Doğrusal Olmayan Devreler, Sistemler ve Kaos

Benzer belgeler
Doğrusal Olmayan Devreler, Sistemler ve Kaos

1. Metrik Uzaylar ve Topolojisi

1 Vektör Uzayları 2. Lineer Cebir. David Pierce. Matematik Bölümü, MSGSÜ mat.msgsu.edu.tr/~dpierce/

Cebir 1. MIT Açık Ders Malzemeleri

Ders 8: Konikler - Doğrularla kesişim

KUADRATİK FORM. Tanım: Kuadratik Form. Bir q(x 1,x 2,,x n ) fonksiyonu

Prof.Dr.F.Nejat EKMEKCİ, Prof. Dr. Yusuf YAYLI, BAHAR

MIT Açık Ders Malzemeleri Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için

İÇİNDEKİLER. Ön Söz...2. Noktanın Analitik İncelenmesi...3. Doğrunun Analitiği Analitik Düzlemde Simetri...25

kavramını tanımlayıp bazı özelliklerini inceleyeceğiz. Ayrıca bir grup üzerinde tanımlı

FİZ 216 ELEKTRİK ve MANYETİZMA GRADİYENT DİVERJANS ROTASYONEL (KÖRL) KOORDİNAT SİSTEMLERİ HELMHOLTZ TEOREMİ

2. SİMETRİK GRUPLAR. Tanım 2.1. X boş olmayan bir küme olmak üzere X den X e birebir örten fonksiyona permütasyon denir.

. [ ] vektörünü S deki vektörlerin bir lineer

3. Ders Parametre Tahmini Lineer Tahmin Edilebilme Yeniden Parametrelendirme Lineer Parametrik Kısıtlamalar

Uzayda Simetri. A(x, y, z) noktasının O(a, b, c) noktasına göre simetriği B(x, y, z ) ise O noktası [AB] nın orta noktasıdır.

2. (1 + y ) ln(x + y) = yy dif. denk. çözünüz. 3. xy dy y 2 dx = (x + y) 2 e ( y/x) dx dif. denk. çözünüz.

Prof.Dr.F.Nejat EKMEKCİ, Prof. Dr. Yusuf YAYLI, BAHAR

12. Ders. Mahir Bilen Can. Mayıs 24, Son dersten hatırlayacağınız üzere simetrikleştirme operasyonundan elde ettiğimiz fonksiyon.

( ) v = 3i -4j vektörünün boyu kaç birimdir? r r r r A) 5 B) 4 C) 3 D) 2 E ) 1. Çözüm: v = 3i -4j Vektörün boyu ω olsun.

Tanım 2.1. X boş olmayan bir küme olmak üzere X den X üzerine bire-bir fonksiyona permütasyon denir.

Kompozit Malzemeler ve Mekaniği. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş

4. y=-2 doğrusundan 5 birim uzaklıkta. 5. O(0,0) başlangıç noktasından 3 birim. 6. A(1,2) ve B(5,8) noktalarından eşit. 7. x=-2 doğrusundan ve A(2,0)

7. Ders. Mahir Bilen Can. Mayıs 17, 2016

A A = A 2 x + A 2 y + A 2 z (1) A A. Üç-boyutlu uzayda, iki tane vektörü kartezyen koordinatlarda dikkate alalım: A = Axˆx + A y ŷ + A z ẑ,

Lecture 2. Mahir Bilen Can. Mayıs 10, 2016

3. Ders. Mahir Bilen Can. Mayıs 11, Önceki Dersteki Sorular ile İlgili Açıklamalar

ALTERNATİF AKIM DEVRELERİNİN ÇÖZÜMLERİ

Kuantum Grupları. Orta Doğu Teknik Üniversitesi, Ankara. Münevver Çelik. Feza Gürsey Enstitüsü, İstanbul 10 Şubat, 2010

Rastgele Süreçler. Rastgele süreç konsepti (Ensemble) Örnek Fonksiyonlar. deney. Zaman (sürekli veya kesikli) Ensemble.

İç-Çarpım Uzayları ÜNİTE. Amaçlar. İçindekiler. Yazar Öğr. Grv. Dr. Nevin ORHUN

DERS NOTLARI. Yrd. Doç. Dr. Hüseyin BİLGİÇ. Kahramanmaraş Sütçü İmam Üniversitesi Fen-Edebiyat Fakültesi Matematik Bölümü Ağustos 2015

Mohr Dairesi Düzlem Gerilme

10. Sunum: Laplace Dönüşümünün Devre Analizine Uygulanması

18.06 Professor Strang FİNAL 16 Mayıs 2005

YÖNEYLEM ARAŞTIRMASI - III

ÖRNEK ÖRNEK ÖRNEK ÖRNEK

Kompozit Malzemeler ve Mekaniği. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş

Cebir 1. MIT Açık Ders Malzemeleri

Elektrik Devre Temelleri

Ders 2: Manifold, kritik noktaları ve indisleri

MAK 308 MAKİNA DİNAMİĞİ Bahar Dr. Nurdan Bilgin

SERİ, PARALEL DİRENÇ DEVRELERİ VE KIRCHHOFF KANUNLARI

T I M U R K A R A Ç AY - H AY D A R E Ş C A L C U L U S S E Ç K I N YAY I N C I L I K A N K A R A

ÖZDEĞERLER- ÖZVEKTÖRLER

Temel Kavramlar. (r) Sıfırdan farklı kompleks sayılar kümesi: C. (i) Rasyonel sayılar kümesi: Q = { a b

İleri Diferansiyel Denklemler

Özdeğer ve Özvektörler

RASGELE SÜREÇLER İ.Ü. ELEKTRİK ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ İLETİŞİM LABORATUVARI ARALIK, 2007

1. BÖLÜM uzayda Bir doğrunun vektörel ve parametrik denklemi BÖLÜM uzayda düzlem denklemleri... 77

8.04 Kuantum Fiziği DersXIX

DİNAMİK - 6. Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi. Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü

Lineer Dönüşümler ÜNİTE. Amaçlar. İçindekiler. Yazar Öğr. Grv.Dr. Nevin ORHUN

Galois Teori, Örtü Uzayları ve Diferansiyel Denklemler

7.2 Fonksiyon ve Fonksiyon Tanımları (I) Fonksiyon ve Fonksiyon Tanımları (II)

MAT355 Kompleks Fonksiyonlar Teorisi I Hafta 2. yapılırsa bu durumda θ ya z nin esas argümenti denir ve Argz ile gösterilir. argz = Argz + 2nπ, n Z

MIT Açık Ders Malzemesi İstatistiksel Mekanik II: Alanların İstatistiksel Fiziği 2008 Bahar

11. Ders. Mahir Bilen Can. Mayıs 23, 2016

Bilgisayarla Görüye Giriş

T.C. ÇANAKKALE ONSEKİZ MART ÜNİVERSİTESİ

= e DIŞ MERKEZLİK HAZİNE-1 HAZİNE-2

ANADOLU ÜNİVERSİTESİ AÇIKÖĞRETİM FAKÜLTESİ İLKÖĞRETİM ÖĞRETMENLİĞİ LİSANS TAMAMLAMA PROGRAMI. Lineer. Cebir. Ünite

BÖLÜM 1 1- KOMPLEKS (KARMAŞIK) SAYILAR 1-1 KARMAŞIK SAYILAR VE ÖZELLİKLERİ

Matris Cebiriyle Çoklu Regresyon Modeli

1. Hafta Uygulama Soruları

Hamel Taban ve Boyut Teoremi

Topolojik Uzaylarda Süreklilik Çeşitleri Üzerine

HAFTA 8: FOURIER SERİLERİ ÖZELLİKLERİ. İçindekiler

7. Ders Genel Lineer Modeller Singüler Modeller, Yanlış veya Bilinmeyen Kovaryanslar, Đlişkili Hatalar

Ders 2: RP 1 ve RP 2 - Reel izdüşümsel doğru ve

Cebir 1. MIT Açık Ders Malzemeleri

UZAYDA VEKTÖRLER ve DOĞRU DÜZLEM

2+1 Boyutlu Eğri Hiperyüzeyde Dirac Denklemi

Matematik I: Analiz und Lineer Cebir I Sömestr Ders Saati D 2 U 2 L 1 AKTS 6 Lisans/ Yüksek Lisans Lisans Dersin Kodu MAT 106 Sömestr 2

MIT Açık Ders Malzemeleri Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için

1. Analitik düzlemde P(-4,3) noktasının eksenlerden ve O başlangıç noktasından uzaklığı kaç birimdir?

NEUTROSOPHIC TOPOLOJİK UZAYLARDA SÜREKLİLİK GÜLŞAH KAYA

Sayısal Filtre Tasarımı

Math 103 Lineer Cebir Dersi Ara Sınavı

8.04 Kuantum Fiziği Ders XII

MADDESEL NOKTANIN EĞRİSEL HAREKETİ

RF MİKROELEKTRONİK TEMEL BİLGİLER

Düzlemde Dönüşümler: Öteleme, Dönme ve Simetri. Not 1: Buradaki A noktasına dönme merkezi denir.

AKIŞKANLAR MEKANİĞİ UYGULAMA SORULARI

Ayşe GİR YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİK GAZİ ÜNİVERSİTESİ OCAK 2011 ANKARA

SİMPLEKS ALGORİTMASI! ESASLARI!

8.Konu Vektör uzayları, Alt Uzaylar

STATİK MÜHENDİSLİK MEKANİĞİ. Behcet DAĞHAN. Behcet DAĞHAN. Behcet DAĞHAN. Behcet DAĞHAN

PAMUKKALE ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ TOPLANABİLEN VEYA SINIRLI OLAN DİZİ UZAYLARI ARASINDAKİ DÖNÜŞÜMLERİN ÖZELLİKLERİ

Uygulanan dış yüklemelere karşı katı cisimlerin birim alanlarında sergiledikleri tepkiye «Gerilme» denir.

Sezgisel Kümeler Kuramı (Math 111) Birinci Vize Sorular ve Cevaplar

( ) ( ) ÖABT Analitik Geometri KONU TESTİ Noktanın Analitik İncelemesi. Cevap D. Cevap C. noktası y ekseni üzerinde ise, a + 4 = 0 A 0, 5 = 1+

Soru Toplam Puanlama Alınan Puan

Gerilme Dönüşümleri (Stress Transformation)

sonlu altörtüsü varsa bu topolojik uzaya tıkız diyoruz.

1 BAĞINTILAR VE FONKSİYONLAR

Çoğul-Değerli Fonksiyonların Almost D-Süreklilikleri Üzerine

1.4 Tam Metrik Uzay ve Tamlaması

G( q ) yer çekimi matrisi;

Leyla Bugay Haziran, 2012

Şimdi de [ ] vektörünün ile gösterilen boyu veya büyüklüğü Pisagor. teoreminini iki kere kullanarak

Transkript:

Elektronik ve Haberleşme Mühendisliği İstanbul Teknik Üniversitesi 10 Mayıs 2012

Outline Bağlantılı Dinamik Sistemler 1 Bağlantılı Dinamik Sistemler 2 3

Bağlantılı Dinamik Sistemler Dinamik sistemler ağı: birimlerin dinamiği + bağlantı yapısı = BÜTÜNSEL DİNAMİK

Bağlantılı Dinamik Sistemler Dinamik sistemler ağı: birimlerin dinamiği + bağlantı yapısı = BÜTÜNSEL DİNAMİK

Bağlantılı Dinamik Sistemler Dinamik sistemler ağı: birimlerin dinamiği + bağlantı yapısı = BÜTÜNSEL DİNAMİK

Bağlantılı Dinamik Sistemler Dinamik sistemler ağı: birimlerin dinamiği + bağlantı yapısı = BÜTÜNSEL DİNAMİK

Bağlantılı Dinamik Sistemler Dinamik sistemler ağı: birimlerin dinamiği + bağlantı yapısı = BÜTÜNSEL DİNAMİK

Değişmez Altuzaylar Ağın simetrileri Ağın dengeli boyamaları

Ağdaki simetrilerin etkileri Düğümlerin bir permütasyonu ağı sabit bırakıyorsa bu permü tasyona ağın simetrisi denir. Bu permütasyona denk düşen durum uzayındaki koordinat dönüşü bağlantılı sistemin bir simetrisi olur.

Simetrik Dinamik Sistemler ẋ(t) = F(x(t)), t R (1) sistemini ele alalım. Öyle ki; x R n ve F, R n de bir vektör alanı olsun.

Simetrik Dinamik Sistemler ẋ(t) = F(x(t)), t R (1) sistemini ele alalım. Öyle ki; x R n ve F, R n de bir vektör alanı olsun. x, (1) in bir çözümüdür. = γx, (1) in bir çözümüdür. koşulunu sağlayan R n üzerinde tanımlı bir γ (γ : R n R n ) birebir dönüşümüne (1) in simetrisi denir.

Simetrik Dinamik Sistemler ẋ(t) = F(x(t)), t R (1) sistemini ele alalım. Öyle ki; x R n ve F, R n de bir vektör alanı olsun. x, (1) in bir çözümüdür. = γx, (1) in bir çözümüdür. koşulunu sağlayan R n üzerinde tanımlı bir γ (γ : R n R n ) birebir dönüşümüne (1) in simetrisi denir. γ, (1) in bir simetrisidir F, γ-eşdeğişkendir ( equivariant, γf = F γ).

Simetrik Dinamik Sistemler (1) in simetrileri bir grup (Σ) oluşturur..

Simetrik Dinamik Sistemler (1) in simetrileri bir grup (Σ) oluşturur.. Bu durumda, F ye Σ-eşdeğişken vektör alanı denir.

Simetrik Dinamik Sistemler (1) in simetrileri bir grup (Σ) oluşturur.. Bu durumda, F ye Σ-eşdeğişken vektör alanı denir. Fix(Σ) = {x R n : γx = x γ Σ} sabit nokta altuzayı F-değişmezdir.

Simetrik Dinamik Sistemler (1) in simetrileri bir grup (Σ) oluşturur.. Bu durumda, F ye Σ-eşdeğişken vektör alanı denir. Fix(Σ) = {x R n : γx = x γ Σ} sabit nokta altuzayı F-değişmezdir. (1) in bazı dallanmaları Σ simetri grubuyla ilişkilidir.

Simetrik Dinamik Sistemler (1) in simetrileri bir grup (Σ) oluşturur.. Bu durumda, F ye Σ-eşdeğişken vektör alanı denir. Fix(Σ) = {x R n : γx = x γ Σ} sabit nokta altuzayı F-değişmezdir. (1) in bazı dallanmaları Σ simetri grubuyla ilişkilidir. Bakınız: The Symmetry Perspective, M. Golubitsky and I. Stewart., Birkhauser Verlag, Basel, 2002.

Örnekler Bağlantılı Dinamik Sistemler

Örnekler Bağlantılı Dinamik Sistemler ẋ = x 2 simetrik mi?

Örnekler Bağlantılı Dinamik Sistemler ẋ = x 2 simetrik mi? ẋ = x 3 simetrik mi?

Örnekler Bağlantılı Dinamik Sistemler ẋ = x 2 simetrik mi? ẋ = x 3 simetrik mi? simetrik mi? ẋ = x + y ẏ = y + x

Guckenheimer-Holmes Çevrimi

Guckenheimer-Holmes Çevrimi ẋ = µx + (ax 2 + by 2 + cz 2 )x ẏ = µy + (ay 2 + bz 2 + cx 2 )y (2) ż = µz + (az 2 + bx 2 + cy 2 )z

Guckenheimer-Holmes Çevrimi ẋ = µx + (ax 2 + by 2 + cz 2 )x ẏ = µy + (ay 2 + bz 2 + cx 2 )y (2) ż = µz + (az 2 + bx 2 + cy 2 )z Yansıma simetrileri: (x, y, z) (±x, ±y, ±z)

Guckenheimer-Holmes Çevrimi ẋ = µx + (ax 2 + by 2 + cz 2 )x ẏ = µy + (ay 2 + bz 2 + cx 2 )y (2) ż = µz + (az 2 + bx 2 + cy 2 )z Yansıma simetrileri: (x, y, z) (±x, ±y, ±z) Permutasyon simetrisi: (x, y, z) (y, z, x)

4 Hücreli bağlantılı sistem

4 Hücreli bağlantılı sistem ẋ 1 = f (x 1 ; x 2, x 3 ) ẋ 2 = f (x 2 ; x 1, x 4 ) ẋ 3 = f (x 3 ; x 1, x 2 ) ẋ 4 = f (x 4 ; x 1, x 2 )

4 Hücreli bağlantılı sistem ẋ 1 = f (x 1 ; x 2, x 3 ) ẋ 2 = f (x 2 ; x 1, x 4 ) ẋ 3 = f (x 3 ; x 1, x 2 ) ẋ 4 = f (x 4 ; x 1, x 2 ) x i R, f : R 3 R

4 Hücreli bağlantılı sistem ẋ 1 = f (x 1 ; x 2, x 3 ) ẋ 2 = f (x 2 ; x 1, x 4 ) ẋ 3 = f (x 3 ; x 1, x 2 ) ẋ 4 = f (x 4 ; x 1, x 2 ) x i R, f : R 3 R f (x; y, z) = f (x; z, y) x, y, z R.

Simetrinin Belirlediği Değişmez Altuzay. Σ = {1, (12)(34)} Fix(Σ) = {x = (x 1, x 2, x 3, x 4 ) R 4 : x 1 = x 2, x 3 = x 4 }

Değişmez Altuzaylar Ağın simetrileri Ağın dengeli boyamaları

Ağdaki dengeli boyamalar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı.

Ağdaki dengeli boyamalar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı. Bakınız: M. Golubitsky and I. Stewart. Nonlinear dynamics of networks: the groupoid formalism. Bull. Amer. Math. Soc. (N.S.), 43(3):305â364 (electronic), 2006.

Ağdaki dengeli boyamalar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı.

Bağlantı Yapısının Belirlediği Değişmez Altuzaylar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı. V 1 = {x R 4 x 1 = x 2 = x 3 = x 4 }

Bağlantı Yapısının Belirlediği Değişmez Altuzaylar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı. V s1 2 = {x R 4 x 2 = x 3 = x 4 }

Bağlantı Yapısının Belirlediği Değişmez Altuzaylar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı. V s2 2 = {x R 4 x 1 = x 3 = x 4 }

Bağlantı Yapısının Belirlediği Değişmez Altuzaylar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı. V s3 2 = {x R 4 x 1 = x 2, x 3 = x 4 }

Bağlantı Yapısının Belirlediği Değişmez Altuzaylar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı. V 2 = {x R 4 x 1 = x 3, x 2 = x 4 }

Bağlantı Yapısının Belirlediği Değişmez Altuzaylar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı. V 1 3 = {x R 4 x 2 = x 4 }

Bağlantı Yapısının Belirlediği Değişmez Altuzaylar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı. V 2 3 = {x R 4 x 1 = x 3 }

Bağlantı Yapısının Belirlediği Değişmez Altuzaylar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı. V s 3 = {x R 4 x 3 = x 4 }

Bağlantı Yapısının Belirlediği Değişmez Altuzaylar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı. V 4 = R 4

Bağlantı Yapısının Belirlediği Değişmez Altuzaylar Dengeli Boyama: Aynı renkli hücrelerin verilen bir renk grubundan aldıkları giriş sayısı eşit olmalı. V 4 = R 4

Bağlantı Yapısının Belirlediği Değişmez Altuzaylar Boyut Değişmez Altuzay 4 V 4 = R 4 3 V3 s = {x R 4 x 3 = x 4 } 3 V3 1 = {x R 4 x 2 = x 4 } 3 V3 2 = {x R 4 x 1 = x 3 } 2 V 2 = {x R 4 x 1 = x 3, x 2 = x 4 } 2 V2 s1 = {x R 4 x 2 = x 3 = x 4 } 2 V2 s2 = {x R 4 x 1 = x 3 = x 4 } 2 V2 s3 = {x R 4 x 1 = x 2, x 3 = x 4 } 1 V 1 = {x R 4 x 1 = x 2 = x 3 = x 4 }

Değişmez Altuzayların Kapsama İlişkisi V s1 2 V x V y V x V y. V2 s2 V2 s3 V 1 V 2 V s 3 V3 1 V 4 V 2 3

Bağlanacak her sistemin bir kararlı limit çevrimi olsun. x 2 y 2 y 1, y 2 θ 1 θ 2 x 1 y 1 x 1, x 2 θ 1 θ 2 θ 2 θ 1

Bağlantılı osilatörlerin (ω ij, Ω ij )-karakteristiğı

Bağlantılı osilatörlerin (ω ij, Ω ij )-karakteristiğı Osilatörlerin bağlanmadan önceki frekansları: ω i

Bağlantılı osilatörlerin (ω ij, Ω ij )-karakteristiğı Osilatörlerin bağlanmadan önceki frekansları: ω i Osilatörlerin bağlantı sonrası gözlenen frekansları: Ω i

Bağlantılı osilatörlerin (ω ij, Ω ij )-karakteristiğı Osilatörlerin bağlanmadan önceki frekansları: ω i Osilatörlerin bağlantı sonrası gözlenen frekansları: Ω i Genel durum: Osilatörlerin doğal frekansları yakınsa senkronizasyon gerçekleşir. Ω ij ω ij (a)

Hodgkin-Huxley Nöronu c v i (t) = I i + g L (v i (t) v L ) g K n 4 (h i (t))(v i (t) v K ) g Na m 3 (v i (t))h i (v i (t) v Na ) g syn j i s j (v i (t) v syn) τ h ḣ i (t) = h (v i (t)) h i (t) ṡ i (t) = a(v i (t τ d ))(1 s i (t)) s i (t)/τ syn

Hodgkin-Huxley Nöronları Senkronizasyon İndeksi(Synchronization index): ρ ij = eiθ i +e iθ j 2 1

Hodgkin-Huxley Nöronları Senkronizasyon İndeksi(Synchronization index): ρ ij = eiθ i +e iθ j 2 1