Hafta 7: FrekaNS BÖLGESİNE DOĞRU: FOURIER SERİLERİ. İçindekiler
|
|
- Gonca Basak Dink
- 5 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 Hafa 7: FrekaNS BÖLGESİNE DOĞRU: FOURIER SERİLERİ İçindekiler 4. ek ve çif sinyaller (Odd & Even signals) Konjüge simeri ve konjüge ani-simeri özelliği Sürekli zaman periyodik sinyallerin Fourier serisi göserimi (Fourier series represenaion of coninuous ime periodic signals) Gibbs ekisi Fourier serisi yakınsama özelliği Fourier serisinin yakınsamadığı durumlar, Dirichle koşulları... 7 Sayfa
2 Bölüm 4: FrekaNS BÖLGESİNE DOĞRU: FOURIER SERİLERİ Bu kiap kapsamında; diğer sinyal işleme kiaplarından farklı olarak, sürekli zaman Fourier serileri (coninuous ime Fourier series) ek ve çif sinyallerin anımı ile anlaılmaya başlanacakır. 4. ek ve çif sinyaller (Odd & Even signals) Sürekli zamanda simerileri kendisine eşi olan sinyallere sürekli zaman çif (even) sinyaller adı verilir. Çif sinyaller Eşilik 4. de verilen özelliği sağlarlar. x() = x( ) (4.) Çif sinyallerin olduğu yerde ek sinyallerin olmaması beklenemez. Eşilik 4.2 de verilen özelliği sağlayan sinyallere ise ek (odd) sinyaller adı verilir. x() = x( ) (4.2) ek ve çif sinyallerin bu kadar ünlü olmalarının nedeni, Şekil 4. de sunulmuşur. Çif sinyaller düşey eksene (y-eksenine) göre simeri özelliği göserirken, ek sinyaller orijin nokasına göre simeri özelliği gösermekedirler. 5 x-cif() a. Sayfa 2
3 5 5 x-ek() b. Şekil 4. a. Çif sinyal ve b. ek sinyal örnekleri. Şekil 4. incelendiğinde, insan aklı iser isemez en basi ek ve çif sinyal nedir diye düşünmeden edemez. Acaba düşey eksene göre simerik en basi sinyal ile orijin nokasına göre simerik en basi sinyal nedir? Şekil 4.2 de yazarların aklına gelen en basi ek ve çif sinyal sunulmuşur. Eğer Sizin aklınıza daha basi ek ve çif sinyaller geliyorsa Siz de onları kareli kağıda çizmeken çekinmeyin..5.5 cos() a. Sayfa 3
4 .5.5 sin() b. Şekil 4.2 a. Çif sinyale örnek olarak kosinüs sinyali ve b. ek sinyale örnek olarak sinüs sinyali. 4.2 Konjüge simeri ve konjüge ani-simeri özelliği ek ve çif simeri özelliklerinin grafiksel olarak Şekil 4. ve Şekil 4.2 üzerinden am olarak anlaşıldığı varsayımından yola çıkarak, zamanda ek ve çif simeri özelliklerini kompleks (karmaşık) bölgeye aşırsak, zamanda konjüge simeri (conjugae symmeric) ve zamanda konjüge ani-simeri (conjugae ani-symmeric) özelliklerine varırız. Eşilik 4.3, Eşilik 4. de verilen denkleme çok benzemekle birlike * işarei kompleks konjüge işlemini ifade emekedir. Bu durumda x() fonksiyonunun (ya da sinyalinin) kompleks bir fonksiyon (kompleks değerler içeren bir sinyal) olduğunu söylemek sadece malumun ilanıdır. Eşilik 4.3 üzerine saalerce konuşulabilir, ancak çıkarılması gereken son derece basi iki sonuç vardır. Bunlardan birincisi, karmaşık (kompleks) değerlerinden dolayı x() fonksiyonunu çizmek Şekil 4. veya Şekil 4.2 deki kadar kolay olmayacakır. Bu kompleks fonksiyonun gerçel ve sanal kısımlarını (ya da genlik ve fazını) Bölüm, Bölüm Sonu Soru ve Cevapları bölümünde irdelediğimiz üzere ayrı ayrı çizerek görselleşirmek gerekecekir. x () = x( ) (4.3.a) Varılması gereken ikinci sonuç daha basiir. x() fonksiyonunun sadece gerçel olması durumunda konjüge simerik fonksiyon çif (çif simerik) fonksiyona dönecekir. x () = x() = x( ) (4.3.b) Bu durum aslında çif simerik fonksiyonların kompleks konjüge fonksiyonların özel bir hali olduğu (zaman sinyali x() nin gerçel olması durumunda) gerçeği oraya çıkarmakadır. Sayfa 4
5 Madem güneşin sıcak, suyun ıslak olduğunu anlamaya başladık, arışmamızı sürekli zaman konjüge ani-simeri özelliği ile biirelim. Yine malumun ilanı Eşilik 4.4 ile verilen denklemi sağlayan x() sürekli zaman kompleks sinyaller konjüge ani-simerik sinyaller olarak adlandırılır. x() = x ( ) (4.4) Peki birçok kiapa yarım sayfa anlaılan ek ve çif sinyalleri neden bu kiapa iki sayfa anlaıp, kompleks konjüge ve kompleks ani-konjüge anımları ile birleşirdik. İşin sırrı çif ve ek sinyallerin anımında gizlidir. ek{x()} =/2(x() x( )) (4.5) Çif{x()} =/2(x() + x( )) (4.6) ek ve çif fonksiyon anımlarına göre yazdığımız Eşilik 4.5 ve Eşilik 4.6 çok güçlü bir eşiliği barındırmakadır. Bu iki denklemi oplamamız durumunda Eşilik 4.7 elde edilir. x() = ek{x()} + Çif{x()} (4.7) Basi bir maemaiksel özdeşlik gibi görünen Eşilik 4.7 nin çok ciddi anlamları bulunmakadır. Herhangi bir sürekli zaman x() fonksiyonunu ek ve çif sinyallerin oplamı olarak ifade edebiliriz. Bu cümleyi en az üç kez ekrar okuyunuz. ek ve çif fonksiyonların, kompleks konjüge ve kompleks ani-konjüge fonksiyonlar ile olan akrabalıkları da göz önüne alındığında herhangi bir kelimesi kompleks, gerçel üm sürekli zaman x() fonksiyonları için geçerli olacakır. Bir adım öeye giderek, Şekil 4.2 de sunulan emel ek ve çif fonksiyonlara dönersek acaba aşağıdaki önermeyi yapabilir miyiz? Sadece sinüs ve kosinüs fonksiyonlarını kullanarak herhangi bir sürekli zaman x() fonksiyonunu ifade edebilir miyiz? Yukarıdaki önermenin son derece iddialı olduğunu belirmek herhalde gereksizdir. Şekil 4. ile Şekil 4.2 arasındaki emel fark Şekil 4.2 de verilen ek ve çif fonksiyonların aynı zamanda periyodik sinyaller olmasıdır. Bu durumda yukarıda sunulan önermeyi aşağıdaki şekilde revize emeyi öneriyorum. Sadece sinüs ve kosinüs fonksiyonlarını kullanarak herhangi bir periyodik sürekli zaman x() fonksiyonunu ifade edebilir miyiz? Eşilik 4.7 bunu başarabileceğimizi ifade emekedir. Herhangi bir (arışmanın genelliğini korumak adına) karmaşık (ya da gerçel), periyodik, sürekli zaman sinyalini ek (sinüs) ve çif (kosinüs) fonksiyonların oplamı olarak ifade edebiliriz (miyiz?) Sayfa 5
6 Felsefenin kenara çekilip, ekrar maemaiğe söz bırakması gereken an gelmişir. İlk akla gelen denklem, Eşilik 4.8 de sunulmuşur. Bu denklem gereğince, Euler açılımından dolayı karmaşık üsel açılım kullanmak en manıklısı olmalıdır. e jω k = cos Ω k + j sin Ω k, x() = a k k= j = olmak üzere e jω k Eşilik 4.8 ile herhangi bir karmaşık, periyodik, sürekli zaman sinyali x(), karmaşık sinüs ve kosinüslerin oplamı şeklinde ifade edilebilecekir. Üsel fonksiyonun (e jω k ) önünde yer alan a k kasayıları, her bir üsel fonksiyonu farklı bir ağırlık ile oplama dahil edecekir. Eşilik 4.8 de yer alan sürekli zaman sinyalinin periyodik olduğu göz önüne alınır ise Eşilik 4.8, Eşilik 4.9 a indirgenebilir. (4.8) x() = a k k= e jkω Eşilik 4.8 ile Eşilik 4.9 arasındaki ek fark Eşilik 4.9 un emel frekans Ω ın am harmonik kaları olan kω frekanslarında sinüs ve kosinüslerin oplamı olarak ifade edilecek olmasıdır. Sinyalimiz x(); karmaşık, periyodik ve sürekli zaman sinyali olduğundan herhangi Ω k frekanslarındaki sinüs ve kosinüslerin oplamı olarak incelemek problemi gereksiz yere zorlaşıracakır. Sinyalimiz periyodik olduğundan emel bir frekans Ω erafında analiz emek işleri çok daha kolaylaşıracakır. Bu durumda ek bir sorun kalmışır. a k kasayılarını acaba nasıl hesaplayabiliriz? (4.9) 4.3 Sürekli zaman periyodik sinyallerin Fourier serisi göserimi (Fourier series represenaion of coninuous ime periodic signals) Bilim arihinde öyle konular ve öyle arışmalar vardır ki, başladıkları nokaları aşar, arışmayı başlaanın bile ahmin edemeyeceği yerlere varır. Yukarıda anımlanan problem 8 lü yılların başında Jean Bapise Joseph Fourier in aklına (Fourier, 87) akılmışır. Bu nedenle Fourier kelimesinin geçiği üm yerlerde özel isim olması iibarı ile büyük harf (Fourier) kullanılmalıdır. Bu problem aslında 75 li yıllarda Euler, Bernoulli ve Lagrange arafından da incelenmişir. Böylesine saygın isimlerin zamanını alan denklemi ekrar inceleyelim. x() = a k k= e jkω Sayfa 6
7 İnsanın ilk olarak aklına her iki arafı e jkω ile çarpmak geliyor, öyle değil mi? Ama burada hemen başka bir sorun su yüzüne çıkıyor: k nın hangi değeri ile? Çünkü k, eksi sonsundan arı sonsuza kadar değişen ve aslında sinüs ve kosinüslerin emel frekanslarının harmoniklerini göseren bir am sayı değişkeni. Oysa biz değişkenlerden kurulmaya çalışıyoruz. x()e jkω = a k k= e jkω e jkω Bu durumda biz her iki arafı e jnω ile çarpalım. Peki n nedir? Ne olursa olsun, am sayı olsun da. Mesela iserseniz n = olsun, ya da n =, dilediğiniz değeri vererek Eşilik 4. da yerine koyun. Çok ilginç sonuçlar elde eiğinizi göreceksiniz. x()e jnω = a k k= e jkω e jnω (4.) Buraya kadar gelmişken bu denklem burada bırakılmaz. Acaba bundan sonra ne yapmalıyız? Görebildiniz mi? Göremediyseniz üzülmeyin, Euler, Bernoulli ve Lagrange da görememişi. Fourier e kısme olan adım Eşilik 4. de verilmişir. x()e jnω d = { a k k= e kω e jnω } d (4.) Eşilik 4. de verilen, bir periyo boyunca alınan inegralin lieraürde çok büyük bir önemi vardır., periyodik x() sinyalinin emel periyodu olmak üzere, = f = 2π Ω İnegralin oplamı, oplamın inegraline eşi olacağından, (4.2) x()e jnω d = a k k= e jkω e jnω d = a k k= e j(k n)ω d (4.3) e j(k n)ω d inegrali kili önem kazanmakadır. Bu dersi alan bir öğrenci bu inegrali çok rahalıkla çözebilir. Benim ek vereceğim ipucu k = n olması durumu ile k n durumlarının Sayfa 7
8 mevzu bahis olduğuna dikka emeniz gerekliliğidir. k n için bu inegralin sonucu kocaman bir sıfır çıkmakadır. d =, k = n e jmω d =, k n, m Z (4.4) Doğrusal cebir derslerine geri dönersek, orogonalie gereği k nın n den farklı üm değerleri için Eşilik 4.4 e verilen inegral sıfır çıkmakadır. Diğer bir deyişle, Eşilik 4.3 ün sağ arafı sadece k = n olduğunda değerini vermeke, k nın diğer üm değerleri için oplama gelen değerler sıfır olduğundan sonucu ekilememekedir. Bu durumda a k kasayılarını Eşilik 4.5 aracılığı ile hesap emeyi başarmış oluruz. x()e jkω d = a k a k = x()e jkω d (4.5) Başladığımız nokaya geri dönersek, Eşilik 4.6 sürekli zaman, periyodik sinyaller için Fourier serisi çifi olarak adlandırılır. Bu kadar emeğin ardından a k haklı olarak Fourier serisi kasayıları, ilk denklem senez denklemi (a k kasayılarını kullanarak zaman sinyalini senez eiğimiz için) ve ikinci denklem ise analiz denklemi (zaman sinyalinin analizi sonucu Fourier serisi kasayılarını hesapladığımız için) olarak adlandırılır. x() = a k k= e jkω a k = x()e jkω d, = 2π Ω (4.6) Eşilik 4.9 dan bu arafa çok yol ka eiğimiz bilinci ile Fourier serisi çifini iyi bir incelemeye abi umaka fayda vardır. Bu iki denklem ezberlenemeyecek kadar mükemmeliye içermekedir. Aşağıdaki soruları Eşilik 4.6 ile verilen çifi içselleşirebilmeniz maksadıyla veriyorum. Sayfa 8
9 Bazı kaynaklarda verilen senez denkleminde kompleks eksponansiyel üzerinde eksi (- ) analiz denkleminde ise eksi olması gerekirken hiçbir işare bulunmamakadır (yani +). Acaba hangi denklem çifi doğrudur? üm ispaın başlangıç nokası olan Eşilik 4.9 dan iibaren diğer kaynaklarda yer alan Fourier serisi çifinin doğruluğunun ispaı (orogonalienin bir özelliği olarak) okuyucuya bırakılacakır. x() sürekli zaman periyodik sinyali gerçel ise a k kasayıları gerçel çıkmak zorunda mıdır? Denklem içinde bulunan j = ifadesi kafa karışırmakadır. x() sürekli zaman sinyali olduğuna göre neden senez denkleminde kesikli ifadeler için kullanılan oplam (sigma) işarei bulunmakadır? Kesikli olan nedir? oplama işareinin sınırları sonsuza kadar gimekedir. Bu durumda hangi periyodik sinyaller için sonsuz harmoniğin oplamı gerekmekedir. Senez denklemini bilgisayar üzerinde bir simülasyon için kullandığımda oplamı sonsuza kadar alamayacağıma göre sınırlı sayıda harmonik kullanmam durumunda bunun sürekli zaman periyodik x() sinyali üzerinde nasıl bir ekisi olacakır? Örnek 4. Başladığımız nokaya geri dönersek; sadece sinüs ve kosinüs fonksiyonlarını kullanarak herhangi bir periyodik sürekli zaman x() fonksiyonunu ifade edebileceğimizi gördüğümüze göre, vardığımız sonuçların en basi sinyaller için nasıl çalışığını görmeken daha emel bir merak olamaz. Akla gelen en emel sinyaller a) x() = cos Ω b) x() = sin Ω c) x() = e jω olarak belirlenebilir. Mademki, herhangi bir sürekli zaman periyodik sinyali sinüs ve kosinüsler cinsinden ifade edebiliyoruz, o zaman acaba sinüs ve kosinüsü nasıl ifade ediyoruz? Sinüs ve kosinüslerden oluşan karmaşık üsel bir fonksiyonu acaba nasıl ifade ediyoruz? a. x() = cos Ω = e jω +e jω olarak yazılabileceğinden a 2 = ve a 2 = olduğu açıkır 2 (dileyen analiz denklemini kullanarak aynı sonuca varabilir), diğer a k değerlerinin sıfır olması gerekiği açıkır. Şekil 4.3.a da x() = cos Ω, Şekil 4.3.b de ise a k değerlerinin grafiği sunulmuşur. x() = cos Ω örneğimiz için a k kasayılarının gerçel (sadece reel) bileşenlerden oluşuğuna dikka ediniz. Sayfa 9
10 .5.5 cos() a a k k b. Şekil 4.3 a. x() = cos Ω, b. x() sinyalinin a k Fourier serisi kasayıları. b. x() = sin Ω = ejω e jω 2j olarak yazılabileceğinden a = 2j ve a = 2j olduğu açıkır (dileyen analiz denklemini kullanarak aynı sonuca varabilir), diğer a k değerlerinin sıfır olması gerekiği açıkır. Şekil 4.4.a da x() = sin Ω, Şekil 4.4.b de ve Şekil 4.4.c de ise a k Fourier serisi kasayılarının sırasıyla genlik ve faz değerlerinin grafiği sunulmuşur. x() = sin Ω örneğimiz için a k kasayılarının sadece sanal (purely imaginary) bileşenlerden oluşuğuna dikka ediniz. Bu nedenle a k kasayılarının çizimi sırasında bir sıkını yaşamayız ancak genel olarak a k kasayılarının karmaşık olabileceği gerçeğinden harekele genlik ve faz kısımları ayrı ayrı çizilmişir. Sayfa
11 .5.5 sin() a a k Genlik k b a k Faz k c. Şekil 4.4.a x() = sin Ω, b. x() sinyaline karşılık gelen Fourier serisi kasayılarının genlik göserimi ve c. x() sinyaline karşılık gelen Fourier serisi kasayılarının faz göserimi. Sayfa
12 c. x() = e jω olarak yazılabileceğinden a = olduğu açıkır (dileyen analiz denklemini kullanarak aynı sonuca varabilir), diğer a k değerlerinin sıfır olması gerekiği açıkır. Şekil 4.5 e sadece a k değerlerinin grafiği sunulmuşur zira e jω karmaşık bir fonksiyon olduğundan karezyen koordina siseminde göserimi mümkün değildir. Buna ek olarak x() = e jω sinyali için a k kasayılarının genlik ve faz kısımlarının ayrı ayrı çizimi okuyucuya bırakılmışır..5.5 a k k Şekil 4.5 x() = e jω karşılık gelen Fourier serisi kasayıları. Örnek olarak sunulan her üç sinyal (x() = cos Ω, x() = sin Ω ve x() = e jω ) sırasıyla purely real, purely imaginary ve purely real olduğundan doğrudan yukarıdaki gibi bir göserim ile ifade edilebilirler. Bakalım hepimiz gördüğümüzü anlıyor muyuz? Anladığımızı ne şekilde yorumluyoruz. Kosinüs sinyaline ai Fourier serisi kasayıları bizi yanılmasın, sinüs sinyali amamen gerçel olmasına rağmen Fourier serisi kasayıları karmaşık (haa sadece sanal, purely imaginary) çıkmışır. Buna ina karmaşık e jω sinyalinin Fourier serisi kasayıları (ürkçemizi doğru kullanmak gerekirse kasayısı) gerçel çıkmışır. Bu durumda gerçel sinyallerin gerçel ya da sanal Fourier serisi kasayıları vardır demek gibi bir genelleşirme mümkün görünmemekedir. Bununla birlike gerçel sinyallerin hem negaif indisli, hem de poziif indisli Fourier serisi kasayıları çıkmakadır. Benzer şekilde karmaşık zaman sinyallerinin sadece poziif indisli Fourier serisi kasayıları hesaplanmışır. Acaba bu bir raslanı mıdır? ek bir bileşene sahip (ek bir sinüs ya da ek bir kosinüs) zaman sinyaline ai sadece ek bir Fourier serisi kasayısı çıkmışır (a ). Bu durumda herhangi bir sinyali sinüs ve kosinüsler cinsinden ifade edebiliyoruz önermesini ersen okuduğumuzda Fourier serisi analizi herhangi bir periyodik, sürekli zaman sinyalini Fourier serisi kasayılarına parçalamaka, dağımakadır. Diğer bir deyişle herhangi bir periyodik, sürekli zaman Sayfa 2
13 sinyalinin kompozisyonunu Fourier serisi analizi ile görebilmekeyiz. ıpkı karmaşık bir malzemenin elemenlerine ayrışırılması ya da karmaşık bir kelimenin hecelerine bölünmesi gibi Elimizde çok güçlü bir araç olduğunu arık anlamış olmalıyız. Örnek 4.2 Arık sürekli zaman periyodik sinyallerin Fourier serisi göserimi konusunda üsa olduğumuza göre sinüs ve kosinüsen daha karmaşık sinyallerin analizine geçebiliriz diye düşünüyorum. Sürekli olarak aklıma akılan bir sorunun cevabını arayacağımız bir sinyal: Kare dalga. Bu sinyalin sürekli zaman, periyodik sinyallerin göseriminde özel bir yeri bulunmakadır, zira bir periyo boyunca sınırlı sayıda da olsa süreksizlik içermekedir. Acaba nasıl oluyor da, sinüs ve kosinüs gibi süreksizlik içermeyen sinyallerin oplamı süreksizlik içeren kare dalga gibi periyodik bir sinyali verebiliyor. Eşilik (4.7), emel periyodu, değerini alma süresi (duy cycle) 2 olan bir kare dalganın analiik denklemini ifade emekedir. x() = {, < <, 2 < < ve < < (4.7) 2 Şimdi, bu kare dalganın Fourier serisi kasayılarını Eşilik 4.8 deki adımlarla hesaplayalım: a k = x()e jkω d = [ x()e jkω d + x()e jkω 2 = [ + x()e jkω d + ] = ( jkω ) e jkω = = = e jkω [e jkω ] ( jkω ) = ejkω e jkω 2j = 2sin(kΩ ) kω = sin (k 2π ) πk 2 kω 2 d + x()e jkω d] = 4 (duy cycle 5%) için Eşilik 4.8, Eşilik 4.9 daki formu almakadır. (4.8) Sayfa 3
14 a k = 2 sin (k π 2 ) k π 2 (4.9) 4.3. Gibbs ekisi 5 harmonik göserimini inceleyeceğimiz periyodik ve simerik kare dalga için k nın -26 dan +26 ya aldığı değerler için Şekil 4.6.a daki x() kare dalga sinyalinin Fourier serisi kasayıları Şekil 4.6.b de, Eşilik 4.9 uyarınca elde edilmişir. Bu sinyalin farklı sayıda harmonik ile analizini kiabımızda sunulan MALAB kodlarını düzenleyerek elde edebilirsiniz..5.5 x() Kare Dalga a..5.4 Kare Dalga a k Kasayıları k b. Şekil 4.6 a. x() periyodik kare dalga sinyali ve b. x() sinyalinin Fourier serisi kasayıları. Eşilik 4.6 daki senez denkleminin özel bir hali Eşilik 4.2 de sunulmuşur. Eşilik 4.2, sürekli zaman periyodik sinyali sonsuz harmonik için değil, sadece 2N harmonik için Sayfa 4
15 senezlemekedir. Fourier serisi kasayılarının Şekil 4.6.b deki 5 harmoniği kullanılarak yeniden elde edilen x () sinyali Şekil 4.7 de görülmekedir. N x () = a k k= N e jkω fark() = x() x () (4.2) Şekil 4.7 de gözlemlediğiniz epeciklerin (ripples) süreksizlik bölgesine yaklaşıkça armasının nedeni sürekli zaman periyodik sinyalin N gibi sınırlı sayıda harmonik ile elde edilmesinden kaynaklanmakadır. Bu ekiyi ilk olarak (her ne kadar Henry Wilbraham arafından 848 yılında keşfedilmiş olsa da) Gibbs gözlemlediğinden, Gibbs ekisi (Gibbs, 898) olarak anılmakadır. MALAB kodlarını kullanarak farklı N değerleri için Gibbs ekisinin (Gibbs phenomenon) nasıl bir özellik göserdiğini incelemeniz faydalı olacakır. Her zaman olduğu gibi bir ipucu vererek aran N değerleri için epeciklerin süreksizlik nokalarına doğru sıkışığını ve sönümlemenin (overshoo) çok daha hızlı gerçekleşiğini gözlemleyebilirsiniz. Bu durumda epeciklerden kaynaklanan enerjinin (epeciklerin maksimum genliği değil) dikkae değer olmaması için N (3 yeer mi? Yoksa 3, mi olmalı) değerinin yeerince yüksek seçilmesi gerekiğini anlayabilirsiniz..5 Fourier Serisi Kasayilarinin 5 erimi Için x() Şekil 4.7 Sadece 5 harmonik kullanılarak elde edilen x () sinyali, Gibbs ekisi Sayfa 5
16 4.3.2 Fourier serisi yakınsama özelliği emel maemaik derslerinden bize öğreilen serilerin yakınsama özellikleridir. Diğer bir deyişle Fourier serisi analiz denkleminden elde eiğimiz a k değerleri sonlu değerler almaka mıdır? Diğer bir soru ise, a k değerleri sonlu değerler alsa bile, senez denklemine koyduğumuzda acaba bize sürekli zaman periyodik sinyali x() yi vermeke midir ya da ne kadar doğru vermekedir? Eşilik 4.2 de sunulan fark() sinyalinin her bir anı için farklı değerleri olacağından acaba a k değerlerini kullanarak elde edeceğimiz lim x () sinyali N Fourier serisi analizini gerçekleşirdiğimiz sürekli zaman periyodik x() sinyalinden ne kadar farklı olacakır? Enerji{ fark()} = fark() 2 d (4.2) Bu sorunun cevabı aslında basiir, eğer Eşilik 4.2 de verilen fark sinyalinin enerjisi sıfıra yakınsıyorsa, lim Enerji{ fark()} = Fourier serisi kasayılarının yakınsak olduğu anlamına N gelir. İşin gerçeği elekrik-elekronik mühendislerinin karşılaşması muhemel üm sürekli zaman periyodik sinyaller Fourier serisi kasayıları ile ifade edilebilir, yani yakınsakır..5.5 fark() Enerji{ fark()}=39.26 Şekil harmonik için fark() sinyali ve enerji değeri. MALAB kodlarını kullanarak farklı N değerleri için fark() sinyalinin enerjisinin nasıl değişiğini inceleyiniz. Sayfa 6
17 4.3.3 Fourier serisinin yakınsamadığı durumlar, Dirichle koşulları P.L. Dirichle adlı şahıs, şahsına münhasır sinyaller bulmuş ve bunları ana başlıklar alında kaegorize emeyi başarmışır. Dirichle koşulları (Dirichle,829) adını verdiğimiz koşulları sağlamayan sinyalleri sürekli zaman ve periyodik olmalarına rağmen Fourier serisi kasayıları ile ifade edemeyiz, çünkü bu sinyaller için Fourier serilerinin yakınsama özelliğinden bahsedemeyiz Fourier serisi yakınsama özelliği bölümü alında bahsedildiği üzere her ne kadar bu sinyaller ile elekrik-elekronik mühendislerinin karşılaşma olasılığı pek bulunmasa da sürekli zaman periyodik sinyallerin Fourier serisi göserimini verip, Dirichle koşullarından bahsememek olmaz. Koşul : Bir periyo boyunca x() mulak inegrali alınabilir olmalıdır. Eşilik 4.22 sağlandığında a k < olacağından üm sürekli zaman periyodik sinyaller için Koşul sağlanmalıdır. x() d < (4.22) Koşul 2: Sürekli zaman periyodik sinyalin bir periyodu boyunca sınırlı sayıda minimum ve sınırlı sayıda maksimum bulunmalıdır. Koşul 3: Sürekli zaman periyodik sinyal, bir periyodu boyunca sınırlı sayıda süreksizlik içermelidir. Sayfa 7
Hafta 3: SİNYALLER için uygulamalar
Hafa 3: SİNYALLER için uygulamalar Sorular ve Cevapları... 2 Sayfa Bölüm Sonu Soruları ve Cevapları Alışırma : x() = Ae β ; A = A e jα ve β = γ + jω sürekli zaman genel kompleks eksponansiyel sinyalinin
DetaylıHAFTA 8: FOURIER SERİLERİ ÖZELLİKLERİ. İçindekiler
HAFA 8: FOURIER SERİLERİ ÖZELLİKLERİ İçindekiler 4.4. Fourier serisinin özellikleri... 2 4.4.1 Doğrusallık özelliği (Linearity property)... 2 4.4.2 Zamanda tersine çevirme özelliği (ime Reversal Property)...
DetaylıB ol um 5 ANALOG IS ARETLER IN SPEKTRUM ANAL IZ I
Bölüm 5 ANALOG İŞARETLERİN SPEKTRUM ANALİZİ 10 Bölüm 5. Analog İşaretlerin Spektrum Analizi 5.1 Fourier Serisi Sınırlı (t 1, t 2 ) aralığında tanımlanan f(t) fonksiyonunun sonlu Fourier serisi açılımı
Detaylıİşaret ve Sistemler. Ders 3: Periyodik İşaretlerin Frekans Spektrumu
İşaret ve Sistemler Ders 3: Periyodik İşaretlerin Frekans Spektrumu Fourier Serileri Periyodik işaretlerin spektral analizini yapabilmek için periyodik işaretler sinüzoidal işaretlerin toplamına dönüştürülür
DetaylıC L A S S N O T E S SİNYALLER. Sinyaller & Sistemler Sinyaller Dr.Aşkın Demirkol
Sinyaller & Sisemler Sinyaller Dr.Aşkın Demirkol SİNYALLER Elekriki açıdan enerjisi ve frekansı olan dalga işare olarak anımlanır. Alernaif olarak kodlanmış sinyal/işare de uygun bir anım olabilir. s (
DetaylıRL, RC ve RLC DEN OLUŞMUŞ DEVRELERDE GEÇİCİ REJİMLERİN İNCELENMESİ
DNY NO: 6, C ve C DN OUŞMUŞ DVD GÇİCİ JİMİN İNCNMSİ Deneyin Amacı: Birinci derece elekrik devrelerinin zaman domeninde incelenmesi ve davranışlarının analiz edilmesi amaçlanmakadır. Genel Bilgiler: Bir
DetaylıTRANSİSTÖRLÜ YÜKSELTEÇLER
Karadeniz Teknik Üniversiesi Mühendislik Fakülesi * Elekrik-Elekronik Mühendisliği Bölümü Elekronik Anabilim Dalı * Elekronik Laborauarı I 1. Deneyin Amacı TRANSİSTÖRLÜ YÜKSELTEÇLER Transisörlerin yükseleç
Detaylıhafta 6: Katlama işlemi özellikleri
hafa 6: Kalama işlemi özellikleri 3.4 Kalama işlemi özellikleri... 2 3.4.1 Yer değişirme özelliği (Commuaive Propery)... 2 3.4.2 Dağılma özelliği (Disribuive Propery)... 2 3.4.2.1 Dağılma özelliği kullanarak
DetaylıELM201 ELEKTRONİK-I DERSİ LABORATUAR FÖYÜ
T SAKARYA ÜNİVERSİTESİ TEKNOLOJİ FAKÜLTESİ ELEKTRİKELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ ELM21 ELEKTRONİKI DERSİ LABORATUAR FÖYÜ DENEYİ YAPTIRAN: DENEYİN ADI: DENEY NO: DENEYİ YAPANIN ADI ve SOYADI: SINIFI: OKUL NO:
DetaylıMekanik Titreşimler ve Kontrolü. Makine Mühendisliği Bölümü
Mekanik Titreşimler ve Kontrolü Makine Mühendisliği Bölümü s.selim@gtu.edu.tr 10.10.018 Titreşim sinyalinin özellikleri Daimi sinyal Daimi olmayan sinyal Herhangi bir sistemden elde edilen titreşim sinyalinin
DetaylıSORU SETİ 02 (REVİZE EDİLDİ) FİNAL KONULARI
Ekonomeri 8 Ocak, 0 Gazi Üniversiesi İkisa Bölümü SORU SETİ 0 (REVİZE EDİLDİ) FİNAL KONULARI PROBLEM Aşağıda verilen avuk ei alebi fonksiyonunu düşününüz (960-98): lny = β + β ln X + β ln X + β ln X +
DetaylıEŞANLI DENKLEMLİ MODELLER
EŞANLI DENKLEMLİ MODELLER EŞANLI DENKLEMLİ MODELLER Eşanlı denklem siseminde, Y den X e ve X den Y ye karşılıklı iki yönlü eki vardır. Y ile X arasındaki karşılıklı ilişki nedeniyle ek denklemli bir model
Detaylıİşaret ve Sistemler. Ders 2: Spektral Analize Giriş
İşaret ve Sistemler Ders 2: Spektral Analize Giriş Spektral Analiz A 1.Cos (2 f 1 t+ 1 ) ile belirtilen işaret: f 1 Hz frekansında, A 1 genliğinde ve fazı da Cos(2 f 1 t) ye göre 1 olan parametrelere sahiptir.
DetaylıFARK DENKLEMLERİ SİSTEMİ
FARK DENKLEMLERİ SİSTEMİ 2 Daha önce alıncı bölümde ek değişken durumunda fark denklemlerini ele almışık. Burada değişken sayısının iki ya da daha fazla olduğu fark denklemlerinden oluşan bir sisemin çözümü
DetaylıELM201 ELEKTRONİK-I DERSİ LABORATUAR FÖYÜ
TC SAKARYA ÜNİVERSİTESİ TEKNOLOJİ FAKÜLTESİ ELEKTRİKELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ ELM21 ELEKTRONİKI DERSİ LABORATUAR FÖYÜ DENEYİ YAPTIRAN: DENEYİN ADI: DENEY NO: DENEYİ YAPANIN ADI ve SOYADI: SINIFI: OKUL NO:
DetaylıDENEY 3 TRANZİSTORLU KUVVETLENDİRİCİ DEVRELER
DENEY 3 TRANZİSTORLU KUVVETLENDİRİCİ DEVRELER DENEYİN AMACI: Bu deneyde BJT ve MOS kuvvelendiriciler incelenecek ve elde edilecek veriler yardımıyla her iki kuvvelendiricinin çalışma özellikleri gözlemlenecekir.
DetaylıELEKTRİK-ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ
ELEKTRONİK I LAB. 2 KIRPICI DERELER ELEKTRİK-ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ ELEKTRONİK-I LABORATUARI DENEY 2: KIRPICI DERELER Yrd.Doç.Dr. Engin Ufuk ERGÜL Arş.Gör. Ayşe AYDIN YURDUSE Arş.Gör. Alişan AYAZ Arş.Gör.
Detaylı= t. v ort. x = dx dt
BÖLÜM.4 DOĞRUSAL HAREKET 4. Mekanik Mekanik konusu, kinemaik ve dinamik olarak ikiye ayırmak mümkündür. Kinemaik cisimlerin yalnızca harekei ile ilgilenir. Burada cismin hareke ederken izlediği yol önemlidir.
DetaylıNİĞDE ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK-MİMARLIK FAKÜLTESİ ELEKTRİK-ELEKTRONİK MÜH. BÖLÜMÜ HABERLEŞME TEORİSİ FİNAL SINAVI SORU-CEVAPLARI
NİĞDE ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK-MİMARLIK FAKÜLTESİ ELEKTRİK-ELEKTRONİK MÜH. BÖLÜMÜ HABERLEŞME TEORİSİ FİNAL SINAVI SORU-CEVAPLARI Tarih: 4-0-008 Adı Soyadı : No : Soru 3 4 TOPLAM Puan 38 30 30 30 8 Soru
DetaylıElektromanyetik Dalga Teorisi Ders-3
Elektromanyetik Dalga Teorisi Ders-3 Faz ve Grup Hızı Güç ve Enerji Düzlem Dalgaların Düzlem Sınırlara Dik Gelişi Düzlem Dalgaların Düzlem Sınırlara Eğik Gelişi Dik Kutuplama Paralel Kutuplama Faz ve Grup
DetaylıANALOG ELEKTRONİK - II
ANALOG ELEKTONİK - II BÖLÜM Temel Opamp Devreleri Konular:. Eviren ve Evirmeyen Yükseleç. Temel ark Alıcı.3 Gerilim İzleyici.4 Türev ve Enegral Alıcı Amaçlar: Bu bölümü biirdiğinizde aşağıda belirilen
DetaylıKONYA İLİ SICAKLIK VERİLERİNİN ÇİFTDOĞRUSAL ZAMAN SERİSİ MODELİ İLE MODELLENMESİ
KONYA İLİ SICAKLIK VERİLERİNİN ÇİFTDOĞRUSAL ZAMAN SERİSİ MODELİ İLE MODELLENMESİ İsmail KINACI 1, Aşır GENÇ 1, Galip OTURANÇ, Aydın KURNAZ, Şefik BİLİR 3 1 Selçuk Üniversiesi, Fen-Edebiya Fakülesi İsaisik
DetaylıBOBĐNLER. Bobinler. Sayfa 1 / 18 MANYETĐK ALANIN TEMEL POSTULATLARI. Birim yüke elektrik alan içerisinde uygulanan kuvveti daha önce;
BOBĐER MAYETĐK AAI TEME POSTUATARI Birim yüke elekrik alan içerisinde uygulanan kuvvei daha önce; F e = qe formülüyle vermişik. Manyeik alan içerisinde ise bununla bağlanılı olarak hareke halindeki bir
DetaylıToplam İkinci harmonik. Temel Üçüncü harmonik. Şekil 1. Temel, ikinci ve üçüncü harmoniğin toplamı
FOURIER SERİLERİ Bu bölümde Fourier serilerinden bahsedeceğim. Önce harmoniklerle (katsıklıklarla) ilişkili sinüsoidin tanımından başlıyacağım ve serilerin trigonometrik açılımlarını kullanarak katsayıları
DetaylıELN3304 ELEKTRONİK DEVRELER LABORATUVARI II DENEY 3 TEK BESLEMELİ İŞLEMSEL KUVVETLENDİRİCİLER
T.. ULUDAĞ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ELEKTRİK ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ELN ELEKTRONİK DEVRELER LABORATUVARI II DENEY TEK BESLEMELİ İŞLEMSEL KUVVETLENDİRİİLER Deneyi Yapanlar Grubu Numara
DetaylıBÖLÜM 7 GÜÇ (POWER) YÜKSELTECİ KONU: GEREKLİ DONANIM: ÖN BİLGİ: DENEYİN YAPILIŞI:
BÖLÜM 7 GÜÇ (POWER) YÜKSELTECİ KONU: 1. Transisörlü güç yükselecinin analizi ve çalışma karakerisiklerinin incelenmesi. GEREKLİ DONANIM: Osilaskop (Çif Kanallı) İşare Üreeci (Signal Generaor) DC Güç Kaynağı
DetaylıT.C. ULUDAĞ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK MİMARLIK FAKÜLTESİ ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ELN3304 ELEKTRONİK DEVRELER LABORATUVARI II
T.. ULUDAĞ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK MİMARLIK FAKÜLTESİ ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ELN ELEKTRONİK DEVRELER LABORATUVARI II DENEY : TEK BESLEMELİ İŞLEMSEL KUVVETLENDİRİİLER DENEY GRUBU :... DENEYİ YAPANLAR
DetaylıDENEY 1. İşlemsel Kuvvetlendiricili (OP-AMP) Devrelerin AC Uygulamaları
ULUDĞ ÜNİESİTESİ MÜHENDİSLİK FKÜLTESİ ELEKTİK-ELEKTONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ELN04 Elekrik Devreleri Laborauarı II 03-04 Bahar DENEY İşlemsel Kuvvelendiricili (OP-MP) Devreler Uygulamaları Deneyi Yapanın
Detaylı13 Hareket. Test 1 in Çözümleri. 4. Konum-zaman grafiklerinde eğim hızı verir. v1 t
3 Hareke Tes in Çözümleri X Y. cisminin siseme er- diği döndürme ekisi 3mgr olup yönü saa ibresinin ersinedir. cisminin siseme erdiği döndürme ekisi mgr olup yönü saa ibresi yönündedir. 3mgr daha büyük
DetaylıFİZİK-II DERSİ LABORATUVARI ( FL 2 4 )
FİZİK-II DERSİ LABORATUVARI ( FL 2 4 ) KURAM: Kondansaörün Dolma ve Boşalması Klasik olarak bildiğiniz gibi, iki ileken paralel plaka arasına dielekrik (yalıkan) bir madde konulursa kondansaör oluşur.
DetaylıÜnite. Kuvvet ve Hareket. 1. Bir Boyutta Hareket 2. Kuvvet ve Newton Hareket Yasaları 3. İş, Enerji ve Güç 4. Basit Makineler 5.
2 Ünie ue e Hareke 1. Bir Boyua Hareke 2. ue e Newon Hareke Yasaları 3. İş, Enerji e Güç 4. Basi Makineler. Dünya e Uzay 1 Bir Boyua Hareke Tes Çözümleri 3 Tes 1'in Çözümleri 3. 1. Süra skaler, hız ekörel
DetaylıİŞARET ve SİSTEMLER (SIGNALS and SYSTEMS) Dr. Akif AKGÜL oda no: 303 (T4 / EEM)
İşaret ve Sistemler İŞARET ve SİSTEMLER (SIGNALS and SYSTEMS) Dr. Akif AKGÜL aakgul@sakarya.edu.tr oda no: 303 (T4 / EEM) Kaynaklar: 1. Signals and Systems, Oppenheim. (Türkçe versiyonu: Akademi Yayıncılık)
Detaylı5. Elektriksel Büyüklüklerin Ölçülebilen Değerleri
Elektrik devrelerinde ölçülebilen büyüklükler olan; 5. Elektriksel Büyüklüklerin Ölçülebilen Değerleri Akım Gerilim Devrede bulunan kaynakların tiplerine göre değişik şekillerde olabilir. Zamana bağlı
DetaylıGEFRAN PID KONTROL CİHAZLARI
GEFRAN PID KONTROL CİHAZLARI GENEL KONTROL YÖNTEMLERİ: ON - OFF (AÇIK-KAPALI) KONTROL SİSTEMLERİ: Bu eknik en basi konrol ekniğidir. Ölçülen değer (), se değerinin () üzerinde olduğunda çıkış sinyali açılır,
DetaylıİŞARETLER ve SİSTEMLER (SIGNALS and SYSTEMS)
İŞARETLER ve SİSTEMLER (SIGNALS and SYSTEMS) Yrd. Doç. Dr. Musafa Zahid YILDIZ musafayildiz@sakarya.edu.r oda no: 469 Kaynaklar: 1. Signals and Sysems, Oppenheim. (Türkçe versiyonu: Akademi Yayıncılık)
DetaylıTeknolojik bir değişiklik veya üretim arttırıcı bir yatırımın sonucunda ihracatta, üretim miktarında vs. önemli artışlar olabilir.
YAPISAL DEĞİŞİKLİK Zaman serileri bazı nedenler veya bazı fakörler arafından ekilenerek zaman içinde değişikliklere uğrayabilirler. Bu değişim ikisadi kriz, ikisa poliikalarında yapılan değişiklik, eknolojik
DetaylıBölüm 3 HAREKETLİ ORTALAMALAR VE DÜZLEŞTİRME YÖNTEMLERİ
Bölüm HAREKETLİ ORTALAMALAR VE DÜZLEŞTİRME ÖNTEMLERİ Bu bölümde üç basi öngörü yönemi incelenecekir. 1) Naive, 2)Oralama )Düzleşirme Geçmiş Dönemler Şu An Gelecek Dönemler * - -2-1 +1 +2 + Öngörü yönemi
DetaylıSu Yapıları II Aktif Hacim
215-216 Bahar Su Yapıları II Akif Hacim Yrd. Doç. Dr. Burhan ÜNAL Bozok Üniversiesi Mühendislik Mimarlık Fakülesi İnşaa Mühendisliği Bölümü Yozga Yrd. Doç. Dr. Burhan ÜNAL Bozok Üniversiesi n aa Mühendisli
Detaylı24.05.2010. Birim Kök Testleri. Zaman Serisi Modelleri: Birim Kök Testleri, Eşbütünleşme, Hata Düzeltme Modelleri
Yıldız Teknik Üniversiesi İkisa Bölümü Ekonomeri II Ders Noları Ders Kiabı: J.M. Wooldridge, Inroducory Economerics A Modern Approach, 2nd. ed., 2002, Thomson Learning. Zaman Serisi Modelleri: Birim Kök
DetaylıÜnite. Kuvvet ve Hareket. 1. Bir Boyutta Hareket 2. Kuvvet ve Newton Hareket Yasaları 3. İş, Enerji ve Güç 4. Basit Makineler 5.
2 Ünie ue e Hareke 1. Bir Boyua Hareke 2. ue e Newon Hareke Yasaları 3. İş, Enerji e Güç 4. Basi Makineler. Dünya e Uzay 1 Bir Boyua Hareke Tes Çözümleri 3 Tes 1'in Çözümleri 3. 1. Süra skaler, hız ekörel
Detaylı13 Hareket. Test 1 in Çözümleri
13 Hareke 1 Tes 1 in Çözümleri 3. X Y 1. cisminin siseme er- diği döndürme ekisi 3mgr olup yönü saa ibresinin ersinedir. cisminin siseme erdiği döndürme ekisi mgr olup yönü saa ibresi yönündedir. 3mgr
DetaylıBİRİM KÖK TESTLERİNDE YAPISAL KIRILMA ZAMANININ İÇSEL OLARAK BELİRLENMESİ PROBLEMİ: ALTERNATİF YAKLAŞIMLARIN PERFORMANSLARI
BİRİM KÖK TESTLERİNDE YAPISAL KIRILMA ZAMANININ İÇSEL OLARAK BELİRLENMESİ PROBLEMİ: ALTERNATİF YAKLAŞIMLARIN PERFORMANSLARI Arş. Gör. Furkan EMİRMAHMUTOĞLU Yrd. Doç. Dr. Nezir KÖSE Arş. Gör. Yeliz YALÇIN
DetaylıLeyla Yıldırım Bölüm BÖLÜM 2
BÖLÜM 2 PERİYODİK HAREKETLERİN ÜSTÜSTE GELMESİ Birçok fiziksel durum, aynı sistemde iki veya daha fazla harmonik titreşimin aynı anda uygulanmasını gerektirir. Burada aşağıdaki temel kabule bağlı olarak
DetaylıDENEY FÖYÜ 7: Seri ve Paralel Rezonans Devreleri
DENEY FÖYÜ 7: Seri ve Paralel Rezonans Devreleri Deneyin Amacı: Seri ve paralel rezonans devrelerini incelemek, devrelerin karakteristik parametrelerini hesaplamak ve ölçmek, rezonans eğrilerini çizmek.
DetaylıAyrık zamanlı sinyaller için de ayrık zamanlı Fourier dönüşümleri kullanılmatadır.
Bölüm 6 Z-DÖNÜŞÜM Sürekli zamanlı sinyallerin zaman alanından frekans alanına geçişi Fourier ve Laplace dönüşümleri ile mümkün olmaktadır. Laplace, Fourier dönüşümünün daha genel bir şeklidir. Ayrık zamanlı
DetaylıMATEMATİK ÖĞRETMENLİK ALAN BİLGİSİ - DENEME SINAVI DENEME. Diğer sayfaya geçiniz.
MATEMATİK. DENEME ÖĞRETMENLİK ALAN BİLGİSİ - DENEME SINAVI. f : X tanımlı y = f() fonksiyonu için lim f ( ) = L ise aşağıdaki önermelerden kaç tanesi kesinlikle doğrudur? 0 I. X dir. 0 II. f() fonksiyonu
DetaylıDolar Kurundaki Günlük Hareketler Üzerine Bazı Gözlemler
Dolar Kurundaki Günlük Harekeler Üzerine Bazı Gözlemler Türkiye Bankalar Birliği Ekonomi Çalışma Grubu Toplanısı 28 Nisan 2008, İsanbul Doç. Dr. Cevde Akçay Koç Finansal Hizmeler Baş ekonomis cevde.akcay@yapikredi.com.r
DetaylıSÜREKLİLİK. 9.1 Süreklilik ve Süreksizlik Kavramları
SÜREKLİLİK Bu bölümde süreklilik kavramı, süreksizlik, sürekli fonksiyonların özellikleri ile buna ilişkin teoremler örnekler ve grafiklerle açıklanmaktadır. 9.1 Süreklilik ve Süreksizlik Kavramları Tanım
DetaylıDENEY 3: Sürekli ve Ayrık İşaretlerin Fourier Analizi
DENEY 3: Sürekli ve Ayrık İşaretlerin Fourier Analizi AMAÇ: MATLAB ortamında bir işaretin Fourier analizinin yapılması, dönüşümler arasındaki temel farklılıkların görülmesi ve fft, ifft, fftshift gibi
Detaylıbirim daire üzerindeki z = e jω değerlerinde hesaplanması yöntemiyle bulunabiliri. Ancak, sayısal işaret işlemenin pratik uygulaması, sonsuz bir x(n)
Bölüm 7 AYRIK-FOURİER DÖNÜŞÜMÜ 14 Bölüm 7. Ayrık-Fourier Dönüşümü 7.1 GİRİŞ Ayrık x(n) dizisinin Fourier dönüşümü, z-dönüşümü X(z) nin birim daire üzerindeki z = e jω değerlerinde hesaplanması yöntemiyle
DetaylıEEM HABERLEŞME TEORİSİ NİĞDE ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ELEKTRİK-ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
EEM3006 - HABERLEŞME TEORİSİ NİĞDE ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ELEKTRİK-ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ EEM3006 - HABERLEŞME TEORİSİ Dersin Öğretim Elemanı: Yrd. Doç. Dr. Yasin KABALCI Ders Görüşme
DetaylıEş Zamanlı Yazılımlarda Güvenilirlik Analizi : Literatür Taraması
Eş Zamanlı Yazılımlarda Güvenilirlik Analizi : Lieraür Taraması Erku Tekeli Çukurova Üniversiesi, Kozan Meslek Yüksekokulu, Adana eekeli@cu.edu.r Öze: Son yıllarda yüksek başarımlı hesaplamalara olan ihiyaçlar
DetaylıMIT Açık Ders Malzemesi İstatistiksel Mekanik II: Alanların İstatistiksel Fiziği 2008 Bahar
MIT Açık Ders Malzemesi hp://ocw.mi.edu 8.334 İsaisiksel Mekanik II: Alanların İsaisiksel Fiziği 8 Bahar Bu malzemeye aıfa bulunmak ve Kullanım Şarlarımızla ilgili bilgi almak için hp://ocw.mi.edu/erms
DetaylıZaman Serisi Modelleri: Birim Kök Testleri, Eşbütünleşme, Hata Düzeltme Modelleri
Yıldız Teknik Üniversiesi İkisa Bölümü Ekonomeri II Ders Noları Ders Kiabı: J.M. Wooldridge, InroducoryEconomericsA Modern Approach, 2nd. ed., 2002, Thomson Learning. Zaman Serisi Modelleri: Birim Kök
DetaylıDENEY 3: DFT-Discrete Fourier Transform. 2 cos Ω d. 2 sin Ω d FOURIER SERİSİ
DENEY 3: DFT-Discrete Fourier Transform FOURIER SERİSİ Herhangi bir periyodik işaret sonsuz sayıda sinüzoidalin ağırlıklı toplamı olarak ifade edilebilir: 2 cosω sinω 1 Burada Ώ 0 birinci (temel) harmonik
DetaylıBox-Jenkıns Modelleri ile Aylık Döviz Kuru Tahmini Üzerine Bir Uygulama
Kocaeli Üniversiesi Sosyal Bilimler Ensiüsü Dergisi (6) 2003 / 2 : 49-62 Box-Jenkıns Modelleri ile Aylık Döviz Kuru Tahmini Üzerine Bir Uygulama Hüdaverdi Bircan * Yalçın Karagöz ** Öze: Bu çalışmada geleceği
DetaylıAyrık Fourier Dönüşümü
Ayrık Fourier Dönüşümü Tanım: 0 n N 1 aralığında tanımlı N uzunluklu bir dizi x[n] nin AYRIK FOURIER DÖNÜŞÜMÜ (DFT), ayrık zaman Fourier dönüşümü (DTFT) X(e jω ) nın0 ω < 2π aralığında ω k = 2πk/N, k =
DetaylıFİZİK 4. Ders 10: Bir Boyutlu Schrödinger Denklemi
FİZİK 4 Ders 10: Bir Boyutlu Schrödinger Denklemi Bir Boyutlu Schrödinger Denklemi Beklenen Değer Kuyu İçindeki Parçacık Zamandan Bağımsız Schrödinger Denklemi Kare Kuyu Tünel Olayı Basit Harmonik Salınıcı
DetaylıİSTANBUL TİCARET ÜNİVERSİTESİ BİLGİSAYAR MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ BİLGİSAYAR SİSTEMLERİ LABORATUARI TERS PERSPEKTİF DÖNÜŞÜM İLE YÜZEY DOKUSU ÜRETİMİ
İANBUL İCARE ÜNİERİEİ BİLGİAAR MÜHENDİLİĞİ BÖLÜMÜ BİLGİAAR İEMLERİ LABORAUARI ER PERPEKİF DÖNÜŞÜM İLE ÜZE DOKUU ÜREİMİ Bu deneyde, genel haları ile herhangi bir yüzeye bir dokunun kopyalanması üzerinde
DetaylıÇift Üstel Düzeltme (Holt Metodu ile)
Tahmin Yönemleri Çif Üsel Düzelme (Hol Meodu ile) Hol meodu, zaman serilerinin, doğrusal rend ile izlenmesi için asarlanmış bir yönemdir. Yönem (seri için) ve (rend için) olmak üzere iki düzelme kasayısının
DetaylıHareket (Hız - Ortalama Hız - Sürat)
.. Alışırmalar 3m 3 M m D 3 a) or 5 m/s D 3 b) süra 5 m/s D D c) or D + d) süra R + R + A a) I. yol: or.süra 5m/s 4m/s + + + + (m) 8 m/s + 5 + + 5 4 9 4 m/s 9 II. yol:.. or. süra + 54.. 5 + 4 4 ms / 9
DetaylıELASTİK DALGA TEORİSİ
ELASTİK DALGA TEORİSİ ( 06-5. ders ) Pro.Dr. Eşre YALÇINKAYA Geçtiğimiz hata; Dalga hareketi ve türleri Yayılan dalga Yayılan dalga enerjisi ve sönümlenme Bu derste; Süperpozisyon prensibi Fourier analizi
DetaylıDENEY 5 RL ve RC Devreleri
UUDAĞ ÜNİVESİTESİ MÜHENDİSİK FAKÜTESİ EEKTİK-EEKTONİK MÜHENDİSİĞİ BÖÜMÜ EEM2103 Elekrik Devreleri aborauarı 2014-2015 DENEY 5 ve Devreleri Deneyi Yapanın Değerlendirme Adı Soyadı : Deney Sonuçları (40/100)
DetaylıŞekil-1. Doğru ve Alternatif Akım dalga şekilleri
2. Alternatif Akım =AC (Alternating Current) Değeri ve yönü zamana göre belirli bir düzen içerisinde değişen akıma AC denir. En çok bilinen AC dalga biçimi Sinüs dalgasıdır. Bununla birlikte farklı uygulamalarda
DetaylıFizik 101: Ders 23 Gündem
Fizik 101: Ders 3 Gündem Basit Harmonik Hereket Yatay yay ve kütle Sinus ve cosinus lerin anlamı Düşey yay ve kütle Enerji yaklaşımı Basit sarkaç Çubuk sarkaç Basit Harmonik Hareket (BHH) Ucunda bir kütle
DetaylıDENEY NO: 3 TRANZİSTORLU KUVVETLENDİRİCİ DEVRELER
DENEY NO: 3 TRANZİSTORLU KUVVETLENDİRİCİ DEVRELER DENEYİN AMACI: Bu deneyde BJT ve MOS kuvvelendiriciler incelenecek ve elde edilecek veriler yardımıyla her iki kuvvelendiricinin çalışma prensipleri ve
DetaylıİÇİNDEKİLER ÖNSÖZ Bölüm 1 SAYILAR 11 Bölüm 2 KÜMELER 31 Bölüm 3 FONKSİYONLAR
İÇİNDEKİLER ÖNSÖZ III Bölüm 1 SAYILAR 11 1.1. Sayı Kümeleri 12 1.1.1.Doğal Sayılar Kümesi 12 1.1.2.Tam Sayılar Kümesi 13 1.1.3.Rasyonel Sayılar Kümesi 14 1.1.4. İrrasyonel Sayılar Kümesi 16 1.1.5. Gerçel
DetaylıİÇİNDEKİLER. 1. DÖNEL YÜZEYLER a Üreteç Eğrisi Parametrik Değilse b Üreteç Eğrisi Parametrik Olarak Verilmişse... 4
İÇİNDEKİLER 1. DÖNEL YÜZEYLER... 1 1.a Üreeç Eğrisi Paramerik Değilse... 1 1.b Üreeç Eğrisi Paramerik Olarak Verilmişse.... DÖNEL YÜZEYLERLE İLGİLİ ÖRNEKLER... 5.a α f,,0 Eğrisinin Dönel Yüzeyleri... 5.b
DetaylıDalgalar. Matematiksel olarak bir dalga, hem zamanın hem de konumun bir fonksiyonudur: İlerleyen bir dalganın genel bağıntısı (1- boyut ): y f ( x t)
Dalgalar Tireşimlerin bir uyarının veya bir sarsınının uzay içinde zamanla ilerlemesine dalga denir. Maemaiksel olarak bir dalga, hem zamanın hem de konumun bir fonksiyonudur: İlerleyen bir dalganın genel
DetaylıYeryüzünde Hareket. Test 1 in Çözümleri. 3. I. yol. K noktasından 30 m/s. hızla düşen cismin L 50 noktasındaki hızı m/s, M noktasındaki 30
4 eryüzünde Hareke es in Çözümleri. nokasından serbes bırakılan cisim, 4 lik yolu e 3 olmak üzere iki eşi zamanda alır. Cismin 4 yolu sonundaki ızının büyüklüğü ise yolu sonundaki ızının büyüklüğü olur..
DetaylıZamanla Değişen Alanlar ve Maxwell Denklemleri
Zamanla Değişen Alanlar e Maxwell Denklemleri lekrik e Manyeik Kue ir elekrik alan içerisine küçük bir q es yükü yerleşirildiğinde, q nun konumunun fonksiyonu olan bir elekrik kuei oluşur F e F m q Manyeik
DetaylıDENEY 5: FREKANS MODÜLASYONU
DENEY 5: FREKANS MODÜLASYONU AMAÇ: Malab da rekans modülasyonunun uygulanması ve inelenmesi. ÖN HAZIRLIK 1. TEMEL TANIMLAR Frekans Modülasyonu: Taşıyıı genliğinin sabi uulduğu ve aşıyıı rekansının bildiri
Detaylı( ) ( ) { } ( ] f(x) = sinx fonksiyonunun x=0 için türevi aşağıdakilerden hangisidir. 3 ün (mod 7) ye göre denk olduğu sayı aşağıdakilerden
. 4 ün (mod 7) ye göre denk olduğu sayı aşağıdakilerden hangisidir? B) 4 E ) (mod 7) (mod 7) 6 (mod 7) 6 4 (mod 7) 4 (mod 7). R R olduğuna göre f : f() = - fonksiyonunun tanım kümesi nedir? { :-< < } B)
DetaylıÜSTEL DÜZLEŞTİRME YÖNTEMİ
ÜSEL DÜLEŞİRME YÖNEMİ ÜSEL DÜLEŞİRME YÖNEMİ Bu bölüme kadar anlatılan yöntemler zaman içinde değişmeyen parametre varsayımına uygun serilerin tahminlerinde kullanılmaktaydı. Bu tür seriler deterministik
DetaylıBÖLÜM 7 2.1 YARIM DALGA DOĞRULTMAÇ TEMEL ELEKTRONİK
BÖLÜM 7 2.1 YARIM DALGA DOĞRULTMAÇ Tüm elekronik cihazlar çalışmak için bir DC güç kaynağına (DC power supply) gereksinim duyarlar. Bu gerilimi elde emenin en praik ve ekonomik yolu şehir şebekesinde bulunan
Detaylıd) x - y = 0 e) 5x -3y = 0 f) 4x -2y = 0 g) 2x +5y = 0
Koordinat sistemi Orijinden geçen doğrular Aşağıda koordinat sisteminde orijinden geçen doğruyu inceleyelim. Tanım: Orijinden geçen doğrular eksenlere dokunmaz. Orijin bir nokta olduğu için sonsuz doğru
DetaylıTİTREŞİM VE DALGALAR BÖLÜM PERİYODİK HAREKET
TİTREŞİM VE DALGALAR Periyodik Hareketler: Belirli aralıklarla tekrarlanan harekete periyodik hareket denir. Sabit bir nokta etrafında periyodik hareket yapan cismin hareketine titreşim hareketi denir.
DetaylıİÇİNDEKİLER KISIM 1: BİRİNCİ MERTEBE ADİ DİFERENSİYEL DENKLEMLER
İÇİNDEKİLER KISIM 1: BİRİNCİ MERTEBE ADİ DİFERENSİYEL DENKLEMLER 1.1. Fiziksel Kanunlar ve Diferensiyel Denklemler Arasındaki İlişki... 1 1.2. Diferensiyel Denklemlerin Sınıflandırılması ve Terminoloji...
DetaylıELEKTRİK DEVRE TEMELLERİ LAB. DENEY FÖYÜ
ELEKTRİK DEVRE TEMELLERİ L. DENEY FÖYÜ EYLÜL 00 DENEY : OSİLOSKOP, VOMETRE ve İŞRET ÜRETEİ KULLNIMI Deneyin macı: u deneyde elekrik devrelerindeki akım, gerilim, direnç gibi fiziksel büyüklüklerin ölçülmesi
Detaylı3. Ünite 1. Konu Hareket
HAREET 1 A nın Yanıları 3. Ünie 1. onu Hareke. 1. M nokasından hare- N kee başlayan bir harekeli... nokasına ardığında yapığı yer değişirme en büyük olur. M Şekil I 3 Şekil II Şekil I deki - grafiğindeki,
DetaylıBÖLÜM I GİRİŞ (1.1) y(t) veya y(x) T veya λ. a t veya x. Şekil 1.1 Dalga. a genlik, T peryod (veya λ dalga boyu)
BÖLÜM I GİRİŞ 1.1 Sinyal Bir sistemin durum ve davranış bilgilerini taşıyan, bir veya daha fazla değişken ile tanımlanan bir fonksiyon olup veri işlemde dalga olarak adlandırılır. Bir dalga, genliği, dalga
DetaylıBölüm 2. İşaretler ve Doğrusal Sistemler
Bölüm 2 İşaretler ve Doğrusal Sistemler 2.1 TEMEL KAVRAMLAR 2.1.1 İşaret Üzerinde Temel İşlemler 2.1.2.İşaretlerin Sınıflandırılması 2.1.3 Bazı Önemli İşaretler ve Özellikleri 2.1.4. Sistemlerin Sınıflandırılması
DetaylıDENEY 7 DALGALI GERİLİM ÖLÇÜMLERİ - OSİLOSKOP
DENEY 7 DALGALI GERİLİM ÖLÇÜMLERİ - OSİLOSKOP Amaç: Bu deneyin amacı, öğrencilerin alternatif akım ve gerilim hakkında bilgi edinmesini sağlamaktır. Deney sonunda öğrencilerin, periyot, frekans, genlik,
DetaylıDENEY-6 LOJİK KAPILAR VE İKİLİ DEVRELER
DENEY-6 LOJİK KPILR VE İKİLİ DEVRELER DENEYİN MCI: Bu deneyde emel manık kapıları (logic gaes) incelenecek ek kararlı ikili devrelerin çalışma prensipleri gözlemlenecekir. ÖN HZIRLIK Temel lojik kapı devrelerinden
DetaylıBANKA KREDİ PORTFÖYLERİNİN YÖNETİMİNDE ÖDEMEME RİSKİ ANALİZİ: KALMAN FİLTRESİNE DAYANAN ALTERNATİF BİR YÖNTEM ÖNERİSİ
BANKA KREDİ PORTFÖLERİNİN ÖNETİMİNDE ÖDEMEME RİSKİ ANALİZİ: KALMAN FİLTRESİNE DAANAN ALTERNATİF BİR ÖNTEM ÖNERİSİ K. Bau TUNA * ÖZ Ödememe riski banka kredilerini ve bankaların kredi porföylerini ekiler.
DetaylıStokastik Süreçler. Bir stokastik süreç ya da rastgele süreç şöyle tanımlanabilir.
Bir stokastik süreç ya da rastgele süreç şöyle tanımlanabilir. Zamanla değişen bir rastgele değişkendir. Rastgele değişkenin alacağı değer zamanla değişmektedir. Deney çıktılarına atanan rastgele bir zaman
DetaylıIki Boyutlu Sabit Katsay l Lineer Homogen Diferensiyel Denklem Sistemleri (Euler Metodu)
Iki Boyulu Sabi Kasay l Lineer Homogen Diferensiyel Denklem Sisemleri (Euler Meodu) Bu bölümde sabi kasay l, lineer, homogen 8 >< d = a 1x + b 1 y >: dy d = a 2x + b 2 y sisemi ele al nmakad r. Burada
DetaylıFİZ217 TİTREŞİMLER VE DALGALAR DERSİNİN 2. ARA SINAV SORU CEVAPLARI
1) Gerilmiş bir ipte enine titreşimler denklemi ile tanımlıdır. Değişkenlerine ayırma yöntemiyle çözüm yapıldığında için [ ] [ ] ifadesi verilmiştir. 1.a) İpin enine titreşimlerinin n.ci modunu tanımlayan
DetaylıELASTİK DALGA YAYINIMI
ELASTİK DALGA YAYINIMI (016-10. Ders) Prof.Dr. Eşref YALÇINKAYA Geçtiğimiz ders; Cisim dalgaları (P ve S) Tabakalı ortamda yayılan sismik dalgalar Snell kanunu Bu derste; Yüzey dalgaları (Rayleigh ve Love)
DetaylıDENEY FÖYÜ 4: Alternatif Akım ve Osiloskop
Deneyin Amacı: DENEY FÖYÜ 4: Alternatif Akım ve Osiloskop Osiloskop kullanarak alternatif gerilimlerin incelenmesi Deney Malzemeleri: 5 Adet 1kΩ, 5 adet 10kΩ, 5 Adet 2k2Ω, 1 Adet potansiyometre(1kω), 4
Detaylıfonksiyonunun [-1,1] arasındaki grafiği hesaba katılırsa bulunan sonucun
. UŞAK FEN EDEBİYAT FAKÜLTESİ MATEMATİK BÖLÜMÜ ANALİZ II FİNAL SORULARI ÇÖZÜMLERİ d belirli integralinin aşağıdaki çözümünün doğru olup olmadığını belirtiniz. Eğer çözüm yanlış ise sebebini açıklayınız.
DetaylıElektromanyetik Dalga Teorisi
Elektromanyetik Dalga Teorisi Ders-2 Dalga Denkleminin Çözümü Düzlem Elektromanyetik Dalgalar Enine Elektromanyetik Dalgalar Kayıplı Ortamda Düzlem Dalgalar Düzlem Dalgaların Polarizasyonu Dalga Denkleminin
Detaylı12. Ders Sistem-Model-Simülasyon Güvenilirlik Analizi ve Sistem Güvenilirliği
. Ders Sisem-Model-Simülasyon Güvenilirlik Analizi ve Sisem Güvenilirliği Sisem-Model-Simülasyon Kaynak:F.Özürk ve L. Özbek,, Maemaiksel Modelleme ve Simülasyon, sayfa -9. Aklımız ile gerçek dünyadaki
Detaylı6. DENEY Alternatif Akım Kaynağı ve Osiloskop Cihazlarının Kullanımı
6. DENEY Alternatif Akım Kaynağı ve Osiloskop Cihazlarının Kullanımı Deneyin Amacı: Osiloskop kullanarak alternatif gerilimlerin incelenmesi Deney Malzemeleri: Osiloskop Alternatif Akım Kaynağı Uyarı:
DetaylıSayısal Filtre Tasarımı
Sayısal Filtre Tasarımı Sayısal Filtreler Filtreler ayrık zamanlı sistemlerdir. Filtreler işaretin belirli frekanslarını güçlendirmek veya zayıflatmak, belirli frekanslarını tamamen bastırmak veya belirli
Detaylı2 1 fonksiyonu veriliyor. olacak şekilde ortalama değer teoremini sağlayacak bir c sayısının var olup olmadığını araştırınız. Eğer var ise bulunuz.
ANALİZ 1.) a) sgn. sgn( 1) = 1 denkleminin çözüm kümesini b) f ( ) 3 1 fonksiyonu veriliyor. olacak şekilde ortalama değer teoremini sağlayacak bir c sayısının var olup olmadığını araştırınız. Eğer var
DetaylıÇ A L I Ş M A N O T L A R I. Haberleşme Teknolojileri Dr.Aşkın Demirkol İşaret tipleri
İşare ipleri Bu bölümde emel işare ipleri bulundukları kaegori ve sınıflarına göre model ve işlevleriyle ele alınacakır. Analog ve Dijial İşareler Analog işarelerle, sürekli-zaman işareleri daima karışırılır.
DetaylıİKİNCİ BASAMAKTAN DİFERANSİYEL DENKLEMLER VE EMDEM- FOWLER TİPİ DİFERANSİYEL DENKLEMLERİN BİR SİSTEMİ İÇİN SALINIMSIZLIK KRİTERLERİ.
İKİNCİ BASAMAKTAN DİFERANSİYEL DENKLEMLER VE EMDEM- FOWLER TİPİ DİFERANSİYEL DENKLEMLERİN BİR SİSTEMİ İÇİN SALINIMSIZLIK KRİTERLERİ Rukiye TOSUN YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİK GAZİ ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ
Detaylı