PARALEL VE PARALEL OLMAYAN FİBERLERDE KARŞILIKLI KUPLAJ ANALİZİ
|
|
- Metin Gürses
- 7 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 PARALEL VE PARALEL OLAYAN FİBERLERDE KARŞILIKLI KUPLAJ ANALİZİ üahit SELÇUK N. Özlem ÜNVERDİ Elektronik Haberleşme ühendisliği Bölümü Elektrik-Elektronik Fakültesi Yıldız Teknik Ünirsitesi, 34349, Beşiktaş, İstanbul e-posta: e-posta: Anahtar sözükler : Optik haberleşme,optik dalga kılavuzu, optik kuplör, Kuple od Teorisi ÖZET Bu çalışmada, iletişim teknolojisinde önemli konumda bulunan optik dalga kılavuzlarının elektromagnetik dalga propagasyonunu inelenmiş birbirine paralel paralel olmayan optik fiberlerin karşılıklı kuplaj mekanizması göz önünde tutularak mod analizi yapılmıştır. Bu kapsamda, axwell denklemleri sınır koşulları ışığında optik dalga kılavuzlarının elektromagnetik özellikleri inelenmiş düzlemsel yapıdaki katmanlı (slab optik fiberler analiz edilmiştir.. GİRİŞ Optik dalga kılavuzları arasındaki uzaklık, çalışma dalgaboyuna göre çok küçükse, optik dalga kılavuzları birbiriyle etkileşime geçerler. Bir optik dalga kılavuzunda propagasyon yapan modun alan uzantısının, diğer optik dalga kılavuzunda propagasyon yapan modun etki alanına ulaşması ya etkilemesine kuplaj denir. Bu çalışmada, paralel paralel olmayan optik dalga kılavuzları arasındaki karşılıklı kuplaj analiz edilmiştir. Kuplaj, farklı optik dalga kılavuzlarının modları arasında olabildiği gibi bir optik dalga kılavuzunun kendi modları arasında da olabilir [-6]. Çalışmanın. Bölüm ünde optik dalga kılavuzlarındaki karşılıklı kuplaj ele alınmıştır. 3. Bölüm de paralel optik dalga kılavuzlarında kuplaj mekanizması inelenmiştir. Kuple kılıflı düzlemsel yapıdaki katmanlı (slab optik fiberlerde TE çift, TE tek, T çift T tek modlarının kuplajı irdelenmiş, kuplajın propagasyon sabitine olan etkisi analiz edilmiş, kılıf bölgesinin, kuplaj mekanizmasındaki önemi ortaya konulmuştur. 4. Bölüm de, paralel olmayan optik dalga kılavuzları arasındaki karşılıklı kuplaj analizi yapılmıştır. 5. Bölüm de, elde edilen sonuçlar değerlendirilerek yorumlanmıştır.. OPTİK DALGA KILAVUZLARI ARASINDAKİ KUPLAJ Optik dalga kılavuzları arasındaki kuplaj mekanizması, Kuple od Teorisi Pertürbasyon Teorisi ışığında yapılır.. KUPLE OD TEORİSİ Elektromagnetizma problemlerinde kuple mod kavramı, 95 li yıllarda gündeme gelmiştir. Kuple od Teorisi nin optik dalga kılavuzlarına uygulanması, 97 de R. Vanlooster P. Phariseau nun literatürde çok önemli yere sahip çalışmaları ile başlamıştır. Anahtarlama modülasyon devrelerindeki doğrultu kuplörleri, optik sensörler, filtreler, kuple elektrik devreleri gibi birçok alanda yaygın biçimde kullanılır. Kuple od Teorisi nden, birbirlerine kuple olan elemanlardan oluşan sistemlerin analizinde yararlanılır hemen hemen aynı sonuçları rir []. Bu çalışmada, kuple sistemin sadee iki elemandan oluştuğu düşünülmüştür. Kuple mod analizi optik dalga kılavuzlarının zayıf kuplajlaması durumu göz önüne alınarak değerlendirilmiştir. Zayıf kuplajlamanın Kuple od Teorisi ne uygulanması ile doğru sonuçlar alınmış, ayrıa da karmaşık ifadelerden kurtulunmuştur.. ODLARIN UZAY DOENİNDE KUPLAJI +z yönünde ilerleyen zamana göre değişimi exp( jω t olan iki modun propagasyon sabitleri β β olmak üzere genlik fonksiyonları, a( z = a exp( jβz a ( z z = a exp( jβ ( (
2 dir. Burada, a katsayıdır. Kayıpsız durumda, β β reel büyüklüklerdir. z yönündeki değişim, da = jβa (3 da = jβ a (4 dir. İki fiber birbirini etkileyeek şekilde çok yakın oldukları zaman yukarıdaki eşitlikler yerine, da = jβ a + a (5 da = jβ a + a (6 kuple denklemleri kullanılır. Bu eşitliklerde, = jβ (7 = jβ (8 dir. Burada, : Birini optik fiberin öz kuplaj katsayısı, : Birim uzunlukta ikini optik fiberin birini optik fiber üzerindeki etkisini ifade eden kuplaj katsayısı, : Birim uzunlukta birini optik fiberin ikini optik fiber üzerindeki etkisini ifade eden kuplaj katsayısı, : İkini optik fiberin öz kuplaj katsayısıdır. Zayıf kuplaj koşulunda,, β β nin yanında çok küçüktür z den bağımsızdır. Özdeş optik fiberlerin karşılıklı etkileşiminde, β = β kabul edilebilir. Yukarıdaki ifadeleri değerlendirirken, (+ (- yönde iletilen modlarla, ayrık sürekli modların kuplajı gözardı edilmiştir. odların grup hızları aynı doğrultuda ise, * = (9 İken, modların grup hızları farklı doğrultuda ise, * = ( dir. 3. OPTİK DALGA KILAVUZLARINDA KUPLAJ ANALİZİ 3. PROPAGASYON SABİTİNDEKİ DEĞİŞİ (5 (6 eşitliklerindeki propagasyon sabitlerinin aynı olduğu kabul edildiğinde, β = β = β ( olur. Kuple mod denklemleri, da = jβ a + a ( da = jβ a + a (3 olarak yazılır. Burada, a = exp(( jβ z + exp (( jβ z a = exp(( exp (( jβ z (4 jβ z (5 olarak bulunur. Burada z= için katsayıları, = a( + a( = a ( ( a (6 (7 dir. Bu durumda, kuplaj nedeniyle propagasyon sabitinde meydana gelen değişim, Δβ = j( (8 olur. Kuple iki modun yeni propagasyon sabitlerindeki değişim Δβ ile belirlenir. Kuple kılavuzların kayıplı kayıpsız olmasına göre Δ β farklı değerler alır. Δβ kılavuzlar kayıpsız ise reel, kayıplı ise kompleks değer alır.
3 3. KUPLAJ KATSAYILARI Pertürbasyon Teorisi, düzlemsel yapıdaki katmanlı optik dalga kılavuzlarının silindirik yapıdaki optik dalga kılavuzlarının karşılıklı etkileşmelerinde kullanılan önemli bir teoridir. Amaç, matematiksel ifadeleri basit formlara indirgemektir. Pertürbasyon Teorisi nin uygulandığı kuple kılavuzlarda alan ifadeleri, E = ae + (9 + be E E = ah + ( + bh H şeklindedir. a b Pertürbasyon teorisi yardımıyla bulunan katsayılar, E H pertürbasyon terimleridir. Alan ifadeleri matematiksel olarak basite indirgendikten sonra uygulanan axwell denklemleri sonuu propagasyon sabiti değişimi, ωε Δβ = ± 4P ( n n 3 * E E dxdy ( olarak bulunur. Bu denklemler yardımıyla kuplaj katsayıları, = ωε dxdy ( * ( n n3 E E 4P = ωε dxdy (3 * ( n n3 E E 4P olarak bulunur. 4. PARALEL OPTİK DALGA KILAVUZLARI ARASINDAKİ KUPLAJLAA Bu bölümde, kuple kılıflı düzlemsel yapıdaki katmanlı (slab optik dalga kılavuzlarının kuplajı, propagasyon sabiti değişimi kuplaj katsayısı inelenmiştir. Şekil- de kuple kılıflı düzlemsel yapıdaki katmanlı iki optik dalga kılavuzu bulunmaktadır. y doğrultusunda sonsuza doğru uzanan kılavuzlarda z doğrultusunda propagasyon mevuttur. Şekilde, n, n n, sırasıyla çekirdek bölgesinin, 3 kılıf bölgesinin kılavuzları saran ortamın kırılma indisi, d : Optik dalga kılavuzlarının çekirdek bölgesinin yarıçapı, S : Optik dalga kılavuzlarının kılıfla beraber çekirdek yarıçapı, U : İki çekirdek ekseni arasındaki uzaklıktır. 4. ÇİFT VE TEK TE ODLARI Çift tek TE modları için çekirdek bölgesi, kılıf bölgesi kılıfı saran bölgede elektrik alan ifadesi, E y os( κx x d A sin( κx = Bexp( γx + C exp( γx d x S F exp( ρx S x (4 şeklindedir. Burada, n 3 optik fiberlerin kılıflarını saran dış ortamın kırılma indisidir ρ da bu dış ortamın özdeğeri olmak üzere, ( n3 k ρ = β (5 dir. Elektrik alanın diğer bileşenleri magnetik alan bileşenleri axwell denklemleri yardımıyla bulunur sınır koşulları uyarına, A κ γ ρ (6 B = exp[ γ ( S d ] γ + ρ ( κ + γ os( κd C = Aexp( γd sin( κd (7 F = κγ A exp( ρsexp[ γ ( S d] (8 ( γ + ρ( κ + γ katsayıları elde edilir. (6 eşitliğinden görüleeği gibi, kılıf bölgesinin kalınlığı olan S değeri arttıkça, B katsayısı sıfıra yakınsar. Özdeş iki optik fiberde, β = β = β propagasyon sabitiyle ilerleyen modlar için propagasyon sabitindeki değişim, Şekil-: Paralel kılıflı slab yapıdaki optik dalga kılavuzları. 3 4κ γ ρ Δβ = (9 β ( + γd ( γ + ρ γ ( S d ρ ( U S e e ( κ + γ
4 olarak ifade edilir. 4. ÇİFT VE TEK T ODLARI agnetik alan ifadesi çekirdek bölgesi, kılıf bölgesi kılıfı saran dış ortamda, H y os( κx A sin( κx ( γx ( = Be + Ce ( ρx Fe γx x d d x S (3 S x dir. Özdeş olan kuple optik fiberlerde propagasyon sabiti değişimi çift T modları için, n Δβ = n κ γ [e β[( n 4 (( γ ρ ( S d 4 ] e κ + n γ γd + n ( γ n ( S d ( ρ ( U e ( κ + γ ] S (3 Şekil-3: T modlarının kuplajında propagasyon sabitindeki değişimin çekirdek bölgesinin yarıçapına göre değişimi. olarak bulunur. 4.3 TASARI UYGULAALARI Bu çalışmada, düzlemsel yapıdaki katmanlı, kuple kılıflı, özdeş paralel iki optik dalga kılavuzunun çeşitli parametre değerlerinde kuplaj analizi yapılmış farklı değerler için kuplaj olayı gözlemlenmiş hangi parametrenin kuplaj olayını nasıl etkilediği inelenmiştir [-6]. Çalışmada, THz de çalışan kuple kılıflı paralel iki özdeş fiberde, n =.5, n =.49, n =, 3 7 β =.65x m dir. Kılavuzlanan TE T modlarının kuplajıyla oluşan propagasyon sabiti değişimi ( Δβ nın, optik fiber çekirdek yarıçapı (d nin d = x m den d = 5x m ye kadar olan değerleri ile olan değişimi gözlenmiştir. Konuyla ilgili değişimler, Şekil- ile Şekil-6 arasında yer almaktadır. Şekil-4: TE modlarının kuplajında propagasyon sabitindeki değişimin optik fiberler arasındaki uzaklığa göre değişimi. Şekil-5: T modlarının kuplajında propagasyon sabitindeki değişimin optik fiberler arasındaki uzaklığa göre değişimi. Şekil-: TE modlarının kuplajında propagasyon sabitindeki değişimin çekirdek bölgesinin yarıçapına göre değişimi.
5 Bu bölümde, paralel olmayan, aynı malzemeden yapılmış, aralarında θ açısı olan aynı boyuttaki iki optik dalga kılavuzu Şekil-7 deki gibi ele alınarak aralarındaki kuplaj katsayıları kuplaj denklemleri elde edilmiştir. Aynı malzemeden yapılmış aynı boyutlardaki paralel optik dalga kılavuzları arasındaki kuplaj katsayısı, ρh = = β ( t + / ρ( h = s exp( ρ + ρ (3 Şekil-6: TE çift modlarının kuplajında propagasyon sabitindeki değişimin çekirdek bölgesinin yarıçapına göre değişimi. 5. PARALEL OLAYAN OPTİK DALGA KILAVUZLARI ARASINDAKİ KUPLAJ ANALİZİ Optik anahtar, yönlü kuplör, modülatör mikromekanik optik anahtar gibi optik dalga kılavuzu ihazları, paralel olmayan optik dalga kılavuzu komponentleri içerirler. Dolayısıyla paralel olmayan optik ihazlardaki ışığın propagasyon karakteristiklerini özellikle de paralel olmayan dalga kılavuzlarının kuplaj karakteristiklerinin çalışılması önemlidir. Literatürdeki çalışmaların çoğunda, paralel dalga kılavuzlarının kuplaj karakteristikleri inelenmiştir. Paralel olmayan dalga kılavuzları yapısı için, dalga kılavuzları arasında uygun kuplaj yüzeyleri vardır paralel olmayan dalga kılavuzlarının kuplaj karakteristikleri, dalga kılavuzlarının farklı kuplaj yüzeyleri arasındaki ayrılma uzaklığının fonksiyonunun, paralel dalga kılavuzlarının kuplaj denklemleri kuplaj katsayıları ifadelerinde kullanılarak elde edilir. Paralel dalga kılavuzlarının herhangi bir karşılıklı bölümü sabit bir faz alanına sahiptir. Paralel olmayan dalga kılavuzlarının karşılıklı bölümlerinin üzerindeki faz dağılımı ise sabit değildir propagasyon uzaklığı ile değişir. dir. Burada, ρ = β n k, h = n k β π k = dir. β, birini ikini dalga kılavuzlarının λ propagasyon sabitidir. Paralel iki optik dalga kılavuzunun kuplaj denklemleri, da = j A exp( jδ z (33 da = ja exp( jδ z (34 dir. Buradaki A A, alan genlikleridir. Şekil- 7 deki paralel olmayan durum için, s = s + z (35 olarak ele alınır. Bu ifade, paralel dalga kılavuzları için bulunan kuplaj katsayı ifadesinde yerine konulursa, aynı malzemeden yapılmış aynı boyutlardaki paralel olmayan optik dalga kılavuzları arasındaki kuplaj katsayısı, np ρh = exp( ρs ρz βt( h + ρ (36 olarak elde edilir. Dolayısıyla paralel paralel olmayan optik dalga kılavuzlarının kuplaj katsayıları arasında np = exp( Rz (37 Bağıntısı vardır. Paralel olmayan iki optik dalga kılavuzunun kuplaj denklemleri, da = ja exp( ρz (38 Şekil-7: İki paralel olmayan dalga kılavuzunun kuple sistemi. da = ja exp( ρz (39
6 olarak bulunur. Analitik çözümler sonuu, A = j sin θ ρ tan θ [ exp( ρz tan ] A = os θ ρ [ exp( ρz tan ] (4 (4 olmayan iki dalga kılavuzunun arasındaki kuplaj inelenmiş birini ikini dalga kılavuzlarındaki güç değişimi belirlenmiştir olur. Birini ikini dalga kılavuzlarının çıkış güü,.85 K P = = sin [ exp( tan ] A ρz θ ρ K P = = os A exp( ρz tan θ ρ tan θ formunda elde edilir. [ ] (4 (43 5. TASARI UYGULAALARI Bu bölümde, paralel olmayan iki optik dalga kılavuzu için uygulama geliştirilmiştir. Uygulamada ele alınan koşullar aşağıda yer almaktadır: Optik dalga kılavuzlarının aynı malzemeden yapıldığı boyutlarının da aynı olduğu varsayılmıştır. λ =. 55μm, β. 7 = β = β = 67 rad / m, n =.4888, n =.4888 n =. 466 alınmıştır. s Burada, n, n n s, sırasıyla birini, ikini dalga kılavuzu kılıfın kırılma indisi, β : Kılavuzların propagasyon sabiti, λ : Işığın dalgaboyu, θ Dalga kılavuzları arasındaki açı, S: Dalga kılavuzları (giriş portları arasındaki uzaklık t: Dalga kılavuzlarının genişliği olmak üzere paralel z(μm x -4 Şekil-9: İkini dalga kılavuzundaki optik güün z ( s =. m, t = 6 m,θ = z(μm x -5 Şekil-: Birini dalga kılavuzundaki optik güün z ( s =.5 m, t = 6 m,θ = z(μ m x -4 Şekil-8: Birini dalga kılavuzundaki optik güün z ( s =. m, t = 6 m,θ = z(μm x -5 Şekil-: Birini dalga kılavuzundaki optik güün z ( s =. m, t = 6 m,θ =.5.
7 .5 yakınlarındaki optik güç propagasyon mesafesi ile daha şiddetli olarak değişmiştir z(μm x -5 Şekil-: Birini dalga kılavuzundaki optik güün z ( s =.5 m, t = 3 m,θ =.. 6. SONUÇ Bu çalışmada, kuple paralel kılıflı iki özdeş optik fiber arasındaki uzaklık arttığında, propagasyon sabitindeki değişimin azaldığı görülmüştür. TE T modlarının kuplajında, optik fiberin çekirdek bölgesinin yarıçapındaki artış ile propagasyon sabitindeki değişim arttığı belirlenmiştir. TE T modlarının kuplajları karşılaştırıldığında, TE modları arasındaki kuplajın, T modları arasındaki kuplajdan daha etkin olduğu görülmüştür. Paralel olmayan optik dalga kılavuzları içindeki güç, güün optik dalga kılavuzuna girdiği noktadan uzaklaştıkça, kararlı bir değere ulaşmıştır. Giriş KAYNAKLAR [] Ünrdi N. Ö., Düz Bükülmüş Optik Dalga Kılavuzlarının Karşılıklı Kuplajına Kılavuzlanmış odların Evanesent Alanlarının Sızıntılı odların Etkisi, Doktora Tezi, Yıldız Teknik Ünirsitesi, Fen Bilimleri Enstitüsü, İstanbul, 998. [] Yariv A., Coupled-ode Theory for Guided-Wa Optis, IEEE J. Quantum Eletron., vol. QE-9, no. 9, p.p , Sep [3] Haus H. A. and Huang W., Coupled-ode Theory, Pro. IEEE, vol.79, no., p.p , Otober [4] Haus H. A., Huang W., Kawakami S. and Whitaker N. A., Coupled-ode Theory of Optial Waguides, J. Lightwa Teh., vol. LT-5, no., p.p. 6-3, Jan [5] Huang W.P. and Little B. E., Power Exhange in Tapered Optial Couplers, J. of Quantum Eletronis., vol. 7, no. 7, p.p , July. 99. [6] intyre P. D. and Snyder A. W., Power Transfer Between Optial Fibers, J. of the Optial Soiety of Ameria., vol. 63, no., p.p , Deember. 973.
ELEKTROMANYETİK DALGA TEORİSİ DERS - 5
ELEKTROMANYETİK DALGA TEORİSİ DERS - 5 İletim Hatları İLETİM HATLARI İletim hatlarının tarihsel gelişimi iki iletkenli basit hatlarla (ilk telefon hatlarında olduğu gibi) başlamıştır. Mikrodalga enerjisinin
DetaylıOPTİK MODÜLATÖRLERDE PERFORMANS ANALİZİ
YILDIZ TEKNİK ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ OPTİK MODÜLATÖRLERDE PERFORMANS ANALİZİ Elektronik ve Haberleşme Mühendisi Emine TARI FBE Elektronik ve Haberleşme Mühendisliği Anabilim Dalı Haberleşme
DetaylıPotansiyel Engeli: Tünelleme
Potansiyel Engeli: Tünelleme Şekil I: Bir potansiyel engelinde tünelleme E
DetaylıElektromanyetik Dalga Teorisi
Elektromanyetik Dalga Teorisi Ders-1 Diferansiyel Formda Maxwell Denklemleri İntegral Formda Maxwell Denklemleri Fazörlerin Kullanımı Zamanda Harmonik Alanlar Malzeme Ortamı Dalga Denklemleri Michael Faraday,
DetaylıElektromanyetik Dalga Teorisi
Elektromanyetik Dalga Teorisi Ders-2 Dalga Denkleminin Çözümü Düzlem Elektromanyetik Dalgalar Enine Elektromanyetik Dalgalar Kayıplı Ortamda Düzlem Dalgalar Düzlem Dalgaların Polarizasyonu Dalga Denkleminin
Detaylıİnce Antenler. Hertz Dipolü
İnce Antenler Çapları boylarına göre küçük olan antenlere ince antenler denir. Alanların hesabında antenlerin sonsuz ince kabul edilmesi kolaylık sağlar. Ancak anten empedansı bulunmak istendiğinde kalınlığın
DetaylıFİZ217 TİTREŞİMLER VE DALGALAR DERSİNİN 2. ARA SINAV SORU CEVAPLARI
1) Gerilmiş bir ipte enine titreşimler denklemi ile tanımlıdır. Değişkenlerine ayırma yöntemiyle çözüm yapıldığında için [ ] [ ] ifadesi verilmiştir. 1.a) İpin enine titreşimlerinin n.ci modunu tanımlayan
DetaylıYıldız Teknik Üniversitesi Elektronik ve Hab. Müh. Mikrodalga Lab. Deney No:6
Deney No:6 Yıldız Teknik Üniversitesi Elektronik ve Hab. Müh. Mikrodalga Lab. VCO, Dedektör ve 3-Kapılı Sirkülatörün Tanınması Alçak Geçiren Filtreye Ait Araya Girme Kaybı Karakteristiğinin Belirlenmesi
DetaylıPervane 10. PERVANE TEORİLERİ. P 2 v 2. P 1 v 1. Gemi İlerleme Yönü P 0 = P 2. Geliştirilmiş pervane teorileri aşağıdaki gibi sıralanabilir:
. PEVANE TEOİLEİ Geliştirilmiş perane teorileri aşağıdaki gibi sıralanabilir:. Momentum Teorisi. Kanat Elemanı Teorisi 3. Sirkülasyon (Girdap) Teorisi. Momentum Teorisi Momentum teorisinde aşağıdaki kabuller
DetaylıFİZ209A OPTİK LABORATUVARI DENEY KILAVUZU
T.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ GAZİ EĞİTİM FAKÜLTESİ ORTAÖĞRETİM FEN VE MATEMATİK ALANLARI EĞİTİMİ BÖLÜMÜ FİZİK EĞİTİMİ ANABİLİM DALI FİZ209A OPTİK LABORATUVARI DENEY KILAVUZU TÇ 2007 & ҰǓ 2012 Öğrencinin Adı
DetaylıSayısal Filtre Tasarımı
Sayısal Filtre Tasarımı Sayısal Filtreler Filtreler ayrık zamanlı sistemlerdir. Filtreler işaretin belirli frekanslarını güçlendirmek veya zayıflatmak, belirli frekanslarını tamamen bastırmak veya belirli
DetaylıKANAT PROFİLİ ETRAFINDAKİ SIKIŞTIRILAMAZ AKIŞ
KANAT PROFİLİ ETRAFINDAKİ SIKIŞTIRILAMAZ AKIŞ Uçağı havada tutan kanadın oluşturduğu taşıma kuvvetidir. Taşıma kuvvetinin hesaplanması, hangi parametrelere bağlı olarak değiştiğinin belirlenmesi önemlidir.
DetaylıElektromanyetik Dalga Teorisi Ders-3
Elektromanyetik Dalga Teorisi Ders-3 Faz ve Grup Hızı Güç ve Enerji Düzlem Dalgaların Düzlem Sınırlara Dik Gelişi Düzlem Dalgaların Düzlem Sınırlara Eğik Gelişi Dik Kutuplama Paralel Kutuplama Faz ve Grup
DetaylıDENEY 3. IŞIĞIN POLARİZASYONU. Amaç: - Analizörün pozisyonunun bir fonksiyonu olarak düzlem polarize ışığın yoğunluğunu ölçmek.
DENEY 3. IŞIĞIN POLARİZASYONU Amaç: - Analizörün pozisyonunun bir fonksiyonu olarak düzlem polarize ışığın yoğunluğunu ölçmek. - Analizörün arkasındaki ışık yoğunluğunu, λ / 4 plakanın optik ekseni ile
DetaylıKompozit Malzemeler ve Mekaniği. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Kompozit Malzemeler ve Mekaniği Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 4 Laminatların Makromekanik Analizi Kaynak: Kompozit Malzeme Mekaniği, Autar K. Kaw, Çevirenler: B. Okutan Baba, R. Karakuzu. 4 Laminatların
DetaylıAKDENİZ ÜNİVERSİTESİ. Anten Parametrelerinin Temelleri. Samet YALÇIN
AKDENİZ ÜNİVERSİTESİ Anten Parametrelerinin Temelleri Samet YALÇIN Anten Parametrelerinin Temelleri GİRİŞ: Bir antenin parametrelerini tanımlayabilmek için anten parametreleri gereklidir. Anten performansından
DetaylıTek Boyutlu Potansiyeller: Potansiyel eşiği
Tek Boyutlu Potansiyeller: Potansiyel eşiği Şekil I: V 0 yüksekliğindeki potansiyel eşiği. Parçacık soldan gelmekte olup, enerjisi E dir. Zamandan bağımsız bir durumu analiz ediyoruz ki burada iyi belirlenmiş
DetaylıKUTUPLANMA (Polarizasyon) Düzlem elektromanyetik dalgaların kutuplanması
KUTUPLANMA (Polarizasyon) Kutuplanma enine dalgaların bir özelliğidir. Ancak burada mekanik dalgaların kutuplanmasını ele almayacağız. Elektromanyetik dalgaların kutuplanmasını inceleyeceğiz. Elektromanyetik
DetaylıRİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ
RİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ MUTLAK GENEL DÜZLEMSEL HAREKET: Genel düzlemsel hareket yapan bir karı cisim öteleme ve dönme hareketini eşzamanlı yapar. Eğer cisim ince bir levha olarak gösterilirse,
DetaylıFİZİK 4. Ders 10: Bir Boyutlu Schrödinger Denklemi
FİZİK 4 Ders 10: Bir Boyutlu Schrödinger Denklemi Bir Boyutlu Schrödinger Denklemi Beklenen Değer Kuyu İçindeki Parçacık Zamandan Bağımsız Schrödinger Denklemi Kare Kuyu Tünel Olayı Basit Harmonik Salınıcı
DetaylıV. İLETİŞİM TEKNOLOJİLERİ ULUSAL SEMPOZYUMU (İTUSEM 2013) 16-17 Mayıs 2013 İzmir
V. İLETİŞİM TEKNOLOJİLERİ ULUSAL SEMPOZYUMU (İTUSEM 2013) 16-17 Mayıs 2013 İzmir 1 RAYLI SİSTEMLERDE OPTİK HABERLEŞME SİSTEMLERİ Yrd.Doç.Dr. N. Özlem ÜNVERDİ Yıldız Teknik Üniversitesi Elektrik - Elektronik
DetaylıKompozit Malzemeler ve Mekaniği. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Kompozit Malzemeler ve Mekaniği Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 4 Laminatların Makromekanik Analizi Kaynak: Kompozit Malzeme Mekaniği, Autar K. Kaw, Çevirenler: B. Okutan Baba, R. Karakuzu. 4 Laminatların
DetaylıIşıma Şiddeti (Radiation Intensity)
Işıma Şiddeti (Radiation Intensity) Bir antenin birim katı açıdan yaydığı güçtür U=Işıma şiddeti [W/sr] P or =Işıma yoğunluğu [ W/m 2 ] Örnek-4 Bir antenin güç yoğunluğu Olarak verildiğine göre, ışıyan
DetaylıTek Fazlı Tam Dalga Doğrultucularda Farklı Yük Durumlarındaki Harmoniklerin İncelenmesi
Tek Fazlı Tam Dalga Doğrultucularda Farklı Yük Durumlarındaki Harmoniklerin İncelenmesi Ezgi ÜNVERDİ(ezgi.unverdi@kocaeli.edu.tr), Ali Bekir YILDIZ(abyildiz@kocaeli.edu.tr) Elektrik Mühendisliği Bölümü
DetaylıMAK 308 MAKİNA DİNAMİĞİ Bahar Dr. Nurdan Bilgin
MAK 308 MAKİNA DİNAMİĞİ 2017-2018 Bahar Dr. Nurdan Bilgin Virtüel İş Yöntemi-Giriş Bu zamana kadar Newton yasaları ve D alambert prensibine dayanarak hareket özellikleri her konumda bilinen bir makinanın
Detaylıİletken Düzlemler Üstüne Yerleştirilmiş Antenler
İletken Düzlemler Üstüne Yerleştirilmiş Antenler Buraya dek sınırsız ortamlarda tek başına bulunan antenlerin ışıma alanları incelendi. Anten yakınında bulunan başka bir ışınlayıcı ya da bir yansıtıcı,
DetaylıAdnan GÖRÜR Duran dalga 1 / 21 DURAN DALGA
Anan GÖRÜR Duran alga 1 / 21 DURAN DAGA Uygulamalara, iletim hattı boyunca fazör voltaj veya akımının genliğini çizmek çok kolayır. Bunlara kısaca uran alga (DD) enir ve Kayıpsız Hat Kayıplı Hat V ( )
DetaylıERCİYES ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ LABORATUARI
ERİYES ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ LABORATUARI DENEY FÖYÜ DENEY ADI KOMPANZASYON DENEYİ DERSİN ÖĞRETİM ÜYESİ DENEYİ YAPTIRAN
DetaylıEEM HABERLEŞME TEORİSİ NİĞDE ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ELEKTRİK-ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
EEM3006 - HABERLEŞME TEORİSİ NİĞDE ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ELEKTRİK-ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ EEM3006 - HABERLEŞME TEORİSİ Dersin Öğretim Elemanı: Yrd. Doç. Dr. Yasin KABALCI Ders Görüşme
Detaylıtayf kara cisim ışınımına
13. ÇİZGİ OLUŞUMU Yıldızın iç kısımlarından atmosfere doğru akan ışınım, dalga boyunun yaklaşık olarak sürekli bir fonksiyonudur. Çünkü iç bölgede sıcaklık gradyenti (eğimi) küçüktür ve madde ile ışınım
DetaylıOptik Kuvvetlendiriciler ve Uygulamaları Optical Amplifiers and Applications
Optik Kuvvetlendiriciler ve Uygulamaları Optical Amplifiers and Applications Gizem Pekküçük, İbrahim Uzar, N. Özlem Ünverdi Elektronik ve Haberleşme Mühendisliği Bölümü Yıldız Teknik Üniversitesi gizem.pekkucuk@gmail.com,
DetaylıMIT Açık Ders Malzemesi İstatistiksel Mekanik II: Alanların İstatistiksel Fiziği 2008 Bahar
MIT Açık Ders Malzemesi http://ocw.mit.edu 8.334 İstatistiksel Mekanik II: Alanların İstatistiksel Fiziği 008 Bahar Bu malzemeye atıfta bulunmak ve Kullanım Şartlarımızla ilgili bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms
DetaylıAhenk (Koherans, uyum)
Girişim Girişim Ahenk (Koherans, uyum Ahenk (Koherans, uyum Ahenk (Koherans, uyum http://en.wikipedia.org/wiki/coherence_(physics#ntroduction Ahenk (Koherans, uyum Girişim İki ve/veya daha fazla dalganın
DetaylıBLUETOOTH KABLOSUZ İLETİŞİM TEKNOLOJİSİNİN MODELLENMESİ VE PROPAGASYON ANALİZİ
BLUETOOTH KABLOSUZ İLETİŞİM TEKNOLOJİSİNİN MODELLENMESİ VE PROPAGASYON ANALİZİ N. Özlem ÜNVERDİ 1 N. Aydın ÜNVERDİ 1 Elektronik ve Haberleşme Mühendisliği Bölümü Elektrik-Elektronik Fakültesi Yıldız Teknik
DetaylıDENİZ HARP OKULU ELEKTRİK ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜM BAŞKANLIĞI DERS TANITIM BİLGİLERİ
DENİZ HARP OKULU ELEKTRİK ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜM BAŞKANLIĞI DERS TANITIM BİLGİLERİ Dersin Adı Kodu Sınıf/Y.Y. Ders Saati (T+U+L) Kredi AKTS Elektromanyetik Teori ELM-323 3 / VI 3+0+0 3 5 Dersin
DetaylıDiverjans teoremi ise bir F vektörüne ait hacim ve yüzey İntegralleri arasındaki ilişkiyi ortaya koyar ve. biçiminde ifade edilir.
Maxwell denklemlerini intagral bicimlerinin elde edilmesinde Stokes ve Diverjans Teoremlerinden yararlanilir. Stokes Teoremiaşağıdaki gibi ifade edilir, bir F vektörüne ait yüzey integrali ile çizgi integrali
DetaylıMAT355 Kompleks Fonksiyonlar Teorisi I Hafta 2. yapılırsa bu durumda θ ya z nin esas argümenti denir ve Argz ile gösterilir. argz = Argz + 2nπ, n Z
MAT355 Kompleks Fonksiyonlar Teorisi I Hafta 1.. Kutupsal Formda Gösterim z x + iy vektörünün pozitif reel eksenle yaptığı açıya θ diyelim. cos θ x, sin θ y ve buradan tan θ y θ arctan y olup θ ya z z
DetaylıMatematikte karşılaştığınız güçlükler için endişe etmeyin. Emin olun benim karşılaştıklarım sizinkilerden daha büyüktür.
- 1 - ÖĞRENME ALANI CEBİR BÖLÜM KARMAŞIK SAYILAR ALT ÖĞRENME ALANLARI 1) Karmaşık Sayılar Karmaşık Sayıların Kutupsal Biçimi KARMAŞIK SAYILAR Kazanım 1 : Gerçek sayılar kümesini genişletme gereğini örneklerle
DetaylıOptoelektronik Tümleşik Devreler. 2008 HSarı 1
Optoelektronik Tümleşik Devreler 2008 HSarı 1 Kaynaklar: R. G. Hunsperger, Integrated Optics: Theory and Technology, 3rd Edition, Springer Series in Optical Science, Springer-Verlag, 1991 2008 HSarı 2
DetaylıDERS BİLGİLERİ. D+U+L Saat. Kodu Yarıyıl ELEKTROMAGNETİK TEORİNİN ANALİTİK ESASLARI. EE529 Güz 3+0+0 3 7. Ön Koşul Dersleri. Dersin Koordinatörü
DERS BİLGİLERİ Ders ELEKTROMAGNETİK TEORİNİN ANALİTİK ESASLARI Kodu Yarıyıl D+U+L Saat Kredi AKTS EE529 Güz 3+0+0 3 7 Ön Koşul Dersleri EE323 Dersin Dili Dersin Seviyesi Dersin Türü Dersin Koordinatörü
DetaylıOptik Filtrelerde Performans Analizi Performance Analysis of the Optical Filters
Optik Filtrelerde Performans Analizi Performance Analysis of the Optical Filters Gizem Pekküçük, İbrahim Uzar, N. Özlem Ünverdi Elektronik ve Haberleşme Mühendisliği Bölümü Yıldız Teknik Üniversitesi gizem.pekkucuk@gmail.com,
Detaylımercek ince kenarlı (yakınsak) mercekler kalın kenarlı (ıraksak) mercekle odak noktası odak uzaklığı
MERCEKLER Mercekler mikroskoptan gözlüğe, kameralardan teleskoplara kadar pek çok optik araçta kullanılır. Mercekler genelde camdan ya da sert plastikten yapılan en az bir yüzü küresel araçlardır. Cisimlerin
DetaylıDÜZLEMDE GERİLME DÖNÜŞÜMLERİ
3 DÜZLEMDE GERİLME DÖNÜŞÜMLERİ Gerilme Kavramı Dış kuvvetlerin etkisi altında dengedeki elastik bir cismi matematiksel bir yüzeyle rasgele bir noktadan hayali bir yüzeyle ikiye ayıracak olursak, F 3 F
DetaylıKuantum Mekaniğinin Varsayımları
Kuantum Mekaniğinin Varsayımları Kuantum mekaniği 6 temel varsayım üzerine kurulmuştur. Kuantum mekaniksel problemler bu varsayımlar kullanılarak (teorik/kuramsal olarak) çözülmekte ve elde edilen sonuçlar
Detaylıelektromagnetik uzunluk ölçerlerin Iaboratu ar koşullarında kaiibrasyonu
elektromagnetik uzunluk ölçerlerin Iaboratu ar koşullarında kaiibrasyonu ÖZET Yük. Müh. Uğur DOĞAN -Yük. Müh Özgür GÖR Müh. Aysel ÖZÇEKER Bu çalışmada Yıldız Teknik Üniversitesi İnşaat Fakültesi Jeodezi
DetaylıRADYASYON ÖLÇÜM YÖNTEMLERİ
RADYASYON ÖLÇÜM YÖNTEMLERİ Prof. Dr. Doğan BOR ORANTILI SAYAÇLAR DERS 2 GAZ DOLDURULMUŞ DEDEKTÖRLERİN FARKLI ÇALIŞMA BÖLGELERİ N 2 = 10 000 N 1 = 100 İyonizasyon Bölgesi İyonizasyon akımı primer iyon çiftlerinin
DetaylıEEM 307 Güç Elektroniği
DÜZCE ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ Elektrik-Elektronik Mühendisliği Bölümü Yaz Okulu GENEL SINAV SORULARI VE ÇÖZÜMLERİ EEM 307 Güç Elektroniği Tarih: 30/07/2018 Saat: 18:30-19:45 Yer: Merkezi Derslikler
DetaylıANTEN VE MİKRODALGA LABORATUVARI
Deney No: 4 ANTEN VE MİKRODALGA LABORATUVARI ANTEN EMPEDANSININ YARIKLI HAT (SLOTTED LINE) KULLANILARAK ÖLÇÜMÜ Bir dalga kılavuzundaki gerilimi voltmetre ile akımı da ampermetre ile ölçmek mümkün değildir.
DetaylıKARARLI HAL ISI İLETİMİ. Dr. Hülya ÇAKMAK Gıda Mühendisliği Bölümü
KARARLI HAL ISI İLETİMİ Dr. Hülya ÇAKMAK Gıda Mühendisliği Bölümü Sürekli rejim/kararlı hal (steady-state) & Geçici rejim/kararsız hal (transient/ unsteady state) Isı transferi problemleri kararlı hal
Detaylı9.14 Burada u ile u r arasındaki açı ve v ile u θ arasındaki acının θ olduğu dikkate alınarak trigonometrik eşitliklerden; İfadeleri elde edilir.
9.14 Burada u ile u r arasındaki açı ve v ile u θ arasındaki acının θ olduğu dikkate alınarak trigonometrik eşitliklerden; İfadeleri elde edilir. 9.15 Bu bölümde verilen koordinat dönüşümü uygulanırsa;
Detaylı1. AMAÇ Işınımla ısı transferi olayının tanıtılması, Stefan-Boltzman kanunun ve ters kare kanunun gösterilmesi.
IŞINIMLA ISI TRANSFERİ 1. AMAÇ Işınımla ısı transferi olayının tanıtılması, Stefan-Boltzman kanunun ve ters kare kanunun gösterilmesi. 2. TEORİ ÖZETİ Elektromanyetik dalgalar şeklinde veya fotonlar vasıtasıyla
DetaylıT.C. ÇANAKKALE ONSEKİZ MART ÜNİVERSİTESİ
T.C. ÇANAKKALE ONSEKİZ MART ÜNİVERSİTESİ DERS: CEBİRDEN SEÇME KONULAR KONU: KARDİNAL SAYILAR ÖĞRETİM GÖREVLİLERİ: PROF.DR. NEŞET AYDIN AR.GÖR. DİDEM YEŞİL HAZIRLAYANLAR: DİRENCAN DAĞDEVİREN ELFİYE ESEN
DetaylıDERS BİLGİLERİ. Ders Kodu Yarıyıl D+U+L Saat Kredi AKTS FİBER OPTİK EE 426 7/
DERS BİLGİLERİ Ders Kodu Yarıyıl D+U+L Saat Kredi AKTS FİBER OPTİK EE 426 7/8 3 + 0 + 0 3 5 Ön Koşul Dersleri EE426 Dersin Dili Dersin Seviyesi Dersin Türü Dersin Koordinatörü Dersi Verenler İngilizce
DetaylıENİNE DEMET DİNAMİĞİ. Prof. Dr. Abbas Kenan Çiftçi. Ankara Üniversitesi
ENİNE DEMET DİNAMİĞİ Prof. Dr. Abbas Kenan Çiftçi Ankara Üniversitesi 1 Dairesel Hızlandırıcılar Yönlendirme: mağnetik alan Odaklama: mağnetik alan Alan indisi zayıf odaklama: 0
DetaylıKAYMALI YATAKLAR I: Eksenel Yataklar
KAYMALI YATAKLAR I: Eksenel Yataklar Prof. Dr. İrfan KAYMAZ Mühendislik Fakültesi Makine Mühendisliği Bölümü Giriş Bu bölüm sonunda öğreneceğiniz konular: Eksenel yataklama türleri Yatak malzemeleri Hidrodinamik
DetaylıDİNAMİK (3.hafta) EĞRİSEL HAREKET-2: Kutupsal /Polar Koordinatlar (r,θ) A-Polar Koordinatlarda (r,θ) Hareket Denkemleri
DİNAMİK (3.hafta) EĞRİSEL HAREKET-2: Kutupsal /Polar Koordinatlar (r,θ) Şekildeki gibi dönen bir çubuk üzerinde ilerleyen bilezik hem dönme hareketi hemde merkezden uzaklaşma hareketi yapar. Bu durumda
DetaylıHAFTA 8: FOURIER SERİLERİ ÖZELLİKLERİ. İçindekiler
HAFA 8: FOURIER SERİLERİ ÖZELLİKLERİ İçindekiler 4.4. Fourier serisinin özellikleri... 2 4.4.1 Doğrusallık özelliği (Linearity property)... 2 4.4.2 Zamanda tersine çevirme özelliği (ime Reversal Property)...
DetaylıYıldız Teknik Üniversitesi Elektronik ve Hab. Müh. Mikrodalga Lab.
Deney No:2 Horn Antenin Işıma Özelliklerinin Elde Edilmesi Deneyin Amacı: Bu deneyde, Horn antenin çalışma prensibi ve karakteristikleri. Hüzme genişliği, radyasyon paterni ve kazanç kavramları. Horn antenin
Detaylı2. Işık Dalgalarında Kutuplanma:
KUTUPLANMA (POLARİZASYON). Giriş ve Temel ilgiler Işık, bir elektromanyetik dalgadır. Elektromanyetik dalgalar maddesel ortamlarda olduğu gibi boşlukta da yayılabilirler. Elektromanyetik dalgaların özellikleri
DetaylıELEKTRİK/ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜM BAŞKANLIĞI DERS TANITIM BİLGİLERİ
ELEKTRİK/ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜM BAŞKANLIĞI DERS TANITIM BİLGİLERİ Dersin Adı Kodu Sınıf / Y.Y. Ders Saati (T+U+L) Kredi AKTS ELEKTROMANYETİK MÜHENDİSLİĞİ EE-326 3/2 3+1+0 2+2+0 6 Dersin Dili : TÜRKÇE
Detaylı3.5. Devre Parametreleri
3..3 3.5. Devre Parametreleri 3.5. Devre Parametreleri Mikrodalga mühendisliğinde doğrusal mikrodalga devrelerini karakterize etmek için dört tip devre parametreleri kullanılır: açılma parametreleri (parametreleri)
DetaylıJeodezi
1 Jeodezi 5 2 Jeodezik Eğri Elipsoid Üstünde Düşey Kesitler Elipsoid yüzünde P 1 noktasındaki normalle P 2 noktasından geçen düşey düzlem, P 2 deki yüzey normalini içermez ve aynı şekilde P 2 de yüzey
DetaylıTİTREŞİM VE DALGALAR BÖLÜM PERİYODİK HAREKET
TİTREŞİM VE DALGALAR Periyodik Hareketler: Belirli aralıklarla tekrarlanan harekete periyodik hareket denir. Sabit bir nokta etrafında periyodik hareket yapan cismin hareketine titreşim hareketi denir.
DetaylıSu Dalgaları Testlerinin Çözümleri. Test 1 in Çözümleri
Test 1 in Çözümleri 1. 5 dalga tepesi arası 4λ eder.. Su Dalgaları Testlerinin Çözümleri 4λ = 0 cm 1 3 4 5 λ = 5 cm bulunur. Stroboskop saniyede 8 devir yaptığına göre frekansı 4 s 1 dir. Dalgaların frekansı;
DetaylıBir özvektörün sıfırdan farklı herhangi bri sabitle çarpımı yine bir özvektördür.
ÖZDEĞER VE ÖZVEKTÖRLER A n n tipinde bir matris olsun. AX = λx (1.1) olmak üzere n 1 tipinde bileşenleri sıfırdan farklı bir X matrisi için λ sayıları için bu denklemi sağlayan bileşenleri sıfırdan farklı
DetaylıHİDROLİK. Yrd. Doç. Dr. Fatih TOSUNOĞLU
HİDROLİK Yrd. Doç. Dr. Fatih TOSUNOĞLU Ders Hakkında Genel Bilgiler Görüşme Saatleri:---------- Tavsiye edilen kitaplar: 1-Hidrolik (Prof. Dr. B. Mutlu SÜMER, Prof. Dr. İstemi ÜNSAL. ) 2-Akışkanlar Mekaniği
DetaylıDİŞLİ ÇARKLAR I: GİRİŞ
DİŞLİ ÇARKLAR I: GİRİŞ Prof. Dr. İrfan KAYMAZ Mühendislik Fakültesi Makine Mühendisliği Bölümü Giriş Dişli Çarklar Bu bölüm sonunda öğreneceğiniz konular: Güç ve Hareket İletim Elemanları Basit Dişli Dizileri
DetaylıBu bölümde Coulomb yasasının bir sonucu olarak ortaya çıkan Gauss yasasının kullanılmasıyla simetrili yük dağılımlarının elektrik alanlarının çok
Gauss Yasası Bu bölümde Coulomb yasasının bir sonucu olarak ortaya çıkan Gauss yasasının kullanılmasıyla simetrili yük dağılımlarının elektrik alanlarının çok daha kullanışlı bir şekilde nasıl hesaplanabileceği
DetaylıKAYMALI YATAKLAR. Kaymalı Yataklar. Prof. Dr. İrfan KAYMAZ. Erzurum Teknik Üniversitesi. Mühendislik ve Mimarlık Fakültesi Makine Mühendisliği Bölümü
KAYMALI YATAKLAR Prof. Dr. İrfan KAYMAZ Mühendislik ve Mimarlık Fakültesi Makine Mühendisliği Bölümü Giriş Bu bölüm sonunda öğreneceğiniz konular: Eksenel yataklama türleri Yatak malzemeleri Hidrodinamik
DetaylıKUADRATİK FORM. Tanım: Kuadratik Form. Bir q(x 1,x 2,,x n ) fonksiyonu
KUADRATİK FORMLAR KUADRATİK FORM Tanım: Kuadratik Form Bir q(x,x,,x n ) fonksiyonu q x : n şeklinde tanımlı ve x i x j bileşenlerinin doğrusal kombinasyonu olan bir fonksiyon ise bir kuadratik formdur.
DetaylıDizi Antenler. Özdeş anten elemanlarından oluşan bir dizi antenin ışıma diyagramını belirleyen faktörler şunlardır.
Dizi Antenler Özdeş anten elemanlarından oluşan bir dizi antenin ışıma diyagramını belirleyen faktörler şunlardır. 1. Dizi antenin geometrik şekli (lineer, dairesel, küresel..vs.) 2. Dizi elemanları arasındaki
DetaylıOTOMATİK KONTROL SİSTEMLERİ İŞARET AKIŞ DİYAGRAMLARI SIGNAL FLOW GRAPH
OTOMATİK KONTROL SİSTEMLERİ İŞARET AKIŞ DİYAGRAMLARI SIGNAL FLOW GRAPH İŞARET AKIŞ DİYAGRAMLARI İşaret akış diyagramları blok diyagramlara bir alternatiftir. Fonksiyonel bloklar, işaretler, toplama noktaları
DetaylıUBT Foton Algılayıcıları Ara Sınav Cevap Anahtarı Tarih: 22 Nisan 2015 Süre: 90 dk. İsim:
UBT 306 - Foton Algılayıcıları Ara Sınav Cevap Anahtarı Tarih: 22 Nisan 2015 Süre: 90 dk. İsim: 1. (a) (5) Radyoaktivite nedir, tanımlayınız? Bir radyoizotopun aktivitesi (A), izotopun birim zamandaki
DetaylıALETLİ ANALİZ YÖNTEMLERİ
ALETLİ ANALİZ YÖNTEMLERİ Spektroskopiye Giriş Yrd. Doç. Dr. Gökçe MEREY SPEKTROSKOPİ Işın-madde etkileşmesini inceleyen bilim dalına spektroskopi denir. Spektroskopi, Bir örnekteki atom, molekül veya iyonların
DetaylıHareket Kanunları Uygulamaları
Fiz 1011 Ders 6 Hareket Kanunları Uygulamaları Sürtünme Kuvveti Dirençli Ortamda Hareket Düzgün Dairesel Hareket http://kisi.deu.edu.tr/mehmet.tarakci/ Sürtünme Kuvveti Çevre faktörlerinden dolayı (hava,
DetaylıYer Tabakaları Arasında Elektromagnetik Dalga Yayılımı
Yer Tabakaları Arasında Elektromagnetik Dalga Yayılımı AH OKTAY* ÖZET: Bu yazıda, tabakalı yeraltı ortamında elektromagnetik dalga yayılımı incelenmektedir. Birinci kısımda, elektromagnetik dalga yayılımmın
DetaylıELASTİK DALGA YAYINIMI
ELASTİK DALGA YAYINIMI (016-10. Ders) Prof.Dr. Eşref YALÇINKAYA Geçtiğimiz ders; Cisim dalgaları (P ve S) Tabakalı ortamda yayılan sismik dalgalar Snell kanunu Bu derste; Yüzey dalgaları (Rayleigh ve Love)
DetaylıMAK 308 MAKİNA DİNAMİĞİ Bahar Dr. Nurdan Bilgin
MAK 308 MAKİNA DİNAMİĞİ 017-018 Bahar Dr. Nurdan Bilgin EŞDEĞER ATALET MOMENTİ Geçen ders, hız ve ivme etki katsayılarını elde ederek; mekanizmanın hareketinin sadece bir bağımsız değişkene bağlı olarak
DetaylıAnahtarlama Modlu DA-AA Evirici
Anahtarlama Modlu DA-AA Evirici Giriş Anahtarlama modlu eviricilerde temel kavramlar Bir fazlı eviriciler Üç fazlı eviriciler Ölü zamanın PWM eviricinin çıkış gerilimine etkisi Diğer evirici anahtarlama
DetaylıModern Fizik (Fiz 206)
Modern Fizik (Fiz 206) 3. Bölüm KUANTUM Mekaniği Bohr modelinin sınırları Düz bir dairenin çevresinde hareket eden elektronu tanımlar Saçılma deneyleri elektronların çekirdek etrafında, çekirdekten uzaklaştıkça
DetaylıMANYETIZMA. Manyetik Alan ve Manyetik Alan Kaynakları
MANYETIZMA Manyetik Alan ve Manyetik Alan Kaynakları MAGNETİZMA Mıknatıs ve Özellikleri Magnetit adı verilen Fe 3 O 4 (demir oksit) bileşiği doğal bir mıknatıstır ve ilk olarak Manisa yakınlarında bulunduğu
DetaylıDENEY 2. IŞIK TAYFI VE PRİZMANIN ÇÖZÜNÜRLÜK GÜCÜ
DENEY 2. IŞIK TAYFI VE PRİZMANIN ÇÖZÜNÜRLÜK GÜCÜ Amaç: - Kırılma indisi ile dalgaboyu arasındaki ilişkiyi belirleme. - Cam prizmaların çözünürlük gücünü hesaplayabilme. Teori: Bir ortamın kırılma indisi,
DetaylıGÖRÜNTÜ İŞLEME HAFTA 2 SAYISAL GÖRÜNTÜ TEMELLERİ
GÖRÜNTÜ İŞLEME HAFTA 2 SAYISAL GÖRÜNTÜ TEMELLERİ GÖRÜNTÜ ALGILAMA Üç temel zar ile kaplıdır. 1- Dış Zar(kornea ve Sklera) 2- Koroid 3- Retina GÖRÜNTÜ ALGILAMA ---Dış Zar İki kısımdan oluşur. Kornea ve
DetaylıDoç. Dr. Sabri KAYA Erciyes Üni. Müh. Fak. Elektrik-Elektronik Müh. Bölümü. Ders içeriği
ANTENLER Doç. Dr. Sabri KAYA Erciyes Üni. Müh. Fak. Elektrik-Elektronik Müh. Bölümü Ders içeriği BÖLÜM 1: Antenler BÖLÜM 2: Antenlerin Temel Parametreleri BÖLÜM 3: Lineer Tel Antenler BÖLÜM 4: Halka Antenler
DetaylıÇEŞİTLİ ERBİYUM KATKILI FİBER YÜKSELTEÇ KONFİGÜRASYONLARI İÇİN KAZANÇ VE GÜRÜLTÜ FAKTÖRÜNÜN İNCELENMESİ
ÇEŞİTLİ ERBİYUM KATKILI FİBER YÜKSELTEÇ KONFİGÜRASYONLARI İÇİN KAZANÇ VE GÜRÜLTÜ FAKTÖRÜNÜN İNCELENMESİ Murat YÜCEL, Gazi Üniversitesi Zühal ASLAN, Gazi Üniversitesi H. Haldun GÖKTAŞ, Yıldırım Beyazıt
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 2 Kuvvet Vektörleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö.Soyuçok. 2 Kuvvet Vektörleri Bu bölümde,
DetaylıOptik Modülatörlerin Analizi ve Uygulamaları Analysis of the Optical Modulators and Applications
Optik Modülatörlerin Analizi ve Uygulamaları Analysis of the Optical Modulators and Applications Gizem Pekküçük, İbrahim Uzar, N. Özlem Ünverdi Elektronik ve Haberleşme Mühendisliği Bölümü Yıldız Teknik
DetaylıBölüm-4. İki Boyutta Hareket
Bölüm-4 İki Boyutta Hareket Bölüm 4: İki Boyutta Hareket Konu İçeriği 4-1 Yer değiştirme, Hız ve İvme Vektörleri 4-2 Sabit İvmeli İki Boyutlu Hareket 4-3 Eğik Atış Hareketi 4-4 Bağıl Hız ve Bağıl İvme
DetaylıKompozit Malzemeler ve Mekaniği. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Kompozit Malzemeler ve Mekaniği Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 3 Laminanın Mikromekanik Analizi Kaynak: Kompozit Malzeme Mekaniği, Autar K. Kaw, Çevirenler: B. Okutan Baba, R. Karakuzu. 3 Laminanın Mikromekanik
DetaylıRF ve Mikrodalga Mühendisliği (EE 310*) Ders Detayları
RF ve Mikrodalga Mühendisliği (EE 310*) Ders Detayları Ders Adı Ders Kodu Dönemi Ders Uygulama Laboratuar Kredi AKTS Saati Saati Saati RF ve Mikrodalga Mühendisliği EE 310* Bahar 3 2 0 4 5 Ön Koşul Ders(ler)i
DetaylıGözlemlerin Referans Elipsoid Yüzüne İndirgenmesi
JEODEZİ 6 1 Gözlemlerin Referans Elipsoid Yüzüne İndirgenmesi Jeodezik gözlemler, hesaplamalarda kullanılmadan önce, referans elipsoidin yüzeyine indirgenir. Bu işlem, arazide yapılan gözlemler l jeoidin
DetaylıAnalog Alçak Geçiren Filtre Karakteristikleri
Analog Alçak Geçiren Filtre Karakteristikleri Analog alçak geçiren bir filtrenin genlik yanıtı H a (jω) aşağıda gösterildiği gibi verilebilir. Ω p : Geçirme bandı kenar frekansı Ω s : Söndürme bandı kenar
DetaylıTAŞINIMIN FİZİKSEL MEKANİZMASI
BÖLÜM 6 TAŞINIMIN FİZİKSEL MEKANİZMASI 2 or Taşınımla ısı transfer hızı sıcaklık farkıyla orantılı olduğu gözlenmiştir ve bu Newton un soğuma yasasıyla ifade edilir. Taşınımla ısı transferi dinamik viskosite
DetaylıEMAT ÇALIŞMA SORULARI
EMAT ÇALIŞMA SORULARI 1) A = 4. ı x 2. ı y ı z ve B = ı x + 4. ı y 4. ı z vektörlerinin dik olduğunu gösteriniz. İki vektörün skaler çarpımlarının sıfır olması gerekir. A. B = 4.1 + ( 2). 4 + ( 1). ( 4)
DetaylıMADDESEL NOKTANIN EĞRİSEL HAREKETİ
Silindirik Koordinatlar: Bazı mühendislik problemlerinde, parçacığın hareketinin yörüngesi silindirik koordinatlarda r, θ ve z tanımlanması uygun olacaktır. Eğer parçacığın hareketi iki eksende oluşmaktaysa
DetaylıProjeksiyon Kavramı. Meridyenler ve paraleller eşitliklere göre düzleme aktarılır. 1) m : harita üzerinde paralelleri çizen yarıçap
Projeksiyon Kavramı Meridyenler ve paraleller eşitliklere göre düzleme aktarılır. 1) m : harita üzerinde paralelleri çizen yarıçap ) α: harita üzerinde meridyenler arasındaki açıyı ifade eder. m = α =
DetaylıDers Adı Kodu Yarıyılı T+U Saati Ulusal Kredisi AKTS. Devre Teorisi 2 EEE
DERS BİLGİLERİ Ders Adı Kodu Yarıyılı T+U Saati Ulusal Kredisi AKTS Devre Teorisi 2 EEE224 4 6 5 6 Ön Koşul Dersleri Dersin Dili Dersin Seviyesi Dersin Türü İngilizce Lisans Zorunlu / Yüz Yüze Dersin Koordinatörü
DetaylıKABLOSUZ İLETİŞİM
KABLOSUZ İLETİŞİM 805540 MODÜLASYON TEKNİKLERİ ANALOG MODÜLASYON İçerik 3 Modülasyon Analog Modülasyon Genlik Modülasyonu Modülasyon Kipleme 4 Bilgiyi iletim için uygun hale getirme işi. Temel bant mesaj
DetaylıMIT Açık Ders Malzemesi İstatistiksel Mekanik II: Alanların İstatistiksel Fiziği 2008 Bahar
MIT Açık Ders Malzemesi http://ocw.mit.edu 8.334 İstatistiksel Mekanik II: Alanların İstatistiksel Fiziği 8 Bahar Bu malzemeye atıfta bulunmak ve ullanım Şartlarımızla ilgili bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms
DetaylıC L A S S N O T E S SİNYALLER. Sinyaller & Sistemler Sinyaller Dr.Aşkın Demirkol
Sinyaller & Sisemler Sinyaller Dr.Aşkın Demirkol SİNYALLER Elekriki açıdan enerjisi ve frekansı olan dalga işare olarak anımlanır. Alernaif olarak kodlanmış sinyal/işare de uygun bir anım olabilir. s (
Detaylı