III. ULUSAL PARÇACIK ACIK HIZLANDIRICILARI ve DEDEKTÖRLER RLERİ YAZOKULU (UPHDYO-III) DAİRESEL HIZLANDIRICILAR Prof. Dr. Ömer YAVAŞ Ankara Üniversitesi Fizik MühendisliM hendisliği i BölümüB 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 1
KONU BAŞLIKLARI Dairesel HızlandH zlandırıcılarlar Betatron RF Alanlarla Hızlandırma Mikrotron Siklotron Sinkro-Siklotron Siklotron İsokron-Siklotron Sinkrotron Depolama Halkaları Karakteristik Parametrelerin Özeti 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 2
Dairesel HızlandH zlandırıcılarlar Yüklü parçac acıkları RF kaviteler yardımıyla yla hızlandıran ve manyetik alanlar yardımıyla yla dairesel yörüngelerde y tutan hızlandh zlandırıcılardır. r. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 3
Bir cismin bir çember etrafında hareketini devam ettirmesi için, cismin üzerine çemberin merkezine doğru sabit bir kuvvet etki ettirilmelidir. Dairesel hızlandırıcılarda, elektrik alan yüklü parçacıkları hızlandırırken, dipol magnetler ise parçacık yörüngesini daire biçiminde bükecek merkezcil kuvveti sağlarlar. Manyetik alan, parçacık enerjisine etki etmez. Sadece, parçacıkları hızlandırıcı kavite boyunca bükmeye yarar. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 4
r F = q r E + r [] q ( r ) c v B c Elektrik alan ile hızlandırma sağlanırken manyetik alan ile dairesel yörüngeler oluşturulur. Manyetik kuvvetler iş yapmaz. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 5
Manyetik alan içine giren paketçiklere hareket yönlerine dik doğrultuda manyetik kuvvet uygulanırsa, paketçikler doğrusal yörüngelerinden saparak dairesel yörüngede dolanırlar. Dairesel hareketin yarıçapı uygulanan manyetik alanın şiddeti ile doğru orantılıdır. Yani dairesel hızlandırıcıların yörünge yarıçaplarını belirleyen etken manyetik alan şiddetidir. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 6
Betatron Betatron, dairesel bir hızlandırıcı türüdür. Yüksek enerjilere ulaşmış elektronlar, beta (β) olarak adlandırıldıkları için Betatron ismi, beta ışıması ve elektrondan gelmektedir. siklotron Betatron aslında siklotron ailesinden bir hızlandırıcıdır. Fakat onu siklotrondan ayıran en büyük özellik, hareket eden parçacık demetinin yörünge yarıçapının sabit kalmasıdır. Siklotronda ise bu uzaklık sürekli değişmektedir. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 7
Genel olarak betatronun çalışma ilkesi, zamanla değişen bir manyetik alanın, bir elektrik alan indüklemesine dayanır. İndükleme ile oluşan bu elektrik alan, betatrona giren elektronları hızlandırırken; manyetik alan ise onları belli bir yörüngede tutar. Elektronlar hızlandıkça onları sabit yörüngede tutmak için gerekli manyetik alan büyüklüğü de artar. Bu durumda uygulanan manyetik alan parçacıkları yörüngede tutacak kadar güçlü olmalıdır. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 8
Φ : Halkanın içindeki manyetik alan akısı X t : elektrik alanın herhangi bir noktadaki bileşeni olmak üzere; V = dφ / dt (akımı oluşturan elektromotor kuvveti) X t 2π R = dφ / dt Bir elektronun rölativistik hareketinin momentumu p ise; X t e = dp / dt Buradan; e Δφ / dt Δ p Δ BeR = = 2 π R Δ t Δ t ( ) ( ) 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 9
Denklemi integre edersek; φ(t2) - φ(t1) = 2π R2 [ B(t2) B(t1) ] Bu denklem, manyetik akı ve manyetik alan Bt () = φ() t 2π R olarak ilişkilendirildiği durumlarda her zaman sağlanır: 2 Bt () = φ() t 2π R 2 Uçlarındaki indüksiyon anında düşecek biçimde şekillendirilen bir elektromıknatısın, bu denklemi sağlayacak bir tek yarıçapı vardır. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 10
Elektronun kazandığı kinetik enerji; Δφ Δ T = e = Δt eδφ 2 π ( R/ v) Hızlandırıcıda elektronun hızı ışık hızına çok yakın olduğu için v = c alınırsa ve φ f ve φ i, manyetik alana bağlı olarak ilk ve son akı değerleri olarak verilirse Elektronun kazandığı kinetik enerji; ΔT = e c 2π R ( φ f φi ) = ( B f Bi ) R e c 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 11
İlk Betatron R = 1.23m B max = 8.1 kg Magnet ağırlığı: 350 ton İlk manyetik indüksiyon hızlandırıcısı 1940 yılında Illinois Üniversitesi nde Prof. Dr. Donald Kerst tarafından yapılmıştır. Orijinal Betatron şu anda Smithsonian Enstitisü nde bulunmaktadır. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 12
RF Alanlarla Hızlandırma Dairesel parçac acık hızlandırıcılarının pek çoğu rf uyarılan hızlandırma kaviteleri kullanmaktadır. yükselteç ile Parçac acıklar bu kaviteyi periyodik olarak geçmekte ve her geçişte elektromagnetik alandan enerji almaktadır. Bu tip hızlandırıcılarlar teknik olarak Betatron ilkesinden farklı gibi görünse de temel olarak bir farklılık yoktur.. Her iki durumda da elektrik alanlar değişen en magnetik alanlardan üretilir. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 13
Yüklü bir parçacık, yükünün cinsine göre, uygulanan elektrik alana tepki gösterir. Elektrik alanın uyguladığı kuvvet elektromanyetik dalgayı; - Tepe noktasında yakalayan bir parçacık için maksimumdur. - Merkezde yakalayan parçacık için çok daha küçük bir değerdedir. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 14
Mikrotron Parçac acıkları belirli bir bölgede b sabit bir manyetik alan altında değişken yarıçaplarla aplarla döndd ndürüp, belirli bir hızlandh zlandırıcı kaviteden birçok defa geçirerek enerji kazandıran hızlandh zlandırıcılardır. r. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 15
n. Yörünge Y için i in dolanım m periyodu: T n = 2 π E n 2 eb c Rezonans koşulu: Tn+ 1 Tn = ntrf n = 1, 2,3... Δ γ = 1 elektronlar için i in geçerli; erli; 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 16
Ulaşı şılabilen maksimum enerji 44 Mev 100 mikroamper ortalama akım Homojen dipol alanları kullanımı Kolay işletim i az sayıda parça gereksinimi Rf kavite içinde inde enine odaklanma Oval demet boşluklar luklarında boyuna odaklanma Plovdiv State Univertsity 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 17
Race Track Mikrotron Dairesel mikrotronlara göre daha büyük b k enerjilere ulaşabilir. abilir. RTM ler iki ana kısımdan k oluşur: ur: RF frekanslı lineer hızlandh zlandırıcı, Dairesel yörüngeler y oluşturan magnetler. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 18
20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 19
Birinci dolanım m için i in zaman: 2π ( ) 2d T = E +Δ E + = nt. 1 2 inj. ebc c Ardışı ışık k yörüngeler y arası zaman farkı: β 1 rf 2π 2d 1 1 T T =. Δ E+ = nt. i+ 1 i 2 rf ec B c β β i+ 1 i 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 20
Dairesel mikrotronun kullanım alanları Temel araştırma rma Aktivasyon analizi Dozimetri Radyokimya Radyoaktif çekirdek üretimi Radyasyon terapisi Flerov Laboratory JINR Dubna,Russia 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 21
Bazı Mikrotron Laboratuarları Microtron (www.kph.uni-mainz.de/b1) Mainz Microtron Plovdiv University-Inst Instıtutetute for Nuclear Research and Nuclear plovdiv.bg) Nuclear (www.uni-plovdiv.bg Nuclear Physics Instıtute tute Czech Republic SINP Moscow, (, (www. www.npi.msu.su) 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 22
Siklotron Karşı şılıklı iki magnet arasındaki boşlukta uygulanan RF hızlandırma geriliminden yararlanarak spiral yörüngede y hızlandırma yapan dairesel hızlandırıcıdır. r. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 23
Siklotronlarda parçacıklar sabit manyetik alan içerisinde hareket eder; parçacıkların enerjilerinin artmasıyla da dairesel yörüngeler artacak dolayısıyla daha büyük ölçekte mıknatıslar gerekecektir. Mıknatıs bir siklotron maliyetinde ana etken olduğundan daha büyük siklotronlar üretmenin maliyeti oldukça fazladır. Bir siklotronda parçacığın dolanım süresi ZeBc f = re v sabit = f 2πmcγ = Burada γ=1 olarak ele alınır. Manyetik alanın sabit olduğunu göz önünde tutularak dolanım frekansı 2π r 2πmcγ τ = = v qb rf 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 24
Bir siklotronda özellikle ağır parçacıklar için ulaşılabilecek maksimum enerji rölativistik olmamakla beraber enerji uygulanan manyetik alanın şiddeti, yörünge yarıçapı ve hızlandırılacak parçacığın kütlesine bağlıdır. Böylece enerji; 1 2 ( c 2 2 E kin = m v = = 2 2 m p) c Z 2 e 2 B 2 m 2 c R 2 2 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 25
Pratik birimler cinsinden ağır parçacıklar için dolanım frekansı yani rf- frekansı ve ulaşılabilecek maksimum enerji aşağıdaki gibi verilir. [ ] [ ] frf = B E = B R = [ ] = = [ ] = 2 2 2 2 MHz 1.53 kg, kin 0.48 kg m proton için 2 2 2 2 0.76 B kg, 0.24 B kg R m döteron için 2 2 2 2 ++ 0.76 B kg, 0.48 B kg R m He için Örneğin bir siklotronda protonların hızlandırılması durumunda enerjinin üst limiti ~500 MeV ile sınırlıdır. Bu enerjiyi arttırmak için daha büyük çaplı mıknatıslara ihtiyaç duyulacak dolayısıyla maliyet artacaktır. Bundan dolayı sabit yarıçaplı, değişken manyetik alanlı dairesel hızlandırıcılara yani sinkrotronlara ihtiyaç duyulmuştur. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 26
Sinkro-Siklotron Siklotron Siklotronda radyo frekansının n sabit olmasından dolayı rölativistik olmayan enerjilere sınırlama s gelmektedir. Yüksek enerjilere ulaşı şıldıkça a parçac acık k demetlerini odaklamada boyuna faz kararlılığı ığının n da önem kazanmasının n sonucu tasarlanmış ıştır. Siklotronun bu versiyonunda rölativistik faktör ile orantılı olarak radyo frekansı değiştirilir. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 27
f = değişken = rf γ değişken γ = γ (t) f rf = ZeB 2πγmc f rf 1 γ ( t) Rölativistik faktörün n değişken olması parçac acığın n hızının h n da bu oranda değişece eceğini gösterir. g Bu durumda parçac acığın enerjisi de değişken olacaktır. γ (t) v = değişken Hızdaki bu değişim im parçac acığın n dolanım yörüngesinin de hıza; h yani momentuma bağlı olarak değişmesine neden olur. 1 r = ZeB ( cp) 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 28
Bunu kinetik enerji için çözersek, 2 E ( E + 2mc ) = kin kin ezbr Her iki düzlemde de eşit odaklama yapabilmek için alan indeksi n = ½ olmalıdır. Buna göre magnetik alan, 1 B y ( r) ~ r 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 29
Yörünge yarıçapında magnetik alan, merkezdeki değerine göre önemli ölçüde düşük olacaktır. Magnetik alan ve parçacık enerjisinin her ikisi de değişken olduğu için eşzamanlılığı korumak için rf frekansı module edilmelidir. f rf ~ [ ( t) ] B r γ ( t) Frekans modülasyonundan dolayı, parçacık akısı rf frekansının devir zamanına eşit atmalı bir makro yapıya sahiptir. Bu prensibe dayalı inşa edilenen büyükhızlandırıcı, 1946 da Lawrence Berkeley Laboratuvarındaki LBL, 184 inçlik sinkro siklotrondur. 4300 ton ağırlığındaki magnet, maksimum magnetik alan olarak 15 kg üretmektedir ve maksimum yörünge yarıçapı 2.337 m dir. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 30
İsokron-Siklotron Sinkro siklotrondaki frekans modülasyonu teknik olarak karmaşı şıktır ve farklı türde parçac acıklar içinin farklı olmalıdır. Thomas ın radyal magnetik alanın parçac acığın enerjisine uygun bir şekilde modüle edilebileceğini ini bulması bu alanda önemli bir gelişme olmuştur tur. Manyetik alanın radyal bağı ğımlılığıığı da kullanılarak larak zayıf odaklama yerini kuvvetli odaklamaya bırakb rakır. r. f rf = B[ r( t) ] γ = sabit f rf ~ = γ ( t) sabit değişken 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 31
Manyetik alanın n değişken olması parçac acığın n izlediği yörüngenin momentuma bağlı bir fonksiyon olmasına yol açar. a ar. B = değişken = B (r,ϕ ) => r = f (p) B y ( rϕ) ϕ Manyetik alanın radyal bileşeni eni parçac acığın n enerjisine uygun bir şekilde modüle edilir. f Z e B y rf = = 2 π γ m c sabit f rev = sabit 0 İsokron siklotronlarda, rf frekansında mikro paketçiklerin sürekli bir demeti oluşturulur. Yüksek proton akısı bu tür hızlandırıcıları verimli yüksek enerjili proton kaynakları yapar ve bu kaynaklar sık sık bir hedefte yüksek akıda kaon ve pion mezonları yaratmak için kullanılmaktadır. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 32
Sinkrotron Temel olarak yüksek hıza sahip temel parçacık, magnetik alan etkisi ile dairesel bir yörüngede harekete zorlanır. Bu teknik kullanılarak ilk defa 1947 yılında, temel parçacıklardan olan elektronun ivmeli hareketinden ışınım üretilmiştir. Yüklü bir parçacığın (elektron veya pozitron) bir magnetik alan içinde rölativistik hızdaki dairesel hareketinden elde edilen ışınıma sinkrotron ışınımı denir. Çok yüksek y foton akısı (~10 17 ) Yüksek parlaklık k (~10( 21 ) Esneklik (ayarlanabilir dalgaboyu) Uzak kızılötesinden k tesinden (FIR), sert X-IşıX şınlarına na kadar geniş bir bölgede b sürekli s spektrum 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 33
Ön n hızlandh zlandırıcıda da hızlandırılan demet, enjeksiyon bölgesiden sabit yarıçapl aplı halkaya sokulur. Demet yörüngede y defalarca dolanarak hızlandh zlandırıcı RF alanından ndan geçer er ve istenilen enerjiye ulaştığı ığında demet halkanın n dışıd ışına alınır. Çarpıştırıcı olarak ya da sabit enerjide halka içinde i inde tutularak depolama halkası olarak kullanılır. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 34
γ mv 2 q r r rˆ = r qb [] ( ) c v B = = sabit c r cp Burada q parçacığın yükü, v hızı, m kütlesi, p momentumu, B uygulanan manyetik alan, r sinkrotron halkasının yarıçapıdır. r = R= sabit Yörünge yarıçapı sabit olduğunda daha yüksek enerjilere ulaşılabilir. Bunun için tasarım şartı; 1 R = qb cp = 1 sabit 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 35
Sinkrotronda bir paketçiğin halkada dolanım süresi ; τ = 2πR 2πγmc = v ZeB Parçacığın momentumu arttıkça parçacıkları aynı yörüngede tutmak için eğici magnetlerin şiddeti buna eşdeğer olarak arttırılır. Bu durum manyetik alanın parçacığın momentumu ile orantılı olarak artırıldığı zaman sağlanır. R = sabit => B ~ p (t) 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 36
Dolanım frekansı parçacığın hızına bağlı olarak; f rev = ZecB 2 π cp β ( t) β ( t) f rf = hf rev Demetin hızlandırılabilmesi için, rf frekansı dolanım frekansının tam katı tutulmalıdır böylece eşzamanlılık koşulu sağlanır. h orantı katsayısı harmonik sayı olarak adlandırılır. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 37
Ağır parçacıklar için; Enerjinin artmasından dolayı,, bu artış ışla birlikte ağır r parçac acıklarında hızlarh zları artacaktır. r. v = değişken β = β (t) => f rf ~ v(t) Hafif parçacıklar için; Hafif parçac acıklar kısa k sürede s rölativistik hızlara ulaşı şırlar ve ışık k hızına h yakın n sabit hızlarla h dolanımlar mlarına devam ederler. v = sabit β = sabit => f rf => sabit 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 38
Bir sinkrotronda ulaşılabilecek maksimum enerji sinkrotron yarıçapı ve uygulanan maksimum manyetik alan ile belirlenir. Maksimum enerji; ( 2 ) [ ] [ ] cpmax = E E + 2mc = C B kg r m kin kin p C [] p = c e = 0. 02997926 GeV kg m 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 39
Örnek Laboratuvarlardan Parametreler SPring-8 Yer Harima Science Garden City Hyogo,Japon Enerji 8 GeV Işınım Hattı 62 Çevresi 1436 m 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 40
Örnek Laboratuvarlardan Parametreler APS Yer Argonne,, USA Enerji 7 GeV Işınım Hattı 68 Çevresi 1104 m 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 41
Örnek Laboratuvarlardan Parametreler ESRF Yer Gronebla, France Enerji 6 GeV Işınım Hattı 56 Çevresi 844 m 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 42
Depolama Halkaları Depolama halkası, zaman içinde sabit magnetik alanın kullanıldığı sinkrotron benzeri bir halkadır. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 43
20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 44
Depolama halkalarında eğici magnetik alanlar zamana göre sabittir ve parçacık demetleri devamlı döner. Elektron sinkrotronlarına benzer şekilde, elektron depolama halkalarında da sinkrotron ışınımı ulaşabilecek enerjiye bir limit koyar. Günümüz teknolojisiyle süper iletken mikrodalga boşlukları kullanılarak depolama halkalarında birkaç yüz GeV enerji elde edilebilir. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 45
Depolama halkası ve Sinkrotron da demetler ışınım elde etme amacıyla farklı magnetlerden geçerler: Eğici (Bending) Magnet Odaklayıcı (Focusing) Magnet Salındırıcı (Undulator) 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 46
Eğici (Bending) Magnet: Parçacıklar bu magnetlerin içinden geçtiği zaman, yollarından birkaç derece saparlar. Yöndeki bu değişim, sinkrotron ışınımına sebep olur! 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 47
Odaklayıcı (Focusing) Magnet: Bu magnetler depolama halkasının düz kısmına, (parçacık demetini küçük ve iyi-tanımlı tutabilmek amacıyla) odaklamak için yerleştirilmiştir. Küçük ve iyi-tanımlı bir elektron demeti; deneyler için gerekli olan, çok parlak bir X-Işını demeti üretebilir. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 48
Salındırıcı (Undulator): Bu manyetik yapılar; elektronları, salınan yada dalgalı bir yörünge izlemelerine zorlarlar. Farklı bend lerden yayılan ışınım demetleri, eğici magnetlerin oluşturabildiğinden çok daha şiddetli ışınım demetleri oluşturabilmek için birbirleriyle üstüste binerler. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 49
Parametre ALS (Advanced Light Source) Depolama Halkası Parametreleri: Demet Parçacığı Demet Enerjisi Enjeksiyon Enerjisi Demet Akımı Çoklu-paketçik modunda paketçik mesafesi İki paketçik modunda paketçik mesafesi Çevre Değer Elektron 1-1,9 GeV 1-1,5 GeV Çoklu-paketçik modunda 400 ma İki paketçik modunda 2 X 30 ma 2 ns Düz Kısım Sayısı 12 RF Frekansı 1,9 GeV çoklu-paketçik modunda demet ölçüleri 328 ns 196,8 m 499,642 MHz Yatay 310 mikron X Düşey 16 mikron 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 50
Karakteristik Parametrelerin Özeti Dairesel HızlandH zlandırıcıların n en önemli iki parametresi: Yörünge yarıçap apı: 1 r = γ eb mc y 2 β Eşzamanlılık koşulu: f = ceb y rf 2 2πγmc h 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 51
Parametrelerinin karşılaştırılması 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 52
Türk Hızlandırıcı Merkezi (TAC) Türk Hızlandırıcı Merkezi bünyesinde kurulması planlanan linak-halka tipli çarpıştırıcıda; linaktan gelen 1 GeV lik elektron demeti ile halkadan gelen 3,56 GeV lik pozitron demeti çarpıştırılarak, Charm fabrikası kurulması planlanmaktadır. E elektron = 1 GeV E pozitron = 3,56 GeV E c.m. ( s) = 3,77 GeV 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 53
TAC Charm fabrikası pozitron halkası (3,56 GeV) için önerilen temel hücre DBA (Double Bending Achromat) tipi bir yapıdır. Tasarımda 32 adet eğici magnet ile 96 adet odaklayıcı ve dağıtıcı magnet kuadrupol magnet kullanılmıştır. Sinkrotron ışınımı elde etmekte kullanılacak wiggler ve undulatörler ile RF kaviteler için ayrılan 12 adet magnetsiz bölgenin uzunluğu 4,4 m dir. Çarpışma bölgesi için bırakılan iki bölgenin uzunluğu ise 14,4 m dir. 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 54
Charm Fabrikasının Depolama Halkası İçin Temel Hızlandırıcı Parametreleri Enerji (GeV) 3,56 Çevre (m) 264 Demet Akımı (ma) 216 Tur Başına Enerji Kaybı (kev) 1163,2 Sönüm Zamanları t x,t y,t z (ms) 5.4, 5.4, 2.6 Ayar (Q x,q y ) 11.5, 2.4 Chromaticity η x,η y -18, -39 Sinkrotron Ayarı 0.1 Harmonik Sayısı 442 RF Frekansı (MHz) 500.25 Enerji Yayılması (%) 0.09 Momentum Compaction 0.0043 Yayınım (nm rad) 20 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 55
KAYNAK KİTAPLAR Particle Accelerator Physics Basic Principles and Linear Beam Dynamics Helmut WIEDEMANN (1993) An Introduction To Particle Accelerators Edmund WILSON (2001) an introduction to The Physics of High Energy Accelerators D.A. EDWARDS M.J.SYPHERS (1993) 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 56
TEŞEKK EKKÜRLER 20-24.09.2007 24.09.2007 Muğla, Bodrum 57