Doç. Dr. Ali AKBULUT
|
|
- Eser Kurtoğlu
- 7 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 T.C. AHİ EVRAN ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ GENELLEŞTİRİLMİŞ MORREY UZAYLARINDA HARMONİK ANALİZİN İNTEGRAL OPERATÖRLERİNİN SINIRLILIĞI Niha TÜYSÜZ YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİKANABİLİM DALI KIRŞEHİR 2015
2 T.C. AHİ EVRAN ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ GENELLEŞTİRİLMİŞ MORREY UZAYLARINDA HARMONİK ANALİZİN İNTEGRAL OPERATÖRLERİNİN SINIRLILIĞI Niha TÜYSÜZ YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİKANABİLİM DALI DANIŞMAN Doç. Dr. Ali AKBULUT KIRŞEHİR 2015
3 Fen Bilimleri Ensiüsü Müdürlüğü ne Bu çalışma jürimiz arafından MATEMATİK Anabilim Dalında YÜKSEK LİSANS TEZİ olarak kabul edilmişir. Başkan Prof. Dr. Ayhan ŞERBETÇİ Üye Prof. Dr. Vagıf Sabir GULİYEV Üye Doç. Dr. Ali AKBULUT Onay Yukarıdaki imzaların, adı geçen öğreim üyelerine ai olduğunu onaylarım..../.../2015 Doç. Dr. Mahmu YILMAZ Ensiü Müdürü
4 TEZ BİLDİRİMİ Yüksek Lisans ezi olarak sunduğum Genelleşirilmiş Morrey Uzaylarında Harmonik Analizin İnegral Operaörlerinin Sınırlılığı başlıklı çalışmamın, akademik kurallara ve eik değerlere uygun olarak yazıldığını, yararlandığım eserlerin kaynaklarda eksiksiz olarak göserildiğini ve çalışmamın içinde kullanıldıkları her yerde bunlara aıf yapıldığını bildiririm. Niha TÜYSÜZ i
5 ÖZET Genelleşirilmiş Morrey Uzaylarında Harmonik Analizin İnegral Operaörlerinin Sınırlılığı Yüksek Lisans Tezi Niha TÜYSÜZ Ahi Evran Üniversiesi Fen Bilimleri Ensiüsü May 2015 Bu yüksek lisans ezinde, Genelleşirilmiş Morrey uzayları ve harmonik analizin inegral operaörlerinin bu uzaydaki sınırlılığı hakkında bilgi verilecekir. Bu ez çalışması üç bölümden oluşmakadır. Birinci bölüm giriş kısmıdır. İkinci bölümde, bundan sonraki bölümlerde incelenecek olan konuları yakından ilgilendiren Lebesgue uzayları, Morrey uzayları, Genelleşirilmiş Morrey uzaylarının anım ve özellikleri ve operaörler hakkında bazı emel kavram, noasyon ve eoremlere yer verilmişir. Ayrıca L p (R n ) Lebesgue uzayında maksimal operaörünün, singüler inegral operaörünün, Riesz poansiyelinin sınırlılığı ile ilgili eoremler ispasız olarak verilmişir. Üçüncü bölümde ise, Guliyev [11] arafından elde edilen lokal Guliyev eşisizlikleri kullanılarak ispa edilen M p,ϕ (R n ) genelleşirilmiş Morrey uzayında Hardy- Lilewood maksimal operaörün sınırlılığı, Spanne ve Adams ipli I α Riesz poansiyelinin M p,ϕ (R n ) uzayından M q,ϕ (R n ) uzayına sınırlılığı incelenmişir. Guliyev [11] arafından I α sınırlılığı için ispalanan iki farklı eoreme yer verilmişir. Son olarak, Calderon-Zygmund inegral operaörü için M p,ϕ (R n ) uzayında sınırlılık koşullarına yer verilmişir. Anahar Kelimeler: L p uzayları, Morrey uzayları, Genelleşmiş Morrey uzayı, maksimal operaör, singüler inegral operaör, Riesz poansiyeli. Sayfa Adedi: 37 Danışman: Doç. Dr. Ali AKBULUT ii
6 ABSTRACT Boundedness of he Inegral Operaors of he Harmonic Analysis in Generalized Morrey Spaces Maser Thesis Niha TÜYSÜZ Ahi Evran Universiy Insiue of Science May 2015 In his maser hesis, informaion abou he generalized Morrey spaces and he boundedness of inegral operaors of harmonic analysis in hese spaces will be given. This hesis consiss of hree chapers. The firs chaper is devoed o he inroducion. In he second chaper, some basic conceps, noaions and heorems abou he operaors, definiions and properies of he Lebesgue spaces, Morrey space, Generalized Morrey space ha is closely relaed o he opics ha will be explored in he nex secion are included. Also he heorems abou he boundedness of he maximal operaor, singular inegral operaor, Riesz poenials in he L p (R n ) Lebesgue spaces are given wihou proof. In he hird chaper, he boundedness of Hardy-Lilewood maximal operaor in he M p,ϕ (R n ) spaces is shown wih he help of he Gulyev s lokal inequaliies which was given by Guliyev [11]. The boundedness of I α Riesz poenial from he space M p,ϕ (R n ) o M q,ϕ (R n ) is shown as Spanne and Adams ype boundedness wih wo differen ways. For his aim wo differen heorems which were given by Guliyev [11] are used. Finally, he boundedness condiions are given for T Calderon-Zygmund singular inegral operaor in he M p,ϕ (R n ) spaces. Keywords: L p spaces, Morrey spaces, Generalized Morrey spaces, maximal operaor, singular inegral operaor, Riesz poenial. Number of Pages: 37 Supervisor: Doç. Dr. Ali AKBULUT iii
7 TEŞEKKÜR Yüksek lisans ez çalışmam boyunca hem mesleğine hem de hayaa yaklaşımıyla bizlere örnek olan, bilgisini ve deneyimlerini her zaman cömerce paylaşan her ürlü deseğini ve emeğini esirgemeyip çalışmamı bilimsel emeller ışığında şekillendiren saygıdeğer danışman hocam Doç. Dr. Ali AKBULUT a ve her ihiyaç duyduğumda bana yardımcı olan, değerli ve derin bilgileriyle ışık uan, kişilik ve karekeriyle bizlere örnek olan saygıdeğer hocam Prof. Dr. Vagif S.GULIYEV e; bu zorlu süreçe her zaman yanımda olan ve sonsuz deseklerini benden hiçbir zaman esirgemeyen sevgili eşime ve çocuklarıma eşekkürlerimi sunarım. Niha TÜYSÜZ iv
8 İÇİNDEKİLER DİZİNİ TEZ BİLDİRİMİ ÖZET i ii ABSTRACT iii TEŞEKKÜR iv SİMGELER VE KISALTMALAR vi 1 GİRİŞ TEMEL KAVRAMLAR, UZAYLAR VE OPERATÖRLER Temel Tanım, Teorem ve Kavramlar Lebesgue Uzayı Morrey Uzayı M p,ϕ Genelleşirilmiş Morrey Uzayı Hardy-Lilewood Maksimal Operaör Singüler İnegral Operaör Riesz Poansiyeli HARMONİK ANALİZİN İNTEGRAL OPERATÖRLERİNİN GENELLEŞ- TİRİLMİŞ MORREY UZAYINDA SINIRLILIKLARI Maksimal Operaörün Genelleşirilmiş Morrey Uzayında Sınırlılığı Riesz Poansiyelinin Genelleşirilmiş Morrey Uzayında Sınırlılığı Singüler İnegral Operaörlerinin Genelleşirilmiş Morrey Uzayında Sınırlılığı KAYNAKLAR ÖZGEÇMİŞ v
9 SİMGELER VE KISALTMALAR Simgeler R n B(x, r) Açıklamalar n-boyulu Öklid uzayı x merkezli r yarıçaplı yuvar L loc 1 (E n ) E n de lokal inegrallenebilen fonksiyonların sınıfı L p (R n ) W L p (R n ) L p,λ (R n ) M p,ϕ (R n ) M M α T I α Lebesgue uzayı Zayıf Lebesgue uzayı Morrey uzayı Genelleşirilmiş Morrey uzayı Hardy-Lilewood maksimal operaörü Kesirli maksimal operaörü Singüler inegral operaörü Kesirli inegral operaörü (Riesz poansiyeli) vi
10 1 GİRİŞ Klasik Morrey uzayları 1938 yılında C.B. Morrey [22] arafından ikinci dereceden elipik kısmi diferensiyel denklemlerin çözümlerinin lokal davranışları araşırılırken ve varyasyonlar analizi eorisindeki problemlerle ilgilenilirken oraya çıkarılmışır. Morrey uzayları Lebesgue uzaylarının bir uzanısı olarak değerlendirileceğinden klasik operaörlerin sınırlılıklarının Morrey uzaylarında araşırılması oldukça doğal ve önemlidir. D.R. Adams [1] arafından Riesz poansiyelin sınırlılığı çalışılmışır. Harmonik analizde bu operaörlerin ağırlıklı eşisizliklerini çalışmak önemli bir yere sahip olup, L p (ω) ağırlıklı Lebesgue uzaylarında sınırlılıklar R. Coifman ve C. Fefferman [5], B. Muckenhoup [23], B. Muckenhoup ve R. Wheeden [24] arafından elde edilmişir yılında E. Nakai [26] arafından harmonik analizde önemli bir yere sahip olan maksimal inegral operaörünün, Riesz poansiyelinin ve singüler inegral operaörünün M p,ϕ genelleşirilmiş Morrey uzaylarınaki sınırlılığı araşırılmışır. Aynı yıllarda V.S. Guliyev [13] arafından Yüksek Lisans Tezinde, harmonik analizin inegral operaörlerinin genişleilmiş lokal Morrey uzayındaki sınırlılığı E. Nakai nin şarlarından daha geniş şarlar ile araşırılmışır yılında V.S Guliyev, maemaik lieraüründe önem verilen M p,ϕ genelleşirilmiş Morrey uzayının normalleşirilmiş normunu anımlayarak, M p,ϕ genelleşirilmiş Morrey uzayında harmonik analizin inegral operaörlerinin sınırlılığını Mizuhara ve Nakai ye göre daha geniş şarlar alında araşırmışır. Ayrıca V.S. Guliyev [14], [15], [16] arafından M p,ϕ genelleşirilmiş Morrey uzaylarında maksimal, poansiyel ve singüler inegral operaörlerin sınırlılıkları oraya koyduğu lokal Guliyev eşisizlikleri ile elde edilmişir. Tezde Guliyev [11] arafından elde edilen lokal Guliyev eşisizlikleri kullanılarak ispa edilen M p,ϕ (R n ) genelleşirilmiş Morrey uzayında Hardy-Lilewood maksimal operaörün sınırlılığı, Spanne ve Adams ipli I α Riesz poansiyelinin M p,ϕ (R n ) uzayından M q,ϕ (R n ) uzayına sınırlılığı incelenmişir. Guliyev [11] arafından I α sınırlılığı için ispalanan iki farklı eoreme yer verilmişir. 1
11 2 TEMEL KAVRAMLAR, UZAYLAR VE OPERATÖRLER 2.1 Temel Tanım, Teorem ve Kavramlar Bu bölümde ölçü, ölçülebilir uzay gibi fonksiyonel ve reel analizdeki emel anım, eorem ve kavramlar ifade edilmişir. Ayrıca Riemann inegralinden daha geniş ve kullanılışlı olan Lebesgue inegrali hakkında bilgi verilmişir. Tanım X bir küme olsun. X in al kümelerinin bir A sınıfı için aşağıdaki özellikler sağlanırsa bu A sınıfı X üzerinde bir σ-cebir olarak adlandırılır. (i) X A (ii) E A, c E = X E A (iii) n = 1, 2,... için E n A n=1 E n A Bu durumda (X, A) ikilisine bir ölçülebilir uzay, A deki her bir kümeye de ölçülebilir küme adı verilir. Tanım (X, A) bir ölçülebilir uzay olsun. Bir µ : A [0, ] fonksiyonu (i) µ( ) = 0, (ii) Her A A için µ(a) 0, (iii) A nin her ayrık (A n ) dizisi için µ ( n=1 A n) = n=1 µ (A n) özelliklerin sağlıyorsa bu fonksiyona A üzerinde bir ölçü fonksiyonu veya ölçü adı verilir. Eğer her A A için µ (A) < ise µ ölçüsüne sonlu ölçü denir. X kümesi herbiri sonlu ölçüye sahip sayılabilir adeeki kümelerin birleşimi olarak yazılabiliyorsa µ ölçüsü σ-sonlu olarak adlandırılır. Eğer µ(x) = 1 ise bu ölçüye olasılık ölçüsü denir. Ayrıca (X, A, µ) ölçü uzayı olarak adlandırılır. Tanım (X, A) bir ölçülebilir uzay ve f : X R {, + } bir fonksiyon olsun. Eğer R için {x X : f(x) > } A oluyorsa f fonksiyonu ölçülebilirdir denir. Ölçülebilir fonksiyonların ailesi M (X, A) ile göserilir. 2
12 Tanım (X, A, µ) bir ölçü uzayı olsun. Eğer bir önerme, ölçüsü sıfır olan bir kümenin ümleyeni üzerinde veya kendisi A ya ai olmadığında, sıfır ölçülü bir küme arafından kapsanan bir kümenin ümleyeni üzerinde doğru ise, o önerme hemen hemen her yerde doğrudur denir. Tanım X ve Y normlu uzaylar, D(T ) X olmak üzere, T : D(T ) Y lineer operaör olsun. Eğer x D(T ) için, T x A x olacak şekilde bir A reel sayısı varsa, T operaörüne sınırlıdır denir. Tanım Bir T operaörünün normu ile anımlanır. T = T x sup x D(T ),x 0 x Tanım R n üzerinde dx = dx 1 dx n ile Lebesgue ölçüsünü gösersin. R n uzayı üzerinde f fonksiyonunun (Lebesgue) inegrali ile göserilir. f(x)dx = R n f(x 1,..., x n )dx 1 dx n B = B(x, r) = {y R n : x y < r}, merkezi x, yarıçap uzunluğu r olan açık yuvarı ve c B(x, r) onun ümleyenini gösersin. B(x, r), B(x, r) açık yuvarının Lebesgue ölçüsü ve ν n = B(0, 1) olmak üzere biçimindedir. yüzey alanı B(x, r) = ν n r n = 2πn/2 r n nγ(n/2) = 1 n Sn 1 r n Burada R n de n 1 için yarıçapı 1 olan S n 1 := {x R n : x = 1} küresinin S n 1 := 2π n/2 /Γ(n/2), 3
13 ve Γ(z) gamma fonksiyonu ve bir z kompleks sayısı için Rez > 0 olmak üzere ile anımlanır. Γ(z) = 0 z 1 e d Bu ezde, B = B(x 0, r) ile x 0 merkezli ve kenar uzunluğu r olan küp ifade edilmişir. Verilen bir B küpü ve λ > 0 için λb ile B nin merkezine sahip ve kenar uzunluğu B nin kenar uzunluğunun λ kaı olan küpü göserilmişir. Ayrıca A B göserimini A CB, C > 0 eşisizliğinin yerine kullanılmışır. Eğer A B ve B A ise A B yazılır ve A, B ye eşdeğerdir denir. Burada C farklı sabileri gösermekedir. 1 p olmak üzere, R n nin her bir kompak al kümesinde p. kuvvei inegrallenebilen üm ölçülebilir fonksiyonların uzayı L loc p (R n ) ile göserilir. Bu uzay p = 1 için L loc 1 (R n ) L loc (R n ) şeklinde göserilen lokal inegrallenebilir fonksiyonların sınıfını göserir. 2.2 Lebesgue Uzayı Tanım (L p Lebesgue uzayı Uzayı) 0 < p ve f ölçülebilir bir fonksiyon olmak üzere L p (R n ) := { f ölçülebilir : f Lp(R n ) < } ile verilir, burada 0 < p < için ve p = durumunda ise biçiminde verilir. ( f Lp(R n ) = f p dx R n ) 1 p f L (R n ) = ess sup f(x) x R n Tanım (Zayıf L p Uzayı) W L p (R n ) zayıf L p uzayı 1 p < olmak üzere f W Lp(R n ) = sup {y R n : f(y) > } 1/p < >0 quasi-normuna sahip f ölçülebilir fonksiyonlarının uzayıdır. Kolayca göserilebilir ki 1 p < için L p (R n ) W L p (R n ) dir. 4
14 Örnek (1) f(x) = x α L p (R n ) (2) f(x) = x α χ B(0,1) (x) L p (R n ) α > n p (3) f(x) = x α χc B(0,1)(x) L p (R n ) α < n p (4) f(x) = x n p Lp (R n ), f(x) = x n p W Lp (R n ) Teorem [30] Eğer 1 p ise L p bir Banach uzayıdır. Tanım [27](Hölder Eşisizliği) p > 1 ve 1/p + 1/q = 1 olmak üzere f L p (X), g L q (X) olsun. Bu durumda fg L1 (X) f Lp(X) g Lq(X) eşisizliğine Hölder eşisizliği denir. Tanım [27](Minkowski Eşisizliği) Eğer p 1 için f, g L p (X) ise bu durumda f + g Lp(X) f Lp(X) + g Lp(X) eşisizliğine Minkowski eşisizliği denir. Teorem [10] L loc (R n ) uzayı 1 p için büün L p (R n ) uzaylarının birleşimlerini içerir. Daha genel olarak 0 < p < q < için L q (R n ) L loc q (R n ) L loc p (R n ) elde edilir Teorem (Lebesgue Diferensiyelleme Teoremi) Eğer f L loc (R n ) ise bu durumda hemen her x R n için sağlanır. lim r 0 1 f(y)dy = f(x) B(x, r) B(x,r) 5
15 Tanım Bir f fonksiyonunun deseği suppf = {x R n : f(x) 0} ile anımlanır. Yani f nin deseği onun sıfırdan farklı olduğu nokaların kümesinin kapanışıdır. Eğer suppf sınırlı bir küme ise f kompak deseğe sahipir denir. Tanım (Kuvveli ve Zayıf Tipli Sınırlılık) 1 p, q, (X, µ) ve (Y, ν) iki ölçü uzayı ve T, L p (X, µ) den anım ve görünü kümeleri sırasıyla Y ve C olan ölçülebilir fonksiyonların uzayına bir operaör olsun. Eğer q < olmak üzere ( ) q C f p ν ({y Y : T f(y) > λ}) λ ise T zayıf (p, q) ipinden ve eğer q = iken L p (X, µ) den L (Y, ν) ye sınırlı bir operaör ise zayıf (p, ) ipindedir denir. Eğer T, L p (X, µ) den L q (Y, ν) ya sınırlı ise kuvveli (p, q) iplidir denir. Yani, her f L p (X, µ) için T f q C f p olacak şekilde bir C > 0 sabii vardır. Buradan q = olması durumunda zayıf ve kuvveli ip çakışmakadır. eğer Eğer T, kuvveli (p, q) ipli ise aynı zamanda zayıf (p, q) iplidir. Gerçeken, E λ = {y Y : T f(y) > λ} olarak alırsak, bu durumda ν(e λ ) = dν E λ olur. E λ T f(x) λ q dν T f p q λ q ( C f p λ ) q Eğer (X, µ) = (Y, ν) ve T özdeşlik operaörü olursa zayıf (p, p) klasik Chebyshev eşisizliği olur. Tanım (Lineer ve Quasilineer Operaör) T, reel değerli ölçülebilir fonksiyonların bir (X, µ) ölçü uzayı üzerinde anımlanmış ve bir (Y, ν) ölçü uzayı üzerinde büün kompleks değerli hemen her yerde sonlu ölçülebilir fonksiyonların kümesinde değerler alan bir operaör olsun. Bu durumda her f, g ve her λ C için T (f + g) = T (f) + T (g) ve T (λf) = λt (f) 6
16 ise T ye lineer operaör, T (f + g) T (f) + T (g) ve T (λf) λ T (f) ise T ye allineer operaör, bir K > 0 sabii için T (f + g) K ( T (f) + T (g) ) ve T (λf) λ T (f) ise T ye quasilineer operaör denir. Allineerlik, quasilinerliğin özel bir durumudur. Tanım [23](A p Muckenhoup Sınıfı) Eğer 1 < p < olmak üzere herhangi bir B = B(x, r) yuvarı için [ω] Ap = sup[ω] Ap(B) B = sup B ( ) ( p w(x)dx w(x) dx) 1 p < (2.1) B B B B ise ω ağırlık fonksiyonu A p Muckenhoup sınıfındandır denir. Burada supremum büün B yuvarları üzerinden alınmakadır ve 1/p+1/p biçimindedir. Burada Hölder eşisizliğini kullanarak büün B yuvarları için [w] 1/p A p(b) = B 1 w 1/p L 1 (B) w 1/p Lp (B) 1. (2.2) olur. p = 1 iken, hemen hemen her x için Mω(x) Cω(x) (2.3) olacak şekilde C > 1 varsa ω A 1 dir ve (2.3) eşisizliğini sağlayan C nin infimumu [ω] A1 elde edilir. ile göserilir. p ve p üsleri ile Hölder eşisizliği kullanılırsa 1 = 1 dx = 1 ω(x) 1/p ω(x) 1/p dx [ω] 1/p A B B p B (2.1) eşisizliğinde p iken limie geçilirse ( ) 1 1 ω(x)dx C exp log w(x)dx B B B elde edilir ve eşisizlik sağlandığında w A denir. Ayrıca, p = iken B A := 1 p< ile anımlanır. A için verilen bu iki anım eşdeğerdir; [8]. 7 A p B
17 A p sınıfı 1972 yılında Muckenhoup [23] arafından ağırlıklı L loc p (R n, ωdx) uzayı üzerinde anımlı Hardy-Lilewood maximal operaörünün sınırlılıkla ilgili çalışmalarında anımlanmışır. ω A p, 1 < p < Muckenhoup ağırlıklarının en önemli örneklerinden biri n < α < n(p 1) iken ω(x) = x α fonksiyonudur. Eğer n < α 0 olarak alınırsa w A 1 elde edilir. 0 < δ < 1 ise bu durumda ω(x) = x n(1 δ) A 1 ve ω(x) = x n(p 1)(1 δ) A p elde edilir. Muckenhoup, [23] deki çalışmasında ε > 0 için A p A p ε olduğunu gösermişir. Lemma [8] Eğer ω A p ise bu durumda w A p ε sağlanır ve [ω] Ap ε C[ω] Ap olacak şekilde bir C sabii vardır ve burada ε [ω] 1 p 1 A p şeklindedir. Tanım (Ağırlıklı L p Uzayı) 1 p, ω bir ağırlık fonksiyonu olsun. Bu durumda, L p (ω) L p (R n, w) ağırlıklı Lebesgue uzayı ( f Lp,ω f Lp,ω(R n ) = f(x) p ω(x)dx R n ) 1 p < normuna sahip büün büün ölçülebilir f fonksiyonların uzayı olarak anımlanır. p = durumunda ise L (ω) L (R n, ω) de norm f L,ω f L,ω(R n ) = ess sup f(x) ω(x) x R n ile anımlanır. 8
18 2.3 Morrey Uzayı Klasik Morrey uzayları 1938 yılında C.B. [22] Morrey arafından ikinci dereceden elipik kısmi diferensiyel denklemlerin çözümlerinin lokal davranışlarını araşırırken ve varyasyonlar analizi eorisindeki problemlerle ilgilenirken oraya çıkarılmışır. Morrey uzaylarının önemli uygulamaları Navier-Sokes ve Schrödinger denklemlerinde, süreksiz kasayılı elipik problemlerde ve poansiyel eoride oraya çıkmışır. Tanım p <, 0 λ n, f L loc p (R n ) olmak üzere M p,λ M p,λ (R n ) Morrey uzayı şeklinde anımlanır. Burada f Mp,λ şeklinde verilir. f Mp,λ f Mp,λ (R n ) = M p,λ := { f : f Mp,λ < } normu ( ) 1 1 sup f(y) p p dy x R n,r>0 r λ B(x,r) λ = 0 için M p,0 L p (R n ) dir. Eğer λ < 0 veya λ > n ise bu durumda M p,λ = θ olur. Burada θ, R n üzerinde 0 a denk olan büün fonksiyonların kümesini gösermekedir. W M p,λ W M p,λ (R n ) ile büün f W L loc p Morrey uzayını gösereceğiz. Burada, fonksiyonlarının uzayı olan zayıf şeklindedir. f W Mp,λ f W Mp,λ (R n ) = sup r λ p f W Mp,λ (B(x,r)) < x R n,r>0 Lemma [20] 1 p < olsun. Bu durumda M p,λ L (R n ) ve olup, burada v λ = B(0, 1) dır. İspa. f L (R n ) olsun. Bu durumda f Mp,λ = v 1/p λ f L (R n ) ) 1/p ( λ f(y) p dy v 1/p λ f L (R n ) B(x,) 9
19 olur. Buradan f M p,λ ve f Mp,λ v 1/p λ f L (R n ) şeklindedir. f M p,λ olmak üzere Lebesgue yakınsaklık eoreminden (bkz. [32]) lim B(x, B(x,) ) 1 f(y) p dy = f(x) p olur. Bu durumda ( ) 1/p f(x) = lim B(x, B(x,) ) 1 f(y) p dy vn 1/p şeklindedir. Buradan f L (R n ) dır ve olur. f L (R n ) vn 1/p f Mp,n f Mp,n Lemma [11] 1 p <, 0 λ < n olsun. Bu durumda α = n λ p için f M1,n α vn 1/p f Mp,λ dır ve buradan M p,λ M 1,n p olur. Burada 1/p + 1/p = 1 dır. İspa. eşisizliğinden f M p,λ, 1 p <, 0 λ < n ve αp = n λ olmak üzere Hölder B(x,) elde edilir. Ayrıca α n ( f(y) dy B(x,) elde edilir. Buradan f M 1,n α ve şeklindedir f(y) p dy B(x,) ) 1/p ( ( = vn 1/p n/p f(y) p dy B(x,) ( f(y) dy vn 1/p α n/p = v 1/p n ( λ vn 1/p f Mp,λ B(x,) f M1,n α vn 1/p f Mp,λ 10 dy B(x,) ) 1/p f(y) p dy B(x,) ) 1/p ) 1/p f(y) p dy ) 1/p
20 Tanım p <, 0 < κ < 1 ve ω bir ağırlık fonksiyonu olsun. Bu durumda M p,κ (ω) M p,κ (R n, ω) ağırlıklı Morrey uzayı f Mp,κ(ω) = sup ω (B(x, r)) κ p f Lp,ω(B(x,r)) < x R n,r>0 ile büün lokal inegrallenebilir fonksiyonların uzayı olarak anımlanır. Ayrıca W M p,κ (ω) W M p,κ (R n, ω) ile f W Mp,κ(ω) = sup ω (B(x, r)) κ p f W Lp,ω(B(x,r)) < x R n,r>0 olmak üzere büün lokal inegrallenebilir fonksiyonların zayıf ağırlıklı Morrey uzayı göserilir. 2.4 M p,ϕ Genelleşirilmiş Morrey Uzayı Morrey uzaylarının genişlemesi olan M p,ϕ genelleşirilmiş Morrey uzayı 1991 yılında Mizuhara [21] arafından anımlanmış ve singüler inegral operaörünün bu uzaylardaki sınırlılığı araşırılmışır yılında Nakai [26] arafından harmonik analizde önemli bir yere sahip olan maksimal inegral operaörünün, Riesz poansiyelinin ve singüler inegral operaörünün M p,ϕ genelleşirilmiş Morrey uzaylarındaki sınırlılığı araşırılmışır. M p,ϕ geneleşirilmiş Morrey uzayının normalleşirilmiş normlu hali ilk olarak 2009 yılında Guliyev [13] arafından anımlanmış ve harmonik analizin inegral operaörlerinin sınırlılığı Mizuhara ve Nakai ye göre daha geniş şarlar alında araşırılmışır. Ayrıca Guliyev [14], [15] arafından M p,ϕ genelleşirilmiş Morrey uzaylarında maksimal, poansiyel ve singüler inegral operaörlerin sınırlılıkları oraya koyduğu yeni meo ile elde edilmişir. M p,ϕ genelleşirilmiş Morrey uzayı Mizuhara [21] arafından aşağıdaki şekilde anımlanmışır. Tanım [21] ϕ(x, r), R n (0, ) üzerinde poziif ölçülebilir bir fonksiyon olsun. M p,ϕ M p,ϕ (R n ), 1 p < ile f Mp,ϕ f Mp,ϕ(R n ) = sup ϕ(x, r) 1 f Lp(B(x,r)) < x R n, r>0 normuna sahip büün f L loc p (R n ) fonksiyonlarının uzayı genelleşirilmiş Morrey uzayı olarak anımlanır. 11
21 Ayrıca W M p,ϕ W M p,ϕ (R n ) ile f W Mp,ϕ f W Mp,ϕ(R n ) = sup ϕ(x, r) 1 f W Lp(B(x,r)) < x R n, r>0 normuna sahip büün f W L loc p (R n ) fonksiyonlarının uzayı zayıf genelleşirilmiş Morrey uzayı olarak anımlanır. Burada W L p (B(x, r)) uzayı ile f W Lp(B(x,r)) fχ B(x,r) W Lp(R n ) < şeklindeki büün ölçülebilir f fonksiyonlarını içeren zayıf L p uzayı ifade edilir. Ayrıca doğal opoloji ile verilen L loc p (R n ) ve W L loc (R n ) uzayları her B R n yuvarı için fχ B L p (R n ) ve fχ B W L p (R n ) şeklindeki büün f fonksiyonların uzayı olarak anımlanır. p Bu anıma göre ϕ(x, r) = r λ p için L p,λ = M p,ϕ ϕ(x,r)=r λ p, W L p,λ = W M p,ϕ ϕ(x,r)=r λ p olduğu görülür. M p,ϕ genelleşirilmiş Morrey uzayının normalleşmiş normlu hali Guliyev [13] arafından aşağıdaki şekilde anımlanmışır. Tanım [13] ϕ(x, r), R n (0, ) üzerinde poziif ölçülebilir bir fonksiyon olsun. M p,ϕ M p,ϕ (R n ), 1 p < ile f Mp,ϕ f Mp,ϕ(R n ) = sup ϕ(x, r) 1 B(x, r) 1 p x R n, r>0 f Lp(B(x,r)) < normalleşmiş normuna sahip büün f L loc p (R n ) fonksiyonlarının uzayı genelleşirilmiş Morrey uzayı olarak anımlanır. Ayrıca W M p,ϕ W M p,ϕ (R n ) ile f W Mp,ϕ f W Mp,ϕ(R n ) = sup ϕ(x, r) 1 B(x, r) 1 p x R n, r>0 f W Lp(B(x,r)) < normalleşmiş normuna sahip büün f W L loc p (R n ) fonksiyonlarının uzayı zayıf genelleşirilmiş Morrey uzayı olarak anımlanır. Bu anıma göre ϕ(x, r) = r λ p için L p,λ = M p,ϕ ϕ(x,r)=r λ n p, W L p,λ = W M p,ϕ ϕ(x,r)=r λ n p olduğu görülür. 12
22 2.5 Hardy-Lilewood Maksimal Operaör Hardy-Lilewood maksimal fonksiyonu ilk olarak Hardy ve Lilewood arafından bir boyulu durumda, kompleks analizin uygulamalarına yönelik olarak anımlanmışır. Maksimal fonksiyon analizde pek çok operaörün sınırlılığında çok önemli bir role sahipir. Hardy-Lilewood maksimal fonksiyonunun farklı anımları [9, 17, 34] arafından aşağıdaki gibi verilebilir. Tanım f L loc (R n ) olsun. Bu durumda Mf Hardy-Lilewood maksimal fonksiyonu Mf(x) = sup B(0, r) 1 f(x y) dy r>0 B(0,r) ile anımlanır. Bu fonksiyon + a eşi olabilir. Hardy-Lilewood maksimal fonksiyonu yuvar yerine küp alınarak aşağıdaki gibi anımlanabilir. Tanım f L loc (R n ) olsun. Eğer B r, [ r, r] n kübü ise M f merkezli Hardy- Lilewood maksimal fonksiyonu M f(x) = sup r>0 1 f(x y) dy (2r) n B r ile anımlanır. n = 1 iken M ve M çakışır. Eğer n > 1 ise bu durumda c n M f(x) Mf(x) C n M f(x) olacak şekilde sadece n ye bağlı c n ve C n sabileri vardır. Bu eşisizliken dolayı M ve M operaörleri uygun koşullara göre değişirilebilir. Tanım f L loc (R n ) olsun. M f merkezli olmayan Hardy-Lilewood maksimal fonksiyonu M f(x) = sup B(x 0,r) x 1 f(y) dy B(x 0, r) B(x 0,r) ile anımlanır. Burada supremum x i içeren ve kenarları eksenlere paralel olan büün B R n yuvarları üzerinden alınmakadır. M ve M nokasal olarak eşdeğerdir. M maksimal operaörü allineer ve homojendir. Yani, M(f + g) Mf + Mg ve M(λf) = λ(mf), λ 0 13
23 sağlanır. Aşağıdaki eorem M Hardy-Lilewood maksimal operaörünün hemen hemen her yerde sonlu, zayıf (1, 1) ve 1 < p için (p, p) ipinden bir operaör olduğunu ifade emekedir. Teorem [19] (1) f L p (R n ) ve 1 p olsun. Bu durumda hemen her x R n için Mf(x) < dır. (2) p = 1 ise, bu durumda her λ > 0 ve f L 1 (R n ) için {x R n : Mf(x) > λ} C λ f L 1 (R n ) olacak şekilde bir C = C(n) > 0 sabii vardır. (3) 1 < p ise, her f L p (R n ) için Mf Lp(R n ) C f Lp(R n ) olacak şekilde bir C = C(n, p) > 0 sabii vardır. Teorem [6] (i) 1 p < için ω ({x R n : Mf(x) > λ}) C λ p R n f p ω(x)dx zayıf (p, p) eşisizliğinin sağlanması için gerek ve yeer şar ω A p olmasıdır. (ii) 1 < p < iken M, operaörünün L p (ω) da sınırlı olması için gerek ve yeer şar ω A p olmasıdır. Teorem [4] 1 p <, 0 λ < n olsun. Bu durumda p > 1 için Mf Mp,λ C f Mp,λ ve p = 1 için Mf W M1,λ C f M1,λ sağlanır. Burada C, f den bağımsızdır. 14
24 Ayrıca 1 p, 0 < λ < n ve f M p,λ için R n de Mf maksimal fonksiyonu hemen her yerde sonludur. Teorem [18] 1 < p <, 0 < κ < 1 ve ω A p olsun. Bu durumda M Hardy- Lilewood maksimal operaörü M p,κ (ω) üzerinde sınırlıdır. Eğer p = 1, 0 < κ < 1 ve ω A 1 ise bu durumda her λ > 0 ve herhangi bir B küpü için ω ({x B : Mf(x) > λ}) C λ f L 1,κ (ω)ω(b) κ eşisizliği sağlanır. 2.6 Singüler İnegral Operaör Bu kısımda, singüler inegral operaör ve sınırlılıkları hakkında, birçok maemaikçi arafından elde edilen sonuçlara yer verilmişir.[6, 7, 9, 18] Tanım Singüler inegraller y = y/ y olmak üzere T f(x) = lim ɛ 0 y >ɛ Ω(y ) f(x y)dy y n biçimindeki operaörlerdir. Burada Ω, R n deki S n 1 birim küresi üzerinde anımlanmış olup sıfır oralamalı, inegrallenebilir bir fonksiyondur. Tanım C c (R n ) den L loc 1 (R n ) anımlı T operaörü aşağıdaki şarları sağlarsa Calderón-Zygmund operaörü olarak adlandırılır. (a) T, L 2 (R n ) de sınırlı lineer operaördür. (b) Her f L c (R n ), için T f(x) = K(x, y)f(y)dy R n x {suppf} c, şeklinde bir K çekirdeği vardır. (c) K çekirdeği x, y R n ve x y olduğunda C > 0 ve bazı δ > 0 için K(x, y) K(x + h, y) K(x, y) K(x, y + h) K(x, y) 15 C x y n, C h δ, (2.4) x y n+δ C h δ x y n+δ
25 Calderón-Zygmund eşisiziklerini sağlar. Burada h < x y /2 dır; [31]. Calderón-Zygmund operaörü L p (R n ), 1 < p < üzerinde sınırlıdır ve zayıf (1, 1) iplidir. Teorem ([6],[9]) Eğer 1 < p < ve ω A p ise T Calderón-Zygmund operaörü L p (ω) üzerinde sınırlıdır. Eğer p = 1 ve ω A 1 ise her λ > 0 için ω ({x R n : T f(x) > λ}) C λ f L 1 (ω) ifadesi sağlanır. Teorem [7] 1 p <, 0 < λ < n olsun. Bu durumda 1 < p < için T Calderón-Zygmund operaörü M p,λ üzerinde sınırlıdır. Ayrıca p = 1 için M 1,λ uzayından W M 1,λ uzayına sınırlıdır. Teorem [18] 1 < p <, 0 < κ < 1 ve ω A p olsun. Bu durumda T Calderón-Zygmund operaörü M p,κ (ω) üzerinde sınırlıdır. Eğer p = 1, 0κ < 1 ve w A 1 ise bu durumda her λ > 0 ve herhangi bir B küpü için ω ({x B : T f(x) > λ}) C λ f L 1,κ (ω)ω(b) κ eşisizliği sağlanır. 2.7 Riesz Poansiyeli Riesz poansiyeli, Macar maemaikçi Marcel Riesz arafından oraya koyulmuş ve maemaik dünyasında önemli bir konu haline gelmişir. Riesz poansiyelleri yardımıyla elipik ve hipoelipik kısmi diferensiyel denklemlerin çözümleri için ön eşisizlikler elde edilebilmekedir. Tanım (Riesz Poansiyeli) 0 < α < n için I α Riesz poansiyeli şeklinde anımlanır. I α f(x) = R n f(y) dy x y n α 16
26 Aşağıdaki ispasız olarak verilen eorem I α Riesz poansiyelinin 0 < α < n için (L p, L q ) sınırlılığını ifade emekedir. Teorem [9] 1 p < q <, 0 < α < n ve f L p (R n ) olsun. Bu durumda p > 1 için I α f Lq(R n ) C f Lp(R n ) ve p = 1 için I α f Lq, (R n ) C f L1 (R n ) olacak şekilde C = C(n, α, p) < sabii vardır ve burada 1 1 = α biçimindedir. p q n Aşağıdaki ispasız olarak verilen eoremler I α Riesz poansiyelinin 0 < α < n ve ω A p,q için (L p (ω p ), L q (ω q )) sınırlılığını ifade emekedir. Teorem [25] 0 < α < n, 1 p < n/α, 1/p 1/q = α/n ve ω A p,q olsun. Bu durumda I α Riesz poansiyeli p > 1 için I α f Lq(ω q ) C f Lp(ω p ) ve p = 1, q = n/(n α), ω A 1,q ve λ > 0 için ω q ({x R n : I α f(x) > λ}) C λ q f q L 1(ω) olacak şekilde λ ve f fonksiyonundan bağımsız bir C sabii vardır. Teorem ([1], [29]) 0 < α < n, 1 p < n/α ve 1/q < 1/p α/n olsun. Bu durumda 0 < λ < n için I α Riesz poansiyeli L p,λ (R n ) uzayından L q,λ (R n ) uzayına sınırlıdır. Teorem [18] 0 < α < n, 1 < p < n/α, 1/q < 1/p α/n, 0 < κ < p/q ve ω A p,q olsun. Bu durumda I α Riesz poansiyeli p > 1 için L p,κ (ω p, ω q ) uzayından L q,κq/p (ω p, ω q ) uzayına sınırlıdır. Eğer p = 1 ise herhangi bir B küpü için ω q ({x B : I α f(x) > λ}) C λ q f q L 1,κ (ω,ω q ) ωq (B) κq olacak şekilde λ ve f fonksiyonundan bağımsız bir C sabii vardır. 17
27 Aşağıdaki eorem 1994 yılında Nakai [26] arafından ispalanmışır. Teorem [26] 1 p < ve α = n(1/p 1/q) olsun. r 2r iken c 1 sayısı, r, x R n den, C sayısı da x ve r den bağımsız olmak üzere ϕ(x, r) c 1 ϕ(x, r) ϕ(x, ) cϕ(x, r) ve r α ϕ(x, ) p d Cϕ(x, r)p şarlarını sağlasın. Bu durumda I α operaörü p > 1 için M p,ϕ genelleşirilmiş Morrey uzayında ve M 1,ϕ uzayından W M 1,ϕ uzayına sınırlıdır. 18
28 3 HARMONİK ANALİZİN İNTEGRAL OPERATÖRLERİNİN GE- NELLEŞTİRİLMİŞ MORREY UZAYINDA SINIRLILIKLARI Bu bölümde operaörlerin sınırlılıkları ile ilgili özellik ve sonuçlara yer verilmiş ve r 2r olmak üzere, ϕ(x, r) fonksiyonu C 1; ve r ye bağlı olmayan bir sabi ve x R n olmak üzere C 1 ϕ(x, r) ϕ(x, ) Cϕ(x, r) (3.1) koşulunun sağlandığı ve yine C > 0; r ve x R n ye bağlı olmayan bir sabi olmak üzere maksimal operaörler için ve poansiyel operaörü için koşullarının sağlandığı kabul edilmişir. r r ϕ(x, ) p d Cϕ(x, r)p (3.2) αp ϕ(x, ) p d Crαp ϕ(x, r) p (3.3) 3.1 Maksimal Operaörün Genelleşirilmiş Morrey Uzayında Sınırlılığı Bu bölümde, M maksimal operaörünün genelleşirilmiş Morrey uzaylarında sınırlılığı Guliyev [11] arafından verilmiş olan lokal Guliyev eşisizliği yardımıyla göserilmişir. Burada kullanılan ϕ(x; r), ϕ 1 (x; r) ve ϕ 2 (x; r) fonksiyonları R n (0, ) da negaif olmayan, ölçülebilir fonksiyonlardır. Teorem [11](Maksimal Operaör için Lokal Guliyev Eşisizliği) 1 p < ve f L loc p (R n ) olsun. p > 1 için Mf Lp(B(x,)) C n p r n p 1 f Lp(B(x,r))dr (3.4) ve p = 1 için Mf W L1 (B(x,)) C n r n 1 f L1 (B(x,r))dr, (3.5) sağlanır. Burada C, f e bağlı olmayan bir sabiir, x R n ve > 0 dır. 19
29 İspa. 1 < p < olsun. f yi f = f 1 + f 2, f 1 (y) = f(y)χ B(x,2) (y), f 2 (y) = f(y)χ (y), > 0, (3.6) B(x,2) şeklinde göserelim ve olsun. Mf Lp(B(x,)) Mf 1 Lp(B(x,)) + Mf 2 Lp(B(x,)). 1 < p < için M operaörünün L p (R n ) deki sınırlılığından Mf 1 Lp(B(x,)) Mf 1 Lp(R n ) C f 1 Lp(R n ) = C f Lp(B(x,2)), (3.7) elde edilir. Burada C, f den bağımsız bir sabiir. (3.7) den Mf 1 Lp(B(x,)) C n p C n p 2 r n p 1 f Lp(B(x,r))dr r n p 1 f Lp(B(x,r))dr (3.8) ve f Lp(B(x,2)) nin ye göre azalmayan olmasından kolayca elde ederiz, öyleki (3.7) in sağ arafındaki f Lp(B(x,2)) den (3.8) eşisizliği görülür. x y n f(y) dy C s n p 1 f Lp(B(x,s))ds, 0 < <. (3.9) B(x,) Bu sonuca, β > n seçerek aşağıdaki gibi devam edelim p x y n f(y) dy B(x,) β x y n+β f(y) dy s β 1 ds B(x,) x y = β s β 1 ds x y n+β f(y) dy z B(x, ) için C {y R n : x y s} s β 1 f Lp(B(x,s)) x y n+β Lp (B(x,s))ds. Mf 2 (z) = sup B(z, r) 1 f 2 (y) dy r>0 B(z,r) C sup y z n f(y) dy r 2 ( B(x,2)) B(z,r) C sup x y n f(y) dy r 2 ( B(x,2)) B(z,r) C x y n f(y) dy. B(x,2) 20
30 elde ederiz. (3.9) yoluyla, C, x ve r den bağımsız olmak üzere Mf 2 (z) C C 2 s n p 1 f Lp(B(x,s))ds s n p 1 f Lp(B(x,s))ds, elde ederiz. Bu ise, Mf 2 (z) fonksiyonunun z ye bağlı olmayan, x ve sabileriyle ifadesidir. Sonra Mf 2 Lp(B(x,)) C s n p 1 f Lp(B(x,s))ds 1 Lp(B(x,)). (3.10) 1 Lp(B(x,)) = C n p den, (3.8) ve (3.10) den (3.4) elde edilir. p = 1 ve B = B(x, r) yuvarı için açıkır. Mf W L1 (B(x,)) Mf 1 W L1 (B(x,)) + Mf 2 W L1 (B(x,)). M operaörünün L 1 (R n ) uzayından W L 1 (R n ) uzayına sınırlılığından Mf 1 W L1 (B(x,)) C f L1 (B(x,2)), burada C, x ve ye bağlı olmayan sabiir. Dikka edilecek olursa (3.10) eşisizliği p = 1 olması durumunda doğrudur. Böylece (3.10) den, (3.5) elde edilir. Teorem [11]( Guliyev Teoremi) 1 p < olsun. ϕ 1 (x, r) ve ϕ 2 (x, r) fonksiyonları ϕ 1 (x, r) dr r Cϕ 2(x, ) (3.11) koşulunu sağlasın, burada C, x ve ye bağlı olmayan bir sabiir. Bu durumda, p > 1 için M maksimal operaörü M p,ϕ1 (R n ) uzayından M p,ϕ2 (R n ) uzayına ve p = 1 için, M 1,ϕ1 (R n ) uzayından W M 1,ϕ2 (R n ) uzayına sınırlıdır. Aşağıda verilen eorem Nakai [26] arafından ispalanmışır. Teorem [26] 1 p < ve ϕ(x, r), (3.1) ve (3.2) koşullarını sağlasın. Bu durumda p > 1 için M ve T operaörleri M p,ϕ (R n ) uzayında sınırlı ve p = 1 için M 1,ϕ (R n ) uzayından W M 1,ϕ (R n ) uzayına sınırlıdır. 21
31 İspa. 1 < p < ve f M p,ϕ1 (R n ) olsun. Teorem den elde edilir. Böylece Mf Mp,ϕ2 = sup ϕ 1 2 (x, ) n p Mf Lp(B(x,)) x R n, >0 C sup ϕ 1 2 (x, ) x R n, >0 1 Mf Mp,ϕ2 C f Mp,ϕ1 sup x R n, >0 ϕ 2 (x, ) C f Mp,ϕ1 r n p 1 f Lp(B(x,r))dr. ϕ 1 (x, r) dr r olup 1 < p < için (3.11) den ispa amamlanır. p = 1 ve f M 1,ϕ1 (R n ) olsun. Teorem den elde edilir. Böylece Mf W M1,ϕ2 = sup ϕ 1 2 (x, ) n Mf W L1 (B(x,)) x R n, >0 C sup ϕ 1 2 (x, ) x R n, >0 1 Mf W M1,ϕ2 C f M1,ϕ1 (R n ) sup x R n, >0 ϕ 2 (x, ) C f M1,ϕ1 r n 1 f L1 (B(x,r))dr. ϕ 1 (x, r) dr r p = 1 için (3.11) den ispa amamlanır. 3.2 Riesz Poansiyelinin Genelleşirilmiş Morrey Uzayında Sınırlılığı Riesz poansiyeli harmonik analizin önemli konuları arasındadır. Özellikle kısmi ürevli denklemler eorisi ve maemaiksel fizike birçok uygulamaları vardır. I α Riesz poansiyelinin M p,w (R n ) uzayından M q,w (R n ) uzayına sınırlılığı iki farklı yönden Spanne ve Adams ipi sınırlılık olarak göserilmişir. Bunun için Guliyev [11] arafından verilmiş olan iki farklı eorem kullanılmışır. 22
32 Teorem [11](Lokal Guliyev Eşisizliği) ve f L loc p (R n ) olsun. p > 1 için ve p = 1 için 1 p <, 0 < α < n p, 1 q = 1 p α n I α f Lq(B(x,)) C n q I α f W Lq(B(x,)) C n q r n q 1 f Lp(B(x,r))dr (3.12) r n q 1 f L1 (B(x,r))dr, (3.13) sağlanır. Burada C, f e bağlı olmayan bir sabi, x R n ve > 0 dır. İspa. Teorem ün ispaında, f fonksiyonunu (3.6) deki gibi alırsak I α f(x) = I α f 1 (x) + I α f 2 (x). olur. 1 < p <, 0 < α < n p, 1 q = 1 p α n olsun. I α operaörünün L p (R n ) uzayından L q (R n ) uzayına sınırlılığından elde edilir. Buradan I α f 1 Lq(B(x,)) I α f 1 Lq(R n ) C f 1 Lp(R n ) = C f Lp(B(x,2)). olur, burada C, f den bağımsız sabiir. I α f 1 Lq(B(x,)) C f Lp(B(x,2)), olduğu göz önüne alınırsa elde edilir. buradan f Lp(B(x,2)) C n q I α f 1 Lq(B(x,)) C n q 2 2 r n q 1 f Lp(B(x,r))dr, r n q 1 f Lp(B(x,r))dr. (3.14) x z, z y 2 olduğunda, 1 z y x y 3 z y olur, ve 2 2 I α f 2 Lq(B(x,)) C B(x,2) z y α n f(y)dy L q(b(x,)) x y α n f(y) dy χ B(x,) Lq(R n ). B(x,2) 23
33 olur. β > n q seçersek x y α n f(y) dy B(x,2) elde edilir. = β = β C C ( x y α n+β f(y) B(x,2) ( s β {y R n :2 x y s} s β 1 ds x y ) dy ) x y α n+β f(y) dy ds s β 1 f Lp(B(x,s)) x y α n+β Lp (B(x,s))ds s α n p 1 f Lp(B(x,s))ds. Buradan (3.14) ile (3.12) sağlar. I α f 2 Lq(B(x,)) C n q 2 s n q 1 f Lp(B(x,s))ds (3.15) p = 1 ve B = B(x, r) yuvarı için I α f W L1 (B(x,)) I α f 1 W L1 (B(x,)) + I α f 2 W L1 (B(x,)). olur. I α operaörünün L 1 (R n ) uzayından W L q (R n ) uzayına sınırlılığından I α f 1 W L1 (B(x,)) C f Lq(B(x,2)), elde ederiz, burada C, x ve ye bağlı olmayan bir sabiir. Dikka edilecek olursa (3.15) eşisizliği p = 1 için doğrudur. Dolayısıyla (3.15) den (3.13) elde edilir. Teorem [11] (Guliyev Teoremi) 1 < p <, 0 < α < n/p, 1 q = 1 p α n ve ϕ 1 (x, r) ve ϕ 2 (x, r) fonksiyonları r α ϕ 1 (x, ) d Cϕ 2(x, r) (3.16) koşulunu sağlasın, burada C, x ve r ye bağlı olmayan bir sabiir. Bu durumda, p > 1 için M α ve I α operaörleri M p,ϕ1 (R n ) uzayından M q,ϕ2 (R n ) uzayına ve p = 1 için, M 1,ϕ1 (R n ) uzayından W M q,ϕ2 (R n ) uzayına sınırlıdır. 24
34 İspa. 1 < p < ve f M p,ϕ (R n ) olsun. Teorem den 1 I α f Mq,ϕ2 C sup x R n, >0 ϕ 2 (x, ) C f Mp,ϕ1 sup x R n, >0 1 ϕ 2 (x, ) r n q 1 f Lp(B(x,r))dr elde edilir. 1 < p < için (3.16) den ispa amamlanır. p = 1 ve f M 1,ϕ1 (R n ) olsun. Teorem den r α ϕ 1 (x, r) dr r, elde edilir. Böylece I α f W Mq,ϕ2 = sup ϕ 1 2 (x, ) n q Iα f W Lq(B(x,)) x R n, >0 C sup ϕ 1 2 (x, ) x R n, >0 1 I α f W Mq,ϕ2 C f M1,ϕ1 (R n ) sup x R n, >0 ϕ 2 (x, ) C f M1,ϕ1 r n q 1 f L1 (B(x,r))dr. r α ϕ 1 (x, r) dr r olup, p = 1 için (3.16) den ispa amamlanır. ϕ 1 (x, r) = ϕ 2 (x, r) = ϕ(x, r) olması durumunda aşağıdaki sonuç elde edilir. Sonuç p <, 0 < α < n/p, 1 = 1 α ve ϕ(x, ), (3.1) ve (3.3) q p n koşullarını sağlasın. Bu durumda, p > 1 için M α ve I α operaörleri M p,ϕ (R n ) uzayından M q,ϕ (R n ) uzayına ve p = 1 için, M 1,ϕ (R n ) uzayından W M q,ϕ (R n ) uzayına sınırlıdır. 25
35 Teorem [11] 1 p <, 0 < α < n f p Lloc p (R n ) olsun. I α f(x) C α Mf(x) + C olur. Burada C, f, x ve den bağımsız bir sabidir. r α n p 1 f Lp(B(x,r))dr, (3.17) İspa. Teorem ün ispaında, f fonksiyonunu (3.6) şeklinde alırsak I α f(x) = I α f 1 (x) + I α f 2 (x). olur. I α f 1 (x) için, Hedberg yöneminden (bkz. [33], p. 354) I α f 1 (x) C 1 α Mf(x). elde ederiz. I α f 2 (x) için I α f 2 (x) x y α n f(y) dy B(x,2) C f(y) dy r α n 1 dr B(x,2) x y ( ) C f(y) dy r α n 1 dr (3.17) ispalanır. C 2 2< x y <r r α n p 1 f Lp(B(x,r))dr, Teorem [11] 1 p <, 0 < α < n/p, ϕ(x, ) (3.11) koşulunu ve α ϕ(x, ) + r α ϕ(x, r) dr r Cϕ(x, )p/q (3.18) koşulunu sağlasın, burada q p ve C, x R n ve > 0 a bağlı olmayan bir sabiir. Ayrıca kabul edelimki, hemen her x R n, ϕ(x, r) için ϕ(x, ) : [0, ) [a, ) koşulunu sağlayacak biçimde herhangi bir a = a(x) > 0 ören fonksiyonu vardır. Bu durumda, M α ve I α operaörleri, p > 1 için M p,ϕ (R n ) uzayından M q,ϕ p/q(r n ) uzayına ve p = 1 için, M 1,ϕ (R n ) uzayından W M q,ϕ 1/q(R n ) uzayına sınırlıdır. İspa. 1 p < ve f M p,ϕ (R n ) olsun. Teorem den I α f(x) Cr α Mf(x) + C f Mp,ϕ r α (x, ) d. elde ederiz. (3.18) den r α ϕ(x, r) Cϕ(x, r) p q olur. Ayrıca (3.18) kullanılarak I α f(x) Cϕ(x, r) p q 1 Mf(x) + Cϕ(x, r) p q f Mp,ϕ. 26
36 elde ederiz. ϕ(x, r) ören olduğundan, ϕ(x, r) = Mf(x) f 1 M p,ϕ(r n ) olacak şekilde r > 0 seçebiliriz, farzedelimki f 0 a özdeş olmasın. Böylece, her x R n için, I α f(x) C(Mf(x)) p q f 1 p q M p,ϕ. sağlanır. Teorem deki (3.11) koşulu nedeniyle M maksimal operaörünün M p,ϕ (R n ) deki sınırlılığından eorem ispalanır. I α f M p = sup ϕ(x, ) p q n q Iα f Lq(B(x,)) q,ϕ q x R n, >0 C f 1 p q M p,ϕ C f Mp,ϕ, sup x R n, >0 ϕ(x, ) p q n q Mf p q L p(b(x,)) eğer 1 < p < q < ise, I α f W M 1 = sup ϕ(x, ) 1 q n q Iα f W Lq(B(x,)) q,ϕ q x R n, >0 C f 1 1 q M 1,ϕ C f M1,ϕ, sup x R n, >0 ϕ(x, ) 1 q n q Mf 1 q W L 1 (B(x,)) eğer p = 1 < q < ise, I α f W M q,w 1 q = sup x R n,>0w(x, ) 1q nq Iα f W Lq(B(x,)) C f 1 1 q M p,w C f Mp,w sup x R n,>0 w(x, ) 1 q n q Mf 1 q W L 1(B(x,)) elde edilir. 27
37 3.3 Singüler İnegral Operaörlerinin Genelleşirilmiş Morrey Uzayında Sınırlılığı Bu bölümde, singüler inegral operaörünün L p (R n ) uzayında sınırlı olmasından yararlanarak M p,ϕ uzayında sınırlılığı hakkındaki eorem ve sonuçlara yer verilmişir. Teorem [11] (Singüler İnegral Operaörleri için Lokal Guliyev Eşisizliği) ve p = 1 için 1 p < ve f L loc p T f Lp(B(x,)) C n p (R n ) olsun. p > 1 için r n p 1 f Lp(B(x,r))dr (3.19) T f W L1 (B(x,)) C n r n 1 f L1 (B(x,r))dr, (3.20) elde edilir. Burada C, f ye bağlı olmayan bir sabi, x R n ve > 0 dır. İspa. 1 < p < olsun. f fonksiyonu (3.6) deki gibi ifade edildiğinde T f Lp(B(x,)) T f 1 Lp(B(x,)) + T f 2 Lp(B(x,)) elde edilir. T operaörünün L p (R n ) deki sınırlılığından, 1 < p < için elde edilir, böylece eşisizliği göz önüne alınırsa olup T f 1 Lp(B(x,)) T f 1 Lp(R n ) C f 1 Lp(R n ) T f 1 Lp(B(x,)) C f Lp(B(x,2)) f Lp(B(x,)) C n p T f 1 Lp(B(x,)) C n p 2 elde edilir. T f 2 Lp(B(x,)) hesaplamak için, T f 2 (z) C 2 28 r n p 1 f Lp(B(x,r))dr, r n p 1 f Lp(B(x,r))dr. (3.21) l B(x,2) f(y) dy y z n
38 eşisizliği göz önüne alınır, burada z B(x, ) ve x z, z y 2 eşisizliklerinden 1 z y x y 3 z y dersek, ve buradan 2 2 T f 2 Lp(B(x,)) C x y n f(y) dy χ B(x,) Lp(R n ). (3.22) B(x,2) elde edilir. Böylece (3.9) eşisizliğinden, T f 2 Lp(B(x,)) C n p 2 r n p 1 f Lp(B(x,r))dr. (3.23) olur. (3.21) ve (3.23) den (3.19) yi elde ederiz. p = 1 ve B(x, r) yuvarı için T f W L1 (B(x,)) T f 1 W L1 (B(x,)) + T f 2 W L1 (B(x,)). olur. T operaörünün L 1 (R n ) uzayından W L 1 (R n ) uzayına sınırlılığından T f 1 W L1 (B(x,)) C f L1 (B(x,2)), elde edilir, burada C, x ve den bağımsız sabiir. (3.23) eşisizliği p = 1 durumu için doğrudur. Böylece (3.10) den, (3.20) eşisizliği elde edilir. Teorem [11] 1 p < olsun. ϕ 1 (x, ) ve ϕ 2 (x, r) fonksiyonları (3.16) koşulunu sağlasın. p > 1 için T singüler inegral operaorü M p,ϕ1 (R n ) uzayından M p,ϕ2 (R n ) uzayına ve p = 1 için T singüler inegral operaorü M 1,ϕ1 (R n ) uzayından W M 1,ϕ2 (R n ) uzayına sınırlıdır. İspa. 1 < p < ve f M p,ϕ1 (R n ) olsun. Teorem den elde ederiz. Böylece T f Mp,ϕ2 = sup ϕ 1 2 (x, ) n p T f Lp(B(x,)) x R n, >0 C sup ϕ 1 2 (x, ) x R n, >0 1 T f Mp,ϕ2 C f Mp,ϕ1 sup x R n, >0 ϕ 2 (x, ) C f Mp,ϕ1 r n p 1 f Lp(B(x,r))dr. ϕ 1 (x, r) dr r 1 < p < için (3.16) dan ispa amamlanır. 29
39 p = 1 ve f M 1,ϕ1 (R n ) olsun. Teorem den elde ederiz. Böylece T f W M1,ϕ2 = sup ϕ 1 2 (x, ) n T f W L1 (B(x,)) x R n, >0 C sup ϕ 1 2 (x, ) x R n, >0 1 T f W M1,ϕ2 C f M1,ϕ1 (R n ) sup x R n, >0 ϕ 2 (x, ) C f M1,ϕ1 r n 1 f L1 (B(x,r))dr. ϕ 1 (x, r) dr r p = 1 için (3.16) dan ispa amamlanır. ϕ 1 (x, r) = ϕ 2 (x, r) = ϕ(x, r) olması durumunda aşağıdaki sonuçlar Nakai [26] arafından elde edilmişir. Sonuç p < ve ϕ(x, ), (3.1) ve (3.2) koşullarını sağlasın. Bu durumda, p > 1 için T operaörü M p,ϕ (R n ) uzayında sınırlıdır ve p = 1 için, M 1,ϕ (R n ) uzayından W M 1,w (R n ) uzayına sınırlıdır. Sonuç M p,ϕ (R n ) uzayında ϕ(x, r) = r λ n p seçilmesi durumunda M p,λ (R n ) Morrey uzayı elde edildiği için 1 p < ve 0 < λ < n durumunda T operaörü M p,λ (R n ) uzayında ve p = 1 durumunda da M 1,λ (R n ) uzayından W M 1,λ (R n ) uzayına sınırlıdır. 30
40 KAYNAKLAR [1] Adams, D.R. A noe on Riesz poenials, Duke Mah., , [2] Akbulu, A.; Guliyev, V.S.; Musafayev, R. On Boundedness of he maximal operaor and singular inegral operaor in generalized Morrey spaces, Mahemaica Bohemica, 2012, 137 1, [3] Calderón, A.P.; Zygmund, A. Singular inegral operaors and differenial equaions, American Journal of Mahemaics, 1957, 79, 4, [4] Chiarenza, F.; Frasca, M. Morrey spaces and Hardy-Lilewood maximal funcion, Rend. Mah. Appl. 1987, 7, 7, [5] Coifman, R.; Fefferman C. Weighed norm inequaliies for maximal funcions and singular inegrals, Sudia Mah. 1974, 51, [6] Duoandikoexea, J. Fourier Analysis, Amer. Mah. Soc., Providence, Rhode. Island, 2000, 29. [7] Fazio, G.Di.; Ragusa, M.A.; Inerior esimaes in Morrey spaces for srong soluions o nondivergence form equaions wih disconinuous coefficiens, J. Func. Anal., 1993, 112, [8] Garcia-Cuerva, J.; Rubio de Francia, J.L. Weighed Norm Inequaliies and Relaed Topics, Norh-Holland Mah. 116, Amserdam, [9] Grafakos, L. Classical and Modern Fourier Analysis, Pearson Educaion, Inc. Upper Saddle River, New Jersey, [10] Grafakos, L. Classical Fourier Analysis, Axler, S.; Ribe, K.A., Springer, NY USA, [11] Guliyev, V.S. Boundedness of he maximal, poenial and singular operaors in he generalized Morrey spaces, J. Inequal. Appl., (2009)2009, Ar. ID , 20. [12] Guliyev, V.S.; Generalized weighed Morrey spaces and higher order commuaors of sublinear operaors, Eurasian Mah. J., 2012, 3, 3,
41 [13] Guliyev, V.S. Inegral operaors on funcion spaces on he homogeneous groups and on domains in R n, Docoral degree disserion, Ma. Ins. Seklov, Moscow, 1994, 329. [14] Guliyev, V.S.; Aliyev, S.S.; Karaman, T. Boundedness of a class of sublinear operaors and heir commuaors on generalized Morrey spaces, Absrac and Applied Analysis, 2011, Aricle ID , 18. [15] Guliyev, V.S.; Aliyev, S.S.; Karaman, T.; Shukurov, P.S. Boundedness of sublinear operaors and commuaors on generalized Morrey spaces, Inegral. Equ. Oper. Theory, 2011, 71, 3, [16] Guliyev, V.S.; Shukurov, P.S. On he boundedness of he fracional maximal operaor, Riesz poenial and heir commuaors in generalized Morrey spaces, Advances in harmonic analysis and operaor heory, 2013, , Oper. Theory Adv. Appl., 229, Birkhäuser/Springer Basel AG, Basel. [17] Hardy, G. H.; Lilewood, L. E. A maximal heorem wih funcio heoreic applicaions, Aca Mah., 1930, 54, [18] Komori, Y.; Shirai, S. Weighed Morrey spaces and a singular inegral operaor, Mah. Nachr. 2009, 282, 2, [19] Kranz, S.G.; Parks, H. R. Geomeric inegraion heory. 1s ed. Birkhäuser Boson, [20] Long, R.L.; The spaces generaed by blocks, Sci. Sinica, Ser.A, 27, 1984, [21] Mizuhara, T. Boundedness of some classical operaors on generalized Morrey spaces, Harmonik analysis (Sendai, 1990), ICM-90 Saellie Conference Proceedings, 1991, [22] Morrey, C.B. On he soluion of quasi-linear ellipic parial differenial equaion, Trans. Amer. Mah. Soc., 1938, 43, [23] Muckenhoup, B. Weighed norm inequaliies for he Hardy maximal funcion, Trans. Amer. Soc., 1972, 165,
42 [24] Muckenhoup, B.; Wheeden, R. Weighed bounded mean oscilaion and he Hilber ransform, Sudia Mah., 1976, 54, [25] Muckenhoup, B.; Wheeden, R. Weighed norm inequaliies for fracional inegrals, Trans. Amer. Mah. Soc., 1974, 192, [26] Nakai, E. Hardy-Lilewood maximal operaor, singular inegral operaors and he Riesz poenials on generalized Morrey spaces, Mah. Nachr. 1994, 166, [27] Neri U, Singular Inegrals, Springer Verlag, New York, [28] Palagachev, D.K.; Sofova, L.G. Singular İnegral Operaors, Morrey Spaces and Fine Regulariy of Soluions o PDE s, Poenial Analysis, 2004, 20, [29] Peere, J. On he heorey of L p,λ spaces, J. Func. Anal., 1969, 4, [30] Pick, L.; Kufner, A.; John, O.; Fucik, S. Funcion Spaces, Waler de Gruyer GmbH, Berlin/Boson, Volume 1, Second ediion, 2013, [31] Shen, Z., L p esimaes for Schrödinger operaors wih cerain poenials, Ann. Ins. Fourier (Grenoble), 1995, 45, 2, [32] Sein, E.M. Singular Inegrals and Differeniabiliy Properies of Funcions, Princeon Univ. Press, Princeon, 1970, 304. [33] Sein, E.M. Harmonic Analysis: Real-Variable Mehods, Orhogonaliy and Oscillaory Inegrals, Princeon Univ. Press, Princeon, NJ, [34] Sein, E.M. Topics in Harmonic Analysis Relaed o he Lilewood-Paley Theory. Princeon, New Jersey: Princeon Universiy Press,
43 ÖZGEÇMİŞ Adı ve Soyadı : Niha Tüysüz Doğum Yeri : Aksaray/Oraköy Doğum Tarihi : 1976 Yabancı Dili : İngilizce İleişim Bilgileri Adres : Kırşehir Yusuf Demir Bilim ve Sana Merkezi Kırşehir nihaemine@homail.com Eğiim Durumu Lisans : Erciyes Üniversiesi Fen-Edebiya Fakülesi Maemaik Bölümü 34
SPANNE-GULİYEV VE ADAMS-GULİYEV
T.C. AHİ EVRAN ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ RİESZ POTANSİYELİNİN SINIRLILIĞI İÇİN SPANNE-GULİYEV VE ADAMS-GULİYEV TİPLİ SONUÇLAR Ramazan AKILLI YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİKANABİLİM DALI KIRŞEHİR
DetaylıT.C. UZAYLARI VE İNTEGRAL OPERATÖRLERİ
T.C. AHİ EVRAN ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ HARMONİK ANALİZDE LEBESGUE UZAYLARI VE İNTEGRAL OPERATÖRLERİ Süleyman ÇELİK YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİK ANABİLİM DALI KIRŞEHİR 206 T.C. AHİ EVRAN ÜNİVERSİTESİ
DetaylıT.C. UZAYLARINDA SINIRLILIĞI
T.C. AHİ EVRAN ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ HARMONİK ANALİZİN İNTEGRAL OPERATÖRLERİNİN ORLICZ UZAYLARINDA SINIRLILIĞI Koray ŞANTAŞ YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİKANABİLİM DALI KIRŞEHİR 25 T.C. AHİ
DetaylıBANACH FONKSİYON UZAYLARI
T.C. AHİ EVAN ÜNİVESİTESİ FEN BİLİMLEİ ENSTİTÜSÜ BANACH FONKSİYON UZAYLAI Kasım Emre AKSOY YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİK ANABİLİM DALI KIŞEHİ 216 T.C. AHİ EVAN ÜNİVESİTESİ FEN BİLİMLEİ ENSTİTÜSÜ BANACH
DetaylıLORENTZ UZAYLARINDA BESSEL DİFERENSİYEL OPERATÖRÜNE KARŞILIK GELEN MAKSİMAL ve KESİRLİ MAKSİMAL OPERATÖRLERİN SINIRLILIĞI
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEİ LORENT UAYLARINDA BESSEL DİFERENSİYEL OPERATÖRÜNE KARŞILIK GELEN MAKSİMAL ve KESİRLİ MAKSİMAL OPERATÖRLERİN SINIRLILIĞI Cuma BOLAT MATEMATİK ANABİLİM
DetaylıÖZGEÇMİŞ. 1. Adı Soyadı : Ali AKBULUT İletişim Bilgileri : Ahi Evran Üniversitesi Fen debiyat Fakültesi Adres Matematik Bölümü KIRŞEHİR
ÖZGEÇMİŞ 1. Adı Soyadı : Ali AKBULUT İletişim Bilgileri : Ahi Evran Üniversitesi Fen debiyat Fakültesi Adres Matematik Bölümü KIRŞEHİR Telefon : (0386) 280 4565 Mail : aakbulut@ahievran.edu.tr 2. Doğum
DetaylıİKİNCİ BASAMAKTAN DİFERANSİYEL DENKLEMLER VE EMDEM- FOWLER TİPİ DİFERANSİYEL DENKLEMLERİN BİR SİSTEMİ İÇİN SALINIMSIZLIK KRİTERLERİ.
İKİNCİ BASAMAKTAN DİFERANSİYEL DENKLEMLER VE EMDEM- FOWLER TİPİ DİFERANSİYEL DENKLEMLERİN BİR SİSTEMİ İÇİN SALINIMSIZLIK KRİTERLERİ Rukiye TOSUN YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİK GAZİ ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ
DetaylıANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEZİ B-KONVOLÜSYONLAR İÇİN O'NEIL TİPİ EŞİTSİZLİK VE BAZI UYGULAMALARI
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEİ B-KONVOLÜSYONLAR İÇİN O'NEIL TİPİ EŞİTSİLİK VE BAI UYGULAMALARI Abdulhami KÜÇÜKASLAN MATEMATİK ANABİLİM DALI ANKARA 29 Her hakkı saklıdır ÖET
DetaylıMIT Açık Ders Malzemeleri Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocm.mit.edu Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için http://ocm.mit.edu/terms veya http://tuba.açık ders.org.tr adresini ziyaret
DetaylıANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEZİ -LORENTZ UZAYLARINDA B-MAKSİMAL VE KESİRLİ B-MAKSİMAL FONKSİYONLAR.
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEİ L n ( Rk ),,, γ + -LORENT UAYLARINDA B-MAKSİMAL VE KESİRLİ B-MAKSİMAL FONKSİYONLAR Canay AYKOL MATEMATİK ANABİLİM DALI ANKARA 8 Her hakkı saklıdır
DetaylıSİNGÜLER İNTEGRAL OPERATÖRLERİNİN AĞIRLIKLI L p UZAYINDA SINIRLILIĞI
T.C. AHİ EVRAN ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ SİNGÜLER İNTEGRAL OPERATÖRLERİNİN AĞIRLIKLI L p UZAYINDA SINIRLILIĞI Hayrullah ASLAN YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİKANABİLİM DALI KIRŞEHİR - 203 T.C. AHİ
DetaylıANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ GENELLEŞTİRİLMİŞ KESİRLİ İNTEGRAL OPERATÖRLERİNİN GENELLEŞTİRİLMİŞ MORREY UZAYLARINDA SINIRLILIĞI Abdulhami KÜÇÜKASLAN MATEMATİK ANABİLİM DALI ANKARA
DetaylıAnkara Üniversitesi Kütüphane ve Dokümantasyon Daire Başkanlığı Açık Ders Malzemeleri. Ders izlence Formu
Ankara Üniversitesi Kütüphane ve Dokümantasyon Daire Başkanlığı Açık Ders Malzemeleri Ders izlence Formu Dersin Kodu ve İsmi Dersin Sorumlusu Dersin Düzeyi MAT407 REEL ANALİZ Prof. Dr. Ertan İBİKLİ ve
DetaylıSORU 1: Herbir A R kümesi için A G ve λ (A) = λ (G) olacak şekilde. ÇÖZÜM 1: B sayılabilir bir küme olsun. Bu durumda λ (B) = 0 gerçeklenir.
2.4 Lebesgue Dış Ölçüsü ve Lebesgue Ölçüsü SORU : Herbir A R kümesi için A G ve λ (A) = λ (G) olacak şekilde G R kümesinin varlığınıgösteriniz? ÇÖZÜM : B sayılabilir bir küme olsun. Bu durumda λ (B) =
DetaylıMIT Açık Ders Malzemeleri Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms veya http://www.acikders.org.tr adresini ziyaret
DetaylıMIT Açık Ders Malzemeleri Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms veya http://www.acikders.org.tr adresini ziyaret
DetaylıFUZZY METRİK UZAYLAR YÜKSEK LİSANS TEZİ MELİH ÇINAR
FUZZY METRİK UZAYLAR 2015 YÜKSEK LİSANS TEZİ MELİH ÇINAR FUZZY METRİK UZAYLAR Melih ÇINAR Bülen Ecevi Üniversiesi Fen Bilimleri Ensiüsü Maemaik Anabilim Dalında Yüksek Lisans Tezi Olarak Hazırlanmışır.
DetaylıBessel Potansiyelli Sturm-Liouville Diferensiyel Denklemlerin Çözümleri İçin İntegral Gösterilimleri
C.Ü. Fen-Eebiya Faülesi Fen Bilimleri Dergisi (6)Cil 7 Sayı Bessel Poansiyelli Surm-Liouville Diferensiyel Denlemlerin Çözümleri İçin İnegral Göserilimleri R. Kh. AMİROV ve B. KESKİN Cumhuriye Üniversiesi
DetaylıMIT Açık Ders Malzemeleri Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms veya http://www.acikders.org.tr adresini ziyaret
DetaylıPAMUKKALE ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ TOPLANABİLEN VEYA SINIRLI OLAN DİZİ UZAYLARI ARASINDAKİ DÖNÜŞÜMLERİN ÖZELLİKLERİ
PAMUKKALE ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ TOPLANABİLEN VEYA SINIRLI OLAN DİZİ UZAYLARI ARASINDAKİ DÖNÜŞÜMLERİN ÖZELLİKLERİ YÜKSEK LİSANS TEZİ İnci BİRGİN Anabilim Dalı : Matematik Programı : Matematik
DetaylıSOCIAL SCIENCES STUDIES JOURNAL SSSjournal (ISSN: )
SOCIAL SCIENCES STUDIES JOURNAL SSSjournal (ISSN:587-587) Economics and Adminisraion, Tourism and Tourism anagemen, Hisory, Culure, Religion, Psychology, Sociology, Fine Ars, Engineering, Archiecure, Language,
DetaylıGENELLEŞTİRİLMİŞ FUZZY KOMŞULUK SİSTEMİ ÜZERİNE
ÖZEL EGE LİSESİ GENELLEŞTİRİLMİŞ FUZZY KOMŞULUK SİSTEMİ ÜZERİNE HAZIRLAYAN ÖĞRENCİ: Berk KORKUT DANIŞMAN ÖĞRETMEN: Gizem GÜNEL İZMİR 2013 İÇİNDEKİLER 1. PROJENİN AMACI 3.33 2. GİRİŞ... 3 3. YÖNTEM 3 4.
DetaylıÖZET Yüksek Lisans Tezi İDEAL TOPOLOJİK UZAYLARDA BAZI GENEL KAPALI KÜMELER VE SÜREKLİ FONKSİYONLAR. Ümit KARABIYIK
ÖZET Yüksek Lisans Tezi İDEAL TOPOLOJİK UZAYLARDA BAZI GENEL KAPALI KÜMELER VE SÜREKLİ FONKSİYONLAR Ümi KARABIYIK T.C. Selçuk Üniversiesi Fen Bilimleri Ensiüsü Maemaik Anabilim dalı Danışman: Yrd. Doç.
DetaylıKaynaklar Shepley L. Ross, Differential Equations (3rd Edition), 1984.
Çankırı Karatekin Üniversitesi Matematik Bölümü 2015 Kaynaklar Shepley L. Ross, Differential Equations (3rd Edition), 1984. (Adi ) Bir ya da daha fazla bağımsız değişkenden oluşan bağımlı değişken ve türevlerini
DetaylıTopolojik Uzaylarda Süreklilik Çeşitleri Üzerine
S Ü Fen Ed Fak Fen Derg Sayı 26 (2005) 43-50, KONYA Topolojik Uzaylarda Süreklilik Çeşitleri Üzerine Kemal USLU 1, Şaziye YÜKSEL Selçuk Üniversitesi Fen Edebiyat Fakültesi Matematik Bölümü Kampüs-Konya
DetaylıMIT Açık Ders Malzemeleri Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms veya http://www.acikders.org.tr adresini ziyaret
Detaylı1.4 Tam Metrik Uzay ve Tamlaması
1.4. Tam Metrik Uzay ve Tamlaması 15 1.4 Tam Metrik Uzay ve Tamlaması Öncelikle şunu not edelim: (X, d) bir metrik uzay, (x n ), X de bir dizi ve x X ise lim n d(x n, x) = 0 = lim n,m d(x n, x m ) = 0
DetaylıMIT Açık Ders Malzemeleri Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms veya http://www.acikders.org.tr adresini ziyaret
DetaylıANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEZİ
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEİ GENELLEŞTİRİLMİŞ MORREY UAYLARINDA MAKSİMAL, POTANSİYEL VE SİNGÜLER İNTEGRAL OPERATÖRLERİN SINIRLILIĞI Beül ATAY MATEMATİK ANABİLİM DALI ANKARA
DetaylıTeori ve Problemleriyle ANALİZ-I. Hüseyin DEMİR. 2. Baskı
Teori ve Problemleriyle NLİZ-I Hüseyin DEMİR 2. Baskı Yrd. Doç. Dr. Hüseyin Demir TEORİ VE PROBLEMLERİYLE NLİZ-I ISBN 978-605-5885-13-7 Kiap içeriğinin üm sorumluluğu yazarlarına aiir. 2014, Pegem kademi
DetaylıANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ IMPULSIVE GECİKMELİ DİFERENSİYEL DENKLEMLER. Fatma KARAKOÇ MATEMATİK ANABİLİM DALI
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEİ IMPULSIVE GECİKMELİ DİFERENSİYEL DENKLEMLER Fama KARAKOÇ MATEMATİK ANABİLİM DALI ANKARA 2007 Her hakkı saklıdır ÖET Dokora Tezi IMPULSIVE GEC IKMEL
DetaylıSORU 1: En az iki elemana sahip bir X kümesi ile bunun P (X) kuvvet. kümesi veriliyor. P (X) üzerinde 0 ; A = 1 ; A
2.2 Ölçüler SORU 1: En az iki elemana sahip bir X kümesi ile bunun P (X kuvvet kümesi veriliyor. P (X üzerinde 0 ; A (A : 1 ; A şeklinde tanımlanan dönüşümü ölçü müdür? ÇÖZÜM 1: (i Tanımdan ( 0. (ii A
DetaylıKesirli Türevde Son Gelişmeler
Kesirli Türevde Son Gelişmeler Kübra DEĞERLİ Yrd.Doç.Dr. Işım Genç DEMİRİZ Yıldız Teknik Üniversitesi Fen Bilimleri Enstitüsü 6-9 Eylül, 217 Kesirli Türevin Ortaya Çıkışı Gama ve Beta Fonksiyonları Bazı
DetaylıDEĞİŞMELİ BANACH CEBİRLERİNİN GELFAND SPEKTRUMLARI ÜZERİNE
Ekim 25 Cilt:3 No:2 Kastamonu Eğitim Dergisi 547-554 DEĞİŞMELİ BANACH CEBİRLERİNİN GELFAND SPEKRUMLARI ÜZERİNE Hayri AKAY, Ziya ARGÜN Gazi Üniversitesi, Gazi Eğitim Fakültesi, Matematik Eğitimi Bölümü,
DetaylıT.C. İNÖNÜ ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ
T.C. İNÖNÜ ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ BAZI KÜME-DEĞERLİ FONKSİYON UZAYLARI VE BU UZAYLAR ARASINDAKİ OPERATÖRLERİN ANALİZİ ÜZERİNE Fatih TEMİZSU YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİK ANABİLİM DALI MALATYA
DetaylıMIT Açık Ders Malzemeleri Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms veya http://www.acikders.org.tr adresini ziyaret
DetaylıBOZOK ÜNİVERSİTESİ FEN EDEBİYAT FAKÜLTESİ MATEMATİK BÖLÜMÜ BİTİRME TEZİ E 3-BOYUTLU ÖKLİD UZAYINDA HELİSLER VE UYGULAMALARI.
BOZOK ÜNİVERSİTESİ FEN EDEBİYAT FAKÜLTESİ MATEMATİK BÖLÜMÜ BİTİRME TEZİ E -BOYUTLU ÖKLİD UZAYINDA HELİSLER VE UYGULAMALARI Hasibe ŞENOL 16104210046 Danışman: Yrd. Doç. Dr. Murat BABAARSLAN YOZGAT 201 ÖZET
DetaylıTez adı: Orlicz uzaylarında polinom ve rasyonel fonksiyonlarla yaklaşımlar (2004) Tez Danışmanı:(İLKAY KARACA,DANİYAL İSRAFİLZADE)
ALİ GÜVEN PROFESÖR E-Posta Adresi guvennali@gmail.com Telefon (İş) Telefon (Cep) Faks Adres 2666121000-1211 2666121215 Balıkesir Üniversitesi Fen Edebiyat Fakültesi Matematik Bölümü 10145 Balıkesir Öğrenim
DetaylıMIT Açık Ders Malzemeleri Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms veya http://www.acikders.org.tr adresini ziyaret
DetaylıMATEMATİK ÖĞRETMENLİK ALAN BİLGİSİ - DENEME SINAVI DENEME. Diğer sayfaya geçiniz.
MATEMATİK. DENEME ÖĞRETMENLİK ALAN BİLGİSİ - DENEME SINAVI. f : X tanımlı y = f() fonksiyonu için lim f ( ) = L ise aşağıdaki önermelerden kaç tanesi kesinlikle doğrudur? 0 I. X dir. 0 II. f() fonksiyonu
DetaylıLeyla Bugay Doktora Nisan, 2011
ltanguler@cu.edu.tr Çukurova Üniversitesi, Matematik Bölümü Doktora 2010913070 Nisan, 2011 Yarıgrup Teorisi Nedir? Yarıgrup teorisi cebirin en temel dallarından biridir. Yarıgrup terimi ilk olarak 1904
DetaylıINVESTIGATION OF A CLASS OF NONLINEAR DIFFUSION EQUATIONS
BİR SINIF DOĞRUSAL OLMAYAN DİFÜZYON DENKLEMLERİNİN İNCELENMESİ INVESTIGATION OF A CLASS OF NONLINEAR DIFFUSION EQUATIONS FATMA GAMZE DÜZGÜN PROF. DR. KAMAL SOLTANOV Tez Danışmanı Hacettepe Üniversitesi
DetaylıARASINAV SORULARININ ÇÖZÜMLERİ GÜZ DÖNEMİ A A A A A A A
AKDENİZ ÜNİVERSİTESİ MATEMATİK BÖLÜMÜ BİTİRME ÖDEVİ I ARASINAV SORULARININ ÇÖZÜMLERİ - 6 GÜZ DÖNEMİ ADI SOYADI :... NO :... A A A A A A A SINAV TARİHİ VE SAATİ : Bu sınav 4 sorudan oluşmaktadır ve sınav
DetaylıSCHRODINGER OPERATÖRÜNE KAR ILIK GELEN MORREY UZAYLARINDA SINIRLILI I
AH EVRAN ÜNVERSTES FEN BLMLER ENSTTÜSÜ SCHRODINGER OPERATÖRÜNE KARILIK GELEN MARCINKIEWICZ NTAGRAL OPERATÖRÜNÜN MORREY UZAYLARINDA SINIRLILII TEZ MATEMATK ANABLM DALI KIREHR 204 AH EVRANÜNVERSTES FEN BLMLER
DetaylıC L A S S N O T E S SİNYALLER. Sinyaller & Sistemler Sinyaller Dr.Aşkın Demirkol
Sinyaller & Sisemler Sinyaller Dr.Aşkın Demirkol SİNYALLER Elekriki açıdan enerjisi ve frekansı olan dalga işare olarak anımlanır. Alernaif olarak kodlanmış sinyal/işare de uygun bir anım olabilir. s (
Detaylı(14) (19.43) de v yi sağlayan fonksiyona karşılık gelen u = F v fonksiyonunun ikinci türevi sürekli, R de 2π periodik ve
nin her g L 2 (S için tek çözümünüm olması için gerekli ve yeterli koşulun her j için λ λ j olacak biçimde λ j ifadesini sağlayan R \ {} de bir λ j dizisinin olduğunu gösteriniz. (13) Her λ j için (19.43)
DetaylıDiferansiyel denklemler uygulama soruları
. Aşağıdaki diferansiyel denklemleri sınıflandırınız. a) d y d d + y = 0 b) 5 d dt + 4d + 9 = cos 3t dt Diferansiyel denklemler uygulama soruları 0.0.3 c) u + u [ ) ] d) y + = c d. y + 3 = 0 denkleminin,
DetaylıMIT Açık Ders Malzemesi İstatistiksel Mekanik II: Alanların İstatistiksel Fiziği 2008 Bahar
MIT Açık Ders Malzemesi hp://ocw.mi.edu 8.334 İsaisiksel Mekanik II: Alanların İsaisiksel Fiziği 8 Bahar Bu malzemeye aıfa bulunmak ve Kullanım Şarlarımızla ilgili bilgi almak için hp://ocw.mi.edu/erms
DetaylıBahar Yarıyılı D_IFERANS_IYEL DENKLEMLER II ARA SINAV 6 Nisan 2011 Süre: 90 dakika CEVAP ANAHTARI. y = c n x n+r. (n + r) c n x n+r 1 +
DÜZCE ÜN_IVERS_ITES_I FEN-EDEB_IYAT FAKÜLTES_I MATEMAT_IK BÖLÜMÜ 010-011 Bahar Yarıyılı D_IFERANS_IYEL DENKLEMLER II ARA SINAV 6 Nisan 011 Süre: 90 dakika CEVAP ANAHTARI 1. 0p x d y + dy + xy = 0 diferansiyel
DetaylıANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ İKİ DEĞİŞKENLİ OLASILIK İNTEGRAL DÖNÜŞÜMLERİNİN BİR SINIFI VE DAĞILIM FONKSİYONLARININ KOPULA
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ İKİ DEĞİŞKENLİ OLASILIK İNTEGRAL DÖNÜŞÜMLERİNİN BİR SINIFI VE DAĞILIM FONKSİYONLARININ KOPULALARI Banu ALTINSOY İSTATİSTİK ANABİLİM DALI ANKARA
DetaylıELASTİK DALGA YAYINIMI
ELASTİK DALGA YAYINIMI 8. ders - 016 Prof.Dr. Eşref YALÇINKAYA Geçiğimiz ders; Elasisie eorisi Gerilme ve bileşenleri Deformasyon ve bileşenleri Bu derse; Gerilme-deformasyon bağınıları Elasik sabiler
DetaylıMAT355 Kompleks Fonksiyonlar Teorisi I Hafta 3
1.3. Kompleks Düzlemin Topolojisi Tanım 1. D ε (z 0 ) = {z C : z z 0 < ε} kümesine z 0 ın bir ε komşuluğu denir. Tanım 2. Bir A C kümesi verilsin. z 0 ın sadece A nın elemanlarından oluşan bir komşuluğu
Detaylı1. Metrik Uzaylar ve Topolojisi
1. Metrik Uzaylar ve Topolojisi Euclidean R uzayının tabanının B = {(a, b) : a, b R} olduğunu biliyoruz. Demek ki bu uzayda belirleyiçi unsur açık aralıklar. Her açık aralık (a, b) için, olmak üzere, d
Detaylı3.Ders Rasgele Değişkenler
3.Ders Rasgele Değişkenler Tanım:,U, P bir olasılık uzayı ve X : R X olmak üzere, a R için, : X a U oluyorsa X fonksiyonuna bir rasgele değişken denir. a R için X, a : X a U özelliğine sahip bir X rasgele
DetaylıIki Boyutlu Sabit Katsay l Lineer Homogen Diferensiyel Denklem Sistemleri (Euler Metodu)
Iki Boyulu Sabi Kasay l Lineer Homogen Diferensiyel Denklem Sisemleri (Euler Meodu) Bu bölümde sabi kasay l, lineer, homogen 8 >< d = a 1x + b 1 y >: dy d = a 2x + b 2 y sisemi ele al nmakad r. Burada
Detaylıİleri Diferansiyel Denklemler
MIT AçıkDersSistemi http://ocw.mit.edu 18.034 İleri Diferansiyel Denklemler 2009 Bahar Bu bilgilere atıfta bulunmak veya kullanım koşulları hakkında bilgi için http://ocw.mit.edu/terms web sitesini ziyaret
DetaylıT. C. NİĞDE ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ MATEMATİK ANA BİLİM DALI
T. C. NİĞDE ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ MATEMATİK ANA BİLİM DALI LİNEER STİFF DİFERANSİYEL DENKLEM VE STİFF DENKLEM SİSTEMLERİNİN ÇÖZÜMLERİNİN FARKLI RUNGE-KUTTA METODLARI KULLANILARAK HESAPLANMASI
DetaylıAyşe GİR YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİK GAZİ ÜNİVERSİTESİ OCAK 2011 ANKARA
FUZZY NORMLU LİNEER UZAYLAR VE SÜREKLİLİK Ayşe GİR YÜKSEK LİSANS TEZİ MATEMATİK GAZİ ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ OCAK 2011 ANKARA Ayşe GİR tarafından hazırlanan FUZZY NORMLU LİNEER UZAYLAR VE
DetaylıÖZGEÇMİŞ ve YAYIN LİSTESİ
ÖZGEÇMİŞ ve YAYIN LİSTESİ Adı Soyadı: AYHAN ŞERBETÇİ Doğum Tarihi: 16 Temmuz 1959 Adres : Ev: Kalaba Mahallesi Şair Sokak No: 3/2, Keçiören-ANKARA İş: Ankara Üniversitesi Fen Fakültesi Matematik Bölümü,
DetaylıMIT Açık Ders Malzemeleri Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için
MIT Açık Ders Malzemeleri http://ocw.mit.edu Bu materyallerden alıntı yapmak veya Kullanım Koşulları hakkında bilgi almak için http://ocw.mit.edu/terms veya http://www.acikders.org.tr adresini ziyaret
DetaylıOtomatik Kontrol I. Laplace Dönüşümü. Vasfi Emre Ömürlü
Oomaik Konrol I Laplace Dönüşümü Vafi Emre Ömürlü Laplace Dönüşümü: Özellikleri eoremleri Kımî Keirlere Ayırma By Vafi Emre Ömürlü, Ph.D., 7 Laplace ranform I i advanageou o olve By uing, we can conver
DetaylıKPSS MATEMATÝK. SOYUT CEBÝR ( Genel Tekrar Testi-1) N tam sayılar kümesinde i N için, A = 1 i,i 1
SOYUT CEBÝR ( Genel Tekrar Testi-1) 1. A = { k k Z, < k 4 } 4. N tam sayılar kümesinde i N için, k 1 B = { k Z, 1 k < 1 } k 1 A = 1 i,i 1 i ( ] kümeleri verildiğine göre, aşağıdakilerden hangisi doğrudur?
Detaylı1 Lineer Diferansiyel Denklem Sistemleri
Outline İçindekiler 1 Lineer Diferansiyel Denklem Sistemleri 1 1.1 Lineer sistem türleri (iki bilinmeyenli iki denklem)................. 1 2 Normal Formda lineer denklem sistemleri (İki bilinmeyenli iki
DetaylıBAZI FONKSİYON UZAYLARI ANKARA
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEZİ FOURIER-BESSEL (HANKEL) DÖNÜŞÜMÜNE KARŞILIK GELEN BAZI FONKSİYON UZAYLARI Fatih DERİNGÖZ MATEMATİK ANABİLİM DALI ANKARA 211 Her hakkı saklıdır
DetaylıLineer Dönüşümler ÜNİTE. Amaçlar. İçindekiler. Yazar Öğr. Grv.Dr. Nevin ORHUN
Lineer Dönüşümler Yazar Öğr. Grv.Dr. Nevin ORHUN ÜNİTE 7 Amaçlar Bu üniteyi çalıştıktan sonra; Vektör uzayları arasında tanımlanan belli fonksiyonları tanıyacak, özelliklerini öğrenecek, Bir dönüşümün,
Detaylıf n dµ = lim gerçeklenir. Gösteriniz (Bu teorem Monoton yakınsaklık teoreminde yakınsaklık f n = f ve (f n ) monoton artan dizi
4.2. Pozitif Foksiyoları İtegrali SOU : f ), M +, A) kümeside bulua foksiyoları mooto arta dizisi ve h.h.h. f = f ise f dµ = f dµ gerçekleir. Gösteriiz Bu teorem Mooto yakısaklık teoremide yakısaklık yerie
DetaylıFONKS IYONEL ANAL IZE G IR IŞ I Aras nav Sorular
Ad ve Soyad : Numaras : FONKS IYONEL ANAL IZE G IR IŞ I Aras nav Sorular 30.11.2007 1. Aşa¼g daki ifadelerin do¼gru olup olmad klar n nedenlerini aç klayarak yaz n z. (a) (X; kk) bir normlu uzay ve M bunun
Detaylı14.Konu Reel sayılarının topolojisi. 1.Tanım:, verilsin. açık aralığına noktasının -komşuluğu denir. { } kümesine nın delinmiş -komşuluğu denir.
14.Konu Reel sayılarının topolojisi 1.Teorem: cismi tamdır. 1.Tanım:, verilsin. açık aralığına noktasının -komşuluğu denir. { } kümesine nın delinmiş -komşuluğu denir. 2.Tanım: ve verilsin. nın her komşuluğunda
Detaylı= t. v ort. x = dx dt
BÖLÜM.4 DOĞRUSAL HAREKET 4. Mekanik Mekanik konusu, kinemaik ve dinamik olarak ikiye ayırmak mümkündür. Kinemaik cisimlerin yalnızca harekei ile ilgilenir. Burada cismin hareke ederken izlediği yol önemlidir.
DetaylıDoğrusal Olmayan Devreler, Sistemler ve Kaos
Elektronik ve Haberleşme Mühendisliği İstanbul Teknik Üniversitesi 25 Nisan 2013 Outline 1 2 3 Sabit noktaları: x 1 = 0 ve x 2 = 1 1 r x 0 (, 0) (0, ) = x n x(k + 1) = f (x(k)) f r (x) = rx(1 x) r = 4.2
DetaylıOTOBANLARDA TRAFİK AKIŞ DİNAMİĞİNİN İNCELENMESİ
BEYKENT ÜNİVERSİTESİ FEN VE MÜHENDİSLİK BİLİMLERİ DERGİSİ Volume 7(1) 2014, 55-68 OTOBANLARDA TRAFİK AKIŞ DİNAMİĞİNİN İNCELENMESİ Hasan CARFİ (hcarfi@homail.com) Beyken Üniversiesi, Fen Bilimleri Ensiüsü,
DetaylıGalois Teori, Örtü Uzayları ve Diferansiyel Denklemler
Hacettepe Üniversitesi Matematik Galois Bölümü Teori, Prof. Dr. ve Diferansiyel L. Michael Brown un Denklemler Anısına To Galois Teori, ve Diferansiyel Denklemler Hacettepe Üniversitesi Matematik Bölümü
DetaylıJournal of Engineering and Natural Sciences Mühendislik ve Fen Bilimleri Dergisi
Jounal of Engineeing and Naual Sciences Mühendislik ve Fen Bilimlei Degisi Sigma 5/4 ENERGY DECAY FOR KIRCHHOFF EQUATION Müge MEYVACI Mima Sinan Güzel Sanala Ünivesiesi, Fen-Edebiya Fakülesi, Maemaik Bölümü,Beşikaş-İSTANBUL
DetaylıBİR SINIF DOĞRUSAL OLMAYAN INVESTIGATION OF A CLASS OF NONLINEAR DIFFUSION-REACTION EQUATIONS
BİR SINIF DOĞRUSAL OLMAYAN DİFÜZYON-REAKSİYON DENKLEMLERİNİN İNCELENMESİ INVESTIGATION OF A CLASS OF NONLINEAR DIFFUSION-REACTION EQUATIONS EYLEM ÖZTÜRK PROF. DR. KAMAL SOLTANOV Tez Danışmanı Hacettepe
DetaylıThe Nonlinear Models with Measurement Error and Least Squares Estimation
D.Ü.Ziya Gökalp Eğiim Fakülesi Dergisi 5,17-113 5 ÖLÇÜM HATALI LiNEER OLMAAN MODELLER ve EN KÜÇÜK KARELER KESTİRİMİ The Nonlinear Models wih Measuremen Error and Leas Squares Esimaion Öze : u çalışmada,
Detaylı1. GRUPLAR. c (Birleşme özelliği) sağlanır. 2) a G için a e e a a olacak şekilde e G (e ye birim eleman denir) vardır.
1. GRUPLAR Tanım 1.1. G boş olmayan bir küme ve, G de bir ikili işlem olsun. (G yapısına aşağıdaki aksiyomları sağlıyorsa bir grup denir., ) cebirsel 1) a b cg,, için a( bc) ( ab) c (Birleşme özelliği)
DetaylıFonksiyonel Analize Giriş I Ara S nav Sorular 29 Kas m Bir metrik uzayda her kapal yuvar kapal bir kümedir. Ispatlay n z.
Fonksiyonel Analize Giriş I Ara S nav Sorular 29 Kas m 2010 1 Bir metrik uzayda her kapal yuvar kapal bir kümedir. Ispatlay n z. 2 (a) d (x; y) = Z 1 0 jx (t) y (t)j 1 + jx (t) y (t)j dt fonksiyonunun
DetaylıLineer Bağımlılık ve Lineer Bağımsızlık
Lineer Bağımlılık ve Lineer Bağımsızlık Yazar Öğr.Grv.Dr.Nevin ORHUN ÜNİTE 5 Amaçlar Bu üniteyi çalıştıktan sonra; Vektör uzayı ve alt uzay yapısını daha iyi tanıyacak, Bir vektör uzayındaki vektörlerin
DetaylıT.C. ÇANAKKALE ONSEKİZ MART ÜNİVERSİTESİ
T.C. ÇANAKKALE ONSEKİZ MART ÜNİVERSİTESİ DERS: CEBİRDEN SEÇME KONULAR KONU: KARDİNAL SAYILAR ÖĞRETİM GÖREVLİLERİ: PROF.DR. NEŞET AYDIN AR.GÖR. DİDEM YEŞİL HAZIRLAYANLAR: DİRENCAN DAĞDEVİREN ELFİYE ESEN
DetaylıAd ve Soyad : Numaras : Analiz III Aras nav Sorular
Analiz III Aras nav Sorular 30. 11. 2006 1. (a) A = fx 2 R : x 2 4x 5 < 0g ise sup A =? (b) A R boş olmayan ve üstten s n rl bir küme olsun. > 0 ise sup(a) = sup A oldu¼gunu gösteriniz. 2. A = f(x; y)
DetaylıAfyon Kocatepe Üniversitesi Fen ve Mühendislik Bilimleri Dergisi
Afyon Kocatepe Üniversitesi Fen ve Mühendislik Bilimleri Dergisi Afyon Kocatepe University Journal of Science and Engineering AKÜ FEMÜBİD 6 (06) 0330 (576-584) AKU J Sci Eng 6 (06) 0330 (576-584) DOI:
DetaylıKAHRAMANMARAŞ SÜTÇÜ İMAM ÜNİVERSİTESİ EĞİTİM ÖĞRETİM YILI FEN-EDEBİYAT FAKÜLTESİ MATEMATİK BÖLÜMÜ BİRİNCİ VE İKİNCİ ÖĞRETİM DERSLERİ
I. YARIYIL Adı Teori Uygulama KSU MT101 Analiz I 6 4 2 5 7 MT107 Soyut Matematik I 4 4 0 4 5 MT109 Analitik Geometri I 4 4 0 4 5 FZ173 Fizik I 4 4 0 4 4 OZ101 Türk Dili I 2 2 0 2 2 OZ121 Ingilizce I 2
DetaylıDÜZGÜN QUASI-LIPSCHITZIAN DÖNÜŞÜMLERİN SONSUZ AİLELERİNİN ORTAK SABİT NOKTALARINA YENİ YAKLAŞIM METOTLARI Süheyla ELMAS Doktora Tezi Matematik
DÜZGÜN QUASI-LIPSCHITZIAN DÖNÜŞÜMLERİN SONSUZ AİLELERİNİN ORTAK SABİT NOKTALARINA YENİ YAKLAŞIM METOTLARI Süheyla ELMAS Doktora Tezi Matematik Anabilim Dalı Analiz ve Fonksiyonlar Teorisi Bilim Dalı Prof.
DetaylıÇUKUROVA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ
ÇUKUROVA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ YÜKSEK LİSANS TEZİ Nuray GÜL İKİ TOPOLOJİLİ UZAYLARDA BAZI AYIRMA AKSİYOMLARI MATEMATİK ANABİLİM DALI ADANA, 2011 ÇUKUROVA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ
DetaylıTRANSİSTÖRLÜ YÜKSELTEÇLER
Karadeniz Teknik Üniversiesi Mühendislik Fakülesi * Elekrik-Elekronik Mühendisliği Bölümü Elekronik Anabilim Dalı * Elekronik Laborauarı I 1. Deneyin Amacı TRANSİSTÖRLÜ YÜKSELTEÇLER Transisörlerin yükseleç
DetaylıHİPERBOLİK UZAYLARDA ÖZEL DÖNÜŞÜM SINIFLARININ ORTAK SABİT NOKTALARINA İTERATİV YAKLAŞIMLAR. Birol GÜNDÜZ
HİPERBOLİK UZAYLARDA ÖZEL DÖNÜŞÜM SINIFLARININ ORTAK SABİT NOKTALARINA İTERATİV YAKLAŞIMLAR Birol GÜNDÜZ Doktora Tezi Matematik Anabilim Dalı Analiz ve Fonksiyonlar Teorisi Bilim Dalı Prof. Dr. Sezgin
DetaylıOcak Matematiksel Proje ve Projenin Matematiği. Doç.Dr. Ogün Dogru. Gazi Üniversitesi, Fen Fakültesi, Matematik Bölümü, Öğretim Üyesi
Ocak 2012 Matematiksel Proje ve Projenin Matematiği Doç.Dr. Ogün Dogru Gazi Üniversitesi, Fen Fakültesi, Matematik Bölümü, Öğretim Üyesi Proje Herkes tarafından kabul görmüş yada ispatlanmış olan bilimsel
DetaylıANALİZ IV. Mert Çağlar
ANALİ IV Mert Çağlar Bu notlar Örgün Öğretimde Uzaktan Öğretim Desteği (UDS) lisansı altındadır. Ders notlarına erişim için: http://udes.iku.edu.tr CC $\ BY: Mert Çağlar C Matematik-Bilgisayar Bölümü İstanbul
DetaylıANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ POZİTİF ÇEKİRDEKLİ İNTEGRAL OPERATÖR AİLESİNİN L (, UZAYINDA YAKINSAKLIK HIZI
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ POZİTİF ÇEKİRDEKLİ İNTEGRAL OPERATÖR AİLESİNİN L (, ) UZAYINDA YAKINSAKLIK HIZI Sevilay KIRCI SERENBAY MATEMATİK ANABİLİM DALI ANKARA 28 Her hakkı
DetaylıLYS MATEMATİK DENEME - 1
LYS MATEMATİK DENEME - BU SORULAR FİNAL EĞİTİM KURUMLARI TARAFINDAN SAĞLANMIŞTIR. İZİNSİZ KOPYALANMASI VE ÇOĞALTILMASI YASAKTIR, YAPILDIĞI TAKDİRDE CEZAİ İŞLEM UYGULANACAKTIR. LYS MATEMATİK TESTİ. Bu testte
DetaylıL-BULANIK ESNEK GRUPLAR
Ordu Üniv. Bil. Tek. Derg., Cilt:7, Sayı:, 207,98-0/Ordu Univ. J. Sci. Tech., Vol:7, No:,207,98-0 L-BULANIK ESNEK GRUPLAR Yıldıray ÇELİK *, Sevgi DEMİR Ordu Üniversitesi, Fen Edebiyat Fakültesi, Matematik
DetaylıAnaliz III Ara S nav Sorular 24 Kas m 2010
Analiz III Ara S nav Sorular 24 Kas m 2010 1 Aşa¼g daki ifadelerin do¼gru olup olmad klar n nedenlerini aç klayarak yaz n z. (a) R n uzay n n aç k olmayan her alt kümesi kapal d r. (b) A = fx 2 [0; 1]
Detaylıhafta 6: Katlama işlemi özellikleri
hafa 6: Kalama işlemi özellikleri 3.4 Kalama işlemi özellikleri... 2 3.4.1 Yer değişirme özelliği (Commuaive Propery)... 2 3.4.2 Dağılma özelliği (Disribuive Propery)... 2 3.4.2.1 Dağılma özelliği kullanarak
DetaylıLeyla Bugay Haziran, 2012
Sonlu Tekil Dönüşüm Yarıgruplarının Doğuray Kümeleri ltanguler@cu.edu.tr Çukurova Üniversitesi, Matematik Bölümü Haziran, 2012 Yarıgrup Teorisi Nedir? Yarıgrup terimi ilk olarak 1904 yılında Monsieur l
DetaylıZAMAN SKALASINDA LİNEER OLMAYAN İNTEGRAL EŞİTSİZLİKLERİ. YÜKSEK LİSANS TEZİ Hakan TEMİZ. Danışman Doç. Dr. Mustafa Kemal YILDIZ
ZAMAN SKALASINDA LİNEER OLMAYAN İNTEGRAL EŞİTSİZLİKLERİ YÜKSEK LİSANS TEZİ Hakan TEMİZ Danışman Doç. Dr. Mustafa Kemal YILDIZ MATEMATİK ANABİLİM DALI Haziran, 2014 AFYON KOCATEPE ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ
DetaylıOrtak Akıl MATEMATİK DENEME SINAVI
Ortak Akıl LYS MATEMATİK DENEME SINAVI 0505- Ortak Akıl Adem ÇİL Ali Can GÜLLÜ Ayhan YANAĞLIBAŞ Barbaros GÜR Barış DEMİR Celal İŞBİLİR Deniz KARADAĞ Engin POLAT Erhan ERDOĞAN Ersin KESEN Fatih TÜRKMEN
DetaylıÖZGEÇMİŞ VE ESERLER LİSTESİ
ÖZGEÇMİŞ VE ESERLER LİSTESİ DOÇ.DR. AYŞE FUNDA YALINIZ Adres : Dumlupınar Üniversitesi Fen Edebiyat Fakültesi Matematik Bölümü Evliya Çelebi Yerleşkesi Tavşanlı Yolu 10.km. KÜTAHYA Telefon : 2742652031-3058
Detaylıİleri Diferansiyel Denklemler
MIT AçıkDersSistemi http://ocw.mit.edu 18.034 İleri Diferansiyel Denklemler 2009 Bahar Bu bilgilere atıfta bulunmak veya kullanım koşulları hakkında bilgi için http://ocw.mit.edu/terms web sitesini ziyaret
DetaylıMEH535 Örüntü Tanıma
MEH535 Örünü Tanıma 4. Paramerik Sınıflandırma Doç.Dr. M. Kemal GÜLLÜ Elekronik ve Haberleşme Mühendisliği Bölümü web: hp://akademikpersonel.kocaeli.edu.r/kemalg/ E-posa: kemalg@kocaeli.edu.r Paramerik
DetaylıTemel Kavramlar. (r) Sıfırdan farklı kompleks sayılar kümesi: C. (i) Rasyonel sayılar kümesi: Q = { a b
Bölüm 1 Temel Kavramlar Bu bölümde bağıntı ve fonksiyon gibi bazı temel kavramlar üzerinde durulacak, tamsayıların bazı özellikleri ele alınacaktır. Bu çalışma boyunca kullanılacak bazı kümelerin gösterimleri
Detaylı