ODA KLİMA CİHAZI İLE HAVALANDIRILAN BİR ODADA HAVA DAĞILIMININ SAYISAL OLARAK ARAŞTIRILMASI

Transkript

1 ODA KLİMA CİHAZI İLE HAVALANDIRILAN BİR ODADA HAVA DAĞILIMININ SAYISAL OLARAK ARAŞTIRILMASI Erhan PULAT ÖZET Bu çalışmada oda lima cihazı ile havalandırılan bir odada hava dağılımları saısal olara araşırılmışır. Bu amaçla Uludağ Üniversiesi Maina Mühendisliği Bölümü Isı Teniği Laborauvarında ısıl onfor çalışmaları için hazırlanmış olan bir oda ii boulu olara modellenmişir. Aış ürbülanslı, süreli ve sıışırılamaz olara ele alınmış olup sandard -ε ürbülans modeli ullanılmışır. Klima cihazının üç farlı hız ademesi için eşsıcalılı (izoermal) hız ve inei enerji dağılımları elde edilmişir. Sonuçlar lieraürdei sonuçlarla arşılaşırılara arışılmış ve ana aış araerisilerinin elde edildiği görülmüşür. Anahar Kelimeler: Oda içi hava aışı, Türbülans, Hesaplamalı aışanlar dinamiği. ABSTRACT In his sud, air disribuions in a room venilaed wih room air condiioner are invesigaed numericall. For his purpose, a room consruced for hermal comfor sudies in hermal echnolog laboraor of mechanical engineering deparmen in Uludag Universi is modeled in wo dimensions. Flow is considered as urbulen, sead, and incompressible, and sandard -ε urbulence model is used. Isohermal veloci and ineic energ disribuions are obained for hree differen veloci sages of room air condiioner. Resuls are compared and discussed wih values in lieraure, and i is concluded ha main flow characerisics are obained. Ke Words: Indoor air flow, Turbulence, Compuaional Fluid Dnamics 1.GİRİŞ İnsanlar zamanlarının büü bir ısmını bina içinde geçirmeedirler ve oda içinde hava aışı ısıl onfor, ısı ransferi ve iç hava aliesi açısından son derece önemlidir. Aran aşam sandardıla birlie insanların onforlu aşam araışları da armaa ve limalar da insanlara onforlu bir oram sağlaara bu araışlara cevap veren en önemli cihazların başında gelmeedirler. Aslında limaların onfor ve sağlıla ilgili önleri haındai çalışmalar olduça esi olmasına [1] ve oda içi hava aışlarıla ilgili öncü çalışmalar bulunmasına rağmen [2], doğrudan duvar ipi oda lima cihazıla olan çalışmalar nispeen az saılabilece orandadır [3, 4, 5] ve çalışmaların çoğunluğu belirli şeil ve onumlarda giriş ve çıışların olduğu odalarda hava dağılımlarıla ilgilidir [6, 7, 8, 9]. An ve Lee [10] 1/20 ölçeğinde üçülülmüş bir model oda içersindei hız ve sıcalı dağılımlarını PIV (Paricle Image Velocimer) ve LIF (Laser Induced Fluorascence) enilerini ullanara denesel olara araşırmışlardır. Deşarj olduan hemen sonra je alınlığının Re saısının düşü olduğu durumlarda, daha üse olduğu durumlara göre daha büü olduğunu belirmişler anca daha sonra giiçe azaldığını ve Re saısının üse olduğu durumlarda je alınlığının da daha büü olmaa

2 başladığını belirmişlerdir. Türoğlu ve Çamanus [11] apalı meanlarda panel ısıma ve soğumada mahal içindei hava haraei ve sıcalı dağılımının, sıca ve soğu üze pozisonlarından nasıl eilendiğini saısal olara incelemişlerdir. Çaır ve Sağır [12] ise ine apalı mahallerde ısıl onforu ele almışlar ve havalandırma sisemlerinde eni nesil menfezler ve seçim raerleri üzerinde durmuşlardır. Kuas ve Başaa[13] içinde bir insan ve nesnelerin bulunduğu bir ofis odasına verilen soğuma havasının dolaşımını Saısal Aışanlar Dinamiği (SAD) PHOENICS azılımını ullanara incelemişlerdir. Sandard -ε ürbülans modelinin ullanıldığı çalışmada üç boulu analizler apılmış ve çözümlerin ço uzun süreler aldığı belirilere parameri çalışmaların zorluğu vurgulanmışır. Arıca oda içinde bulunması muhemel insan ve nesnelerin hava dolaşımı üzerindei eilerinin de diae alınması gereiği belirilmişir. Başaa ve Een [14] anı azılımı ve ürbülans modelini ullanara bu ez ii boulu bir çalışmaı değişi havalandırma şarları alındai bir ofis odası içindei hava aışını araşırma için apmışlardır. Karaoğlu ve Erso [15] ise mean içi hava haraelerini sonlu farlar önemini ullanara modellemişler ve saısal önemlerin bu ip çalışmalarda avanajları üzerinde durmuşlardır. Ço geniş bir mahalde, oopar havalandırmasında Je Fan ullanımının saısal bir analizi de Başazıcı [16] arafından apılmış ve apalı oopar havalandırma ve duman onrol sisemlerinin asarımında saha eslerile einilmemesi ve saha eslerinde prai olmaan birço rii senaronun Hesaplamalı Aışanlar Dinamiği simülasonları apılara sahada çıabilece problemlerin son aşamada far edilmeip daha önceden esirilebileceği ifade edilmişir. Bu çalışmada duvar ipi bir oda limasıla şarlandırılan ve ısıl onfor çalışmaları için asarlanmış bir es odası ii boulu modellenere içindei hava dağılımları sandard -ε ürbülans modeli ugulanara limanın üç farlı hız değeri için hesaplamalı olara araşırılmışır. Araşırmanın amacı oda içindei aış araerisilerini elde emele birlie ugulanan bazı sınır şarlarının çözüm üzerine eilerini de incelemeir ve bu çalışmada üç farlı sınır şarından sadece bir anesi ugulanmışır ve elde edilen sonuçlar lieraürdei diğer çalışmalarla arşılaşırılmışır. 2.MATERYAL VE YÖNTEM 2.1.Modelleme ve Geomeri Bu çalışmada modellenen ve Şeil 1a da görülen Uludağ Üniversiesi Maina Mühendisliği Bölümü Isı Teniği Laborauvarında bulunan ve ısıl onfor araşırmaları için asarlanmış es odasının üç boulu modeli Şeil 1b de verilmişir. Odanın eni 1900 mm, bou 3700 mm ve üseliği 2400 mm dir. Klimanın al ucu erden 1940 mm üseliedir. Klima Arçeli 4200 model olup Wa apasiededir. Soğuucu aışan olara R22 nin ullanıldığı lima 1.5 m/s, 2.0 m/s ve 3.0 m/s olma üzere üç hız ademesine sahipir. Bu oda boş ve ii boulu olara modellenere üç hız değeri için oda içindei hava dağılımları saısal olara elde edilmişir. (a) (b) (b) Şeil 1 a) Tes odası ve b) Tes odasının üç boulu modeli ( mm)

3 2.2.Korunum Denlemleri ve Türbülans Modeli Kapalı mahallerde hava aışı ve ürbülansın ahmininde ullanılan çeşili ürbülans modellerinin Hesaplamalı Aışanlar Dinamiği açısından genel bir değerlendirmesi Zhai ve ar. [17] arafından apılmışır. Bu çalışmadan ve uarıda özelenen çalışmalardan da görülebileceği gibi sd. -ε ürbülans modeli [18] oda içi hava aışlarında en ço ullanılan ürbülans modelidir. Yaın cidar duvar fonsionlarında ürbülans üreiminin ve aılımının dengede olduğu ve izoropi ürbülans abulu gibi dezavanajlarına rağmen duvar fonsionun ullanımı cidarda ço sı ağ ullanımını gereirmediğinden hesaplama zamanı açısından diğer ürbülans modellerine göre önemli avanaja sahipir ve fazla hassasiein geremediği durumlarda oda içi aışlarına başarıla ugulanmaadır [17]. Bu çalışmada da sandard -ε ürbülans modeli Van Dries duvar fonsionula sonlu elemanlar esasına daalı ANSYS-FLOTRAN azılımı alında ullanılmışır. Bu ürbülans modelinde Edd visoziesi alaşımıla, değişenlerin oralama değerile salınım değerlerinin oplamı olara göz önüne alındığı Renolds oralamalı Navier-Soes (RANS) denlemlerini ullanılmaadır. Bu alaşımda hız bileşenleri aşağıdai gibi oralama değerlerile salınım değerlerinin (çalanı) oplamı şelinde ifade edilirler. u u u', v v v' (1) Tanımlanan hız ifadelerinin Navier-Soes denlemlerine ugulanması sonunda ilave olara oraa Renolds gerilme erimlerini veren eşililer çımaadır. u u u v R v u v v R (2) (3) Bu Renolds gerilmeleri ürbülans visoziesi adı verilen bilinmeen bir asaıla ifade edilebilir (Boussinesq hipoezi, Launder ve Spalding [19]). u u' v' (4) Renolds gerilmeleri daha armaşı formda da ifade edilebilirler. Türbülanslı, ii boulu, sıışırılamaz ve süreli rejimdei aışı ifade eden sürelili, momenum ve enerji denlemleri arezen oordinalarda aşağıdai gibidir. Sürelili denlemi: ( u) ( v) 0 (5) -Momenum: ( uu) ( vu) P u u u v (6)

4 -Momenum: P g vv uv. ) ( ) ( v v v u (7) Enerji: T T v C T u C i p p T i (8) Belirilen denlemlerde ve ; ürbülanslı edd ileenliği ve ürbülanslı edd visoziesidir. Sandar -ε modelinde ürbülans inei enerjisi () ve onun aılma hızı (ε) olma üzere ürbülans visoziesi şu şeilde ifade edilir. 2 C (9) Mühendisli ugulamalarında en agın model olan sandar -ε ürbülans modelinde ii boulu daimi aış için ürbülans inei enerjisi ve onun aılma hızı denlemleri aşağıdai şeilde ifade edilmeedir [18]. v u T g C 4 (10) v u C C T g C C ) 1 ( 3 (11) Burada ürbülans ineic enerji üreimi aşağıdai gibi anımlanmaadır v u v u (12) Diğer ürbülans model sabileri ise C μ =0.09, C 1 =1.44, C 2 =1.92, C 3 =1.0, C 4 =0.0, σ =1.0, σ ε =1.30 ve σ =0.90 şelindedir.

5 2.3.Saısal Yönem Hesaplamalı çalışmaa başlamadan önce Bla ve ar. larının [20] denesel çalışmasındai sol üs öşeden havanın girip sağ al öşeden çıığı oda geomerisi (1.04m 1.04m) ullanılara avandan abana bousuz hızların arşılaşırıldığı bir doğrulama çalışması apılmış ve sonuç Şeil 2 de göserilmişir. Masimum far %20 i geçmemeedir ve özellile merezde ve üs cidar aınlarında denesel verilerle uum daha fazla görünmeedir. Şeil 2. Hesaplamalı sonuçlarla denesel verilerin [20] arşılaşırılması Tes odası Şeil 3 de görüldüğü gibi ii boulu olara modellenere sonlu elemanlara bölünmüşür. Dör nodlu didörgensel elemanlar lima çevresinde ve cidarlarda sı olaca şeilde ullanılmışır. + değerlerinin 11 den büü olmasına dia edilmesine rağmen oda geomerisinin her arafında bunu sağlama mümün olmamışır ve oda içi aışları gibi omples aışlarda bu sı arşılaşılan bir durumdur [21]. Oda duvarlarında ve lima üzelerinde cidar sınır şarı (u=0, v=0), alnızca limanın 45 açıla hava üflediği üzede ise giriş sınır şarları (Ū o =1.5, 2.0 ve 3.0 m/s, T o =20 C, Tu=0.01) ugulanmışır. Çıışa çıış sınır şarı (P=0) verilmiş ve üm üzeler adabai olara değerlendirilmişir. (a) (b) Şeil 3 a)çözüm alanının elemanlara bölünmüş hali (6942 eleman) ve b) Tes odasının ii boulu modeli ( mm) Ağdan bağımsızlı çalışması limanın 1.5 m/s hızla hava üflediği durum için 5840, 6942 ve 9262 eleman saıları için apılmış ve sonuçlar Şeil 4 de göserilmişir. Arıca elde edilen bazı saısal sonuçlar da Tablo 1 de özelenmişir. Şeil 4 den görüleceği üzere 6942 elemandan iibaren sonuçlardai değişim ço azalmış olmasına rağmen bu çalışmada sonrai büün sonuçlar 9262 eleman için elde edilmişir. Masimum hız değerleri çıışa oda sol al öşesinde elde edilmişir. Oda boularına göre çıış esii 1 cm gibi ço üçü bir arı olduğundan esi daralmasından dolaı

6 masimum hızların burada oluşuğu düşünülmeedir. Hız ve basınç için orunum denlemleri eşzamanlı olara SIMPLEF algoriması ullanılara çözülmüşür. Hız alanının çözümünde Tri- Diagonal Maris Algoriması (TDMA), basınç ve sıcalı alanlarının çözümünde basınç salınımlarını önleme için önşarlandırılmış eşleni graden meodu (Precondiioned Conjugae Gradien-PCCG) ullanılmışır. Momenum, enerji ve ürbülans denlemlerinde edvesion için iinci derece hassas Sreamline Upwind Perov Galerin (SUPG), basınç denleminde birinci derece hassas Monoone Sreamline Upwind (MSU) meodu ullanılmışır. (a) 5840 eleman (b) 6942 eleman (c) 9262 eleman Şeil 4. Ağdan bağımsızlı çalışması Tablo 1. Mevcu Hız Kademelerinde ve Üç Arı Eleman Saılarında Elde Edilen Bazı Sonuçlar Elem an Saısı İeras on Saısı Ū o =1.5 m/s Ū o =2.0 m/s Ū o =3.0 m/s Masim Masim İeras Masim Masim İeras Masim Masim um um on um um on um um Bileşe TKE Saısı Bileşe TKE Saısı Bileşe TKE Hız (m 2 /s 2 ) Hız (m 2 /s 2 ) Hız (m 2 /s 2 ) (m/s) (m/s) (m/s) ANALİZ SONUÇLARI VE TARTIŞMA Üç farlı hız değeri için aım çizgileri ve ürbülans inei enerji dağılımları Şeil 5 de verilmişir. Odanın ço büü bir ısmını aplaan ana bir girdap, hemen limanın alında je aışının solunda ise ana girdaba biişi ve ers önde dönen iinci bir girdap il göze çarpan aış apılarıdır. Arıca odanın sağında al ve üs öşelerde üçü girdaplar da oluşmaadır. Yine limanın üsünde üçü bir girdap oluşmaadır ve limanın sağında ii büü girdapla eileşim halinde üçüncü büülüe bir girdap da oluşmaadır. Bu aış apıları limadan üflenen hava hızından bağımsız görünmeedirler. Sadece en düşü hızda soldai ana girdabın bounun (abanda arılma noası) diğer hız değerlerindeinden biraz büü olduğu far edilmeedir. İinci hız ademesinden üçüncü hız ademesine arış (1 m/s), birinci hız ademesinden iinci hız ademesine arışan (0.5 m/s) büü olmasına rağmen abandai aış arılması bundan eilenmemiş görülmeedir. Aış apılarının her üç hız ademesinde benzer olmasına rağmen oda içinde hava dağılım hızlarının üfleme hızının armasıla arığına dia edilmelidir. Oda havalandırmasında aışla ilgili loal ısıl onforsuzluların nedenlerinden biri hava haraeinin sebebie verdiği vücudun herhangi bir erinin loal olara isenmeen soğuması olara anımlanan hava cereanlarıdır (draflar). Hava cereanları ise hava sıcalığı, oralama hava hızı ve ürbülans şiddeine bağlıdır [22]. Bundan dolaı Şeil 4 de arıca oda içinde inei enerji dağılımları görülebilir. Masimum hızlar ve masimum inei enerji değerleri Tablo 1 de verilmişir ve bu değerler

7 insanların bulunmasının daha muhemel olduğu ana girdap apısı içinde değildir. Faa ana [22] de verilen rieri sağlaıp sağlamadığının arıca onrol edilmesi geremeedir. Kabaca ana girdap bölgesinde çalanısız homojen bir aış apısının olduğu ve hava ceraanı risinin az oldu sölenebilir. Arıca Şeil 5b de ürbülans inei enerji dağılımları incelendiğinde lima çıışında umulmaan bir çaallı apı göze çarpmaadır. Bunun muhemel nedeni lima çıışında hız sınır şarının ugulanmasıla ilgili olabilir. Şeil 6 de bu çalışmada elde edilen veörel hız dağılımları An ve Lee [10] nin aldırma uvvei eilerini diae aldıları 1/20 ölçeli bir oda modeli üzerinde PIV eniğini ullanara elde eileri hız dağılımlarıla arşılaşırmalı olara verilmişir. Denesel çalışmada hızlar doğrudan verilmemiş, debiler verilmişir. Ölçeli modeldei limanın deşarj alanından hızlar espi edilmiş ve şeilde verilmişir. Şeil 6a I ve II de sıcalı farı jei pe eilemiş görünmemeedir. Buna arşılı üfleme hızının armasıla birlie je saçılara daha ilerie doğru gimeedir. Şarların anı olmadığı bu çalışmada ise üç hız değerinde de hemen hemen anı aış apısı elde edilmişir. Saçılma ise denesel çalışmadainin ersine en düşü hız değerinde biraz göze çarpmaadır. Kabaca denesel çalışmalara aliaif olara ugun sonuçlar elde edilmesine rağmen saısal çalışmaları daha da gelişirme için aldırma uvvei eilerinin diae alındığı, üç boulu ve diğer ürbülans modellerinin de denendiği çalışmalara ihiaç vardır.

8 I) Ū o =1.5 m/s II)Ū o =2.0 m/s (a) III) Ū o =3.0 m/s (b) Şeil 5. Üç hız ademesinde a) Aım çizgiler b) Türbülans inei enerji (TKE) dağılımları Son olara bu çalışmada Sonlu Elemanlar Meodu (SEM) ullanılara elde edilen 2-Boulu saısal sonuçlar, Bonefacic ve ar. [5] larının Sonlu Hacim Meodu (SHM) ullanara Fluen azılımıla elde eileri 3-Boulu saısal sonuçlarla Şeil 7 de arşılaşırılmışır. Her ii çalışmada da hava limadan 45 açı ile üflenmeedir. Üç boulu çalışmada anı hız değeri için (1.7 m/s) farlı oda üselilerindei (2.5 m ve 3.0 m) aış incelenmişir. Aış hızı ve özellile 2.5 m oda üseliği bu çalışmadai değerlere aın olara değerlendirilebilir. Karşılaşırma bu çalışmadai hem 1.5 m/s hem de 2.0 m/s üfleme hızları için apılmışır. Şeil 7b dei bu çalışmanın sonuçları özellile Şeil 7a I) dei benzer oda üseliğine sahip 3-Boulu çalışmala arşılaşırılırsa daha anlamlı olabilir. Faa Şeil 7b II) dei oda üseliğinin daha büü olduğu durum da ine arşılaşırma amaçlı bize ardımcı olabilir. Şeil 7a I) dei üç boulu çalışmada jein limadan üflendien sonra giiçe aıldığı

9 I) Ū o m/s, ΔT=25 C, Ar=0.324, Ölçe:1/20 Ū o =1.5 m/s, T o =20 C, Ölçe: 1/1 II) Ū o m/s, ΔT=15 C, Ar=0.195, Ölçe:1/20 Ū o =2.0 m/s, T o =20 C, Ölçe: 1/1 III) Ū o m/s, ΔT=15 C, Ar=0.06, Ölçe:1/20 Ū o =3.0 m/s, T o =20 C, Ölçe: 1/1 (a) (b) Şeil 6. Veörel hız dağılımları a) Denesel PIV meodu [10] b) Saısal SEM meodu (Bu çalışma) görülmesine rağmen bu çalışmada Şeil 6b ile uumlu olara ine je aılmadan ilerlemeedir. Arıca üç boulu çalışmada oda orasında düşü de olsa üse hızlı bir bölge oluşmaadır. Hava cereanı (Draf) açısından önemli olabilece bu bulgu ii boulu analizlerde her ii hız değeri için de görülmemeedir. Yani ii boulu analizlerle hava cereanı risi haında güvenilir bilgiler elde edilemeebilir. Beli daha gerçeçi sınır şarları ugulanara ii boulu analizler bu açıdan gelişirilebilir. Yine üç boulu analizlerden (Şeil 7a I ve II) oda üseliği arıça hava cereanı risinin azaldığı görülmeedir. Şeil 7a I ve II dei lima üzerindei aış apısı ise lima emişinin ihmal edilmediği sınır şarına arşılı gelmeedir. Faa lima emişinin odanın diğer araflarındai aışı pe fazla eilemediği de göze çarpmaadır. Anca oda bounun ısa olduğu durumlarda aış apısı az da olsa eilenebilir.

10 I) Ū o =1.7 m/s, T o = 300K, h=2.5m, 3-Boulu, SHM Ū o =1.5 m/s, T o =293K, h=2.4m, 2- Boulu, SEM II) Ū o =1.7 m/s, T o = 300K, h=3.0m, 3-Boulu, SHM SEM (a) Ū o =2.0 m/s, T o =293 K, h=2.4 m, 2-Boulu, (b) Şeil 7. Hız dağılımları a) 3-Boulu, Sonlu Hacim Meodu (SHM) [5] b) 2-Boulu, Sonlu Elemanlar Meodu (Bu çalışma) SONUÇLAR VE ÖNERİLER Bu çalışmada duvar ipi bir oda limasıla şarlandırılan ve ısıl onfor çalışmaları için asarlanmış bir es odası ii boulu modellenere içindei hava dağılımları sandard -ε ürbülans modeli ugulanara limanın üç farlı hız değeri için hesaplamalı olara araşırılmışır. Araşırmanın amacı oda içindei aış araerisilerini elde emele birlie ugulanan bazı sınır şarlarının çözüm üzerine eilerini de incelemeir ve bu çalışmada üç farlı sınır şarından sadece bir anesi, lima emişinin ihmal edildiği sınır şarı ugulanmış ve elde edilen sonuçlar lieraürdei diğer çalışmalarla arşılaşırılara aşağıdai sonuçlara varılmışır. Hesaplamalı aışanlar dinamiği oda hava dağılımlarının elde edilmesinde ve özellile bir ço paramerenin diae alınara bu paramerelerin aış apısı üzerindei eilerinin incelenmesinde ço ararlı olabilir. Ugulanan sınır şarları alında ii boulu analizlerle oda içi aışlardai ana aış araerisileri elde edilebilir faa lima emişinin de diae alınması sonuçları daha da gelişirebilir. İi boulu analizlerle ana aış araerisileri elde edilebilmesine rağmen hassas ve daha güvenilir sonuçlar için üç boulu çalışmalara ihiaç vardır.

11 Hava cereanı (Draf) risi gibi ısıl onfor açısından önemli olaların ahmininde ii boulu analizlerle einilmemeli üç boulu analizler apılmalıdır. Sandard -ε ürbülans modelinin erine daha gelişmiş ürbülans modelleri ullanılabilir. Anca bu modellerin üç boulu analizlerde ve özellile de büü ölçülere sahip geomerilerde mevcu bilgisaar apasiesinin üzerinde ço uzun analiz sürelerine ihiaç duabileceği unuulmamalıdır. TEŞEKKÜR Isıl onfor çalışmaları için asarlanmış es odasının modellenmesine izin veren ve modelleme sırasında her ürlü ardımı esirgemeen Prof. Dr. Abdülvahap Yiği, Yrd. Doç. Dr. İbrahim Amaca ve Arş. Gör. Yü. Müh. Nurullah Arslanoğlu na eşeür ederim. KAYNAKLAR [1] HARRINGTON, E., Air condiioning for comfor and healh, pas-presen-fuure, Journal of he Franlin Insiue, 215, 6, , [2] GOSMAN, A. D., NIELSEN, P. V., RESTIVO, A., WHITELAW, J. H., The flow properies of rooms wih small venilaion openings, ASME Journal of Fluids Engineering, 102, -, , [3] LİM, T. K., ONG, Y. L., HAMDİ, M., An eperimenal and numerical sud of urbulen flow inside sudio aparmens, hp:// [4] YONGSON, O., BADRUDDIN, I. A., ZAINAL, Z. A., NARAYANA, P. A. A., Airflow analsis in an air condiioning room, Building and Environmen, 42, -, , [5] BONEFACIC, I., FRANKOVIC, B., VILICIC, I., GLAZAR, V., Numerical modeling of emperaure and air flow disribuion in enclosed room, Proceedings of he Hea-SET 2007 Conference: Hea ransfer in componens and ssems for susainable energ echnologies, Vol. II / Thonon, Bernard (ed). - Grenoble : Ediions-GRETh, , (ISBN: ). [6] CHOW, W. K., Numerical sudies of airflows induced b mechanical venilaion and air-condiioning (MVAC) ssems, Applied Energ, 68, -, , [7] CHUNG, K.-C., HSU, S.-P., Effec of venilaion paern on room air and conaminan disribuion, Building and Environmen, 36, -, , [8] PITARMA., R. A., RAMOS, J. E., CARVALHO, M. G., Compuaional and eperimenal reducedscale modellıng of air-condiioned rooms, Building Simulaion 2003: Eighh Inernaional IBPSA Conference, Eindhoven, Neherlands, , Augus 11-14, [9] TRIPATHI, B., MOULIC, S. G., Invesigaion of he airflow paerns inside a room hrough he low Re -ε Model, Hea and Technolog, 25, 1, 25-31, [10] ANN, K. H., LEE, I. S., Temperaure field measuremen around he room air condiioner using he LIF echnique, JSME Inernaional Journal Series B, 43, 4, , [11] TÜRKOĞLU, H., ÇAKMANUS, İ., Kapalı meanlarda panel ısıma vea soğumada sıcalı ve hız dağılımı, Tesisa Mühendisliği, -, -, 53-59, Maıs-Haziran [12] ÇAKIR, K., SAĞIR, E., Kapalı mahallerde ermal onfor havalandırma sisemlerinde eni nesil menfezler ve seçim rierleri, SAÜ Fen Bilimleri Ensiüsü Dergisi, 6, 3, 46-54, Elül [13] KUAS, G., BAŞKAYA, Ş., Havalandırılan bir ofis odasında hava haraeinin saısal analizi, Gazi Üniv. Müh. Mim. Fa. Der., 17, 2, 35-52, [14] BAŞKAYA, Ş., EKEN, E., Numerical invesigaion of air flow inside an office room under various venilaion condiions, Pamuale Üniv. Müh. Fa. Mühendisli Bilimleri Dergisi, 12, 1, 87-95, [15] KARAOĞLU, E., ERSOY, H., Mean içi hava haraelerinin sonlu farlar önemi ile modellenmesi, MMO Mühendis ve Maine, 48, 564, 32-38, [16] BAŞYAZICI, İ. U., Je fan ile oopar havalandırması, TTMD Dergisi, 61, -, 47-53, Maıs-Haziran 2009.

12 [17] ZHAI, Z., ZHANG, Z., ZHANG, W., CHEN, Q., Evaluaion of various urbulence models in predicing airflow and urbulence in enclosed environmens b CFD: Par 1 Summar of Prevalen Turbulence Models, ASHRAE HVAC&R Research, 13, 6, , [18] LAUNDER, B.E., SPALDİNG, D.B., The numerical compuaion of urbulen flows, Compuer Mehods In Applied Mechanics and Engineering, 3, -, , [19] LAUNDER, B.E., SPALDİNG, D.B., Lecures in Mahemaical Models of Turbulence, Academic Press, London, [20] BLAY, D., MERGUI, S., NICULAE, C., 1992, Confined Turbulen Mied-Convecion in he Presence of Horizonal Buoan Wall Je, ASME HTD, 213, Fundamenals of Mied Convecion, 65-72, [21] SORENSEN, D. N., NIELSEN, P. V., Quali conrol of Compuaional Fluid Dnamics in indoor environmens, Indoor Air, 13, -, 2-17, [22] TOFTUM, J., MELIKOV, A., TYNEL, A., BRUZDA, M, FANGER, P. O., Human response o air movemen-evaluaion of ASHRAE's draf crieria (RP-843), ASHRAE HVAC&R Research, 9, 2, , ÖZGEÇMİŞ Erhan PULAT 1963 ılında Bursa da doğan Erhan PULAT il ve ora öğrenimini Bursa da amamladıan sonra 1988 ılında Ora Doğu Teni Üniversiesi Maina Mühendisliği Bölümü nden Lisans, Uludağ Üniversiesi Maina Mühendisliği Bölümü nden de Yüse Lisans ve Doora derecelerini sırasıla 1991 ve 1997 ıllarında almışır. Termodinami, enerji, ısı ransferi, eleroni sisemlerin soğuulması ve hesaplamalı ısı ransferi onularında çalışan Erhan PULAT evli ve ii ız babasıdır.