Sınıf Etkinliği: Sözel yoklama Uygulamalar Eğik Atış Hareketinin Kinematik Denklemleri Kavramsal yoklama Örnek Problem Çözümü Dikkat yoklaması 2-26/72 13
14 SÖZEL YOKLAMA 1. Bir cismin serbest atış hareketi sırasındaki aşağı yönlü ivmesi: A) sıfır. B) zamanla artan. C) 9.81 m/s 2. D) 9.81 ft/s Serbest uçuş hareketi boyunca hızın yatay bileşeni. A) sıfırdır B) sabittir C) 9.81 m/s 2 dir D) 32.2 ft/s 2 dir 2-27/72 UYGULAMALAR İyi bir futbolcu gol atmak için hangi açısı ve v A başlangıç hızı ile topa vurması gerektiğini içgüdüsel olarak bilir. Belirli bir kuvvet ile vurulan topun en büyük mesafeyi alması için topa hangi açı ile vurulmalıdır? 2-28/72 14
15 UYGULAMALAR (devam) Basketbolda topu belirli bir açı ile yollamak gerekir. Basket atmak için oyuncunun hangi parametreleri dikkate alması gerekir? Uzaklık, sürat, basket potasının konumu,..başka?? 2-29/72 UYGULAMALAR (devam) Bir itfaiyecinin hortumuyla bir duvarın hangi yüksekliğine kadar suyu yönlendirebileceğini bilmesi gerekir. Hortumu tutmak için hangi açıyı kullanması gerektiğini bulmak için bir bilgisayar kodu yazmanız gerekse hangi parametreleri dikkate alırdınız? 2-30/72 15
16 EĞİK ATIŞ HAREKETİ (Bölüm 12.6) Eğik atış hareketi iki kartezyen eksen doğrultusunda ayrı hareket olarak düşünülebilir, biri sıfır ivme altındaki yatay hareket, diğeri ise sabit ivme altındaki düşey hareket (yerçekimi sebebiyle). Görülen ardışık resimler aynı zaman aralıklarında çekilmiştir. Kırmızı top durağan halde iken, sarı top ise yatay bir ilk hız ile bırakılmıştır. Her iki top da düşey doğrultuda aynı miktar düşey ivmelenmeye maruzdur. Bu sebeple her ardışık zamanda aynı yatay seviyeden geçerler. Ayrıca sarı top için çizilen düşey çizgilere bakılacak olursa bunların aralıklarının sabit olduğu görülür, çünkü yatay doğrultudaki hız sabit kalmaktadır. 2-31/72 KİNEMATİK DENKLEMLER: YATAY HAREKET a x = 0 olduğundan, yatay doğrultudaki hız sabit kalır (v x = v ox ) ve x doğrultusundaki konum aşağıdaki şekilde bulunabilir: x = x o + (v ox ) t (1) a x neden sıfıra eşittir (hava içerisinde hareket ediyor!)? 2-32/72 16
17 KİNEMATİK DENKLEMLER: DÜŞEY HAREKET Pozitif y ekseni yukarı yönlü olduğunda, a y = g dir. Sabit ivme denklemlerinin uygulanması ile: v y =v oy gt (2) y = y o + (v oy ) t ½ g t 2 (3) v y2 =v oy2 2g(y y o ) (4) Verilen bir problem için bu üç denklemden sadece ikisi kullanılabilir. Neden? 2-33/72 ÖRNEK I Verilen: v o ve θ İstenen: x in bir fonksiyonu olarak y denklemi. Plan: Kinematik denklemlerden zamanı sadeleştirelim. Çözüm: v x = v o cos θ ve v y = v o sin θ kullanılarak x x = (v o cos θ)t veya t = v o cos θ y = (v o sin θ) t ½ g (t) 2 t ifadesi y de yerine konularak: y = (v o sin θ) { x } g { x } v 2 o cos θ 2 v o cos θ 2-34/72 17
18 ÖRNEK I (devam) Son denklem sadeleştirilerek: y = (x tan ) gx 2 2v o 2 (1 + tan 2 ) (5) Yukarıdaki denklem eğik atış hareketi yapmakta olan bir parçacığın yörüngesini tanımlayan yörünge denklemi olarak bilinir. Denklemden, yörüngenin bir parabol olduğu görülüyor. Bu denklem de ilk üç denklem kullanılarak türetildi, bağımlıdır! 2-35/72 ÖRNEK II Verilen: Parçacık A noktasından v A =150 m/s lik bir ilk hız ile eğik olarak atılmıştır. İstenen: Alacağı toplam yatay mesafe (R) ve havada geçirdiği zaman nedir. Plan: Sabit bir (x, y) koordinat sistemi yerleştirelim (bu çözümde, koordinat sisteminin merkezi A noktasına yerleştirildi). x ve y doğrultularında kinematik ilişkileri uygulayalım. 2-36/72 18
19 ÖRNEK II (devam) Çözüm: 1) Koordinat sistemini A noktasına yerleştir, sonra, yatay hareketin denklemini yaz + x B = x A + v Ax t AB (1) nolu denk. ile Burada x B = R, x A = 0 ve v Ax = 150 (4/5) m/s R mesafesi x B = R = 120 t AB olacaktır 2) Şimdi düşey hareketin denklemini yazalım. Mesafe denklemi ile + y B = y A + v Ay t AB 0.5 gt 2 AB (3) nolu denk. ile Burada y B = 150, y A = 0 ve v Ay = 150(3/5) m/s kullanılarak yukarıdaki eşitlik: 150 = 90 t AB ( 9.81) t 2 AB t AB için çözüm yapılırsa öncelikle, t AB = s. (negatif kök s) Sonra, R = 120 t AB = 120 (19.89) = 2387 m 2-37/72 KAVRAMSAL YOKLAMA 1. Bir eğik atış probleminde, çözülmesi gereken en fazla bilinmeyen sayısı kaçtır? A) 1 B) 2 C) 3 D) 4 2. Yer seviyesinden ateşlenen ve ilk hızı V o, yatayla açısı θ olan bir eğik atışın uçuş süresi dir. A) (v o sin )/g B) (2v o sin )/g C) (v o cos )/g D) (2v o cos )/g v y = v oy g t (2) nolu denklem 2-38/72 19
20 y x ÖRNEK III Verilen: Bir kayakçı, kayakla atlama rampasından A = 25 o ile ayrılıyor ve eğik yüzey üzerindeki B noktasına iniyor. İstenen: Kayakçının v A başlangıçtaki sürati nedir? Plan: Sabit bir (x, y) koordinat ekseni yerleştirin (Bu çözümde koordinat sisteminin orijini A noktasına yerleştirildi) x ve y yönleri için kinematik ilişkileri uygulayın. 2-39/72 ÖRNEK III (devam) Çözüm: x yönünde hareket: (1) nolu denklem ile x B = x A + v ox (t AB ) => (4/5)100 = 0 + v A (cos 25 ) t AB ile; t AB = 80 v A (cos 25 ) y yönünde hareket : (3) nolu denklem ile y B = y A + v oy (t AB ) ½ g (t AB ) 2 (4m lik ilave yüks. dikkat) = 0 + v A (sin 25 ) { } ½ (9.81) { } v 2 A = v A v A v A = m/s 2-40/72 20
21 DİKKAT YOKLAMASI 1. Ilk hızı v o ve yatayla açısı olan bir eğik atış yapılıyor. Parçacığın eğik düzlemi vurduğu andaki hızı, başlangıç hızı v o. A) dan daha küçüktür B) a eşittir C) dan daha büyüktür D) hiçbiri 2. Bir parçacığın ilk hızı v 0 ve yatayla açısı θ dır. Ulaşabileceği en büyük yükseklik için yatayla açısı ne olmalıdır? A) = 30 B) = 45 C) = 60 D) = /72 ÖDEV I eğik atış 5 1 V 0 = 40 m/s Φ= 30 o Verilen başlangıç şartları ve geometrik durum için topun yere düşeceği d mesafesini hesaplayınız. d = 94.1 m 2-42/72 21
22 EĞRİSEL HAREKET: NORMAL VE TEĞETSEL BİLEŞENLER Bugünün Hedefleri: 1. Eğrisel bir yörüge üzerinde hareket eden parçacığın hız ve ivmesinin normal ve teğetsel bileşenlerinin hesaplanması. Sınıf Etkinliği: Sözel yoklama Uygulamalar Hız ve İvmenin Normal ve Teğetsel Bileşenleri Hareketin Özel Durumları Kavramsal yoklama Örnek Problem Çözümü Dikkat yoklaması 2-43/72 SÖZEL YOKLAMA 1. Eğer bir parçacık bir eğri üzerinde sabit hızla hareket ediyorsa, bu durumda ivmesinin teğetsel bileşeni; A) pozitiftir. B) negatiftir. C) sıfırdır. D) sabittir. 2. İvmenin normal bileşeni; A) hızın büyüklüğünün zamanla değişim oranıdır. B) hızın yönünün zamanla değişim oranıdır. C) hızın büyüklüğüdür. D) bileşke ivmenin yönündedir. 2-44/72 22
23 UYGULAMALAR Yonca yaprağı formundaki bağlantı yollarında seyahat eden arabalar hem hızlarındaki değişimden hem de hızlarının yönündeki değişimden dolayı bir ivmeye maruz kalırlar. Eğer arabaların hızı eğri boyunca bilinen bir oranda artıyorsa, bileşke ivmenin büyüklüğünü ve yönünü nasıl hesaplarız? Arabaların bileşke ivmesi neden önemlidir?? 2-45/72 UYGULAMALAR (devam) Bir hız treni yaklaşık olarak y = f(x) fonksiyonu ile tanımlanabilecek bir yörünge üzerinde aşağı doğru seyahat ediyor. Hız treni durağan halden harekete başlıyor ve hızını sabit bir oranda artırıryor Rayların en alt noktasında hızını ve ivmesini nasıl hesaplarız? Bu değerleri neden bilmek isteriz? 2-46/72 23
24 NORMAL VE TEĞETSEL BİLEŞENLER (Bölüm 12.6) Bir parçacık eğri bir yörünge üzerinde hareket ettiğinde bazen hareketini Kartezyen yerine başka bir koordinat sistemi ile tanımlamak daha uygun olur. Hareketin yörüngesi bilindiğinde, genellikle normal(n) ve teğetsel (t) koordinatlar kullanılır. n-t koordinat sisteminde, orijin yani koordinat ekseninin merkezi parçacık üzerine yerleştirilir (orijin parçacıkla birlikte hareket eder). t-ekseni yörüngeye her an teğet ve s nin artış yönünde pozitiftir. n-ekseni, t-eksenine dik ve eğrinin eğrilik merkezi yönünde pozitiftir. n ve t koordinatları parçacık üzerinde kesişir. 2-47/72 NORMAL VE TEĞETSEL BİLEŞENLER (devam) Pozitif n ve t yönleri sırasıyla u n and u t birim vektörleri ile tanımlanır. Eğriliğin merkezi, O, her zaman eğrinin konkav (içbükey) tarafına doğru uzanır. Eğrilik yarıçapı,, o anki noktanın eğrilik merkezi ile eğri arasındaki dik uzaklıktır (yarıçap). Konum: Parçacığın herhangi bir andaki konumu, sabit referans bir noktadan eğri boyunca uzaklık, s, olarak tanımlanır. 2-48/72 24
25 NORMAL VE TEĞETSEL BİLEŞENLER (devam) Normal eksen (n) ise yandaki şekile referansla anlatılabilir: Yörüngenin diferansiyel büyüklükte ds yaylarından oluştuğu düşünülebilir. Bu durumda her ds segmentine karşılık gelecek şekilde eğrilik yarıçapı ve merkezi O' olan çember yayları yanyana dizilmiş olur. n-koordinatı t-koordinatına dik, pozitif yönü ise O' merkezine doğrudur. Pozitif yön u n birim vektörü ile belirtilir. 2-49/72 n-t KORDİNAT SİSTEMİNDE HIZ O s(t) Hız vektörü her zaman hareketin yörüngesine teğettir (t - yönündedir). u t Hız vektörünün büyüklüğü, s(t) yörünge fonksiyonunun, zamana göre türevi alınarak hesaplanır.. v = s = ds/dt => v = v u t (1) v, hızın büyüklüğü (sürat) ve u t de hız vektörünün yönüdür. 2-50/72 25
26 n-t KOORDİNAT SİSTEMİNDE İVME İvme, hızın zamanla değişim oranıdır: a = dv/dt = d(v u t )/dt = v v (2) v = v u t (1) Burada v hızın büyüklüğündeki değişim, de nin yönündeki değişim oranını ifade eder. Parçacık yörünge üzerinde hareket ettiğinde birim vektörü şiddetini koruyacak, ancak yönü değişerek olacaktır, Burada, yarıçapı (1) olan bir çemberin yayıdır. Bu durumda şiddeti 1 ve yönü de u n doğrultusundadır: du t = dθ u n (3) 2-51/72 n-t KOORDİNAT SİSTEMİNDE İVME / / (3) / / <= (4) v v (2) v v, 2-52/72 26
27 S1 n-t KOORDİNAT SİSTEMİNDE İVME (devam) Dolayısıyla, ivme vektörünün iki bileşeni vardır: a = a t u t + a n u n Teğetsel bileşen yörünge eğrisine teğet ve yönü ise hızın artan ya da azalan yönündedir. v v. a t = v veya a t ds = v dv a t ds/dt = v dv/dt Normal veya merkezcil bileşen ise her zaman eğrinin eğrilik merkezine doğru yönelmiştir (merkeze doğrudur): a n = v 2 / İvme vektörünün büyüklüğü: a = [(a t ) 2 + (a n ) 2 ] 0.5 (işareti pozitif) 2-53/72 HAREKETİN ÖZEL DURUMLARI Hareketin, incelenebilecek bazı özel durumları vardır: 1) Parçacık doğrusal hareket ediyorsa; => a n = v 2 / a = a t = v Teğetsel bileşen, hızın büyüklüğünün zamanla değişim oranıdır. 2) Parçacık bir eğri üzerinde sabit hızla ilerliyorsa;. a t = v = 0 => a = a n = v 2 / sadece normal bileşen vardır Normal bileşen, hızın doğrultusunun zamanla değişim oranıdır. Artan hız Hızın doğrultusundaki değişim a = a n a = a t Artan hız Artan hız Hızın büyüklüğündeki değişim 1 Sabit hız, = sonlu büyüklükte, sabit bir değer 2-54/72 27
28 Slayt 53 S1 1. ŞUBE BURADA KALDIM Serkan;
29 HAREKETİN ÖZEL DURUMLARI (devam) Normal ivme bileşeni için eğrilik yarıçapı formülünü bilmemiz gerekmektedir, Parçacık y = f(x) ile ifade edilen bir fonksiyonla tanımlı yörünge üzerindeyse, bu yörüngenin üzerindeki herhangi bir noktanın eğrilik yarıçapı, aşağıdaki formülle bulunur: 1 / / / 2-55/72 Çocuk bir v hızıyla yukarı yönde salınıyor olduğundan, bu hareket n-t koordinatları kullanılarak analiz edilebilir. Salıncak yükselirken hızın büyüklüğü (sürat) azalmakta ve negatif olmaktadır. Her zaman pozitif olan ve hızın doğrultusundaki değişim oranını ifade eden ise dönme merkezi yönündedir. 2-56/72 28
30 ÖRNEK III Verilen:Bir bot dairesel bir yörüngede = 40 m ve zamanla artan bir hız ile, v(t) = ( t 2 ) m/s, seyahat etmektedir. İstenen: t = 10 s anında botun hız ve ivmesinin büyüklüğü nedir? Plan: Bot başlangıçta durağan haldedir (t = 0 da v = 0). 1) v(t) eşitliğini kullanarak t = 0 için hızın şiddetini hesapla. 2) İvmenin teğetsel ve normal bileşenini ve sonra da ivme vektörünün büyüklüğünü hesapla. 2-57/72 Çözüm: ÖRNEK III (devam) 1) Hızın büyüklüğü v = (0.0625t 2 ) m/s olarak verildiğinden hız vektörü v = v u t ile bulunur. t = 10 s de: v = t 2 = (10) 2 = 6.25 m/s (skaler). 2) İvme vektörü: a = a t u t + a n u n = v u t + (v 2 / ) u n. Teğetsel bileşen: a t = v = d( t 2 )/dt = t m/s 2 t = 10s de: a t = 0.125t = 0.125(10) = 1.25 m/s 2 Normal bileşen: a n = v 2 / m/s 2 t = 10s de: a n = (6.25) 2 / (40 = m/s 2 İvmenin büyüklüğü ise: a = [(a t ) 2 + (a n ) 2 ] 0.5 = [(1.25) 2 + (0.9766) 2 ] 0.5 = 1.59 m/s /72 29
31 DİKKAT YOKLAMASI? 1. Yarıçapı 300 m olan eğrisel bir yörüngede hareket eden bir parçacık, 30 m/s anlık hıza sahiptir ve hızı 4 m/s 2 sabit oranda artmaktadır. Tam o andaki bileşke ivmesinin büyüklüğü nedir? A) 3 m/s 2 B) 4 m/s 2 C) 5 m/s 2 D) -5 m/s 2 2. Yarıçapı 5 m olan dairesel bir yörünge üzerinde hareket eden bir parçacığın hız fonksiyonu v = 4t 2 m/s ile verilmişse, t = 1 s anındaki bileşke ivmesinin büyüklüğü nedir? A) 8 m/s B) 8.6 m/s C) 3.2 m/s D) 11.2 m/s 2-59/72 ÖRNEK IV Verilen: Bir hız treni y = 0.01x 2 parabolik fonksiyonu ile verilen düşey bir yörünge üzerinde seyahat etmektedir. B noktasından, artış oranı 3 m/s 2 olan 25 m/s hız ile geçmektedir. İstenen: B noktasındayken hız treninin ivmesinin büyüklüğü? Plan: 1. Aracın hızındaki değişim (3 m/s 2 ), bileşke ivmenin teğetsel bileşenidir. 2. Yörüngenin B noktasındaki eğrilik yarçapını bulunuz. 3. İvmenin normal bileşenini hesaplayınız. 4. İvme vektörünün büyüklüğünü hesaplayınız. 2-60/72 30
32 ÖRNEK IV (devam) Çözüm: 1) İvmenin teğetsel. bileşeni, trenin hızındaki artış oranıdır, dolayısıyla: a t = v = 3 m/s 2. 2) B noktasındaki eğrilik yarıçapını hesaplayınız (x = 30 m): dy/dx = d(0.01x 2 )/dx = 0.02x, d 2 y/dx 2 = d (0.02x)/dx = 0.02 x =30 m de, dy/dx = 0.02(30) = 0.6, d 2 y/dx 2 = 0.02 [1+(dy/dx) 2 ] 3/2 => = = [1 + (0.6) 2 ] 3/2 /(0.02 = 79.3 m d 2 y/dx 2 3) İvmenin normal bileşeni; a n = v 2 / = (25) 2 /(79.3 = m/s 2 4) İvme vektörünün büyüklüğü ise; a = [(a t ) 2 + (a n ) 2 ] 0.5 = [(3) 2 + (7.881) 2 ] 0.5 = 8.43 m/s /72 DİKKAT YOKLAMASI 1. İvmenin normal bileşeninin büyüklüğü. A) eğrilik yarıçapı ile doğru orantılıdır. B) eğrilik yarıçapı ile ters orantılıdır. C) bazen negatiftir. D) hız sabit olduğunda sıfırdır. 2. Hızın yönü ve teğetsel ivmenin yönü her zaman A) birbirine diktir. B) aynı doğrultudadır. C) aynı yöndedir. D) ters yönlüdür. 2-62/72 31
33 ÖRNEK V ders dışında incelenecek Kayak yapan kişi A noktasına ulaştığında hızı 6 m/s ve teğetsel ivmesi 2 m/s 2 dir. Hızın yönünü ve ivmenin şiddetini bulunuz. 2-63/72 ÖRNEK V (devam) 2-64/72 32
34 ÖRNEK V (devam) Eğrilik yarıçapı doğrultusundaki merkezkaç ivmesi Yatayla yaptığı açı = = 12.5 derecedir! 2-65/72 ÖRNEK VI ders dışında incelenecek Şekilde gösterilen araba A dan geçerken 30 m/s hızla sahiptir. Sürücü tam A noktasındayken frene basarak arabanın hızını 0.08 ile azaltmaktadır ( / cinsinden). A da C ye 15 sn de geldiğine göre, arabanın C noktasındaki ivmesini hesaplayınız. 2-66/72 33
35 ÖRNEK VI (devam) t = (ln. 30 t ln / /72 ÖRNEK VI (devam) 2-68/72 34
36 ÖRNEK VI (devam) 2 (0.3957) /72 ÖDEV Şekilde gösterilen güzergahta ilerleyen trenin A noktasındaki hızı 30 m/s dir. Tren tam bu noktadayken hızını sabit a t = m/s 2 ivme ile azaltmaya başlamıştır. Trenin B noktasına ulaştığı andaki ivmesini bulunuz. S AB = 412 m dir. (12-122) Sonuç: 2-70/72 35
37 ÖDEV II eğrisel hareket dik koord. Araç, şekilde verilen yörünge fonksiyonuna uygun olarak yol almaktadır. Aracın yörünge boyuncaki hızı sabit 75 ft/s ise x = 50 ft anında aracın hız ve ivmesinin x ve y bileşenleri nedir? 2-71/72 Hız her zaman yörüngeye teğet! ÖDEV II (İpucu) y Kabul edilen pozitif yönler! x Araç sabit hızla (her zaman yörüngeye teğet) hareket ettiği için aracın ivmesinin teğet bileşeni sıfır olmalıdır! Cevap: v x = 74.2 ft/s (sola doğru), v y = 11.1 ft/s (yukarıya doğru) a x = 2.42 ft/s2 (sola doğru), a y = ft/s2 (aşağıya doğru) 2-72/72 36
DİNAMİK. Ders_9. Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü. Ders notları için: GÜZ
DİNAMİK Ders_9 Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü Ders notları için: http://kisi.deu.edu.tr/serkan.misir/ 2018-2019 GÜZ RİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ: ÖTELENME&DÖNME Bugünün
DetaylıBÖLÜM 1: MADDESEL NOKTANIN KİNEMATİĞİ
BÖLÜM 1: MADDESEL NOKTANIN KİNEMATİĞİ 1.1. Giriş Kinematik, daha öncede vurgulandığı üzere, harekete sebep olan veya hareketin bir sonucu olarak ortaya çıkan kuvvetleri dikkate almadan cisimlerin hareketini
DetaylıDİNAMİK (2.hafta) Yatay Hareket Formülleri: a x =0 olduğundan ilk hız ile yatay bileşende hareketine devam eder.
EĞİK ATIŞ Bir merminin serbest uçuş hareketi iki dik bileşen şeklinde, yatay ve dikey hareket olarak incelenir. Bu harekette hava direnci ihmal edilerek çözüm yapılır. Hava direnci ihmal edilince yatay
DetaylıDİNAMİK Ders_3. Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü. Ders notları için: GÜZ
DİNAMİK Ders_3 Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü Ders notları için: http://kisi.deu.edu.tr/serkan.misir/ 2016-2017 GÜZ EĞRİSEL HAREKET: SİLİNDİRİK BİLEŞENLER Bugünün Hedefleri:
DetaylıBölüm 2. Bir boyutta hareket
Bölüm 2 Bir boyutta hareket Kinematik Dış etkenlere maruz kalması durumunda bir cismin hareketindeki değişimleri tanımlar Bir boyutta hareketten kasıt, cismin bir doğru boyunca hareket ettiği durumların
DetaylıBölüm-4. İki Boyutta Hareket
Bölüm-4 İki Boyutta Hareket Bölüm 4: İki Boyutta Hareket Konu İçeriği 4-1 Yer değiştirme, Hız ve İvme Vektörleri 4-2 Sabit İvmeli İki Boyutlu Hareket 4-3 Eğik Atış Hareketi 4-4 Bağıl Hız ve Bağıl İvme
DetaylıDİNAMİK MEKANİK. Şekil Değiştiren Cisimler Mekaniği. Mukavemet Elastisite Teorisi Sonlu Elemanlar Analizi PARÇACIĞIN KİNEMATİĞİ
DİNAMİK Dinamik mühendislik mekaniği alanının bir alt grubudur: Mekanik: Cisimlerin dış yükler altındaki davranışını inceleyen mühendislik alanıdır. Aşağıdaki alt gruplara ayrılır: MEKANİK Rijit-Cisim
DetaylıRİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ
RİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ MUTLAK GENEL DÜZLEMSEL HAREKET: Genel düzlemsel hareket yapan bir karı cisim öteleme ve dönme hareketini eşzamanlı yapar. Eğer cisim ince bir levha olarak gösterilirse,
DetaylıFizik Dr. Murat Aydemir
Fizik-1 2017-2018 Dr. Murat Aydemir Ankara University, Physics Engineering, Bsc Durham University, Physics, PhD University of Oxford, Researcher, Post-Doc Ofis No: 35 Merkezi Derslikler Binasi murat.aydemir@erzurum.edu.tr
DetaylıKATI CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ
KATI CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ Bu bölümde, düzlemsel kinematik, veya bir rijit cismin düzlemsel hareketinin geometrisi incelenecektir. Bu inceleme, dişli, kam ve makinelerin yaptığı birçok işlemde
DetaylıKATI CİSİMLERİN BAĞIL İVME ANALİZİ:
KATI CİSİMLERİN BAĞIL İVME ANALİZİ: Genel düzlemsel hareket yapmakta olan katı cisim üzerinde bulunan iki noktanın ivmeleri aralarındaki ilişki, bağıl hız v A = v B + v B A ifadesinin zamana göre türevi
DetaylıKOÜ. Mühendislik Fakültesi Makine Mühendisliği ( 1. ve 2. Öğretim ) Bölümü Dinamik Dersi (Türkçe Dilinde) 1. Çalişma Soruları / 24 Eylül 2017
SORU-1) Dirençli bir ortamda doğrusal hareket yapan bir parçacığın ivmesi a=k V 3 olarak tanımlanmıştır. Burada k bir sabiti, V hızı, x konumu ve t zamanı sembolize etmektedir. Başlangıç koşulları x o
Detaylır r s r i (1) = [x(t s ) x(t i )]î + [y(t s ) y(t i )]ĵ. (2) r s
Bölüm 4: İki-Boyutta Hareket(Özet) Bir-boyutta harekeçin geliştirilen tüm kavramlar iki-boyutta harekeçin genelleştirilebilir. Bunun için hareketli cismin(parçacığın) yer değiştirme vektörü xy-düzleminde
DetaylıBir boyutta sabit ivmeli hareket..
Bir boyutta sabit ivmeli hareket.. İvme sabit olduğunda, ortalama ivme ani ivmeye eşit olur. Hız hareketin başından sonuna kadar aynı oranda artar veya azalır. a x = v xf v xi t ; t i = 0 ve t f = t alınmıştır
DetaylıKinematik. FİZ1011 : Ders 4. İki ve Üç Boyutta Hareket. Yerdeğiştirme, Hız ve İvme Vektörleri. Teğetsel ve Radyal İvme. Eğik Atış Hareketi
FİZ1011 : Ders 4 Kinematik İki ve Üç Boyutta Hareket Yerdeğiştirme, Hız ve İvme Vektörleri Teğetsel ve Radyal İvme Eğik Atış Hareketi Düzgün Dairesel Hareket http://kisi.deu.edu.tr/mehmet.tarakci/ İki
Detaylır r r F İŞ : Şekil yörüngesinde hareket eden bir parçacık üzerine kuvvetini göstermektedir. Parçacık A noktasından
İŞ : Şekil yörüngesinde hareket eden bir parçacık üzerine etkiyenf r kuvvetini göstermektedir. Parçacık A noktasından r r geçerken konum vektörü uygun bir O orijininden ölçülmektedir ve d r A dan A ne
DetaylıNewton un ikinci yasası: Bir cisim ivmesi cisim üzerine etki eden toplam kuvvet ile doğru orantılı cismin kütlesi ile ters orantılıdır.
Bölüm 5: Hareket Yasaları(Özet) Önceki bölümde hareketin temel kavramları olan yerdeğiştirme, hız ve ivme tanımlanmıştır. Bu bölümde ise hareketli cisimlerin farklı hareketlerine sebep olan etkilerin hareketi
DetaylıELEKTRİKSEL POTANSİYEL
ELEKTRİKSEL POTANSİYEL Elektriksel Potansiyel Enerji Elektriksel potansiyel enerji kavramına geçmeden önce Fizik-1 dersinizde görmüş olduğunuz iş, potansiyel enerji ve enerjinin korunumu kavramları ile
DetaylıMADDESEL NOKTANIN EĞRİSEL HAREKETİ
Silindirik Koordinatlar: Bazı mühendislik problemlerinde, parçacığın hareketinin yörüngesi silindirik koordinatlarda r, θ ve z tanımlanması uygun olacaktır. Eğer parçacığın hareketi iki eksende oluşmaktaysa
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 13 Parçacık Kinetiği: Kuvvet ve İvme Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 13 Parçacık
DetaylıFizik 101-Fizik I 2013-2014. Dönme Hareketinin Dinamiği
-Fizik I 2013-2014 Dönme Hareketinin Dinamiği Nurdan Demirci Sankır Ofis: 364, Tel: 2924332 İçerik Vektörel Çarpım ve Tork Katı Cismin Yuvarlanma Hareketi Bir Parçacığın Açısal Momentumu Dönen Katı Cismin
DetaylıİŞ : Şekilde yörüngesinde hareket eden bir parçacık üzerine kuvveti görülmektedir. Parçacık A noktasından
İŞ : Şekilde yörüngesinde hareket eden bir parçacık üzerine etkiyen F kuvveti görülmektedir. Parçacık A noktasından r geçerken konum vektörü uygun bir O orijininden ölçülmektedir ve A dan A ne diferansiyel
DetaylıDİNAMİK. Ders_10. Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü. Ders notları için: GÜZ
DİNAMİK Ders_10 Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü Ders notları için: http://kisi.deu.edu.tr/serkan.misir/ 2018-2019 GÜZ RÖLATİF DÖNME ANALİZİ:HIZ Bugünün Hedefleri: 1. Ötelenme
DetaylıÖğr. Gör. Serkan AKSU
Öğr. Gör. Serkan AKSU www.serkanaksu.net İki nokta arasındaki yerdeğiştirme, bir noktadan diğerine yönelen bir vektördür, ve bu vektörün büyüklüğü, bu iki nokta arasındaki doğrusal uzaklık olarak alınır.
DetaylıHareket Kanunları Uygulamaları
Fiz 1011 Ders 6 Hareket Kanunları Uygulamaları Sürtünme Kuvveti Dirençli Ortamda Hareket Düzgün Dairesel Hareket http://kisi.deu.edu.tr/mehmet.tarakci/ Sürtünme Kuvveti Çevre faktörlerinden dolayı (hava,
DetaylıÖĞRENME ALANI TEMEL MATEMATİK BÖLÜM TÜREV. ALT ÖĞRENME ALANLARI 1) Türev 2) Türev Uygulamaları TÜREV
- 1 - ÖĞRENME ALANI TEMEL MATEMATİK BÖLÜM TÜREV ALT ÖĞRENME ALANLARI 1) Türev 2) Türev Uygulamaları TÜREV Kazanım 1 : Türev Kavramını fiziksel ve geometrik uygulamalar yardımıyla açıklar, türevin tanımını
DetaylıMADDESEL NOKTALARIN DİNAMİĞİ
MÜHENDİSLİK MEKANİĞİ DİNAMİK MADDESEL NOKTALARIN DİNAMİĞİ DİNAMİK MADDESEL NOKTALARIN DİNAMİĞİ İÇİNDEKİLER 1. GİRİŞ - Konum, Hız ve İvme - Newton Kanunları 2. MADDESEL NOKTALARIN KİNEMATİĞİ - Doğrusal
DetaylıBÖLÜM 4: MADDESEL NOKTANIN KİNETİĞİ: İMPULS ve MOMENTUM
BÖLÜM 4: MADDESEL NOKTANIN KİNETİĞİ: İMPULS ve MOMENTUM 4.1. Giriş Bir önceki bölümde, hareket denklemi F = ma nın, maddesel noktanın yer değiştirmesine göre integrasyonu ile elde edilen iş ve enerji denklemlerini
Detaylı1. Hafta Uygulama Soruları
. Hafta Uygulama Soruları ) x ekseni, x = doğrusu, y = x ve y = x + eğrileri arasında kalan alan nedir? ) y = x 3 ve y = 4 x 3 parabolleri arasında kalan alan nedir? 3) y = x, x y = 4 eğrileri arasında
DetaylıNewton un II. yasası. Bir cismin ivmesi, onun üzerine etki eden bileşke kuvvetle doğru orantılı ve kütlesi ile ters orantılıdır.
Newton un II. yasası Bir cismin ivmesi, onun üzerine etki eden bileşke kuvvetle doğru orantılı ve kütlesi ile ters orantılıdır. Bir cisme F A, F B ve F C gibi çok sayıda kuvvet etkiyorsa, net kuvvet bunların
Detaylımatematiksel eşitliğin her iki tarafındaki birim eşitliği kullanılarak a ve b sayılarına ulaşılır.
Soru 1- Kuzey istikametinde 8m giden bir aracın, sonrasında 6m doğuya ve 10m güneye ilerlediği görülüyorsa, bu aracın hareketi boyunca aldığı toplam yol ve yerdeğiştirmesi kaç metredir? Cevap 1-8m Harekete
DetaylıHAREKETİN KİNEMATİK İNCELENMESİ
HAREKETİN KİNEMATİK İNCELENMESİ Kinematik, cisimlerin hareketlerini, bu hareketlere neden olan ya da bu hareketler sonucunda oluşan kuvvetlerden bağımsız olarak inceleyen fizik dalıdır. Klasik mekaniğin
DetaylıDİNAMİK - 7. Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi. Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü
DİNAMİK - 7 Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü 7. HAFTA Kapsam: Parçacık Kinetiği, Kuvvet İvme Yöntemi Newton hareket
DetaylıAkışkan Kinematiği 1
Akışkan Kinematiği 1 Akışkan Kinematiği Kinematik, akışkan hareketini matematiksel olarak tanımlarken harekete sebep olan kuvvetleri ve momentleri gözönüne almadan; Yerdeğiştirmeler Hızlar ve İvmeler cinsinden
DetaylıGerilme Dönüşümleri (Stress Transformation)
Gerilme Dönüşümleri (Stress Transformation) Bubölümdebirnoktayaetkiyen vebelli bir koordinat ekseni/düzlemi ile ilişkili gerilme bileşenlerini, başka bir koordinat sistemi/başka bir düzlem ile ilişkili
DetaylıFizik 101-Fizik I 2013-2014. Nurdan Demirci Sankır Enerji Araştırmaları Laboratuarı- YDB Bodrum Kat Ofis: 325, Tel:4332. İçerik
Fizik 101-Fizik I 2013-2014 İki Boyutta Hareket Nurdan Demirci Sankır Enerji Araştırmaları Laboratuarı- YDB Bodrum Kat Ofis: 325, Tel:4332 İçerik Yerdeğiştirme, hız ve ivme vektörleri Sabit ivmeli iki-boyutlu
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 16 Rijit Cismin Düzlemsel Kinematiği Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 16 Rijit
DetaylıDİNAMİK - 2. Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu. Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi. Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü
DİNAMİK - 2 Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü http://acikders.ankara.edu.tr/course/view.php?id=190 2. HAFTA Kapsam:
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 17 Rijit Cismin Düzlemsel Kinetiği; Kuvvet ve İvme Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok.
DetaylıDiferensiyel denklemler sürekli sistemlerin hareketlerinin ifade edilmesinde kullanılan denklemlerdir.
.. Diferensiyel Denklemler y f (x) de F ( x, y, y, y,...) 0 veya y f ( x, y, y,...) x ve y değişkenlerinin kendileri ve türevlerini içinde bulunduran denklemlerdir. (Türevler; "Bağımlı değişkenin değişiminin
DetaylıMEKANİZMA TEKNİĞİ (3. Hafta)
MEKANİZMALARIN KİNEMATİK ANALİZİ Temel Kavramlar MEKANİZMA TEKNİĞİ (3. Hafta) Bir mekanizmanın Kinematik Analizinden bahsettiğimizde, onun üzerindeki tüm uzuvların yada istenilen herhangi bir noktanın
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 12 Parçacık Kinematiği Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 12 Parçacık Kinematiği
DetaylıDinamik. Fatih ALİBEYOĞLU -10-
1 Dinamik Fatih ALİBEYOĞLU -10- Giriş & Hareketler 2 Rijit cismi oluşturan çeşitli parçacıkların zaman, konum, hız ve ivmeleri arasında olan ilişkiler incelenecektir. Rijit Cisimlerin hareketleri Ötelenme(Doğrusal,
DetaylıDüzgün olmayan dairesel hareket
Düzgün olmayan dairesel hareket Dairesel harekette cisim üzerine etki eden net kuvvet merkeze doğru yönelmişse cismin hızı sabit kalır. Eğer net kuvvet merkeze doğru yönelmemişse, kuvvet teğetsel ve radyal
DetaylıManyetik Alanlar. Benzer bir durum hareketli yükler içinde geçerli olup bu yüklerin etrafını elektrik alana ek olarak bir manyetik alan sarmaktadır.
Manyetik Alanlar Manyetik Alanlar Duran ya da hareket eden yüklü parçacığın etrafını bir elektrik alanın sardığı biliyoruz. Hatta elektrik alan konusunda şu sonuç oraya konulmuştur. Durgun bir deneme yükü
DetaylıVektörler Bölüm Soruları 1. İki vektör eşit olmayan büyüklüklere sahiptir. Toplamları sıfır olabilir mi? Açıklayınız.
Vektörler Bölüm Soruları 1. İki vektör eşit olmayan büyüklüklere sahiptir. Toplamları sıfır olabilir mi? Açıklayınız. 2. Bir parçacığın yerdeğiştirmesinin büyüklüğü, alınan yolun uzunluğundan daha büyük
DetaylıSTATİK. Ders_9. Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü. Ders notları için: GÜZ
STATİK Ders_9 Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü Ders notları için: http://kisi.deu.edu.tr/serkan.misir/ 2017-2018 GÜZ ALANLAR İÇİN ATALET MOMENTİNİN TANIMI, ALAN ATALET YARIÇAPI
DetaylıGerilme Dönüşümleri (Stress Transformation)
Gerilme Dönüşümleri (Stress Transformation) Bu bölümde, bir noktaya etkiyen ve bir koordinat ekseni ile ilişkili gerilme bileşenlerini, başka bir koordinat sistemi ile ilişkili gerilme bileşenlerine dönüştürmek
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 2 Kuvvet Vektörleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö.Soyuçok. 2 Kuvvet Vektörleri Bu bölümde,
Detaylı3-1 Koordinat Sistemleri Bir cismin konumunu tanımlamak için bir yönteme gereksinim duyarız. Bu konum tanımlaması koordinat kullanımı ile sağlanır.
Bölüm 3 VEKTÖRLER Bölüm 3: Vektörler Konu İçeriği Sunuş 3-1 Koordinat Sistemleri 3-2 Vektör ve Skaler nicelikler 3-3 Vektörlerin Bazı Özellikleri 3-4 Bir Vektörün Bileşenleri ve Birim Vektörler Sunuş Fizikte
DetaylıGök Mekaniği: Eğrisel Hareket in Kinematiği
Gök Mekaniği: Eğrisel Hareket in Kinematiği Bundan bir önceki giriş yazımızda Kepler yasaları ve Newton ın hareket kanunlarını vermiş, bunlardan yola çıkarak gök mekaniklerini elde edeceğimizi söylemiştik.
Detaylı( t) ( ) ( ) ( ) ( ) ( )
İİ DDDDD IIII NN NN A MM MM KKK KK DD DD II NNN NN AAA MMM MMM İİİİ KK KK DD DD II NNNN NN AA AA MMMMMMM İİ KK KK DD DD II NNNNNNN AA AA MMMMMMM İİ KK KK DD DD II NN NNNN AA AA MM M MM İİ KKKK DD DD II
DetaylıHAREKET HAREKET KUVVET İLİŞKİSİ
HAREKET HAREKET KUVVET İLİŞKİSİ Sabit kabul edilen bir noktaya göre bir cismin konumundaki değişikliğe hareket denir. Bu sabit noktaya referans noktası denir. Fizikte hareket üçe ayrılır Ötelenme Hareketi:
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 2 Kuvvet Vektörleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö.Soyuçok. 2 Kuvvet Vektörleri Bu bölümde,
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 14 Parçacık Kinetiği: İş ve Enerji Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 14 Parçacık
DetaylıDENEY 1. İncelenmesi. Süleyman Demirel Üniversitesi Fen Edebiyat Fakültesi
DENEY 1 Düzgün Doğrusal Hareketin İncelenmesi Süleyman Demirel Üniversitesi Fen Edebiyat Fakültesi Fizik Bölümü Isparta - 2018 Amaçlar 1. Tek boyutta hareket kavramının incelenmesi. 2. Yer değiştirme ve
DetaylıDİNAMİK Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi. Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü
DİNAMİK - 11 Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü 11. HAFTA Kapsam: İmpuls Momentum yöntemi İmpuls ve momentum ilkesi
DetaylıParametrik doğru denklemleri 1
Parametrik doğru denklemleri 1 A noktasından geçen, doğrultman (doğrultu) vektörü w olan d doğrusunun, k parametresine göre parametrik denklemi: AP k w P A k w P A k w P A k W (P değişken nokta) A w P
DetaylıFiz Ders 10 Katı Cismin Sabit Bir Eksen Etrafında Dönmesi
Fiz 1011 - Ders 10 Katı Cismin Sabit Bir Eksen Etrafında Dönmesi Açısal Yerdeğiştirme, Hız ve İvme Dönme Kinematiği: Sabit Açısal İvmeli Dönme Hareketi Açısal ve Doğrusal Nicelikler Dönme Enerjisi Eylemsizlik
DetaylıVERİLER. Yer çekimi ivmesi : g=10 m/s 2
VERİLER Yer çekimi ivmesi : g=10 m/s 2 Metrik Ön Takılar sin 45 = cos 45 = 0,7 Numara Ön Takı Simge sin 37 = cos 53 = 0,6 sin 53 = cos 37 = 0,8 10 9 giga G tan 37 = 0,75 10 6 mega M tan 53 = 1,33 10 3
DetaylıHarran Üniversitesi 2015 Yılı Ziraat Fakültesi Fizik Final Sınav Test Soru Örnekleri
31.12.2015 Harran Üniversitesi 2015 Yılı Ziraat Fakültesi Fizik Final Sınav Test Soru Örnekleri Soru 1 ) Kuzey istikametinde 8m giden bir aracın, sonrasında 6m doğuya ve 10m güneye ilerlediği görülüyorsa,
DetaylıDOÇ.DR. İBRAHİM SERKAN MISIR GÜZ
DİNAMİK 1 DİNAMİK DOÇ.DR. İBRAHİM SERKAN MISIR Ders notları için: http://kisi.deu.edu.tr/serkan.misir/ 2016-2017 GÜZ 2 Değerlendirme 1. Ara sınav (%25) 2. Ara sınav (%25) Final (%50) Dönem:26 Eylül 2016
DetaylıDİNAMİK. Ders_5. Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü. Ders notları için: GÜZ
DİNAMİK Ders_5 Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü Ders notları için: http://kisi.deu.edu.tr/serkan.misir/ 2016-2017 GÜZ NOKTASAL PARÇACIĞIN KİNETİĞİ: İŞ VE ENERJİ PRENSİBİ, PARÇACIK
Detaylıİş-Kinetik Enerji, Potansiyel Enerji, Enerji Korunumu
İş-Kinetik Enerji, Potansiyel Enerji, Enerji Korunumu 1. Kütlesi 7 kg olan motorsuz oyuncak bir araba, sürtünmesiz yatay bir düzlem üzerinde 4 m/s ilk hız ile gitmektedir. Araba daha sonra ilk hızı ile
DetaylıYrd. Doç. Dr. Fatih TOSUNOĞLU Erzurum Teknik Üniversitesi Mühendislik Fakültesi İnşaat Mühendisliği Bölümü
Yrd. Doç. Dr. Fatih TOSUNOĞLU Erzurum Teknik Üniversitesi Mühendislik Fakültesi İnşaat Mühendisliği Bölümü 1 kışkan Statiğine Giriş kışkan statiği (hidrostatik, aerostatik), durgun haldeki akışkanlarla
DetaylıDİNAMİK (3.hafta) EĞRİSEL HAREKET-2: Kutupsal /Polar Koordinatlar (r,θ) A-Polar Koordinatlarda (r,θ) Hareket Denkemleri
DİNAMİK (3.hafta) EĞRİSEL HAREKET-2: Kutupsal /Polar Koordinatlar (r,θ) Şekildeki gibi dönen bir çubuk üzerinde ilerleyen bilezik hem dönme hareketi hemde merkezden uzaklaşma hareketi yapar. Bu durumda
DetaylıTÜREVİN GEOMETRİK YORUMU
TÜREVİN GEOMETRİK YORUMU f :R R, =f ( fonksionuna düzlemde A karşılık gelen f( +h eğri anda ki =f( P gibi olsun. f( Eğrinin P(,f( noktasındaki teğetlerini +h araştıralım. Bunun için P(,f( noktasının sağıda
DetaylıBölüm 4. İki boyutta hareket
Bölüm 4 İki boyutta hareket İki boyutta Hareket Burada konum, hız ve ivmenin vektör karakteri daha öne çıkacaktır. İlk olarak sabit ivmeli hareketler göz önünde bulundurulacak. Düzgün dairesel hareket
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 10 Eylemsizlik Momentleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C.Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 10. Eylemsizlik Momentleri
Detaylı3. V, R 3 ün açık bir altkümesi olmak üzere, c R. p noktasında yüzeye dik olduğunu gösteriniz.(10
Diferenisyel Geometri 2 Yazokulu 2010 AdıSoyadı: No : 1. ϕ (u, v) = ( u + 2v, v + 2u, u 2 v ) parametrizasyonu ile verilen M kümesinin bir regüler yüzey olduğunu gösteriniz. (15 puan) 3. V, R 3 ün açık
DetaylıEMAT ÇALIŞMA SORULARI
EMAT ÇALIŞMA SORULARI 1) A = 4. ı x 2. ı y ı z ve B = ı x + 4. ı y 4. ı z vektörlerinin dik olduğunu gösteriniz. İki vektörün skaler çarpımlarının sıfır olması gerekir. A. B = 4.1 + ( 2). 4 + ( 1). ( 4)
DetaylıKKKKK VERİLER. Yer çekimi ivmesi : g=10 m/s 2. Metrik Ön Takılar sin 45 = cos 45 = 0,7
VERİLER Yer çekimi ivmesi : g=10 m/s Metrik Ön Takılar sin = cos = 0, Numara Ön Takı Simge sin = cos = 0,6 sin = cos = 0,8 10 9 giga G tan = 0, 10 6 mega M sin 0 = cos 60 = -cos 10 = 0, 10 kilo k sin 60
DetaylıDİNAMİK. Ders_6. Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü. Ders notları için: GÜZ
DİNAMİK Ders_6 Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü Ders notları için: http://kisi.deu.edu.tr/serkan.misir/ 2017-2018 GÜZ LİNEER İMPULS VE MOMENTUM PRENSİBİ Bugünün Hedefleri: 1.
DetaylıÖdev 1. Ödev1: 600N luk kuvveti u ve v eksenlerinde bileşenlerine ayırınız. 600 N
Ödev 1 Ödev1: 600N luk kuvveti u ve v eksenlerinde bileşenlerine ayırınız. 600 N 1 600 N 600 N 600 N u sin120 600 N sin 30 u 1039N v sin 30 600 N sin 30 v 600N 2 Ödev 2 Ödev2: 2 kuvvetinin şiddetini, yönünü
DetaylıDİNAMİK İNŞ2009 Ders Notları
DİNAMİK İNŞ2009 Ders Ntları Dç.Dr. İbrahim Serkan MISIR Dkuz Eylül Üniversitesi İnşaat Mühendisliği Bölümü Ders ntları için: http://kisi.deu.edu.tr/serkan.misir/ 2018-2019 GÜZ Dynamics, Furteenth Editin
DetaylıTÜREV VE UYGULAMALARI
TÜREV VE UYGULAMALARI 1-TÜREVİN TANIMI VE GÖSTERİLİŞİ a,b R olmak üzere, f:[a,b] R fonksiyonu verilmiş olsun. x 0 (a,b) için lim x X0 f(x)-f( x 0 ) limiti bir gerçel sayı ise bu limit değerine f fonksiyonunun
DetaylıV = g. t Y = ½ gt 2 V = 2gh. Serbest Düşme NOT:
Havada serbest bırakılan cisimlerin aşağı doğru düşmesi etrafımızda her zaman gördüğümüz bir olaydır. Bu düşme hareketleri, cisimleri yerin merkezine doğru çeken bir kuvvetin varlığını gösterir. Daha önceki
Detaylı1. STATİĞE GİRİŞ 1.1 TANIMLAR MEKANİK RİJİT CİSİMLER MEKANİĞİ ŞEKİL DEĞİŞTİREN CİSİMLER AKIŞKANLAR MEKANİĞİ DİNAMİK STATİK
STATİK Ders Notları Kaynaklar: 1.Engineering Mechanics: Statics, 9e, Hibbeler, Prentice Hall 2.Engineering Mechanics: Statics, SI Version, 6th Edition, J. L. Meriam, L. G. Kraige 1. STATİĞE GİRİŞ 1.1 TANIMLAR
DetaylıKUVVET, MOMENT ve DENGE
2.1. Kuvvet 2.1.1. Kuvvet ve cisimlere etkileri Kuvvetler vektörel büyüklüklerdir. Kuvvet vektörünün; uygulama noktası, kuvvetin cisme etkidiği nokta; doğrultu ve yönü, kuvvetin doğrultu ve yönü; modülüyse
DetaylıBölüm 3: Vektörler. Kavrama Soruları. Konu İçeriği. Sunuş. 3-1 Koordinat Sistemleri
ölüm 3: Vektörler Kavrama Soruları 1- Neden vektörlere ihtiyaç duyarız? - Vektör ve skaler arasındaki fark nedir? 3- Neden vektörel bölme işlemi yapılamaz? 4- π sayısı vektörel mi yoksa skaler bir nicelik
DetaylıŞekil 8.1: Cismin yatay ve dikey ivmesi
Deney No : M7 Deneyin Adı : EĞİK ATIŞ Deneyin Amacı : 1. Topun ilk hızını belirlemek 2. Ölçülen menzille hesaplanan menzili karşılaştırmak 3. Bir düzlem üzerinde uygulanan eğik atışta açıyla menzil ve
DetaylıBölüm 4: İki Boyutta Hareket
Bölüm 4: İki Boyutta Hareket Kavrama Soruları 1- Yerden h yüksekliğinde, yere paralel tutulan bir silah ateşleniyor ve aynı anda silahın yanında başka bir kurşun aynı h yüksekliğinden serbest düşmeye bırakılıyor.
DetaylıTÜREVİN ANLAMI Bu Konumuzda türevin fiziksel, geometrik anlamını ve Ekstremum olayını anlatacağız. İyi Çalışmalar... A. TÜREVİN FİZİKSEL ANLAMI Bir hareketlinin t saatte kaç km yol aldığı, fonksiyonu ile
DetaylıDoğrusal Demet Işıksallığı 2. Fatma Çağla Öztürk
Doğrusal Demet Işıksallığı Fatma Çağla Öztürk İçerik Demet Yönlendirici Mıknatıslar Geleneksel Demir Baskın Mıknatıslar 3.07.01 HPFBU Toplantı, OZTURK F. C. Demet Yönlendirici Mıknatıslar Durgun mıknatıssal
DetaylıMetrik sistemde uzaklık ve yol ölçü birimi olarak metre (m) kullanılır.
LİNEAR (DÜZGÜN DOĞRUSAL) BİOKİNEMATİK ÖZELLİKLER Düzgün doğrusal hareket bir cismin düz bir doğrultuda ilerlemesi, yer değiştirmesidir. Uzunluk, hız, ivmelenme bu bölümde incelenir. Yol-Uzaklık kavramları:
DetaylıDoç.Dr. Cesim ATAŞ MEKANİK ŞEKİL DEĞİŞTİREN CİSİMLER MEKANİĞİ DİNAMİK
STATİK (Ders Notları) Kaynak: Engineering Mechanics: Statics, SI Version, 6th Edition, J. L. Meriam, L. G. Kraige, Wiley Yardımcı Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R.C Hibbeler & S.C. Fan, Literatür
DetaylıBölüm 9: Doğrusal momentum ve çarpışmalar
Bölüm 9: Doğrusal momentum ve çarpışmalar v hızıyla hareket eden m kütleli bir parçacığın doğrusal momentumu kütle ve hızın çarpımına eşittir; p = mv Momentum vektörel bir niceliktir, yönü hız vektörü
DetaylıEĞİK ATIŞ Ankara 2008
EĞİK ATIŞ Ankara 8 EĞİK ATIŞ: AMAÇ: 1. Topun ilk hızını belirlemek. Ölçülen menzille hesaplanan menzili karşılaştırmak 3. Bir düzlem üzerinde uygulanan eğik atışda açıyla menzil ve tepenoktası arasındaki
DetaylıGÜZ YARIYILI FİZİK 1 DERSİ
2015-2016 GÜZ YARIYILI FİZİK 1 DERSİ Yrd. Doç. Dr. Hakan YAKUT SAÜ Fen Edebiyat Fakültesi Fizik Bölümü Ofis: FEF A Blok, 812 nolu oda Tel.: +90 264 295 (6092) 1 Bölüm 3 İKİ BOYUTTA HAREKET 2 İçerik Yerdeğistirme,
DetaylıNoktasal Cismin Dengesi
Noktasal Cismin Dengesi Bu bölümde; Kuvvetleri bieşenlerine ayırma ve kartezyen vektör şeklinde ifade etme yöntemleri noktasal cismin dengesini içeren problemleri çözmede kullanılacaktır. Bölüm 3 DOÇ.DR.
DetaylıMat Matematik II / Calculus II
Mat - Matematik II / Calculus II Çalışma Soruları Çok Değişkenli Fonksiyonlar: Seviye eğri ve yüzeyler, Limit ve süreklilik wolframalpha.com uygulamasında bir fonksiyonun tanım kümesini bulmak için: x
DetaylıFizik 101: Ders 3 Ajanda
Anlamlı Saılar Fizik 101: Ders 3 Ajanda Tekrar: Vektörler, 2 ve 3D düzgün doğrusal hareket Rölatif hareket ve gözlem çerçeveleri Düzgün dairesel hareket Vektörler (tekrar) Vektör (Türkçe) ; Vektör (Almanca)
DetaylıDİNAMİK. Ders_4. Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü. Ders notları için: GÜZ
DİNAMİK Ders_4 Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü Ders notları için: http://kisi.deu.edu.tr/serkan.misir/ 2016-2017 GÜZ Çeviren: Doç.Dr.İS MIISR NEWTON UN HAREKET KANUNLARI, HAREKET
DetaylıRÖLATİF HAREKET ANALİZİ: İVME
RÖLATİF HAREKET ANALİZİ: İVME AMAÇLAR: 1. Rijit bir cisim üzerindeki noktanın ivmesini ötelenme ve dönme birleşenlerine ayırmak, 2. Rijit cisim üzerindeki bir noktanın ivmesini rölatif ivme analizi ile
DetaylıGÜZ YARIYILI FİZİK 1 DERSİ
2015-2016 GÜZ YARIYILI FİZİK 1 DERSİ Yrd. Doç. Dr. Hakan YAKUT SAÜ Fen Edebiyat Fakültesi Fizik Bölümü Ofis: FEF A Blok, 812 nolu oda Tel.: +90 264 295 (6092) Bölüm 2 DOĞRUSAL BĠR YOL BOYUNCA HAREKET (Bir
DetaylıBir cismin iki konumu arasındaki vektörel uzaklıktır. Başka bir ifadeyle son konum (x 2 ) ile ilk konum
DOĞRUSAL ve BAĞIL HAREKET Hareket Maddelerin zamanla yer değiştirmesine hareket denir. Fakat cisimlerin nereye göre yer değiştirdiği ve nereye göre hareket ettiği belirtilmelidir. Örneğin at üstünde giden
DetaylıDENİZLİ ANADOLU LİSESİ 2006-2007 EĞİTİM ve ÖĞRETİM YILI FİZİK DERSİ YILLIK ÖDEVİ
DENİZLİ ANADOLU LİSESİ 2006-2007 EĞİTİM ve ÖĞRETİM YILI FİZİK DERSİ YILLIK ÖDEVİ Öğrencinin ; Adı : Özgür Soyadı : ATİK Numarası : 387 Sınıfı : 10F/J Ders Öğretmeninin ; Adı : Fahrettin Soyadı : KALE Ödevin
DetaylıLys x 2 + y 2 = (6k) 2. (x 2k) 2 + y 2 = (2k 5) 2 olduğuna göre x 2 y 2 =? Cevap: 14k 2
1. 1 =? Lys 1 7. x + y = (6k) (x k) + y = (k 5) olduğuna göre x y =?. 6 a.b = ise a + 1 b. b 1 a =? 1k 8. x ve y birbirinden farklı pozitif gerçel sayılar olmak üzere, x y y x. x.y = (x y) ise x y =?.
DetaylıKKKKK. Adı Soyadı : Numarası : Bölümü : İmzası : FİZİK I
Adı Soyadı : Numarası : Bölümü : İmzası : FİZİK I 1. Sınav süresi 10 dakikadır.. Bu sınavda eşit puanlı 0 adet soru vardır.. Elinizdeki soru kitapçığı K türü soru kitapçığıdır.. Yanıtlarınızı Yanıt Kağıdı
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 9 Ağırlık Merkezi ve Geometrik Merkez Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C. Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 9. Ağırlık
Detaylı