Örgü Kuantum Renk Dinamiği nde Tılsımlı Hadronların Yapısı IZYEF 13 (11.9.213) Güray Erkol Özyeğin Üniversitesi Kolaboratörler: U. Can, B. Işıldak, A. Özpinei, M. Oka, T. T. Takahashi
Kuantum Renk Dinamiği Fermiyon Eylemi: Kuark, anti-kuark ve gluonların kuantum alan teorisi. Simetri grubu SU(3) S F [,,A]= NX Z d 4 x (f) (x)[@/ + iga/(x)+m (f) ] (f) (x) f=1 Z d 4 xtr[f µ F µ ] F µ = @ µ A @ A µ + ig[a µ,a ] Gluon Eylemi: S G [A µ (x)] = 1 2 Visualizations of QCD Projet (bit.ly/vqd)
Kuantum Renk Dinamiği PDG (212) (S. Neo [hep-lat/365])
Lattie QCD Diskritize uzay-zaman, pertürbatif olmayan bir regülarizasyon sağlar. Doğrudan QCD Lagrangian ından başlanır. İstatistiksel Mekanik in yöntemleri kullanılabilir.
Lattie QCD Ayar ve fermion eylemlerini diskritize et QCD Lagrangian'ı kullanarak ayar konfigürasyonlarını üret Her bir ayar konfigürasyonu için kuark propagatörünü hesapla Her bir ayar konfigürasyonu için hadron özelliklerini hesapla Verinin istatistiksel analizini yap Farklı kuark kütleleri için tekrar et Kiral limiti al Farklı örgü haimleri için tekrar et
Simülasyon parametreleri 323x64 boyutunda 2+1 çeşnili örgü (PACS-CS tarafından üretilmiş) Iwasaki ayar eylemi. Wilson Clover kuark eylemi Örgü aralığı.97(13) fm ve boyutu (2.9 fm)3x(5.8fm). 156 MeV-72 MeV aralığında pion kütlesi Birçok etkileşim katsayısını aynı meson-baryon interations anda hesaplayabileeğimiz wall-sink metodu N PARAMETERS namial quarks d gauge ation.139,.1393,.14,.141
Lattie QCD Örgü hesapları başarılı sonuçlar üretiyor ve deneyle yarışıyor. PACS-CS COLLABORATION [PRD 79, 3453 (29)] 2. mass [GeV] 1.5 1..5 ρ K * φ N Λ Σ Ξ Σ Ξ Ω vetor meson otet baryon deuplet baryon.
Tılsımlı mezonlar Spin- D mezonu: hd(p ) V µ (q) D(p)i =(p + p ) µ F q (Q 2 ) Spin-1 D* mezonu: hd (p,s ) V µ (q) D (p, s)i = (p,s ) n G1 (Q 2 )(p µ + p µ )g + G 2 (Q 2 )(g µ q g µ q ) G3 (Q 2 )q q (pµ + p µ ) 2m 2 (p, s) D Spin-1 D* mezonu Sahs yapı faktörleri: F C (Q 2 )= G 1 (Q 2 )+ 2 3 F Q(Q 2 ) (Elektrik) F M (Q 2 )= G 2 (Q 2 ) (Manyetik) F Q (Q 2 )= G 1 (Q 2 ) Yük yarıçapı: G2 (Q 2 )+(1+ ) G 3 (Q 2 ) (Quadrupole) hr 2 E,Mi = 6 G E,M () d dq 2 G E,M(Q 2 ) Q 2 =
Tılsımlı mezon EM yapı faktörleri 1 hr 2 D,i =.51(11) fm 2 d-part -part EM hr 2 D,i =.71(16) fm 2 d-part -part EM.8 F M.6.2 D hr 2 D,di =.342(67) fm 2 D* hr 2 D,di =75(94) fm 2.5 1 1.5 2 2 2 Q [GeV ] hr 2 Di =.138(13) fm 2.5 1 1.5 2 2 2 Q [GeV ] hrd 2 i =.185(24) fm2 D ve D* mezonlarının yük yarıçapına baskın katkı hafif kuarktan gelir. Ağır kuarkı yük yarıçapını küçültür. hr i 2 =52 fm 2 Detaylar ve daha fazlası Utku Can'ın sunumunda...
Tılsımlı baryonlar Bilinen 17 adet tılsımlı baryon 4 tanesi doğrulanmayı, diğerleri keşfedilmeyi bekliyor.
Çift tılsımlı baryonlar SELEX Collaboration (22) + (352)! + K + + (352)! p + D + K + ++ (3541)! + K + + + (352) isospin ++ (3541) 21 MeV isospin genişliği çok büyük. Kompakt yapıya işaret eder. (Brodsky et al. PLB 211) u
Tılsımlı baryonlar Beijing Eletron-Positron Collider (BEPCII) detetor Beijing Spetrometer (BES-III) LHC future Gesellshaft fur Shwerionenforshung projet Antiproton Annihilation at Darmstadt (PANDA) + Brieno et al. (212)
Kuark ve spin dağılımını belirlemek. Confinement mekanizmasını anlamak. Ağır kuark dinamiğini çözmek. Baryon yapısı NUCLEON ELECTRIC hr 2 pi =.77 fm 2 ETM COLLABORATION [PRD (212)] MAGNETIC
Baryon alanları u V u u u u s s s
Tılsımlı baryon EM yapı faktörleri Baryon EM yapı faktörleri: hb(p) V µ B(p )i =ū(p) apple µf 1,B (q 2 ) + i µ q 2m B F 2,B (q 2 ) u(p) Baryon Sahs yapı faktörleri: Eletri G E,B (q 2 )=F 1,B (q 2 )+ q2 4m 2 B F 2,B (q 2 ) (Elektrik) G M,B (q 2 )=F 1,B (q 2 )+F 2,B (q 2 ) (Manyetik) 1.8 κ ud =.137 κ ud =.13727 κ ud =.13754 κ ud =.1377 1.8 κ ud =.137 1.6 Magneti κ ud =.13727 κ ud =.13754 κ ud =.1377 G E (Q 2 )/G E ().6 G M (Q 2 ) 1.4 1 κ ud χ 2 /d.o.f p.2 nuleon.2.6.8 1 1.4 1.6 1.8.8.6.137.21.96.13727.26.93.13754.11.99.137.55.74.2.6.8 1 1.4 1.6 1.8 Q 2 [GeV 2 ] Q 2 [GeV 2 ]
Tılsımlı baryon EM yapı faktörleri 1 κ ud =.137 κ ud =.13727 1 -.5 G E (Q 2 )/G E ().8.6 Σ ++ κ ud = κ ud =.13754.1377.9.8.7.6 Ω + G M (Q 2 ) -1-1.5-2 -2.5 Σ.8 1.6.8 1.6.8 1.6 4 -.5 1.5 G M (Q 2 ) 3 2-1 -1.5.9 1 Σ ++ -2 Ω.6 Ω +.8 Q 2 [GeV 2 ] 1.6.8 Q 2 [GeV 2 ] 1.6.8 Q 2 [GeV 2 ] 1.6
Tılsımlı baryon yarıçapları > [fm 2 ] 2 ++ E,Σ <r <r 2 + E,Ω > [fm2 ] Constant Linear Quadrati Data.3 Chiral Point.2.1.8.6.4.2.2.6.8 1.2.4.6.8.1.12.14 (a m π ) 2 Deniz kuark etkisi M,Σ > [fm2 ] 2 <r 2 ++> [fm 2 ] 2 2 + M,Ω > [fm2 ] <r M,Σ <r <r M,Ω > [fm2 ].8.6 Constant Linear Quadrati Data Chiral Point.2.2.4.6.8.1.12.14.8.6.2.2.4.6.8.1.12.14.2.4.6.8.1.12.14.5.3.2.2.4.6.8.1.12.14.2.4.6.8.1.12.14.2.14.8.2.4.6.8.1.12.14 (a m π ) 2 μ [ μ Σ N ] μ Σ ++ [ μ N ] μ [ μ Ω N ] μ + [ μ Ω N ] -.6 -.8-1 - -1.4.2.2 2.4 2 1.6.2.2-5 -.55 -.65 -.75.2 3.37.34.2
Tılsımlı baryon magnetik momenti -.6 μ [ μ Σ N ] -.8-1 - -1.4 Constant Linear Quadrati Data Chiral Point 2.4 Valans ve deniz kuark kütlelerine bağımlılık çok az. Momentlerin işaretleri doğru şekilde çıkıyor. Moment değerleri kuark model ve diğer metodlara kıyasla küçük. μ [ μ Ω N ] μ Σ [ μ N ] ++ μ + [ μ Ω N ] 2 1.6-5 -.55 -.65 -.75.2.4.6.8.1.12.14 3.37.34.2.4.6.8.1.12.14 (a m π ) 2 > [fm 2 ] ++ 2 E,Σ <r + E,Ω > [fm2 ] 2 <r.1.8.6.4.2.2.2.4.6 (a
Bulgular Tılsımlı baryonlar kompakt bir yapıya sahiptir. Hafif kuark yük dağılımları daha fazladır; ağır kuark yük yarıçapını düşürür. kuarklı baryonlar, kuarklı baryonlara kıyasla daha kompakttır. kuarklı baryonlarda magnetik moment hafif kuark tarafından belirlenir. kuarklı baryonlarda ağır kuark katkısı önemli dereede artar. İşaretler uyuşmasına rağmen lattie üzerinde magnetik moment değerleri diğer metodlara göre daha küçüktür.
Hedefler Diğer tılsımlı hadronların EM yapı faktörlerini hesaplamak. Aksiyel form faktörleri hesaplamak. İyileştirilmiş fermion ation ları kullanarak diskritizasyon hatalarını düşürmek. Farklı boyutlarda örgüler kullanarak sistematik hataları belirlemek.