ile verilir. Einstein ın kütle-enerji eşdeğeri formülüne göre, bu kütle farkı nükleer bağlanma
|
|
- Gonca Öktem
- 5 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 .5. ÇEKİRDEĞİN BAĞLANMA ENERJİSİ Çekirdekte proton ve nötronları birarada tutan kuvvet nükleer kuvvettir. Nükleonlar biraraya gelerek çekirdeği oluşturduklarında, oluşan çekirdeğin kütlesi bunu oluşturan nükleonların toplam kütlesinden küçüktür. Bu fark, E = mc ile verilen bir enerjiye karşılık gelir. Bu enerji nükleonların biraraya gelmesi sırasında açığa çıkan enerjidir ve bağlanma enerjisi olarak adlandırılır. Diğer bir deyişle, bağlanma enerjisi nükleonları biraraya getirmek için gerekli olan enerjidir. A çekirdeğin kütle numarası, A=N+Z ile tanımlanır. Çekirdeğin teorik olarak ölçülen toplam kütlesi, proton ve nötronun kütlelerinin toplamından daha düşük bir değere sahiptir. Bu fark çekirdeği bir arada tutan nükleer bağlanma enerjisinin bir ölçüsüdür. Bu kütle farkı Δm =Zm p +Nmn -ma ile verilir. Einstein ın kütle-enerji eşdeğeri formülüne göre, bu kütle farkı nükleer bağlanma enerjisine karşı gelir ( E=Δmc BE =(Zm +Nm -m )c p n A ). A Bir çekirdeğin B bağlanma enerjisi, Z X N çekirdeği ile bunu oluşturan Z proton ve N nötronun kütle kütle enerjileri arasındaki farka eşittir: BE = {Zm P + Nm N [m( A X) Zm e ]}c Bir elektron ve bir proton nötr hidrojen atomu oluştururlar. Böylece bağlanma enerjisi, BE = [Zm( 1 H) + Nm N m( A X)]c biçiminde yazılabilir. Kütleler genellikle atomik kütle birimi cinsinden verildiği için, c = MeV/u şeklinde vermek daha iyi olur. Bağlanma enerjisi A ile hemen hemen lineer olarak arttığı için B/A nükleon başına ortalama bağlanma enerjisini, A nın bir fonksiyonu çizmek genel bir uygulamadır. Bu değişim şekildeki gibidir. Şekil incelendiğinde önemli bir kaç özellik göze çarpar. 1
2 Şekil.5. Nükleon başına bağlanma enerjisi Eğri A~60 yakınlarında bir maksimum değere ulaşır. Burada çekirdekler çok sıkı bağlıdır Eğri çok hafif çekirdekler hariç, oldukça sabittir. Çekirdeklerin nükleon başına bağlanma enerjileri, ağır çekirdekler için, yaklaşık sabittir. Bu enerji A=60 için 8.7 MeV ve A=40 için 7.5 MeV civarındadır.. 8,8 MeV/c civarındaki maksimum değere demir civarındaki çekirdekte ulaşılır (A 0, demir evrendeki en zengin elementtir). İki şekilde enerji kazanabiliriz: A=60 ın altında olan çekirdekler birleşerek daha ağır çekirdekler elde edilerek (nükleer füzyon) ve A=60 ın üstündeki çekirdekler bölünerek daha hafif çekirdekler elde edilerek bu enerji kazanılabilir (nükleer fizyon). Nükleon başına bağlanma enerjisinin sabit oluşu, nükleonların sadece komşu nükleonlarla etkileştiğini göstermektedir. Bu ise nükleer kuvvetin menzilinin neden çok kısa olduğunu açıklar. Şekil.5 den de anlaşılacağı gibi çekirdeğin kütle numarası artarken, A> 60 civarında nükleon başına bağlanma enerjisi azalır. BE/A eğrisi demir elementinde (A=56) 8.79 MeV civarında maksimum bir değere ulaşır. A=38 için 7.6 MeV civarında ise azalır. Grafiğin bu davranışı nükleer kuvvetlerin genel özellikleri ile açıklanabilir. Çekirdek, nükleonlar arasında var olan çok kısa menzilli çekici kuvvetler (güçlü nükleer kuvvetler) ile bir arada tutulur. Diğer taraftan ise çekirdek içinde bulunan tüm protonlar arasındaki uzun menzilli, itici elektrostatik (Coulomb) kuvvetinin etkisinde kalır. Çekirdek ağırlaştıkça, protonlar çok küçük bir hacim içerisinde birbirlerini ittiklerinden, protonun dağılma enerjisi artar yani protonlar dağılma
3 eğilimine girerler. Çekirdeği bir arada tutan güçlü nükleer kuvvetlerin enerjisi de artar, ancak yalnızca birbirine yakın nükleonlar sıkıca bir arada bulunurlar, dağınık halde bulunanlar bir arada tutulamazlar. Dolayısıyla çekirdeğin net bağlanma enerjisi nükleer çekim eksi Coulomb kuvvetinin dağıtıcı enerjisi şeklindedir. Hafif çekirdekler füzyona uğrayabilir, ağır çekirdekler ise fisyona uğrar. Bir çekirdekten bir nötron ayırmak için gerekli enerji miktarına SN nötron ayrılma enerjisi denir ve ilk çekirdekle son çekirdeğin bağlanma enerjileri arasındaki farka eşittir: A 1 ) A S n = B( Z X N ) B( Z X N 1 A = {Zm P + Nm N m( Z X N ) + Zm e }c A 1 {Zm P + (N 1)m N m( Z X N 1 ) + Zm e }c S n = [m( A 1 X N 1 Z ) A m( Z X N ) + m N ]c Benzer şekilde, bir çekirdekten bir proton ayırmak için gerekli enerji miktarına SP proton ayrılma enerjisi denir ve ilk çekirdekle son çekirdeğin bağlanma enerjileri arasındaki farka eşittir: S P = [m( A 1 ) A S P = B( Z X N ) B( Z 1 X N A 1 Z 1 X N ) A m( Z X N ) + m( 1 H)]c Nötron ve proton ayrılma enerjileri en dıştaki nükleonların yani değerlik nükleonlarının bağlanmaları hakkında bilgi verir (Bölüm 5 de nükleer modeler de karşımıza çıkacaktır.). Nükleer bağlanma enerjisinin sistematik bir incelemesinden nükleer yapı ve diğer bazı özellikler hakkında ipuçları elde ederiz..6. ÇEKİRDEĞİN SPİNİ VE PARİTE Spin ve parite kuantum fiziğinin kavramlarıdır. Parçacıkların yörünge açısal momentumundan bağımsız olarak kendi ekseni etrafında dönmesinden kaynaklanan doğal (iç) bir açısal momentumu vardır. Spin, açısal momentum boyutunda olan ħ ( h/ ) terimleri cinsinden karakterize edilir. Atomdaki elektronlar yörünge açısal momentumuna sahip olduğu gibi, 3
4 çekirdek içindeki nükleonlar da yörünge açısal momentumuna sahiptir. Kuantum mekaniğinden yörünge açısal momentumunun sadece tam sayılar cinsinden tanımlanacağını biliyoruz. Başka bir deyişle yörünge açısal momentumu kuantumludur. S spin açısal momentumu s spin kuantum sayısı ile açıklanır. S s ( s 1). Proton ve nötron ½ spin değerine sahiptir ve fermiyondurlar (elektron da). Bir çift halinde bulunan nükleon zıt spine sahiptir, çünkü çekirdeğin spinine olan katkıları sıfırdır. Çift-çift çekirdekler sıfır spine sahiptir. Çift-tek çekirdek için spin n+1/ şeklindedir (n sıfır değildir), tek-tek çekirdek için spin bir tam sayıdır. Paritenin pozitif veya negatif olması, koordinat sisteminin orijinine göre dalga fonksiyonunun simetrik veya anti simetrik olması demektir. Benzer bosonların dalga fonksiyonu iki parçacığın karşılıklı yer değiştirmeleri altında simetriktir ( ( 1, ) (, 1) ), fermiyonlar için ise antisimetrikdir ( ( 1, ) (, 1) ). Fermiyonlar Pauli dışarlama ilkesine uyarlar, fermiyon aynı kuantum durumunda bulunamaz. Hâlbuki bosonlar Pauli dışarlama ilkesine uymazlar, iki bozon aynı kuantum durumunda bulunabilir. Pauli prensibi atomik ve atom altı sistemi kuvvetli bir şekilde etkiler. Her nükleonu l, s ve j kuantum sayıları ile temsil edebiliriz. a nükleonlu bir çekirdeğin toplam açısal momentumu tüm nükleonların açısal momentumlarının vektörel toplamıdır. Bu toplam açısal momentuma genellikle nükleer spin denir. Verilen bir yönde S nin bileşeni (burada z yönünde alınmıştır) sadece m s değerlerini alır. Yani bu durumda uygulanan bir manyetik alanın etkisinde spin belli bir yönelime sahip demektir. Manyetik spin kuantum sayısı m s sadece iki değer alır, +1/ ve -1/. Yörünge açısal momentumu L rxp olarak tanımlanır. Buna karşı gelen kuantum mekaniksel operatör ise z y x p i L i ( x y ) i ile verilir. Burada kutupsal koordinatlarda azimutal açıdır. Verilen bir yörünge açısal momentumuna sahip bir parçacığın durumu sırasıyla kuantum sayıları ile tanımlanır. m 1 l L ( ) ( tamsayı) l m L ve L z operatörlerine ait olan ve m 4
5 Nükleonlar için açısal momentum, elektronlar da olduğu gibi kuantumludur ve ( 1) değerleri ile sınırlıdır. 0,1,, 3, 4, 6, 7... şeklinde tam sayı değerler alır ve sırasıyla s, p, d, f, g, h, i, j sembolleri ile gösterilir. L m (- m ) l z m m l Verilen bir yönde L nin bileşeni (burada z yönünde alınmıştır) sadece m değerlerini alır. Yani bu durumda uygulanan bir manyetik alanın etkisinde belli bir yönelime sahip demektir. Manyetik kuantum sayısı m sadece m aralığında 1 tane değer alır. Bu durumda aşağıdaki gibi bir vektör diyagramı ile gösterilebilir. Burada m l +1 = x +1 = 5 tane değer alır,, 1, 0, -1 ve -. olduğundan Şekil Açısal momentumun kuantumlanması ve m 1 için çizilmiştir. Çekirdeğin toplam açısal momentumu, yörünge açısal momentumu ile nükleonun kendi etrafında dönmesinden kaynaklanan spin açısal momentumunun vektörel toplamına eşittir. I toplam açısal momentumu genellikle nükleer spin olarak adlandırılır ve I kuantum sayısı nükleer durumları açıklamak için kullanılır. (kabaca j s yazılabilir, Nükleer spinin yönelimi nükleonun yörünge hareketine göre paralel veya anti paralel olacaktır.) A A A I ( i si ) L S ji veya kabaca j s I ji i1 i1 i1 Burada ve s değerleri üzerindeki toplam, çekirdekteki tüm nükleonların açısal momentumlarının toplamını göstermektedir. Toplamın üst sınırı olan A ise çekirdeğin kütle numarasıdır. A tek ise I buçuklu, çift ise tam sayı değerleri alır. I kuantum sayısı I vektörüne 5
6 I I ( I 1) I m ( m I, I 1... I 1, I ) z I I şeklinde bağlıdır. Burada toplam manyetik kuantum sayısı m I, I + 1 tane değer alır. Nükleon çiftlerini ayıracak kadar yeterli manyetik alan oluşturulamamıştır. O nedenle çekirdek yalnızca dönen tek bir parçacık olarak davranır. Normal şartlar altında çekirdek her hangi bir yönelime sahip değildir, yani uzayda tüm yönlerde eşit olasılıkla bulunur. Herhangi bir eksen etrafında dönme simetrisine sahip bir nükleer spin sistemi için, yönelimin derecesi I+1 tane manyetik alt seviyenin toplamı ile karakterize edilir. Nükleer yönelime çeşitli şekillerde ulaşılabilir. En çok kullanılan yol dejenereliklerini kaldıracak şekilde I+1 manyetik alt seviyelerinin enerjilerini değiştirmektir. sahiptir. Böylece I nın alacağı olası tüm buçuklu tamsayılar =0 ise, I sadece +1/ değerine I,,,... şeklinde olacaktır. Toplam nükleon sayısı, A çift ise I bir tam sayıdır, tek ise buçuklu bir sayıdır. Z ve N sayıları çift olan tüm çekirdekler için I=O dır. Nüleer spinin yanısıra parite de nükleer durumları belirlemek için kullanılır. Parite işlemi bütün koordinatların başlangıç noktasına göre yansımasına sebep olur. (r = r ). Kartezyen koordinatlarda bu x x, y y, z z ; küresel koordinatlarda r r, θ π θ, φ φ + π demektir. Parite işleminin dalga fonksiyonu üzerinde etkisi vardir:ψ(r) = +Ψ(r) durumu çift parite, Ψ(r) = Ψ(r) durumu ise tek parite olarak bilinir. Çekirdeğin paritesi her bir nükleonun paritesini çarpımına eşittir: π = π 1 π π n..7. ÇEKİRDEĞİN UYARILMIŞ ENERJİ SEVİYELERİ Atomun çekirdeğinde bulunan nükleonlar, çekirdek içinde elektronlar gibi dairesel hareket yaparlar. Ancak çekirdeğin enerji tabakaları, elektronların enerji tabakalarından daha az anlaşabilmiş ve tanımlanabilmiştir. Normalde çekirdek en düşük enerji seviyesinde veya taban durumundadır. Ancak nükleer bir reaksiyon sonucunda çekirdek bir uyarılma enerjisi kazanabilir. Bu durumda çekirdek daha yüksek enerji seviyesine geçer. Çekirdek bu uyarılma seviyesinde sonsuza kadar kalmayacaktır. Aynen uyarılmış bir atomdaki elektronlar gibi enerji düzeyleri arasında geçişler olacaktır. Uyarılmış çekirdek daha düşük enerji seviyelerine veya taban durumuna geçecektir. Bu enerji salınımı elektromanyetik bir ışıma şeklindedir ve gamma ışınımı olarak adlandırılır. X-ışınları ve gama ışınları arasındaki tek fark, x- ışınlarının elektron 6
7 tabakasından, gama ışınlarının ise çekirdekten yayınlanıyor olmasıdır. Elektronların kesikli enerji düzeyleri kev basamağındayken, çekirdeklerin MeV basamağındadır. Çekirdeğin taban durumunda nötronlar ve protonlar en düşük enerji durumunda bulunurlar. Uyarılmış durumda bir veya daha fazla nükleon uyarılmış enerji durumularına çıkar. En düşük uyarımda nükleer seviyeler kesikli enerji seviyeleri şeklindedir. Nükleer tablodaki her bir çekirdek kendi karekteristik spektrumuna sahiptir. Eğer uyarılma enerjisi yeterince yüksek ise, çekirdek bir nötron, alfa parçacığı gibi bir parçacık yayınlayarak bozunuma uğrayabilir. Aşağıdaki örnekte C1, 7,654 MeV de alfa bozunumu yaparak berilyuma dönüşmektedir. Çekirdekteki uyarılmış durumlar, atomda olduğu gibi kesikli enerji seviyeleri şeklinde olacaktır. Bu seviyelerin genişliği ( ( E )) Heisenberg belirsizlik ilkesine göre ( ( t) ) ömrü için (ħ ) şekildedir. Genel bir kural olarak uyarılmış enerji seviyeleri attıkça, enerji seviyeleri arasındaki boşluk, üst üste geldikleri sürekli bir bölgeye kadar azalır. Bu üst üste gelme hafif çekirdeklerde daha zayıftır, burada taban durumu ile ilk enerji seviyesi arasındaki fark bir kaç MeV basamağındadır, ağır çekirdeklerde ise bu fark kev basamağındadır. Çekirdeğin uyarılmış durumları ve taban durumu, nükleer enerji düzeylerinin bir gösterimidir. Enerji düzeyleri yatay çizgilerden oluşan bir yığın şeklindedir. Her bir çizgi bir uyarılmış durumlarını gösterir. Taban durumu ile uyarılmış durum arasındaki düşey uzaklık taban 7
8 durumuna göre uyarılmış enerji seviyesi ile orantılıdır. Taban durumu ile uyarılmış enerji seviyesi arasındaki enerji farkına uyarılmış durumun uyarılma enerjisi olarak adlandırılır..8. NÜKLEER MANYETİK MOMENTLER Elektrik yük ve akımların herhangi bir dağılımı uzaklıkla karakteristik bir tarzda değişen elektrik ve manyetik alanlar meydana getirir. Yük ve akım dağılımını her biri karakteristik uzaysal bağımlılığa sahip bir elektromanyetik multipol moment ile göstermek adettir: 1/r elektrik alanı, net yükten kaynaklanır ve sıfırıncı veya monopol moment denir; 1/r 3 elektrik alanı, birinci veya dipol momentten, 1/r 4 elektrik alan ikinci veya kuadrapol momenttenmeydana gelir ve böylece devam eder. Manyetik multipol momentle, monopol moment hariç, benzer şekilde davranırlar. Bidiğimiz kadarıyla manyetik monopoller mevcut olmadıklarından veya oldukça nadir olarak bulunduklarından manyetik monopol alan ( 1/r ) katkıda bulunmaz. Elektromanyetik teori değişik elektrik ve manyetik multipol momentlerin hesaplanması için yöntemler içerir. Aynı yöntemler kuantum mekaniği kullanılarak, multipol momentler işlemci (operatör) formunda yazılıp çeşitli nükleer durumlar için beklenen değerleri hesaplanabilir. Bu beklenen değerler laboratuvarlarda ölçülen deneysel değerlerle karşılaştırılabilir. En basit yük ve akım dağılımları yalnız en düşük mertebeli multipol alanları verir. Küresel bir yük dağılımı yalnızca bir monopol (Coulomb) alan verir, daha yüksek mertebeli alanların hepsi sıfırdır. Dairesel bir akım halkası yalnız bir manyetik dipol alanı verir. Doğa çekirdeklerin inşasında keyfi davranmaz; eğer bir basit, simetrik yapı (nükleer etkileşme ile uyumlu) mümkünse o zaman çekirdekler o yapıyı oluşturmaya meylederler. Bu yüzden genellikle çekirdeğin elektromanyetik özelliklerinin karakterize etmek için en düşük mertebeli multipol momentleri hesaplamak veya ölçmek gereklidir.. Çekirdekten z ekseni üzerinde R uzaklığında bir çekirdeğin oluşturduğu elektrik alan R 4 dv z dv ( 3z r ) dv 0 R R 3 R 4 E ile verilir. Burada yük dağılımıdır. İlk terim monopol momenti verir, toplam yük dv Ze kadardır. İkinci terim elektrik dipol momenti verir, sıfıra eşittir. Yani çekidekte elektrik dipol moment yoktur (dipol moment biri +Q diğeri Q yüklü aralarında d kadar uzaklık bulunan 8
9 yükten oluşur. Çekirdekte proton ve nötronlar var. Dipol oluşamaz.). Üçüncü terim ise elektrik kuadrapol momenti verir ve toplam yük ( 3 z r ) dv eq ile gösterilir. Q nun aldığı değer çekirdeğin, başka bir deyişle nükleer yük dağılımının küresel olup olmadığını gösterir. Küre için r 3 x y z olduğundan Q=0 dır. Eğer çekirdekteki pozitif yük dağılımı küresel simetrik ise o zaman Q=0 olur. Q 0 ise dağılım küresel değil demektir. Q 0 ise lens biçiminde bir dağılım olup oblat olarak adlandırılır, Q 0 ise nükleer bozunma sigara şeklindedir ve prolat olarak adlandırılır. Özel durumlar: Eğer z-ekseni üzerinde çekirdekten R (x=y=0, z=r=r) kadar uzaklıktaki toplam yüke bakıyorsak kuadrapol moment Q = qr olur. Çekideğin yükü nükleer ekvator noktasında ise yani z=0 ve r=r de ise o zaman, çekirdeğin kuadrapol momenti olur. 1 Q qr Çekirdeğin yükü küresel simetrik ise yani çekirdeğin O merkezinde z=r=0 ise kuadrapol moment sıfır olacaktır. Kuadrapol moment spin ekseni boyunca uzuyorsa, pozitif olacaktır. Eğer nükleer yük spin ekseni boyunca düz bir şekilde ise kuadrapol moment negatif olur. Multipol momentler üzerindeki diğer bir kısıtlama çekirdeğin simetrisinden gelir ve doğrudan doğruya nükleer durumların paritesiyle bağlantılıdır. Her elektromanyetik multipol moment, işlemcinin r r durumundaki davranışıyla belirlenen bir pariteye sahiptir. Elektrik momentlerin paritesi ( 1) dir, burada l momentin mertebesidir (monopol için l = 0, dipol için l = 1, kuadrapol için l =, v.b.); manyetik momentlerin paritesi ( 1) 1 dir. Bir 9
10 momentin beklenen değerini hesaplarken Ψ OΨdν şeklindeki bir integralin değerini tayin etmemiz gerekir. Burada O uygun elektromanyetik işlemcidir. İntegral içinde iki kez bulunduğundan nin paritesinin önemi yoktur, Ψ +Ψ veya Ψ Ψ olması integral içindeki ifadeyi değiştirmez. Bununla berarber eğer O tek pariteye sahipse integral ifadesi koordinatların bir tek fonksiyonudur ve özdeş olarak sıfır olmalıdır. Böylece bütün tek-pariteli static multipol momentler sıfır olmalıdır- elektrik dipol, manyetik kuadrapol, elektrik oktupol v.b. Yukarıda anlatıldığı gibi, her bir elektromanyetik çokkutup momenti bir pariteye sahiptir. Elektrik momentinin paritesi manyetik momentin paritesi ise 0 ise monopol, ( 1) 1 ise dipol, ( 1) 1 ile verilir. ise kuadrapol momenttir. Çekirdekte elektrik dipol, manyetik kuadropol ve elektrik oktupole her ne şartta olursa olsun sıfır olmalıdr. (l=3) Monopol elektrik moment tam olarak Ze net nükleer yüktür. Bir sonraki sıfırdan farklı moment µ manyetik dipol momentidir. Parçacığın manyetik dipol momenti, parçacığın yörünge veya spin açısal momentumu ya da her iki açısal momentum ile orantılıdır. Yüklü veya yüklü bileşenlere sahip yüksüz parçacıklar manyetik momente sahip olabilirler. Örneğin yüksüz atomlar. Nötronların yüklü kuarklardan oluştuğu düşünülürse manyetik momentinin olması şaşırtıcı olmayacaktır. Herhangi bir açısal momentuma sahip olmayan parçacıklar manyetik momente sahip olamazlar. A r lik bir alan etrafında bir elektron dairsel bir yörüngede dolanıyor olsun. Bu durum I akımı taşıyan dairesel bir tele benzetilebilir. Bu akımın manyetik momenti IA ile tanımlanır. v hızı ilee dolanan bu q yüklü, m kütleli elektronun akımı, r x vt her iki tarafı q yükü ile çarpalım. I q vq q / t olduğundan I t r bulunur. Buradan vq r qvr IA r bulunur. Her iki tarafı m ile çarparsak qmv r q L m m L-l yörünge açısal momentumudur. 10
11 Şekil manyetik moment Burada l klasik açısal momentum (mvr) dur. Kuntum mekaniğinde l nin en büyük bileşeninin doğrultusuna karşılık gelen manyetik moment, gözlenebilir manyetik moment olarak tanımlanır. lmax= mlћ ve ml = +l olduğundan, Buradaki l yörüngenin açısal momentum kuantum sayısıdır. eћ/m niceliğine manyeton denir. Atomik hareket için elektron kütlesi kullanılır ve Bohr manyetonu için e 9, / 5, B x J T x ev / T me elde edilir. Proton kütlesi kullanılırsa nükleer manyeton için, e 3, N x ev / T mp değeri elde edilir. Elektron ve proton kütleleri arasındaki farktan dolayı µn << µb olduğuna dikkat ediniz. Manyetik moment, gl, l yörünge açısal momentumuna karşılık gelen g çarpanı olmak üzere, μ = g l lμ N ifadesi ile de verilebilir. Protonlar için gl = 1 ve nötronlar yüksüz olduğu için gl = 0 dır. Proton ve nötronun yörüngesel hareketlerinin yanı sıra, klasik fizikte karşılığı olmayan ve aşağıdaki şekilde yazabileceğimiz spin manyetik momentleri de vardır: μ = g s sμ N. Proton, nötron ve elektronlar için s = 1/ dir. gs niceliği spin g çarpanı olarak bilinir ve göreceli kuantum mekaniksel denklemlerin çözümünden hesaplanır. Elektron gibi 1/ spinli bir nokta parçacık için Dirac denklemi gs = değerini verir ve ölçümlerden bulunan,003 sonucu bununla uyumludur. Aradaki küçük fark, kuantum elektrodinamiğinin yüksek mertebeli düzeltmelerinin kullanılmasıyla giderilebilir. Serbest 11
12 nükleonlar için ölçülen deneysel değerler, nokta parçacıklar için beklenen değerlerden oldukça farklıdır: Proton: g s = +5, ,00000 Nötron: g s = 3, , Protonun değeri nokta parçacık için beklenen değerinden oldukça farklıdır ve yüksüz nötron da sıfırdan farklı bir manyetik momente sahiptir. Bu farklılığın nedeni, nükleonların üç kuarktan meydana geliyor olmasıdır. Kuarkların manyetik momentlerinin toplamı doğrudan nükleon manyetik momentini verir. Bir sonraki sıfır olmayan moment elektrik kuadropol momenttir. Bir klasik nokta yük e nin eq kuadropol momenti, e(3z -r ) şeklindedir. Parçacık küresel simetriyle hareket ediyorsa, z = x = y = r /3 ve kuadropol moment sıfır olur. Parçacık bir düzlemde hareket ediyorsa, örneğin xydüzleminde z = 0 ve Q = -r olur. Kuantum mekaniğinde kuadropol moment bir tek proton için, eq = e Ψ (3z r )Ψdy ve bir yörüngesel nötron için Q = 0 dır. Ψ küresel simetrik ise Q = 0 dır. Eğer Ψ xydüzleminde yoğunlaşmışsa (z = 0), Q=- <r >, eğer z-ekseni boyunca yoğunlaşmışsa (z = r) Q = +<r > olur. Burada <r >, yörüngenin karesinin ortalamasıdır. 1
BÖLÜM 3: (6,67x10 Nm kg )(1,67x10 kg)»10 36 F (9x10 Nm C )(1,6x10 C) NÜKLEONLAR ARASI KUVVET- NÜKLEER KUVVET
BÖLÜM : NÜKLEONLAR ARASI KUVVET- NÜKLEER KUVVET Atomdaki elektronların hareketini kontrol eden kuvvetler elektromanyetik kuvvettir. Elektromanyetik kuvvet atomları ve molekülleri bir arada tutar. Çekirdekteki
DetaylıATOMİK YAPI. Elektron Yükü=-1,60x10-19 C Proton Yükü=+1,60x10-19 C Nötron Yükü=0
ATOMİK YAPI Atom, birkaç türü birleştiğinde çeşitli molekülleri, bir tek türü ise bir kimyasal öğeyi oluşturan parçacıktır. Atom, elementlerin özelliklerini taşıyan en küçük yapı birimi olup çekirdekteki
Detaylı, bu vektörün uzay ekseni üzerindeki izdüşümüdür. Bunlar şu değerlere sahiptir:
.. AÇISAL MOMENTUM Çekirdek ve çekirdekteki parçacıkların açısal momentumları vardır. Bu özellik her türlü nükleer reaksiyonda gözlenir. Açısal momentumun gözlenebilir özelliği açısal momentum vektörünün
DetaylıATOMİK YAPI. Elektron Yükü=-1,60x10-19 C Proton Yükü=+1,60x10-19 C Nötron Yükü=0
ATOMİK YAPI Elektron Yükü=-1,60x10-19 C Proton Yükü=+1,60x10-19 C Nötron Yükü=0 Elektron Kütlesi 9,11x10-31 kg Proton Kütlesi Nötron Kütlesi 1,67x10-27 kg Bir kimyasal elementin atom numarası (Z) çekirdeğindeki
Detaylıgörülmüştür. Bu sırada sabit nükleer yoğunluk (ρ) hipotezide doğrulanmış olup ραa olarak belirtilmiştir.
4.HAFTA 2.1.3. NÜKLEER STABİLİTE Bulunan yarı ampirik formülle nükleer stabilite incelenebilir. Aşağıdaki şekil bilinen satbil çekirdekler için nötron sayısı N e karşılık proton sayısı Z nin çizimini içerir.
DetaylıGENEL KİMYA. Yrd.Doç.Dr. Tuba YETİM
GENEL KİMYA ATOMUN ELEKTRON YAPISI Bohr atom modelinde elektronun bulunduğu yer için yörünge tanımlaması kullanılırken, kuantum mekaniğinde bunun yerine orbital tanımlaması kullanılır. Orbital, elektronun
DetaylıSCHRÖDİNGER: Elektronun yeri (yörüngesi ve orbitali) birer dalga fonksiyonu olan n, l, m l olarak ifade edilen kuantum sayıları ile belirlenir.
. ATOMUN KUANTUM MODELİ SCHRÖDİNGER: Elektronun yeri (yörüngesi ve orbitali) birer dalga fonksiyonu olan n, l, m l olarak ifade edilen kuantum sayıları ile belirlenir. Orbital: Elektronların çekirdek etrafında
Detaylı4 ve 2 enerji seviyelerinin oranından 3.33 değeri bulunur, bu da çekirdeğin içi hakkında bllgi verir.
4.3. KOLLEKTİF MODEL Tüm nükleonların birlikte koherent davrandığı durum düşünülür. Çekirdekte olabilen kolektif davranışlar çekirdeğin tamamını kapsayan titreşimler ve dönmelerdir. Buna göre nükleer özellikler
DetaylıKuantum Mekaniğinin Varsayımları
Kuantum Mekaniğinin Varsayımları Kuantum mekaniği 6 temel varsayım üzerine kurulmuştur. Kuantum mekaniksel problemler bu varsayımlar kullanılarak (teorik/kuramsal olarak) çözülmekte ve elde edilen sonuçlar
DetaylıGamma Bozunumu
Gamma Bozunumu Genelde beta ( ) ve alfa ( ) bozunumu sonunda çekirdek uyarılmış haldedir. Uyarılmış çekirdek gamma ( ) salarak temel seviyeye döner. Gamma görünür ışın ve x ışını gibi elektromanyetik radyasyon
DetaylıİNSTAGRAM:kimyaci_glcn_hoca
MODERN ATOM TEORİSİ ATOMUN KUANTUM MODELİ Bohr atom modeli 1 H, 2 He +, 3Li 2+ vb. gibi tek elektronlu atom ve iyonların çizgi spektrumlarını başarıyla açıklamıştır.ancak çok elektronlu atomların çizgi
DetaylıFİZİK 2 ELEKTRİK VE MANYETİZMA Elektrik yükü Elektrik alanlar Gauss Yasası Elektriksel potansiyel Kondansatör ve dielektrik Akım ve direnç Doğru akım
FİZİK 2 ELEKTRİK VE MANYETİZMA Elektrik yükü Elektrik alanlar Gauss Yasası Elektriksel potansiyel Kondansatör ve dielektrik Akım ve direnç Doğru akım devreleri Manyetik alanlar Akım nedeniyle oluşan manyetik
DetaylıATOM BİLGİSİ Atom Modelleri
1. Atom Modelleri BÖLÜM2 Maddenin atom adı verilen bir takım taneciklerden oluştuğu fikri çok eskiye dayanmaktadır. Ancak, bilimsel bir (deneye dayalı) atom modeli ilk defa Dalton tarafından ileri sürülmüştür.
Detaylı=iki cisim+üç cisim+dört cisim+ +N cisim etkileşmelerinin tümü
BÖLÜM 2: ÇEKİRDEĞİN GENEL ÖZELLİKLERİ Kuantum mekaniği yasalarının geçerli olduğu birçok sistem gibi, makroskobik bir cismi tanımlamak çekirdeği tanımlamaktan çok daha kolaydır. Ortalama ağırlıktaki 50
DetaylıATOMUN KUANTUM MODELİ
ATOMUN KUANTUM MODELİ 926 yıllarında Erwin Schrödinger Heisenberg den bağımsız olarak de Broglie nin hipotezinden ilham alarak tüm parçacıkların hareketinin hesaplanabileceği bir dalga mekaniği oluşturmuştur.
DetaylıSTANDART MODEL VE ÖTESİ. : Özge Biltekin
STANDART MODEL VE ÖTESİ : Özge Biltekin Standart model, bilim tarihi boyunca keşfedilmiş parçacıkların birleşimidir. Uzay zamanda bir nokta en, boy, yükseklik ve zaman ile tanımlanır. Alanlar da uzay zamanda
DetaylıNötr (yüksüz) bir için, çekirdekte kaç proton varsa çekirdeğin etrafındaki yörüngelerde de o kadar elektron dolaşır.
ATOM ve YAPISI Elementin özelliğini taşıyan en küçük parçasına denir. Atom Numarası Bir elementin unda bulunan proton sayısıdır. Protonlar (+) yüklü olduklarından pozitif yük sayısı ya da çekirdek yükü
DetaylıBüyük Patlama ve Evrenin Oluşumu. Test 1 in Çözümleri
7 Büyük Patlama ve Evrenin Oluşumu 225 Test 1 in Çözümleri 1. Elektrikçe yüksüz parçacıklar olan fotonların kütleleri yoktur. Işık hızıyla hareket ettikleri için atom içerisinde bulunamazlar. Fotonlar
DetaylıELEKTRİKSEL POTANSİYEL
ELEKTRİKSEL POTANSİYEL Elektriksel Potansiyel Enerji Elektriksel potansiyel enerji kavramına geçmeden önce Fizik-1 dersinizde görmüş olduğunuz iş, potansiyel enerji ve enerjinin korunumu kavramları ile
DetaylıAlfa Bozunumu Alfa bozunumu
Alfa Bozunumu 05.07.008 Alfa bozunumu Alfa bozunumu: Alfa 908 yılında Rutherford tarafında açıklanmıştı. Nın bir He çekirdeği oluğu biliniyor 4 He 930 yılında nın hava da ki erişim menzili 3,84 cm olduğu
DetaylıRADYASYON FİZİĞİ 1. Prof. Dr. Kıvanç Kamburoğlu
RADYASYON FİZİĞİ 1 Prof. Dr. Kıvanç Kamburoğlu Herbirimiz kısa bir süre yaşarız ve bu kısa süre içerisinde tüm evrenin ancak çok küçük bir bölümünü keşfedebiliriz Evrenle ilgili olarak en anlaşılamayan
Detaylıİstatistiksel Mekanik I
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu 8.333 İstatistiksel Mekanik I: Parçacıkların İstatistiksel Mekaniği 2007 Güz Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Şartları hakkında bilgi almak için
DetaylıAtomun Yapısı Boşlukta yer kaplayan, hacmi, kütlesi ve eylemsizliği olan her şeye madde denir. Maddeyi (elementi) oluşturan ve maddenin (elementin)
Atomun Yapısı Boşlukta yer kaplayan, hacmi, kütlesi ve eylemsizliği olan her şeye madde denir. Maddeyi (elementi) oluşturan ve maddenin (elementin) kendi özelliğini taşıyan en küçük yapı birimine atom
DetaylıElement atomlarının atom ve kütle numaraları element sembolleri üzerinde gösterilebilir. Element atom numarası sembolün sol alt köşesine yazılır.
Atom üç temel tanecikten oluşur. Bunlar proton, nötron ve elektrondur. Proton atomun çekirdeğinde bulunan pozitif yüklü taneciktir. Nötron atomun çekirdeğin bulunan yüksüz taneciktir. ise çekirdek etrafında
DetaylıKİM-117 TEMEL KİMYA Prof. Dr. Zeliha HAYVALI Ankara Üniversitesi Kimya Bölümü
KİM-117 TEMEL KİMYA Prof. Dr. Zeliha HAYVALI Ankara Üniversitesi Kimya Bölümü Bu slaytlarda anlatılanlar sadece özet olup ayrıntılı bilgiler ve örnek çözümleri derste verilecektir. BÖLÜM 5 ATOM ÇEKİRDEĞİNİN
Detaylı1. Hafta. İzotop : Proton sayısı aynı nötron sayısı farklı olan çekirdeklere izotop denir. ÖRNEK = oksijenin izotoplarıdır.
1. Hafta 1) GİRİŞ veya A : Çekirdeğin Kütle Numarası (Nükleer kütle ile temel kütle birimi arasıdaki orana en yakın bir tamsayı) A > Z Z: Atom Numarası (Protonların sayısı ) N : Nötronların Sayısı A =
DetaylıATOMUN YAPISI ATOMUN ÖZELLİKLERİ
ATOM Elementlerin özelliğini taşıyan, en küçük yapı taşına, atom diyoruz. veya, fiziksel ve kimyasal yöntemlerle daha basit birimlerine ayrıştırılamayan, maddenin en küçük birimine atom denir. Helyum un
Detaylı1) İzotop, izoton ve izobar niceliklerini tanımlayarak örnekler
1) İzotop, izoton ve izobar niceliklerini tanımlayarak örnekler veriniz. ii İzotop: p Bir elementin, aynı proton sayılı ancak, farklı nötron sayılı çekirdekleri o elementin izotoplarıdır. Örnek: U ; U
DetaylıBÖLÜM 4: MADDESEL NOKTANIN KİNETİĞİ: İMPULS ve MOMENTUM
BÖLÜM 4: MADDESEL NOKTANIN KİNETİĞİ: İMPULS ve MOMENTUM 4.1. Giriş Bir önceki bölümde, hareket denklemi F = ma nın, maddesel noktanın yer değiştirmesine göre integrasyonu ile elde edilen iş ve enerji denklemlerini
DetaylıATOMUN YAPISI. Özhan ÇALIŞ. Bilgi İletişim ve Teknolojileri
ATOMUN YAPISI ATOMLAR Atom, elementlerin en küçük kimyasal yapıtaşıdır. Atom çekirdeği: genel olarak nükleon olarak adlandırılan proton ve nötronlardan meydana gelmiştir. Elektronlar: çekirdeğin etrafında
Detaylı4.2. KABUK MODELİ Sıvı damlası modeli başarılı bir şekilde tartışıldı. Bu formül taban durumundaki ve kararlılık eğrisi veya yakınındaki
4.. KABUK MODELİ Sıvı damlası modeli başarılı bir şekilde tartışıldı. Bu formül taban durumundaki ve kararlılık eğrisi veya yakınındaki çekirdeklerin kütlelerini açıklamada gayet başarılı olmuştur. Ancak,
Detaylı1.ÜNİTE MODERN ATOM TEORİSİ -2.BÖLÜM- ATOMUN KUANTUM MODELİ
1.ÜNİTE MODERN ATOM TEORİSİ -2.BÖLÜM- ATOMUN KUANTUM MODELİ Bohr Modelinin Yetersizlikleri Dalga-Tanecik İkiliği Dalga Mekaniği Kuantum Mekaniği -Orbital Kavramı Kuantum Sayıları Yörünge - Orbital Kavramları
DetaylıATOM NEDİR? -Atom elementin özelliğini taşıyan en küçük parçasına denir. Her canlı-cansız madde atomdan oluşmuştur.
DERS: KİMYA KONU : ATOM YAPISI ATOM NEDİR? -Atom elementin özelliğini taşıyan en küçük parçasına denir. Her canlı-cansız madde atomdan oluşmuştur. Atom Modelleri Dalton Bütün maddeler atomlardan yapılmıştır.
DetaylıALIfiTIRMALARIN ÇÖZÜMÜ
ATOMLARDAN KUARKLARA ALIfiTIRMALARIN ÇÖZÜMÜ 1. Parçac klar spinlerine göre Fermiyonlar ve Bozonlar olmak üzere iki gruba ayr l r. a) Fermiyonlar: Spin kuantum say lar 1/2, 3/2, 5/2... gibi olan parçac
DetaylıNÜKLEER FİSYON Doç. Dr. Turan OLĞAR
Doç. Dr. Turan OLĞAR Ankara Üniversitesi, Mühendislik Fakültesi, Fizik Mühendisliği Bölümü Birçok çekirdek nötron yakalama ile β - yayınlayarak bozunuma uğrar. Bu bozunum sonucu nötron protona dönüşür
DetaylıATOMUN YAPISI VE PERIYODIK CETVEL
ATOMUN YAPISI VE PERIYODIK CETVEL DALTON ATOM TEORISI - Tüm maddeler atomlardan yapılmıştır. - Farklı maddelerin atomlarıda birbirlerinden farklıdır. - Bir bileşiği oluşturan atomların kütleleri arasında
DetaylıBölüm 1: Lagrange Kuramı... 1
İÇİNDEKİLER Bölüm 1: Lagrange Kuramı... 1 1.1. Giriş... 1 1.2. Genelleştirilmiş Koordinatlar... 2 1.3. Koordinat Dönüşüm Denklemleri... 3 1.4. Mekanik Dizgelerin Bağ Koşulları... 4 1.5. Mekanik Dizgelerin
DetaylıÖzet: Açısal momentumun türetimi. Açısal momentum değiştirme bağıntıları. Artırıcı ve Eksiltici İşlemciler Kuantum Fiziği Ders XXI
Özet: Açısal momentumun türetimi Açısal momentum değiştirme bağıntıları Levi- Civita simgesi Genel olarak, L x, L y, L z, nin eşzamanlı özdurumları yoktur L 2 ve bir bileşeni (L z ) nin eşzamanlı özdurumlarıdır.
DetaylıModern Fizik (Fiz 206)
Modern Fizik (Fiz 206) 3. Bölüm KUANTUM Mekaniği Bohr modelinin sınırları Düz bir dairenin çevresinde hareket eden elektronu tanımlar Saçılma deneyleri elektronların çekirdek etrafında, çekirdekten uzaklaştıkça
DetaylıGeçen Derste. ρ için sınır şartları serinin bir yerde sona ermesini gerektirir. 8.04 Kuantum Fiziği Ders XXIII
Geçen Derste Verilen l kuantum sayılı açısal momentum Y lm (θ,φ) özdurumunun radyal denklemi 1B lu SD şeklinde etkin potansiyeli olacak şekilde yazılabilir, u(r) = rr(r) olarak tanımlayarak elde edilir.
Detaylı3.3. ÇEKİRDEK MODELLERİ
7. HAFTA 3.3. ÇEKİRDEK MODELLERİ Çekirdeği anlamak için temel tanımlamamız şu şekilde özetlenebilir: çekirdeğin içerisinde nükleonların nasıl hareket ettikleri ve nükleer kuvvetlerin nasıl davrandıklarıdır.
DetaylıATOM BİLGİSİ I ÖRNEK 1
ATOM BİLGİSİ I Elementlerin özelliklerini ta ıyan en küçük yapıta ı atomdur. Son çözümlemede, bütün maddelerin atomlar toplulu u oldu unu söyleyebiliriz. Elementler, aynı tür atomlardan, bile ik ve karı
Detaylı3- KİMYASAL ELEMENTLER VE FONKSİYONLARI
3- KİMYASAL ELEMENTLER VE FONKSİYONLARI Doğada 103 elementin olduğu bilinmektedir. Bunlardan 84 metal elementlerdir. Metal elementler toksik olan ve toksik olmayan elementler olarak ikiye ayrılmaktadır.
DetaylıDalton atom modelinde henüz keşfedilmedikleri için atomun temel tanecikleri olan proton nötron ve elektrondan bahsedilmez.
MODERN ATOM TEORİSİ ÖNCESİ KEŞİFLER Dalton Atom Modeli - Elementler atom adı verilen çok küçük ve bölünemeyen taneciklerden oluşurlar. - Atomlar içi dolu küreler şeklindedir. - Bir elementin bütün atomları
DetaylıKATI CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ
KATI CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ Bu bölümde, düzlemsel kinematik, veya bir rijit cismin düzlemsel hareketinin geometrisi incelenecektir. Bu inceleme, dişli, kam ve makinelerin yaptığı birçok işlemde
DetaylıFİZ304 İSTATİSTİK FİZİK. Klasik Yaklaşımda Kanonik Dağılım I. Prof.Dr. Orhan ÇAKIR Ankara Üniversitesi, Fizik Bölümü 2017
FİZ304 İSTATİSTİK FİZİK Klasik Yaklaşımda Kanonik Dağılım I Prof.Dr. Orhan ÇAKIR Ankara Üniversitesi, Fizik Bölümü 2017 Klasik Yaklaşım Klasik kavramlarla yapılan bir istajsjk teorinin hangi koşullar alnnda
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 10 Eylemsizlik Momentleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C.Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 10. Eylemsizlik Momentleri
DetaylıBÖLÜM 2 ATOMİK YAPI İÇERİK. Atom yapısı. Bağ tipleri. Chapter 2-1
BÖLÜM 2 ATOMİK YAPI İÇERİK Atom yapısı Bağ tipleri 1 Atomların Yapıları Atomlar başlıca üç temel atom altı parçacıktan oluşur; Protonlar (+ yüklü) Nötronlar (yüksüz) Elektronlar (-yüklü) Basit bir atom
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 17 Rijit Cismin Düzlemsel Kinetiği; Kuvvet ve İvme Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok.
DetaylıA B = A. = P q c A( X(t))
Ders 19 Metindeki ilgili bölümler 2.6 Elektromanyetik bir alanda yüklü parçacık Şimdi, kuantum mekaniğinin son derece önemli başka bir örneğine geçiyoruz. Verilen bir elektromanyetik alanda hareket eden
DetaylıProf. Dr. Niyazi MERİÇ Ankara Üniversitesi Nükleer Bilimler Enstitüsü
101537 RADYASYON FİZİĞİ Prof. Dr. Niyazi MERİÇ Ankara Üniversitesi Nükleer Bilimler Enstitüsü TEMEL KAVRAMLAR Radyasyon, Elektromanyetik Dalga, Uyarılma ve İyonlaşma, peryodik cetvel radyoaktif bozunum
Detaylı6.HAFTA BÖLÜM 3: ÇEKİRDEK KUVVETLERİ VE ÇEKİRDEK MODELLERİ
6.HAFTA BÖLÜM 3: ÇEKİRDEK KUVVETLERİ VE ÇEKİRDEK MODELLERİ 3.1 ÇEKİRDEK KUVVETLERİ 3.1.1. GENEL KARAKTERİSTİK Çekirdek hakkında çok fazla bir şey bilmezden önce yalnızca iki farklı etkileşim kuvveti bilinmekteydi.
DetaylıFİZK Ders 5. Elektrik Alanları. Dr. Ali ÖVGÜN. DAÜ Fizik Bölümü.
FİZK 104-0 Ders 5 Elektrik Alanları Dr. Ali ÖVGÜN DAÜ Fizik Bölümü Kaynaklar: -Fizik. Cilt (SERWAY) -Fiziğin Temelleri.Kitap (HALLIDAY & RESNIK) -Üniversite Fiziği (Cilt ) (SEARS ve ZEMANSKY) http://fizk104.aovgun.com
DetaylıAşağıda verilen özet bilginin ayrıntısını, ders kitabı. olarak önerilen, Erdik ve Sarıkaya nın Temel. Üniversitesi Kimyası" Kitabı ndan okuyunuz.
KİMYASAL BAĞLAR Aşağıda verilen özet bilginin ayrıntısını, ders kitabı olarak önerilen, Erdik ve Sarıkaya nın Temel Üniversitesi Kimyası" Kitabı ndan okuyunuz. KİMYASAL BAĞLAR İki atom veya atom grubu
DetaylıBAHAR YARIYILI FİZİK 2 DERSİ. Doç. Dr. Hakan YAKUT. Fizik Bölümü
2015-2016 BAHAR YARIYILI FİZİK 2 DERSİ Doç. Dr. Hakan YAKUT SAÜ Fen Edebiyat Fakültesi Fizik Bölümü Ofis: FEF A Blok, 3. Kat, Oda No: 812, İş tel.: 6092 (+90 264 295 6092) BÖLÜM 7 MANYETİK ALANLAR 2 İÇERİK
DetaylıTOBB Ekonomi ve Teknoloji Üniversitesi. chem.libretexts.org
9. Atomun Elektron Yapısı Elektromanyetik ışıma (EMI) Atom Spektrumları Bohr Atom Modeli Kuantum Kuramı - Dalga Mekaniği Kuantum Sayıları Elektron Orbitalleri Hidrojen Atomu Orbitalleri Elektron Spini
DetaylıBİYOLOJİK MOLEKÜLLERDEKİ
BİYOLOJİK MOLEKÜLLERDEKİ KİMYASALBAĞLAR BAĞLAR KİMYASAL VE HÜCRESEL REAKSİYONLAR Yrd. Doç.Dr. Funda BULMUŞ Atomun Yapısı Maddenin en küçük yapı taşı olan atom elektron, proton ve nötrondan oluşmuştur.
DetaylıFiz Ders 10 Katı Cismin Sabit Bir Eksen Etrafında Dönmesi
Fiz 1011 - Ders 10 Katı Cismin Sabit Bir Eksen Etrafında Dönmesi Açısal Yerdeğiştirme, Hız ve İvme Dönme Kinematiği: Sabit Açısal İvmeli Dönme Hareketi Açısal ve Doğrusal Nicelikler Dönme Enerjisi Eylemsizlik
DetaylıDEMOCRİTUS. Atom hakkında ilk görüş M.Ö. 400 lü yıllarda Yunanlı filozof Democritus tarafından ortaya konmuştur.
ATOM TEORİLERİ DEMOCRİTUS DEMOCRİTUS Atom hakkında ilk görüş M.Ö. 400 lü yıllarda Yunanlı filozof Democritus tarafından ortaya konmuştur. Democritus, maddenin taneciklerden oluştuğunu savunmuş ve bu taneciklere
DetaylıRÖNTGEN FİZİĞİ X-Işını oluşumu. Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak
RÖNTGEN FİZİĞİ X-Işını oluşumu Doç. Dr. Zafer KOÇ Başkent Üniversitesi Tıp Fak X-IŞINI OLUŞUMU Hızlandırılmış elektronların anotla etkileşimi ATOMUN YAPISI VE PARÇACIKLARI Bir elementi temsil eden en küçük
DetaylıBölüm 8: Atomun Elektron Yapısı
Bölüm 8: Atomun Elektron Yapısı 1. Elektromanyetik Işıma: Elektrik ve manyetik alanın dalgalar şeklinde taşınmasıdır. Her dalganın frekansı ve dalga boyu vardır. Dalga boyu (ʎ) : İki dalga tepeciği arasındaki
DetaylıProf. Dr. Niyazi MERİÇ Ankara Üniversitesi Nükleer Bilimler Enstitüsü
0537 RADYASYO FİZİĞİ Prof. Dr. iyazi MERİÇ Ankara Üniversitesi ükleer Bilimler Enstitüsü TEMEL KAVRAMLAR Radyasyon, Elektromanyetik Dalga, Uyarılma ve İyonlaşma, peryodik cetvel radyoaktif bozunum Radyoaktivite,
DetaylıNötronlar kinetik enerjilerine göre aşağıdaki gibi sınıflandırılırlar
Nötronlar kinetik enerjilerine göre aşağıdaki gibi sınıflandırılırlar Termal nötronlar (0.025 ev) Orta enerjili nötronlar (0.5-10 kev) Hızlı nötronlar (10 kev-10 MeV) Çok hızlı nötronlar (10 MeV in üzerinde)
DetaylıÇALIŞMA YAPRAĞI (KONU ANLATIMI)
ÇALIŞMA YAPRAĞI (KONU ANLATIMI) ATOMUN YAPISI HAZIRLAYAN: ÇĐĞDEM ERDAL DERS: ÖĞRETĐM TEKNOLOJĐLERĐ VE MATERYAL GELĐŞTĐRME DERS SORUMLUSU: PROF.DR. ĐNCĐ MORGĐL ANKARA,2008 GĐRĐŞ Kimyayı ve bununla ilgili
DetaylıATOMUN YAPISI VE PERİYODİK ÖZELLİKLER
ATOMUN YAPISI VE PERİYODİK ÖZELLİKLER IŞIĞIN YAPISI Işığın; Dalga ve Parçacık olmak üzere iki özelliği vardır. Dalga Özelliği: Girişim, kırınım, polarizasyon, yayılma hızı, vb. Parçacık Özelliği: Işığın
DetaylıATOM ATOMUN YAPISI 7. S I N I F S U N U M U. Elementlerin tüm özelliğini gösteren en küçük parçasına atom denir.
ATO YAP Atomu oluşturan parçacıklar farklı yüklere sahiptir Atomda bulunan yükler; negatif yükler ve pozitif yüklerdir Elementlerin tüm özelliğini gösteren en küçük parçasına atom denir Atomu oluşturan
DetaylıŞekil-1. Doğru ve Alternatif Akım dalga şekilleri
2. Alternatif Akım =AC (Alternating Current) Değeri ve yönü zamana göre belirli bir düzen içerisinde değişen akıma AC denir. En çok bilinen AC dalga biçimi Sinüs dalgasıdır. Bununla birlikte farklı uygulamalarda
DetaylıBÖLÜM 2 ATOMİK YAPI İÇERİK. Atom yapısı. Bağ tipleri. Chapter 2-1
BÖLÜM 2 ATOMİK YAPI İÇERİK Atom yapısı Bağ tipleri 1 Atomların Yapıları Atomlar başlıca üç temel atom altı parçacıktan oluşur; Protonlar (+ yüklü) Nötronlar (yüksüz) Elektronlar (-yüklü) Basit bir atom
DetaylıHarici Fotoelektrik etki ve Planck sabiti deney seti
Deneyin Temeli Harici Fotoelektrik etki ve Planck sabiti deney seti Fotoelektrik etki modern fiziğin gelişimindeki anahtar deneylerden birisidir. Filaman lambadan çıkan beyaz ışık ızgaralı spektrometre
DetaylıBÖLÜM 17 RİJİT ROTOR
BÖLÜM 17 RİJİT ROTOR Birbirinden R sabit mesafede bulunan iki parçacığın dönmesini düşünelim. Bu iki parçacık, bir elektron ve proton (bu durumda bir hidrojen atomunu ele alıyoruz) veya iki çekirdek (bu
DetaylıÇEKİRDEK TEMEL DÜZEY ÖZELLİKLERİ ve ÇEKİRDEK ŞEKİLLERİ ve YOĞUNLUKLARI Çekirdeklerin çok küçük boyutlarına rağmen onların şekilleri ve
2..2. ÇEKİRDEK TEMEL DÜZEY ÖZELLİKLERİ ve ÇEKİRDEK ŞEKİLLERİ ve YOĞUNLUKLARI Çekirdeklerin çok küçük boyutlarına rağmen onların şekilleri ve büyüklükleri hakkında birçok şey öğrenmiş bulunmaktayız. Atomik
DetaylıKİM-117 TEMEL KİMYA Prof. Dr. Zeliha HAYVALI Ankara Üniversitesi Kimya Bölümü
KİM-117 TEMEL KİMYA Prof. Dr. Zeliha HAYVALI Ankara Üniversitesi Kimya Bölümü Bu slaytlarda anlatılanlar sadece özet olup ayrıntılı bilgiler ve örnek çözümleri derste verilecektir. BÖLÜM 4 PERİYODİK SİSTEM
Detaylı8.04 Kuantum Fiziği Ders V ( ) 2. = dk φ k
Geçen Derste ψ( x) 2 ve φ( k) 2 sırasıyla konum ve momentum uzayındaki olasılık yoğunlukları Parseval teoremi: dxψ( x) 2 = dk φ k ( ) 2 Normalizasyon: 1 = dxψ( x) 2 = dk φ k ( ) 2 Ölçüm: x alet < x çözünürlüğü
DetaylıManyetik Alanlar. Benzer bir durum hareketli yükler içinde geçerli olup bu yüklerin etrafını elektrik alana ek olarak bir manyetik alan sarmaktadır.
Manyetik Alanlar Manyetik Alanlar Duran ya da hareket eden yüklü parçacığın etrafını bir elektrik alanın sardığı biliyoruz. Hatta elektrik alan konusunda şu sonuç oraya konulmuştur. Durgun bir deneme yükü
Detaylı8.04 Kuantum Fiziği DersXIX
Bu takdirde yani, 1 = a ˆ 0 de bir enerji özdurumudur, ancak 0 için enerjisi 1hω yerine 3 hω dir. 2 2 Benzer şekilde, 2 = a ˆ 1 inde bir enerji özdurumu olduğunu fakat enerjisinin 5 hω, vs. 2 söyleyebiliriz.
DetaylıParçacık Fiziği. Dr. Bora Akgün / Rice Üniversitesi CERN Türkiye Öğretmenleri Programı Temmuz 2015
Parçacık Fiziği Dr. Bora Akgün / Rice Üniversitesi CERN Türkiye Öğretmenleri Programı Temmuz 2015 Parçacık Fiziğinin Standard Modeli fermion boson Dönü 2 Spin/Dönü Bir parçacık özelliğidir (kütle, yük
DetaylıRadyoaktif elementin tek başına bulunması, bileşik içinde bulunması, katı, sıvı, gaz, iyon halinde bulunması radyoaktif özelliğini etkilemez.
RADYOAKTİFLİK Kendiliğinden ışıma yapabilen maddelere radyoaktif maddeler denir. Radyoaktiflik çekirdek yapısıyla ilişkilidir. Radyoaktif bir atom hangi bileşiğin yapısına girerse o bileşiği radyoaktif
DetaylıMagnetic Materials. 7. Ders: Ferromanyetizma. Numan Akdoğan.
Magnetic Materials 7. Ders: Ferromanyetizma Numan Akdoğan akdogan@gyte.edu.tr Gebze Institute of Technology Department of Physics Nanomagnetism and Spintronic Research Center (NASAM) Moleküler Alan Teorisinin
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 15 Parçacık Kinetiği: İmpuls ve Momentum Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 15 Parçacık
DetaylıMalzeme Bilgisi Prof. Dr. Akgün ALSARAN. Temel kavramlar Atomsal yapı
Malzeme Bilgisi Prof. Dr. Akgün ALSARAN Temel kavramlar Atomsal yapı İçerik Temel kavramlar Atom modeli Elektron düzeni Periyodik sistem 2 Temel kavramlar Bütün maddeler kimyasal elementlerden oluşur.
DetaylıATOM MODELLERİ.
ATOM MODELLERİ THOMSON ATOM MODELİ ÜZÜMLÜ KEK MODELİ Kek pozitif yüklere, üzümler ise negatif yüklere benzetilmiştir. Thomson Atom Modeline göre; Atomun yapısında pozitif ve negatif yüklü tanecikler vardır.(+)
DetaylıFİZK Ders 8 MANYETIK ALAN. Dr. Ali ÖVGÜN. DAÜ Fizik Bölümü.
FİZK 104-202 Ders 8 MANYETIK ALAN Dr. Ali ÖVGÜN DAÜ Fizik Bölümü Kaynaklar: -Fizik 2. Cilt (SERWAY) -Fiziğin Temelleri 2.Kitap (HALLIDAY & RESNIK) -Üniversite Fiziği (Cilt 2) (SEARS ve ZEMANSKY) http://fizk104.aovgun.com
DetaylıMASSACHUSETTS TEKNOLOJİ ENSTİTÜSÜ Fizik Bölümü Fizik 8.04 Bahar 2006 SINAV 1 Salı, Mart 14, :00-12:30
Fizik Bölümü Fizik 8.04 Bahar 2006 SINAV 1 Salı, Mart 14, 2006 11:00-12:30 SOYADI ADI Öğrenci No. Talimat: 1. TÜM ÇABANIZI GÖSTERİN. Tüm cevaplar sınav kitapçığında gösterilmelidir? 2. Bu kapalı bir sınavdır.
Detaylı8.04 Kuantum Fiziği Ders XII
Enerji ölçümünden sonra Sonucu E i olan enerji ölçümünden sonra parçacık enerji özdurumu u i de olacak ve daha sonraki ardışık tüm enerji ölçümleri E i enerjisini verecektir. Ölçüm yapılmadan önce enerji
DetaylıÇekirdek Modelleri. Alfa Bozunumu. Nükleer Fizikte Kullanışlı Birimler Çekirdeğin Yapısı ve Etkileşmeler. Çekirdeğin Sıvı Damlası Modeli
NÜKLEER FİZİK Bu sunumun büyük bir bölümünü aşağıdaki siteden indirebilir veya fotokopiciden fotokopisini alabilirsiniz. http://s3.dosya.tc/server11/efgmzh/fotokopi.pdf.html Nükleer Fizikte Kullanışlı
DetaylıElementlerin tüm özelliğini gösteren en küçük parçasına atom denir. Atomu oluşturan parçacıklar farklı yüklere sahiptir. Atomda bulunan yükler;
Elementlerin tüm özelliğini gösteren en küçük parçasına atom denir. Atomu oluşturan parçacıklar farklı yüklere sahiptir. Atomda bulunan yükler; negatif yükler ve pozitif yüklerdir. Atomu oluşturan parçacıklar:
DetaylıBÖLÜM 1: Matematiğe Genel Bakış 1. BÖLÜM:2 Fizik ve Ölçme 13. BÖLÜM 3: Bir Boyutta Hareket 20. BÖLÜM 4: Düzlemde Hareket 35
BÖLÜM 1: Matematiğe Genel Bakış 1 1.1. Semboller, Bilimsel Gösterimler ve Anlamlı Rakamlar 1.2. Cebir 1.3. Geometri ve Trigometri 1.4. Vektörler 1.5. Seriler ve Yaklaşıklıklar 1.6. Matematik BÖLÜM:2 Fizik
DetaylıFZM 220. Malzeme Bilimine Giriş
FZM 220 Yapı Karakterizasyon Özellikler İşleme Performans Prof. Dr. İlker DİNÇER Fakültesi, Fizik Mühendisliği Bölümü 1 Atomsal Yapı ve Atomlararası Bağ1 Ders Hakkında FZM 220 Dersinin Amacı Bu dersin
DetaylıBÖLÜM 27 ÇOK ELEKTRONLU ATOMLAR
BÖLÜM 27 ÇOK ELEKTRONLU ATOMLAR Şimdiye kadar, bağımsız parçacık modelinin (BPM), Helyum atomunun özdurumlarının nitel olarak doğru ifade edilmesini sağladığını öğrendik. Peki lityum veya karbon gibi iki
DetaylıMIT 8.02, Bahar 2002 Ödev # 1 Çözümler
Adam S. Bolton bolton@mit.edu MIT 8.02, Bahar 2002 Ödev # 1 Çözümler 15 Şubat 2002 Problem 1.1 Kütleçekim ve Elektrostatik kuvvetlerin bağıl şiddetleri. Toz parçacıkları 50 µm çapında ve böylece yarıçapları
DetaylıBÖLÜM 25 HELYUM ATOMU
BÖLÜM 25 HELYUM ATOMU Şimdi, Hidrojene benzer atomları daha detaylı inceleyelim. Bir sonraki en basit sistemi tartışmaya başlayalım: Helyum atomu. Bu durumda, R noktasında konumlanmış Z = 2 yükü bulunan
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 2 Kuvvet Vektörleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö.Soyuçok. 2 Kuvvet Vektörleri Bu bölümde,
DetaylıElektromanyetik Dalga Teorisi
Elektromanyetik Dalga Teorisi Ders-2 Dalga Denkleminin Çözümü Düzlem Elektromanyetik Dalgalar Enine Elektromanyetik Dalgalar Kayıplı Ortamda Düzlem Dalgalar Düzlem Dalgaların Polarizasyonu Dalga Denkleminin
DetaylıParçacıkların Standart Modeli ve BHÇ
Parçacıkların Standart Modeli ve BHÇ Prof. Dr. Altuğ Özpineci ODTÜ Fizik Bölümü Parçacık Fiziği Maddeyi oluşturan temel yapı taşlarını ve onların temel etkileşimlerini arar Democritus (460 MÖ - 370 MÖ)
DetaylıELEKTRON DİZİLİMİ PAULİ DIŞLAMA İLKESİ:
ELEKTRON DİZİLİMİ PAULİ DIŞLAMA İLKESİ: Bir atomdaki herhangi iki elektronun dört kuantum sayısı aynı olamaz. Bir atomun n,l,ml, kuant sayıları aynı olsa bile m s spin kuantum sayıları farklı olacaktır.
DetaylıProton, Nötron, Elektron
Atomun Yapısı Atom Atomu oluşturan parçacıklar farklı yüklere sahiptir. Farklı yüklere sahip bu parçacıklar birbirini etkileyerek bir arada bulunur ve atomu oluşturur. Atomda bulunan yükler negatif ve
Detaylı4.1 denklemine yakından bakalım. Tanımdan α = dω/dt olduğu bilinmektedir (ω açısal hız). O hâlde eğer cisme etki eden tork sıfır ise;
Deney No : M3 Deneyin Adı : EYLEMSİZLİK MOMENTİ VE AÇISAL İVMELENME Deneyin Amacı : Dönme hareketinde eylemsizlik momentinin ne demek olduğunu ve nelere bağlı olduğunu deneysel olarak gözlemlemek. Teorik
DetaylıBÖLÜM 8 MALZEMENİN MANYETİK ÖZELLİKLERİ
BÖLÜM 8 MALZEMENİN MANYETİK ÖZELLİKLERİ İndüktörler, transformatörler, jeneratörler, elektrik motorları, trafolar, elektromıknatıslar, hoparlörler, kayıt cihazları gibi pek çok cihaz malzemenin manyetik
DetaylıA. ATOMUN TEMEL TANECİKLERİ
ÜNİTE 3 MADDENİN YAPISI VE ÖZELLİKLERİ 1. BÖLÜM MADDENİN TANECİKLİ YAPISI 1- ATOMUN YAPISI Maddenin taneciklerden oluştuğu fikri yani atom kavramı ilk defa demokritus tarafından ortaya atılmıştır. Örneğin;
Detaylı