PAMUKKALE ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ

PAMUKKALE ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ NiMnIn MİKROTOPAKLARININ YOĞUNLUK FONKSİYONEL TEORİSİ İLE ELEKTRONİK VE YAPISAL ÖZELLİKLERİNİN İNCELENMESİ YÜKSEK LİSANS TEZİ Halit KAN Anabilim Dalı : Fizik Programı : Tezli Yüksek Lisans Tez Danışmanı: Prof. Dr. Nuri KOLSUZ TEMMUZ 2013

ÖNSÖZ Bu tez çalışmasının tamamlanması aşamasında her türlü bilgi, tecrübe ve yardımlarını esirgemeyen saygıdeğer tez danışmanım, değerli hocam Prof. Dr. Nuri KOLSUZ a Tez dönemim süresince yorumlarından ve önerilerinden faydalandığım değerli hocam Prof. Dr. Şakir ERKOÇ a Bu tezin hazırlanması ve tamamlanması süresince her türlü bilgi ve yardımlarını esirgemeyen çok kıymetli hocalarım Doç. Dr. İzzet KARA ve Yrd. Doç. Dr. Aslı Öztürk e Bu tez çalışması, Pamukkale Üniversitesi 2012FBE046 nolu BAP projesi tarafından desteklenmiştir. Tezin hazırlanması sırasında makine, teçhizatlar ve ihtiyaçların karşılanmasında destek sağlayan PAÜ BAP birimine Lisanüstü eğitimim sırasında tanıştığım ve her türlü yardımlarını esirgemeyen çok kıymetli arkadaşlarım Mesut KEŞT, Serkan KAYA, Deniz GÖLCÜR, Fatih AYDIN ve Cemil AYDIN a Her zaman yanımda olan; maddi, manevi yardım ve desteklerini hiçbir zaman esirgemeyen çok değerli ve kıymetli aileme Sonsuz teşekkürlerimi sunarım. Temmuz 2013 Halit KAN iii

İÇİNDEKİLER Sayfa 1. GİRİŞ... 1 2. GENEL BİLGİLER... 8 2.1 Kuantum Mekaniksel Hesaplama Yöntemleri... 8 2.1.1.Schrödinger denklemi... 8 2.1.2.Hartree-Fock Yöntemi... 10 2.1.3.Yoğunluk Fonksiyoneli Teorisi... 12 2.1.3.1 Kohn- Sham Denklemleri... 14 2.1.3.2 Değiş Tokuş Korelasyon Fonksiyoneli.. 16 2.2 Gaussian 09 Paket Programı... 16 3. HESAPLAMA YÖNTEMLERİ... 19 3.1 Potansiyel Enerji Yüzeyi (PES)... 19 3.2 Geometri Optimizasyonu... 21 3.3 Tek Nokta Enerjisi (Single Point Energy)... 22 3.4 Moleküler Orbitaller (MO) ve Homo-Lumo... 23 3.5 Titreşim Frekansları... 23 3.6 Spin Çok katlılığı... 24 3.7 Hesaplama Adımları... 246 4. BULGULAR... 27 4.1 Yapısal Özellikler ve Enerji Bilgileri... 29 4.1.1.Dimer Topaklar... 29 4.1.2.Trimer Topaklar... 34 4.2 Elektronik Özellikler... 42 4.1.1.Dimer Topaklar... 45 4.1.2.Trimer Topaklar... 45 4.3 Mulliken Yük Dağılımları ve Dipol Momenleri... 48 4.3.1.Dimer Topaklar... 48 4.3.2.Trimer Topaklar... 51 4.4 Ayrışma Kanalları ve Enerjileri... 56 4.4.1.Dimer Topaklar... 56 4.4.2.Trimer Topaklar... 57 5. TARTIŞMA VE SONUÇ... 60 KAYNAKLAR... 72 EKLER... 79 iv

KISALTMALAR Mn : Mangan Ni : Nikel In : İndiyum HF : Hartree-Fock SPE : Tek nokta enerjisi (Single Point Energy) SCF : Self Consistent Field RHF : Sınırlanmış kapalı kabuk (Restricted Hartree Fock) UHF : Sınırlanmamış açık kabuk (Unrestricted Hartree Fock) B3LYP : LYP korelasyon enerjili 3 parametreli Becke karma modeli (Becke s Three Parameter Hybrid Functionals Using the LYP Correlation Functional) MCQDPT2 :Second-Order Multiconfiguration Quasidegenerate Perturbation Theory HOMO : En yüksek enerjili dolu moleküler orbital (Highest occupied molecular orbitals) LUMO : En düşük enerjili boş moleküler orbital (Lowest unoccupied molecular orbitals) GGA : Genelleştirilmiş Gradient Yaklaşımı (Generalized Gradient Approximation LDA : Yerel Yoğunluk Yakalaşımı (Local-density approximations) MD : Moleküler Dinamik (Molecular dynanics) MM : Moleküler Mekanik (Molecular mechanics) CEP : Kompakt etkili potansiyel (Compact effective potential) v

TABLO LİSTESİ Tablolar 3.1 : Spin çok katlığının isimlendirilmesi.... 25 4.1 : Mn, Ni ve In atomlarının beş farklı spin durumunda hesaplanan enerji değerleri... 28 4.2 : Ni 2 nin spektroskopik sabitleri... 30 4.3 : Mn 2 nin spektroskopik sabitleri.... 31 4.4 : In 2 nin spektroskopik sabitleri.... 32 4.5 : Heteronükleer dimerlerin spektroskopik sabitleri... 33 4.6 :Ni 3 mikrotopaklarının en düşük spin durumunda ve en düşük enerji durumunda hesaplanan ve literaürde karşılaşılan bağlanma enerjileri, geometri parametreleri ve titreşim frekansları... 36 4.7 : Mn 3 mikrotopaklarının en düşük spin durumunda ve en düşük enerji durumunda hesaplanan ve literaürde karşılaşılan bağlanma enerjileri, geometri parametreleri ve titreşim frekansları..37 4.8 : In 3 mikrotopaklarının en düşük spin durumunda ve en düşük enerji durumunda hesaplanan ve literaürde karşılaşılan bağlanma enerjileri, geometri parametreleri ve titreşim frekansları... 39 4.9 : En düşük spin durumundaki en uygun geometriye sahip heteronükleer trimer mikrotopakların hesaplanan bağlanma enerjileri, geometri parametreleri ve titreşim frekansları... 43 4.10 : En düşük enerji durumundaki en uygun geometriye sahip heteronükleer trimer mikrotopakların hesaplanan bağlanma enerjileri, geometri parametreleri ve titreşim frekansları... 44 4.11 : En düşük enerji durumunda ve en düşük spin durumundaki homonükleer ve heteronükleer dimer topakların hesaplanan HOMO-LUMO enerjileri, HOMO-LUMO boşluk enerjileri ve ortalama bağlanma enerjileri... 46 4.12 : En düşük enerji durumunda ve en düşük spin durumundaki homonükleer trimer topakların hesaplanan HOMO-LUMO enerjileri, HOMO-LUMO boşluk enerjileri ve ortalama bağlanma enerjileri... 47 4.13 : En düşük spin durumundaki heteronükleer trimer topakların hesaplanan HOMO-LUMO enerjileri, HOMO-LUMO boşluk enerjileri ve ortalama bağlanma enerjileri... 49 4.14 : : En düşük enerji durumundaki heteronükleer trimer topakların hesaplanan HOMO-LUMO enerjileri, HOMO-LUMO boşluk enerjileri ve ortalama bağlanma enerjileri... 50 4.15 : Heteronükleer dimer topakların hesaplanan Mulliken yükleri ve dipol momentleri... 51 4.16 : Homonükleer trimer topakların en düşük spin durumlarında hesaplanan mulliken yükleri ve dipol momentleri... 52 4.17 : Homonükleer trimer topakların en düşük enerji durumlarında hesaplanan mulliken yükleri ve dipol momentleri... 53 vi

4.18 : Heteronükleer topakların en düşük spin durumunda hesaplanan mulliken yükleri ve dipol momentleri... 54 4.19 : Heteronükleer topakların en düşük enerji durumunda hesaplanan mulliken yükleri ve dipol momentleri... 55 4.20 :Homonükleer ve heteronükleer dimer topakların en düşük enerji (en kararlı) durumunda hesaplanan ayrışma kanalları ve enerjileri...57 4.21 : Homonükleer trimer topakların en düşük enerji durumunda hesaplanan ayrışma kanalları ve enerjileri... 58 4.22 : Heteronükleer trimer topakların en düşük enerji (en kararlı) durumunda hesaplanan ayrışma kanalları ve enerjileri... 59 vii

ŞEKİL LİSTESİ Şekiller 1.1 : İncelenen dimer topaklar.... 6 1.2 : İncelenen trimer topaklar.... 6 3.1 : Potansiyel Enerji Yüzeyindeki Noktalar.... 20 4.1 : Trimer topakların geometrik parametrelerinin gösterimi.... 35 5.1 : Ni, Ni 2 ve Ni 3 (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjileri... 61 5.2 : Mn, Mn 2 ve Mn 3 (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjileri... 63 5.3 : In, In 2 ve In 3 (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjileri... 64 5.4 : MnNi, MnIn ve NiIn için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjileri... 66 5.5 : MnNiIn (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjileri.... 67 5.6 : InNiIn (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjileri... 68 5.7 : InMnIn (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjileri... 68 5.8 : MnInMn (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjileri.... 69 5.9 : MnNiMn (Doğrusal) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjileri.... 70 5.10 : NiInNi (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjileri.... 70 5.11 : NiMnNi (Doğrusal) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjileri.... 71 A.1 : Homonükleer dimerlerin en düşük enerji durumundaki HOMO-LUMO şekilleri... 79 A.2 : Heteronükleer dimerlerin en düşük enerji durumundaki HOMO-LUMO şekilleri... 80 A.3 : Homonükleer trimerlerin en düşük enerji durumundaki HOMO-LUMO şekilleri... 81 A.4 : Heteronükleer trimerlerin en düşük enerji durumundaki HOMO-LUMO şekilleri.....82 viii

SEMBOL LİSTESİ H Hamiltonyen operatörü n Enerji öz fonksiyonları E n Enerji özdeğerleri T e Elektronların kinetik enerji operatörü T n Çekirdeğin kinetik enerji operatörü V e-e Elektronlar arası etkileşme potansiyel enerjisi V n-n Çekirdekler arası etkileşme potansiyel enerjisi V e-n Elektron çekirdek arası etkileşme potansiyel enerjisi Nükleer dalga fonksiyonu Elektronik dalga fonksiyonu n( Elekton yoğunluğu Hartree potansiyeli Dipol moment Nabla operatörü Zaman ix

ÖZET MİKROTOPAKLARIN SPİN ÇOK KATLILIĞINA BAĞLI OLARAK ELEKTRONİK VE YAPISAL ÖZELLİKLERİ Bu çalışmada; Ni, Mn ve In atomlarının farklı kombinasyonlarından oluşan dimer ve trimer topakların spin çok katlılığına bağlı olarak elektronik ve yapısal özellikleri incelenmiştir. Hesaplamalar Gaussian 09 paket programı; Yoğunluk Fonksiyonel Teorisi ve B3LYP/CEP-121G baz seti kullanılarak yapılmıştır. İncelenen topaklar en düşük spin durumundan başlanmak üzere 5 farklı spin durumu için geometri optimizasyonları yapılmış, toplam enerjileri hesaplanmış ve en kararlı durum belirlenmiştir. En düşük spin durumunda ve en düşük enerji durumundaki (en kararlı) mikrotopakların bağlanma enerjileri, geometrik parametreleri, titreşim frekansları, HOMO-LUMO enerjileri, HOMO-LUMO boşluk enerjileri, Mulliken yükleri ve dipol momentleri, en olası ayrışma kanalları ve ayrışma enerjileri hesaplanmış ve tartışılmıştır.. Anahtar Kelimeler: Mikrotopaklar, Yoğunluk Fonksiyonel Teorisi, CEP-121G Baz Seti, Elektronik ve Yapısal Özellikler. x

SUMMARY ELECTRONIC AND STRUCTURAL PROPERTIES THE DEPENDING ON SPIN MULTİPLİCİTY OF MİCROCLUSTERS In this study, Ni, Mn and In atoms formed by different combinations of dimers and trimers of microclusters due to the spin multiplicity of electronic and structural characteristics were assessed. Gaussian 09 package program was used during the calculations. Calculations were performed by Density Functional Theory and CEP- 121G basis set. Investigated microclusters, is about to begin in 5 different spin state of the low spin state, and the stable state is determined. The lowest spin state of the lowest energy (most stable) mikrotopakların binding energies, geometrical parameters, vibrational frequencies, HOMO-LUMO energies, HOMO-LUMO gap energies, Mulliken charges and dipole moments, the most probable dissociation channels and dissociation energies are calculated and discussed. Key Words: Microclusters, Density Functional Theory, CEP-121G Basis Set, Elektronic and Structural Proporties. xi

1. GİRİŞ Son yıllarda temel bilimler ve mühendislik alanlarında, deneysel ve teorik çalışma yöntemlerinin yanı sıra sayısal hesaplama yöntemleri de oldukça yaygın bir halde kullanılmaktadır. Sayısal hesaplama yöntemleri yardımıyla teorik olarak çözülemeyen bir problemin çözümü yaklaşık olarak yapılabilir. Burada kullandığımız modelin sistemi en iyi şekilde tanımlaması, doğru sonuca daha fazla yaklaşmamızı sağlar. Ayrıca yapılması yüksek maliyet gerektiren ve uzun zaman alan deneysel çalışmaların bir ön çalışması olarak sayısal hesaplama yöntemleri kullanılabilir. Sayısal fizik ve kimya hesaplamalarında moleküler yapıyı tayin etmek için kullanılmakta olan teroik yöntemler moleküler mekanik yöntemler ve kuatum mekaniksel yöntemler olmak üzere iki gruba ayrılır. Her iki yöntemde de, herhangi belirli bir kristal veya moleküler yapının minumum enerji durumu, bulunan bu enerjiye bağlı olarak en uygun geometrik parametreleri, kristal veya moleküler yapıda bulanan atomların titreşim frekansları, gibi fiziksel nicelikler hesaplanabilir. Moleküler mekanik hesaplama yöntemlerinde, kristal veya moleküler yapının ve özelliklerinin belirlenmesinde klasik fizik yasaları ve deneysel veriler kullanır. Molekülü birbirlerine bağlanmış atomlar olarak düşünür ama bağlı olmayan atomlar arasındaki etkileşimleri de göz önüne alır. Bu hesaplamalarda moleküler sistemlerdeki elektronlar açık bir şekilde göz önüne alınmaz, bunun yerine çekirdekler arasındaki etkileşmelere dayalı hesaplamalar gerçekleştirilir. AMBER, CHARM ve HYPERCHEM moleküler mekanik programlarından bazılarıdır. Bu yöntem oldukça hızlıdır ve temel haldeki sistemin enerjisini tam olarak hesaplayabilirler. Enzimler gibi büyük yapılı sistemler için bile tepkime ısısı ve konformasyon kararlılıkları gibi nicelikler hesaplanabilir. Ancak, bu yöntemle elektronik yapıya baglı olan özellikler elde edilemez. 1

Kuantum mekaniksel yöntemlerde ise kristal veya moleküler yapının belirlenmesi için Schöridinger denkleminin çözülmesi esastır. Fakat çok küçük sistemler dışında Schöridinger denkleminin çözümü oldukça zordur. Bu sistemlerde Schöridinger denkleminin çözümü için bir takım matematiksel yaklaşımlar kullanılır. Kuantum mekaniksel yöntemler yarı deneysel yöntemler ve ab initio yöntemler olmak üzere ikiye ayrılır. Yarı deneysel yöntemler Schrödinger denkleminin çözümünü kolaylaştırmak için deneysel verilerden türetilen parametreleri kullanır. Etkileşim integralleri için yaklaşık fonksiyonların kullanılmasından dolayı hesaplama süresi ab inito yöntemlerinden çok daha kısadır. Ab initio latince baslangıçtan itibaren anlamına gelir. Ab initio yöntemler ise moleküler mekanik ve yarı deneysel yöntemlerin aksine hiçbir deneysel parametre kullanmaz. Ab inito yönteminde sadece ışık hızı, Planck sabiti, elektronların yükü ve kütlesi gibi temel fiziksel sabitler kullanır. GAUSSIAN, GAMESS, HYPERCHEM, CACHE ab initio yöntemlerinin kullanıldıgı bazı paket programlardır. Ab inito hesaplamalarında iki farklı matematiksel yaklaşım kullanılır; Hartree-Fock Self Consistent Field (HF- SCF) ve Density Functional Theory (DFT). Ab initio hesaplamaları varyasyonel bir hesaplama olduğundan hesaplanan yaklaşık enerji değeri, gerçek enerji değerine eşit veya gerçek enerji degerinden büyüktür. Ab initio hesaplamalarının avantajı, geniş aralıklı sistemler için kullanışlı olmasıdır. Ab inito yöntemeleri ile uyarılmış durumların hesabı yapılabilir. Bir çok sistemde yüksek hassasiyette sonuçlar elde edilebilir. Diğer yöntemlere göre çok daha fazla zaman alması ab inito yöntemin dezavantajı olarak görülebilir. Topaklar genellikle birkaç atomdan ya da milyonlarca atomdan oluşan atom grupları olarak tanımlanabilir. Kimi araştırmacılar topakları maddenin beşinci hali olarak kabul ederken yaygın tanımı ile topaklar farklı bilim dallarını birleştiren sonlu yapılardır. Belki de topakların oynadığı rol bakımından bu tanım daha anlamlıdır [10]. Eğer topakları içerdikleri atom sayısına göre tanımlayacak olursak atom sayısının 2-10 n (n=6,7) civarında olması gerekir [1]. Topaklar hakkındaki çalışmalar 1970 li yıllardan itibaren başlamış ve günümüzde ise hızla artarak devam etmektedir. Topaklar mikroskopik yapıdan başlayarak makroskopik yapının oluşumunu ve gelişimini anlamak için oldukça önemlidir. Çok küçük mikrotopaklar moleküllere, çok büyük topaklar ise bulk yapıya benzer. Fakat topaklar yapıları ve içerdiği atomlar bakımından moleküllerden farklılık gösterirler. Moleküller belli bir yapıya 2

ve atom grubuna sahip iken, topaklar herhangi bir sayıda atomdan oluşabilir ve değişik geometrik yapılar oluşturabilirler. Topaklar büyüklüklerine göre sınıflandılırsa, içerdikleri atom sayılarına göre topakları beş gruba ayırabiliriz [7]: Çok küçük(2-10 atom) ( mikrotopaklar) Küçük (10-100 atom) Orta (100-1000 atom) Büyük (1000-10000 atom) Çok büyük (10000 atomdan fazla) Eğer topakları içerdikleri atomların türlerine göre sınıflandıracak olursak bunu da altı grupta toplayabiliriz [10]: Metal topakları (lityum, sodyum, aliminyum, nikel, bakır, gümüş, altın, v.s. gibi) Yarıiletken topakları (karbon, silisyum, germanyum, galyum-arsenik, v.s. gibi) İyonik topaklar (sodyum klorür, magnezyum oksit, v.s. gibi) Asal gaz topakları (helyum, neon, argon v.s. gibi) Molekül topakları (azot gazı, hidrojen florür, benzen, su, v.s. gibi) Topak molekülleri (çeşitli topaklardan oluşmuş moleküller) Topaklar, aynı türdeki atom veya moleküllerden oluşmuşsa homonükleer yapıda, farklı türdeki atom veya moleküllerden oluşmuşsa heteronükleer yapıda olarak adlandırılır. Bu yönüyle de topaklar iki sınıfa ayrılabilir. Literatürde hem homonükleer topaklara ait çalışmalar [8], hem de heteronükleer topaklara ait çalışmalar bulunmaktadır [13]. 3

Mikrotopaklar kristal yapılarda görülmeyen ilginç kristalografik özellikler gösterirler. Örneğin kristal yapılarda beşgen geometri görülmezken topaklarda görülebilir. Topaklardaki birinci komşu sayısı her zaman kristal yapıdaki gibi olmayabilir, genellikle kristal yapıdaki birinci komşu sayısından daha az olur. Topaklardaki bir atomun en yakın komşu sayısı, kristaldeki en yakın komşu sayısından farklı olduğundan topakların erime, iyonlaşma ve elektronik uyarılma gibi özellikleri bulk malzemeninkinden farklıdır [3]. Topakların deneysel olarak üretilip incelenmesi oldukça zahmetli ve maliyetlidir. Topaklar ya serbest parçacıklar olarak yalıtılmış, parçacık demetleri halinde ya homojen olan veya olmayan örgülerin içinde veya yüzeye yapışmış olarak, buhardan biriktirme, ya da nano parçaçıklar olarak üretilebilirler [10]. Kısaca laboratuvarda temel bileşenlerin buharlaştırılıp bir araya toplanması ile veya direk olarak bir katıdan ayırma ile üretilebilir. Küçük topaklar deneysel olarak genellikle demet deneylerinde incelenmektedir. Yapıları ve sağlamlıkları hakkındaki bilgi kütle spektroskopisi ile elde edilebilir. Elektrik polarizasyon, manyetik moment, fotoiyonlaşma potansiyelleri ve ayrışma süreçlerinin ölçümlerinden de topakların elektronik yapıları hakkındaki bilgiler elde edilebilir. Topakların teorik olarak incelenmesi hakkındaki çalışmalar ise oldukça fazladır ve bu çalışmalar ümit verici bir şekilde her geçen gün artmaktadır. Bu alanda yapılan çalışmaları başlıca iki grupta toplayabiliz. Literatürde bu iki grupla ilgili oldukça fazla çalışma bulunmaktadır [6,12,15,19]. Birincisi atom seviyesinde klasik mekanik kurallarına dayanan bilgisayar benzetişim yöntemleridir. Bu gpupta yapılan hesaplamaları moleküler dinamik yöntemi, Monte Carlo yöntemi ve statik yöntem olmak üzere üç farklı yöntemde toplayabiliriz. Bu yöntemlerin uygulanabilmesi için topağı oluşturan atomlar arasındaki etkileşmeleri bir potansiyel enerji fonksiyonu ile tanımlamak gerekir. İkincisi ise daha çok az sayıda atom içeren mikrotopakların elektronik ve yapısal özelliklerini inceleyen kuantum mekaniksel hesaplama yöntemleridir. Bu hesaplama yönteminde ise en genel anlamda Schrödinger denklemi çözülerek sistemin elektronik ve yapısal özellikleri araştırılır. Schrödinger denlemini sayısal olarak çözmek çok sayıda atom içeren sistemler için uzun zaman alacağından daha çok az sayıda atom içeren ve elektonik özelliklerini belirlemek istediğimiz küçük topaklarda kuantum mekaniksel yöntemler uygulanır. 4

Son yıllarda atom topaklarının teorik ve deneysel çalışmalrında çok fazla artış olmuştur. Bu çalışmaların teorik ve deneysel sonuçları, bunların geniş kapsamlı pratik endüstriyel uygulamaları çeşitli kitap ve yayınlarda toplanmıştır [3,16,18,20-26]. Genel anlamda bu araştırmalar topaklarda mevcut özel koşullar altındaki atomların genel fiziksel ve kimyasal özelliklerini ortaya çıkarmak ve bununla birlikte topakların genel özelliklerini yorumlayarak bir uzlaşmaya varmak amacıyla yapılmaktadır. Teorik ve deneysel olarak çalışan araştırmacılar; topakların geometrik ve elektronik yapıları, iyonize potansiyelleri, elektron afinitesi, fotoelektron spektroskopisi, manyetik özellikleri, reaktiviteleri gibi fiziksel özelliklerini incelemektedirler. Her türden atom topaklarını üretmek ve topakların fiziksel ve kimyasal özelliklerini incelemek için laboratuvar koşullarında yeni deneysel teknikler geliştirlmektedir. Ayrıca Hartree-Fock formalizmi, yarı deneysel hesaplama yöntemleri ve yerel yoğunluk hesaplamaları gibi çeşitli farklı teknikler topakların özelliklerini anlamak için yapılan teorik çalışmalardandır. Literatürde Mn, Ni ve In atomlarından oluşan malzemelerle ilgili değişik türden çalışmalar bulunmaktadır. [60-67]. Mn, Ni ve In atomlarının üçünün değişik karışım oranlarında birleşmesinden oluşan alaşım ve şekil hafızalı alaşım çalışmaları mevcuttur [9, 11, 27-30]. Bu çalışmalarda şekil hafızalı alaşımların yapısal, elektronik ve manyetik özellikleri incelenmiştir. Yapılan literatür taramalarında Mn, Ni ve In atomlarından oluşan üçlü heteronükleer yapıdaki topaklarlarla ilgilili herhangi bir çalışmaya rastlanmamıştır. Mn atomundan oluşan topaklarla iligili incelenen çalışmalarda, daha çok manyetik özelliklerinin araştırıldığı belirlenmiştir [68-73]. Ayrıca iyon halindeki Mn ile ilgili çalışmalar da bulunmaktadır [74-76]. Literatürde MnNi, MnIn, NiIn gibi iki farklı atom türünden oluşan alaşım çalışmaları bulunmaktadır [14,17]. Bu tez çalışmasında, incelenenen topaklar iki atomlu (dimer) ve üç atomlu (trimer) olmak üzere atom sayılarına göre iki gruba ayrılmıştır. İncelenen iki ve üç atomlu topaklar, kendi aralarında içerdikleri atom türlerine göre homonükleer ve heteronükleer olmak üzere iki yapıya ayrılmıştır. Mn, Ni ve In atomlarından oluşan mikrotopakların spin çok katlılığına bağlı olarak yapısal ve elektronik özellikleri incelenmiştir. İncelenen homonükleer ve heteronükleer yapıdaki iki atomlu ve üç atomlu topaklar Şekil 1.1 ve Şekil 1.2 de gösterilmiştir. 5

Mn 2 Homonükleer Dimer Ni 2 İki Atomlu Topaklar (Dimer) In 2 MnNi Heteronükleer Dimer MnIn NiIn Şekil 1.1 : İncelenen dimer topaklar Mn 3 Homonükleer Trimer Ni 3 In 3 Üç Atomlu Topaklar (Trimer) MnNiIn InNiIn Heteronükleer Trimer InMnIn MnInMn NiInNi NiMnNi Şekil 1.2 : İncelenen trimer topaklar İncelenen topakların içerdikleri toplam elektron sayılarının tek veya çift sayı olmasına bağlı olarak, bu topakların beş farklı spin çok katlılığındaki durumları incelenmiştir. Bu beş farklı durumda en düşük enerjiye sahip olan spin çok katlılığı 6

durumu (en kararlı durum) belirlenmiştir. Dimer ve trimer topakların spin çok katlılığı durumları göz önünde bulundurularak şu özellikleri hesaplanmış ve incelenmiştir : En uygun (optimize) geometri parametreleri yani atomlar arasındaki bağ uzunlukları ve bağ açıları, Tek nokta enerjileri (SPE), Bağlanma enerjileri, Atomların titreşim frekansları, HOMO-LUMO enerjileri, HOMO-LUMO boşluk enerjileri, HOMO-LUMO şekilleri, Mulliken yük dağılımı ve dipol momentleri, En olası ayrışma kanalları ve ayrışma enerjileri. Bütün bu hesaplamalar yapılırken Gaussian 09 paket programı [77] kullanılmıştrır. Ayrıca bunun yanında topakların geometrik olarak tasarlanması ve girdi dosyasının oluşturulması için GaussView 5 programından yararlanılmıştır. Gaussian 09 ve GaussView 5 programları hakkındaki ayrıntılı bilgiler ikinci bölümde verilmiştir. Hesaplamalarda yoğunluk foksiyonel teorisi (Density Functional Theory) DFT kullanılmıştır. 7

2. GENEL BİLGİLER 2.1 Kuantum Mekaniksel Hesaplama Yöntemleri Yirminci yüzyılın en etkileyici bilimsel gelişmelrinden biri, kuantum mekaniğinin geliştirilmesidir. Şimdiye kadar yapılan deneysel çalışmalar ve gözlemler kuantum mekaniğinin sonuçlarını doğrulamaktadır. Moleküler dinamik yöntem gibi klasik mekanik kanunlarını kullanarak hesaplama yapan yöntemler sistemin elektronik özelliklerini belirleyemezler. Herhangi bir sistemin elektonik özelliklerini belirlemek için kuantum mekeniksel hesaplama yöntemleri kullanılmalıdır. Kuantum mekeniğinde, sistemin davranışını belirleyebilmek için ilgili Schrödinger denklemin çözümünün yapılabilmesi gerekmektedir. Ancak çok küçük sistemler haricindeki sistemler için Schrödinger denkleminin tam çözümü yapılamamktadır. Bunun için sayısal hesaplama yöntemlerinden faydalanılır. Bu bölümde Schrödinger dekleminin genel özelliklerinden, sayısal hesaplama yöntemlerinden olan Hartree-Fock Yönteminden ve Yoğunluk Fonksiyonel teorisinden bahsedeceğiz. Ayrıca bu tez çalışmasının hesaplamalarında kullanılan Gaussian 09 programı hakkında genel bir bilgi vereceğiz. 2.1.1. Schrödinger Denklemi Kuantum mekaniğinde bir sistemin enerji durumlarını ve sistemi temsil eden dalga fonksiyonlarını belirleyebilmek için Schrödinger denkleminin çözülmesi gerekmektedir. Schrödinger Denkleminin (zamandan bağımsız, relativistik olmayan) en basit formu şeklinde verilir. Aslında bu bir özdeğer denklemidir ve bu denklemde H hamiltonyen operatörü, hamiltonyen operatörünün öz fonksiyonları, E n hamiltonyen operatörünün öz değerleridir. Hamiltonyenin detaylı tanımı, Schrödinger deklemiyle tanımlanan fizksel sisteme bağlıdır. Eğer atomlardan oluşan bir sistemde Schrödinger 8

denklemini yazmak istiyorsak moleküler hamiltonyeni belirlememiz gerekir. Bu durumda moleküler hamiltonyen ifadesini, elektronların kinetik enerjisi, çekirdeğin kinetik enerjisi, elektron-elektron etkileşme enerjisi, çekirdek-çekirdek etkileşme enerjisi ve elektron-çekirdek etkileşme enerjisi ifadesi oluşturur ve aşağıda ki gibi formülüze edilebilir. H=T e + T n + V e-e +V n-n + V e-n (2.2) Genel anlamda Schrödinger denkleminin çözümü için şu yaklaşımlar yapılır [32] : Rölativistik terimlerin ihmali: Çok büyük çekirdek yüküne sahip ağır atomlardaki elektronların hızı, ışık hızına yaklaşmadığı sürece, Schrödinger denkleminde de rölativistik etkiler ihmal edilir. Orbital yaklaşım: Elektronlar uzayın belirli bölgelerinde sınırlandırılır. Born Oppenheimere Yaklaşımı: Elektronların ve çekirdeğin hareketinin birbirinden ayrılması. Born - Oppenheimer yaklaşımında sistemin hareketi, elektronik ve nükleer hareket olmak üzere ikiye ayrılmıştır. Schrödinger denklemi çözülürken elektronların ve çekirdeğin hareketi ayrı ayrı değerlendirilir. Sistemi temsil eden toplam dalga fonksiyonu elektronik ve nükleer dalga fonksiyonlarının çarpımı şeklinde verilir. (2.3) Burada nükleer dalga fonksiyonu, ise elektronik dalga fonksiyonudur ve elektronik Schrödinger denkleminin çözümünden elde edilir. Elektronun kütlesinin çekirdeğin kütlesinden çok daha küçük olmasından dolayı (bir elektron ve bir protonun kütlesi arasında yaklaşık 1836 kat kütle farkı vardır.), çekirdeğin hareketi elektronların hareketi yanında ihmal edilebilir ve toplam dalga fonksiyonu yalnızca elektronik dalga fonksiyonuyla verilebilir. Burada, elektronların çekirdeği hareketsiz olarak gördüğü kabul edilir ve elektronik hareket sabit olduğu kabul edilen çekirdek alanına göre belirler. Bu durumda, elektronik Schrödinger denklemi ve elektronik Hamiltonyen; (r,r)= (r,r) (2.4) = + + (2.5) 9

ile verilir. Burada atomik birim sisteminde birinci terim elektronların kinetik enerjisini, ikinci terim çekirdek ile elektronlar arasındaki etkileşim potansiyel enerjisini, üçüncü terim ise elektronlar arasındaki etkileşim potansiyel enerjisini ifade eder. Sonuçta toplam enerji, elektronik enerjiye çekirdekler arasındaki etkileşim potansiyel enerjisi eklenerek; (2.7) bulunur. 2.1.2. Hartree-Fock Yöntemi N tane elektrondan oluşan bir sistemde, elektronlar arası etkileşimi göz ardı ederek elektronik hamiltonyeni yazacak olursak: şeklinde tanımlayabiliriz. Burada,, i. elektronunun kinetik enerjisini ve potansiyel enerjisini tanımlar. Eğer Hamiltonyeni baz alarak Schrödinger denklemini sadece bir elektron için yazarsak çözümler; (2.10) denklemini sağlamalıdır. Burada öz fonksiyonlarına spin yörüngeleri (orbitalleri) denir. Her bir tek elektron denklemi için, çok sayıda öz fonksiyon vardır, bu nedenle bu, şeklinde spin orbital seti tanımlar. Burada,, i. elektronunun konumunu ve spinini tanımlayan koordinat vektörüdür. 10

Bu halde toplam Hamiltonyen basitçe tek elektron operatörlerinin, ( ve H nin özfonksiyonları tek elektron spin orbitallerinin çarpımına eşittir. ) bir toplamıdır (2.11) N-tane elektrondan oluşan sistemin dalga fonksiyonunu, her bir elektronun dalga fonksiyonlarının çarpımı olarak yazabiliriz. Buna Hartree çarpımı denir. Ancak elektronlar fermiyon olduklarından iki elektron birbiriyle yer değiştirdiğinde dalga fonksiyonu işaret değiştirmek zorundadır. Bu anti-simetri prensibi olarak bilinir. İki elektronun değiş tokuş edilmesi Hartree çarpımının işaretini değiştirmez bu ciddi bir eksikliktir. Dalga fonksiyonuna daha iyi bir yaklaşımı Slater determinantını kullanarak elde edebiliriz. İki elektron sistemi için Slater determinantını örnek verecek olursak; = (2.12) Burada normalizasyon katsayısıdır. Ayrıca Slater determinantı pauili dışarlama ilkesine uyar. Slater determinantı kullanıldığında, Schrödinger denklemini çözmek için kullandığımız metodun değiş tokuşu içermesi sağlanır. Ancak bu bir elektron korelasyonu değildir. HF hesabında N-tane etkileşen elektronun dalga fonksiyonunu belirlemek için, atomik çekirdeklerin konumları sabit kabul edilir. Her bir elektron için Schrödinger denklemi: 11

Burada ; şeklinde ifade edilir. HF yaklaşımı, tam dalga fonksiyonunun tek bir Slater determinantı kullanarak yaklaştırılabileceğini varsayar. Bunun anlamı; tek elektron denkleminin N-tane en düşük enerjili spin orbitalleri bulunur. ( ) ve toplam dalga fonksiyonu bu spin orbitallerinin Slater determinatı aracılığıyla yapılandırılır. Hesaplamada tek elektron denklemini gerçekten çözmek için, spin orbitallerini tanımlamak zorundayız. Bunu yapmak için gerçek spin orbitallerine yaklaşmak amacıyla birbirine eklenebilen sonlu bir fonksiyon seti tanımlarız sonlu fonksiyon seti şeklinde yazılırsa, spin yörüngelerini olarak yaklaştırabiliriz. Bu denklem kullandığında, HF metodunda kullanılan bütün spin orbitallerini tam olarak tanımlamak için, sadece açılım katsayılarını bulmamız gerekir. fonksiyon setine baz seti denir. [78] Bu hesaplamaları yaptıktan sonra spin orbitallerini bulmak için, tek elektron denklemlerini çözmek gerekir. 2.1.3. Yoğunluk Fonksiyonel Teorisi Yoğunluk Fonksiyonel teorisi, Kohn ve Hohenberg tarafından ispatlanmış olan iki temel teorem ve 1960 ların ortalarında türettikleri bir dizi denklem üzerine inşa edilmiştir [80]. Hohenberg ve Kohn tarafından ispatlanan ilk teorem şudur: Schrödinger denkleminde elde edilen taban-durum enerjisi elektron yoğunluğunun tek bir fonksiyonelidir. 12

Bu teoremi anlamak için öncelikle fonksiyonel kavramının ne anlama geldiği bilinmelidir. Fonksiyonel kavramı, fonksiyon kavramı ile çok yakından ilişkilidir. Örneğin; f(x)=x²+1, tek değişkenli bir fonksiyondur. Fonksiyonel buna benzer, ancak o bir fonksiyonu alır ve fonksiyondan bir sayı tanımlar. Yani, fonksiyon bir sayıdan başka bir sayı üretirken, fonksiyonel bir fonksiyondan başka bir sayı üretir. Örneğin; (2.16) denkleminde F[f], f(x) fonksiyonunun bir fonksiyonelidir. Şimdi Hohenberg ve Kohn un sonucuna dönecek olursak, n( ) elektron yoğunluğu olmak üzere, taban-durum enerjisi E, E[n( )] şeklinde yazılır ve bu ifadeden dolayı yoğunluk fonksiyonel teorisi olarak bilinir. Birinci Hohenberg-Kohn teoremi, Schrödinger denklemini çözmek için kullanılabilecek bir elektron yoğunluğu fonksiyonelinin mevcut olduğunu söyler, ancak fonksiyonelin gerçekte ne olduğu hakkında bir şey söylemez. İkinci Hohenberg-Kohn teoremi bu fonksiyonelin önemli bir özelliğini tanımlar: Toplam fonksiyonelin enerjisini minimize eden elektron yoğunludur. Hohenberg-Kohn teoremi ile tarif edilen fonksiyoneli yazmanın yararlı bir yolu, ψ i ( ) tek-elektron dalga fonksiyonlarını kullanmaktadır. Bu fonksiyonlar n( ) elektron yoğunluğunu toplu bir şekilde tanımlarlar. Bu halde, enerji fonksiyoneli; E[(ψ i )] = E bilinen [(ψ i )] + E XC [(ψ i )] (2.17) Burada; [(ψ i )] 13

Eşitliğin sağ tarafında ki ifadeler sırasıyla, elektronların kinetik enerjileri, elektronlar ve çekirdekler arasında ki Couloub etkileşimleri, elektron çiftleri arasındaki Couloub etkileşmeleri ve çekirdek çiftleri arasındaki Couloub etkileşmeleridir. Toplam enerji fonksiyonelindeki terim olan E XC [(ψ i )], değiş tokuş korelasyon fonksiyoneli olarak adlandırılır ve bilinen terimlerin içermediği diğer bütün kuantum mekaniksel etkileşmeleri kapsar. Değiş tokuş korelasyon fonksiyoneli [E XC ] ileride açıklanacaktır. 2.1.3.1 Kohn-Sham Denklemleri Buraya kadar ki kısımda dalga fonksiyonunu elde etmek için elektron yoğunluğunun kullanılmasının, Schrödinger denkleminin tam olarak çözülmesinden daha kolay olacağından bahsedildi. Ancak bunun nasıl yapılacağından bahsedilmedi. Buradaki zorluk Kohn ve Sham tarafından çözülmüştür [78]. Kohn ve Sham doğru elektron yoğunluğunu bulma işinin, her biri sadece tek bir elektron içeren denklemlerin bir araya gelmesiyle oluşan denklem setinin çözümünü içerecek şekilde ifade edileceğini göstermişlerdir. Yani, elektron yoğunluğunun bulunması için tek elektron denklemleriyle oluşturulan denklem setinin çözülmesi gerekir. Kohn-Sham denklemleri; formuna sahiptir. Bu denklem yüzeysel olarak Schrödinger denklemine benzer. Tam Schrödinger denkleminde görülen toplamlar Kohn-Sham denkleminde yoktur. Bunun nedeni; Kohn-Sham denkleminin çözümlerinin, sadece üç uzaysal değişkene bağlı olan tek elektron dalga fonksiyonları, olmasıdır. Kohn- Sham denkleminin sol tarafında, ve olmak üzere üç tane potansiyel terimi vardır. potansiyeli, elektron ve atomik çekirdekler topluluğu arasındaki etkileşmeyi tanımlar. İkinci potansiyel terimi Hartree potansiyelidir. Bunu bölüm 2.1.2 deki (2.14) denkleminde yazmıştık. Bu potansiyel, Kohn- Sham denklemlerinden biriyle dikkate alınan elektron ve problemdeki bütün elektronlar tarafından tanımlanan toplam elektron yoğunluğu arasındaki Coulomb itmesini tanımlar. Hartree potansiyeli, toplam elektron yoğunluğunun bir parçası olduğundan, 14

kendisiyle etkileşme hatası olarak adlandırılan bir etki içerir. Böylece V H nin bir kısmı, elektron ve kendisi arasında bir Coulomb etkileşimi barındırır. Bu kendisiyle etkileşme hatası fiziksel degildir ve düzeltmesi, Kohn-Sham denklemindeki en son potansiyel olan V XC içerisinde yapılır. V XC, tek elektron denklemlerine yapılan değiştokuş ve korelasyon katkılarını tanımlar. Biçimsel olarak değiş-tokuş korelasyon enerjisinin fonksiyonel türevi olarak tanımlanabilir. Bir fonksiyonelin türevinin matematiksel tanımı, bir fonksiyonun türev tanımından çok daha zordur. Ancak kavramsal olarak sıradan türevmiş gibi düşünülebilir. Kohn-Sham denklemini çözmek için Hartree potansiyelini tanımlamamış ve Hartree potansiyelini tanımlamamız ve Hartree potansiyelini tanımlamak için de elektron yoğunluğunu bilmemiz gerekir. Elektron yoğunluğunu bulabilmek için tek elektron dalga fonksiyonlarını bilmeliyiz ve onları bilmek içinde Kohn-Sham denklemlerini çözmeliyiz. Bu döngüyü kırmak için problem genelde aşağıdaki algoritmada özetlendiği gibi iteratif bir yolla ele alınır. 1. Başlangıç olarak, deneme elektron yoğunluğu tanımlanır, n(. 2. Tek parçacık dalga fonksiyonlarını, bulmak için bu deneme elektron yoğunluğu kullanılarak tanımlanan Kohn-Sham denklemi çözülür. 3. Adım 2 den elde edilen Kohn-Sham tek parçacık dalga fonksiyonları ile tanımlanan elektron yoğunluğu hesaplanır. 4. Hesaplanan elektron yoğunluğu,, Kohn-Sham denklemlerini çözmek için kullanılan elektron yoğunluğu, ile karşılaştırılır. Eğer her iki yoğunluk aynı ise, o zaman bu taban-durum elektron yoğunluğudur ve toplam enerjiyi hesaplamak için kullanılabilir. 15

Eğer iki yoğunluk birbirinden farklı ise, o zaman deneme elektron yoğunluğu bir şekilde güncellenmelidir. Bu işlem yapıldığında, süreç ikinci adımdan tekrar başlar ve her iki yoğunluk aynı olana kadar iteratif olarak devam eder. 2.1.3.2 Değiş Tokuş Korelasyon Fonksiyoneli Gerçekte, Hohenberg-Kohn teoremiyle varlığı garanti edilen değiş-tokuş korelasyon fonksiyonunun doğru şekli bilinmiyor. Fakat bu fonksiyonelin tam olarak türetilebileceği bir durum vardır: düzgün elektron gazı. Bu durumda, elektron yoğunluğu uzaydaki bütün noktalarda sabittir. Kimyasal bağları tanımlayan ve genel olarak materyalleri ilginç yapan şey elektron yoğunluğundaki değişimler olduğundan, bu durum herhangi bir gerçek malzemesi, sınırlı değere sahip olacak şekilde ortaya çıkabilir. Yani, düzgün elektron gazı, Kohn-Sham denklemlerini aktif bir şekilde kullanabilmek için pratik bir yol sağlar. Bunu yapabilmek için her bir konumdaki değiş tokuş korelasyon potansiyelini, belirli bir konum için, o konumda gözlenen elektron yoğunluğuna sahip düzgün elektron gazının bilinen değiş tokuş korelasyon potansiyeli olarak ayarlarız: Bu yaklaşım, yaklaşık değiş tokuş korelasyon fonksiyonelini tanımlamak amacıyla, sadece yerel yoğunluğu kullanılır ve bu nedenle yerel yoğunluk yaklaşımı ( local density opproximation) LDA olarak adlandırılır. 2.2 Gaussian 09 Paket Programı Gaussian 09, genel anlamda kuantum kimyasal hesaplama yöntemlerini kullanarak bir molekül veya kristalin elektronik, yapısal, manyetik v.b. fiziksel ve kimyasal özelliklerini belirlemekte yararlanılan bilgisayar programıdır. Program 1970 li yıllardan bu yana pek çok araştırmacı tarafından kullanılmaktadır. Gaussian, çok çeşitli şartlar altında bulunan ve geniş bir yelpaze oluşturan moleküler sistemleri modellemek için tasarlanmıştır. Bu program yardımıyla hesaplanabilen nicelikleri şu şekilde sıralayabiliriz: Tek nokta enerjisi 16

Moleküllerin optimum geometrik parametreleri(bağ uzunluğu, bağ açısı, dihedral açılar v.s.) Titreşim frekansları Anharmonik titreşim analizi Infrared ve raman spektrumları ve IR yoğunlukları Termokimyasal parametreleri İyonlaşma potansiyelleri ve elektron afiniteleri Atomik yük dağılımı ve dipol momentleri Moleküler orbitaller (HOMO, LUMO v.s.) NMR perdeleme ve manyetik duygunluk Kutuplanabilirlik (polarizability) ve aşırı kutuplanabilirlik (hyperpolarizability) Elektrostatik potansiyeller Spin-spin çiftlenim sabitleri Optik rotasyonlar Reaksiyon mekenizması g tensörü ve aşırı ince yapı spektrum tensörleri Titreşim-dönme çiftlenimi Bağ enerjileri ve reaksiyon enerjileri Bu nicelikler taban durumu veya uyarılmış durumdaki sistemler için hesaplanabilir. Gaussian 09 programı yardımıyla bu özellikleri belirlenirken çeşitli hesaplama yöntemleri kullanır. Bu hesaplama yöntemlerinden başlıcaları şunlardır: Moleküler Mekanik (MM) yöntemler Yarı deneysel hesaplama yöntemleri Öz uyumlu alan metodu (Hartree-Fock, RHF, UHF, open-shell Hartree-Fock) Moller-Plesset pertürbasyon teorisi (MP2, MP4 gibi) 17

Yoğunluk Fonksiyonel Teorisi (B3LYP hibrid fonksiyoneli, GGA, LDA gibi) Kuadratik yapılandırma etkileşimi (QCI) 18

3. HESAPLAMA YÖNTEMLERİ 3.1 Potansiyel Enerji Yüzeyi (PES) Moleküler yapıdaki değişimler (atomların koordinatları, bağ uzunluk ve açıları, dihedral açıların değişmesiyle) sistemin potansiyel enerjisinin de değişimine neden olur. Bu değişim, incelenmek istenen ilgili moleküler parametrenin fonksiyonu olarak incelenebilir. Molekülün şekli, molekülün içerdiği tekli bağlar çevresindeki dönmelerle değiştirilebilir. Böyle dönmeler, sıvı ve gaz durumlarında sıklıkla olurken, kristal durumunda moleküllerarası kuvvetler nedeniyle olanaklı değildir. Çeşitli bağlar çevresindeki farklı rotasyonel konumlar, farklı torsiyon açıları ile belirlenir ve bunlar molekülün doğal esnekliğinin nasıl oluştuğunu açıklar [4]. Bir molekül için potansiyel enerji yüzeyi bilinirse denge durumundaki geometriye karşılık gelen minimum enerji bulunabilir. Bir potansiyel enerji yüzeyi, molekülün geometrisinin bir fonksiyonu olarak molekülün enerjisini veren matematiksel bir fonksiyondur. Bir molekül için potansiyel enerji yüzeyinin bilinmesi çok önemlidir. Çünkü molekülün potansiyel enerjisi bilindiği takdirde, molekülün kararlı denge durumundaki geometrisine karşılık gelen minimum enerjisi bulunabilir. PES, bütün mümkün atomik dizilimler üzerinden atomlar topluluğunun potansiyel enerjisi yoluyla belirlenen çok boyutlu yüzeydir. N atomdan oluşan bir sistemin potansiyel enerji yüzeyi 3N-6 tane koordinat boyutuna sahip olacaktır. Bu boyut sayısı kartezyen uzayın üç boyutlu olmasının bir sonucudur. PES, bağ uzunlukları, açılar ve torsiyon açıları cinsinden yani iç koordinatlar ile tanımlanabilir. Farklı molekül geometrilerinin molekülün enerjisi üzerindeki etkisine, moleküle ait potansiyel enerji yüzeylerinin incelenmesi ile bakılabilir. PES üzerinde özellikle incelenen noktalar en uygun moleküler yapılara karşılık gelen yerel minimumlar (local minimum), tüm PES üzerindeki en düşük enerjili nokta olan global minimumlar (global minimum) ve geçiş yapısına karşılık gelen eyer noktalarıdır (saddle point). Eyer noktaları minimumları birleştiren yollar üzerindeki en düşük 19

enerjili bariyerlerdir ve dolayısıyla geçiş durumları ile doğrudan ilgilidirler. Bu noktalar Şekil 3.1 de gösterilmiştir. Şekil 3.1 : Potansiyel Enerji Yüzeyindeki Noktalar Buradaki noktaları şu şekilde açıklayabiliriz: Genel Maksimum (Global Maximum): Potansiyel enerji yüzeyinin en yüksek noktasıdır. Yerel Maksimum (Local Maximum): Potansiyel enerji yüzeyinin belli bir bölgesindeki en yüksek noktadır. Genel Minimum (Global Minimum): Potansiyel enerji yüzeyinin en düşük noktasıdır. Yerel Minimum (Local Minimum): Potansiyel enerji yüzeyinin belli bir bölgesindeki en düşük noktadır. Semer Nokta (Saddle Point): Potansiyel enerji yüzeyi üzerinde bir yönde maksimum iken diğer yönde minimum olan noktadır. 20

3.2 Geometri Optimizasyonu Molekül enerjisinin ve diğer özelliklerinin teorik olarak hesaplanmasında, molekülün geometrisinin önemi büyüktür. Molekülün geometrisinin en iyi şekilde tasarlanması, geometrik parametrelerinin en doğru şekilde bulunması hesaplanacak diğer niceliklerin doğruluğunu etkiler. Molekül içindeki elektronların koordinatları, atomların dizilişlerine, atomların dizilişleri de molekül geometrisine bağlıdır. Molekülün geometrisindeki en ufak bir değişiklik bile molekülün enerjisini ve buna bağlı olarak diğer fiziksel kimyasal özelliklerini değiştirir. Matemetiksel olarak optimizasyon, bir gerçel fonksiyonu minimize ya da maksimize etmek amacı ile gerçek ya da tamsayı değerlerini tanımlı bir aralıkta seçip fonksiyona yerleştirerek sistematik olarak bir problemi incelemek ya da çözmek olarak tanımlanabilir. Geometri optimizasyonunda amaç potansiyel enerji yüzeyindeki minimumları belirlemektir. Geometri optimizasyonu yapılırken ilk önce bir başlangıç geometrisi belirlenir. Daha sonra bu başlangıç geometrisine karşılık gelen enerji hesabı yapılır. Hesaplanan bu enerji potansiyel enerji yüzeyinde bir noktaya karşılık gelir. Sonra enerjinin artış hızının minimum olduğu yönde potansiyel enerji yüzeyinde gidilecek yönelimi belirlemek için enerji gradyenti hesabı yapılır. Hesaplanan enerji gradyentinin büyüklüğüne bağlı olarak geometri değiştirilir. Bu işleme enerji gradyentini sıfır buluncaya kadar devam edilir. Gradyentin sıfır olduğu nokta molekülün kararlı durumlarından birine karşılık gelir. Optimizasyon sonucunda geldiğimiz nokta moleküle ait kararlı durumu temsil eden minimumlar olabileceği gibi, ara ürünleri temsil eden semer noktalar da olabilir. Bu ikisini ayırt edebilmek için harmonik titreşim frekanslarının analizi yapılmalıdır. Molekülün kararlı durumlarında yani potansiyel enerji yüzeylerinin minimum noktalarına karşılık gelen durumlarda bütün frekanslar reel sayılar iken, semer noktalara karşılık gelen durumlarda bir tane imajiner frekans vardır [5]. 21

Eğer üzerinde çalışılan molekülün birden çok yapısal izomeri veya konformasyonu yoksa geometri optimizasyonu ile molekülün en kararlı durumuna karşılık gelen atomik dizilişlerin belirlenmesi kolay olacaktır. Molekülün birden çok konformasyonu olması halinde ise, konformasyonlara ait açık formüllerin bilinmesi gerekmektedir. Açık formüller potansiyel enerji yüzeyleri üzerinde, ilgili konformasyonun minimumuna en yakın bölgeden optimizasyona başlamamızı sağlarlar. Ayrıca literatürde araştırmacılar tarafından kullanılan ve belli bazı atomlar arasındaki bağ açılarını, bağ uzunluklarını ve dihedral açıları veren referans kartların kullanımı da optimizasyon başlangıcında uygun bir geometrinin belirlenmesinde ve optimizasyon süresinin daha kısa olmasında faydalı olmaktadır. Ayrıca geometri optimizasyonunda en sık kullanılan üç yöntem : Basamaklı İniş (Steepest Descent) Eşlenik Gradyan (Conjugte Gradient) Newton-Raphson yöntemleridir. Hesaplamarın büyük bir kısmının yapıldığı Gaussian 09 programında bu üç optimizasyon yöntemi de kullanılmaktadır. 3.3 Tek Nokta Enerjisi (Single Point Energy) Tek nokta enerjisi (single point energy) SPE, bir moleküldeki atomların dizilimlerini veren potansiyel enerji çeşitidir. Tek nokta enerjisini basitçe potansiyel enerji yüzeyinin sayısal değeri olarak tanımlayabiliriz. Yani, potansiyel enerji yüzeyi üzerindeki sabit bir noktadaki enerji değeridir. Tek nokta enerji hesaplamaları yapılarak şunlar hakkında bilgi edilebilir: Molekülün ve molekülü oluşturan atomların tek nokta enerjileri hesaplanarak buradan bağlanma enerjisi hesaplanabilir. Molekül hakkındaki temel bilgiye ulaşılabilir. Geometri optimizasyonuna başlarken seçilen geometrinin tutarlığını test etmekte kullanılabilir. Enerji değerlerini daha duyarlı hale getibilmek için ve daha düşük enerjideki optimize geometrilerin diğer özelliklerini hesaplamak için kullanılabilir. 22

3.4 Moleküler Orbitaller (MO) ve Homo-Lumo Elektronların atom çekirdeği etrafındaki yörüngelerde (belirli enerji seviyelerinde) bulunma olasılığının en fazla olduğu hacimsel bölgelere atomik orbitaller denir. Atomik orbitallerin karışması molekül orbital teorisinin temelini oluşturup bu ancak uygun enerji ve simetri koşulları altında gerçekleşir. Moleküler orbital (MO) teorisi, fizik ve kimyada moleküler özellikleri açıklamak için kullanılan en yaygın yöntemlerden birisidir. Bu teoriye göre moleküler orbitallerin, atomik orbitallerin çizgisel bileşiminden meydana geldiği ve atomik orbitallerin özelliklerini yitirdikleri varsayılır. Moleküler orbitaller dalga fonksiyonlarıyla tanımlanır. Moleküllerin kuantum mekaniksel hesaplamalarında moleküler orbitaller, atomik orbitallerin lineer kombinasyonlarından oluşturulmaktadır. Bu yaklaşım LCAO (linear combination of atomic orbitals) yaklaşımı olarak bilinir. Burada, i. moleküler orbital, μ. atomik orbital, ise lineer kombinasyon katsayılarıdır. HOMO (highest occupied molecular orbitals) moleküler orbitallerin elektronlar tarafından doldurulan en üst seviyesidir. LUMO (lowest unoccupied molecular orbitals) ise moleküler orbitallerin elektronlar tarafından doldurulmayan en alt seviyesidir. 3.5 Titreşim Frekansları Moleküler titresim spektroskopisi, madde ile elektromanyetik dalganın karşılıklı etkilesimini inceler [33]. Elektromanyetik dalgaların madde ile etkilesimi sonucu titresim hareketinde degisme meydana gelir. Moleküllerin titresim hareketleri Infrared ve Raman spektroskopisi yöntemleri ile incelenebilir. Bu yöntemlerle molekülün yapısal özellikleri olan moleküldeki bagların uzunlugu, baglar arasındaki 23

açılar ve molekül simetisi ile ilgili bilgiler elde edilebilir. Ayrıca infrared ve Raman spektroskopi yöntemleri ile moleküllerin kimyasal ve fiziksel özellikleri olan bag kuvvetleri, molekül içi ve moleküller arası kuvvetler, molekülün elektronik dağılımı ile ilgili bilgiler de elde edilebilir [34]. Enerjinin nükleer harekete göre ikinci türevi moleküler frekansları verir. Frekans hesabı aşağıdaki amaçlar için uygundur: PES yüzeyindeki kararlı noktaların karakterizasyonu için Moleküllerin IR ve Raman spektrumlarını (frekansları ve şiddetleri) tahmin etmek için Geometri optimizasyonu için kuvvet sabitlerini hesaplamak için Toplam enerjiye sıfır nokta titreşim enerjisi ve termal enerji düzeltmelerini yapmak, ayrıca entalpi ve entropi gibi diğer termodinamik nicelikleri hesaplamak için kullanılır. Bir molekülün bütün atomlarının aynı faz ve frekansta basit harmonik hareket yaptıkları titreşimlere temel titreşimler denir. N atomlu bir molekülün 3N serbestlik derecesi vardır. Üç eksen etrafında öteleme ve dönme serbestlik dereceleri çıkarılırsa, 3N-6 (doğrusal molekül için 3N-5) temel titreşim serbestlik derecesi kalır. Çok atomlu moleküllerin titreşim hareketi oldukça karışıktır. N atomlu molekül için sadece 3N-6 ( doğrusal ise 3N-5 ) tane temel titreşim modu olacaktır. Çok atomlu bir molekülün herhangi bir titreşimi 3N-6 temel titreşimden bir veya birkaçının üst üste binmesi olarak tanımlanabilir. Boltzman olasılık dağılımına göre moleküller oda sıcaklığında genellikle taban titreşim enerji düzeyinde, çok az bir kısmı da uyarılmış titreşim enerji düzeyinde bulunabilir. 3.6 Spin Çok Katlılığı Kuantum mekaniğinde spin çok katlılığı, eşlenmemiş elektron sayısının bir ölçüsüdür ve şu şekilde formülize edilir: 24

Spin çok katlılığı = 2S+1 = eşlenmemiş elekttron sayısı + 1 Burada S; toplam m s değeridir ve m s ise manyetik spin açısal momentum kuantum sayısıdır. Eşlenmemiş elektron sayısına bağlı olarak spin çok katlılığının isimlendirilmesi Tablo 3.1 de verilmiştir. Tablo 3.1 : Spin çok katlığının isimlendirilmesi Eşlenmemiş elektron sayısı Çok katlılık İsimlendirme 0 1 Singlet (Tekli) 1 2 Doublet (İkili) 2 3 Triplet (Üçlü) 3 4 Quartet (Dörtlü) 4 5 Quintet (Beşli) 5 6 Sextet (Altılı) 6 7 Septet (Yedili) 7 8 Octet (Sekizli) 8 9 Nonet (Dokuzlu) 9 10 Dectet (Onlu) Ayrıca spin durumu elektronların yukarıya doğru, spin durumu da elektronların aşağıya doğru spin yönelimlerinin olduğunu göstermektedir. 25

3.7 Hesaplama Adımları Bu tez çalışmasında Ni, Mn ve In atomlarından dimer ve trimer yapıdaki topakların mümkün geometrik şekilleri belirlenmiş ve buna bağlı olarak en düşük spin durumundan başlanmak üzere beş farklı spin durumunda geometri optimizasyonları yapılmıştır. Daha sonra bu beş farklı spin durumu içinden en düşük spin durumu ile en düşük enerjili durum (en kararlı durum) belirlenmiştir. Bu belirlenen durumdaki topakların bağ uzunlukları, bağ açıları, titreşim frekansları, bağlanma enerjisi, HOMO-LUMO enerjileri, HOMO-LUMO boşluk enerjileri, Mulliken yükleri ve dipol momentleri, en olası ayrışma kanalları ve ayrışma enerjileri hesaplanmış ve tartışılmıştır. 26

4. BULGULAR Ni, Mn ve In atomlarının değişik kombinasyonlarından oluşan mikrotopaklar iki atomlu mikrotopaklar (dimerler) ve üç atomlu mikrotopaklar (trimerler) olmak üzere iki kısma ayrılmıştır. Dimer ve trimer topaklar da homonükleer ve heteronükleer topaklar olarak kendi içinde iki gruba ayrılmıştır. Hesaplamalar yapılırken, en düşük spin durumundan başlanılarak beş farklı spin durumu göz önüne alınmıştır. İncelenen beş farklı spin çok katlılığı durumundan, en düşük spin durumu ve en düşük enerjili durum (en kararlı durum) dikkate alınmıştır. Bu sayede Ni, Mn ve In atomlarından oluşan dimer ve trimer mikrotopakların spin çok katlılığı durumuna göre yapısal ve elektronik özelliklerinin nasıl değiştiği teorik olarak incelenmiştir. Ayrıca incelenen dimer mikrotopakların literatürde karşılaşılan spektroskopik değerleri hesaplanan değerlerle karşılaştırılmıştır. İncelenen mikrotopakların bağlanma enerjileri hesaplanırken de en düşük spin durumu ve en kararlı durum göz önüne alınmıştır. A, B ve C atomlarından oluşan A m B n C p molekülün bağlanma enerjisi şu şekilde hesaplanır [2]. E b = E(A m B n C p ) m.e(a) n.e(b) p.e(c) (4.1) Eğer atom başına düşen ortalama bağlanma enerjisi hesaplanmak istenirse bağlanma enerjisi sistemdeki toplam atom sayısına bölünür. Bu halde atom başına düşen ortlama bağlanma enerjsi Ē b ; Ē b = [E(A m B n C p ) m.e(a) n.e(b) p.e(c)]/(m+n+p) (4.2) şeklinde hesaplanır. E b ve Ē b enerjileri negatif olmakla birlikte literatürde genellikle pozitif olarak verilmektedir. İncelenen mikrotopakların bağlanma enerjileri hesaplanırken de en düşük spin durumu ve en kararlı durum göz önüne alınmıştır. En düşük spin durumunun bağlanma enerjisi hesaplanırken topağı oluşturan bütün atomların ve topağın en düşük spin durumundaki enerji değerleri göz önüne alınmıştır. Benzer şekilde en düşük enerji durumunun bağlanma enerjisi hesaplanırken de topağı oluşturan bütün atomların ve topağın en düşük enerji durumundaki değerler göz önüne alınmıştır. 27

Tablo 4.1 : Mn, Ni ve In atomlarının beş farklı spin durumunda hesaplanan enerji değerleri. En düşük spin durumu ve en kararlı durumlar koyu renkle gösterilmiştir. Atom 2S+1 E T Mn Mn Mn Mn Mn Ni Ni Ni Ni Ni In In In In In 2-103.6729 4-103.7674 6-103.7905 8-103.7599 10-101.8612 1-169.3882 3-169.4495 5-169.3202 7-168.9785 9-168.4479 2-189.1795 4-189.0065 6-188.3560 8-187.2755 10-185.8410 28

4.1 Yapısal Özellikler ve Enerji Bilgileri 4.1.1. Dimer Topaklar Ni, Mn ve In atomlarının değişik kombinasyonlarından oluşan homonükleer ve heteronükleer yapıdaki iki atomlu mikrotopakların spin çok katlılılıklarına bağlı olarak en kararlı durumlarına karşılık gelen geometrik özelliklerini belirleyen spektrokopik parametreler bağlanma enerjisi E b, atomlar arası denge bağ uzunlukarı r e, temel frekans ω e ve toplam enerji E T (spektrokopik sabitler) DFT metodu ile B3LYP CEP-121G baz setinde hesaplanmıştır. Ayrıca, en düşük spin durumunda aynı nicelikler belirlenmiştir. Sonuçlar Tablo 4.2-4 de verilmiştir. Ni 2 için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş fraklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında triplet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. Ni 2 için en düşük spin durumu olan singlet ve en düşük enerjili durum olan triplet spin çok katlılığı durumunda hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, temel frekans ve Ni 2 için hesaplanan toplam enerji Tablo 4.2 de verilmiştir. Ni 2 için singlet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Ni atomlarının spin durumu, Ni için en düşük spin durumu olan singlet olarak alınmıştır. Triplet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Ni atomlarının spin durumu, Ni için en düşük enerjideki spin durumu olan triplet olarak alınmıştır. Mn 2 için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş fraklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında nonet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. Mn 2 için en düşük spin durumu olan singlet ve en düşük enerjili durum olan nonet spin çok katlılığı durumunda hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, temel frekans ve Mn 2 için hesaplanan toplam enerji Tablo 4.3 de verilmiştir. Mn 2 için singlet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Mn atomlarının spin durumu, Mn için en düşük spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Nonet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Mn atomlarının spin durumu, en düşük enerjideki spin durumu olan sextet olarak alınmıştır. 29

Tablo 4.2 : Ni 2 nin spektroskopik sabitleri. Bağlanma enerjisi E b (ev), atomlar arası denge bağ uzunlukları r e (Å), temel frekans ω e (cm -1 ), toplam enerji E T (a.u.). E b 2S+1 r e ω e E T Metot Referans 3.0588 1 2.0760 347.92-338.8888 DFT 1.2162 3 2.0710 356.74-338.9437 DFT Bu Çalışma Bu Çalışma 3 2.13 DFT [31] 6.30 2.06 DMOL [32] 4.20 2.01 MD [32] 3.64 2.05 DFT [39] 2.068 2.155 Exp. [32] 2.10 2.05 MD [35] 2.10 2.01 MD [36] 1.61 1.99 Ab initio [36] 1.42 2.20 289 CI [37] 0.97 2.60 236 HF [37] 2.38 Deneysel [38] 2.38 240 RHF [41] 3.32 2.00 DF [42] 2.92 2.04 344 ECP- GVB-CI [43] 2.70 2.18 320 DFT [44] 1.43 2.33 211 ECP-CI [45] 2.4 CNDO [46] 30

Tablo 4.3 : Mn 2 nin spektroskopik sabitleri. Bağlanma enerjisi E b (ev), atomlar arası denge bağ uzunlukları r e (Å), temel frekans ω e (cm -1 ), toplam enerji E T (a.u.). E b 2S+1 r e ω e E T Metot Referans 3.3640 1 1.6604 719.49-207.4869 DFT 2.2476 9 2.5884 214.06-207.6636 DFT Bu Çalışma Bu Çalışma 7.4332 1 1.651 DFT [49] 3.7041 3 1.564 DFT [49] 6.8027 5 1.753 DFT [49] 6.2188 7 1.860 DFT [49] 1.1127 9 2.094 DFT [49] 1.4477 11 2.506 DFT [49] 0.14 3.29 53.46 MCQDPT2 [47] 0.13 3.42 62.64 MCQDPT2 [47] 1.21 11 2.53 240.47 MCQDPT2 [47] 1.353 11 2.501 245.8 NEVPT2 [50] 0.1 1 3.4 68.1 Deneysel [51] 1.54 1.62 LSDA [52] 0.91 2.50 BPW91 [52] 0.091 3.562 BP86 [48] 0.12 1 3.48 74 CASSCF [53] 0.09 1 3.54 68 CASSCF [53] 0.17 3.11 47.3 MCQDPT [54] 0.104 2.61 DFT [55] 31

In 2 için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş fraklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında triplet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. In 2 için en düşük spin durumu olan singlet ve en düşük enerjili durum olan triplet spin çok katlılığı durumunda hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, temel frekans ve In 2 için hesaplanan toplam enerji Tablo 4.4 de verilmiştir. In 2 için singlet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken In atomlarının spin durumu, In için en düşük spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Triplet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken In atomlarının spin durumu, In için en düşük enerjideki spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Tablo 4.4 : In 2 nin spektroskopik sabitleri. Bağlanma enerjisi E b (ev), atomlar arası denge bağ uzunlukları r e (Å), temel frekans ω e (cm -1 ), toplam enerji E T (a.u.) E b 2S+1 r e ω e E T Metot Referans 0.9986 1 3.3846 96.33-378.3957 DFT 1.2706 3 3.0894 106.58-378.4057 DFT Bu Çalışma Bu Çalışma 2.60 2.20 402 DFT [56] 0.83 3.14 CASSCF [57] 1.00 2.80 111 Deneysel [58] 0.87 376.45 CASSCF [60] MnNi için hesaplamalar yapılırken doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında octet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. MnNi için en düşük spin durumu olan doublet ve en düşük enerjili durum olan octet spin çok katlılığı durumunda hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, temel frekans ve MnNi için hesaplanan toplam enerji Tablo 4.5 de verilmiştir. MnNi için doublet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Mn atomunun spin durumu, Mn için en düşük spin durumu olan doublet ve Ni atomunun spin durumu, Ni için en 32

düşük spin durumu olan singlet durumu olarak alınmıştır. Octet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Mn atomunun spin durumu, Mn için en düşük enerjideki spin durumu olan sextet ve Ni atomunun spin durumu, Ni için en düşük enerjideki spin durumu olan triplet olarak alınmıştır. MnIn için hesaplamalar yapılırken singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında quintet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. MnIn için en düşük spin durumu olan singlet ve en düşük enerjili durum olan quintet spin çok katlılığı durumunda hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, temel frekans ve MnNi için hesaplanan toplam enerjisi Tablo 4.5 de verilmiştir. MnIn için singlet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Mn atomunun spin durumu, Mn için en düşük spin durumu olan doublet ve In atomunun spin durumu, In için en düşük spin durumu olan doublet durumu olarak alınmıştır. Quintet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Mn atomunun spin durumu, Mn için en düşük enerjideki spin durumu olan sextet ve In atomunun spin durumu, In için en düşük enerjideki spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Tablo 4.5 : Heteronükleer dimerlerin spektroskopik sabitleri. Bağlanma enerjisi E b (ev), atomlar arası denge bağ uzunlukları r e (Å), temel frekans ω e (cm -1 ), toplam enerji E T (a.u.). Dimer E b 2S+1 r e ω e E T Metot Referans MnNi 5.1293 2 2.3903 212.19-273,2429 DFT MnNi 2.8272 8 2.4251 214.79-273,3439 DFT MnIn 1.9672 1 2.7065 179.89-292,9247 DFT MnIn 1.1564 5 2.5450 212.17-293,0125 DFT NiIn 3.5894 2 2.6500 168.55-358,6996 DFT Bu Çalışma Bu Çalışma Bu Çalışma Bu Çalışma Bu Çalışma 33

NiIn için hesaplamalar yapılırken doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında doublet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. NiIn için en kararlı spin durumu doublettir ve bu aynı zamanda en düşük spin durumudur. Doublet spin çok katlılığı durumunda hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, temel frekans ve NiIn için hesaplanan toplam enerjisi Tablo 4.5 de verilmiştir. NiIn için doublet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Ni atomunun spin durumu, Ni için en düşük enerjideki spin durumu olan triplet ve In atomunun spin durumu, In için en düşük enerjideki spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. 4.1.2. Trimer Topaklar Ni, Mn ve In atomlarının değişik kombinasyonlarından oluşan homonükleer ve heteronükleer yapıdaki üç atomlu (trimer) mikrotopakların spin çok katlılılıklarına bağlı olarak en kararlı durumlarına karşılık gelen geometrik özellkelerini belirleyen bağlanma enerjisi E b, atomlar arası denge bağ uzunlukarı a ve b, atomlar arası denge bağ açısı θ, atomların titreşim frekansları ω n, trimer topakların geometrik yapıları ve simetri grupları DFT metodu ile B3LYP Cep-121G baz setinde hesaplanmıştır. Ayrıca, en düşük spin durumunda aynı nicelikler belirlenmiştir. Sonuçlar Tablo 4.6-10 da verilmiştir. Ni 3 için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında triplet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. Ni 3 için en düşük spin durumu olan singlet ve en düşük enerjili durum olan quintet spin çok katlılığı durumunda ve bu iki spin durumunun değişik geometrilerinde hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, atomlar arası denge bağ açısı, atomların titreşim frekansları, trimer topakların geometrik yapıları ve simetri grupları Tablo 4.6 de verilmiştir. Ni 3 için singlet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Ni atomlarının spin durumu, Ni için en düşük spin durumu olan singlet olarak alınmıştır. Quintet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Ni atomlarının spin durumu, Ni için en düşük enerjideki spin durumu olan triplet olarak alınmıştır. 34

Şekil 4.1 : Trimer topakların geometrik parametrelerinin gösterimi Mn 3 için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında sextet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. Mn 3 için en düşük spin durumu olan doublet ve en düşük enerjili durum olan sextet spin çok katlılığı durumunda ve bu iki spin durumunun değişik geometrilerinde hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, atomlar arası denge bağ açısı, atomların titreşim frekansları, trimer topakların geometrik yapıları ve simetri grupları Tablo 4.7 da verilmiştir. Mn 3 için doublet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Mn atomlarının spin durumu, Mn için en düşük spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Sextet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Mn atomlarının spin durumu, Mn için en düşük enerjideki spin durumu olan sexet olarak alınmıştır. In 3 için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında quartet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. In 3 için en düşük spin durumu olan doublet ve en düşük enerjili durum olan quartet spin çok katlılığı durumunda ve bu iki spin durumunun değişik geometrilerinde hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, atomlar arası denge bağ açısı, atomların titreşim frekansları, trimer topakların geometrik yapıları ve simetri grupları Tablo 4.8 de verilmiştir. In 3 için doublet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken In atomlarının spin durumu, In için en düşük spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Quartet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken In atomlarının spin durumu, In için en düşük enerjideki spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. 35

Tablo 4.6 : Çeşitli geometrilerdeki homonükleer Ni 3 mikrotopaklarının en düşük spin durumunda ve en düşük enerji durumunda hesaplanan ve literaürde karşılaşılan bağlanma enerjileri E b (ev), geometri parametreleri a,b (Å) ve θ (derece), titreşim frekansları ω n (cm -1 ). 2S+1 Geometri E b a b θ ω 1 ω 2 ω 3 ω 4 Metot Referans 1 Doğrusal 3.3279 2.0795 2.0795 0 74.76 74.77 234.01 409.86 DFT 5 Doğrusal 2.7891 2.3025 2.3025 0 64.49 184.77 311.41 393.50 DFT 1 Üçgen 6.2178 2.2187 2.2187 60.000 229.19 229.19 333.21 DFT 5 Üçgen 3.0531 2.3340 2.3409 67.358 123.61 162.64 244.65 DFT Bu Çalışma Bu Çalışma Bu Çalışma Bu Çalışma 2.50 2.15 2.15 MD [36] Üçgen 1.96 2.15 2.15 60.000 Ab initio [36] Üçgen 2.26 2.26 60.000 DFT [31] Üçgen 2.15 2.15 61.14 DFT [42] 36

Tablo 4.7 : Çeşitli geometrilerdeki homonükleer Mn 3 mikrotopaklarının en düşük spin durumunda ve en düşük enerji durumunda hesaplanan ve literaürde karşılaşılan bağlanma enerjileri E b (ev), geometri parametreleri a,b (Å) ve θ (derece), titreşim frekansları ω n (cm -1 ). 2S+1 Geometri E b a b θ ω 1 ω 2 ω 3 ω 4 Metot Referans 2 Doğrusal 11.6981 2.5576 2.5576 0 55.59 86.63 118.66 174.10 DFT 6 Doğrusal 4.6530 2.7499 2.7499 0 31.72 42.43 120.83 151.58 DFT 2 Üçgen 13.2084 2.6690 2.6691 55.153 125.27 134.64 228.08 DFT 6 Üçgen 5.0721 2.9459 2.9296 52.288 21.05 104.45 178.15 DFT Bu Çalışma Bu Çalışma Bu Çalışma Bu Çalışma Doğrusal 0.14 2.80 2.80 0 DFT [52] Üçgen 0.74 2.90 2.90 60.00 DFT [52] Üçgen 0.41 3.295 3.295 60.00 BP86 [48] 2.46 2.74 2.74 60.00 DFT [55] 37

MnNiIn (doğrusal), MnInNi (doğrusal), NiMnIn (doğrusal) ve bu üçlü kombinasyonun üçgensel geometrik yapısı için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında MnNiIn (doğrusal) ve üçlü kombinasyonun üçgensel geometrik yapısı için septet durumunun en kararlı, MnInNi(doğrusal) ve NiMnIn (doğrusal) için notet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. MnNiIn (doğrusal) ve üçlü kombinasyonun üçgensel geometrik yapısı için en düşük enerjili durum septet, MnInNi (doğrusal) ve NiMnIn (doğrusal) için en düşük enerjili durum nonet, ve bu dört mikrotopak için en düşük spin çok katlılığı durumu singlet olarak belirlenmiştir. Bütün bu durumlar için doğrusal ve üçgensel geometrilerde hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, atomlar arası denge bağ açısı, atomların titreşim frekansları, trimer topakların geometrik yapıları ve simetri grupları Tablo 4.8 ve Tablo 4.9 da verilmiştir. Bu dört mikrotopak için singlet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Mn atomunun spin durumu, Mn için en düşük spin durumu olan doublet, Ni atomunun spin durumu, Ni için en düşük spin durumu olan singlet, In atomunun spin durumu, In için en düşük spin durumu olan doublet durumu olarak alınmıştır. MnNiIn (doğrusal) ve MnNiIn (üçgen) mikrotopaklarının septet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Mn atomunun spin durumu, Mn için en düşük enerjideki spin durumu olan sextet, Ni atomunun spin durumu, Ni için en düşük enerjideki spin durumu olan triplet, In atomunun spin durumu, In için en düşük enerjideki spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. MnInNi (doğrusal) ve NiMnIn (doğrusal) mikrotopaklarının nonet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Mn atomunun spin durumu, Mn için en düşük enerjideki spin durumu olan sextet, Ni atomunun spin durumu, Ni için en düşük enerjideki spin durumu olan triplet, In atomunun spin durumu, In için en düşük enerjideki spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Ayrıca bu dört mikrotopak için en kararlı durum MnNiIn (üçgen) septet olarak belirlenmiştir. 38

Tablo 4.8 : Çeşitli geometrilerdeki homonükleer In 3 mikrotopaklarının en düşük spin durumunda ve en düşük enerji durumunda hesaplanan ve literaürde karşılaşılan bağlanma enerjileri E b (ev), geometri parametreleri a,b (Å) ve θ (derece), titreşim frekansları ω n (cm -1 ) ve simetri grupları 2S+1 Geometri E b a b θ ω 1 ω 2 ω 3 ω 4 Metot Referans 2 Doğrusal 2.4381 3.0839 3.0839 0 18.57 27.32 81.88 134.48 DFT 4 Doğrusal 2.5170 2.9698 2.9698 0 18.75 18.75 82.78 138.73 DFT 2 Üçgen 2.4924 3.1260 3.1260 60.000 19.21 19.21 106.32 DFT 4 Üçgen 2.7225 2.9785 2.9785 76.129 38.82 116.94 122.55 DFT Bu Çalışma Bu Çalışma Bu Çalışma Bu Çalışma Üçgen 2.27 2.27 60.000 164.7 168.8 444.9 DFT [56] 39

InNiIn için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında triplet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. InNiIn için en düşük spin durumu olan singlet ve en düşük enerjili durum olan septet spin çok katlılığı durumunda hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, atomlar arası denge bağ açısı, atomların titreşim frekansları, trimer topakların geometrik yapıları ve simetri grupları Tablo 4.9 ve Tablo 4.10 da verilmiştir. InNiIn için singlet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Ni atomunun spin durumu, Ni için en düşük spin durumu olan singlet, In atomlarının spin durumu, In için en düşük doublet durumu olan singlet, olarak alınmıştır. Triplet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Ni atomunun spin durumu, Ni için en düşük enerjideki spin durumu olan triplet, In atomlarının spin durumu, In için en düşük enerjideki spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Ayrıca beş farklı spin çok katlılığı durumunda InNiIn için üçgensel yapının doğrusal yapıdan daha kararlı olduğu belirlenmiştir. InMnIn için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında quartet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. InMnIn için en düşük spin durumu olan doublet ve en düşük enerjili durum olan quartet spin çok katlılığı durumunda hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, atomlar arası denge bağ açısı, atomların titreşim frekansları, trimer topakların geometrik yapıları ve simetri grupları Tablo 4.9 ve Tablo 4.10 da verilmiştir. InMnIn için doublet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Mn atomunun spin durumu, Mn için en düşük spin durumu olan doublet, In atomlarının spin durumu, In için en düşük doublet durumu olan singlet, olarak alınmıştır. Quartet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Mn atomunun spin durumu, Mn için en düşük enerjideki spin durumu olan sexlet, In atomlarının spin durumu, In için en düşük enerjideki spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Ayrıca beş farklı spin çok katlılığı durumunda InMnIn için üçgensel yapının doğrusal yapıdan daha kararlı olduğu belirlenmiştir. MnInMn için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında dectet durumunun en 40

kararlı durum olduğu belirlenmiştir. MnInMn için en düşük spin durumu olan doublet ve en düşük enerjili durum olan dectet spin çok katlılığı durumunda hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, atomlar arası denge bağ açısı, atomların titreşim frekansları, trimer topakların geometrik yapıları ve simetri grupları Tablo 4.9 ve Tablo 4.10 da verilmiştir. MnInMn için doublet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Mn atomlarının spin durumu, Mn için en düşük spin durumu olan doublet, In atomunun spin durumu, In için en düşük spin durumu olan doublet, olarak alınmıştır. Dectet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Mn atomlarının spin durumu, Mn için en düşük enerjideki spin durumu olan sextet, In atomunun spin durumu, In için en düşük enerjideki spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Ayrıca beş farklı spin çok katlılığı durumunda MnInMn için üçgensel yapının doğrusal yapıdan daha kararlı olduğu belirlenmiştir. MnNiMn için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında nontet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. MnNiMn için en düşük spin durumu olan singlet ve en düşük enerjili durum olan nonet spin çok katlılığı durumunda hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, atomlar arası denge bağ açısı, atomların titreşim frekansları ve trimer topakların geometrik yapıları Tablo 4.9 ve Tablo 4.10 da verilmiştir. MnNiMn için singlet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Mn atomlarının spin durumu, Mn için en düşük spin durumu olan doublet, Ni atomunun spin durumu, Ni için en düşük spin durumu olan singlet olarak alınmıştır. Dectet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Mn atomlarının spin durumu, Mn için en düşük enerjideki spin durumu olan sextet, In atomunun spin durumu, In için en düşük enerjideki spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Ayrıca beş farklı spin çok katlılığı durumunda MnNiMn için doğrusal yapının üçgensel yapıdan daha kararlı olduğu belirlenmiştir. NiInNi için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında doublet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. NiInNi için en düşük spin durumu olan doublet, aynı zamanda en düşük enerjili durum olarak belirlenmiştir. Doublet durumun hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, atomlar arası denge bağ açısı, 41

atomların titreşim frekansları, trimer topakların geometrik yapıları ve simetri grupları Tablo 4.9 ve Tablo 4.10 da verilmiştir. NiInNi için Tablo 4.9 deki bağlanma enerjisi hesaplanırken Ni atomlarının spin durumu, Ni için en düşük spin durumu olan singlet, In atomununn spin durumu, In için en düşük spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. NiInNi için Tablo 4.10 daki bağlanma enerjisi hesaplanırken Ni atomlarının spin durumu, Ni için en düşük enerjideki spin durumu olan singlet, In atomununn spin durumu, In için en düşük enerjideki spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Ayrıca beş farklı spin çok katlılığı durumunda MnInMn için üçgensel yapının doğrusal yapıdan daha kararlı olduğu belirlenmiştir. NiMnNi için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet çok katlılığı durumları olmak üzere beş farklı spin durumunda hesaplamalar yapılmıştır. Bu beş farklı spin durumu göz önünde bulundurularak hesaplamalar yapıldığında octet durumunun en kararlı durum olduğu belirlenmiştir. NiMnNi için en düşük spin durumu olan doublet ve en düşük enerjili durum olan octet spin çok katlılığı durumunda hesaplanan bağlanma enerjisi, atomlar arası denge bağ uzunlukarı, atomlar arası denge bağ açısı, atomların titreşim frekansları, trimer topakların geometrik yapıları ve simetri grupları Tablo 4.9 ve Tablo 4.10 da verilmiştir. NiMnNi için doublet durumun bağlanma enerjisi heaplanırken Mn atomunun spin durumu, Mn için en düşük spin durumu olan doublet, Ni atomlarının spin durumu, Ni için en düşük spin durumu olan singlet olarak alınmıştır. Octet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken Mn atomunun spin durumu, Mn için en düşük enerjideki spin durumu olan sextet, In atomların spin durumu, In için en düşük enerjideki spin durumu olan doublet olarak alınmıştır. Ayrıca 5 farklı spin çok katlılığı durumunda NiMnNi için doğrusal yapının üçgensel yapıdan daha kararlı olduğu belirlenmiştir. 4.2. Elektronik Özellikler Ni, Mn ve In atomlarının değişik kombinasyonlarından oluşan homonükleer ve heteronükleer yapıdaki iki atomlu (dimer) ve üç atomlu (trimer) mikrotopakların spin çok katlılılıklarına bağlı olarak en kararlı durumlarına karşılık gelen elektronik özellkelerini belirleyen HOMO (highest occupied molecular orbitals) LUMO (lowest unoccupied molecular orbitals) enerjileri, HOMO-LUMO boşluk enerjileri (E g ), atom başına düşen ortalama bağlanma enerjileri (Ē b ) ve HOMO-LUMO şeklilleri DFT metodu ile B3LYP Cep-121G baz setinde hesaplanmıştır. 42

Tablo 4.9 : En düşük spin durumundaki en uygun geometriye sahip heteronükleer trimer mikrotopakların hesaplanan bağlanma enerjileri E b (ev), geometri parametreleri a,b (Å) θ (derece) ve titreşim frekansları ω n (cm -1 ). Trimer 2S+1 Geometri E b a b θ ω 1 ω 2 ω 3 ω 4 MnNiIn 1 Doğrusal 3.9810 2.1993 2.3902 0 153.20 163.20 163.20 271.23 MnInNi 1 Doğrusal 3.9840 2.6482 2.3411 0 48.72 48.73 174.78 289.27 NiMnIn 1 Doğrusal 3.4122 2.2092 2.9413 0 44.12 52.02 92.47 235.39 MnNiIn 1 Üçgen 5.0232 2.1598 2.5976 71.708 123,84 169,52 291,34 InNiIn 1 Üçgen 5.0094 2.4933 2.4933 82.301 54.38 193.24 228.86 InMnIn 2 Üçgen 5.0748 2.7802 2.7802 64.882 90.60 139.03 173.88 MnInMn 2 Üçgen 5.4069 2.7308 2.7308 37.090 159.53 171.30 541.58 MnNiMn 1 Doğrusal 3.4966 2.2032 2.2032 0 147.91 206.16 206.16 288.15 NiInNi 2 Üçgen 6.5142 2.6702 2.6702 47.857 112.55 159.20 298.06 NiMnNi 2 Doğrusal 9.2518 2.6829 2.6829 0 38.74 58.05 100.15 145.65 43

Tablo 4.10 : En düşük enerji durumundaki en uygun geometriye sahip heteronükleer trimer mikrotopakların hesaplanan bağlanma enerjileri E b (ev), geometri parametreleri a,b (Å) θ (derece) ve titreşim frekansları ω n (cm -1 ). Trimer 2S+1 Geometri E b a b θ ω 1 ω 2 ω 3 ω 4 MnNiIn 7 Doğrusal 3.9783 2.7560 2.7191 0 7.20 7.20 95.37 166.92 MnInNi 9 Doğrusal 3.2490 2.8584 2.5185 0 21.34 29.18 137.89 215.96 NiMnIn 9 Doğrusal 3.5265 2.3754 2.9402 0 28.17 34.48 101.20 253.43 MnNiIn 7 Üçgen 4.5960 2.6255 2.6896 67.630 115,80 119,33 174,50 InNiIn 3 Üçgen 3.4938 2.6598 2.6598 67.677 91.11 132.27 180.53 InMnIn 4 Üçgen 4.0734 2.8542 2.8542 63.991 85.26 100.14 145.42 MnInMn 10 Üçgen 4.3047 2.9306 2.9306 51.559 102.34 122.72 222.04 MnNiMn 9 Doğrusal 4.5497 2.6424 2.6424 0 61.94 62.64 99.82 142.99 NiInNi 2 Üçgen 3.1809 2.6702 2.6702 47.857 112.55 159.20 298.06 NiMnNi 8 Doğrusal 2.3962 2.3962 0 48.39 48.42 165.09 288.73 44

Ayrıca, dimer topakların en düşük spin durumunda aynı elektronik özellikler belirlenmiştir. Sonuçlar Tablo 4.11-14 de verilmiştir. 4.2.1. Dimer Topaklar Homonükler ve heteronükler yapıdaki Mn 2, Ni 2, In 2, MnNi, MnIn ve NiIn dimer topaklarının en düşük spin durumlarında ve en kararlı durumlarında hesaplanan HOMO-LUMO enerjileri, HOMO-LUMO boşluk enerjileri ve atom başına düşen ortalama bağlanma enerjileri Tablo 4.11 da verilmiştir. Homonükleer dimerlerden Mn 2 için en düşük spin durumu singlet, en kararlı durum ise nonet, Ni 2 için en düşük spin durumu singlet, en kararlı durum ise triplet, In 2 için en düşük spin durumu singlet, en kararlı durum ise triplet bulunmuştur. Ayrıca homonükleer dimerlerin HOMO-LUMO şekilleri Şekil A1 de verilmiştir. Heteronükleer dimerlerden MnNi için en düşük spin durumu doublet, en kararlı durum ise octet, MnIn için en düşük spin durumu singlet, en kararlı durum ise quartet, NiIn için en düşük spin durumu ve en kararlı durum aynı olup doublet bulunmuştur. Ayrıca heteronükleer dimerlerin HOMO-LUMO şekilleri Şekil A2 de verilmiştir. 4.3.2. Trimer Topaklar Homonükler ve heteronükler yapıdaki trimer topaklarının en düşük spin durumlarında ve en kararlı durumlarında hesaplanan HOMO-LUMO enerjileri, HOMO-LUMO boşluk enerjileri ve atom başına düşen ortalama bağlanma enerjileri Tablo 4.12-14 de verilmiştir. Homonükleer yapıdaki trimerlerden Mn 3 için doğrusal ve üçgen yapıdaki geometrilerde en düşük spin durumu doublet, en karalı durum ise sextet, Ni 3 için doğrusal ve üçgen yapıdaki geometrilerde en düşük spin durumu triplet, en karalı durum ise quintet, In 3 için doğrusal ve üçgen yapıdaki geometrilerde en düşük spin durumu doublet, en karalı durum ise quartet bulunmuştur. Homonükleer yapıdaki Mn 3, Ni 3 ve In 3 topaklarının her üçü içinde üçgen geometrileri doğrusal geometrilerinden daha kararlı (daha düşük enerjili) olarak bulunmuştur. Homonükleer trimer topaklarla ilgili bu sonuçlar Tablo 4.12 de verilmiştir. Ayrıca homonükler trimerlerin HOMO-LUMO şekilleri Şekil A3 de verilmiştir. 45

Tablo 4.11 : En düşük enerji durumunda ve en düşük spin durumundaki homonükleer ve heteronükleer dimer topakların hesaplanan HOMO- LUMO enerjileri (a.u.), HOMO-LUMO boşluk enerjileri (E g, ev) ve ortalama bağlanma enerjileri (Ē b =E b /atom, ev) Dimer 2S+1 HOMO(α) LUMO(α) E g (α) HOMO(β) LUMO(β) E g (β) Ē b Mn 2 1-0.162-0.075 2,367 1.7320 Mn 2 9-0.234-0.113 3,293-0.140-0.065 3,810 1.1238 Ni 2 1-0.201-0.125 2,068 1.5292 Ni 2 3-0.213-0.187 0,707-0.094-0.086 2,558 0.6081 In 2 1-0.108-0.071 1,007 0.4993 In 2 3-0.127-0.087 1,088-0.267-0.78 7,265 0.6353 MnNi 2-0.178-0.091 2,367-0.141-0.028 3,837 2.5646 MnNi 8-0.162-0.056 2,884-0.200-0.094 5,442 1.4136 MnIn 1-0.163-0.069 2,558 0.9836 MnIn 5-0.198-0.063 3,674-0.133-0.122 3,619 0.5782 NiIn 2-0.170-0.073 2,640-0.168-0.073 4,572 1.7947 46

Tablo 4.12 : En düşük enerji durumunda ve en düşük spin durumundaki homonükleer trimer topakların hesaplanan HOMO-LUMO enerjileri (a.u.), HOMO-LUMO boşluk enerjileri (E g, ev) ve ortalama bağlanma enerjileri (Ē b =E b /atom, ev) Trimer 2S+1 Geometri HOMO(α) LUMO(α) E g (α) HOMO(β) LUMO(β) E g (β) Ē b Mn 3 2 Doğrusal -0.238-0.174 1,742-0.134-0.071 1,714 3.8993 Mn 3 6 Doğrusal -0.142-0.075 1,823-0.122-0.093 0,789 1.5510 Mn 3 2 Üçgen -0.250-0.122 3,483-0.138-0.057 2,204 4.4028 Mn 3 6 Üçgen -0.165-0.074 2,476-0.141-0.101 1,088 1.6907 Ni 3 1 Doğrusal -0.204-0.201 0,082 1.1093 Ni 3 5 Doğrusal -0.203-0.084 3,238-0.198-0.145 1,442 0.9297 Ni 3 1 Üçgen -0.171-0.087 2,286 2.0726 Ni 3 5 Üçgen -0.155-0.104 1,388-0.185-0.094 2,476 1.0177 In 3 2 Doğrusal -0.013-0.008 0,136-0.705-0.350 9,660 0.8127 In 3 4 Doğrusal -0.133-0.075 1,578-0.243-0.091 4,136 0.8390 In 3 2 Üçgen -0.136-0.098 1,034-0.133-0.094 1,061 0.8308 In 3 4 Üçgen -0.142-0.083 1,605-0.257-0.090 4,544 0.9075 47

Heteronükler yaıpdaki MnNiIn için üçgen geometri doğrusal geometriden daha karalıdır ve üçgen geometri için en düşük spin durumu singlet, en kararlı durum ise septet, InNiIn için üçgen geometri doğrusal geometriden daha karalıdır ve üçgen geometri için en düşük spin durumu singlet, en kararlı durum ise triplet, InMnIn için üçgen geometri doğrusal geometriden daha karalıdır ve üçgen geometri için en düşük spin durumu doublet, en kararlı durum ise quartetet, MnInMn için üçgen geometri doğrusal geometriden daha karalıdır ve üçgen geometri için en düşük spin durumu doublet, en kararlı durum ise dectet, MnNiMn için doğrusal geometri üçgen geometriden daha karalıdır ve doğrusal geometri için en düşük spin durumu singlet, en kararlı durum ise nonet, NiInNi için üçgen geometri doğrusal geometriden daha karalıdır ve üçgen geometri için en düşük spin durumu doublet, en kararlı durum ise doublet, NiMnNi için doğrusal geometri üçgen geometriden daha karalıdır ve doğrusal geometri için en düşük spin durumu doublet, en kararlı durum ise octet bulunmuştur. Heteronükleer trimer topaklarla ilgili bu sonuçlar Tablo 4.13 ve 4.14 de verilmiştir Ayrıca heteronükler dimerlerin HOMO-LUMO şekilleri Şekil A4 de verilmiştir. 4.3. Mulliken Yük Dağılımları ve Dipole Momentleri Ni, Mn ve In atomlarının değişik kombinasyonlarından oluşan homonükleer ve heteronükleer yapıdaki iki atomlu (dimer) ve üç atomlu (trimer) mikrotopakların spin çok katlılılıklarına bağlı olarak en kararlı durumlarına karşılık gelen Mulliken yükleri ve dipol momenleri DFT metodu ile B3LYP Cep-121G baz setinde hesaplanmıştır. Ayrıca, dimer topakların en düşük spin durumunda aynı nicelikler belirlenmiştir. 4.3.1. Dimer topaklar Heteronükler yapıdaki MnNi, MnIn ve NiIn dimer topaklarının en düşük spin durumlarında ve en kararlı durumlarında hesaplanan mulliken yükleri ve dipol momentleri Tablo 4.15 de verilmiştir. Homonükleer yapıdaki Mn 2, Ni 2 ve In 2 dimerlerinin ise atomları simetriye sahip olduğu için bu yapının bütün atomlarının Mulliken yükleri ve toplam dipol momentleri sıfırdır. İncelenen dimer topakların hepsi toplam yük bakımından nötr olduğu için, mikrotapakların hesaplanan mulliken yüklerinin toplamı sıfırdır. 48

Tablo 4.13 : En düşük spin durumundaki heteronükleer trimer topakların hesaplanan HOMO-LUMO enerjileri (a.u.), HOMO-LUMO boşluk enerjileri (E g, ev) ve ortalama bağlanma enerjileri (Ē b =E b /atom, ev) Trimer 2S+1 Geometri HOMO(α) LUMO(α) E g (α) HOMO(β) LUMO(β) E g (β) Ē b MnNiIn 1 Üçgen -0.175-0.092 2,259 1.6744 InNiIn 1 Üçgen -0.163-0.085 2,130 1.6698 InMnIn 2 Üçgen -0.180-0.094 2,349-0.147-0.107 1,092 1.6916 MnInMn 2 Üçgen -0.174-0.096 2,130-0.154-0.096 1,584 1.8023 MnNiMn 1 Doğrusal -0.184-0.132 1,420 1.1655 NiInNi 2 Üçgen -0.193-0.106 2,376-0.171-0.085 2,349 2.1714 NiMnNi 2 Doğrusal -0.182-0.146 0,983-0.136-0.070 1,803 3.0839 49

Tablo 4.14 : En düşük enerji durumundaki heteronükleer trimer topakların hesaplanan HOMO-LUMO enerjileri (a.u.), HOMO-LUMO boşluk enerjileri (E g, ev) ve ortalama bağlanma enerjileri (Ē b =E b /atom, ev) Trimer 2S+1 Geometri HOMO(α) LUMO(α) E g (α) HOMO(β) LUMO(β) E g (β) Ē b MnNiIn 7 Üçgen -0.170-0.088 2,231-0.164-0.091 1,986 1.5320 InNiIn 3 Üçgen -0.143-0.101 1,147-0.186-0.096 2,458 1.1646 InMnIn 5 Üçgen -0.205-0.088 3,195-0.151-0.081 1,912 1.3578 MnInMn 10 Üçgen -0.179-0.076 2,813-0.141-0.113 0,765 1.4339 MnNiMn 9 Doğrusal -0.195-0.100 2,595-0.140-0.080 1,639 1.5166 NiInNi 2 Üçgen -0.193-0.106 2,376-0.171-0.085 2,349 1.0603 NiMnNi 8 Doğrusal -0.196-0.077 3,250-0.189-0.075 3,113 1.5973 50

4.3.2. Trimer topaklar Homonükler yapıdaki Mn 3, Ni 3 ve In 3 trimer topaklarının en düşük spin durumlarında hesaplanan mulliken yükleri ve dipol momentleri Tablo 4.16 de, en düşük enerji durumlarında hesaplanan mulliken yükleri ve dipol momentleri Tablo 4.17 da verilmiştir. Homonükleer yapıdaki trimerler topakların doğrusal geometrilerinin hepsinde dipol momentler sıfır bulunmuştur. Homonükleer yapıdaki incelenen trimer topakların hepsi toplam yük bakımından nötr olduğu için hesaplanan Mulliken yüklerin toplamı sıfırdır. Tablo 4.15 : Heteronükleer dimer topakların hesaplanan Mulliken yükleri (Q) ve dipol momentlerinin bileşenleri ve büyklüğü. (μ Debye) Dimer 2S+1 Q Mn Q Ni Q In μ x μ y μ z μ MnNi 2 0.117-0.117 0.0000 0.0000-0.9890 0.9890 MnNi 8 0.248-0.248 0.0000 0.0000-0.9991 0.9991 MnIn 1-0.248 0.248 0.0000 0.0000 1.1005 1.1005 MnNi 5-0.100 0.100 0.0000 0.0000-1.1210 1.1210 NiIn 2-0.324 0.324 0.0000 0.0000 1.7122 1.7122 Heteronükler yapıdaki MnNiIn, InNiIn, InMnIn, MnInMn, MnNiMn, NiInNi ve NiMnNi trimer topaklarının en düşük spin durumlarında hesaplanan mulliken yükleri ve dipol momentleri Tablo 4.18 de, en düşük enerji durumlarında hesaplanan mulliken yükleri ve dipol momentleri Tablo 4.19 de verilmiştir. Heteronükleer yapıdaki trimerler topaklardan doğrusal geometride daha kararlı olan MnNiMn ve NiMnNi topakların dışındaki diğer heteronükler topakların dipol momentleri sıfırdan farklı bulunmuştur. Heteronükleer yapıdaki incelenen trimer topakların hepsi toplam yük bakımından nötr olduğu için hesaplanan Mulliken yüklerin toplamı sıfırdır. 51

Tablo 4.16 : Homonükleer trimer topakların en düşük spin durumlarında hesaplanan mulliken yükleri (Q) ve dipol momentlerinin bileşenleri ve büyklüğü (μ Debye) Trimer 2S+1 Geometri Q Mn Q Ni Q In μ x μ y μ z μ Mn 3 2 Doğrusal Mn 3 2 Üçgen 0.052-0.105 0.052-0.015 0.030-0.015 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 1.1276-0.7195 0.0000 1.3376 Ni 3 1 Doğrusal Ni 3 1 Üçgen -0.255 0.510-0.255 0.000 0.000 0.000 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 In 3 2 Doğrusal In 3 2 Üçgen 0.082-0.165 0.082 0.000 0.000 0.000 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 52

Tablo 4.17 : Homonükleer trimer topakların en düşük enerji durumlarında hesaplanan mulliken yükleri (Q) ve dipol momentlerinin bileşenleri ve büyklüğü (μ Debye) Trimer 2S+1 Geometri Q Mn Q Ni Q In μ x μ y μ z μ Mn 3 6 Doğrusal Mn 3 6 Üçgen -0.025 0.050-0.025 0.004-0.008 0.004 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 0.1230-0.0826 0.0000 0.1482 Ni 3 5 Doğrusal Ni 3 5 Üçgen -0.194 0.389-0.194-0.010 0.050-0.040 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000-0.0721 0.6316 0.0000 0.6358 In 3 4 Doğrusal In 3 4 Üçgen 0.109-0.218 0.109 0.047-0.094 0.047 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000-0.6037 0.6037 53

Tablo 4.18 : Heteronükleer topakların en düşük spin durumunda hesaplanan mulliken yükleri (Q) ve dipol momentlerinin bileşenleri ve büyklüğü (μ Debye) Trimer 2S+1 Geometri Q Mn Q Ni Q In μ x μ y μ z μ MnNiIn 1 Üçgen -0.021-0.340 0.361 0.3668 0.3143 0.0000 0.4830 InNiIn 1 Üçgen -0.535 InMnIn 2 Üçgen -0.328 0.268 0.268 0.164 0.164 0.0000 0.0000-0.8217 0.8217 0.0000 0.0000 0.3156 0.3156 MnInMn 2 Üçgen -0.147-0.147 0.294 0.0000 0.0000-0.3315 0.3315 MnNiMn 1 Doğrusal -0.255 0.128 0.128 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 NiInNi 2 Üçgen NiMnNi 2 Doğrusal 0.315-0.181-0.181-0.157-0.157 0.361 0.0000 0.0000 0.5105 0.5105 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 54

Tablo 4.19 : Heteronükleer topakların en düşük enerji durumunda hesaplanan mulliken yükleri (Q) ve dipol momentlerinin bileşenleri ve büyklüğü (μ Debye) Trimer 2S+1 Geometri Q Mn Q Ni Q In μ x μ y μ z μ MnNiIn 7 Üçgen 0.010-0.355 0.345 0.3475 0.3586 0.0000 0.4993 InNiIn 3 Üçgen -0.295 InMnIn 4 Üçgen -0.229 0.198 0.198 0.115 0.115 0.0000 0.0000-0.5695 0.5695 0.0000 0.0000 0.3130 0.3130 MnInMn 10 Üçgen -0.087-0.087 0.174 0.0000 0.0000-0.6284 0.6284 MnNiMn 9 Doğrusal -0.060-0.030 0.030 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 NiInNi 2 Üçgen NiMnNi 8 Doğrusal 0.701-0.181-0.181-0.350-0.350 0.361 0.0000 0.0000 0.5105 0.5105 0.0000 0.0000 0.0000 0.0000 55

4.4. Ayrışma Kanalları ve Enerjileri Mikrotopaklarda ayrışma kanalları ve en olası ayrışma yolları, buhar yoluyla atom biriktirme, yüzeyden atom koparma gibi alanların en önemli kavramlarından biridir [79]. Örnegin bir tane X ve iki tane Y atomundan oluşan XY 2 molekülün ayrışma kanalları (yolları) şu şekilde olur : XY 2 X + Y 2 XY 2 X + 2Y XY 2 XY + Y Bu şekilde ayrışma yollarına sahip molekülün ayrışma enerjileri de şu şekilde hesaplanır : E ayrışma (X+Y 2 ) = E(X) + E(Y 2 ) E(XY 2 ) E ayrışma (X+2Y) = E(X) + E(2Y) E(XY 2 ) E ayrışma (XY+Y) = E(XY) + E(Y) E(XY 2 ) İncelenen homonükleer ve heteronükleer yapıdaki topakların ayrışma kanalları ve ayrışma enerjileri Tablo 4.17-19 da verilmiştir. Tablolarda en olası ayrışma kanalları, hesaplanan ayrışma enerjisinin yanına yıldız (*) işareti konularak belirlenmiştir. 4.4.1.Dimer topaklar Homonükleer ve heteronükleer yapıdaki dimer topakların spin çok katlılığı durumları göz önünde bulundurularak en kararlı durumları için hesaplanan ayrışma kanalları ve ayrışma enerjileri Tablo 4.17 de verilmiştir. Homonükleer yapıdaki Mn 2 için en kararlı spin durumu olan nonet atom olarak ayrıldığında, spin durumu octet olan iki tane Mn atomu, Ni 2 için en kararlı spin durumu olan triplet atom olarak ayrıldığında, spin durumu triplet olan iki tane Ni atomu, In 2 için en kararlı spin durumu olan triplet atom olarak ayrıldığında, spin durumu doublet olan iki tane In atomu en uygun ayrışma kanalları olarak hesaplanmıştır. Heteronükleer yapıdaki MnNi için en kararlı spin durumu olan octet atom olarak ayrıldığında spin durumu octet olan Mn atomu ve spin durumu triplet olan Ni atomu, MnIn için en kararlı spin durumu olan quartet atom olarak ayrıldığında spin durumu 56

octet olan Mn atomu ve spin durumu doublet olan In atomu, NiIn için en kararlı spin durumu olan doublet atom olarak ayrıldığında spin durumu triplet olan Ni atomu ve spin durumu doublet olan In atomu en uygun ayrışma kanalları olarak hesaplanmıştır. Tablo 4.20 : Homonükleer ve heteronükleer dimer topakların en düşük enerji (en kararlı) durumunda hesaplanan ayrışma kanalları ve enerjileri Dimer 2S+1 Ayrışma kanalları Ayrışma enerjileri Mn 2 9 2Mn (Octet) 2.2476 Ni 2 3 2Ni (Triplet) 1.2163 In 2 3 2In (Doublet) 1.2707 MnNi 8 Mn (Octet)+Ni (Triplet) 2.8272 MnIn 5 Mn (Octet)+In (Doublet) 1.1564 NiIn 2 Ni (Triplet)+In (Doublet) 1.9211 4.4.2. Trimer topaklar Homonükleer ve heteronükleer yapıdaki trimer topakların spin çok katlılığı durumları göz önünde bulundurularak en kararlı durumları için hesaplanan ayrışma kanalları ve ayrışma enerjileri Tablo 4.18 ve Tablo 4.19 da verilmiştir. Yıldız (*) işaretli olan durumlar en olası ayrışma kanallarını göstermektedir. Homonükleer yapıdaki Mn 3 topağının doğrusal ve üçgen geometrisi için en kararlı spin durumu olan sextet en olası atom ve moleküllerine ayrıldığında, spin durumu nonet olan Mn 2 ve spin durumu octet olan Mn atomu, Ni 3 topağının doğrusal ve üçgen geometrisi için en kararlı spin durumu olan quintet en olası atom ve moleküllerine ayrıldığında, spin durumu triplet olan Ni 2 ve spin durumu triplet olan 57

Ni atomu, In 3 topağının doğrusal ve üçgen geometrisi için en kararlı spin durumu olan quartet en olası atom ve moleküllerine ayrıldığında, spin durumu quartet olan In 2 ve spin durumu doublet olan In atomu en kararlı ayrışma kanalları olarak hesaplanmıştır. Tablo 4.21 : Homonükleer trimer topakların en düşük enerji (en kararlı) durumunda hesaplanan ayrışma kanalları ve enerjileri Trimer 2S+1 Geometri Mn 3 6 Doğrusal Mn 3 6 Üçgen Ni 3 5 Doğrusal Ni 3 5 Üçgen In 3 4 Doğrusal In 3 4 Üçgen Ayrışma Kanalları 3Mn (Octet) Mn 2 (Nonet) + Mn (Octet) 3Mn (Octet) Mn 2 (Nonet) + Mn (Octet) 3Ni (Triplet) Ni 2 (Triplet) +Ni (Triplet) 3Ni (Triplet) Ni 2 (Triplet) +Ni (Triplet) 3In (Doublet) In 2 (Quartet) + In (Doublet) 3In (Doublet) In 2 (Quartet) + In (Doublet) Ayrışma enerjileri 4.6531 2.4054* 5.0722 2.8245* 2.7891 1.5728* 3.0531 1.8367* 2.5170 1.2462* 2.7320 1.4612* Heteronükleer yapıdaki MnNiIn topağının en kararlı geometrisi için en kararlı spin durumu olan septet en olası atom ve moleküllerine ayrıldığında, spin durumu octet olan MnNi ve spin durumu doublet olan In atomu, InNiIn topağının en kararlı geometrisi için en kararlı spin durumu olan triplet en olası atom ve moleküllerine ayrıldığında, spin durumu doublet olan NiIn ve spin durumu doublet olan In atomu, InMnIn topağının en kararlı geometrisi için en kararlı spin durumu olan quartet en olası atom ve moleküllerine ayrıldığında, spin durumu quartet olan In 2 ve spin durumu octet olan Mn atomu, MnInMn topağının en kararlı geometrisi için en kararlı spin durumu olan dectet en olası atom ve moleküllerine ayrıldığında, spin durumu nonet olan Mn 2 ve spin durumu triplet olan In atomu, MnNiMn topağının en kararlı geometrisi için en kararlı spin durumu olan nonet en olası atom ve moleküllerine ayrıldığında, spin durumu octet olan MnNi ve spin durumu octet olan Mn atomu, 58

NiInNi topağının en kararlı geometrisi için en kararlı spin durumu olan doublet en olası atom ve moleküllerine ayrıldığında, spin durumu doublet olan NiIn ve spin durumu triplet olan Ni atomu, NiMnNi topağının en kararlı geometrisi için en kararlı spin durumu olan octet en olası atom ve moleküllerine ayrıldığında, spin durumu triplet olan Ni 2 ve spin durumu octet olan Mn atomu en kararlı ayrışma kanalları olarak hesaplanmıştır. Tablo 4.22 : Heteronükleer trimer topakların en düşük enerji (en kararlı) durumunda hesaplanan ayrışma kanalları ve enerjileri Trimer 2S+1 Geometri Ayrışma kanalları Ayrışma enerjileri MnNiIn 7 Üçgen Mn(Octet)+Ni(Triplet)+In(Doublet) MnNi (Octet) + In (Doublet) MnIn (Quintet) + Ni (Triplet) Mn (Octet) + NiIn (Doublet) 4.5960 1.7687* 3.4395 2.6748 InNiIn 3 Üçgen Ni (Triplet) + In 2 (Quartet) Ni (Triplet) +2In (Doublet) NiIn (Doublet) + In (Doublet) 2.2231 3.4939 1.5728* InMnIn 4 Üçgen Mn (Octet) + In 2 (Quartet) Mn (Octet) + 2In (Doublet) MnIn (Quintet) + In (Doublet) 2.8082* 4.0789 2.9225 MnInMn 10 Üçgen Mn 2 (Nonet) + In (Doublet) 2Mn (Octet) + In (Doublet) MnIn (Quintet) + Mn (Octet) 2.0571* 4.3048 3.1483 MnNiMn 9 Doğrusal Mn 2 (Nonet) + Ni (Triplet) 2Mn (Octet) + Ni (Triplet) MnNi (Octet) + Mn (Octet) 2.3020 4.5497 1.7224* NiInNi 2 Üçgen Ni 2 (Triplet) + In (Doublet) 2Ni (Triplet) + In (Doublet) NiIn (Doublet) + Ni (Triplet) 1.9646 3.1810 1.2598* NiMnNi 8 Doğrusal Mn (Octet) + Ni 2 (Triplet) Mn (Octet) + 2Ni (Triplet) MnNi (Octet) + In (Doublet) 3.5755* 4.7919-9.3117 59

5. TARTIŞMA VE SONUÇ Bu tez çalışmasında Ni, Mn ve In atomlarının değişik kombinasyonlarından oluşan dimer ve trimer yapıdaki mikrotopakların spin çok katlılığı durumları göz önünde bulundurularak yapısal ve elektronik özellikleri incelenmiştir. Mikrotopakların en düşük spin drumundan başlanılarak 5 farklı spin.durumu incelenmiş ve en kararlı spin çok katlılığı belirlenmiştir. Ni atomu için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları incelenmiş, triplet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve ayrıca diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.1 de verilmiştir. Bulunan bu sonuç literatürde karşılaşılan sonuç ile uyumludur [59]. Ni 2 için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları incelenmiş triplet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.1 de verilmiştir. Ni 2 için bağlanma enerjisi singlet durumda 3.0588 ev ve triplet durumda 1.2162 ev hesaplanmıştır. Ayrıca Ni 2 için literatürde karşılaşılan değerler Tablo 4.1 de verilmiştir. Bu sonuçlara bakıldığında Ni 2 için farklı değerlerde bağlanma enerji değerleriyle karşılaşılmıştır. Bunun nedeni ise hesaplamaların farklı yöntemlerle yapılması ve farklı spin durumlarının göz önüne alınmasıdır. Ni 3 ün geometrik yapısına bakıldığında üçgen geometrinin doğrusal geometriden daha karalı olduğu belirlenmiştir. Ni 3 ün üçgen geometrisi için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılık durumları incelenmiş, quintet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.1 de verilmiştir. Ni 3 ün üçgen geometrisi için bağlanma enerjisi singlet durumda 6.2178 ev ve quintet durumda 3.0531 ev hesaplanmıştır. Bu iki değer arasındaki fark bağlanma enerjisi hesaplanırken farklı spin durumlarının göz önünde bulundurulmasından kaynaklanmaktadır. Ayrıca Ni 3 ün üçgen geometrisi için literatürde karşılaşılan değerler Tablo 4.5 de verilmiştir ve hesaplanan bağ uzunlukları literaürdeki değerler ile uyum içerisindedir. 60

Şekil 5.1 : Ni, Ni 2 ve Ni 3 (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjiler 61

Mn atomu için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları incelenmiş, sextet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve ayrıca diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.1 de verilmiştir. Bulunan bu sonuç literatürde karşılaşılan sonuç ile uyumludur [59]. Mn 2 için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları incelenmiş nonet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.1 de verilmiştir. Mn 2 için bağlanma enerjisi singlet durumda 3.3660 ev ve nonet durumda 2.2476 ev hesaplanmıştır. Ayrıca Mn 2 için literatürde karşılaşılan değerler Tablo 4.2 de verilmiştir. Bu sonuçlara bakıldığında Mn 2 için çok farklı bağlanma enerjisi değerleriyle karşılaşılmıştır. Bunun nedeni ise hesaplamaların farklı yöntemlerle yapılması ve farklı spin durumlarının göz önüne alınmasıdır. Mn 3 ün geometrik yapısına bakıldığında üçgen geometrinin doğrusal geometriden daha karalı olduğu belirlenmiştir. Mn 3 ün üçgen geometrisi için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları incelenmiş, sextet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.1 de verilmiştir. Mn 3 ün üçgen geometrisi için bağlanma enerjisi doublet durumda 13.2084 ev ve sextet durumda 5.0721 ev hesaplanmıştır. Bu iki değer arasındaki fark bağlanma enerjisi hesaplanırken farklı spin durumlarının göz önünde bulundurulmasından kaynaklanmaktadır. Ayrıca Mn 3 ün üçgen geometrisi için literatürde karşılaşılan değerler Tablo 4.6 da verilmiştir ve hesaplanan bağ uzunlukları literaürdeki değerler ile uyum içerisindedir. In atomu için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları incelenmiş, doublet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve ayrıca diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.3 de verilmiştir. Bulunan bu sonuç literatürde karşılaşılan sonuç ile uyumludur [59]. In 2 için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları incelenmiş doublet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.3 de verilmiştir. In 2 için bağlanma enerjisi singlet durumda 3.3846 ev ve triplet durumda 3.0894 ev hesaplanmıştır. Ayrıca Mn 2 için literatürde karşılaşılan değerler Tablo 4.2 de verilmiştir. 62

Şekil 5.2 : Mn, Mn 2 ve Mn 3 (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjiler 63

Şekil 5.3 : In, In 2 ve In 3 (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjiler 64

Bu sonuçlara bakıldığında literratürde In 2 için farklı bağlanma enerjisi değerleriyle karşılaşılmıştır. Hesaplanan bağlanma enerjisi değeri literatürdeki bazı değerlerle uyumludur [57,58]. Literatürde farklı bağlanma enerjisi değerlerinin bulunması hesaplama yöntemlerinin farklılığından kaynaklanmaktadır. In 3 ün geometrik yapısına bakıldığında üçgen geometrinin doğrusal geometriden daha karalı olduğu belirlenmiştir. In 3 ün üçgen geometrisi için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları incelenmiş, quartet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.3 de verilmiştir. In 3 ün üçgen geometrisi için bağlanma enerjisi doublet durumda 2.4924 ev ve quartet durumda 2.7225 ev hesaplanmıştır. Bu iki değer arasındaki fark bağlanma enerjisi hesaplanırken farklı spin durumlarının göz önünde bulundurulmasından kaynaklanmaktadır. Ayrıca In 3 ün üçgen geometrisi için literatürde bağlanama enerjisi değeriyle karşılaşılmamış ve literatürde karşılaşılan geometrik paratmetreler ve titreşim frekansları Tablo 4.7 de verilmiştir. MnNi için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları incelenmiş octet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.4 te verilmiştir. MnNi için bağlanma enerjisi doublet durumda 5.1293 ev ve octet durumda 2.8272 ev hesaplanmıştır. Bu iki değer arasındaki fark bağlanma enerjisi hesaplanırken farklı spin durumlarının göz önünde bulundurulmasından kaynaklanmaktadır. Ayrıca MnNi için doublet ve octet spin durumunda hesaplanan bağ uzunluğu, temel titreşim frekansı ve toplam enerji değerleri Tablo 4.4 de verilmiştir. MnIn için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları incelenmiş quintet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.4 te verilmiştir. MnIn için bağlanma enerjisi singlet durumda 1.9672 ev ve quintet durumda 1.1564 ev hesaplanmıştır. Bu iki değer arasındaki fark bağlanma enerjisi hesaplanırken farklı spin durumlarının göz önünde bulundurulmasından kaynaklanmaktadır. Ayrıca MnIn için singlet ve quintet spin durumunda hesaplanan bağ uzunluğu, temel titreşim frekansı ve toplam enerji değerleri Tablo 4.4 de verilmiştir. 65

Şekil 5.4 : MnNi, MnIn ve NiIn için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjiler 66

NiIn için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları incelenmiş doublet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.4 te verilmiştir. NiIn için bağlanma enerjisi doublet durumda 3.5894 ev olarak hesaplanmıştır. NiIn için en düşük spin durumu ile en kararlı durum doublet olduğu için sadece bu durumda bağlanma enerjisi hesaplanmıştır. Ayrıca NiIn için doublet spin durumunda hesaplanan bağ uzunluğu, temel titreşim frekansı ve toplam enerji değerleri Tablo 4.4 de verilmiştir. Şekil 5.5 : MnNiIn (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjiler MnNiIn un geometrik yapısına bakıldığında üçgen geometrinin doğrusal geometriden daha karalı olduğu belirlenmiştir. MnNiIn un üçgen geometrisi için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları incelenmiş, septet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.5 te verilmiştir. MnNiIn un üçgen geometrisi için bağlanma enerjisi singlet durumda 5.0232 ev ve septet durumda 4.5960 ev hesaplanmıştır. Bu iki değer arasındaki fark bağlanma enerjisi hesaplanırken farklı spin durumlarının göz önünde bulundurulmasından kaynaklanmaktadır. 67

Şekil 5.6 : InNiIn (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjiler InNiIn un geometrik yapısına bakıldığında üçgen geometrinin doğrusal geometriden daha karalı olduğu belirlenmiştir. InNiIn un üçgen geometrisi için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları incelenmiş, septet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.6 da verilmiştir. InNiIn un üçgen geometrisi için bağlanma enerjisi singlet durumda 5.0094 ev ve triplet durumda 3.4938 ev hesaplanmıştır. Bu iki değer arasındaki fark bağlanma enerjisi hesaplanırken farklı spin durumlarının göz önünde bulundurulmasından kaynaklanmaktadır. Şekil 5.7 : InMnIn (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjiler 68

InMnIn un geometrik yapısına bakıldığında üçgen geometrinin doğrusal geometriden daha karalı olduğu belirlenmiştir. InMnIn un üçgen geometrisi için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları incelenmiş, quartet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.7 de verilmiştir. InMnIn un üçgen geometrisi için bağlanma enerjisi doublet durumda 5.0748 ev ve quartet durumda 4.0734 ev hesaplanmıştır. Bu iki değer arasındaki fark bağlanma enerjisi hesaplanırken farklı spin durumlarının göz önünde bulundurulmasından kaynaklanmaktadır. Şekil 5.8 : MnInMn (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjiler MnInMn nın geometrik yapısına bakıldığında üçgen geometrinin doğrusal geometriden daha karalı olduğu belirlenmiştir. MnInMn nın üçgen geometrisi için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları incelenmiş, octet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.8 de verilmiştir. MnInMn nın üçgen geometrisi için bağlanma enerjisi doublet durumda 5.4069 ev ve octet durumda 4.3047 ev hesaplanmıştır. Bu iki değer arasındaki fark bağlanma enerjisi hesaplanırken farklı spin durumlarının göz önünde bulundurulmasından kaynaklanmaktadır. 69

Şekil 5.9 : MnNiMn (Doğrusal) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjiler MnNiMn nın geometrik yapısına bakıldığında doğrusal geometrinin üçgen geometriden daha karalı olduğu belirlenmiştir. MnNiMn nın doğrusal geometrisi için singlet, triplet, quintet, septet ve nonet spin çok katlılığı durumları incelenmiş, nonet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.9 da verilmiştir. MnInMn nın doğrusal geometrisi için bağlanma enerjisi singlet durumda 3.4966 ev ve nonet durumda 4.5497 ev hesaplanmıştır. Bu iki değer arasındaki fark bağlanma enerjisi hesaplanırken farklı spin durumlarının göz önünde bulundurulmasından kaynaklanmaktadır. Şekil 5.10 : NiInNi (Üçgen) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjiler 70

NiInNi in geometrik yapısına bakıldığında üçgen geometrinin doğrusal geometriden daha karalı olduğu belirlenmiştir. NiInNi inn üçgen geometrisi için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları incelenmiş, doubet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.10 da verilmiştir. MnInMn nın üçgen geometrisi için bağlanma enerjisi doublet durumda 6.5142 ev ve 3.1809 hesaplanmıştır. Bu iki değer arasındaki fark doublet durumun bağlanma enerjisi hesaplanırken atomaların farklı spin durumlarının göz önünde bulundurulmasından kaynaklanmaktadır. Şekil 5.11 : NiMnNi (Doğrusal) için spin çok katlılığı durumlarına karşılık gelen enerjiler NiMnNi in geometrik yapısına bakıldığında doğrusal geometrinin üçgen geometriden daha karalı olduğu belirlenmiştir. NiMnNi in doğrusal geometrisi için doublet, quartet, sextet, octet ve dectet spin çok katlılığı durumları incelenmiş, octet spin durumu en kararlı durum olarak bulunmuş ve diğer spin durumlarında bulunan değerler Şekil 5.11 da verilmiştir. NiMnNi in doğrusal geometrisi için bağlanma enerjisi doublet durumda 9.2518 ev ve octet durumda 2.3962 ev hesaplanmıştır. Bu iki değer arasındaki fark bağlanma enerjisi hesaplanırken farklı spin durumlarının göz önünde bulundurulmasından kaynaklanmaktadır. 71

KAYNAKLAR [1] R. L.Johnston, 2002. Atomic and Molecular Clusters (Masters Series in Physics and Astronomy) CRC Press Taylor & Francis Group, New York and London, ISBN 0-748-40930-0. [2] P. Jena, B. K. Rao, and S. N. Khanna, 1987. Physics and Chemistry of Small Clusters, Plenum, New York. [3] H. Haberland, 1995. Cluster of Atoms and Molecules I, Springer-Verlag, Berlin. [4] J.P. Glusker and M. Lewis, 1994. Crystal Structure Analysis for Chemist and Biologist, Wiley-VCH, Newyork. [5] B. Ballantyne, 1991. Ophtalmic Effects of Oximes: A Review, Vet. Hum. Toxicol., 33, 151-154. [6] N. Dugan and Ş. Erkoc, 2009. Genetic Algorithm - Monte Carlo Hybrid Geometry Optimization Method for Atomic Clusters, Comput. Mater. Sci. 45, 127. [7] S. Sugano, 1991. Microclusters Physics, Springer-Verlag, Berlin. [8] W. Song, W. C. Lu, C.Z. Wang, K.M. Ho, 2011. Magnetic and electronic properties of the nickel clusters Ni n (n 30), Comp. and Theo. Chem. 978 (2011) 41 46. [9] A. Chakrabarti, and S. R. Barman, 2009. Theoretical prediction of shape memory behavior and ferrimagnetism in Mn 2 NiIn, Appl. Phys. Lett. 94, 161908 (2009); doi: 10.1063/1.3116618 [10] Ş. Erkoç, 2007. Nanobilim ve nanoteknoloji, Odtü Yayıncılık, Ankara [11] B. Hernando, J. L. Sánchez Llamazares, V. M. Prida, D. Baldomir, D. Serantes, M. Ilyn, J. González, 2009. Magnetocaloric effect in preferentially textured Mn 50 Ni 40 In 10 melt spun ribbons, Appl. Phys. Lett. 94, 222502 (2009); doi: 10.1063/1.3147875 [12] P. M. Samanta, K. K. Das, 2011. Electronic structure, bonding, and properties of Sn m Ge n (m + n 5) clusters: A DFT study, Comp. Theor. Chem., 980, 123-132. 72

[13] L. Guo, 2012. Density Functional Study of Structural and Electronic Properties of AlP n (2 n 12) Clusters, J Clust Sci, DOI 10.1007/s10876-012- 0539-y [14] Y. U. Heo and H. C. Lee, 2007. The Twin and Twin System in FCT L1 0 θ- MnNi Phase in an Equiatomic Mn-Ni Alloy, Materials Transactions, Vol. 48, No. 10, pp. 2546-2550. [15] S. Paul, A. Misra, 2009. On magnetic nature of Mn clusters, J. of Mol. Struc., 907, 35-40. [16] R. S. Averback, D. L. Nelson, and J. Bernholc, 1991. Clusters and Cluster Assembled Materials (Proc. Mater. Res. Soc.), Materials Research Society, Pittsburg, PA. [17] L. Gao, A. Ernst, A. Winkelmann, J. Henk,1 W. Wulfhekel, P. Bruno, and J. Kirschner, 2008. Noncollinear Surface Spin Density by Surface Reconstruction in the Alloy NiMn, Phys. Rev. Lett., 100, 237203 [18] P. Jena, S. N. Khanna, and B. K. Rao, 1992. Physics and Chemistry of Finite Systems: Clusters to Crystals, Kluwer, Dordrecht [19] J. Guevara, F. Parisi, A. M. Llois and M. Weissmann, 1997. Electronic properties of transition-metal clusters: Consideration of the spillover in a bulk parametrization, Phys. Rev. B 55, 13283 13287 [20] W. Weltner, Jr. and R.J. Van Zee, 1984. Transitions Metal Molecules, Annu. Rev. Phys. Chem. 35, 291-327 [21] J. Koutecky and P. Fantucci, 1986. Theoretical Aspects of Metal Atom Clusters, Chem. Rev. 86, 539-587. [22] M.D. Morse, 1986. Clusters of Transition-Metal Atoms, Chem. Rev. 86, 1049-1109. [23] T. Halicioglu and C.W. Bauschlicher Jr, 1988. Physics of microclusters Rep. Prog. Phys. 51, 883-921. [24] K. Balasubramanian, 1990. Spectroscopic Constants and Potential Energy Curves of Heavy p-block Dimers and Trimers, Chem. Rev. 90, 93-167 [25] W.A. de Heer, 1993. The physics of simple metal clusters: experimental aspects and simple models, Rev. Mod. Phys. 65, 611 [26] M. Brack, 1993. The physics of simple metal clusters: self-consistent jellium model and semiclassical approaches, Rev. Mod. Phys. 65, 677 73

[27] J. Bai, N. Xu, J.-M. Raulot, Y. D. Zhang, C. Esling, X. Zhao, L. Zuo, 2012. First-principles investigations of crystallographic, magnetic, and electronic structures in Ni 2 XIn (X=Mn, Fe, and Co), J. Appl. Phys. 112, 114901 (2012); doi: 10.1063/1.4767331 [28] C. L. Tan, Y. W. Huang, X. H. Tian, J. X. Jiang, and W. Cai, 2012. Origin of magnetic properties and martensitic transformation of Ni-Mn-In magnetic shape memory alloys, Appl. Phys. Lett. 100, 132402 (2012); doi: 10.1063/1.3697637 [29] Z.H. Liu, G.T. Li, Z.G. Wu, X.Q. Ma, Y. Liu, G.H. Wu, 2012. Tailoring martensitic transformation and martensite structure of NiMnIn alloy by Ga doping In, Journal of Alloys and Compounds, 535, 120-123. [30] B. Hernando, J.L.Sanchez Llamazares, J.D.Santos, M.L.Sanchez, Ll. Escoda, J.J.Sunol, R. Varga, C.Garcia, J.Gonzalez, 2008. Grain oriented NiMnSn and NiMnIn Heusler alloys ribbons produced by melt spinning: Martensitic transformation and magneticproperties, J. Magn. Magn. Mater, 321(2009)763 768. [31] M.C. Michelini, R. P. Dies, A. H. Jubet, 2004. Density functional study of the ionization potentials and electron affinities of small Ni n clusters with n=2 6 and 8, Comp. Mat. Sci. 31, 292-298. [32] A. Karayel, 2010. 1,2,4-Triazol Benzimidazol Türevlerinin kristal yapıları ve yapıaktivite ilişkilerinin X ışınlarıyla ve Kuantum Mekaniksel Yöntemlerle İncelenmesi, Doktora Tezi, Hacettepe Üniversitesi Fen Bilimleri Enstitüsü, Ankara. [33] L. A Woodward, 1972. Introduction to the Theory and Molecular Vibration Spectroscopy, Oxford University Pres, New York, 1-55. [34] R. Chang, 1971. Basic Principles of Spectroscopy, Mc Graw Hill, New York, 1-100 [35] ZHOU Ji-cheng, LI Wen-juan, ZHU Jin-bo, 2007. Particle swarm optimization computer simulation of Ni clusters, Trans. Nonferrous Met. Soc. China 18 410-415. [36] Saroj K. Nayak, S. N. Khanna, B. K. Rao, and P. Jena, 1996. Physics of Nickel Clusters: Energetics and Equilibrium Geometries, J. Phys. Chem. A, 101, 1072-1080 74

[37] I. Shim, J. Peder Dahl, H. Johansen, 1979. Ab initio Hartree-Fock and Configuration-Interaction Treatment of the Interaction between Two Nickel Atoms, Int. J. of Quan. Chem., Vol. XV, 311-331. [38] Karl A. Gıngerı, 1979. Experimental and Predicted Stability of Diatomic Metals and Metallic Clusters, Faraday Symp. Chem. Soc. 14, 109 [39] M. Castro, C. Jamorski, D. R. Salahub, 1997. Structure, bonding, and magnetism of small Fe n, Co n, and Ni n clusters, n 5 Chem. Phys. Lett. 271, 133. [40] R.S. Mulliken, 1995. Electronic Population Analysis on LCAOMO Molecular Wave Functions I, J. Chem. Phys. 23, 1833 [41] A. Wolf and H. H. Schmidtke, 1980. Nonempirical Calculations on Diatomic Transition Metals. II. RHF Investigation of Lowest Closed-Shell States of Homonuclear 3d Transition-Metal Dimers, Int. J. of Quan. Chem., VOL. XVIII, 1187-1205. [42] F. A. Reuse and S. N. Khanna, 1995. Geometry, electronic structure and magnetism of small Ni n (n = 2-6, 8, 13) Chemical Physics Letters, 234, 77-81. [43] Thomas H. Upton and William A. Goddard. 1978. The Electronic States of Ni 2 and Ni 2 +, Journal of the American Chemical Society, 100, 18. [44] J. Harris and R.O. Jones, 1979. Density functional theory and molecular bonding. III. Iron series dimers, J. Chem. Phys., 70, 830. [45] H. Basch, M.D. Newton, and J.W. Moskovitz, 1980. The electronic structure of small nickel atom clusters, J. Chem. Phys., 73, 4492. [46] G. Blyholder, 1974. CNDO calculations of nickel atom clusters, Surf. Sci., 42, 249 [47] S. Yamamoto, H. Tatewaki, H. Moriyama, and H. Nakano, 2006. A study of the ground state of manganese dimer using quasidegenerate perturbation theory, J. of Chem. Phys., 124, 124302 [48] J. Jellinek and P. H. Acioli, 2002. Magnesium Clusters: Structural and Electronic Properties and the Size-Induced Nonmetal-to-Metal Transition, J. Phys. Chem. A, 106, 10919-10925. 75

[49] Yan Shi-Ying and Xu Guo-Liang, 2007. Spin polarization effect for Mn 2 molecule, Chinese Phys. 16 686. [50] C. Angeli, A. Cavallini, and R. Cimiraglia, 2008. An ab initio multireference perturbation theory study on the manganese dimer, J. Chem. Phys. 128, 244317. [51] A. D. Kirkwood, K. D. Bier, J. K. Thompson, T. L. Haslett, A. S. Huber, M. Moskovits, 1991. J. Phys. Chem. 95, 2644 1991. [52] S. K. Nayak, P. Jena, 1998. Anomalous magnetism in small Mn clusters, Chemical Physics Letters, 289, 473 479. [53] C. Camacho, S. Yamamoto and H. A. Witek, 2008. Choosing a proper complete active space in calculations for transition metal dimers: ground state of Mn2 revisited, Phys. Chem. Chem. Phys., 10, 5128 5134. [54] C. Camacho, H. A. Witek, S. Yamamoto, 2009. Intruder States in Multireference Perturbation Theory: The Ground State of Manganese Dimer, J. Comput. Chem. 30, 468 478. [55] D. G. Kanhere, 2006. Structure, electronic properties, and magnetic transition in manganese clusters, PHYSICAL REVIEW B 73, 224439 DOI: 10.1103/PhysRevB.73.224439 [56] Ş. Erkoc, S. Katırcıoğlu, T. Yılmaz, 2001. Structural and electronic properties of In m Se n microclusters: density functional theory calculations, Journal of Molecular Structure, 542, 101-105. [57] K. Balasubramanian, 1991. Relativistic Effects in Chemistry, Wiley, New York. [58] F.W. Froben, W. Schulze, U. Kloss, 1983. Raman spectra of matrix-isolated group IIIA dimers: Ga 2, In 2, Tl 2 Chem. Phys. Lett., 99, 500. [59] M. Karplus and R. N. Porter, 1970. Atoms and Molecules: An Introduction for Students of Physical Chemistry, The Benjamin Cummings Publishing. [60] Salem A. Hameed, 2009. Ab-Initio Calculations of the Dissociation Energy and Periodic Properties of the Heavy P-block Dimers, JKAU: Sci., Vol. 21 No. 2, pp: 227-240 [61] A. Terasaki, S. Minemoto, and T. Kondow, 2002. Energetics of the manganese trimer and tetramer ions, J. Chem. Phys. 117, 7520. 76

[62] N. Desmarais, F. A. Reuse, and S. N. Khanna, 2000. Magnetic coupling in neutral and charged Cr2, Mn2, and CrMn dimers, J. Chem. Phys. 112, 5576. [63] T. Kataoka, Y. Sakamotoa, Y. Yamazakia, V.R. Singh, A. Fujimori, Y. Takeda, T. Ohkochi, S.-I. Fujimori, T. Okane, Y. Saitoh, H. Yamagami, A. Tanakae, 2012. Electronic configuration of Mn ions in the π-d molecular ferromagnet β-mn phthalocyanine studied by soft X-ray magnetic circular dichroism, Solid State Communications 152 806 809. [64] K. Tono, A. Terasaki, T. Ohta, and T. Kondow, 2005. Weak metal-metal bonding in small manganese cluster ions, MnN+(N 7), J. Chem. Phys. 123, 174314. [65] R.C. Longo, C. Rey, L.J. Gallego, 1999. Structure and melting of small Ni clusters on Ni surfaces, Surface Science 424, 311 321. [66] T. Sakamoto, H. Tachikawa, K. Azumi, 2012. DFT study of 2-butyne-1,4-diol adsorption on Ni(1 1 1) or Ni(1 0 0) clusters, Applied Surface Science 258, 6785 6792. [67] V. Shewale, M. Deshpande, 2012. Structural, electronic, and magnetic properties of NinM clusters (M = Hf, Ta, W) with n = 1 12, Computational and Theoretical Chemistry 984, 128 136 [68] A. Caneschi, D. Gatteschi, R. Sessoli, J. Schweizer, 1998. Magnetization density in a Mn high-spin (S = 12) magnetic cluster, Physica B 241 243, 600-602. [69] V. Medel, J. U. Reveles, and S. N. Khanna, 2012. Magnetism of electrons in atoms and superatoms, J. Appl. Phys. 112, 064313. [70] A.A. Buchachenko, 2008. Ab initio interaction potential of the spin-polarized manganese dimer, Chemical Physics Letters 459, 73 76. [71] V.S. Stepanyuk, W. Hergert, K. Wildberger, S.K. Nayak, P. Jena, 1997. Magnetic bistability of supported Mn clusters, Surface Science 384, L892 L895. [72] F. López-Urias, A. Diaz-Ortiz, 2004. Magnetism and the electronic correlations in Mn clusters, Journal of Alloys and Compounds 369, 117 120. 77

[73] A. S. Shalabi, S. Abdel Aal, W. S. Abdel Halim, and N. Abdullah, 2012. Spin Quenching of Mn in Complexes and CO Binding withmn Deposited on MgO and CaO Supports: DFT Calculations, International Journal of Quantum Chemistry 112, 2743 2751. [74] B. Wang and Z. Chen, 2005. Unusual magnetic properties of mixed-valence system: Multiconfigurational method theoretical study on Mn2+ cation, Chem. Phys. 123, 134306. [75] A. Terasaki, T. M. Briere, M. Kulawik, S. Minemoto, K. Tono et al., 2003. Ferromagnetic spin coupling in the manganese trimer ion evidenced by photodissociation spectroscopy, J. Chem. Phys. 118, 2180. [76] K. Tono, A. Terasaki, T. Ohta, T. Kondow, 2004. Electronic structure of Mn 2 O - : ferromagnetic spin coupling stabilized by oxidation, Chemical Physics Letters 388, 374 378. [77] J. Frisch, G. W. Trucks, H. B. Schlegel, G. E. Scuseria, M. A. Robb, J. R. Cheeseman, G. Scalmani, V. Barone, B. Mennucci,G. A. Petersson, H. Nakatsuji, M. Caricato, X. Li, H. P. Hratchian, A. F. Izmaylov, J. Bloino, G. Zheng, J. L. Sonnenberg, M. Hada, M. Ehara, K. Toyota, R. Fukuda, J. Hasegawa, M. Ishida, T. Nakajima, Y. Honda, O. Kitao, H. Nakai, T. Vreven, J. A. Montgomery, Jr., J. E. Peralta, F. Ogliaro, M. Bearpark, J. J. Heyd, E. Brothers, K. N. Kudin, V. N. Staroverov, T. Keith, R. Kobayashi, J. Normand, K. Raghavachari, A. Rendell, J. C. Burant, S. S. Iyengar, J. Tomasi, M. Cossi, N. Rega,, K. Morokuma, V. G. Zakrzewski, G. A. Voth, P. Salvador, J. J. Dannenberg, S. Dapprich, A. D. Daniels, O. Farkas, J. B. Foresman, J. V. Ortiz, J. Cioslowski, and D. J. Fox, 2010. Gaussian 09, Revision C.01,M. Gaussian, Inc., Wallingford CT, 2010. [78] D. S. Sholl, J.A. Steckel, 2009. Density Functional Theory: A Practical Introduction. Wiley. [79] R. Peköz, S. Erkoç, 2009. A density functional theory study on the structures and energetics of CdmTen clusters (m + n < 6), Computational Materials Science 45 (2009) 912 920. [80] W. Kohn and L.J. Sham, 1965. Self-Consistent Equations Including Exchange and Correlation Effects Phys. Rev. 140, 1133. 78

EKLER EK A.1 HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (a) Mn 2 nonet HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (b) Ni 2 triplet HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (c) In 2 triplet Şekil A.1 : Homonükleer dimerlerin en düşük enerji durumundaki HOMO-LUMO şekilleri 79

EK A.2 HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (a) MnNi octet HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (b) MnIn quintet HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (c) NiIn doublet Şekil A.2 : Heteronükleer dimerlerin en düşük enerji durumundaki HOMO-LUMO şekilleri 80

EK A.3 HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (a) Mn3 sextet HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (b) Ni 3 quintet HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (c) In 3 quartet Şekil A.3 : Homonükleer trimerlerin en düşük enerji durumundaki HOMO-LUMO şekilleri 81

EK A.4 HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (a) MnNiIn septet HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (b) InNiIn triplet HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (c) InMnIn quintet 82

HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (d) MnInMn dectet HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (e) MnNiMn nonet HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (f) NiInNi doublet 83

HOMO(α) HOMO (β) LUMO(α) LUMO(β) (f) NiMnNi octet Şekil A.4 : Heteronükleer trimerlerin en düşük enerji durumundaki HOMO-LUMO şekilleri 84

ÖZGEÇMİŞ Ad Soyad: Halit KAN Doğum Yeri ve Tarihi: DENİZLİ 19.10.1986 Lisans Üniversite: İstanbul Üniversitesi 85