Galaksiler. Doç. Dr. Tolga GÜVER
|
|
|
- Ufuk Fırat
- 7 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 Galaksiler Doç. Dr. Tolga GÜVER
2 Kümelerin Dinamik Kütleleri Galaksi kümeleri için bir dinamik zaman ölçeği tanımlayalım :
3 Kümelerin Dinamik Kütleleri Galaksi kümeleri için bir dinamik zaman ölçeği tanımlayalım : t din R A 1.5h y v hız dispersiyonu v 1000 km/s rıçapıdır. Bu dinamik zaman ölçeği RA kümenin fiziksel yarıçapı.
4 Kümelerin Dinamik Kütleleri
5 Kümelerin Dinamik Kütleleri 2E kin + E pot =0
6 Kümelerin Dinamik Kütleleri 2E kin + E pot =0 X E kin = 1 2 m i v 2 i i
7 Kümelerin Dinamik Kütleleri 2E kin + E pot =0 X E kin = 1 2 X i m i v 2 i E pot = 1 2 X i6=j Gm i m j r ij
8 Kümelerin Dinamik Kütleleri
9 Kümenin toplam kütlesi : Kümelerin Dinamik Kütleleri
10 Kümenin toplam kütlesi : Kümelerin Dinamik Kütleleri M = X i m i re ağırlıklı hız X
11 Kümenin toplam kütlesi : Kümelerin Dinamik Kütleleri M = X i m i re ağırlıklı hız Kütleye göre ağırlıklı hız dispersiyonu: X
12 Kümenin toplam kütlesi : X m i M = X i Kümelerin Dinamik Kütleleri re ağırlıklı hız Kütleye göre ağırlıklı hız dispersiyonu: X <v 2 >= X 1 M i m i v 2 i, 0 1
13 Kümenin toplam kütlesi : X m i M = X i Kümelerin Dinamik Kütleleri re ağırlıklı hız Kütleye göre ağırlıklı hız dispersiyonu: X, <v 2 >= X 1 M i m i v 2 i Kütleçekimsel yarı çap: 0 1
14 Kümelerin Dinamik Kütleleri Kümenin toplam kütlesi : X m i M = X i X re ağırlıklı hız Kütleye göre ağırlıklı hız dispersiyonu: X X, <v 2 >= X 1 M i m i v 2 i 0 1 Kütleçekimsel yarı çap: 0 1 r G =2M X i6=j m i m j r ij A 1 kinetik ve potansiyel enerji için
15 0 Kümelerin Dinamik X 6 1 A olarak tanımlarsak, kinetik ve potansiyel enerji için E kin = M 2 <v2 > ve E pot = GM 2 ifadelerini elde edebiliriz. Sonuçta 10.3 yu uygularsak r G
16 Kümelerin Dinamik Kütleleri M = r G <v> G
17 Kümelerin Dinamik Kütleleri M = r G <v> G M = 3πR Gσ 2 v 2G = M ( σ v 1000 km/s = = 2 R G = 2M 2 i = j ) 2 ( RG 1Mpc m i m j R ij ) 1
18 Kümelerde Kütle - Işınım Gücü Oranı ) ) ( M L tot 300 h ( M L. Bu değer erken tipten galaksiler için bile bilinenden en azından 10 kat daha fazladır.
19 Kümelerden X-ışınları Coma kümesinin X-ışın görüntüleri solda ROSAT sağda ise XMM-Newton uydusu ile elde edilmiş veriler gösterilmiştir.
20 Kümelerden X-ışınları
21 Kümelerden X-ışınları
22 Kümelerden X-ışınları Galaksi kümeleri AGÇ ler ile birlikte en parlak X-ışın kaynaklarıdır. LX ~ erg/s.
23 Kümelerden X-ışınları Galaksi kümeleri AGÇ ler ile birlikte en parlak X-ışın kaynaklarıdır. LX ~ erg/s. X-ışın emisyonu uzaysal olarak yaygın bir bölgeden gelmektedir. Yani tek tek galaksilerden gelmez.
24 Kümelerden X-ışınları Galaksi kümeleri AGÇ ler ile birlikte en parlak X-ışın kaynaklarıdır. LX ~ erg/s. X-ışın emisyonu uzaysal olarak yaygın bir bölgeden gelmektedir. Yani tek tek galaksilerden gelmez. Emisyonun geldiği bölge uzaklığa bağlı olarak 1 Mpc kadar olabilir.
25 Kümelerden X-ışınları Galaksi kümeleri AGÇ ler ile birlikte en parlak X-ışın kaynaklarıdır. LX ~ erg/s. X-ışın emisyonu uzaysal olarak yaygın bir bölgeden gelmektedir. Yani tek tek galaksilerden gelmez. Emisyonun geldiği bölge uzaklığa bağlı olarak 1 Mpc kadar olabilir. Son olarak X-ışın emisyonu zamanla büyük bir değişim göstermez (30 yıl mertebesinde).
26 Süreklilik Işınımı
27 Süreklilik Işınımı Galaksi kümelerinin X-ışın akıları sıcak optikçe ince galaksiler arası gazda Thermal Bremsstrahlung mekanizması ile üretilir.
28 Süreklilik Işınımı Galaksi kümelerinin X-ışın akıları sıcak optikçe ince galaksiler arası gazda Thermal Bremsstrahlung mekanizması ile üretilir. Bu mekanizma, protonlar ve atom çekirdekleri tarafından Coulomb kuvveti sebebiyle ivmelenen elektronlarca üretilir.
29 Süreklilik Işınımı Galaksi kümelerinin X-ışın akıları sıcak optikçe ince galaksiler arası gazda Thermal Bremsstrahlung mekanizması ile üretilir. Bu mekanizma, protonlar ve atom çekirdekleri tarafından Coulomb kuvveti sebebiyle ivmelenen elektronlarca üretilir. İvmelenen bir parçacık fotonların yaratılmasına yol açar.
30 Süreklilik Işınımı Galaksi kümelerinin X-ışın akıları sıcak optikçe ince galaksiler arası gazda Thermal Bremsstrahlung mekanizması ile üretilir. Bu mekanizma, protonlar ve atom çekirdekleri tarafından Coulomb kuvveti sebebiyle ivmelenen elektronlarca üretilir. İvmelenen bir parçacık fotonların yaratılmasına yol açar. Bu ışınımın tayfsal özellikleri kullanılarak galaksiler arası maddenin sıcaklığı belirlenebilir.
31 Süreklilik Işınımı Galaksi kümelerinin X-ışın akıları sıcak optikçe ince galaksiler arası gazda Thermal Bremsstrahlung mekanizması ile üretilir. Bu mekanizma, protonlar ve atom çekirdekleri tarafından Coulomb kuvveti sebebiyle ivmelenen elektronlarca üretilir. İvmelenen bir parçacık fotonların yaratılmasına yol açar. Bu ışınımın tayfsal özellikleri kullanılarak galaksiler arası maddenin sıcaklığı belirlenebilir. Bu yolla, sıcaklığın K ya da 1-10 kev mertebesindedir.
32 Serbest - Serbest Işınım Thermal Bremsstrahlung Serbest Serbest Işınım Isısal Frenleme
33 Serbest - Serbest Işınım Thermal Bremsstrahlung Serbest Serbest Işınım Isısal Frenleme
34 Serbest - Serbest Işınım ϵ ff ν = 32πZ2 e 6 n e n i 3m e c 3 2π 3k B Tm e e h Pν/k B T g ff (T, ν), (6.3
35 Serbest - Serbest Işınım ϵ ff ν = 32πZ2 e 6 n e n i 3m e c 3 2π 3k B Tm e e h Pν/k B T g ff (T, ν), (6.3 Gaunt Faktörü
36 Serbest - Serbest Işınım ϵ ff ν = 32πZ2 e 6 n e n i 3m e c 3 2π 3k B Tm e e h Pν/k B T g ff (T, ν), (6.3 Gaunt Faktörü g ff 3 π ln ( 9kB T 4h P ν )
37 Serbest - Serbest Işınım ϵ ff ν = 32πZ2 e 6 n e n i 3m e c 3 2π 3k B Tm e e h Pν/k B T g ff (T, ν), (6.3 Gaunt Faktörü g ff 3 π ln ( 9kB T 4h P ν ) Z iyonların yükü me elektronun kütlesi ne ve ni elektron ve iyonların sayı yoğunluğu
38 Serbest - Serbest Işınım ϵ ff ν = 32πZ2 e 6 n e n i 3m e c 3 2π 3k B Tm e e h Pν/k B T g ff (T, ν), (6.3
39 Serbest - Serbest Işınım ϵ ff ν = 32πZ2 e 6 n e n i 3m e c 3 2π 3k B Tm e e h Pν/k B T g ff (T, ν), Oluşan Tayf hpν << kbt iken düz bir şekil alıyor sonrasında hpν > kbt üstel olarak akı azalıyor. (6.3
40 Serbest - Serbest Işınım ϵ ff = dν ϵ ff ν T 1K ( n e 1cm 3 ) 2 erg cm 3 s 1.
41 Emisyon Çizgileri Optikçe ince ve sıcak gaz doğal olarak salma (emisyon) çizgileride üretir. Bu sebeple özellikle C, O, Ne, Mg, Si, S, Ar, Ca gibi elementlerden salma çizgileri gözlenir.
42 Emisyon Çizgileri Optikçe ince ve sıcak gaz doğal olarak salma (emisyon) çizgileride üretir. Bu sebeple özellikle C, O, Ne, Mg, Si, S, Ar, Ca gibi elementlerden salma çizgileri gözlenir. ϵ ( T 1K ) 0.6 ( ne 1cm 3 ) 2 erg cm 3 s 1 (6.32
43 Emisyon Çizgileri
44 Toplam Tayf
45 6 X-ışın Işınımının Morfolojisi
46 X-ışın Işınımının Morfolojisi
47 X-ışın Işınımının Morfolojisi Tipik olarak düzenli kümeler akıda daha yumuşak ve sürekli bir düşüş gösterirler ve ışınımın merkezi kümenin optik merkezi ile aynıdır.
48 Kümelerden X-ışınları Coma kümesinin X-ışın görüntüleri solda ROSAT sağda ise XMM-Newton uydusu ile elde edilmiş veriler gösterilmiştir.
49 X-ışın Işınımının Morfolojisi Tipik olarak düzenli kümeler akıda daha yumuşak ve sürekli bir düşüş gösterirler ve ışınımın merkezi kümenin optik merkezi ile aynıdır.
50 X-ışın Işınımının Morfolojisi Tipik olarak düzenli kümeler akıda daha yumuşak ve sürekli bir düşüş gösterirler ve ışınımın merkezi kümenin optik merkezi ile aynıdır. Düzenli kümelerde genelde gaz sıcaklığı ve X-ışın ışınım gücü daha fazladır.
51 X-ışın Işınımının Morfolojisi Tipik olarak düzenli kümeler akıda daha yumuşak ve sürekli bir düşüş gösterirler ve ışınımın merkezi kümenin optik merkezi ile aynıdır. Düzenli kümelerde genelde gaz sıcaklığı ve X-ışın ışınım gücü daha fazladır. Tersine düzensiz kümelerde birkaç maksimum parlaklık bölgesi bulunabilir.
52 X-ışın Işınımının Morfolojisi Tipik olarak düzenli kümeler akıda daha yumuşak ve sürekli bir düşüş gösterirler ve ışınımın merkezi kümenin optik merkezi ile aynıdır. Düzenli kümelerde genelde gaz sıcaklığı ve X-ışın ışınım gücü daha fazladır. Tersine düzensiz kümelerde birkaç maksimum parlaklık bölgesi bulunabilir. Bazı düzensiz kümelerde de çok yüksek gaz sıcaklıkları tespit edilmiştir bunun daha çok yeni oluşmuş bir birleşme olayından dolayı olduğu düşünülür.
53 X-ışın Gözlemleri ve Karanlık Madde
54 X-ışın Gözlemleri ve Karanlık Madde X-ışın gözlemlerini kullanarak kümelerdeki galaksiler arası maddenin kütlesini belirlemek mümkündür.
55 X-ışın Gözlemleri ve Karanlık Madde X-ışın gözlemlerini kullanarak kümelerdeki galaksiler arası maddenin kütlesini belirlemek mümkündür. Bu şekilde çalışmaların sonuçları dinamik hesaplar ile benzer çıkmaktadır :
56 X-ışın Gözlemleri ve Karanlık Madde X-ışın gözlemlerini kullanarak kümelerdeki galaksiler arası maddenin kütlesini belirlemek mümkündür. Bu şekilde çalışmaların sonuçları dinamik hesaplar ile benzer çıkmaktadır : Galaksi kümelerindeki toplam kütlenin ~%3 ü normal galaksilerden, ~%15 i galaksiler arası gazdan ve ~%80 i karanlık maddeden oluşur.
57 Galaksi Kümelerinde Büyüklük Ölçekleri
58 Galaksi Kümelerinde Büyüklük Ölçekleri Uzaysal olarak
59 Galaksi Kümelerinde Büyüklük Ölçekleri Uzaysal olarak Hız dispersiyonu
60 Galaksi Kümelerinde Büyüklük Ölçekleri Uzaysal olarak Hız dispersiyonu X-ışın gazının sıcaklığı
61 Galaksi Kümelerinde Büyüklük Ölçekleri Uzaysal olarak Hız dispersiyonu X-ışın gazının sıcaklığı X-ışın Işınım gücü
62 Galaksi Kümelerinde Büyüklük Ölçekleri Uzaysal olarak Hız dispersiyonu X-ışın gazının sıcaklığı X-ışın Işınım gücü
63 Galaksi Kümelerinde Büyüklük Ölçekleri Uzaysal olarak Hız dispersiyonu X-ışın gazının sıcaklığı Kümenin Toplam Kütlesi X-ışın Işınım gücü
64 Kütle Sıcaklık İlişkisi X-ışın sıcaklığı birim gaz parçacığı başına düşen ısısal enerjiyi temsil ettiği ve bunun da Virial kanununa uyan dinamik dengedeki bir küme için bağlanma enerjisi ile orantılı olması gerektiğinden. T M r Since this
65 Kümelerden X-ışınları Coma kümesinin X-ışın görüntüleri solda ROSAT sağda ise XMM-Newton uydusu ile elde edilmiş veriler gösterilmiştir.
66 Kütle Sıcaklık İlişkisi Virial yarıçapı : Bir küme için Virial yarıçapı yoğunluğun evren için kritik kütle yoğunluğunun Δc ~ 200 katı olduğu alan olarak tanımlanır.
67 Kütle Sıcaklık İlişkisi Virial yarıçapı : Bir küme için Virial yarıçapı yoğunluğun evren için kritik kütle yoğunluğunun Δc ~ 200 katı olduğu alan olarak tanımlanır. M vir = 4π 3 c ρ cr r 3 vir
68 Kütle Sıcaklık İlişkisi Virial yarıçapı : Bir küme için Virial yarıçapı yoğunluğun evren için kritik kütle yoğunluğunun Δc ~ 200 katı olduğu alan olarak tanımlanır. M vir = 4π 3 c ρ cr r 3 vir T M vir r r vir 2 M2/3 vir vir
69
70
71 M 500 = M ( kb T 1keV ) 1.58
72 M 500 = M ( kb T 1keV ) 1.58 Saçılma %10 mertebesindedir.
73 M 500 = M ( kb T 1keV ) 1.58 Saçılma %10 mertebesindedir. Galaksi kümelerinin X-ışın sıcaklıklarının ölçümleri Virial kütlelerinin belirlenmesi için çok hassas bilgi sunabilirler.
74 Kütle - Hız Dispersiyonu İlişkisi M vir = 3r virσ 2 v G gether with
75 Kütle - Hız Dispersiyonu İlişkisi M vir = 3r virσ 2 v G T M vir rvir 2 r M2/3 vir vir gether with
76 Kütle - Hız Dispersiyonu İlişkisi M vir = 3r virσ 2 v G gether with T M vir rvir 2 r M2/3 vir vir 3 2 k BT = m 2 v 2
77 Kütle - Hız Dispersiyonu İlişkisi M vir = 3r virσ 2 v G gether with T M vir rvir 2 r M2/3 vir vir 3 2 k BT = m 2 v 2 M vir σ 3 v
78 Kütle - Hız Dispersiyonu İlişkisi
79 Kütle - Hız Dispersiyonu İlişkisi Bu ilişki gözlemler ile test edildiğinde sıcaklık ve kütle arasındaki ilişki kadar iyi çalışmadığı görülmüştür.
80 Kütle - Hız Dispersiyonu İlişkisi Bu ilişki gözlemler ile test edildiğinde sıcaklık ve kütle arasındaki ilişki kadar iyi çalışmadığı görülmüştür. Genel olarak beklenen ilişki ortaya çıksa da saçılma çok fazladır.
81 Kütle - Hız Dispersiyonu İlişkisi Bu ilişki gözlemler ile test edildiğinde sıcaklık ve kütle arasındaki ilişki kadar iyi çalışmadığı görülmüştür. Genel olarak beklenen ilişki ortaya çıksa da saçılma çok fazladır. Ayrıca ilişkiye hiç uymayan kümelerin sayısıda ihmal edilebilecek seviyede değildir. Bunun sebebi kümelerin hepsinin tam bir dinamik dengeye ulaşmış olmamasıdır.
82 Kütle Işınım Gücü İlişkisi
83 Kütle Işınım Gücü İlişkisi ϵ ff = 0 dν ϵ ff ν T 1K ( n e 1cm 3 ) 2 erg cm 3 s 1. (6.31
84 Kütle Işınım Gücü İlişkisi ϵ ff = 0 dν ϵ ff ν T 1K ( n e 1cm 3 ) 2 erg cm 3 s 1. (6.31
85 Kütle Işınım Gücü İlişkisi ϵ ff = 0 dν ϵ ff ν T 1K ( n e 1cm 3 ) 2 erg cm 3 s 1. (6.31
86 Kütle Işınım Gücü İlişkisi ϵ ff = 0 dν ϵ ff ν T 1K ( n e 1cm 3 ) 2 erg cm 3 s 1. (6.31 L X ρ 2 g T 1/2 r 3 vir ρ2 g T 1/2 M vir Estimating the gas density throu
87 Kütle Işınım Gücü İlişkisi ϵ ff = 0 dν ϵ ff ν T 1K ( n e 1cm 3 ) 2 erg cm 3 s 1. (6.31 L X ρ 2 g T 1/2 r 3 vir ρ2 g T 1/2 M vir Estimating the gas density throu g M g r 3 vir = f gm vir r 3 vir
88 Kütle Işınım Gücü İlişkisi ϵ ff = 0 dν ϵ ff ν T 1K ( n e 1cm 3 ) 2 erg cm 3 s 1. (6.31 L X ρ 2 g T 1/2 r 3 vir ρ2 g T 1/2 M vir Estimating the gas density throu g M g r 3 vir = f gm vir r 3 vir L X / f 2 g M 4/3 vir
89 Kütle Işınım Gücü İlişkisi
90 Kütle Işınım Gücü İlişkisi L X / f 2 g M 4/3 vir
91 Kütle Işınım Gücü İlişkisi L X / f 2 g M 4/3 vir L X ρ 2 g T 1/2 r 3 vir ρ2 g T 1/2 M vir Estimating the gas density throu
92 Kütle Işınım Gücü İlişkisi L X / f 2 g M 4/3 vir L X ρ 2 g T 1/2 r 3 vir ρ2 g T 1/2 M vir Estimating the gas density throu T M vir rvir 2 r M2/3 vir vir
93 Kütle Işınım Gücü İlişkisi L X / f 2 g M 4/3 vir L X ρ 2 g T 1/2 r 3 vir ρ2 g T 1/2 M vir Estimating the gas density throu T M vir rvir 2 r M2/3 vir vir
94 his relation needs to be modified ifcluster, the X the mass of the L energy f M. Kütle Işınımwithin Gücü İlişkisi minosity is measured a fixed This scaling relation can al articularly for observations ROSAT, whic as shown in Fig. 6.28, where th 4/3 2 with energy range of the ROSAT sa L / f M X virthe virial nly measure low-energyg photons (below 2.4 k mass. One can immed galaxies indeed show a strong c eceived photons typically had nosity E γand<mass, kbbuttwith, so a cle the mass temperature relation. measured X-ray luminosity becomes independe It should be noted, though, that the are independent of each other, whereab Hence, one expects a modified scaling relation temperature is an explicit parameter so f M r, where f = M /M denotes the gas frac- two parameters are correlated. M luminosity measured by ROSAT L <2.4 he X-ray T r M. (6.48) r he This mass of the cluster, relation can now be tested on observations by usr should be chosen to be the radius within which the cases) or from bimodalis or even more gal-r is matter of thea cluster virialized. Thiscomplex value for axycalled distribution in radius the cluster. Thesetheoretical outliers need to the virial rvir. From considerbe identified, and removed, one Chap. intends apply ations of cluster formationif (see 7),toone findsthethat scaling relation between masssuch and velocity dispersion. the virial radius is defined that within a sphere of radius rvir, the average mass density of the cluster is about c 200 times as high as the critical density ρcr Relation of themass Luminosity Universe. The mass within rvir is called the virial is, according this definition, vir which Themass totalmx-ray luminosity that isto emitted via bremsstrahlung is proportional to the squared gas density and 4π 3 the gas volume, Mvir = hence c ρitcr should rvir. behave as (6.47) 2 1/23 3 L X ρg T rvir ρg2 T 1/2 Mvir. (6.52) Combining twodensity above relations, obtains Estimating thethegas through one ρ M r 3 = 3 vir vir g g vir vir g 2 vir g 2/3 vir g vir vir ing a sample of galaxy clusters 2 with known temperature and with mass methods discussed in <2.4 kevdeterminedg by thevir Sect An example of this is displayed in Fig. 6.27, in which the mass is plotted versus temperature for clus- L f M. <2.4 kev 5 2 g vir Fi the tem ph ne rec ad wa the co lar tow
95 Fig Kütle Işınım Gücü İlişkisi
96 Yakın Kızılötesi Işınım Gücü - Kütle
97 Yakın Kızılötesi Işınım Gücü - Kütle Optik bölgede galaksilerin ışınım gücü yıldızların kütlesine ve aynı zamanda yıldız oluşum oranına bağlıdır.
98 Yakın Kızılötesi Işınım Gücü - Kütle Optik bölgede galaksilerin ışınım gücü yıldızların kütlesine ve aynı zamanda yıldız oluşum oranına bağlıdır. Ancak yakın kızılötesindeki ışınım yıldız oluşumuna bağlı değildir. Bu sebeple kümelerin kütleleri ile yakın kızılötesi akıları arasında bir ilişki olması beklenir.
99 Yakın Kızılötesi Işınım Gücü - Kütle Optik bölgede galaksilerin ışınım gücü yıldızların kütlesine ve aynı zamanda yıldız oluşum oranına bağlıdır. Ancak yakın kızılötesindeki ışınım yıldız oluşumuna bağlı değildir. Bu sebeple kümelerin kütleleri ile yakın kızılötesi akıları arasında bir ilişki olması beklenir. ( ) L 500 M = 3.95 L M where a Hubble constant of h = 0 7i
100 Yakın Kızılötesi Işınım Gücü - Kütle
GÜNEŞİMİZ. Ankara Üniversitesi Kreiken Rasathanesi
GÜNEŞİMİZ Ankara Üniversitesi Kreiken Rasathanesi Genel Özellikleri Çapı ~ 700000 km Yer in çapının 109 katı Kütlesi: 1.99x10 33 gram Yer in kütlesinin 333000 katı Gaz yapılıdır (Ort. yoğunluk = 1.4 g/cm
UBT Foton Algılayıcıları Ara Sınav Cevap Anahtarı Tarih: 22 Nisan 2015 Süre: 90 dk. İsim:
UBT 306 - Foton Algılayıcıları Ara Sınav Cevap Anahtarı Tarih: 22 Nisan 2015 Süre: 90 dk. İsim: 1. (a) (5) Radyoaktivite nedir, tanımlayınız? Bir radyoizotopun aktivitesi (A), izotopun birim zamandaki
Yıldızların: Farklı renkleri vardır. Bu, onların farklı sıcaklıklarda olduklarını gösterir. Daha sıcak yıldızlar, ömürlerini daha hızlı tüketirler.
Yıldızların Hayatı Yıldızların: Farklı renkleri vardır Bu, onların farklı sıcaklıklarda olduklarını gösterir Daha sıcak yıldızlar, ömürlerini daha hızlı tüketirler. Yıldız Oluşum Bölgeleri Evren, yıldız
AST404 GÖZLEMSEL ASTRONOMİ HAFTALIK UYGULAMA DÖKÜMANI
AST404 GÖZLEMSEL ASTRONOMİ HAFTALIK UYGULAMA DÖKÜMANI Öğrenci Numarası: I. / II. Öğretim: Adı Soyadı: İmza: HAFTA 08 1. KONU: TAYFSAL GÖZLEM 1 2. İÇERİK Doppler Etkisi Kirchhoff Yasaları Karacisim Işınımı
2- Bileşim 3- Güneş İç Yapısı a) Çekirdek
GÜNEŞ 1- Büyüklük Güneş, güneş sisteminin en uzak ve en büyük yıldızıdır. Dünya ya uzaklığı yaklaşık 150 milyon kilometre, çapı ise 1.392.000 kilometredir. Bu çap, Yeryüzünün 109 katı, Jüpiter in de 10
Yıldızlara gidemeyiz; sadece onlardan gelen ışınımı teleskopların yardımıyla gözleyebilir ve çözümleyebiliriz.
Yıldızlara gidemeyiz; sadece onlardan gelen ışınımı teleskopların yardımıyla gözleyebilir ve çözümleyebiliriz. Işık genellikle titreşen elektromanyetik dalga olarak düşünülür; bu suda ilerleyen dalgaya
YAKIN GALAKSİLERDE X-IŞIN KAYNAKLARININ XMM- NEWTON VE CHANDRA GÖZLEMLERİ
YAKIN GAAKSİERDE X-IŞIN KAYNAKARININ XMM- NEWTON VE CHANDRA GÖZEMERİ Hasan AVDAN 1, Şenay KAYACI 2, Aysun AKYÜZ 3 1 Çukurova Üniversitesi, en Bilimleri Enstitüsü, izik Anabilim dalı, Adana (eposta: avdan.hsn@gmail.com)
ASTRONOMİ II 8. KONU: Tayfsal Sınıflama
ASTRONOMİ II 8. KONU: Tayfsal Sınıflama Hazırlayan: Doç. Dr. Tolgahan KILIÇOĞLU Dikkat: Bu ders notu dersin tamamını içermez! 8.3 Boltzmann ve Saha Kanunları 8.3.1 Boltzmann Kanunu Boltzmann kanunu bir
Galaksiler kütle çekimiyle birbirine bağlı yıldızlar ile yıldızlar arası gaz ve tozdan oluşan yapılardır.
Galaksiler Galaksiler kütle çekimiyle birbirine bağlı yıldızlar ile yıldızlar arası gaz ve tozdan oluşan yapılardır. Galaksilerin barındırdığı yıldızlar ortak bir çekim merkezi çevresindeki yörüngelerde
AST404 GÖZLEMSEL ASTRONOMİ HAFTALIK UYGULAMA DOKÜMANI
AST404 GÖZLEMSEL ASTRONOMİ HAFTALIK UYGULAMA DOKÜMANI Öğrenci Numarası: I. / II. Öğretim: Adı Soyadı: İmza: HAFTA 10 1. KONU: YILDIZ EVRİMİ 2. İÇERİK Yıldız Oluşumu Virial Teoremi, Jeans Kütlesi Zaman
ATOMİK YAPI. Elektron Yükü=-1,60x10-19 C Proton Yükü=+1,60x10-19 C Nötron Yükü=0
ATOMİK YAPI Atom, birkaç türü birleştiğinde çeşitli molekülleri, bir tek türü ise bir kimyasal öğeyi oluşturan parçacıktır. Atom, elementlerin özelliklerini taşıyan en küçük yapı birimi olup çekirdekteki
KUTUP IŞINIMI AURORA. www.astrofotograf.com
KUTUP IŞINIMI AURORA www.astrofotograf.com Kutup ışıkları, ya da aurora, genellikle kutup bölgelerinde görülen bir gece ışımasıdır. Aurora, gökyüzündeki doğal ışık görüntüleridir. Genelde gece görülen
AST404 GÖZLEMSEL ASTRONOMİ HAFTALIK UYGULAMA DÖKÜMANI
AST404 GÖZLEMSEL ASTRONOMİ HAFTALIK UYGULAMA DÖKÜMANI Öğrenci Numarası: I. / II. Öğretim: Adı Soyadı: İmza: HAFTA 09 1. KONU: Tayfsal Analiz II 2. İÇERİK Kirchhoff Kanunları Çizgi Analizi ile Element Tespiti
GÖKADAMIZ SAMANYOLU GÖKADASI
GÖKADAMIZ SAMANYOLU GÖKADASI Gökadalar kütle çekimi ile birbirine bağlı yıldızlar, yıldızlararası gaz ve toz, plazma ve karanlık maddeden oluşan düzeneklerdir. Gökadaların barındırdığı birkaç milyon cüce
ATOMİK YAPI. Elektron Yükü=-1,60x10-19 C Proton Yükü=+1,60x10-19 C Nötron Yükü=0
ATOMİK YAPI Elektron Yükü=-1,60x10-19 C Proton Yükü=+1,60x10-19 C Nötron Yükü=0 Elektron Kütlesi 9,11x10-31 kg Proton Kütlesi Nötron Kütlesi 1,67x10-27 kg Bir kimyasal elementin atom numarası (Z) çekirdeğindeki
H-R DİYAGRAMI. Bir yıldızın Hertzsprung-Russell diyagramındaki yeri biliniyorsa, o yıldızın;
H-R DİYAGRAMI Bir yıldızın Hertzsprung-Russell diyagramındaki yeri biliniyorsa, o yıldızın; Etkin Sıcaklığı Renk ölçeği Tayf Türü Işınım sınıfı Toplam ışınım gücü Mutlak parlaklığı Yüzey çekim ivmesi Uzaklığı
Bölüm 1 Maddenin Yapısı ve Radyasyon. Prof. Dr. Bahadır BOYACIOĞLU
Bölüm 1 Maddenin Yapısı ve Radyasyon Prof. Dr. Bahadır BOYACIOĞLU İÇİNDEKİLER X-ışınlarının elde edilmesi X-ışınlarının Soğrulma Mekanizması X-ışınlarının özellikleri X-ışını cihazlarının parametreleri
ÇEKİRDEK TEMEL DÜZEY ÖZELLİKLERİ ve ÇEKİRDEK ŞEKİLLERİ ve YOĞUNLUKLARI Çekirdeklerin çok küçük boyutlarına rağmen onların şekilleri ve
2..2. ÇEKİRDEK TEMEL DÜZEY ÖZELLİKLERİ ve ÇEKİRDEK ŞEKİLLERİ ve YOĞUNLUKLARI Çekirdeklerin çok küçük boyutlarına rağmen onların şekilleri ve büyüklükleri hakkında birçok şey öğrenmiş bulunmaktayız. Atomik
AGN lerin. Korhan Yelkencİ 1, Ömür Çakırlı 2. İstanbul Üniversitesi Astronomi ve Uzay Bilimleri Bölümü
AGN lerin Tayfsal Olarak İncelenmesi Korhan Yelkencİ 1, Ömür Çakırlı 2 1 İstanbul Üniversitesi Astronomi ve Uzay Bilimleri Bölümü 2 Ege Üniversitesi Astronomi ve Uzay Bilimleri Bölümü 114F062 UAK 2016,
SU Lise Yaz Okulu. Karanlık Madde
SU Lise Yaz Okulu Karanlık Madde Gökadamızın kütle dağılımı Diskteki yıldızlar merkez etra0nda Kepler yörüngelerinde dolaş9kları için gökada diskinin Kütlesi yıldızların hareke< incelenerek bulunabilir.
Büyük Patlama ve Evrenin Oluşumu. Test 1 in Çözümleri
7 Büyük Patlama ve Evrenin Oluşumu 225 Test 1 in Çözümleri 1. Elektrikçe yüksüz parçacıklar olan fotonların kütleleri yoktur. Işık hızıyla hareket ettikleri için atom içerisinde bulunamazlar. Fotonlar
tayf kara cisim ışınımına
13. ÇİZGİ OLUŞUMU Yıldızın iç kısımlarından atmosfere doğru akan ışınım, dalga boyunun yaklaşık olarak sürekli bir fonksiyonudur. Çünkü iç bölgede sıcaklık gradyenti (eğimi) küçüktür ve madde ile ışınım
Bize En Yakın Yıldız. Defne Üçer 30 Nisan 2011
Bize En Yakın Yıldız GÜNEŞ Defne Üçer 30 Nisan 2011 Sayılar sayılar Güneş Kütlesi = 300.000 Dünya Kütlesi Güneş çapı = 110 Dünya çapı Güneş yoğunluğu = Dünya yoğunluğu/4 Güneş Uzaklık= 1 Astronomik Birim
İZOKRONLAR İLE YAŞ TAYİNİ NURTEN FİLİZ
T.C. ÇANAKKALE ONSEKİZ MART ÜNIVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ FİZİK ANABİLİM DALI YÜKSEK LİSANS SEMİNERİ İZOKRONLAR İLE YAŞ TAYİNİ NURTEN FİLİZ DANIŞMAN Prof. Dr. Zeki EKER İzokronlar ile Yaş Tayini
SU Lise Yaz Okulu. Samanyolu ve Diğer Gökadalar
SU Lise Yaz Okulu Samanyolu ve Diğer Gökadalar Samanyolu Gökadamız kendi kütleçekimi al1nda dengeli, milyarlarca yıldız, gaz ve tozdan oluşan bir yapıdır. Biz gökadamızı gökyüzünde bir kolon halinde görürüz.
Nötronlar kinetik enerjilerine göre aşağıdaki gibi sınıflandırılırlar
Nötronlar kinetik enerjilerine göre aşağıdaki gibi sınıflandırılırlar Termal nötronlar (0.025 ev) Orta enerjili nötronlar (0.5-10 kev) Hızlı nötronlar (10 kev-10 MeV) Çok hızlı nötronlar (10 MeV in üzerinde)
8.04 Kuantum Fiziği Ders VI
Fotoelektrik Etki 1888 de gözlemlendi; izahı, Einstein 1905. Negatif yüklü metal bir levha ışıkla aydınlatıldığında yükünü yavaş yavaş kaybederken, pozitif bir yük geriye kalır. Şekil I: Fotoelektrik etki.
Karanlık Madde Karanlık Enerji. Sabancı Üniversitesi
Görünmeyeni Anlamak II Karanlık Madde Karanlık Enerji Emrah Kalemci Sabancı Üniversitesi Karanlık madde nedir? Işıma yapmayan, an elektromanyetik etik dalgalarla (tüm frekanslarda) etkileşime girmeyen,
BMM 205 Malzeme Biliminin Temelleri
BMM 205 Malzeme Biliminin Temelleri Atom Yapısı ve Atomlar Arası Bağlar Dr. Ersin Emre Ören Biyomedikal Mühendisliği Bölümü Malzeme Bilimi ve Nanoteknoloji Mühendisliği Bölümü TOBB Ekonomi ve Teknoloji
GÖKYÜZÜ GÖZLEM TEKNİKLERİ EMRAH KALEMCİ
GÖKYÜZÜ GÖZLEM TEKNİKLERİ EMRAH KALEMCİ SABANCI ÜNİVERSİTESİ Giriş Uzaydaki cisimleri nasıl algılarız Elektromanyetik tayf ve atmosfer Yer gözlemleri Gözle görünür (optik) bölge Radyo bölgesi Uzay gözlemleri
AST404 Gözlemsel Astronomi. Ders 10 : Yıldız Evrimi
AST404 Gözlemsel Astronomi Ders 10 : Yıldız Evrimi Anakol Öncesi Evrim Yıldızlar yıldızlararası ortamdaki moleküler gaz bulutlarında (yıldız oluşum bölgelerinde) oluşurlar Bir yıldızın evrimi onu oluşturan
Malzeme Bilgisi Prof. Dr. Akgün ALSARAN. Temel kavramlar Atomsal yapı
Malzeme Bilgisi Prof. Dr. Akgün ALSARAN Temel kavramlar Atomsal yapı İçerik Temel kavramlar Atom modeli Elektron düzeni Periyodik sistem 2 Temel kavramlar Bütün maddeler kimyasal elementlerden oluşur.
Işınım ile Isı Transferi Deneyi Föyü
Işınım ile Isı Transferi Deneyi Föyü 1. Giriş Işınımla (radyasyonla) ısı transferi ve ısıl ışınım terimleri, elektromanyetik dalgalar ya da fotonlar (kütlesi olmayan fakat enerjiye sahip parçacıklar) vasıtasıyla
FİZİK 2 ELEKTRİK VE MANYETİZMA Elektrik yükü Elektrik alanlar Gauss Yasası Elektriksel potansiyel Kondansatör ve dielektrik Akım ve direnç Doğru akım
FİZİK 2 ELEKTRİK VE MANYETİZMA Elektrik yükü Elektrik alanlar Gauss Yasası Elektriksel potansiyel Kondansatör ve dielektrik Akım ve direnç Doğru akım devreleri Manyetik alanlar Akım nedeniyle oluşan manyetik
NGC 5474 galaksisinde bulunan bir AXK nın optik karşılığı ve çevresinin araştırılması
NGC 5474 galaksisinde bulunan bir AXK nın optik karşılığı ve çevresinin araştırılması ŞENAY AVDAN 1,2, Hasan AVDAN 1,2, Aysun AKYÜZ 1,2, Nazım AKSAKER 2,3, Alexander VINOKUROV 4, Sergei FABRIKA 4 1 Çukurova
Prof. Dr. Niyazi MERİÇ Ankara Üniversitesi Nükleer Bilimler Enstitüsü
0537 RADYASYO FİZİĞİ Prof. Dr. iyazi MERİÇ Ankara Üniversitesi ükleer Bilimler Enstitüsü TEMEL KAVRAMLAR Radyasyon, Elektromanyetik Dalga, Uyarılma ve İyonlaşma, peryodik cetvel radyoaktif bozunum Radyoaktivite,
Element atomlarının atom ve kütle numaraları element sembolleri üzerinde gösterilebilir. Element atom numarası sembolün sol alt köşesine yazılır.
Atom üç temel tanecikten oluşur. Bunlar proton, nötron ve elektrondur. Proton atomun çekirdeğinde bulunan pozitif yüklü taneciktir. Nötron atomun çekirdeğin bulunan yüksüz taneciktir. ise çekirdek etrafında
Theory Tajik (Tajikistan)
Q3-1 Büyük Hadron Çarpıştırıcısı Bu probleme başlamadan önce ayrı bir zarfta verilen genel talimatları lütfen okuyunuz. Bu görevde, CERN de bulunan parçacık hızlandırıcısının LHC ( Büyük Hadron Çarpıştırıcısı)
RÖNTGEN FİZİĞİ X-Işını oluşumu. Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak
RÖNTGEN FİZİĞİ X-Işını oluşumu Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak X-IŞINI OLUŞUMU Hızlandırılmış elektronların anotla etkileşimi ATOMUN YAPISI VE PARÇACIKLARI Bir elementi temsil eden en küçük
TAŞINIMIN FİZİKSEL MEKANİZMASI
BÖLÜM 6 TAŞINIMIN FİZİKSEL MEKANİZMASI 2 or Taşınımla ısı transfer hızı sıcaklık farkıyla orantılı olduğu gözlenmiştir ve bu Newton un soğuma yasasıyla ifade edilir. Taşınımla ısı transferi dinamik viskosite
FİZK Ders 5. Elektrik Alanları. Dr. Ali ÖVGÜN. DAÜ Fizik Bölümü.
FİZK 104-0 Ders 5 Elektrik Alanları Dr. Ali ÖVGÜN DAÜ Fizik Bölümü Kaynaklar: -Fizik. Cilt (SERWAY) -Fiziğin Temelleri.Kitap (HALLIDAY & RESNIK) -Üniversite Fiziği (Cilt ) (SEARS ve ZEMANSKY) http://fizk104.aovgun.com
FİZ314 Fizikte Güncel Konular
FİZ34 Fizikte Güncel Konular 205-206 Bahar Yarıyılı Bölüm-7 23.05.206 Ankara A. OZANSOY 23.05.206 A.Ozansoy, 206 Bölüm 7: Nükleer Reaksiyonlar ve Uygulamalar.Nötron İçeren Etkileşmeler 2.Nükleer Fisyon
Yıldızlardan Yıldızsılara. Test 1 in Çözümleri
43 Yıldızlardan Yıldızsılara Test in Çözüleri. Tabloda verilen bilgilerin taaı doğrudur. Ancak bu sınava giren öğrenci III ve V nuaralı doğru bilgileri yanlış işaretleiştir. Bu nedenle sınavdan 60 puan
ATOMUN YAPISI ATOMUN ÖZELLİKLERİ
ATOM Elementlerin özelliğini taşıyan, en küçük yapı taşına, atom diyoruz. veya, fiziksel ve kimyasal yöntemlerle daha basit birimlerine ayrıştırılamayan, maddenin en küçük birimine atom denir. Helyum un
Fotovoltaik Teknoloji
Fotovoltaik Teknoloji Bölüm 3: Güneş Enerjisi Güneşin Yapısı Güneş Işınımı Güneş Spektrumu Toplam Güneş Işınımı Güneş Işınımının Ölçülmesi Dr. Osman Turan Makine ve İmalat Mühendisliği Bilecik Şeyh Edebali
Akışkanların Dinamiği
Akışkanların Dinamiği Akışkanların Dinamiğinde Kullanılan Temel Prensipler Gaz ve sıvı akımıyla ilgili bütün problemlerin çözümü kütlenin korunumu, enerjinin korunumu ve momentumun korunumu prensibe dayanır.
Akım ve Direnç. Bölüm 27. Elektrik Akımı Direnç ve Ohm Kanunu Direnç ve Sıcaklık Elektrik Enerjisi ve Güç
Bölüm 27 Akım ve Direnç Elektrik Akımı Direnç ve Ohm Kanunu Direnç ve Sıcaklık Elektrik Enerjisi ve Güç Öğr. Gör. Dr. Mehmet Tarakçı http://kisi.deu.edu.tr/mehmet.tarakci/ Elektrik Akımı Elektrik yüklerinin
Fen ve Mühendislik Bilimleri için Fizik
Fen ve Mühendislik Bilimleri için Fizik Giriş Fizik Temel Bilimlerin Amacı Doğanın işleyişinde görev alan temel kanunları anlamak. Diğer fen ve mühendislik bilimleri için temel hazırlamaktır. Temelde gerekli
Yıldızımız GÜNEŞ. Serdar Evren. Ege Üniversitesi Astronomi ve Uzay Bilimleri Bölümü
Yıldızımız GÜNEŞ Serdar Evren Ege Üniversitesi Astronomi ve Uzay Bilimleri Bölümü e-konferans: 13 Nisan 2016 Bolu İl Milli Eğitim Müdürlüğü Bilime Yolculuk Projesi Amaterasu, Japon Güneş Tanrıçası Arinna,
J.J. Thomson (Ġngiliz fizikçi, 1856-1940), 1897 de elektronu keģfetti ve kütle/yük oranını belirledi. 1906 da Nobel Ödülü nü kazandı.
1 5.111 Ders Özeti #2 Bugün için okuma: A.2-A.3 (s F10-F13), B.1-B.2 (s. F15-F18), ve Bölüm 1.1. Ders 3 için okuma: Bölüm 1.2 (3. Baskıda 1.1) Elektromanyetik IĢımanın Özellikleri, Bölüm 1.4 (3. Baskıda
MIT Açık Ders Malzemeleri Fizikokimya II 2008 Bahar
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu 5.62 Fizikokimya II 2008 Bahar Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Şartları hakkında bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms ve http://tuba.acikders.org.tr
DEMOCRİTUS. Atom hakkında ilk görüş M.Ö. 400 lü yıllarda Yunanlı filozof Democritus tarafından ortaya konmuştur.
ATOM TEORİLERİ DEMOCRİTUS DEMOCRİTUS Atom hakkında ilk görüş M.Ö. 400 lü yıllarda Yunanlı filozof Democritus tarafından ortaya konmuştur. Democritus, maddenin taneciklerden oluştuğunu savunmuş ve bu taneciklere
Fen ve Mühendislik Bilimleri için Fizik
Fen ve Mühendislik Bilimleri için Fizik Giriş Fizik Temel Bilimlerin Amacı Doğanın işleyişinde görev alan temel kanunları anlamak. Diğer fen ve mühendislik bilimleri için temel hazırlamaktır. Temelde gerekli
Kadri Yakut 08.03.2012
Kadri Yakut 08.03.2012 TEŞEKKÜR Lisans Kara Delikler Eser İş (2009-2010) Büyük Kütleli Kara Delikler Birses Debir (2010-2011) Astrofiziksel Kara Deliklerin Kütlelerinin Belirlenmesi Orhan Erece (2010-2011)
X-Işınları. Gelen X-ışınları. Geçen X-ışınları. Numan Akdoğan. akdogan@gyte.edu.tr
X-Işınları 3. Ders: X-ışınlarının maddeyle etkileşmesi Gelen X-ışınları Saçılan X-ışınları (Esnek/Esnek olmayan) Soğurma (Fotoelektronlar)/ Fluorescence ışınları Geçen X-ışınları Numan Akdoğan akdogan@gyte.edu.tr
SU Lise Yaz Okulu 2. Ders, biraz (baya) fizik. Dalgalar Elektromanyetik Dalgalar Kuantum mekaniği Tayf Karacisim ışıması
SU Lise Yaz Okulu 2. Ders, biraz (baya) fizik Dalgalar Elektromanyetik Dalgalar Kuantum mekaniği Tayf Karacisim ışıması Dalga Nedir Enerji taşıyan bir değişimin bir yöne doğru taşınmasına dalga denir.
Yıldız Ötegezegen Sistemleri & Atmosferleri. F. Soydugan Ç.O.M.Ü. Fizik Bölümü & Astrofizik Araştırma Merkezi
Yıldız Ötegezegen Sistemleri & Atmosferleri F. Soydugan Ç.O.M.Ü. Fizik Bölümü & Astrofizik Araştırma Merkezi Öte-Gezegenli Yıldızlar Bulunan yaklaşık 2000. Beklenen milyonlarca! Hubble Science Briefing
Beyaz cüceler Nötron yıldızları. Emrah Kalemci Sabancı Üniversitesi
Beyaz cüceler Nötron yıldızları Kara delikler Emrah Kalemci Sabancı Üniversitesi Giriş Küçük yıldızların evrimlerinin sonu: Beyaz Cüce Büyük yıldızların evrimlerinin sonu Süpernova patlamaları Nötron yıldızları
BÖLÜM 2 ATOMİK YAPI İÇERİK. Atom yapısı. Bağ tipleri. Chapter 2-1
BÖLÜM 2 ATOMİK YAPI İÇERİK Atom yapısı Bağ tipleri 1 Atomların Yapıları Atomlar başlıca üç temel atom altı parçacıktan oluşur; Protonlar (+ yüklü) Nötronlar (yüksüz) Elektronlar (-yüklü) Basit bir atom
Yıldızların Yapısı ve Evrimi. Anakol Sonrası Evrim
Yıldızların Yapısı ve Evrimi Anakol Sonrası Evrim Anakol Evriminin Sonu Anakolda yıldız hidrostatik dengede ve çekirdekte hidrojenini yakıp helyuma çevirecek yeterli sıcaklığa sahip. Şimdi yıldız kimyasal
DEV GEZEGENLER. Mars ın dışındaki dört büyük gezegen dev gezegenler grubunu oluşturur.
DEV GEZEGENLER DEV GEZEGENLER Mars ın dışındaki dört büyük gezegen dev gezegenler grubunu oluşturur. Bunlar sırasıyla Jüpiter, Satürn, Uranüs ve Neptün gezegenleridir. Bunların kütle ve yarıçapları yersel
ATOMUN YAPISI. Özhan ÇALIŞ. Bilgi İletişim ve Teknolojileri
ATOMUN YAPISI ATOMLAR Atom, elementlerin en küçük kimyasal yapıtaşıdır. Atom çekirdeği: genel olarak nükleon olarak adlandırılan proton ve nötronlardan meydana gelmiştir. Elektronlar: çekirdeğin etrafında
Samanyolu ve Gökadalar. Emrah Kalemci Sabancı Üniversitesi
Samanyolu ve Gökadalar Emrah Kalemci Sabancı Üniversitesi Samanyolu Gökadamız kendi kütleçekimialtında milyarlarca yıldız, gaz ve tozdan oluşan bir yapıdır. Biz gökadamızı gökyüzünde bir kolon halinde
Yrd.Doç.Dr. Emre YALAMAÇ. Yrd.Doç.Dr. Emre YALAMAÇ İÇERİK
İÇERİK Elementlere, Bileşiklere ve Karışımlara atomik boyutta bakış Dalton Atom Modeli Atom Fiziğinde Buluşlar - Elektronların Keşfi - Atom Çekirdeği Keşfi Günümüz Atom Modeli Kimyasal Elementler Periyodik
RADYASYON FİZİĞİ 1. Prof. Dr. Kıvanç Kamburoğlu
RADYASYON FİZİĞİ 1 Prof. Dr. Kıvanç Kamburoğlu Herbirimiz kısa bir süre yaşarız ve bu kısa süre içerisinde tüm evrenin ancak çok küçük bir bölümünü keşfedebiliriz Evrenle ilgili olarak en anlaşılamayan
X-Işınları. 4. Ders: X-ışını sayaçları. Numan Akdoğan.
X-Işınları 4. Ders: X-ışını sayaçları Numan Akdoğan akdogan@gyte.edu.tr Gebze Yüksek Teknoloji Enstitüsü Fizik Bölümü Nanomanyetizma ve Spintronik Araştırma Merkezi (NASAM) X-ışını sayaç çeşitleri 1. Fotoğraf
Gelin bugün bu yazıda ilkokul sıralarından beri bize öğretilen bilgilerden yeni bir şey keşfedelim, ya da ne demek istediğini daha iyi anlayalım.
Kristal Yapılar Gelin bugün bu yazıda ilkokul sıralarından beri bize öğretilen bilgilerden yeni bir şey keşfedelim, ya da ne demek istediğini daha iyi anlayalım. Evrende, kimyasal özellik barındıran maddelerin
1. AMAÇ Işınımla ısı transferi olayının tanıtılması, Stefan-Boltzman kanunun ve ters kare kanunun gösterilmesi.
IŞINIMLA ISI TRANSFERİ 1. AMAÇ Işınımla ısı transferi olayının tanıtılması, Stefan-Boltzman kanunun ve ters kare kanunun gösterilmesi. 2. TEORİ ÖZETİ Elektromanyetik dalgalar şeklinde veya fotonlar vasıtasıyla
4. ATOM VE MOLEKÜL TAYFLARI
4. ATOM VE MOLEKÜL TAYFLARI 4.1 Giriş Modern kuantum kuramı gelişmeden önce, tayfların açıklanması ancak temel düzeyin altında gelişti. Güneş benzeri yıldızların tayflarında görülen çoğu çizgilerin kimyasal
Akışkanların Dinamiği
Akışkanların Dinamiği Akışkanların Dinamiğinde Kullanılan Temel Prensipler Gaz ve sıvı akımıyla ilgili bütün problemlerin çözümü kütlenin korunumu, enerjinin korunumu ve momentumun korunumu prensibe dayanır.
Coğrafya X-Robots-Tag: otherbot: noindex, nofollow
Yazı İçerik Güneş Nedir? Güneşin Büyüklüğü Güneşin Bileşimi Güneşin İç Yapısı A) Çekirdek B) Radiyatif Bölge C) Konvektif Bölge Güneşin Yüzeyi (Fotosfer) Fotosferin Özellikleri Güneş Atmosferi Kromosfer
SU Lise Yaz Okulu Kozmoloji ve Evren
SU Lise Yaz Okulu Kozmoloji ve Evren Dr. Emrah Kalemci Kozmoloji ye Giriş Kozmoloji Neyi Amaçlar? Evrende neredeyiz? Evren ne kadar büyük? Evren ne zaman oluştu? Evren nasılevrimleşti ve sonu ne olacak?
Maddenin Yapısına Giriş Ders-2 DOÇ. DR. ZEYNEP GÜVEN ÖZDEMİR EKİM 2017
Maddenin Yapısına Giriş Ders-2 DOÇ. DR. ZEYNEP GÜVEN ÖZDEMİR EKİM 2017 Maddeden kuark a maddenin yapıtaşının serüveni Elementlerin Varlığının Keşfi Maddenin yapıtaşı arayışı M.Ö. 2000 lerde Eski Yunan
Periyodik Tablo. Elementleri artan atom numaralarına ve tekrar eden fiziksel kimyasal özelliklerine göre sınıflandırır.
Periyodik Tablo Elementleri artan atom numaralarına ve tekrar eden fiziksel kimyasal özelliklerine göre sınıflandırır. 1828 Berzelius elementleri sembolize etmek için harfleri kullandı. 1829 Döbereiner
Malzeme muayene metodları
MALZEME MUAYENESİ Neden gereklidir? Malzemenin mikroyapısını tespit etmek için. Malzemelerin kimyasal kompozisyonlarını tesbit etmek için. Malzemelerdeki hataları tesbit etmek için Malzeme muayene metodları
MIT Açık Ders Malzemeleri Fizikokimya II 2008 Bahar
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu 5.62 Fizikokimya II 2008 Bahar Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Şartları hakkında bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms ve http://tuba.acikders.org.tr
Gazların sıcaklık,basınç ve enerji gibi makro özelliklerini molekül kütlesi, hızı ve sayısı gibi mikroskopik özelliklerine bağlar.
KİNETİK GAZ KURAMI Gazların sıcaklık,basınç ve enerji gibi makro özelliklerini molekül kütlesi, hızı ve sayısı gibi mikroskopik özelliklerine bağlar. Varsayımları * Gazlar bulundukları kaba göre ve aralarındaki
Parçacık Fiziği Söyleşisi
Parçacık Fiziği Söyleşisi Saleh Sultansoy - TOBB ETÜ Gökhan Ünel - UC Irvine HPFBU2012 12-19 Şubat, Kars, Kafkas Üniversitesi 1 Parçacık fiziği Maddenin ve etkileşimlerin alt yapısını anlamak 2 Büyük Patlama
Bir Bakışta Fen Bilimleri Kazanım Defteri
Fen Bilimleri 5 Bir Bakışta Akılda kalıcı özet bilgi alanları... Önemli noktalar... Alınacak notlar için boş alanlar... Tudem Yönlendirme sınavlarında çıkmış sorular... 2 Boşluk doldurma alanları... Konuyu
Alfalar: M Q. . -e F x Q. 12. Hafta. Yüklü parçacıkların ve fotonların madde ile etkileşimi
1. Hafta Yüklü parçacıkların ve fotonların madde ile etkileşimi Alfalar: Bütün yüklü parçacıklar (elektronlar, protonlar, alfa parçacıkları ve çekirdekler) madde içersinde ilerlerken, kendi elektrik alanları
ψ( x)e ikx dx, φ( k)e ikx dx ψ( x) = 1 2π θ açısında, dθ ince halka genişliğinin katı açısı: A. Fiziksel sabitler ve dönüşüm çarpanları
A. Fiziksel sabitler ve dönüşüm çarpanları B. Seçilmiş bağıntılar Rutherford saçınımının diferansiyel kesiti: Compton kayması Bohr un hidrojenimsi atom modelinde izinli yörüngelerin yarıçapı: olup burada
Maddenin içine yaptığımız yolculukta...
HİGGS NEDİR? Maddenin içine yaptığımız yolculukta... madde atom elektron proton quark çekirdek nötron Standart Model Standart Model Atomun İçi Doğadaki Temel Kuvvetler Temel Kuvvetler Değişim Parçacıkları
=iki cisim+üç cisim+dört cisim+ +N cisim etkileşmelerinin tümü
BÖLÜM 2: ÇEKİRDEĞİN GENEL ÖZELLİKLERİ Kuantum mekaniği yasalarının geçerli olduğu birçok sistem gibi, makroskobik bir cismi tanımlamak çekirdeği tanımlamaktan çok daha kolaydır. Ortalama ağırlıktaki 50
Bölüm 2: Atomik Yapı & Atomarası Bağlar
Bölüm 2: Atomik Yapı & Atomarası Bağlar Bağlanmayı ne sağlar? Ne tip bağlar vardır? Bağların sebep olduğu özellikler nelerdir? Chapter 2-1 Atomun yapısı (Birinci sınıf kimyası) atom electronlar 9.11 x
BEYAZ CÜCELER, C CELER, NÖTRON YILDIZLARI VE KARADELİKLER
BEYAZ CÜCELER, C CELER, NÖTRON YILDIZLARI VE KARADELİKLER KLER BEYAZ CÜCELER, NÖTRON YILDIZLARI VE KARADELİKLER, EVRİMLERİNİN SON SAFHALARINDA OLAN YILDIZLARDIR. BİR YILDIZ ANAKOLDAKİ EVRİMİ BOYUNCA, ÇEKİRDEĞİNDEKİ
E = U + KE + KP = (kj) U = iç enerji, KE = kinetik enerji, KP = potansiyel enerji, m = kütle, V = hız, g = yerçekimi ivmesi, z = yükseklik
Enerji (Energy) Enerji, iş yapabilme kabiliyetidir. Bir sistemin enerjisi, o sistemin yapabileceği azami iştir. İş, bir cisme, bir kuvvetin tesiri ile yol aldırma, yerini değiştirme şeklinde tarif edilir.
ATOMUN YAPISI VE PERİYODİK ÖZELLİKLER
ATOMUN YAPISI VE PERİYODİK ÖZELLİKLER IŞIĞIN YAPISI Işığın; Dalga ve Parçacık olmak üzere iki özelliği vardır. Dalga Özelliği: Girişim, kırınım, polarizasyon, yayılma hızı, vb. Parçacık Özelliği: Işığın
Bölüm 8: Borularda sürtünmeli Akış
Bölüm 8: Borularda sürtünmeli Akış Laminer ve Türbülanslı Akış Laminer Akış: Çalkantısız akışkan tabakaları ile karakterize edilen çok düzenli akışkan hareketi laminer akış olarak adlandırılır. Türbülanslı
Bölüm 4 Yıldızların Dejenere Kalıntıları. 4.1 Beyaz Cüceler 4.2 Nötron Yıldızları Pulsarlar Magnetarlar 4.
Bölüm 4 Yıldızların Dejenere Kalıntıları 4.1 Beyaz Cüceler 4.2 Nötron Yıldızları 4.2.1 Pulsarlar 4.2.2 Magnetarlar 4.3 Karadelikler Beyaz cüceler, küçük ve orta kütleli (
BİR YILDIZ OLARAK GÜNEŞ A. GÜNEŞ İN OLUŞUMU
BİR YILDIZ OLARAK GÜNEŞ A. GÜNEŞ İN OLUŞUMU Şekil A.1 Güneş ve Güneş sistemi nin oluşumu (Telif hakkı: BILL SAXTON/NSF/AUI/NRAO) Uzayda yoğunlaşmış yaygın madde kütleçekim etkisi altında bir merkeze doğru
Galaksi Grupları ve Kümeleri
Galaksi Grupları ve Kümeleri 1- Yerel Galaksi Grupları 2- Galaksi Kümeleri 3- Kütle Tahminleri 4- Ölçeklendirme İlişkileri 5- X-Işın Radyasyonu 6- Maddenin Geniş Ölçekli Dağılımı 7- Kümelerin Oluşumu ve
Coulomb Kuvvet Kanunu H atomunda çekirdek ve elektron arasındaki F yi tanımlar.
5.111 Ders Özeti #3 Bugün için okuma: Bölüm 1.2 (3. Baskıda 1.1 ), Bölüm 1.4 (3. Baskıda 1.2 ), 4. Baskıda s. 10-12 veya 3. Baskıda s. 5-7 ye odaklanın. Ders 4 için okuma: Bölüm 1.5 (3. Baskıda 1.3 ) Maddenin
RÖNTGEN FİZİĞİ 6. X-Işınlarının madde ile etkileşimi. Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak
RÖNTGEN FİZİĞİ 6 X-Işınlarının madde ile etkileşimi Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak X-IŞINI MADDE ETKİLEŞİMİ Elektromanyetik enerjiler kendi dalga boylarına yakın maddelerle etkileşime
RADYASYON ÖLÇÜM YÖNTEMLERİ DERS. Prof. Dr. Haluk YÜCEL RADYASYON DEDEKSİYON VERİMİ, ÖLÜ ZAMAN, PULS YIĞILMASI ÖZELLİKLERİ
RADYASYON ÖLÇÜM YÖNTEMLERİ Prof. Dr. Haluk YÜCEL 101516 DERS RADYASYON DEDEKSİYON VERİMİ, ÖLÜ ZAMAN, PULS YIĞILMASI ÖZELLİKLERİ DEDEKTÖRLERİN TEMEL PERFORMANS ÖZELLİKLERİ -Enerji Ayırım Gücü -Uzaysal Ayırma
Prof. Dr. Niyazi MERİÇ Ankara Üniversitesi Nükleer Bilimler Enstitüsü
101537 RADYASYON FİZİĞİ Prof. Dr. Niyazi MERİÇ Ankara Üniversitesi Nükleer Bilimler Enstitüsü TEMEL KAVRAMLAR Radyasyon, Elektromanyetik Dalga, Uyarılma ve İyonlaşma, peryodik cetvel radyoaktif bozunum
BÖLÜM 2 ATOMİK YAPI İÇERİK. Atom yapısı. Bağ tipleri. Chapter 2-1
BÖLÜM 2 ATOMİK YAPI İÇERİK Atom yapısı Bağ tipleri 1 Atomların Yapıları Atomlar başlıca üç temel atom altı parçacıktan oluşur; Protonlar (+ yüklü) Nötronlar (yüksüz) Elektronlar (-yüklü) Basit bir atom
ITAP Fizik Olimpiyat Okulu 2011 Seçme Sınavı
ITAP Fizik Olimpiyat Okulu 11 Seçme Sınavı 1. Dikey yönde atılan bir taş hareketin son saniyesinde tüm yolun yarısını geçmektedir. Buna göre taşın uçuş süresinin en fazla olması için taşın zeminden ne
ATOMİK YAPI VE ATOMLAR ARASI BAĞLAR. Aytekin Hitit
ATOMİK YAPI VE ATOMLAR ARASI BAĞLAR Aytekin Hitit Malzemeler neden farklı özellikler gösterirler? Özellikler Fiziksel Kimyasal Bahsi geçen yapısal etkenlerden elektron düzeni değiştirilemez. Ancak diğer
KMB405 Kimya Mühendisliği Laboratuvarı I IŞINIMLA ISI İLETİMİ. Bursa Teknik Üniversitesi DBMMF Kimya Mühendisliği Bölümü 1
IŞINIMLA ISI İLETİMİ Bursa Teknik Üniversitesi DBMMF Kimya Mühendisliği Bölümü 1 1. Amaç Isıl ışınımla gerçekleşen ısı transferinin gözlenmesi, ters kare ve Stefan- Boltzmann kanunlarının ispatlanması.